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文档简介

1、光学三维测量技术综述1 .引言 Chapter (Next) Section 1客观景物三维信息的获取是计算机辅助设计、 三维重建以及三维成像技术中 的根底环节,被测物体的三维信息的快速、准确的获得在虚拟现实、逆向工程、生物与医学工程等领域有着广泛的应用1。三维测量方法总的包括两大类,接触式以及非接触式。如图1.1所示。图1.1三维测量方法分类接触式的三维测量方法到目前为止已经开展了很长一段时间, 这方面的技术 理论已经非常完善和成熟,所以,在实际的测量中会有比拟高的准确性。 但是尽 管如此,依然会有一些缺点2:(1) 在测量过程中,接触式测量必须要接触被测物体,这就很容易造成被测 物体外表的

2、划伤。(2) 接触式测量设备在经过长时间的使用之后,测量头有时会出现形变现 象,这无疑会对整个测量结果造成影响。(3) 接触式测量要依靠测量头遍历被测物体上所有的点,可见,其测量效率 还是相当低的。接触式三维测量技术开展已久,应用最广泛的莫过于三坐标测量机。该方法 基于精细机械,并结合了当前一些比拟先进技术,如光学、计算机等。并且该方 法现在已经得到了广泛的应用,特别是在一些复杂物体的轮廓、尺寸等信息的准 确测量上。在测量过程中,三坐标测量机的测量头在世界坐标系的三个坐标轴上 都可以移动,而且测量头可以到达被测物体上的任意一个位置上,只要测量头能到达该位置,测量机就可以得到该位置的坐标,而且可

3、以到达微米级的测量精度。 但由于三坐标机测量系统本钱较高,加之上述的一些缺点,广泛应用还不太现实。非接触式三维测量技术一般通过利用磁学、光学、声学等学科中的物理量测 量物体外表点坐标位置。核磁共振法、工业计算机断层扫描法、超声波数字化法等非光学的非接触式三维测量方法也都可以测量物体的部及外部构造的外表信 息,且不需要破坏被测物体,但是这种测量方法的精度不高。 而光学三维轮廓测 量由于其非接触性、高精度与高分辨率,在CAD /CAE、反求工程、在线检测与质 量保证、多媒体技术、医疗诊断、机器视觉等领域得到日益广泛的应用,被公认是最有前途的三维轮廓测量方法I3】o由于光不能深入物体部,所以光学三维

4、测量 只能测量物体外表轮廓,因此,本文中所言光学三维测量即指光学三维轮廓测量, 此后不再单独解释。光学三维测量技术总体而言可以分为主动式光学三维测量和被动式光学三 维测量,根据具体的原理又可以分为双目立体视觉测量法、离焦测量法、飞行时间法、激光三角法、莫尔轮廓术和构造光编码法等。下面就刚刚提到的几种光学 三维测量技术的原理进展逐一讲解。2测量原理 Chapter (Next) Section 12.1被动式光学三维测量Section (Next)双目立体视觉测量法双目成像采用视觉原理来获得同一场景的2幅不同图像。通过对物体上同一点在2幅图像上的2个像点的匹配和检测,可以得到该点的坐标信息。测量

5、原理 如图所示。设摄像机基线长为 B,视差定义为D= P1- P2其中P1、P2为空间 点W(X,Y,Z在 2像面上的投影点,那么由几何关系可得Z=Bf/ D。计算出物点的深度 坐标后,其它2个坐标可以通过简单的几何透视关系得出。双目视觉成像原理简 单,但由于需要在两幅图像中寻找对定点的匹配,实际计算过程较为复杂。图双目立体视觉法三维测量原理图离焦测量法离焦测量法根据标定出的离焦模型计算被测点相对于摄像机的距离。测量模型如图所示。参考点A成像在像平面上的A'点,物体外表上的B点成像在 B'点,那么在像面上形成两个像点 B1和B2,测出两点之间的距离那么可以得到物 体上点B的坐标

6、。镜头前挡板上挖的两个小孔保证了探测器上最外围的两像点是 由轴上物点形成的。离焦测量法防止了寻找准确的聚焦位置但却增加了标定过程的复杂性。另外,由于每次只能获取一个轴上点的三维坐标,所以离焦测量法需要通过二维扫描来完成物体轮廓面上各离散点的坐标测量,因此测量效率比拟低。2.2主动式光学三维测量飞行时间法飞行时间法(Time of Flight,简称TOF简单而言就是通过激光或者其他光源脉 冲发射时间,通过测量飞行时间到达测量的目的, 测量系统模型如图所示。 该测量方法具体如下:首先利用系统发射的激光或其他光源脉冲照射被测物体, 通过反射原理到达系统接收器接收,就可以计算出激光或者其他光源脉冲的

