华科传热学02

1、2022-4-71主讲：刘志春主讲：刘志春能源与动力工程学院能源与动力工程学院华中科技大学华中科技大学2022-4-722-1 基本概念基本概念2-2 一维稳态导热一维稳态导热2022-4-731 温度场温度场(Temperature Field)定义定义某一瞬间，空间某一瞬间，空间( (或物体内或物体内) )所有各点温度分布所有各点温度分布的总称。的总称。温度场是个数量场，可以用一个数量函数来表温度场是个数量场，可以用一个数量函数来表示。示。温度场是空间坐标和时间的函数，在直角坐标温度场是空间坐标和时间的函数，在直角坐标系中，温度场可表示为：系中，温度场可表示为：),(zyxft t为温度为

2、温度; x,y,z为空间坐标为空间坐标; -时间坐标时间坐标 2022-4-74分类分类 a)随时间划分随时间划分稳态温度场稳态温度场：物体各点温度不随时间改变。：物体各点温度不随时间改变。非稳态温度场非稳态温度场：温度分布随时间改变。：温度分布随时间改变。b)随空间划分随空间划分三维三维稳态温度场：稳态温度场：一维一维稳态温度场稳态温度场0t),(zyxft ),(zyxft 0t),(zyxft )(xft 2022-4-752 等温面与等温线等温面与等温线定义定义等温面：温度场中同一瞬间同温度各点连成的等温面：温度场中同一瞬间同温度各点连成的面。面。等温线：在二维情况下等温面为一等温曲线

3、。等温线：在二维情况下等温面为一等温曲线。特点特点a) 温度不同的等温面或等温线彼此不能相交温度不同的等温面或等温线彼此不能相交b)在连续的温度场中，等温面或等温线不会中在连续的温度场中，等温面或等温线不会中止，它们或者是物体中完全封闭的曲面（曲止，它们或者是物体中完全封闭的曲面（曲线），或者就终止与物体的边界上线），或者就终止与物体的边界上2022-4-76c)物体中等温线较密集的地方说明温度的变化物体中等温线较密集的地方说明温度的变化率较大，导热热流也较大。率较大，导热热流也较大。 t tt-tt-tt+tt+t2022-4-773 温度梯度（温度梯度（Temperature gradie

4、nt）温度的变化率沿不同的方向一般是不同的。温温度的变化率沿不同的方向一般是不同的。温度沿某一方向度沿某一方向x的变化率在数学上可以用该方的变化率在数学上可以用该方向上温度对坐标的偏导数来表示，即向上温度对坐标的偏导数来表示，即0limxttxx 温度梯度是用以反映温温度梯度是用以反映温度场在空间的变化特征度场在空间的变化特征的物理量。的物理量。 2022-4-78 系统中某一点所在的等温面与相邻等温面系统中某一点所在的等温面与相邻等温面之间的温差与其法线间的距离之比的极限之间的温差与其法线间的距离之比的极限为该点的温度梯度为该点的温度梯度，记为，记为gradt。 kztjytixtnntnt

5、Limgradtn0注：温度梯度是向量；正向朝着温度增加注：温度梯度是向量；正向朝着温度增加的方向的方向2022-4-794 付里叶定律付里叶定律(Fouriers Law)第一章中给出了稳态条件下的付里叶定律，这第一章中给出了稳态条件下的付里叶定律，这里可推广为更一般情况。里可推广为更一般情况。热流密度在热流密度在x, y, z 方向方向的投影的大小分别为：的投影的大小分别为： nqxttgradztqytqxtqzyx; t1 t2 0 x n dt dn t t+dt2022-4-710负号是因为热流密度与温度梯度的方向不一负号是因为热流密度与温度梯度的方向不一致而加上。致而加上。n -

