激光干涉测量技术上讲解PPT课件

1、第二章第二章 激光干涉测量技激光干涉测量技术术 干涉测量技术是以光波干涉原理为基础进行测量的一门技术测量，具有很高的测量和可用于等方面的测量迈克尔逊干涉仪、马赫-泽德干涉仪、斐索干涉仪、塞曼-格林干涉仪第1页/共64页1.频率相同2.初始相位差恒定3.振动方向相同（非正交）4.光程差小于波列长度(1/）所谓稳定，是指肉眼或记录仪器能观察到或记录到条纹分布，即在一定时间内存在着相对稳定的条纹分布。显然，如果干涉项远小于两光束光强中较小的一个，就不易观察到干涉现象；如果两束光的相位差随时间变化，使光强度条纹图像产生移动，且当条纹移动的速度快到肉眼或记录仪器分辨不出条纹图样时，就观察不到干涉现象了。

2、第2页/共64页)cos(11tAE设两路激光分别为)cos(22tBE则合成有)cos()cos(2121tBtAEEE)cos()cos(11tBtAsin)sin(cos)cos()cos(111tBtBtA)sin(sin)cos()cos(11tBtBA) cos(1tA第3页/共64页光的相位与走过的光程有关：)2cos()cos(0nltBtA22cos2BABAI212cos2BABAA12 = - A + Bcos = arctanABsin 其中NjjjNiiilnln11光程差通过测量干涉条纹的变化量，可直接获得 或 ，还可直接获得与l和n有关的各种被测信息第4页/共64

3、页一、干涉测长的基本原理一、干涉测长的基本原理 合成干涉光光强最亮合成干涉光光强最弱当klnln2)(22211当) 12()(22211klnln把目标反射镜与被测对象固联，参考反射镜固定不动，当目标反射镜随被测对象移动时，两路光束的光程差发生变化，干涉条纹将发生明暗交替变化。若用光电探测器接收某一条纹，当被测对象移动一段距离时，该条纹明暗变化一次，光电探测器输出信号将变化一个周期，记录信号变化的周期数，便确定了被测长度所以激光干涉测量一般是:1. 相对测量 2. 增量式测量3. 中间过程不可忽略，要监视整个测量的过程第5页/共64页以Michelson干涉仪:移动距离开始测量时，两束光的为

4、测量结束时，两束光的为cmLLn211222nLLLLncm变化量nLd2122KL 测量过程中干涉条纹变化次数002nLdKn/0激光光波在空气中的波长第6页/共64页二、干涉仪组成二、干涉仪组成1.激光干涉仪光路系统2.干涉条纹计数和处理测量结果的电子系统3.机械系统第7页/共64页（一）干涉仪光路系统主要包括：1. 激光干涉仪常用光源激光的功率和频率稳定性高连续方式运转在可见光和红外光区域有谱线2.激光干涉仪常用的分光方法（1）分波阵面法菲涅耳双面镜干涉装置第8页/共64页中，入瞳大小决定了进入仪器光能量的多少，而窗的概念则和视场相联系。中，将光源或光源的像称为干涉仪的入瞳，观测干涉图样

5、的屏幕称为出窗。第9页/共64页的方向、形状、宽度、对比度、照度和干涉区域的深度仅取决于像空间的出瞳和出窗之间的相对位置。L到P点的光程PLLLLPPLLLLP222111)()(光程差)()()()(212121PLPLLLLLLPLP)(21PLPL常数第10页/共64页第11页/共64页比累对切透镜干涉装置瑞利干涉仪洛埃镜干涉装置迈克尔逊测星干涉装置第12页/共64页菲涅耳双棱镜干涉装置梅斯林干涉装置存在条纹亮度和条纹对比度之间的矛盾，一般使用点光源，条纹非定域，实际使用较少。第13页/共64页（2）分振幅法（3）分偏振法（PBS）平行平板分光器 立方体分光器双折射偏振分光偏振分光棱镜优