7、运行 时间及距离。通过对被测量物体外部形态逐步扫描在通过数据处理得到物体的三 维原始外貌。该测量方法运用激光或者其他光源脉冲飞行时间进展及接收器的带 宽、灵敏度等进展测量,并且时间间隔的误差在一个很小的围之。因此运用飞行时间法的测量系统目前误差已经到达微米级3。为了进一步使该系统的测量精度提高,目前比拟常用的方法是提高测量系统 工作时的频率,同时可以通过相位调制的方法。当激光束幅度被正弦波调制时, 测量系统与被测物体之间的距离就可以由发射光束和接收光束之间的相位差得 到。相位调制测量方法与脉冲调制方法相比拟要复杂许多,然而减小了带宽,而且通过正弦波相位调制能够获得比拟大的测量视角。基于飞行时间

8、法的测量系统 装置复杂,并要求配备带宽大、灵敏性高以和热稳定性好的电子设备,因而造价偏高,这些因素制约了其实际应用。222激光三角法近年来随着激光技术的开展,激光三角形法逐渐得到广泛应用。它所采用的 光源主要有点构造、线构造和双线构造。其根本原理是光学三角形原理,如图所示。由图可以得到_I(2.2-1)由此可以得到深度信息。这种方法具有原理简单、测量速度快和精度高等优点; 缺点是对物体外表特性和反射率、复杂程度等有较大限制4 0图激光三角法莫尔轮廓术莫尔轮廓术又可以称为莫尔等高线法,是一种非接触式三维测量方法,1970年由H.Taksaki首次提出。莫尔轮廓术得到莫尔条纹的方法如下:一个基准光

9、栅 和投影到三维物体外表上受到物体外表高度调制的变形光栅叠合来形成莫尔条纹,而该条纹描绘出了被测物体的等高线, 然后根据莫尔条纹的分布规律就可以 得出被测物体的外表形貌。从这个根本原理出发,出现了几类不同布局的莫尔轮 廓装置,主要为影像莫尔法、投影莫尔法和扫描莫尔法以及移相莫尔法等。(1) 影像莫尔法影像莫尔法(shadowmoir和ethod)采用基准光栅,把它放在靠近被测物体外 表处,用点光源或平行光源照射基准光栅,并在另一侧通过基准光栅观察物体,形 成干预条纹,如图223-1所示。鉴于此原理,影像莫尔法的测量围必须小于所使用 基准光栅的围,而制作大面积、高精度的基准光栅十分困难,所以只适

10、合测量较小 尺寸的物体。另外,当被测物体外表梯度变化较大时,投影到外表的栅线易发生散 射而变得模糊,限制了被测物体的可测景深,所以只适合测量外表变化较为缓慢的 物体。图2.2.3-1影像莫尔法原理(2) 投影莫尔法投影莫尔法利用光源将基准光栅经过聚光透镜投影到被测物体外表,经物体外表调制后的栅线与观察点处的参考栅相互干预,从而形成莫尔条纹。它与影像 莫尔法的主要区别在于在投影光和接收器附近各放置1个光栅,这样就可用较小的高密度栅板代替较大尺寸的基准栅板来检测较大的物体,扩大了检测物体的围。一般,这种方法的检测精度和条纹分辨率没有影像莫尔法高。上述两种方法是通过基准栅和试件栅之间的干预形成莫尔条

11、纹,所得的条纹图是等高线,通过分配条纹级次和确定条纹中心来解调等高线上的高度信息,对所 得条纹的处理分析包括条纹中心线的跟踪、 条纹级数确实定和外表凸凹性的判别 等,这就限制了应用过程的自动化。同时,此种方法不适合测量外表梯度变化较大 的物体。为了弥补此方面的缺点,可通过移动条纹或采用复合栅代替单一频率的 栅线。图223-2扫描莫尔法原理图3扫描莫尔法在阴影莫尔法和投影莫尔法中,如要判断得出被测物体外表的凹凸情况, 只 能从莫尔等高线上出发,因此就很难在计量中进展确定。为了使莫尔法能够满足 三维面形的自动测量,在投影莫尔法中可以使一块基准光栅 投影系统中的光栅 G1或成像系统的光栅G2沿垂直于

