全息光学实验

1、空间滤波一、实验目的1 观察各种光栅、图片的付里叶频谱，加深对频谱概念的理解.2 由观察到的频谱判断输入图像的基本特征，理解物分布与其频谱函数间的对应关系,进而了解频谱分析的基本原理、方法及各种应用。3 掌握空间滤波的基本原理，理解成像过程中“分频”与“合成”作用4.掌握方向滤波、高通滤波、低通滤波等滤波技术，观察各种滤波器产生的滤波效果,加深对光学信息处理实质的认识.二、实验原理1、付立叶频谱。设二维函数g(x , y)，其空间频谱 G(,)为g(x , y)的付里叶变换，即G行川)曲卩丿2耳(兀+汕)dd可而g (x, y )则为G(,)的傅立叶逆变换，即GG 川)=廉(轨！/)- j2兀

2、(馭+ 衲)dx曲用光学的方法可以很方便地获得二维图像g(x , y)的空间频谱 G( ,) 只要在一付里叶透镜的前焦面上放置一幅透射率为g(x , y)的图像，并以相干平行光束垂直照射图像，则根据透镜的付里叶变换性质，在透镜后焦面上得到的光复振幅分布将是g(x , y)的付里叶变换G(,),即空间频谱G(xf/ f , yf/ f).其中为光波波长，f为透镜焦距，Xf、屮为后焦面(即频谱面)(Xf, yf)对应的空间频率为f UH i r=Vi/Af因此，在后焦面上放置毛玻璃屏，在其后通过放大镜观察频谱，或者在后焦面上放置全息干板将 频谱记录下来，如果有条件，在后焦面上装置电视摄像机，并将其

3、与电视显示器联结，在荧光屏 上就可显示出图像的付里叶频谱。如果输入图像很小，衍射屏幕和图像之间距离很远，则在近似G(xf/ z, yf/ z),满足夫琅和费条件下，也可以不用透镜而直接在屏幕上得到图像的空间频谱 其中z为图像至屏幕的距离。由于频谱面上的频谱函数G(,)是物函数g (x, y)的付里叶变换，因而从实验上得到频谱函数G(,)后即可反过来求出图像的复振幅分布g(x , y)。据此，对图像进行简单分类也可用于分析图像的结构比如在森林资源的考察中，根据图像的频谱可以判断哪些地区已绿化，哪些目前还是荒地，以利更好地规划.2、空间滤波空间滤波是光学信息处理的一种重要技术。阿贝一波特实验是空间

4、滤波的典型实验，它极为 形象地验证了阿贝成像原理，是付立叶变换最基础的实验阿贝成像原理认为：透镜成像过程可 分两步，第一步是通过物的衍射光在透镜的后焦面（即频谱面）上形成空间频谱，这是衍射所引起的“分频”作用，第二步是代表不同空间频率的各光束在像平面上相干叠加而形成物体的像，这 是干涉所引起的“合成”作用。这两步从本质上讲就是对应两次付里叶变换。如果这两次傅立叶 变换是完全理想的，即信息没有任何损失.则像和物应完全一样。如果在频谱面上设置各种空间 滤波器挡去频谱中某一些空间频率的成分，则将明显的影响图像，这就是空间滤波。光学信息 处理的实质就是设法在频谱面上滤去无用信息分量而保留有用分量.从而

5、在图像面上提取所需要的图像信息.三、实验光路1. 观察付立叶频谱 ，如图3 1所示2. 空间滤波如图3-2所示.Laser图3- 1傅立叶频谱观察光路He Ne Laser ;氦氖激光器M :全反射镜C :扩束镜P1:频谱面 P2 :像平面 L1:准直透镜L2 :傅立叶变换透镜四、实验仪器P：毛玻璃屏T:输入图像 另：孔屏、白屏、尺、干板架、各种负片、光栅等五、实验步骤（一）观察付立叶频谱1 . 按图3 1依次加入光学元件排光路。L1和L2之间的距离应大于 L2的焦距f .2 . 在L2前焦面附近分别放入各种透明片和光栅分别观察这些目标的频谱图样。3. 将目标向L2移动直至贴近L2，观察频谱的

