导热的理论基础PPT课件

1、导热的理论基础 第二章第二章 导热基本定律和稳态导热导热基本定律和稳态导热 2-1 2-1 基本概念和导热基本定律基本概念和导热基本定律 2-2 2-2 物质的导热特性物质的导热特性 2-3 2-3 导热问题的数学描述导热问题的数学描述 导热的理论基础 2-1 2-1 基本概念和导热基本定律基本概念和导热基本定律 一、温度场和温度梯度一、温度场和温度梯度 1、温度场概念、温度场概念 指在某一瞬间物体内各点温度分布的指在某一瞬间物体内各点温度分布的 总称。由傅立叶定律知，总称。由傅立叶定律知，物体的温度分布物体的温度分布 是坐标和时间的函数是坐标和时间的函数： ,zyxft 其中其中 为空间坐标

2、，为空间坐标， 为时间坐标。为时间坐标。 , ,x y z 导热的理论基础 2 2、温度场分类、温度场分类 1 1）稳态温度场）稳态温度场(Steady-state conduction)(Steady-state conduction) 是指在稳态条件下物体各点的温度分布是指在稳态条件下物体各点的温度分布 不随时间的改变而变化的温度场称稳态不随时间的改变而变化的温度场称稳态 温度场，其表达式：温度场，其表达式： ( , , )tf x y z 导热的理论基础 2）非稳态温度场（Transient conduction） 是指在变动工作条件下，物体中各点的温 度分布随时间而变化的温度场称非稳态

3、温 度场，其表达式： 若物体温度仅一个方向有变化，这种情况 下的温度场称一维温度场。 ( , , , )tf x y z 导热的理论基础 0 t 稳态温度场稳态温度场 稳态导热稳态导热 （Steady-state conduction） 0 t 非稳态温度场非稳态温度场 非稳态导热非稳态导热 （Transient conduction） 三维稳态温度场：三维稳态温度场： ),(zyxft 一维温度场一维温度场: : )(xft 导热的理论基础 3、等温面与等温线、等温面与等温线 v等温线：等温线：用一个平面与各等温面相交，在用一个平面与各等温面相交，在 这个平面上得到一个等温线簇这个平面上得到

4、一个等温线簇 v等温面：等温面：同一时刻、温度场中所有温度相同一时刻、温度场中所有温度相 同的点连接起来所构成的面同的点连接起来所构成的面 导热的理论基础 等温面与等温线的特点： v(1) 温度不同的等温面或等温线彼此不能相交 v(2) 在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断， 它们或者是物体中完全封闭的曲面（曲线），或者 就终止与物体的边界上 v物体的温度场通常用等温面或等温线表示 v(3) 沿等温线无热流变化 导热的理论基础 v等温线图的物理意义： v若每条等温线间的温度间隔相等时，等温线的疏密 可反映出不同区域导热热流密度的大小。如图所示 是用等温线图表示温度场的实例。 t t t-t

5、t-t t+tt+t 导热的理论基础 导热的理论基础 4、温度梯度、温度梯度（Temperature gradient） 等温面上没有温差，不会有等温面上没有温差，不会有 热传递。热传递。 不同的等温面之间，有温不同的等温面之间，有温 差，有导热差，有导热 s t n t 温度梯度是用以反映温度场在空间的变化特征的温度梯度是用以反映温度场在空间的变化特征的 物理量。物理量。 导热的理论基础 系统中某一点所在的等温面与相邻等温面之间的 温差与其法线间的距离之比的极限为该点的温度 梯度，记为gradt。 0 grad n ttttt tlimnijk nnxyz 两相邻等温面之间以法线方向的热量交

6、换最显著两相邻等温面之间以法线方向的热量交换最显著 温度梯度是向量温度梯度是向量(矢量矢量)；正向朝着温度增加的方；正向朝着温度增加的方 向向 导热的理论基础 5、热流密度矢量、热流密度矢量（Heat flux） 热流密度：单位时间、单位面积上所传递的热量热流密度：单位时间、单位面积上所传递的热量 温度梯度和热流密度的 方向都是在等温面的法线 方向。由于热流是从高温 处流向低温处，因而温度 梯度和热流密度的方向正 好相反。 t+t t t-t 导热的理论基础 二、导热基本定律二、导热基本定律傅里叶定律傅里叶定律 18221822年，傅里叶年，傅里叶(J.Fourier)(J.Fourier)在

