渗流力学学习教案

1、会计学1渗流渗流(shn li)力学力学第一页，共63页。 地下地下(dxi)(dxi)原油的压缩系数约为：原油的压缩系数约为： 地下流体及其岩石的弹性地下流体及其岩石的弹性(tnxng)(tnxng)起作用的渗流是不稳定渗流。起作用的渗流是不稳定渗流。 地层压力大于饱和压力；地层压力大于饱和压力； 岩石的压缩系数一般为：岩石的压缩系数一般为： 单相液体弹性不稳定渗流出现的条件：单相液体弹性不稳定渗流出现的条件： 封闭弹性驱动油藏；封闭弹性驱动油藏； 弹性水压驱动驱动油藏（边水能量不充分），不考虑油水性质差别；弹性水压驱动驱动油藏（边水能量不充分），不考虑油水性质差别； 油水井工作制度发生变化

2、后，地层压力分布重新达到稳定之前。油水井工作制度发生变化后，地层压力分布重新达到稳定之前。第1页/共63页第二页，共63页。第2页/共63页第三页，共63页。2022-4-1744.1 弹性不稳定渗流的物理(wl)过程开采开采(kici)前前开采开采(kici)后后PfP 微观上，弹性能驱油过程：微观上，弹性能驱油过程： 地层压力下降，流体膨胀、孔隙压缩，从而从孔隙中排挤出原油流向井底。油井继续生产，地层压力需不断下降，弹性能不断起作用。地层压力下降，流体膨胀、孔隙压缩，从而从孔隙中排挤出原油流向井底。油井继续生产，地层压力需不断下降，弹性能不断起作用。一、弹性驱动时，渗流的基本特征第3页/共

3、63页第四页，共63页。 从宏观上看，地层从宏观上看，地层(dcng)(dcng)压力的下降首先从井底开始：压力的下降首先从井底开始：第4页/共63页第五页，共63页。压力(yl)波第5页/共63页第六页，共63页。 压力波：井底压力变化压力波：井底压力变化(binhu)(binhu)的形式（井底压力下降或上升）在地层中的传播。的形式（井底压力下降或上升）在地层中的传播。 弹性弹性(tnxng)(tnxng)驱动时，渗流的基本特征：驱动时，渗流的基本特征： 由于液体及岩石具有弹性，因此，井底压力的变化在地层中的传播由于液体及岩石具有弹性，因此，井底压力的变化在地层中的传播(chunb)(chu

4、nb)是非瞬时完成的；是非瞬时完成的； 渗流的运动要素不仅是位置坐标的函数，而且是时间的函数，说明考虑流体及岩石的渗流是不稳定渗流；渗流的运动要素不仅是位置坐标的函数，而且是时间的函数，说明考虑流体及岩石的渗流是不稳定渗流； 弹性驱动是弹性能不断释放的过程，地层中，流体密度和岩石的孔隙度随地层压力而变化。弹性驱动是弹性能不断释放的过程，地层中，流体密度和岩石的孔隙度随地层压力而变化。这种压力传播的过程与边界条件有关。这种压力传播的过程与边界条件有关。第6页/共63页第七页，共63页。2022-4-1784.1 弹性不稳定渗流的物理(wl)过程二、井以定产量生产时，地层压力(yl)传播及变化规律

5、M第7页/共63页第八页，共63页。 地层压力传播及变化地层压力传播及变化(binhu)(binhu)特征：特征： 由于井以定产量由于井以定产量(chnling)(chnling)生产，因此在井壁处压降漏斗曲线的切线相互平行；生产，因此在井壁处压降漏斗曲线的切线相互平行； 压降漏斗压降漏斗(ludu)(ludu)传到边界之前，边界对压降漏斗传到边界之前，边界对压降漏斗(ludu)(ludu)内流体的渗流无影响，相当于无穷大地层。在压降漏斗内流体的渗流无影响，相当于无穷大地层。在压降漏斗(ludu)(ludu)边缘处曲线的切线是水平的；边缘处曲线的切线是水平的； 压降漏斗内的地层中任一点的渗流速

6、度逐渐增大；压降漏斗内的地层中任一点的渗流速度逐渐增大； 弹性驱动方式下，井以定产量投产后，地层中将产生压降漏斗不断扩大加深的过程。弹性驱动方式下，井以定产量投产后，地层中将产生压降漏斗不断扩大加深的过程。 1.1.无限大地层无限大地层 设想地层无限大，压降漏斗不断扩大加深的过程也不会无限制地持续下去，因为井底及地层压力不可能无限下降。设想地层无限大，压降漏斗不断扩大加深的过程也不会无限制地持续下去，因为井底及地层压力不可能无限下降。第8页/共63页第九页，共63页。 2. 2.存在存在(cnzi)(cnzi)定压供给边界定压供给边界边界边界(binji)定压定压QAB 当当 时，压降漏斗曲线