6、 是该点等温线上的法向单位矢量，指向是该点等温线上的法向单位矢量，指向温度升高的方向；温度升高的方向； q - 是热流密度矢量。是热流密度矢量。 5 导热系数导热系数定义定义傅利叶定律给出了导热系数的定义傅利叶定律给出了导热系数的定义 :gradtq/w/m 导热系数在数值上等于单位温度梯度时的热流导热系数在数值上等于单位温度梯度时的热流密度的模（大小）。密度的模（大小）。2022-4-711根据一维稳态平壁导热模型，可根据一维稳态平壁导热模型，可以采用平板法测量物质的导热系以采用平板法测量物质的导热系数。对于图所示的大平板的一维数。对于图所示的大平板的一维稳态导热，流过平板的热流量与稳态导热

7、，流过平板的热流量与平板两侧温度和平板厚度之间的平板两侧温度和平板厚度之间的关系为：关系为：21ttA2121ttqttA)(,21tttq只要任意知道三个就可以只要任意知道三个就可以求出第四个。由此可设计稳态法测量导热系数求出第四个。由此可设计稳态法测量导热系数实验。实验。 2022-4-712导热系数的影响因素导热系数的影响因素导热系数是导热系数是物性参数物性参数，它与物质结构和状态密，它与物质结构和状态密切相关，例如物质的种类、材料成分、温度、切相关，例如物质的种类、材料成分、温度、 湿度、压力、密度等，与物质几何形状无关。湿度、压力、密度等，与物质几何形状无关。它反映了物质微观粒子传递

8、热量的特性。它反映了物质微观粒子传递热量的特性。不同物质的导热性能不同：不同物质的导热性能不同：非金属金属气体液体固体12418W (m C)金属合 金纯 金 属C)W/(m3025. 0非金属2022-4-713保温材料：保温材料：温度低于温度低于350度时度时热导率小于热导率小于0.12W/(mK) 的材的材料（绝热材料）料（绝热材料）同一种物质的导热系数也会同一种物质的导热系数也会因其状态参数的不同而改变。因其状态参数的不同而改变。一般把导热系数仅仅视为温一般把导热系数仅仅视为温度的函数，而且在一定温度度的函数，而且在一定温度范围还可以用一种范围还可以用一种线性线性关系关系来描述。来描述

9、。 )1 (0bT2022-4-7145 导热微分方程（导热微分方程（Heat Diffusion Equation）一般形式一般形式付里叶定律：付里叶定律：gradtq确定导热体内的温度分布是导热理论的首要确定导热体内的温度分布是导热理论的首要任务。任务。 建立导热微分方程，可以揭示连续温度场随建立导热微分方程，可以揭示连续温度场随空间坐标和时间变化的内在联系。空间坐标和时间变化的内在联系。 理论基础：傅里叶定律理论基础：傅里叶定律 + 能量守恒方程能量守恒方程 2022-4-715假设：假设：(1) 所研究物体是各向同性的连续介质；所研究物体是各向同性的连续介质； (2) 热导率、比热容和

10、密度均为已知热导率、比热容和密度均为已知 (3) 物体内具有内热源；强度物体内具有内热源；强度 W/m3; 表示单位体积的导热体在单位时间内放表示单位体积的导热体在单位时间内放出的热量出的热量xyzd xd x+dxd yd y+dyd z+dzd z导入微元体的总热流量导入微元体的总热流量+内热源的生成热内热源的生成热=导出微元体的总热流量导出微元体的总热流量+内能的增量内能的增量 2022-4-716dUddQdoutindydzxtdydzqdxxzyxinddddxyzd xd x+dxd yd y+dyd z+dzd z导入微元体的总热流量为导入微元体的总热流量为导出微元体的总热流量

11、为导出微元体的总热流量为dzzdyydxxoutdddd根据付里叶定律根据付里叶定律dxdzytdxdzqdyydxdyztdxdyqdzz2022-4-717xyzd xd x+dxd yd y+dyd z+dzd zdxxqqqxxdxxdxdydzxtxddxdydzxqdydzqdydzqdxxxdxxdxx)(dxdydzytyddydyy)(dxdydzztzddzdzz)(单位时间内能增量单位时间内能增量 dxdydztcdU2022-4-718微元体内热源的生成热为：微元体内热源的生成热为：dxdydzdQ最后得到：最后得到： )()()(ztzytyxtxtcxyzd xd