7、固体导热实验在固体导热实验 的基础上，发现了导热热流密度矢量与温度梯度间的基础上，发现了导热热流密度矢量与温度梯度间 的变化规律：的变化规律：在导热现象中，单位时间内通过给定在导热现象中，单位时间内通过给定 截面所传递的热量，正比例于垂直于该截面方向上截面所传递的热量，正比例于垂直于该截面方向上 的温度变化率（温度梯度），而热量传递的方向与的温度变化率（温度梯度），而热量传递的方向与 温度升高的方向相反。温度升高的方向相反。 傅里叶定律的文字表达式傅里叶定律的文字表达式 导热的理论基础 导热的理论基础 数学表达数学表达形式为形式为: : n n t gradtq 是空间某点的温度梯度；是空间某

8、点的温度梯度； 是通过该点等温线上的法是通过该点等温线上的法 向单位矢量，指向温度升向单位矢量，指向温度升 高的方向；高的方向； 是该处的热流密度矢量。是该处的热流密度矢量。 gradt n q t1 t2 0 x n dt dn t t+dt 负号是因为热流密度与温度梯度的方负号是因为热流密度与温度梯度的方 向不一致而加上向不一致而加上 导热的理论基础 适用条件：适用条件： v各向同性、均质材料； v固液气三相； v不适用于深冷或高热流密度情况。 矢量：热流密度垂直于等温面，且向着温度降 低的方向。 导热系数可定义为在数值上等于单位温度梯度 下的热流密度。 导热的理论基础 温度梯度与热流密度

9、矢量的关温度梯度与热流密度矢量的关 系系 表示了微元面积表示了微元面积 dA dA 附附 近的温度分布及垂直于该微近的温度分布及垂直于该微 元面积的热流密度矢量的关元面积的热流密度矢量的关 系。系。 1 1）热流线）热流线 定义：热流线是一组与等温线处处垂定义：热流线是一组与等温线处处垂 直的曲线，通过平面上任一点的热流线与直的曲线，通过平面上任一点的热流线与 该点的热流密度矢量相切。该点的热流密度矢量相切。表示热流方向表示热流方向 导热的理论基础 2 2）热流密度矢量与热流线的关系：）热流密度矢量与热流线的关系： 在整个物体中，热在整个物体中，热 流密度矢量的走向可用流密度矢量的走向可用 热

10、流线表示。如图示，热流线表示。如图示， 其特点是相邻两个热流其特点是相邻两个热流 线之间所传递的热流密线之间所传递的热流密 度矢量处处相等，构成度矢量处处相等，构成 一热流通道。一热流通道。 导热的理论基础 1 1、定义、定义：由傅里叶定律的定义给出：由傅里叶定律的定义给出 gradtq/ w/m 导热系数在数值上等于单位温度梯度作用下单位导热系数在数值上等于单位温度梯度作用下单位 时间内单位面积的热量。时间内单位面积的热量。 导热系数是导热系数是物性参数物性参数，它与物质结构和状态密切，它与物质结构和状态密切 相关，例如物质的种类、材料成分、温度、相关，例如物质的种类、材料成分、温度、 湿度

11、、湿度、 压力、密度等，与物质几何形状无关。压力、密度等，与物质几何形状无关。 它反映了它反映了物质物质( (体体) )导热能力的大小导热能力的大小，是，是材料固有材料固有 的热物理性质的热物理性质。 2-2 2-2 物质的导热特性物质的导热特性 导热的理论基础 v状态、成分和结构状态、成分和结构 三种相态导热机理不同三种相态导热机理不同 v固体：金属固体：金属自由电子；非金属自由电子；非金属晶格结构振动晶格结构振动 v气体：分子不规则运动气体：分子不规则运动 v液体：介于二者之间液体：介于二者之间 2 2、影响导热系数大小因素、影响导热系数大小因素 导热的理论基础 物体的导热机理 气体气体：

