弗兰克赫兹实验_论文.doc

弗兰克赫兹实验 第一激发电势的测定论文学校：宁夏大学 学院：-专业：-学号：-姓名：-指导老师：- 时间:2013年12月18日弗兰克赫兹实验摘要：本实验通过改变灯丝电压，观察H-F曲线得变化情况，得到定性得结论。通过自己得观察和理解分析，激发对科学实验的兴趣，启发创新思想。同时也更深入的理解了本实验的内涵。关键词：弗兰克 赫兹 氩第一激发态 近代物理实验1 引言 1913 年丹麦物理学家玻尔（NBohr）提出并建立了玻尔原子模型理论，认 为有原子能级存在。光谱学的研究证明了原子能级的存在，原子光谱中的每根谱线都相应表示了原子从某一较高能态向另一较低能态跃迁时的辐射。然而，原子能级的存在除了可由光谱研究推得外，1914 年德国物理学家夫兰克和赫兹用慢电子与稀薄气体原子碰撞的方法，使原子从低能级激发到高能级。通过测量电子和原子碰撞时交换某一定值的能量，观察测量到了氩的激发电位和电离电位，直接证明了原子内部量子化能级的存在，也证明了原子发生跃迁时吸收和发射能量是完全正确的、不连续的，为早一年玻尔发表的原子结构理论的假说提供了有力的实验证据。他们因此而分享了1925 年诺贝尔物理学奖。其实验方法至今仍是探索原子结构的重要手段之一。玻尔因其原子模型理论获 1922 年诺贝尔物理学奖，而夫兰克与赫兹的实验也于 1925年获此大奖。夫兰克-赫兹实验与玻尔原子理论在物理学的发展史中起到了重要的作用。2 试验原理（1）、玻尔原子理论 原子只能较长久地停留在一些稳定状态（称为定态）。这些定态的能量（称为能级）是不连续分布的，其中能级最低的状态称为基态。原子在两个定态之间发生跃迁时，要吸收或发射一定的能量，该能量等于两个定态之间的能量差E=E2-E1 当电子与原子发生碰撞时，碰撞前后整体能量保持恒定： 12mv2+12MV2=12mv2+12MV2+E其中，m、M分别为电子、原子的质量，v、v分别为电子碰撞前、后的速度，V、V分别为原子碰撞前后的速度。E为原子内能的变化通常，电子的能量通过在静电场中的加速获得，即12mv2=eU原子的动能（热运动）由温度决定。由于mM，碰撞前后原子的动能几乎不发生改变。因此，电子动能的变化直接反映了原子内能的变化。使原子从基态激发到第一激发态所需的对静电子的最低加速电压，称为原子的第一激发电位。（2）夫兰克-赫兹实验的物理过程图1 夫兰克-赫兹实验原理图 图中左侧为夫兰克-赫兹管（F-H管），它是一种密封的玻璃管，其中充有稀薄的原子量较大的氩或惰性气体原子。在这里灯丝用来对阴极K加热，使其发射热 电子。灯丝电压Ur越高，阴极K发射的电子流也就越大。第一栅极G1的主要作用是消除空间电荷对阴极电子发射的影响。栅极G1和阴极K之间的电压通常只有几伏。第二栅极G2的作用是在G2和K之间形成对电子加速的静电场。由阴极K发射的绝大多数热电子被栅极G1和G2所接收，并且其中被栅极G2接收的比例随加速电压UG2K的升高而增大。少量的发射电子穿过栅极G2达到极板P，形成板流IP。板流IP的大小由微电流测试仪进行测量。在板极P和G2之间加有一反向拒斥电压UG2P，它对电子减速，使经过碰撞后动能非常低的电子折回并被栅极G2接受，从而起到调节板流IP大小的作用。 设氩原子的基态能量为E1，第一激发态能量为E2，且由热阴极发射的电子初速度为零。受加速电场U2作用，电子到达栅极G2时所获得的能量为E=eU2 ，具有这种能量的电子与氩原子发生碰撞。当U2较低时，电子能量eU2小于原子的激发能（即eU2eUG2P时，电子又能到达板极，使板流IP回升。当U2增大到2U0时，电子经第一次非弹性碰撞后的剩余能量足以使其与氩原子产生第二次非弹性碰撞，氩原子再次从电子中取得能量，能量交换的结果使IP再次下降。同理可知，U2继续增大时，电子会在第二栅极G2附近与氩原子发生第三次、第四次、非弹性碰撞，引起板流IP的相应下跌。可见，随着加速电压U2的增加，板流IP会周期性地出现极大值和极小值，凡满足加速电压U2=nU0（n=1,2,3,）时，板流IP都会相应下跌，形成规则起伏的IP-U2特性曲线。