第二章15动力学

1、12绪论一、结构动力学的性质和范围一、结构动力学的性质和范围 我们前面所学过的力学我们前面所学过的力学大多数是在静力学范围内研究结构的力学行为。大多数是在静力学范围内研究结构的力学行为。事实上绝对静力很少存在，只是有一大批力学事实上绝对静力很少存在，只是有一大批力学现象可以看做是静力的，这是因为它们所受荷现象可以看做是静力的，这是因为它们所受荷载的变化相对比较平稳，而且静力荷载在处理载的变化相对比较平稳，而且静力荷载在处理上确实方便。但是，有些荷载是无法近似看做上确实方便。但是，有些荷载是无法近似看做静力荷载的，如果忽略它的动力特性，就可能静力荷载的，如果忽略它的动力特性，就可能出问题。如桥梁

2、风振问题，以及过桥整步走引出问题。如桥梁风振问题，以及过桥整步走引起的共振问题等。起的共振问题等。 3第一章 绪 论 1.1 1.1 结构动力学的性质和任务结构动力学的性质和任务 性质性质所受荷载的变化相对较大所受荷载的变化相对较大不但大小，可能还有方向改变不但大小，可能还有方向改变改变的速率比较大改变的速率比较大 举例举例桥梁风振问题桥梁风振问题过桥整步走过桥整步走4 任务任务 认识结构动力荷载的特点认识结构动力荷载的特点 分析结构在动力荷载作用下的分析结构在动力荷载作用下的内力内力应力应力位移位移统称统称“动力响应动力响应”5静力荷载与动力荷载的特点静力荷载与动力荷载的特点 1.2 1.2

3、 动力荷载的特点动力荷载的特点 回忆以前学过的静力荷载回忆以前学过的静力荷载 “静力荷载静力荷载”是指其大小、方向和作用是指其大小、方向和作用位置不随时间而变化的荷载。这类荷载位置不随时间而变化的荷载。这类荷载对结构产生的惯性力可以忽略不计对结构产生的惯性力可以忽略不计，由，由它所引起的内力和变形都是固定的常量它所引起的内力和变形都是固定的常量6 今天面临的动力荷载今天面临的动力荷载 “动力荷载动力荷载”是指其大小、方向和作用是指其大小、方向和作用位置随时间而变化的荷载。这类荷载位置随时间而变化的荷载。这类荷载对对结构产生的惯性力不能忽略结构产生的惯性力不能忽略，因动力荷，因动力荷载将使结构产

4、生相当大的加速度，由它载将使结构产生相当大的加速度，由它所引起的内力和变形都是时间的函数。所引起的内力和变形都是时间的函数。78 静力计算与的动力计算手法的不同静力计算与的动力计算手法的不同 与静力计算的对比：与静力计算的对比：两者都是建立平衡两者都是建立平衡方程，但动力计算，利用动静法，建立方程，但动力计算，利用动静法，建立的是形式上的平衡方程。力系中包含了的是形式上的平衡方程。力系中包含了惯性力，考虑的是瞬间平衡，荷载、内惯性力，考虑的是瞬间平衡，荷载、内力都是时间的函数。建立的力都是时间的函数。建立的平衡方程是平衡方程是微分方程微分方程9 动力分析的结果动力分析的结果 计算结构的动力反应

5、计算结构的动力反应：内力、位移、速内力、位移、速度与加速度度与加速度，使结构在动内力与静内力，使结构在动内力与静内力共同作用下满足强度和变形的要求。共同作用下满足强度和变形的要求。10位移响应示例11 应用范围应用范围1 1）大跨度、高耸建筑物的抗风振动）大跨度、高耸建筑物的抗风振动2 2）各种结构的抗震）各种结构的抗震3 3）海洋平台受风、浪、泛水等动力荷载）海洋平台受风、浪、泛水等动力荷载4 4）建筑物抗爆）建筑物抗爆5 5）机器安装在结构的梁板上所引起的振动）机器安装在结构的梁板上所引起的振动6 6）动力设备基础）动力设备基础12P(t )tPt简谐荷载（按正余弦规律变化）简谐荷载（按正