12、导热是气体分子不规则热运动时相：导热是气体分子不规则热运动时相 互碰撞的结果，温度升高，动能增大，不互碰撞的结果，温度升高，动能增大，不 同能量水平的分子相互碰撞，使热能从高同能量水平的分子相互碰撞，使热能从高 温传到低温处。温传到低温处。 导热的理论基础 v导电固体：其中有许多自由电子，它们在 晶格之间像气体分子那样运动。自由电子 的运动在导电固体的导热中起主导作用。 导热的理论基础 v非导电固体：导热是通过晶格结构的振 动所产生的弹性波来实现的，即原子、 分子在其平衡位置附近的振动来实现的。 导热的理论基础 液体的导热机理液体的导热机理：存在两种不同的观点存在两种不同的观点 v第一种观点类

13、似于气体，只是复杂些，因第一种观点类似于气体，只是复杂些，因 液体分子的间距较近，分子间的作用力对碰液体分子的间距较近，分子间的作用力对碰 撞的影响比气体大；撞的影响比气体大； v第二种观点类似于非导电固体，主要依靠第二种观点类似于非导电固体，主要依靠 弹性波（晶格的振动，原子、分子在其平衡弹性波（晶格的振动，原子、分子在其平衡 位置附近的振动产生的）的作用。位置附近的振动产生的）的作用。 说明：只研究导热现象的宏观规律。说明：只研究导热现象的宏观规律。 导热的理论基础 不同物质的导热性能不同：不同物质的导热性能不同： 非金属金属 气体液体固体 0 0C C时：时：2.22(W/m K) 冰

14、0.551(W/m K) 水 0.0183(W/m K) 蒸汽 纯金属合金 398(W/m K) 纯铜 2.7(W/m K) 大理石 110(W/m K) 黄铜 导热的理论基础 v密度密度 多孔、纤维状材料、岩棉、矿渣棉、玻璃棉、多孔、纤维状材料、岩棉、矿渣棉、玻璃棉、 微孔硅酸钙、膨胀珍珠岩等微孔硅酸钙、膨胀珍珠岩等 表观热导率：视热导率表观热导率：视热导率 隔热材料（保温、绝热材料）多孔性介质，含隔热材料（保温、绝热材料）多孔性介质，含 有热导率较小的空气：如真空、氮气隔热油管有热导率较小的空气：如真空、氮气隔热油管 2 2、影响导热系数大小因素、影响导热系数大小因素 导热的理论基础 保温

15、材料（隔热、绝热材料）保温材料（隔热、绝热材料） 把导热系数小的材料称保温材料。把导热系数小的材料称保温材料。 我国规定：我国规定：t350 时，时，0.12W/(mK) 保温材料导热系数界定值的大小反映了一个国家保保温材料导热系数界定值的大小反映了一个国家保 温材料的生产及节能的水平。越小，生产及节能的温材料的生产及节能的水平。越小，生产及节能的 水平越高水平越高。 我国我国50年代年代 0.23W/(mK) 80年代年代 GB4272-84 0.14W/(mK) 90年代年代 GB427-92 0.12W/(mK) 导热的理论基础 保温材料热量转移机理保温材料热量转移机理 ( 高效保温材料

16、高效保温材料 ) 高温时：高温时： （ 1 1 ）蜂窝固体结构的导热）蜂窝固体结构的导热 （ 2 2 ）穿过微小气孔的导热）穿过微小气孔的导热 更高温度时：更高温度时： （ 1 1 ）蜂窝固体结构的导热）蜂窝固体结构的导热 （ 2 2 ）穿过微小气孔的导热和辐射）穿过微小气孔的导热和辐射 导热的理论基础 超级保温材料超级保温材料 采取的方法： （1）夹层中抽真空（减少通过导热而造成热 损失） （2）采用多层间隔结构（ 1cm 达十几层） 特点：间隔材料的反射率很高，减少辐 射换热，垂直于隔热板上的导热系数可达： 104W/mK 导热的理论基础 同一种物质的导热系数也会同一种物质的导热系数也会