6、变化情况，目标在 L2和P间不同位置频谱 有何变化.4 .用激光细束来直接照射正交光栅，在数米远的屏幕上观察其傅立叶频谱，屏幕与光栅距离增大，观察频谱尺寸怎样变化.（二）空间滤波1 . 按图3-2依次加入光学元件排好光路。在L1的前焦面上放物（铜丝网格），在P1面上的白屏上就呈现网格的付里叶频谱。取下P1面上的白屏，在 P2面上就看到网格的像.2. 给出上面几种形式的简单滤波器，分别将这些滤波器放在频谱面上进行滤波，在表3-1中填出相应的结果（按说明栏的要求选滤波器）.2 ）低通）高通-S（C ）带通健波器滤波器2 方向滤波器（/ ）方向滤波器同左!的两块正弦光栅（空频为V和v2,它们的频谱将

7、是什全通水平方向轉出物锻过输出明射平行密接触用平1站样？如两者正交密接.一频谱又如何2 .用激光细束直接照射一正弦光栅，光栅在自身平面内平移或转动时，对其频谱有什么影响？表3-1空间滤波实验结果 IffiiIAI嚼m过的|一输图傑竖直方風 通过输应 六、问题与思考嶷 平行光束垂直照無方向空 量逋过百抬去土 1圾 分直输出只让0级皓去0级 通过同格解出网格出料线窒:方旦汽称;i网搐空频.a全都杠算度反曲I I3 . 取一张135人像底片，将它与一张10线对/ mm的光栅重叠在一起， 制成一张带有纵栅 干扰的物，请设计一个滤波器，消除纵栅干扰，得一清晰的输出人像.4 .运用所学过的理论知识，解释表

8、3 1所得的实验结果.卷积定理的演示以及图像加、减一、实验目的1.形象化地演示两个函数的卷积结果巩固和加深对卷积和卷积定理的认识。2 掌握散斑法图像相加、相减的原理和方法。3 用散斑法实时地做出 A、B两个图像相加相减的结果。二、实验原理将两个二维图像 g1（x , y）和g2（x , y）叠合置于傅立叶透镜L的前焦面上，用准直激光束照明，则在L的后焦面上观察到付里叶频谱，该频谱将满足二维卷积定理，即梦匕（巧10航（占胡” g*（占川）其中,（川）=疔（&（轨10）, G右川）=炉（&（尤”）口上式表明，两个函数乘积的付里叶变换，等于各自付里叶变换的卷积.卷积本身概念较为抽象，卷积过程也较为复

9、杂。如果先对求卷积的两个函数作逆变换，相乘 以后再进行付里叶变换就容易很多。用光学的方法求两个函数的卷积时，可以先将待卷积的两个 函数的付里叶逆变换制成透明片其透射系数分别为g1（x , y）和g2（x , y），将两张透明片重叠置于4f系统的输入面上，用单色平行光照明，透射光就是g1和g2的乘积。在频谱面演示两个函数的卷积。本实验采用这样的方法来演示两个函数的卷积，将两个空间频率不同的正交光栅重叠在一起（如一个是10线对/ mm.另一个是100线对/ mm）用激光细束直接照射，在数米远处就可以看 到它们频谱的卷积我们可以清楚地看到；二者卷积的结果，并不是两个几何图形的叠加，而是 一个图形分别

10、加到另一个图形的每一个点上。这就生动地显示出卷积的几何意义。散斑法图像相加、相减与用激光散斑测量横向微小位移的原理类似，只不过两次曝光是对两个有部分相同的图像进行，而且在观察时，频谱上加了一个狭缝，只让杨氏条纹的中央暗纹（或亮纹）和两个图像的差异部分通过，从而实现两个图像的相加或相减如图43所示，平行光经毛玻璃后成为散射光照明输入面T,图像A置于输入面上，P面上放全息干板，输出面 P上的像具有散斑结构（像面散斑）用g（x , y）表示散斑的分布函数散斑像用Ag（x , y）表示，进行第一次曝光将其记录下来。将毛玻璃在自身平面内沿 X。方向移动一个微小位移 Uxo（Axo应很小，约0.02 一

11、0.03mm,但不得小于像面散斑的平均直径的 I /1.22）。用图像B置换图像A,注意使A、B中 相同部分严格对准重合，再进行第二次曝光（时间与第一次相同）干板上重叠记录下图像 B的散斑像，表示为Bg（x- ox, y）,（由于匚x= exo，其值很小，故可认为散斑结构不变，仍用g表示）.两次曝光后，干板接受的总光强为l(x, y)二 Ag(x,y) Bg(x- x, y)式中c= b a,二Ag(x, y)* - (x, y) (x - x, y)表示两个图像差异部分的像.经处理好的底 叠在一起的像.负片Cg(x, y)* (x- x, y)片实际上是两个具有散斑结构的重 的振幅透射率为t