12、栅线方向做微小地移动,然后对于目标物体 外表的凹凸情况可以采用莫尔条纹同时移动的方向来确定。如果类似于投影莫尔 法测量,但是在成像系统中不用第二块基准光栅去观察,而是像电视扫描那样通过电子扫描的方法得到观察的基准光栅, 这种方法就称为扫描莫尔法,它的根本 原理如图223-2所示。实际中替代第二块基准光栅的扫描线可以利用计算机图 像处理系统去参加,这就意味着只要通过图像系统包括摄像输入获取一幅变 形的光栅像,因此要想得到莫尔条纹,只要采用计算机得到光栅的方法就可以得 到。通过计算机产生的第二块基准光栅的周期和光栅的移动都容易改变,这种扫描莫尔法的图像系统能够实现三维面形的自动测量。综上所述,莫尔

13、轮廓术的主要特点在于:1能亡够对三维物体的粗糙外表形貌进展测量,也能够对镜面形貌测量以及大 尺寸的物体外表测量。测量的灵敏度可以在很大围进展调整;寸测量装置的稳定性要求不高而且装置简单可靠, 对外界条件要求不严格, 相干光源和非相干光源都可以适用;3易于和高速摄影技术相结合,适合测量动态三维形貌,易于和电子计算机 技术相结合,来获得莫尔条纹的数字输出和实现虚拟光栅技术。构造光投影法根据光学测量系统的投射模式,构造光投影法能够为以下几种:点构造光投 影法、线构造光投影法、多线构造光投影法、网格构造光投影法、面构造光投影 法。点构造光投影法即为激光扫描法,而多线构造光投影法可以视为面构造光投 影法

14、的一种特例,所以这里只讨论线构造光投影法和面构造光投影法。(1) 线构造光投影法线构造光投影法也可以以光带模式投影法命名。 在测量时投射系统产生的光 束在空间中由于一个柱面镜的作用出现一窄的平面狭缝光, 当与被测物体的外表 相交时,在被测物体的外表上产生了一个亮的光条纹。 该光条纹因为被测物体外 表深度的变化和可能的间隙从而受到调制, 表现为图像的光条纹发生了不同变化和不持续,而且被测物体高度越高,所得图像的畸变程度越大,而被测物体外表 之间的物理间隙那么可以通过所得图像的不连续性得出 5。线构造光投影的主要目的就是从发生了不同变化的光条纹的图像数据中获得被测物体外表深度的三 维数据。线构造光

15、投影法可以视为点构造光投影法的扩展。相对于点构造光投影法来 说,线构造光投影法大大提高了测量效率, 而测量精度相比之言只是略低,此方 法在商业上获取三维深度信息的应用已经非常成熟。(2)面构造光投影法在线构造光投影法的根底之上,井口征士等人提出了一种更为优越的构造光 投影法,就是面构造光投影法的。即将各种模式的面构造光投影到被测物体, 在 面构造光被投影到目标物体之时,如果从与投影光轴方向不同的观测点方向来 看,在目标物体外表产生由于物体形状的凹凸变化而随之发生畸变的面构造光条 纹,这种畸变是由于所投影的面构造光条纹收到目标物体的外表形状的调制所引 起的,所以被测物体外表形状的三维信息也就包含

16、在。基于面构造光投影法是在目标物体的外表一次性瞬间投影并获取目标物体 外表形状的三维空间坐标,同时相对于线构造光投影法来说,其优点是准确和快 捷以及高数据空间分辨率等,所以,其是构造光投影法以后开展的必然趋势。 在 面构造光投影法测量系统中,可以投射多种模式的构造光,如水平光栅条纹、垂 直光栅条纹、符号条纹等。其中,光栅投射三维面形测量技术属于三角法这一畴,通过一次测量就可以 获得所投射的外表的所有三维数据,而且测量速度快。此原理主要是采取投射几 何关系完成对物体外表条纹和参考平面条纹之间的相位差及其相对高度的关系 的建立,这就能够得到被测物体外表和参考平面之间的高度差。将一正弦光栅以发散或者