7、的切线时，压降漏斗曲线的切线(qixin)(qixin)仍为水平的，即：仍为水平的，即： 供给边缘以内的地层和流体的弹性能供给边缘以内的地层和流体的弹性能 当当 时：时： 供给边缘提供的能量供给边缘提供的能量 变为稳定渗流变为稳定渗流第9页/共63页第十页，共63页。 3. 3.封闭封闭(fngb)(fngb)边界边界Btt 当当 时，压力时，压力(yl)(yl)波传到边界：波传到边界：0errrPBtt 当当 时：由于为封闭时：由于为封闭(fngb)(fngb)边界，仍无流体通过边界所以：边界，仍无流体通过边界所以： 0errrP 拟稳定状态拟稳定状态Btt 拟稳定状态：对封闭地层，井以定产

8、量生产的情况来说，井产量不变，渗流阻力不变，则地层内弹性能量也相对稳定下来的状态。拟稳定状态：对封闭地层，井以定产量生产的情况来说，井产量不变，渗流阻力不变，则地层内弹性能量也相对稳定下来的状态。 第10页/共63页第十一页，共63页。 压力波传播第一阶段：压力波传到边界压力波传播第一阶段：压力波传到边界(binji)(binji)之前的阶段。之前的阶段。 压力波传播第二阶段：压力波传到边界压力波传播第二阶段：压力波传到边界(binji)(binji)之后的阶段。之后的阶段。 压力压力(yl)波传播过程波传播过程压力波传播第一阶段压力波传播第一阶段( (或不稳定渗流早期）或不稳定渗流早期）压力

9、波传播第二阶段压力波传播第二阶段 相当于无穷大地层相当于无穷大地层Btt 对定压供给边界的地层对定压供给边界的地层稳定渗流稳定渗流 对封闭边界的地层对封闭边界的地层不稳定渗流晚期不稳定渗流晚期拟稳态期拟稳态期第11页/共63页第十二页，共63页。2022-4-17134.1 弹性(tnxng)不稳定渗流的物理过程三、井以定井底压力(yl)生产时，地层压力(yl)及产量的变化PBtt tiPerPowfPBtt t定压供给定压供给(gngj)(gngj)边界边界封闭边界封闭边界 1. 1.地层压力变化地层压力变化第12页/共63页第十三页，共63页。2022-4-17144.1 弹性不稳定渗流的

10、物理(wl)过程 2.油井产量(chnling)变化Qo定压供给定压供给(gngj)(gngj)边界边界tQo封闭边界封闭边界第13页/共63页第十四页，共63页。2022-4-17154.2 弹性(tnxng)不稳定渗流的微分方程 物理意义为单位时间内压力传播的地层面积，表明地层压力波传导物理意义为单位时间内压力传播的地层面积，表明地层压力波传导(chundo)(chundo)的速度。单位为的速度。单位为 或或 。 称为称为(chn wi)导压系数导压系数 即不考虑弹性时，变为刚性渗流，压力波可瞬时传至无穷远处；即不考虑弹性时，变为刚性渗流，压力波可瞬时传至无穷远处； 渗透率越大，压力波传播

11、越快。渗透率越大，压力波传播越快。 第14页/共63页第十五页，共63页。2022-4-17164.3 弹性(tnxng)不稳定渗流微分方程的典型解一、无限大地层定产条件下微分方程(wi fn fn chn)的典型解 1. 1.数学模型数学模型tPrPrrP1122外边界条件外边界条件初始条件初始条件线源解无限大内边界条件内边界条件第15页/共63页第十六页，共63页。 2. 2.数学模型的求解数学模型的求解(qi ji)(qi ji) 分离分离(fnl)(fnl)变量法变量法 引入参变数引入参变数(binsh)(binsh)，将偏微分方程变为常微分方程。，将偏微分方程变为常微分方程。tPrP