12、(x, =+If)-bCg(xf y) y)把它放在T处，取出毛玻璃 D,用平行光照全息图 H,则在频谱面 G上频谱的光强分布为巩爲 口)=加(,町一 b 如昭(& q) 1 - e*p( - /2ffAV)-bCg.即)exp(-沏歧AJt/M)式中右边第一项对应于焦面中心的亮点；第二项对应于杨氏条纹；第三项包含信息，它分布在平面（n）的各处。式中 ABC分别表示c、A和B的付里叶变换如杲在频谱面上放置一个狭缝，只让杨氏条纹的第一暗通过，则第一项和第二项都被滤掉了，只有第三项通过。在输出像面上得到 A-B的像实现图像 A和B相减；若将狭缝置于杨氏条纹的第一亮纹处，则第二 项和第三项都能通过，

13、实现图像AB相加.I=r三、实验光路演示卷积定理如图 4 1所示; 图像加减如图4-3 所示四、实验仪器He Ne Laser :氦氖激光器M :全反射镜g1 : 10线对/ mm正交光栅 g2 : 100线对/ mm正交光栅P :观察白屏C :扩束镜（40 X ）L :准直透镜D:毛玻璃T:输入面G:频谱面P:输出面另：孔屏、y :fb图42卷积及其结果*（相加、相减的图像置于此）（滤波狭缝置于此）L1 L2 :付里叶透镜白屏、干板架 4个（其申一个带水平x方向的微调机构）、狭缝（可调节缝宽）、曝光定时器、光开关、暗室设备一套（显影液、定影液、水盘、量杯、电吹风、流水冲洗设施）等图43散斑法

14、图像相加相减原理五、实验步骤（一）卷积定理将一块I 0线对/ mm的正交光栅g1和一块200线对/ mm的光栅g2叠合在一起（或相隔不 远）用未扩束的激光细束来照射，在远处屏幕上观察卷积的结果并与每一块光栅各自的频谱 作比较如图4 2所示.图4 4散斑法图像相加相减光路（二）图像加减H D图4 5 A、B图形的制作1 实验准备：制作图像 A和B。在黑色硬纸壳上挖透明孔。本实验提供两种图形供选择 使用.（1）图形A为一大半径圆孔，图形 B为一小半径圆孔（2）图形A为一个十字孔，图形 B为两个小方孔.2 点燃激光器，调整由激光器出射的光束与工作台平行，用自准直法调整各光学元件 表面与激光器的主光线

15、垂直。3 按图4 6依次加入光学元件排光路，注意： 4f系统光路的调节方法参考空间滤波实验。 将一组图像A、B叠合，仔细调整使两图像的相同部分完全重合 （若用第一组图形只须 使A、B两圆孔中心重合即可，若用第二组图形则须使 B的两个小方孔与 A的十字图形上下部重 合）4. 关闭光开关，在 P处放上全息干板选合适的曝光时间，用曝光定时器控制光开关进行第一次曝光。5 将图形A折向水平位置，留下图形 B,微调干板架上x方向微调旋钮，横向移动毛玻璃一个微小距离，用向样的时间对同一干板H进行第二次曝光。6 将曝光后的全息干板在暗室进行常规的显影、定影、水洗、于燥等暗室处理，得一 全息图H。7 将全息图H

16、置于入射面T上，取下毛玻璃放在 G面上，可在毛玻璃上观察到亮衬底的杨氏条纹。若挡住十字图形的横孔，则衬底消失，杨氏条纹的对比度增大，这是散斑测位移全场分析实验中的情况，若挡住十字图形的竖孔则杨氏条纹消失，只出现一个中心亮斑，周围 是明暗随机起伏的光强分布，它实际上是单次曝光散斑图的频谱。8 将毛玻璃移到 P处，在G面上放一个可调宽度的狭缝，将狭缝对准杨氏条纹的中央第一级亮纹中心，调节狭缝宽度只让第一级亮纹通过，则在P面上将观察到两个图像相加的结果若用第一套图形得一和 A同样大的圆孔但中心有一和 B同样大的小圆特别亮，若用第二套图形则得十字图形，上下特别亮。如图46 （上）所示。将狭缝对准杨氏条