6、点：优点：可使用扩展光源来获得较高的条纹亮度，同时又可获得较清晰的条纹。第14页/共64页光栅衍射分光（4）衍射分光法-1级1级0级3. 激光干涉仪常用的反射器平面反射器对偏转将产生附加的光程差第15页/共64页直角棱镜反射器猫眼反射器角锥棱镜反射器可消除偏转将产生附加的光程差，抗偏摆和俯仰只对一个方向的偏转敏感透镜和反射镜一起绕C点旋转，光程保持不变；容易加工，不影响偏振光的传输第16页/共64页4.典型的光路布置1) 共路原则 消除振动、温度、气流等影响2 )考虑测量精度、条纹对比度、稳定性及实用性等因素3）避免光返回激光器（1）使用角锥棱镜双角锥棱镜光路单角锥棱镜光路第17页/共64页两

7、半反半透镜一体化光路双光程光路第18页/共64页（2）整体布局抗干扰好、抗动镜多自由度变化能力、灵敏度高一倍不方便、吸收严重（3）光学倍频调整困难，对光学元件性能要求高，界面多导致光能损失大，而且使光的偏振态发生不应有的变化。第19页/共64页1.移相器(二)干涉条纹计数与测量结果处理系统能够；为提高分辨率，需要对干涉条纹进行细分。干涉条纹计数的：这样需要相位相差90度的两个电信号输出，即一个按光程正弦变化，一个余弦变化第20页/共64页常用移相器种类（1）机械法移相通过倾斜参考镜形成等厚干涉条纹特点特点装置简单,但条纹间距易变,使信号不完全正交，属于分波阵面移相，容易受大气扰动引起波阵面畸变

8、的影响。第21页/共64页（2）阶梯板和翼形板移相属于分波阵面移相，容易受大气扰动引起波阵面畸变的影响第22页/共64页（3）金属膜移相利用金属膜表面反射和透射时都产生附加位相差的原理，在分光器的分光面上镀上金属膜做成金属膜分幅移相器。两反两透均一透一反两光束受振动和大气扰动的影响相同，元件少，结构紧凑。两相干光束的光强不同，影响条纹对比度第23页/共64页（4）分偏振法移相结构较复杂，不受大气影响, 可靠。第24页/共64页2.干涉条纹的计数及判向原理当1 3 2 4 定义为正向当存在反向时1 后边出现的应该是?所以只须判断第二和第四信号的脉冲次序即可由于相差为90度, 一个计数对应的是0.

9、25个波长所以L=K/8, 分辨率提高4倍,称为四倍频计数如何提高分辨率(细分)?第25页/共64页三、干涉条纹对比三、干涉条纹对比度度定义: 明暗变化的比值 1.明暗变化的强度越大, PD感测出的信号信噪比越好2. 当两干涉光的光强相等时, 对比度越好22minmaxminmax2BAABIIIIM影响干涉条纹对比度的因素: 光源的大小、光源的单色性、两相干光波的振幅比、偏振态、背景光、各种环境因素如振动、热变形等第26页/共64页四、激光干涉测长的应四、激光干涉测长的应用用1.激光比长仪通过光波干涉比长的方法来检定基准米尺第27页/共64页2.激光跟踪干涉仪Radian激光跟踪仪主要参数激

10、光跟踪仪主要参数 线性测量范围（直径）40米、100米、160米三种型号可选角度测量指标水平方向：640（320）垂直方向：79到60角度分辨力：0.018角秒角度精度：3.5微米/米空间精度静态：5ppm；最佳精度5微米动态：10ppm（2Sigma）系统分辨力：0.1微米跟踪速度：6米/秒最大加速度：2g第28页/共64页第29页/共64页第30页/共64页3.Renishaw新型单频激光干涉仪D1、 D2、 D3的信号分别为)1802cos()902cos()2cos(332211bababa经过差分放大后sincos)(sincos)(2323221121bbaaSbbaaS调节运放消