6、余弦规律变化）一般周期荷载一般周期荷载 1.3 1.3 几个基本概念几个基本概念 1 动力荷载的分类动力荷载的分类按其变化规律及其作用特点可分为：按其变化规律及其作用特点可分为： 1 1）周期荷载：）周期荷载：随时间作周期性变化随时间作周期性变化。（转动电机的偏心力）。（转动电机的偏心力）133 3）随机荷载：）随机荷载：( (非确定性荷载非确定性荷载) ) 荷载在将来任一时刻的数值无法事荷载在将来任一时刻的数值无法事先确定。先确定。（如地震荷载、风荷载）（如地震荷载、风荷载）2 2）冲击荷载：）冲击荷载：短时内剧增或剧减短时内剧增或剧减。（如爆炸荷载）。（如爆炸荷载）PtP(t )ttrPt

7、rP142、动力计算中体系的自由度动力计算中体系的自由度 确定体系上全部质量位置所需独立参数的个数称为确定体系上全部质量位置所需独立参数的个数称为体系的振动自由度体系的振动自由度。 实际结构的质量都是连续分布的，严格地说来都是无限自由度体系。计算实际结构的质量都是连续分布的，严格地说来都是无限自由度体系。计算困难，常作简化如下：困难，常作简化如下： 1 1、集中质量法集中质量法 把连续分布的质量集中为几个质点，将一个无限自由度的问题简化成有限把连续分布的质量集中为几个质点，将一个无限自由度的问题简化成有限自由度问题。自由度问题。152个自由度个自由度y2y12个自由度个自由度自由度与质量数不一

8、定相等自由度与质量数不一定相等mmm梁m+m梁II2Im+m柱厂房排架水平振厂房排架水平振时的计算简图时的计算简图单自由度体系单自由度体系16水平振动时的计算体系水平振动时的计算体系多自由度体系多自由度体系构架式基础顶板简化成刚性块构架式基础顶板简化成刚性块(t)v(t)u(t)4个自由度个自由度m1m2m32个自由度个自由度17)(xmy(x,t)x无限自由度体系无限自由度体系2 2、广义座标法：广义座标法： 如简支梁的变形曲线可用三角级数来表示如简支梁的变形曲线可用三角级数来表示nkklxktatxy1sin)(),( 用几条函数曲线来描述体系的振动曲用几条函数曲线来描述体系的振动曲线就称

9、它是几个自由度体系，其中线就称它是几个自由度体系，其中lxksin 是根据边界约束条件选取是根据边界约束条件选取的函数，称为形状函数。的函数，称为形状函数。 ak(t) 称广义座标，为一组待定称广义座标，为一组待定参数，其个数即为自由度数，用此法可将参数，其个数即为自由度数，用此法可将无限自由度体系简化为有限自由度体系。无限自由度体系简化为有限自由度体系。x yx)(.),.(),(21xxxna1， a2，. annkkkxatxy1)(),(y(x,t)18五、振动的分类和动力特性及响应的概念五、振动的分类和动力特性及响应的概念 1 1，振动的分类，振动的分类 按自由度分：按自由度分：1

10、1）单自由度单自由度 2 2）多自由度多自由度 按有无阻尼：按有无阻尼：1 1）无阻尼无阻尼 2 2）考虑阻尼考虑阻尼 按有无干扰力：按有无干扰力：1 1）自由振动自由振动 2 2）强迫振动强迫振动192 2、动力特性、动力特性 结构的动力特性包括结构的动力特性包括自振频率、振型和阻尼自振频率、振型和阻尼。所谓所谓自振频率自振频率是指结构受到某种初位移或者初速度作用后发生自由振动时的角是指结构受到某种初位移或者初速度作用后发生自由振动时的角频率；频率；振型振型是指结构按某个自振频率作无阻尼自由振动时的位移是指结构按某个自振频率作无阻尼自由振动时的位移形态；而形态；而阻尼阻尼是指结构振动过程中的