17、纹中央第一级暗纹中心，只让第一组暗纹通过， 则在P面上将观察到 A和B相减的结果若用第一套图形，得一圆环, 若用第二套图形得一横孔如图46（下）所示。如果将狭缝在中央一级亮纹和一级暗纹间缓慢连续移动。可观察到两图像相加相减的整个过程。图4 6图像相加和图像相减（下）付里叶变换全息图一、实验目的1 掌握付里叶变换全息图的原理.2 拍摄一张付里叶变换全息图，观察其再现像。3 总结付里叶变换全息图的特点及影响其质置的因素.二、实验原理付里叶变换全息图是全息图的一种特殊类型，它不象一般全息图那样记录物光波本身，而是记 录物光波的空间频谱，即记录物光波的付里叶变换。引入一束参考光去和物的频谱相干涉，用得

18、 到的干涉条纹记录物频谱的振幅分布和位相分布就得到付里叶变换全息图。这就需要用透镜对物分布作付里叶变换，然后把记录介质置于频谱面上记录参考光和频谱的干涉条纹。由付里叶变换 特性知道，用单色点光源将物体照明以后，通过透镜在点光源的共轭像面上，能得到物分布的付 里叶频谱.当用单色平行光将物照明时，频谱面与透镜后焦面重合。n图1 1傅立叶变换全息图的记录原理如图1 1所示，物分布g（ xo,y o）放在透镜L的前焦面上，通过透镜后在后焦面上得到其频谱函X y数G（ fx，fy） =G（,），其中，X、y是后焦面的坐标，透镜L1将入射平行光汇聚于其前 九f扎f焦面的（-b,0 ）点，通过小孔照射到 L

19、上，通过L后变为参考光 R。放在L后焦面上的记录介质H接受到的光振动是物频谱和参考光两部分， H上的光强分布为5（务专）吨（-E齐）+恥（务茅）叫（畑时专）如果对底片的处理是线性的则底片透过率可以表示为t（x, y）- l（x, y）在透过率中有包含着 G（，丄）和G*（-X ,）的两项。这两项在再现时再作一次傅立叶变换Zf 丸 fkf kf就能得到物的原始像和共轭像。再现原理如下；图1 2中透镜焦距仍为f,将全息图放在其前焦面上，用波长为，振幅为C。的平行光垂直照明，全息图的光振动分为四个部分：图1 2傅立叶变换全息图的再现原理务(兀* =CpGG*F) = G0丘& (方；f)eKp叭 g

20、 tf) = CoJ95G-(exp（沏唏）其中第一项是常数，表示具有一定振幅的平行于光轴的平行光，经过透镜L的付立叶变换后，是位于后焦点的一个亮点（函数），第二项经过傅立叶变换后是物分布的自相关函数（由付里叶变 换的自相关定理F（C01 GG*C/ g*g可得到），这部分分布的总宽度是物分布宽度的两倍,称为中心晕轮光，对第三项作傅立叶变换并略去与分布无关的常数C/：R,则:陈（齡（此丁 #） = J G （专,:f）上玮（专）严 p rwi .电f亠：巧,（为+唏）碍上式中除了一个常数外，分布g（-（x i+b）,-y i）与物分布一样，只是坐标反转了，并且在 Xi的方向上相对移动了- b,

21、这就是再现得到的原始像。对于第四项可作类似第三项的处理，它的傅立叶 变换=（加尸列（肌一厂，“除了一个常数外，得到的就是物的共轭分布， 它在X方向上移动了 b，这就是再现得到的共轭像。三、实验光路如图1 3所示He Ne Las?r图1-3傅立叶变换全息图记录光路四、实验仪器He- Ne Lase r :氦氖激光器M1、M2 M3 :全反射镜BS:连续分束镜C1 , C2:扩束镜（40 X ）L1、L2:准直透镜L :付里叶变换透镜O物（透明底片）H :全息干板（显影液、另：干板架、孔屏、白屏、尺、曝光定时器、光开关、光强测量仪、暗室设备一套 定影液、水盘、量杯、安全灯、流水冲洗设施）等五、实