11、去直流分量，使交流幅值相等4/cos24/sin221bSbS在仪器中查表可得到相位值4/tan21SS第31页/共64页QWPRetro-reflectorPBSPBSQWPHWPBSD1D2D3D4He-Ne LaserQWPRetro-reflectorPBSMeasured mirror偏振干涉仪光学细分和移相 去掉直流分量和实现共模抑制；三个信号完全共路，有效地去掉了外界振动等噪声，保证了干涉仪低频稳定性第32页/共64页4. 激光小角度干涉仪 利用激光干涉测位移和三角正弦原理 使测量光束按原路返回，不产生光点的移动，保证干涉图形相对接收元件的位置保持不变。角锥棱镜在位置和位置的光程

12、差为 = arcsin H / RKL位移为441KLH则被测角度为第33页/共64页为消除偏心和轴系晃动等误差，并提高灵敏度，在对称直径位置上布置两个角锥棱镜1以内，最大测量误差 0.05 为，采用移动式转向反射镜，测量范围可达95,测量精度0.3第34页/共64页35傅立叶变换光谱仪傅立叶变换光谱仪【补】按照分光原理，光谱仪器可分为三类：基于干涉原理的典型光谱仪器：法珀干涉仪的：自由光谱范围小，需要与单色仪联合使用，分辨率高色散型光谱仪的：自由光谱范围大，但分辨率较低，为保证光谱分辨率，色散型光谱仪必需使用狭缝，这样导致光谱仪的分光本领减小，光谱仪检测的灵敏度降低。第35页/共64页干涉仪

13、产生的干涉条纹是光谱相干涉的结果，能否利用干涉条纹的信息去获得相干光谱的信息？也就是从分析干涉条纹得到参与干涉的光谱线的位置（波长）及其强度呢？光谱仪器把被研究的辐射分解为光谱，记录单条谱线的位置，并测量其强度。0000002cos2cos)(vIIvvI00002cos2cos)(vIdvvvI第36页/共64页dvvII2cos)()(复色干涉图是单色干涉图的加合。由于零程差时各单色光的干涉强度都为极大值，其它光程差时各单色光相长或相消，加合的结果形成一个中心突起并向两边迅速衰减的对称图形。第37页/共64页能同时接收工作波段范围内的所有光谱，记录全部光谱时间与一般光谱仪器记录一个光谱分辨

14、单位的时间相同，在不到1秒时间内完成全部光谱扫描。信噪比高，波长准确度高，分辨率高，杂散辐射低，以及光谱范围宽（从紫外、可见、近红外直到中远红外区）第38页/共64页1.测量精度高，但前置放大器为直流放大器；2.对环境要求高，不允许干涉仪两臂光强有较大的变化；输出信号的频率随测量镜的运动速度而改变，当测量镜静止时，输出直流信号；干涉仪光强的变化总要以计数器的平均触发电平为中心对等分布，如果光强由于外界环境干扰引起变动，则干涉信号强度就可能落于触发电平之下，从而使仪器停止工作。第39页/共64页在某一光臂中引入一定频率的载波，被测信息通过载波传递：测量镜静止时，光电探测器的输出信号为载波频率的交

15、流信号；测量镜运动时，输出信号的频率只在某一范围内增加或减少。使前置放大器可采用交流放大器，可以隔绝由于外界条件引起的直流电平漂移，可在现场稳定工作。这种利用外差技术的干涉仪，称为或者1、滤掉了背景噪声； 2、 滤掉了直流放大器的噪声。第40页/共64页两个振幅相同、振动方向相同，且在同一方向传播，频率接近的两单色光叠加也能产生干涉，这种特殊的干涉称为光学“拍”。和是实现光学“拍”的常用方法两个旋转方向相反的左旋和右旋圆偏振光，振幅相同，频率相差很小，一般为12MHz。设左旋圆偏光频率为f1，右旋圆偏光频率f2，初始相位为零，振动方程分别为tatytatx1111cos)(sin)(tatyt