17、因其状态参数的不同而改变，因其状态参数的不同而改变， 因而导热系数是物质温度和因而导热系数是物质温度和 压力的函数。压力的函数。 一般把导热系数仅仅视为温一般把导热系数仅仅视为温 度的函数，而且在一定温度度的函数，而且在一定温度 范围还可以用一种线性关系范围还可以用一种线性关系 来描述来描述 00 (1)bTBT v温度、压力温度、压力 2 2、影响导热系数大小因素、影响导热系数大小因素 导热的理论基础 保温材料表明需要防水，铁皮、铝皮、油漆。保温材料表明需要防水，铁皮、铝皮、油漆。 v含水率含水率 2 2、影响导热系数大小因素、影响导热系数大小因素 非金属金属 气体液体固体 多孔实 小结：小

18、结： 导体非导体 纯金属合金 干湿 导热的理论基础 v 隔热油管是注蒸汽（蒸汽吞吐和蒸汽驱）开发稠油所必隔热油管是注蒸汽（蒸汽吞吐和蒸汽驱）开发稠油所必 需的，需的，采用隔热油管的目的：采用隔热油管的目的： 有效减少井筒热损失有效减少井筒热损失，提高井底蒸汽干度，提高注气效果，提高井底蒸汽干度，提高注气效果 保护套管保护套管，防止因膨胀而引起套管的，防止因膨胀而引起套管的热应力破坏和油井的损坏热应力破坏和油井的损坏 (普通普通N-80型套管的极限安全温度为型套管的极限安全温度为180) v对对深井注汽深井注汽来说尤为重要（来说尤为重要（15-16MPa、300-350的注的注 汽参数）汽参数）

19、 3 3、隔热油管、隔热油管 导热的理论基础 v从80年代开始，北京勘探开发研究院就开始研究井筒 隔热技术，开始是引进国外产品，但价格非常昂贵 (1985年美国的价格为300美元/米) v1985年我国就实现了隔热油管的国产化 v目前辽河油田、胜利油田已开发出和国外同类产品相 当的隔热油管，完全能够国内稠油开发的需要 发 展 导热的理论基础 v隔热油管一般都是双层管：内管、外管和二者之间环 空的保温材料，两端焊接而成 v发生在隔热油管内的热量传递方式是导热、对流和辐 射综合，因此衡量隔热油管性能的主要指标是视导热 系数 v显然，隔热油管的视导热系数越低，隔热性能越好 导热的理论基础 v是最早工

20、业化使用的隔热油管，是由内管、外管、保温 层、波纹管等组成 v早期保温层的材料是珍珠岩粉，后来又采用硅酸铝纤维 并贴有铝箔 v波纹管的作用是防止内、外管膨胀不均匀而造成的损坏 v波纹管隔热油管按波纹管是与内管相连还是与外管相连 可分为内、外波纹管隔热油管两种 v这类隔热油管的视导热系数在0.1 W/(m. )左右 1 波纹管隔热油管 导热的理论基础 波纹管隔热油管波纹管隔热油管 导热的理论基础 v由于高温内管比外管更容易膨胀，因此为了解决由于 应力导致的油管损坏，将内管在受拉的状态下与外管 在端部焊接在一起，这样可以抵消注汽时高温受热而 产生的应力，从而起到保护管柱的作用 v为了提高隔热效果，

21、保温层采用的是硅酸铝纤维，再 包以多层铝箔 v视导热系数可达到0.06-0.08 W/(mK) 2 预应力隔热油管 导热的理论基础 预应力隔热油管预应力隔热油管 导热的理论基础 v现场应用的问题：现场应用的问题：使用过程中隔热油管的隔热性能越来越使用过程中隔热油管的隔热性能越来越 差差 v检测表明：隔热油管夹层内氢气和其它气体的存在是导致检测表明：隔热油管夹层内氢气和其它气体的存在是导致 油管性能下降的原因，即所谓的油管性能下降的原因，即所谓的“氢害氢害” v氢气来自于高温水蒸汽对隔热油管的腐蚀氢气来自于高温水蒸汽对隔热油管的腐蚀 氢气分子较小，能穿过金属晶格进入隔热管夹层氢气分子较小，能穿过