22、验步骤1 点燃激光器，调整由激光器出射的激光细束与工作台面平行，用自准直法将各光学元件 的表面调至与工作台面垂直.2 . 先不放入扩束镜和准直镜及物0,按图1 -3依次加入光学元件用细光束调好光路，使由BS分开的两束光到全息干板 H处的光程相等，在二束光重合处放上白屏。3 . 在两路光中分别加入扩束镜和准直镜，沿光轴方向调整扩束镜和准直镜间距离以实现 二者共焦，调成平行光.4 . 在一束平行光中加入付里叶变换透镜 L,沿光的方向前后移动 L使它的后焦面位于 H 面上.在L的前焦面上放入透明底片，或黑纸上刻出的通孔 （一定形状）， 调节BS的位置使H 处物光、参考光的光强比为一合适的值。一般说来

23、物的空间频谱中，低频成分大于高频成分。如果在记录中欲强调低频成分.参考光就须调整强一些，曝光时间短一些，这样对低频成分有合适 的记录面对高频成分则曝光不足，再现图像的高频损失较多；若欲强调高频成分，则要求参考光 弱一些，曝光时间长一些，此时低频部分可能会由于曝光过度而衍射效率低，而高频成分的曝光 则是合适的，再现像中低频损失较多，高频得到较好的再现。5 . 关闭光开关.在 H处取下白屏换上全息干板，稳定1min后用曝光定时器控制光开关曝光，曝光时间为几秒到十几秒。6 . 取下曝光后的全息干板，在暗室进行常规的显影、定影、水洗、干燥等处理，得到付 里叶变换全息图.7 . 挡掉原记录光路中的参考光

24、，取下透明底片换上处理好的全息图，在H处的毛玻璃上看到再现的原始像和共轭像居于中央亮斑的两侧，中央亮斑是原物的自相关.8 . 将全息图沿垂直于光轴的方向平移，观察再现像的位置是否发生变化.9. 将全息图沿光轴向透镜 L移动，观察再现像变化的情况.10 .将全息图置于透镜 L之后，在不同位置上观察再现像的情况.六、讨论1.欲使再现像不受晕轮光的影响，必须使再现像与中央晕轮光分离，分离的条件取决于b的大小。设物在X方向上不为零的范围为-X m Xn,物自相关函数不为零范围为 一2Xm, 2xd .这 就是中央晕轮光的范围.从图 1 2可得到，原始像、共轭像与晕轮光分离的条件是 b 3Xm.2 .记

25、录付里叶全息图时，要使物体本身各点的衍射光都能通过透镜被记录下来，则透镜的口径应满足下述条件：D _ Dh B，其中B为物体的线宽度，DH为全息图的宽度。3. 一个有益的启示：做完付里叶变换全息图后，我们知道了物经透镜以后在某一特定位置 上会将物的全部信息集中在一个较小的区域范围内.这一特性为全息存贮提供了有用的手段，有 着广泛的应用.七、问题与思考1 .再现时若改用激光细束照射付里叶全息图，结果将怎样？2 . 再现时用会聚光束或发散光束，得到的再现像与用平行光得到的再现像有何不同？用付里叶变换全息图作资料存贮一、实验目的1 掌握用付里叶变换全息图作资料存贮的原理.2 用这种方法将一页书的文字

26、存贮在直径小于2mm勺小“点”上。二、实验原理全息存贮是用全息的方法记录物频谱，把图像、文字、数据超缩微地存贮起来的方法。在 前面介绍付里叶变换全息图时，曾经得到一个有益的启示，即物经过透镜以后在某一特定位置上 会将物的的全部信息集中在一个较小的区域范围内，这一特性为全息存贮提供了有用的手段。先 将欲存贮的文字或图像用翻拍机照成一张I 35胶片以此胶片作为物来存贮物经透镜成像的光路如图2 1所示，图中AB为物，L为成像透镜，H为物的频谱面，B A为像面上物 AB的倒 像，当AB在L的前焦面时，可在像面上得到AB放大、倒立的实像。图2 1透镜成像全息存贮的记录原理如图2 2所示，存贮原稿AB的物