11、能量耗散。而这三个中，又是指结构振动过程中的能量耗散。而这三个中，又以自振频率和振型最为基本，因为它们是计算所获得的，而阻尼以自振频率和振型最为基本，因为它们是计算所获得的，而阻尼一般是实测出来的。一般是实测出来的。3 3、动力响应、动力响应 结构因动力作用二产生的位移和内力，称为动位移和动内力，结构因动力作用二产生的位移和内力，称为动位移和动内力，它们均为时间的函数。动位移、动内力和结构振动的速度和加速它们均为时间的函数。动位移、动内力和结构振动的速度和加速度等可统称为度等可统称为动力响应动力响应。2015-2 15-2 单自由度体系的自由振动单自由度体系的自由振动 自由振动自由振动：体系在

12、振动过程中没有动荷载的作用。：体系在振动过程中没有动荷载的作用。静平衡位置静平衡位置m获得初位移获得初位移ym获得初速度获得初速度 y自由振动产生原因自由振动产生原因：体系在初始时刻（：体系在初始时刻（t=t=0 0）受到外界的干扰。）受到外界的干扰。研究单自由度体系的自由振动重要性在于：研究单自由度体系的自由振动重要性在于：1 1、它代表了许多实际工程问题，如水塔、单层厂房等。、它代表了许多实际工程问题，如水塔、单层厂房等。2 2、它是分析多自由度体系的基础，包含了许多基本概念。、它是分析多自由度体系的基础，包含了许多基本概念。自由振动反映了体系的固有动力特性。自由振动反映了体系的固有动力特

13、性。要解决的问题包括：要解决的问题包括：建立运动方程、计算自振频率、周期和阻尼建立运动方程、计算自振频率、周期和阻尼. .21 一、运动微分方程的建立一、运动微分方程的建立方法：达朗伯尔原理方法：达朗伯尔原理应用条件：微幅振动（线性微分方程）应用条件：微幅振动（线性微分方程）1 1、 刚度法刚度法：研究作用于被隔离的质量上的：研究作用于被隔离的质量上的力，建立平衡方程。力，建立平衡方程。m.yj.yd静平衡位置质量m在任一时刻的位移 y(t)=yj+ydk力学模型力学模型.ydmmWS(t)I(t)+重力重力 W弹性力弹性力 )()()(djyyktkytS恒与位移反向恒与位移反向惯性力惯性力

14、)()()(djyymtymtI Wyykyymdjdj)()( (a)其中 kyj=W 及0jy 上式可以简化为0ddkyym 或或).(.0bkyym 由平衡位置计量。以位移为未知量的平衡方程式，引用了刚度系数，称刚度法。由平衡位置计量。以位移为未知量的平衡方程式，引用了刚度系数，称刚度法。222 2、 柔度法柔度法：研究结构上质点的位移，建立位移协调方程。：研究结构上质点的位移，建立位移协调方程。.m静平衡位置I(t).(.)()()(ctymtIty 0)( ytym k1可得与可得与 ( (b b) ) 相同的方程相同的方程刚度法常用于刚架类结构，柔度法常用于梁式结构。刚度法常用于刚

15、架类结构，柔度法常用于梁式结构。二、自由振动微分方程的解二、自由振动微分方程的解).(.0bkyym 改写为0ymky 02yy 其中mk2它是二阶线性齐次微分方程，其一般解为：它是二阶线性齐次微分方程，其一般解为：).(.cossin)(21dtCtCty积分常数积分常数C1，C2由初始条件确定由初始条件确定23m静平衡位置静平衡位置I(t).(cossin)(21dtCtCty设设 t=0 时时vyyy)0()0(vCyC12.（d）式可以写成式可以写成).(.sincos)(etvtyty 由式可知，位移是由初位移由式可知，位移是由初位移y 引起的余弦运动和由初速度引起的余弦运动和由初速