12、rrP1122 基本渗流微分方程中：基本渗流微分方程中： 积分变换法积分变换法: :拉普拉斯变换拉普拉斯变换代入基本微分代入基本微分方程整理得方程整理得第16页/共63页第十七页，共63页。 降阶法求解降阶法求解(qi ji)(qi ji)常微分方程。常微分方程。利用利用(lyng)边界边界条件确定积分常条件确定积分常数数整理整理(zhngl)得得dydPydydPdyPdy22分离变量积分离变量积分分整理得整理得并考虑式并考虑式代入式积分代入式积分第17页/共63页第十八页，共63页。 其中，其中， 是一标准积分，称为幂积分函数是一标准积分，称为幂积分函数(hnsh)(hnsh)，表示为：，

13、表示为：则：则：描述了无限大地层，井以定产量投产后描述了无限大地层，井以定产量投产后，地层中压力，地层中压力(yl)分布及变化的规律。分布及变化的规律。（可用达西混合单位制或国际标准单位（可用达西混合单位制或国际标准单位制下的基本单位）制下的基本单位）第18页/共63页第十九页，共63页。 3. 3.解的讨论解的讨论(toln)(toln) 压力分布压力分布(fnb)(fnb)和变化的特征和变化的特征try42幂积分函数(hnsh)与y值关系曲线 压降漏斗加深；压降漏斗加深； 某一时刻某一时刻t t， 离井越远，压降越小；离井越远，压降越小； 表明：某一时刻，只在一定范围内产生压力降，压降漏斗

14、随生产时间延长而不断扩大。表明：某一时刻，只在一定范围内产生压力降，压降漏斗随生产时间延长而不断扩大。第19页/共63页第二十页，共63页。 压力分布公式压力分布公式(gngsh)(gngsh)的简化的简化)4(4),(2trEiKhQPtrPi 幂积分函数可展开成如下幂积分函数可展开成如下(rxi)(rxi)收敛级数：收敛级数： 保留级数的前两项，可满足保留级数的前两项，可满足(mnz)(mnz)精度要求：精度要求： 压力分布公式的简化形式压力分布公式的简化形式)4(4),(2trEiKhQPtrPi第20页/共63页第二十一页，共63页。 井底压力井底压力(yl)(yl)变化变化)4(4)

15、,(2trEiKhQPtrPi 在井壁处，在井壁处， 则：则： 只需很短时间就能满足只需很短时间就能满足 因此因此(ync)(ync)，对井底：，对井底： 对不完善对不完善(wnshn)(wnshn)井：井：或：或：第21页/共63页第二十二页，共63页。 证明：当时间证明：当时间t t足够长时在足够长时在rRrR的区域，压力分布公式的区域，压力分布公式(gngsh)(gngsh)与稳定渗流的压力分布公式与稳定渗流的压力分布公式(gngsh)(gngsh)相同，为：相同，为：第22页/共63页第二十三页，共63页。2022-4-17244.3 弹性不稳定渗流微分方程(wi fn fn chn)

16、的典型解二、圆形封闭地层中心(zhngxn)一定产量井投产时，微分方程的典型解 1.数学模型tPrPrrP1122itPP0外边界条件外边界条件初始条件初始条件)0( t内边界条件内边界条件第23页/共63页第二十四页，共63页。 2.数学模型的求解(qi ji) 简化简化(jinhu)(jinhu)可得拟稳态期的压力分布公式为：可得拟稳态期的压力分布公式为： 采用采用(ciyng)(ciyng)积分变换法求解积分变换法求解 对圆形封闭地层，一般认为：对圆形封闭地层，一般认为： 为不稳定渗流早期为不稳定渗流早期 为不稳定渗流晚期为不稳定渗流晚期 为拟稳态期为拟稳态期第24页/共63页第二十五页

17、，共63页。 3.拟稳态期近似(jn s)解 由综合弹性系数的定义由综合弹性系数的定义(dngy)(dngy)，对整个地层：，对整个地层： 所以所以(suy)(suy)，有：，有：对拟稳态期有：对拟稳态期有：整理得：整理得：代入基本渗流代入基本渗流微分方程有：微分方程有：积分得：积分得：第25页/共63页第二十六页，共63页。由边界条件：由边界条件：0errrP1222CrKhrQrPre代入式得：代入式得：积分积分(jfn)：或：或：且：且：第26页/共63页第二十七页，共63页。 4.拟稳态期的平均地层(dcng)压力 目的：目的： 动态动态(dngti)(dngti)预测预测 求采油指数