27、分布为g（x ,y。），用平行光将g（x .y。）照明，用透镜L对物进行付里叶变换，在后焦面上得到频谱函数G（fx, fy），其中fx= x/ f ,fy = y/ f,由于比f小得多，所以G（fx, fy）在后焦面上的分布实际上集中在焦点附近，稍微离 焦一点（离焦的原因详见讨论1），频谱分布仍占直径约为1-2mm左右的小面积。如在后焦面上放置一记录介质，并引入一束细光束R作为参考光与之相干涉.将物信息冻结在记录介质上，制得一张面积很小全息图，这就是全息存贮的记录。图2-2全息存贮记录原理图2 - 3全息存贮再现光路要存贮的原稿P是一张负片，当光束透过原稿的透明部分时，它会发生衍射。其衍射角的

28、大小取决于原稿中空间频率的高低，在图2 1中，AB为存贮原稿的对角线。 考虑到最极端的情况，假设原稿在A、B两点具有最高的空间频率，则物光束透过原稿A、B两点时将有最大的一级衍射角，原稿中其它任何一点的一级衍射角都不会超过此值。A、B两点的衍射光经过存贮物镜 L后,将分别会聚于像面 A和B点上。同样，原稿中任何一点的衍射光也都被存贮物镜会聚于像面 的某一点上，并必定在 A和B之间。如果在 L的焦点附近放置全息干板，并引入一束与其相 干的参考光R作全息记录，就能把由 L射向像面的成像光束记录下来全息存贮的再现光路如图 23所示。用细激光束C照射全息图，方向与记录时参考光 R的方向相同，必然又会衍

29、射出被“冰 结”的成像光束，并在相应于像面处得一放大实像这就是全息存贮的再现过程。三、实验光路如图2 4所示.图2-4全息存贮记录光路四、实验仪器He Ne Laser :氦氖激光器BS :连续分束镜C :扩束镜（40 x）L1 :准直透镜 O :被存贮物（透明胶片）L2:存贮物镜H :全息干板另：孔屏、白屏，干板架（2个）、尺、激光功率计或检流计、曝光定时器、暗室设备一套等五、实验步骤1 .点燃激光器，调整由激光器出射的细光束与工作台面平行，用自准直法将各光学元件的表面调至与工作台面垂直。2 .排迈克尔逊实验光路，检查工作台面的稳定性。3. 按照图24依次加入光学元件排好光路，注意以下几点；

30、（1） 调整C和L1相对位置，使二者共焦，从L1射出平行光（2） 在离L1的距离大于2f（f为L2的焦距）的地方放上白屏，在白屏和 LI之间加上付 氏透镜，L2作为存贮物镜，沿光轴方向移动 L2,使其后焦面和白屏重合，在 L2前I 2倍焦距 之间放进被存贮物（才能在再现时得到放大像）。（3） M3尽量靠近存贮物镜 L2的光轴，使参考光与物光有较小夹角，而且二者光程相等。（4） 调节BS的位置使在白屏处参考光与物光的微观光强比为3: 1（使用微观光强比的原 因见讨论4）.槪卿怦阳rx* 宏观参考光强辛参考光斑面积微观比遏比-宏观物光强二丽:斑面乔臣应其中宏观光强用功率计或检流计测量。占空比为透明

31、胶片透光面积和总面积之比。4 . 离焦记录：将白屏从存贮物镜后焦面向后移动一个小距离，使物光斑直径为2mm左右,参考光斑与物光斑严格重合。关闭光开关，用全息干板H换下白屏，稳定lmin后用曝光定时器控制光开关曝光.5 .将曝光后的全息干板在暗室进行常规的显影、定影、水洗、干燥等处理得一存贮全息图.6 . 再现：把全息图放回干板架上，挡住物光，用原来的细光束参考光照射全息图，就会衍射出被“冻结”的成像光束并在相应于B A的平面位置上用毛玻璃接受到存贮原稿的再现像.六、讨论1. 全息图尺寸（最小光斑尺寸）的确定：光斑的大小必须和微缩资料分辨率一致，资料信息的最小分辨单元决定了全息图的最高空间频率、.，即（为激光波长，f为存贮物镜的焦距）如果频谱面上能记录下空间频率最高的一组的_1级谱，则存贮资料的主要信息就被记录下A来，可得到细节较清晰的再现像.可见，光斑的最小直径d = 2 =2.对一般的文件资料, 光斑直径小于2mm2 . 每个点全息图的最大容量由两个因素决定，一个是记录介质的性质，另一个是记录系统的光学性能。存贮物镜是光路中的关键元件，所能记录的原稿大小受存贮物镜入瞳直径的限制，存贮透镜的入瞳直径必须大于存贮原稿的对角线。再现像的质量很大