16、度v 引起的正弦引起的正弦运动的合成，为了便于研究合成运动运动的合成，为了便于研究合成运动, ,令令cos,sinAvAy(e)式改写成式改写成).(.).sin()(ftAty它表示合成运动仍是一个简谐运动。其中它表示合成运动仍是一个简谐运动。其中A和和 可由下式确定可由下式确定).(.122gvytgvyA振幅振幅相位角相位角24).(.sincos)(etvtyty).(.).sin()(ftAtyy0ty-yTTTvvyt0yt0 A-AtycostvsintAsin25三、结构的自振周期和频率三、结构的自振周期和频率由式由式)sin()(tAty及图可见位移方程是一个周期函数。及图可

17、见位移方程是一个周期函数。Tyt0 A-A周期周期,2T工程频率工程频率),(21HzTf园频率园频率Tf22计算频率和周期的几种形式计算频率和周期的几种形式stgWgmmk1gkmTst22频率频率和周和周期的期的讨论讨论1.1.只与结构的质量与刚度有关，与外界干扰无关；只与结构的质量与刚度有关，与外界干扰无关；2.2.与与m的平方根成正比，与的平方根成正比，与k成反比，据此可改变周期；成反比，据此可改变周期；3.3.是结构动力特性的重要数量标志。是结构动力特性的重要数量标志。26例例1. 1. 计算图示结构的频率和周期。计算图示结构的频率和周期。mEI l /2 l /21EIl48334

18、8mlEIEImlT4823例例2.2.计算图示结构的水平和竖向振动频率。计算图示结构的水平和竖向振动频率。mlA,E,IHE,I1HHm1E,A1VVVm1IIEI1=mh1k26hEI26hEI26hEI26hEI例例3.3.计算图示刚架的频率和周期。计算图示刚架的频率和周期。 312hEI312hEI由截面平衡由截面平衡324hEIk 324mhEImkEImhT22327四、简谐自由振动的特性四、简谐自由振动的特性由式由式)sin()(tAty可得，可得，加速度为：加速度为：)sin()(2tAty )sin()()(2tmAtymtI 在无阻尼自由振动中，在无阻尼自由振动中，位移、加

19、速度和惯性力位移、加速度和惯性力都按正弦规都按正弦规律变化，且律变化，且作相位相同的同步运动作相位相同的同步运动，即它们在同一时刻均达极，即它们在同一时刻均达极值，而且惯性力的方向与位移的方向一致。值，而且惯性力的方向与位移的方向一致。它们的幅值产生于它们的幅值产生于1)sin(t时，其值分别为：时，其值分别为：Ay 2Ay 2mAI 既然在运动的任一瞬时质体都处于平衡状态，在幅值出现时间也一样，既然在运动的任一瞬时质体都处于平衡状态，在幅值出现时间也一样，于是可于是可在幅值处建立运动方程在幅值处建立运动方程，此时方程中将不含时间，此时方程中将不含时间t，结果把，结果把微分微分方程转化为代数方

20、程方程转化为代数方程了，使计算得以简化。了，使计算得以简化。惯性力为：惯性力为：28例例4. 4. 计算图示体系的自振频率。计算图示体系的自振频率。ABCDEI= l /2 l /2lmm 1mm312kBCk1m2m.A1.A2lk1I2I 解：单自由度体系，解：单自由度体系， 以以 表示位移参数的幅值表示位移参数的幅值, , 各质点上所受的力为：各质点上所受的力为：221211lmAmIlmlmAmI222222212331建立力矩平衡方程建立力矩平衡方程0BM023221llklIlI0232122122llkllmllm化简后得化简后得km2mk29五、阻尼对振动的影响五、阻尼对振动的

21、影响 实验证明，振动中的结构，不仅产生与变形成比例的弹性内力，还产生实验证明，振动中的结构，不仅产生与变形成比例的弹性内力，还产生非弹性的内力，非弹性的内力，非弹性力起阻尼作用非弹性力起阻尼作用。在不考虑阻尼的情况下所得出的某些。在不考虑阻尼的情况下所得出的某些结论也反应了结构的振动规律，如：结论也反应了结构的振动规律，如： 事实上，由于非弹性力的存在，自由振动会衰减直到停止；共振时振幅也事实上，由于非弹性力的存在，自由振动会衰减直到停止；共振时振幅也不会无限增大，而是一个有限值。不会无限增大，而是一个有限值。 非弹性力起着减小振幅的作用，使振动衰减，因此，为了进一步了解结构非弹性力起着减小振