18、求采油指数 积分积分(jfn)(jfn)得：得： 所以：所以：第27页/共63页第二十八页，共63页。2022-4-17294.3 弹性不稳定渗流微分方程(wi fn fn chn)的典型解三、弹性(tnxng)不稳定渗流有界定压边界的典型解 1. 1.数学模型数学模型tPrPrrP1122itPP0KhQrPrr20)0( t 2. 2. 数学模型求解数学模型求解(qi ji)(qi ji) 时间很长时，变成稳定渗流的解。时间很长时，变成稳定渗流的解。第28页/共63页第二十九页，共63页。2022-4-17304.4 弹性(tnxng)不稳定渗流的多井干扰理论和变产量问题一、弹性一、弹性(

19、tnxng)不稳定渗流的多井干扰理论不稳定渗流的多井干扰理论 1. 1.压降叠加原理压降叠加原理(yunl)(yunl)1 12 23 3j jn n而：而：所以：所以： 2. 2. 镜像反映理论镜像反映理论汇点反映法和汇汇点反映法和汇源反映法仍然适用源反映法仍然适用以无限大地层中以无限大地层中井以定产量生产井以定产量生产数学模型的解为数学模型的解为基础基础第29页/共63页第三十页，共63页。 例例4-1 4-1 如图所示，直线断层附近一口井以定产量生产如图所示，直线断层附近一口井以定产量生产(shngchn)(shngchn)，试分析其井底压力的降落规律。，试分析其井底压力的降落规律。 解

20、：解： 由汇点反映由汇点反映(fnyng)法变成两口井生产的问题，则利用压降叠加原理对地层中任一点：法变成两口井生产的问题，则利用压降叠加原理对地层中任一点： A直线断层附近直线断层附近(fjn)一一口口a1r2rM 对生产井井底对生产井井底 ， 当生产时间较短时，当生产时间较短时， 第30页/共63页第三十一页，共63页。)44(25. 2ln4)(22taEirtKhQtPPwwfi 当生产当生产(shngchn)时间较长时，时间较长时， 即：即： 直线断层直线断层(duncng)(duncng)对井底压对井底压力影响分析力影响分析 第31页/共63页第三十二页，共63页。2022-4-1

21、7334.4 弹性(tnxng)不稳定渗流的多井干扰理论和变产量问题二、井以变产量(chnling)生产的问题 1. 1.油井关井压力恢复油井关井压力恢复(huf)(huf)规律规律Qt0iPP 关井后地层压力变化过程关井后地层压力变化过程油井关井产量变化油井关井产量变化关井后地层压力变化过程关井后地层压力变化过程Q第32页/共63页第三十三页，共63页。 赫诺（赫诺（HornerHorner）原理）原理(yunl)(yunl) 若某井以定产量若某井以定产量Q Q稳定生产稳定生产T T时间后，瞬时关井，则可以设想：关井后该井仍以原来的产量继续生产，但从关井时刻起，在原井位上假想一口时间后，瞬时

22、关井，则可以设想：关井后该井仍以原来的产量继续生产，但从关井时刻起，在原井位上假想一口(yku)(yku)与原来井产量相等的注入井投注，实际井产量为零，符合关井情况。这样关井后的地层压力变化规律就可以用假想的一口与原来井产量相等的注入井投注，实际井产量为零，符合关井情况。这样关井后的地层压力变化规律就可以用假想的一口(yku)(yku)生产井和一口生产井和一口(yku)(yku)注水井同时工作在地层中所引起压力变化的叠加来描述。即：注水井同时工作在地层中所引起压力变化的叠加来描述。即：则此刻则此刻r r处的压力处的压力(yl)(yl)继续下降。继续下降。说明受到关井影响的地层，压力是逐渐回升的

23、。说明受到关井影响的地层，压力是逐渐回升的。第33页/共63页第三十四页，共63页。 油井油井(yujng)(yujng)关井后井底压力的恢复关井后井底压力的恢复 当油井关井前生产时间当油井关井前生产时间T T很长时，则井底压力的变化可用另一种很长时，则井底压力的变化可用另一种(y zhn)(y zhn)形式表示。形式表示。 对井底对井底(jn d)(jn d)，幂积分函数都可简化为对数近似式，则有：，幂积分函数都可简化为对数近似式，则有：整理得：整理得：HornerHorner公式公式)(tPPwsi所以有：所以有：即：即：MDHMDH公式公式第34页/共63页第三十五页，共63页。 2.