12、x+dxd yd y+dyd z+dzd z单位时间内微元体的内能单位时间内微元体的内能增量（非稳态项）增量（非稳态项）扩散项（导热扩散项（导热引起）引起）源项源项导热微分方程的简化形式导热微分方程的简化形式(a)导热系数为常数时导热系数为常数时2022-4-719cztytxtat)(222222caa 称为热扩散率，又叫导温系数。称为热扩散率，又叫导温系数。(thermal diffusivity) )()()(ztzytyxtxtc热扩散率热扩散率 a 反映了导热过程中材料的导热能反映了导热过程中材料的导热能力（力（ ）与沿途物质储热能力（）与沿途物质储热能力（ c ）之间）之间的关系的

13、关系.2022-4-720a值大，即值大，即 值大或值大或 c 值小，说明物体的某一值小，说明物体的某一部分一旦获得热量，该热量能在整个物体中很部分一旦获得热量，该热量能在整个物体中很快扩散快扩散热扩散率表征物体被加热或冷却时，物体内各热扩散率表征物体被加热或冷却时，物体内各部分温度趋于均匀一致的能力，所以部分温度趋于均匀一致的能力，所以a反应导反应导热过程热过程动态特性动态特性，研究不稳态导热重要物理量，研究不稳态导热重要物理量在同样加热条件下，物体的热扩散率越大，物在同样加热条件下，物体的热扩散率越大，物体内部各处的温度差别越小。体内部各处的温度差别越小。72521.5 10 m9.45

14、10 masas铝木材，1 600aa铝木材2022-4-721(b)无内热源，导热系数为常数时无内热源，导热系数为常数时)()()(ztzytyxtxtc)(222222ztytxtat(c)常物性、稳态常物性、稳态0222222ztytxt0222222ztytxt泊桑（泊桑（Poisson）方程）方程(d)常物性、稳态、无内热源常物性、稳态、无内热源拉普拉斯（拉普拉斯（Laplace）方程）方程2022-4-722ztztrrtrrrtc211(e) 园柱坐标系和球坐标系的方程园柱坐标系和球坐标系的方程zzryrx ;sin ;cos2022-4-723trtrrtrrrtc22222s

15、in1sinsin11sincos ; sinsin ; cosxryrzr2022-4-7246 定解条件定解条件导热微分方程式的理论基础：傅里叶定律导热微分方程式的理论基础：傅里叶定律+能能量守恒。量守恒。它描写物体的温度随时间和空间变化的关系；它描写物体的温度随时间和空间变化的关系；没有涉及具体、特定的导热过程。通用表达式。没有涉及具体、特定的导热过程。通用表达式。单值性条件：确定唯一解的附加补充说明条单值性条件：确定唯一解的附加补充说明条件，包括四项：几何、物理、初始、边界件，包括四项：几何、物理、初始、边界完整数学描述：导热微分方程完整数学描述：导热微分方程 + 单值性条件单值性条件

16、2022-4-725几何条件：几何条件：说明导热体的几何形说明导热体的几何形状和大小，如：平壁或圆筒壁；厚状和大小，如：平壁或圆筒壁；厚度、直径等度、直径等物理条件：物理条件：说明导热体的物理特说明导热体的物理特征如：物性参数征如：物性参数 、c c 和和 的数的数值，是否随温度变化；有无内热源、值，是否随温度变化；有无内热源、大小和分布；大小和分布；初始条件：初始条件：又称时间条件，反映导热系统的又称时间条件，反映导热系统的初始状态初始状态 )0 ,(zyxft 边界条件边界条件: :反映导热系统在界面上的特征，反映导热系统在界面上的特征，也可理解为系统与外界环境之间的关系。也可理解为系统与