22、幅的作用，使振动衰减，因此，为了进一步了解结构的振动规律，就要研究阻尼。的振动规律，就要研究阻尼。1 1、阻尼的存在、阻尼的存在忽略阻尼的振动规律忽略阻尼的振动规律考虑阻尼的振动规律考虑阻尼的振动规律结构的自振频率是结构的固有特性，与外因无关。结构的自振频率是结构的固有特性，与外因无关。简谐荷载作用下有可能出现共振。简谐荷载作用下有可能出现共振。自由振动的振幅永不衰减。自由振动的振幅永不衰减。自由振动的振幅逐渐衰减。自由振动的振幅逐渐衰减。共振时的振幅趋于无穷大。共振时的振幅趋于无穷大。共振时的振幅较大但为有限值。共振时的振幅较大但为有限值。302 2、在建筑物中产生阻尼、耗散能量的因素、在建

23、筑物中产生阻尼、耗散能量的因素1 1）结构在变形过程中材料内部有摩擦，称）结构在变形过程中材料内部有摩擦，称“内摩擦内摩擦”，耗散能量；，耗散能量； 2 2）建筑物基础的振动引起土壤发生振动，此振动以波的形式向周围扩散，）建筑物基础的振动引起土壤发生振动，此振动以波的形式向周围扩散， 振动波在土壤中传播而耗散能量；振动波在土壤中传播而耗散能量；3 3）土体内摩擦、支座上的摩擦、结点上的摩擦和空气阻尼等等。）土体内摩擦、支座上的摩擦、结点上的摩擦和空气阻尼等等。 振动的衰减和能量的耗散都通过非弹性力来考虑，由于对非弹性力的描述振动的衰减和能量的耗散都通过非弹性力来考虑，由于对非弹性力的描述不同，

24、目前主要有两种阻尼理论：不同，目前主要有两种阻尼理论：* *粘滞阻尼理论粘滞阻尼理论非弹性力与变形速度成正比：非弹性力与变形速度成正比：* *滞变阻尼理论滞变阻尼理论yctR)(关于阻尼，有两种定义或理解：关于阻尼，有两种定义或理解：1 1）使振动衰减的作用；）使振动衰减的作用；2 2）使能量耗散。）使能量耗散。3 3、阻尼力的确定：、阻尼力的确定：总与质点速度反向；大小与质点速度有如下关系：总与质点速度反向；大小与质点速度有如下关系： 1 1）与质点速度成正比（比较常用，称为粘滞阻尼）。）与质点速度成正比（比较常用，称为粘滞阻尼）。 2 2）与质点速度平方成正比（如质点在流体中运动受到的阻力

25、）。）与质点速度平方成正比（如质点在流体中运动受到的阻力）。 3 3）与质点速度无关（如摩擦力）。）与质点速度无关（如摩擦力）。其他阻尼力也可化为等效粘滞阻尼力来分析。其他阻尼力也可化为等效粘滞阻尼力来分析。31mS(t)I(t)P(t)y.kmP(t)P(t)(tRC平衡方程平衡方程)()(tkytS)()(tymtI )(tPkyycym 0ymkymcy yctR)(4 4、阻尼对自由振动的影响、阻尼对自由振动的影响0kyycym 令mc2mk2及022yyy 设解为：tBey特征方程特征方程0222),1(22, 1特征值特征值一般解一般解tteBeBty2121)(32（1）低阻尼情形低阻尼情形 ( 1 ),1(22, 1特征值特征值一般解一般解tteBeBty2121)(,122, 1i令21rtitirreBeBty)(2)(1)()(21tititrreBeBexi