16、atx2222cos)(sin)(第41页/共64页光束通过偏振方向与y轴平行的偏振片，则x方向分量被截止，y方向分量通过。按光波叠加原理，通过偏振片后的光场为ttatataty2cos2cos2coscos)(212121合成波的振幅为，则光强为ta2cos221合成波的强度随时间t在04a2之间作缓慢的周期变化，这种强度时大时小的现象称为“拍”，拍频为f1-f2。)(2cos(122cos42122122tffataI拍波信号空间传播示意图第42页/共64页一、一、Zeeman双频激光干涉双频激光干涉仪仪经B1反射透过检偏器P1被光电探测器D1接收的拍频信号，经滤波放大后送入混频器作为测量

17、过程中的参考信号。若测量镜M2以速度v运动，由，返回光束的频率将变成ff2第43页/共64页测量光束与参考光束会合后经过检片器P2后产生拍频。D1和D2探测到的两路拍频信号进行同步相减便得到多普勒频移信号。2v2vf =f =c测量镜移动距离L为ttt000L =vdtfdtfdt222Nt0fdtft 0tN其中为记录下来的累计脉冲数电路静态频率21ff ,动态频率,fff21,为不失真，应满足fff321第44页/共64页 塞曼双频激光器频差1.5-1.8MHz，允许测量速度约为150mm/s。 处理电路的工作频带可以设定在12MHz之间，滤掉了小于1MHz的全部噪声。“双频”起到了调制作

18、用，它在测量镜静止时，仍然保持一个1.5MHz的交流信号，被测物体的运动只是这个信号频率的增加或减小，因而前置放大可采用较高放大倍数的交流放大器，采用带通滤波，滤掉低频噪声，避免了直流放大所遇到的直流漂移、低频干扰等问题。第45页/共64页双频激光干涉仪测角分辨力 0.1，测量范围可达1000角锥棱镜组件2的移动使两光束产生频21ff 和如果角锥棱镜完全平移运动，则21ff如果运动导轨不直，角锥棱镜组发生转动，21ff则转动角度为RdtffRLt2)(arcsinarcsin021第46页/共64页用平面镜取代角锥棱镜组，提高干涉仪的测量分辨力，并扩大测量范围第47页/共64页fcvfn2dt

19、dnLv/探测器接收到的两路测量信号)()(2121nnffffff和频移为抽气造成的Dopplerfn打开真空泵，测量过程开始，这一瞬间真空室内的空气折射率就是要测量的量值在某一中间时刻，由于抽气造成的Doppler频率变化为其中第48页/共64页mntndnLdtf1002NLtfLdtfLnttnm222100000dtdnLfcvfn/220则有如果整个抽空时间为t，对上式两端积分，可得即式中，N为抽气过程中记录下来的累计脉冲数 当真空室抽成真空后，如果真空室外的空气折射率发生变化，干涉仪可以立即反映出这种变化，做到“实时”测量。第49页/共64页二、声光调制双频外差干涉二、声光调制双

20、频外差干涉仪仪1.声光调制器换能器将超声波转换为声光介质中折射率的周期性改变，这样介质可看成是连续移动的三维全息光栅。衍射为布拉格衍射2dsin = m超声频率不能低于数十兆赫，这么高的频移对于一般应用太高，不利于计数，尤其是小数测量。第50页/共64页2.声光调制双频外差测振声光调制双频外差测振仪仪现场振动的大都是非周期性的随机振动，并且现场环境的干扰严重，被测振动体往往是漫反射体。使振动体表面返回的测量光经方解石发生偏折，经半反射镜7及中继望远镜9做为反射和接收光学天线，即能最大限度地接收在不同测量环境下来自漫反射振动的返回光，又可以最可能的减小测量光束的波面变形，以保证获得最大的拍频信号