17、外界环境之间的关系。 2022-4-726（Boundary conditions）边界条件常见有三类）边界条件常见有三类 (a)第一类边界条件第一类边界条件:给定系给定系统边界上的温度值，它可统边界上的温度值，它可以是时间和空间的函数，以是时间和空间的函数，也可以为给定不变的常数也可以为给定不变的常数值值一般形式：一般形式： tw = f(x, y,z,) t=f(y,z,) 0 x1 x 稳态导热：稳态导热： tw = const；非稳态导热：；非稳态导热： tw = f ( )2022-4-727(b)第二类边界条件第二类边界条件:该条该条件是给定系统边界上的件是给定系统边界上的温度梯度

18、，即相当于给温度梯度，即相当于给定边界上的热流密度，定边界上的热流密度，它可以是时间和空间的它可以是时间和空间的函数，也可以为给定不函数，也可以为给定不变的常数值变的常数值一般形式：一般形式：qw = f(x, y,z,)0 x1 x ),(zyfxt特例：绝热边界面特例：绝热边界面0 0wwwntntq2022-4-728(c) 第三类边界条件第三类边界条件:该该条件是第一类和第二条件是第一类和第二类边界条件的线性组类边界条件的线性组合，常为给定系统边合，常为给定系统边界面与流体间的换热界面与流体间的换热系数和流体的温度，系数和流体的温度，这两个量可以是时间这两个量可以是时间和空间的函数，也

19、可和空间的函数，也可以为给定不变的常数以为给定不变的常数值值0 x1 x )ttxt（)()(fwwtthnt2022-4-729导热微分方程单值性条件求解方法导热微分方程单值性条件求解方法 温度场温度场导热问题求解方法：分析解法，试验解法导热问题求解方法：分析解法，试验解法 ，数值解法数值解法 积分法、杜哈美尔法、格林函数法、拉普拉积分法、杜哈美尔法、格林函数法、拉普拉斯变换法斯变换法 、分离变量法、积分变换法、数值、分离变量法、积分变换法、数值计算法计算法2022-4-730稳态导热稳态导热0t直角坐标系直角坐标系: :0)()()(vqztzytyxtx1 通过平壁的导热通过平壁的导热平

20、壁的长度和宽度都远大于其厚度，因而平板平壁的长度和宽度都远大于其厚度，因而平板两侧保持均匀边界条件的稳态导热就可以归纳两侧保持均匀边界条件的稳态导热就可以归纳为一维稳态导热问题。为一维稳态导热问题。2022-4-731从平板的结构可分为单层壁，多层壁和复合壁从平板的结构可分为单层壁，多层壁和复合壁等类型等类型 。a.单层壁导热单层壁导热 b.多层壁导热多层壁导热 c. 复合壁导热复合壁导热2022-4-732通过单层平壁的导热通过单层平壁的导热o xt1tt22122 , , 0 0ttxttxdxtdxtxtc)(直接积分，得：直接积分，得：211 cxctcdxdt无内热源，无内热源，为常

21、数，并为常数，并已知平已知平壁的壁厚为壁的壁厚为 ，两个表面温度分别，两个表面温度分别维持均匀而恒定的温度维持均匀而恒定的温度t1和和t22022-4-733带入边界条件：带入边界条件：12121tcttco xt1tt2)(dd1212112Attttqttxttxttt带入带入Fourier 定律定律线性分布线性分布AR 导热热阻导热热阻2022-4-734假设各层之间接触良好，可以近似地认为接合假设各层之间接触良好，可以近似地认为接合面上各处的温度相等面上各处的温度相等通过通过多层平壁的导热多层平壁的导热多层平壁：由几层不同材料组成多层平壁：由几层不同材料组成例：房屋的墙壁例：房屋的墙壁