22、金属晶格进入隔热管夹层 氢的导热系数比较大氢的导热系数比较大 v隔热油管的导热系数增加隔热油管的导热系数增加 导热的理论基础 v测试表明： v当隔热油管夹层内的氢气体积占20%时，其视导热系 数可由0.062增加到0.115 W/(mK) v每使用一个注汽周期，环空内的含氢量会以4%的速 度增加，导热系数以20%的速度增大 v当含氢量达到80%时，导热系数可达0.383 W/(mK) v必须采取有效措施消除的氢气影响 导热的理论基础 v可采取的主要措施有： 采用抗腐蚀钢管 在内外表面涂防腐层或贴上防护铁皮 夹层内放置吸氢剂（最有效的方法），吸收有 害气体。常用的吸氢剂包括钛、钛合金、锆、 锆合

23、金，它们能和氢气反应而消除氢气的影响 导热的理论基础 v对深井和超深井的注蒸汽，采用常规的隔热油管已不能 满足要求，为此人们研究开发了高真空隔热油管 v高真空隔热油管在结构上采取了如下措施： 采用导热系数更小的玻璃棉网代替硅酸铝纤维 在内、外管表面及保温层表面贴上铝箔，以降低辐射的影响 将夹层抽成真空，尽量消除对流作用 v可使隔热油管的视导热系数降至0.0086 W/(mK)，并能增 加其使用寿命，达到30个注汽周期 3 高真空隔热油管 导热的理论基础 v关于物性方面的考题： v（1）为什么用空心砖、双层玻璃？ v（2）冬天，新建的房子为什么比老房子住起来 感到冷？ v（3）冬天，相同温度下海

24、边或南方的城市为什 么比内地更冷？ 导热的理论基础 2-3 2-3 导热问题的数学描述导热问题的数学描述 （1 1）对于一维导热问题，根据傅立叶定律积分，）对于一维导热问题，根据傅立叶定律积分， 可获得用两侧温差表示的导热量。可获得用两侧温差表示的导热量。 （2 2）对于多维导热问题，首先获得温度场的分）对于多维导热问题，首先获得温度场的分 布函数，然后根据傅立叶定律求得空间各点的热布函数，然后根据傅立叶定律求得空间各点的热 流密度矢量。流密度矢量。 具体办法：以具体办法：以能量守恒定律能量守恒定律及及傅里叶定律傅里叶定律为基础，在导热体内取微元为基础，在导热体内取微元 体，分析其能量平衡，得

25、出描述导热现象基本规律的导热微分方程，体，分析其能量平衡，得出描述导热现象基本规律的导热微分方程， 再结合给定的具体条件，求解温度分布再结合给定的具体条件，求解温度分布 导热的理论基础 一、导热微分方程一、导热微分方程（Heat Diffusion Equation） 假设：假设：(1)(1)所研究的物体是各向同性的连续介质所研究的物体是各向同性的连续介质 (2)(2)热导率、比热容和密度均为已知热导率、比热容和密度均为已知 (3)(3)物体内具有均匀分布内热源；强度物体内具有均匀分布内热源；强度 W/mW/m3 3; ; 表示单位体积的导热体在单位时间内表示单位体积的导热体在单位时间内 放出

26、的热量放出的热量 导热体内取一微元体，导热体内取一微元体，根据能量守恒定律，单根据能量守恒定律，单 位时间净导入微元体的热量位时间净导入微元体的热量 加上微元体内热加上微元体内热 源生成的热量源生成的热量 等于微元体热力学能的增量等于微元体热力学能的增量 U U dv U d v 导热的理论基础 1 1、导入与导出微元体的净热量、导入与导出微元体的净热量 d d 时间内、沿时间内、沿 x x 轴方轴方 向、经向、经 x x 表面导入的热量表面导入的热量： xx dq dydzd d d 时间内、沿时间内、沿 x x 轴方轴方 向、经向、经 x+dx x+dx 表面导出表面导出 的热量：的热量：