21、。调节参考光强，使与测量光束的光强大致相同，改善拍频信号的对比度。第51页/共64页第52页/共64页光电接收器接收到的光强可表示为cos001III如果改变加在晶体上的电压，使相位差步进变化/2三次，每次移相后的光强可表示为sincossin004003002IIIIIIIII可得3142tanIIII这种细分方法常用标准平面镜取代参考镜R，以被测平面取代测量反射镜M，实现对平面形状的测量，可应用CCD阵列器件对光场扫描接收，做出表面的三维形状图形。第53页/共64页在双光束干涉中，用目视或照相记录方式来测量波面的误差，一般只能达到1/20到1/30波长的测试不确定度。)(2exp1ilLj

22、kaE被测面的波前为利用激光移相干涉测试技术可以快速而高准确度地检测波面面形误差，可达到1/100波长的测试不确定度。压电晶体带动参考镜以一定的振幅和频率作正弦振动，设振动的瞬时振幅为li，则参考镜波前为一、激光移相干涉测试技术原理一、激光移相干涉测试技术原理),(2exp2yxWLjkbE第54页/共64页当参考波前与被测面干涉以后，干涉条纹的光强分布为),(2cos2),(22iilyxWkabbalyxI写成傅里叶级数的形式iiiklbklaalyxI2sin2cos),(110其中),(2sin2),(2cos211220yxkWabbyxkWababaa被测表面的面形由傅里叶系数的比

23、值求得11arctan21),(abkyxW至少需要移相三次，采集三幅干涉图才可求得波形第55页/共64页对每一点的傅里叶级数的系数，有TiiiTiiiTiidlkllyxITbdlkllyxITadllyxITa0101002sin),(22cos),(2),(2为便于实际的抽样检测，用和式代替积分，有niiiniiiniikllyxInbkllyxInalyxIna1111102sin),(22cos),(2),(2第56页/共64页可求得波面面形niiiniiikllyxInkllyxInkyxW112cos),(22sin),(2arctan21),(四步移相，即n=4，使23,2,

24、02ikl则),(),(),(),(arctan21),(3124yxIyxIyxIyxIkyxW四式中含有加法和除法，干涉场中的固有噪声和面阵探测器的不一致性影响可以自动消除u优点第57页/共64页为提高测量可靠性，消除大气湍流、振动及漂移的影响，可以测量傅里叶级数的系数在p个周期内的累加数据，应用最小二乘法，系数表达式为则npiiinpiiinpiikllyxInpbkllyxInpalyxInpa1110102sin),(22cos),(2),(2npiiinpiiikllyxInpkllyxInpkyxW112cos),(22sin),(2arctan21),(第58页/共64页为提高

25、测量可靠性，被测表面上任意点的波面W(x, y)的相对位相是由在该点的条纹轮廓函数的np个测定值计算得到的1、采用最小二乘法拟合来确定被测波面，可以消除随机的大气湍流、振动及漂移的影响。部分求和的形式要求数据无限的累积，通过最小二乘法，使位相误差或波面误差减小至原来的np1二、激光移相干涉测试技术的特点二、激光移相干涉测试技术的特点2、可以消除干涉仪调整过程中及安置被测件的过程中产生的位移、倾斜及离焦误差。干涉仪及被测金属件在装调以后，被测波面可以表示为)(),(),(220yxDCyBxAyxWyxW第59页/共64页3、可以极大地降低对干涉仪本身的准确度要求在孔径范围内对所有点用做小二乘法求取对应于A、B、C、D各项的最小W(x, y) 。式中， W(x, y)为被测波面上任意点的位相； W0(x, y)为消除了位移(A)、倾斜(B和C)以及离焦(D)后的波面。为求出W0(x, y)，就必须确定并减去含有A、B、C、D的各