22、 白灰内层、白灰内层、水泥沙浆层、红砖（青砖）主体水泥沙浆层、红砖（青砖）主体层等组成层等组成qttqtr211111qttr32222qttr43333t2t3t4t1 qt1 r1 t2 r2 t3 r3 t42022-4-735总热阻为：总热阻为： 332211321rrrrt2t3t4t1 q334322321121ttttttq由和分比关系由和分比关系 33221141ttqt1 r1 t2 r2 t3 r3 t4推广到推广到n层壁的情况层壁的情况: niiinttq1112022-4-736问：现在已经知道了问：现在已经知道了q，如，如何计算其中第何计算其中第 i 层的右侧壁层的右

23、侧壁温？温？第一层：第一层： 11122111)(qttttq第二层：第二层：22233222)(qttttq第第 i 层：层： iiiiiiiiqttttq111)(t2t3t4t1 q2022-4-737无内热源，无内热源，不为常数不为常数(是温度的线性函数是温度的线性函数)）（bt100、b为常数为常数21 , , 0 0wwttxttxdxdtdxd0)1 (0dxdtbtdxd10)1 (cdxdtbt2120)2(cxctbt最后可求得其温度分布最后可求得其温度分布 xttbtttbttbtwwwwww)(21)2(2212121122022-4-738xttbttttbttwww

24、www1212112121二次曲线方程二次曲线方程202221dxdtbdxdtbtbdxtd)( 0 :022下凹时当dxtdb)( 0 :022直线时当dxtdb)( 0 :022上凹时当dxtdb=0( (1+b bt)b0b0，=0(1+bt)，随着，随着t增大，增大，增大，即高温区的增大，即高温区的导热系数大于低温区。导热系数大于低温区。Q=-A(dt/dx)，所以高温区的，所以高温区的温度梯度温度梯度dt/dx较小，而形较小，而形成上凸的温度分布。成上凸的温度分布。=0( (1+b bt)b0b0t1 t20 x当当b0，=0(1+bt)，随着，随着t增大，增大，减小，高减小，高温

25、区的温度梯度温区的温度梯度dt/dx较大。较大。2022-4-740 xttbttttbttwwwwww1212112121热流密度的计算公式热流密度的计算公式1212021wwwwttttbq或或12wwmttq212wwm2022-4-741 接触热阻接触热阻在推导多层壁导热的公式时，假定了两层壁面在推导多层壁导热的公式时，假定了两层壁面之间是保持了良好的接触，要求层间保持同一之间是保持了良好的接触，要求层间保持同一温度。而在工程实际中这个假定并不存在。因温度。而在工程实际中这个假定并不存在。因为任何固体表面之间的接触都不可能是紧密的。为任何固体表面之间的接触都不可能是紧密的。t1t2tt

26、xt此时，两壁面之间只有此时，两壁面之间只有接触的地方才直接导热，接触的地方才直接导热，在不接触处存在空隙。在不接触处存在空隙。热量是通过充满空隙的流体的导热、对流和热量是通过充满空隙的流体的导热、对流和辐射的方式传递的，因而存在传热阻力，称辐射的方式传递的，因而存在传热阻力，称为接触热阻。为接触热阻。 2022-4-742由于接触热阻的存在，由于接触热阻的存在，使导热过程中两个接触使导热过程中两个接触表面之间出现温差表面之间出现温差 t。接触热阻是普遍存在的，而目前对其研究又接触热阻是普遍存在的，而目前对其研究又不充分，往往采用一些实际测定的经验数据。不充分，往往采用一些实际测定的经验数据。

27、通常，对于导热系数较小的多层壁导热问题通常，对于导热系数较小的多层壁导热问题接触热阻多不予考虑；但是对于金属材料之接触热阻多不予考虑；但是对于金属材料之间的接触热阻就是不容忽视的问题。间的接触热阻就是不容忽视的问题。 t1t2ttxt2022-4-743影响接触热阻的主要因素：影响接触热阻的主要因素：接触表面的粗糙度接触表面的粗糙度接触表面的硬度接触表面的硬度接触表面的压力接触表面的压力2022-4-744例：一锅炉炉墙采用密度为例：一锅炉炉墙采用密度为300kg/m3的水泥珍的水泥珍珠岩制作，壁厚珠岩制作，壁厚 = 100 mm，已知内壁温度，已知内壁温度t1=500，外壁温度，外壁温度t2