27、 x dxx dx dqdydzd dx x q qq x xdxx 导热的理论基础 d d 时间内、沿时间内、沿 x x 轴方向导入与导出微元体净热量轴方向导入与导出微元体净热量 x xx dx q dddxdydzd x d d 时间内、沿时间内、沿 y y 轴方向导入与导出微元体净热量轴方向导入与导出微元体净热量 y yy dy q dddxdydzd y d d 时间内、沿时间内、沿 z z 轴方向导入与导出微元体净热量轴方向导入与导出微元体净热量 z zz dz q dddxdydzd z d d 时间内、沿时间内、沿 z z 轴方向导入与导出微元体净热量轴方向导入与导出微元体净热量

28、 导热的理论基础 导入与导出净热量导入与导出净热量: : () y xz d q qq ddxdydzd xyz 傅里叶定律：傅里叶定律： x t qx y t qy z t qz ()()() d ttt dxdydzd xxyyzz 导热的理论基础 2 2、 d d 时间微元体内热源的发热量时间微元体内热源的发热量 v dxdydzd 3 3、微元体在、微元体在d d 时间内焓时间内焓 的增加量的增加量 t Ucdxdydzd dv U 导热的理论基础 将以上各式代入热平衡关系式，并整理得：将以上各式代入热平衡关系式，并整理得： 这是笛卡尔坐标系中这是笛卡尔坐标系中三维、非稳态、有内热源导

29、热三维、非稳态、有内热源导热 微分方程的一般表达式微分方程的一般表达式。是在能量守恒和傅里叶定。是在能量守恒和傅里叶定 律的基础上建立起来的，律的基础上建立起来的，实质是导热的能量方程实质是导热的能量方程。 其物理意义：其物理意义：反映了物体的温度随时间和空间的变反映了物体的温度随时间和空间的变 化关系。化关系。 ()()() tttt c xxyyzz 非稳态项非稳态项 源项源项 扩散项扩散项 导热的理论基础 1 1）对上式化简：）对上式化简： 导热系数为常数导热系数为常数 cz t y t x t a t 2 2 2 2 2 2 )( 式中，式中， ，称为热扩散率，称为热扩散率，m m2

30、2/s/s。)/( ca 导热系数为常数导热系数为常数 、无内热源、无内热源 222 222 () tttt a xyz 导热的理论基础 导热系数为常数、稳态导热系数为常数、稳态 222 222 0 ttt xyz 导热系数为常数导热系数为常数 、稳态、稳态 、无内热源、无内热源 222 222 0 ttt xyz 导热的理论基础 v综上说明：综上说明： 导热问题仍然服从能量守恒定律；导热问题仍然服从能量守恒定律； 等号左边是单位时间内微元体热力学能的增量（等号左边是单位时间内微元体热力学能的增量（非非 稳态项稳态项）；）； 等号右边前三项之和是通过界面的导热使微分元体等号右边前三项之和是通过

31、界面的导热使微分元体 在单位时间内增加的能量在单位时间内增加的能量 (扩散项扩散项) ； 等号右边最后项是等号右边最后项是源项源项； 若某坐标方向上温度不变，该方向的净导热量为零，若某坐标方向上温度不变，该方向的净导热量为零， 则相应的扩散项即从导热微分方程中消失。则相应的扩散项即从导热微分方程中消失。 导热的理论基础 三、其他坐标下的导热微分方程三、其他坐标下的导热微分方程 对于圆柱坐标系对于圆柱坐标系 222 2222 11 () ttttt a rrrrzc 导热的理论基础 对于球坐标系对于球坐标系 2 2 22222 111 ()(sin) sinsin tttt ar rrrrrc

32、导热的理论基础 二、导热过程的单值性条件二、导热过程的单值性条件 导热微分方程式的理论基础：傅里叶定律导热微分方程式的理论基础：傅里叶定律+ +能能 量守恒。它描写物体的温度随时间和空间变化量守恒。它描写物体的温度随时间和空间变化 的关系；没有涉及具体、特定的导热过程。是的关系；没有涉及具体、特定的导热过程。是 通用表达式。通用表达式。 单值性条件：确定唯一解的附加补充说明条件，单值性条件：确定唯一解的附加补充说明条件， 包括四项：几何、物理、初始、边界包括四项：几何、物理、初始、边界 完整数学描述：导热微分方程完整数学描述：导热微分方程 + + 单值性条件单值性条件 导热的理论基础 1 1、