24、2.一般的两级变流量一般的两级变流量(liling)(liling)问题问题Qt0两级流量两级流量(liling)变变化化1Q2Q 由由HorerHorer原理，相当于从原理，相当于从t1t1时刻时刻(shk)(shk)开始井仍以开始井仍以Q1Q1的流量生产，同时在该井位置有一虚拟的注水井以的流量生产，同时在该井位置有一虚拟的注水井以Q1- Q2Q1- Q2的流量注入（或同时在该井位置有一虚拟的生产井以的流量注入（或同时在该井位置有一虚拟的生产井以Q2- Q1Q2- Q1的流量生产）。由叠加原理：的流量生产）。由叠加原理：第35页/共63页第三十六页，共63页。 3. 3.多流率问题多流率问题

25、(wnt)(wnt)Qt01Q2Q3QnQ1t2t多级流量变化多级流量变化(binhu)曲线曲线 由压降叠加原理由压降叠加原理(yunl)(yunl)，可得，可得t t时刻地层中任一时刻地层中任一r r处的压降：处的压降：第36页/共63页第三十七页，共63页。 4.变流量(liling)问题的杜哈美（Duhamel)原理Qt0一般变流量一般变流量(liling)曲曲线线 杜哈美原理杜哈美原理(yunl)(yunl)：对于带时间变量边界条件的数学模型，数学模型的解可表达为：先求一个边界条件与时间无关的数学模型的解，求其导数再进行积分，这就是杜哈美原理：对于带时间变量边界条件的数学模型，数学模型

26、的解可表达为：先求一个边界条件与时间无关的数学模型的解，求其导数再进行积分，这就是杜哈美原理(yunl)(yunl)。相应的积分为叠加积分或称杜哈美积分。相应的积分为叠加积分或称杜哈美积分。 以无限大地层变产量生产为例。渗流数学模型如下：以无限大地层变产量生产为例。渗流数学模型如下：tPrPrrP1122itPP0irPP第37页/共63页第三十八页，共63页。 由杜哈美原理由杜哈美原理(yunl)(yunl)，问题的解为：，问题的解为：定产量定产量(chnling)(chnling)生产解为：生产解为：则有：则有：所以所以(suy)(suy)：其中：其中：第38页/共63页第三十九页，共63

27、页。 例例4-2 4-2 如图所示，设无穷如图所示，设无穷(wqing)(wqing)地层对称分布三口井，井距地层对称分布三口井，井距b=400mb=400m，开始，开始1 1井以定产量井以定产量50m3/d50m3/d投入生产投入生产1010天后，井天后，井2 2以同样产量投入生产，以同样产量投入生产，1 1井投产井投产1 1年后，井年后，井2 2停产，并同时由井停产，并同时由井3 3注水，注入量注水，注入量100m3/d100m3/d，求注水三个月（每月，求注水三个月（每月3030天）后井天）后井1 1的井底的井底压力变化？已知油水井半径都为压力变化？已知油水井半径都为10cm10cm，井

28、为完善井，地层厚度，井为完善井，地层厚度10m10m，渗透率，渗透率0.50.5平方平方微米，原油粘度微米，原油粘度3mPas3mPas，导压系数为，导压系数为2 2105 cm2/s105 cm2/s。132bb 解：三口井的产量解：三口井的产量(chnling)(chnling)变化曲线如下：变化曲线如下： Qt0Qt0t0Q第39页/共63页第四十页，共63页。 由叠加原理，井由叠加原理，井1 1的井底压力的井底压力(yl)(yl)变化为：变化为： 所以幂积分所以幂积分(jfn)(jfn)函数都可简化为对数近似式，则有：函数都可简化为对数近似式，则有： 代入数据代入数据(shj)(shj

29、)计算得：计算得： 第40页/共63页第四十一页，共63页。2022-4-17424.5 油井(yujng)的不稳定试井一、试井的概述一、试井的概述(i sh) 试井的用途试井的用途(yngt)(yngt) 估算测试井的完井效率、井底污染情况；估算测试井的完井效率、井底污染情况； 判断是否需要采取增产措施（如酸化、判断是否需要采取增产措施（如酸化、 压裂）；压裂）； 分析增产措施的效果；分析增产措施的效果； 确定井底附近或两井之间的地层参数；确定井底附近或两井之间的地层参数； 推算地层压力（如：原始地层压力、目前地层压力）；推算地层压力（如：原始地层压力、目前地层压力）； 探测测试井附近的油（