28、=50，求炉墙单位面积、，求炉墙单位面积、单位时间的热损失。单位时间的热损失。解：材料的平均温度为：解：材料的平均温度为： t = (t1 + t2)/2 = (500 + 50)/2 = 275 由由p275附录附录D查得：查得： Ck)W/(m000105. 00651. 0tk)W/(m0940. 0275000105. 00651. 02022-4-745若是多层壁，若是多层壁，t2、t3的温度未知：的温度未知：可先假定它们的温度，从而计算出平均温度并可先假定它们的温度，从而计算出平均温度并查出导热系数值，再计算热流密度及查出导热系数值，再计算热流密度及t2、t3的值。的值。若计算值与

29、假设值相差较大，需要用计算结果若计算值与假设值相差较大，需要用计算结果修正假设值，逐步逼近，这就是迭代法。修正假设值，逐步逼近，这就是迭代法。 221W/m423)50500(1 . 00940. 0)(ttq2022-4-746例：一双层玻璃窗，高例：一双层玻璃窗，高2m，宽，宽1m，玻璃厚，玻璃厚0.3mm，玻璃的导热系数为，玻璃的导热系数为1.05 W/(m K)，双，双层玻璃间的空气夹层厚度为层玻璃间的空气夹层厚度为5mm，夹层中的空，夹层中的空气完全静止，空气的导热系数为气完全静止，空气的导热系数为 0.025W/(m K)。如果测得冬季室内外玻璃表面。如果测得冬季室内外玻璃表面温度

30、分别为温度分别为15和和5，试求玻璃窗的散热损，试求玻璃窗的散热损失，并比较玻璃与空气夹层的导热热阻。失，并比较玻璃与空气夹层的导热热阻。解解 这是一个三层平壁的稳态导热问题。根据这是一个三层平壁的稳态导热问题。根据式式(2-41)散热损失为：散热损失为：3214133221141wwwwRRRttAAAtt2022-4-747如果采用单层玻璃窗，则散热损失为如果采用单层玻璃窗，则散热损失为 是双层玻璃窗散热损失的是双层玻璃窗散热损失的35倍，可见采用双层倍，可见采用双层玻璃窗可以大大减少散热损失，节约能源。玻璃窗可以大大减少散热损失，节约能源。W3 .3333003. 010W3 .945

31、. 02003. 0025. 02005. 05 . 02003. 0515可见，单层玻璃的导热热阻为可见，单层玻璃的导热热阻为0.003 K/W，而，而空气夹层的导热热阻为空气夹层的导热热阻为0.1 K/W，是玻璃的，是玻璃的33.3倍。倍。2022-4-7482 通过圆筒壁的导热通过圆筒壁的导热稳态导热稳态导热0t0)()(1)(12vqztztrrtrrr柱坐标系：柱坐标系：圆筒壁就是圆管的壁面。当管子的壁面相对于圆筒壁就是圆管的壁面。当管子的壁面相对于管长而言非常小，且管子的内外壁面又保持均管长而言非常小，且管子的内外壁面又保持均匀的温度时，通过管壁的导热就是圆柱坐标系匀的温度时，通过

32、管壁的导热就是圆柱坐标系上的一维导热问题。上的一维导热问题。通过单层圆筒壁的导热通过单层圆筒壁的导热 2022-4-749采用圆柱坐标系，设导热系数为常数，这是沿采用圆柱坐标系，设导热系数为常数，这是沿半径方向的一维导热，微分方程为：半径方向的一维导热，微分方程为：边界条件为：边界条件为： 0drdtrdrd1cdrdtr积分得：积分得： rcdrdt121lncrct)/ln(12121rrttc1121212ln)/ln(rrrtttc112121ln)/ln(rrrrtttt应用边界条件应用边界条件2211,ttrrttrr对数曲线分布对数曲线分布2022-4-7502122122122