33、几何条件：、几何条件：说明导热体的几何形说明导热体的几何形 状和大小，如：平壁或圆筒壁；厚状和大小，如：平壁或圆筒壁；厚 度、直径等度、直径等 2 2、物理条件：、物理条件：说明导热体的物理说明导热体的物理 特征如：物性参数特征如：物性参数 、c c 和和 的数的数 值，是否随温度变化；有无内热源、值，是否随温度变化；有无内热源、 大小和分布；大小和分布； 3 3、初始条件：、初始条件：又称时间条件，反映导热系统的又称时间条件，反映导热系统的 初始状态初始状态 )0 ,(zyxft 、边界条件、边界条件: :反映导热系统在界面上的特征，也可反映导热系统在界面上的特征，也可 理解为系统与外界环境

34、之间的关系。理解为系统与外界环境之间的关系。 导热的理论基础 2 、定解分类、定解分类 1 1）初始条件：）初始条件：初始时间温度分布的初始条件；初始时间温度分布的初始条件； 2 2）边界条件：）边界条件：导热物体边界上温度或换热情况的边导热物体边界上温度或换热情况的边 界条件。界条件。 说明：说明： 非稳态导热定解条件有两个；非稳态导热定解条件有两个； 稳态导热定解条件只有边界条件，无初始条件。稳态导热定解条件只有边界条件，无初始条件。 导热的理论基础 边界条件常见的有三类边界条件常见的有三类 （）第一类边界条件：（）第一类边界条件：给定系统边界给定系统边界 上的温度分布，它可以是时间和空间

35、的上的温度分布，它可以是时间和空间的 函数，也可以为给定不变的常数值。函数，也可以为给定不变的常数值。 t=f(y，z,) 0 x1 x （2 2）第二类边界条件：）第二类边界条件：给定系统边界给定系统边界 上的温度梯度，即相当于给定边界上上的温度梯度，即相当于给定边界上 的热流密度，它可以是时间和空间的的热流密度，它可以是时间和空间的 函数，也可以为给定不变的常数值函数，也可以为给定不变的常数值 0 x1 x ),(zyf x t 0 w tf时 2 0()( ) ww t qf n 时 0 w t，常数 0 w q，0 特例： 特例： 绝热边界 导热的理论基础 （3 3）第三类边界条件：）

36、第三类边界条件：该条件是第该条件是第 一类和第二类边界条件的线性组合，一类和第二类边界条件的线性组合， 常为给定系统边界面与流体间的换常为给定系统边界面与流体间的换 热系数和流体的温度，这两个量可热系数和流体的温度，这两个量可 以是时间和空间的函数，也可以为以是时间和空间的函数，也可以为 给定不变的常数值给定不变的常数值 0 x1 x ) t h tt x （ 导热微分方程导热微分方程 单值性条件单值性条件 ()() wwf t h tt n 求解方法求解方法 温度场温度场 导热的理论基础 1 1 、热扩散率的物理意义、热扩散率的物理意义 由热扩散率的定义可知：由热扩散率的定义可知： 1 1）

37、分子是物体的导热系数，其数值越大，在相同）分子是物体的导热系数，其数值越大，在相同 温度梯度下，可以传导更多的热量。温度梯度下，可以传导更多的热量。 2 2）分母是单位体积的物体温度升高）分母是单位体积的物体温度升高11所需的热所需的热 量。其数值越小，温度升高量。其数值越小，温度升高11所吸收的热量越少，所吸收的热量越少， 可以剩下更多的热量向物体内部传递，使物体内温可以剩下更多的热量向物体内部传递，使物体内温 度更快的随界面温度升高而升高。度更快的随界面温度升高而升高。 a a 反映了导热过程中材料的导热能力（反映了导热过程中材料的导热能力（ ）与沿途）与沿途 物质储热能力（物质储热能力（ c c ）之间的关系）之