30、气）层边界和井间连通情况；探测测试井附近的油（气）层边界和井间连通情况； 估算测试井的控制储量。估算测试井的控制储量。第41页/共63页第四十二页，共63页。 试井的重要性试井的重要性第42页/共63页第四十三页，共63页。第43页/共63页第四十四页，共63页。第44页/共63页第四十五页，共63页。第45页/共63页第四十六页，共63页。 油气井试井的分类油气井试井的分类(fn li)(fn li)试井试井不稳定不稳定(wndng)试井试井产能试井产能试井一点一点(y din)法试井法试井系统试井系统试井等时试井等时试井修正等时试井修正等时试井单井不稳定试井单井不稳定试井多井不稳定试井多井

31、不稳定试井压力降落试井压力降落试井压力恢复试井压力恢复试井干扰试井干扰试井脉冲试井脉冲试井第46页/共63页第四十七页，共63页。 试井解释试井解释(jish)(jish)方法方法 常规试井解释方法：针对不同的油藏模型常规试井解释方法：针对不同的油藏模型(mxng)(mxng)、内外边界条、内外边界条件建立相应的地质模型件建立相应的地质模型(mxng)(mxng)，进而建立相应的数学模型，进而建立相应的数学模型(mxng)(mxng)。求解其数。求解其数学模型学模型(mxng)(mxng)，获得能反映该地质模型，获得能反映该地质模型(mxng)(mxng)的解析解。然后，设法在某一的解析解。然

32、后，设法在某一种坐标系上表现出一直线规律，求取其斜率与截距，进而反求种坐标系上表现出一直线规律，求取其斜率与截距，进而反求地层参数等。地层参数等。压力恢复和压力降落试井资料的常规试井解释方法第47页/共63页第四十八页，共63页。2022-4-17494.5 油井(yujng)的不稳定试井二、开井压力二、开井压力(yl)降落试井降落试井 1. 1.不稳定渗流早期压降试井资料的分析不稳定渗流早期压降试井资料的分析(fnx)(fnx)和应用和应用t0有界封闭地层中一口井开井生产井底压力降落资料段为不稳定渗流早期；段为不稳定渗流早期； 段为不稳定渗流晚期；段为不稳定渗流晚期；段为拟稳态期期。段为拟稳

33、态期期。225. 2ln4)(2SrtKhQPtPwiwf第48页/共63页第四十九页，共63页。其中其中(qzhng)(qzhng)：)(tPwft1012A 利用直线利用直线(zhxin)(zhxin)段斜率计算地层参数：段斜率计算地层参数： 利用直线利用直线(zhxin)(zhxin)段截距求表皮因子：段截距求表皮因子： 2. 2.拟稳态期压降试井资料的分析和应用拟稳态期压降试井资料的分析和应用243ln22),(222eeeirrrrrtKhQPtrP对井底：对井底：A第49页/共63页第五十页，共63页。其中其中(qzhng)(qzhng)：)(tPwft0 利用直线段斜率估算利用直

34、线段斜率估算( sun)( sun)储量：储量：Atgm 即有：即有：所以油井控制所以油井控制(kngzh)(kngzh)储量为：储量为： 3. 3.实测压力恢复曲线形态分析实测压力恢复曲线形态分析第50页/共63页第五十一页，共63页。早期数据为什么偏离(pinl)直线？)(tPwftlg0第51页/共63页第五十二页，共63页。PWBSPWBS开井情形开井情形(qng xing)关井情形关井情形(qng xing)QtQtwhQ地面产量sfQ井底产量第52页/共63页第五十三页，共63页。晚期数据(shj)为什么偏离直线？)(tPwftlg0第53页/共63页第五十四页，共63页。 4.

35、4.探边测试探边测试(csh)(csh)如果测试井附近有线性组合的不渗透边界如果测试井附近有线性组合的不渗透边界(binji)(binji)，压力传播到此边界，压力传播到此边界(binji)(binji)时，压力降落速度加快，压降曲线变陡。在半对数坐标系中呈现另一直线段，该直线段与第一直线段（中期段）斜率之比时，压力降落速度加快，压降曲线变陡。在半对数坐标系中呈现另一直线段，该直线段与第一直线段（中期段）斜率之比 m2/m1 m2/m1 随不渗透边界随不渗透边界(binji)(binji)的几何形态而异。的几何形态而异。断层断层(duncng)形态形态压降曲线中、晚期段形态压降曲线中、晚期段形态测试井m1m22:1测试井m1m24:1测试井m1m23:1)(tPwftlg)(tPwftlg)(tPwftlg第54页/共63页第五十五页，共63页。2022-4-17564.5 油井(yujng)的不稳定试井三、关井压力三、关井压力(yl)恢