17、准直的方式以和观察方向成某一角度投射到漫反 射的物体外表之上,因为物体外表的上下不平,因此在另外一个方向上观察投射 条纹,就可以得到变形了的光栅像,利用傅里叶变换方法或者相移技术就可以从 变形了的光栅像中提取到高度调制的条纹相位信息, 然后再与参考平面条纹的相 位值相比拟,得到与参考平面的相位差,经过高度和相位展开的映射关系, 就可 以得到被测物体三维空间坐标,对被测物体三维面形进展重建。基于正弦光栅投射的三维面形测量方法的根本原理如图224-1所示。图224-1基于正弦光栅的三维面形测量原理图(2.2-2)其中,叵J代表条纹的背景;为物体外表反射率的变化;弓是投影到参 考面的光栅图样的空间频

18、率 相位国 那么对应着物体上各点的高度匡。可 以看出,耳 同时记录了物体的几何形状信息 朋,丁)和纹理信息cj(x.y)。通过对 的处理就可以得到物体的三维信息。由变形的光栅条纹中提取相位主要有傅里叶变换,卷积解调法,相移法等几种方法。下面分别对其进展介绍。傅里叶变换法FTP提取相位1- 1 1 ' "ll- 1(2.2-3)£那么,2.2-2式可写为:(2.2-4)对其进展傅里叶变换后得到:侃/人)+(2.2-5)在频域中,设计一个带通滤波器来别离出其中的一个基频分量-. 然后再把它移到频谱的原点,继而再对其进展IFFT就会获得时域中的c(x, y)分量。 下面我

19、们使用Im和Re分别表示c(x, y)的虚部和实部,那么条纹的相位主值可 由公式求解:0(匚)=arctan(2.2-6)最后,我们对反正切函数进展求解就可以获得条纹的相对相位FTP轮廓测量法的流程如图所示:图224-2 FTP的测量流程图相移法提取相位相移法(PhazeShifiting Method)利用投射多幅相位不同的编码光栅来求解相位的。本文中我们投影的为正弦光栅,接下来就以正弦光栅为例。假设总共投射LJ幅光栅图像,那么相邻的两幅编码光栅图像的相位之差值为耳,假 设tl表示第n幅图像上点的光强,那么有式 2.2-7和2.2-8:厶巧=“(仏刃十何仏十"°、(2.2

20、-7)桃斗刃=arctmi V-1)/ AF(2.2-8)相移法有如下一些优点:(1) 由式2.2-8可知,由于采用光强相减运算,所以该方法对比照度、噪声、 背景等因素的变化不敏感。(2) 相移法是采用逐点处理的,所以任意形状的条纹图都可以使用该方法。(3) 由于相移法直接测量变形光栅条纹的相位值,其精度相当令人满意,而 且很容易实现自动测量。但是,相移法也有一些有待于进一步改良的地方:(1)相移法要求所使用投影光栅图像必须为正弦光栅,然而,在实际中制作 正弦光栅比拟困难,所以我们往往使用准正弦光栅。(2)由于对相移装置的精度要求非常高,所以要求测量环境比拟稳定,特别 是在动态物体的测量中,相

21、移法的表现还不能让人满意。在实际的应用过程中, 误差还是不可防止的,如光强的量化误差、相移误差,摄像元器件的非线性特性 等,这就会造成被测物体的深度信息会发生一定的偏移。在这些误差中,移相误 差为主要误差来源,目前有两种解决方法:(1) 使用一种对非线性误差以及移相器不太敏感的算法。(2) 校正移相器,从而对其非线性误差以及标定误差进展有效的抑制,从而 提高整个测量系统的测量精度。224.3卷积解调法(DCM提取相位卷积解调法(DCM, Demodulation and Convolution Method)是一种使用卷积和 解调来计算光栅相位的数学方法。假设是偶函数,用傅里叶级数展开变形光栅

22、函数为:(2.2-9)/(x,y) cos(2jr.r/ p)= cds(2ax/v, v) cqs40= y叫(才j) cm 兰竺+刃0(耳尸)期0P(2.2-10)十打/(工,r)lr2/r(/j.r-h.i) 亠r2/r(?jA - i) 亠cos h i; v) + 坯十打观】,显然- J'- '为低频分量,那么对其低通滤波就可得到2(2.2-11)同理,式(2.2-11)两边同乘:即得:/(a 05111(2.1/ /)= gui(2.r/)yr)cos-+ 丿吶J;为台沪珂竺竺空十(切卜迪$92+呐,创2.2-12)11 / 11显然,只有- -是低频分量,对它使用低通滤波:rv 1 I '(2.2

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