33、11)ln( ;1)ln(rrrttdrtdrrrttdrdtwwww向上凹若 0 : 2221drtdttww向下凹若 0 : 2221drtdttww圆筒圆筒壁内温度分布曲线的形状？壁内温度分布曲线的形状？ ，r大，面积大，面积A大，大，dt/dr必然小；反之，必然小；反之，A小小处，处，dt/dr必然大。必然大。 rLdrdtQ22022-4-75121221mW)ln(ddrrttrrtqwwW 2)ln( 2211221Rttlrrttrlqwwww)ln()ln()(121211rrrrttttwwwrrrttdrdtww1)ln(1221长度为长度为 l 的圆筒壁的导热热阻的圆筒

34、壁的导热热阻虽然是稳态情况，但热流密度虽然是稳态情况，但热流密度 q 与半与半径径 r 成反比！成反比！2022-4-752通过多层圆筒壁的导热通过多层圆筒壁的导热 由不同材料构成的多层圆筒壁由不同材料构成的多层圆筒壁带有保温层的热力管道、嵌套的金属管道和带有保温层的热力管道、嵌套的金属管道和结垢、积灰的输送管道等结垢、积灰的输送管道等 由不同材料制作的圆筒同心紧密结合而构成由不同材料制作的圆筒同心紧密结合而构成多层圆筒壁多层圆筒壁 ，如果管子的壁厚远小于管子的，如果管子的壁厚远小于管子的长度，且管壁内外边界条件均匀一致，那么长度，且管壁内外边界条件均匀一致，那么在管子的径向方向构成一维稳态导

35、热问题。在管子的径向方向构成一维稳态导热问题。 2022-4-753343432323212121212121rrnLttrrnLttrrnLtt31141121iiiirrnLtt31141121iiiilrrnttLQq单位管长的热流量单位管长的热流量 2022-4-7543 通过球壁的导热通过球壁的导热温度分布：温度分布： 212212/1/1/1/1)(rrrrtttt热流量：热流量：2121/1/1)(4rrtt热阻：热阻：211141rrRr1 1r2 2t1 1t2 2热流密度：热流密度：22121)/1/1 ()(rrrttrtq2022-4-755例例2-3 温度为温度为12

36、0的空气从导热系数为的空气从导热系数为 1 =18W/(m K)的不锈钢管内流过，表面传热系数的不锈钢管内流过，表面传热系数为为h1 =65 W/(m2 K), 管内径为管内径为d1 = 25 mm，厚度，厚度为为4 mm。管子外表面处于温度为。管子外表面处于温度为15的环境中，的环境中，外表面自然对流的表面传热系数为外表面自然对流的表面传热系数为h2 = 6.5 W/(m2 K)。 (1)求每米长管道的热损失；求每米长管道的热损失； (2)为为了将热损失降低了将热损失降低80%，在管道外壁覆盖导热系，在管道外壁覆盖导热系数为数为0.04 W/(m K)的保温材料，求保温层厚度；的保温材料，求

37、保温层厚度；(3)若要将热损失降低若要将热损失降低90%，求保温层厚度。，求保温层厚度。解：这是一个含有圆管导热的传热过程，光管解：这是一个含有圆管导热的传热过程，光管时的总热阻为：时的总热阻为： 2022-4-756221121112)/ln(1AhlddAhRC/W 6823. 10165. 05 . 6118)25/33ln(0125. 065121(1)每米长管道的热损失为：每米长管道的热损失为： W4 .626823. 115120Rt(2)设覆盖保温材料后的半径为设覆盖保温材料后的半径为r3，由所给条件，由所给条件和热阻的概念有和热阻的概念有 保温光管光管保温RR2 . 02022

38、-4-7572 . 012)/ln(2)/ln(112)/ln(132223112112211211AhlddlddAhAhlddAh2 . 05 . 6104. 0)0165. 0/ln(18)25/33ln(0125. 06510165. 05 . 6118)25/33ln(0125. 065133rr由以上超越方程解得由以上超越方程解得r3 = 0.123 m故保温层厚度为故保温层厚度为123 16.5 = 106.5 mm。2022-4-758(3)若要将热损失降低若要将热损失降低90%，按上面方法可得，按上面方法可得r3 = 1.07 m这时所需的保温层厚度为这时所需的保温层厚度为1

39、.07 0.0165 = 1.05 m由此可见，热损失将低到一定程度后，若要再由此可见，热损失将低到一定程度后，若要再提高保温效果，将会使保温层厚度大大增加。提高保温效果，将会使保温层厚度大大增加。2022-4-759对于稳态、无内热源、第一类边界条件下的对于稳态、无内热源、第一类边界条件下的一维导热问题，可以不通过温度场而直接获一维导热问题，可以不通过温度场而直接获得热流量。此方法对一维变物性、变传热面得热流量。此方法对一维变物性、变传热面积非常有效。积非常有效。由付里叶定律：由付里叶定律：dxdttA)(绝热绝热绝热绝热xt1t24 变截面或变导热系数问题变截面或变导热系数问题求解导热问题

40、的主要途径分两步：求解导热问题的主要途径分两步：(1)求解导热微分方程，获得温度场；求解导热微分方程，获得温度场；(2)根据根据Fourier定律和已获得的温度场计算热定律和已获得的温度场计算热流量；流量；2022-4-760dxdttA)(分离变量：（由于是稳态问题，分离变量：（由于是稳态问题， 与与x无关）无关） dttAdx)(dttAdxxxtt)(2121绝热绝热绝热绝热xt1t21221)(ttdtttt21)()(21xxxAdxtt当当 随温度呈线性分布时，即随温度呈线性分布时，即 0(1bt) 时时2210ttb2022-4-7615 内热源问题内热源问题电流通过的导体；电流

41、通过的导体；化工中的放热、吸热反应；化工中的放热、吸热反应；反应堆燃料元件核反应热。反应堆燃料元件核反应热。在有内热源时，即使是一维稳态导热：热流量在有内热源时，即使是一维稳态导热：热流量沿传热方向也是不断变化的，微分方程中必须沿传热方向也是不断变化的，微分方程中必须考虑内热源项。考虑内热源项。具有内热源的平壁具有内热源的平壁2022-4-762 xh, tfh, tfo022dxtd边界条件为：边界条件为：0, 0dxdtx)(,ftthdxdtx对微分方程积分对微分方程积分:1cxdxdt代边界条件代边界条件(1)得得c1=0如果平壁内有均匀的内热源，且认为导热系数如果平壁内有均匀的内热源

42、，且认为导热系数为常数，平壁的两侧均为第三类边界条件，为常数，平壁的两侧均为第三类边界条件，由于对称性，只考虑平板一半：由于对称性，只考虑平板一半：微分方程：微分方程：2022-4-763 xh, tfh, tfo微分方程变为：微分方程变为：再积分再积分:求出求出c2后可得温度分布为：后可得温度分布为： xdxdt222cxtfthxt)(222任一位置处的热流密度为：任一位置处的热流密度为： xdxdtq注意：注意： 温度分布为抛物线分布；温度分布为抛物线分布； 热流密度与热流密度与x成正比，成正比， 当当h 时，应有时，应有tw tf2022-4-764故定壁温时温度分布为：故定壁温时温度分布为：wtxt2)(22例：核反应堆燃料元件模型。三层平板，中间例：核反应堆燃料元件模型。三层平板，中间为为 1=14mm的的燃料层，两侧均为燃料层，两侧均为 2=6mm的的铝铝板。板。燃 料 层 发 热 量 为燃 料 层 发 热 量 为 1 . 5 1 07W