曲线各峰值之间的等间隔规律表明：碰撞过程中电子有确定的能量传递给氩原子，而与相邻的两板流极大值（或极小值）所对应的加速电压的差值就是氩原子的第一激发电位U0 。它的公认值为4.9V。 图2 充氩F-H管的Ip-U2特性曲线 由图2的IP-U2特性曲线可见，板流IP并不是突然下降的，其峰线有一定宽度。这是因为热阴极所发射的电子具有初速，电子的初始能量不完全相同，服从一定的统计分布规律，同时电子与原子的碰撞有一定的几率，在大部分电子与氩原子碰撞而损失能量的时候，还会有部分电子不发生碰撞而到达板极。电子的能量越大，碰撞的几率越小，因此，IP-U2特性曲线上各电流极小值会随加速电压U2的增大而增大。 实际测量中，由于F-H管的栅极与阴极的材料不同，会产生接触电位差Va，这会使F-H曲线沿电压轴平移。Va的大小和极性，取决于两种金属材料的逸出功之差： Va=(WG-Wk)/e 。 处于激发态的氩原子是不稳定的，当它跳回基态时，将以光量子的形式释放出能量eU0，相应的光辐射波长为253.7nm（由eU0= h v及 /c=计算）。可用紫外光谱仪进行观测。 1914年夫兰克和赫兹所用的是一支充氩的三极管，只有阴极、加速栅极和板极。1920夫兰克对原装置作了改进，使电子在加速区内获得高于4.9eV的能量，可测得氩原子的一系列量子态，进一步证实了原子内部能量状态的不连续性。 （3）实验仪器图3是F-H实验的实验装置图，其中右侧为装有F-H管的控温加热炉，左下为稳压电源，左上微电流测量放大器和扫描控制装置。数据输出可连接到函数记录仪。 （1）稳压电源 可提供F-H管所需的灯丝电压Uf，控制栅电压U1，加速电压U2及拒斥电压UG2P ，实验中各参数的选取范围为： 灯丝电压：03V，灯丝温度对阴极的发射系数有很大影响，一般在2V左右就能发射足够的电子流。 控制栅电压：控制阴极发射的电子流的大小，一般取1V左右。 加速电压：060V，取IP-U2特性曲线上610个峰即可。 拒斥电压：0.52V（Hg管） （2）Y-X函数记录仪 Y-X函数记录仪用于描绘板流随加速电压的变化曲线。Y-X函数记录仪与实验仪的连接示于图4。 图4 测量线路图 4 实验内容 测绘F-H管的板流IP与加速电压U2的关系曲线（IP-UG2P特性曲线），测定氩原子的第一激发电位U0。 一、 手动测量 1） 按图5所示的测量线路连接各仪器，并检查、确认连线正确。 2） 开启控温加热炉电源，设定炉温为150。加热F-H管，红灯亮时，炉温达到设定温度。 3） 开启微电流测试仪电源，待炉温达到设定温度后，根据给定的F-H管的工作参数，设定灯丝电压Uf，控制栅电压U1，拒斥电压UG2P（以整个曲线起伏较大为宜）。 4） 设置扫描方式为手动。手动调节加速电压U2，缓慢地增加U2至60.0V，定性地观察板流IP的起伏变化，粗测“峰”“谷”的位置，注意选择微电流测试仪的量程，使IP的最大值不超过量程。若量程选在10-8档，即表示满刻度指示为1*10-8A, 其他档量程以此类推。 5） 在粗测调整适宜的基础上，从U2最小开始，逐点测量并记录IP-U2对应的数值。U2每改变0.5V记录一次。在电流的峰、谷附近，宜每隔0.2V取值一次。 6） 根据实验数据，手工描绘IP-U2特性曲线，确定各峰位的电压值Vn。 7） 确定氩原子的第一激发电位U0。峰位电压值Vn与峰序数n的关系为： Vn=Va+nU0 .5 实验数据及处理表一：氩的第一激发曲线测量VG2K（V)IP（3*108A）VG2K（V)IP（3*108A）VG2K（V)IP（3*108A）VG2K（V)IP（3*108A）50266.2472.8687.160276.7484.9695.970286.8496.6705.180.1296.2507.8715.190.3305518.3725.8102313.6528.6737.1113.4322.1538.3748.4124.3331.2547.1759.8135341.1555.87610.5145.2352.1564.17711.1155.3364573.17811.2165.2375.8582.87911175387594.18010.3184.8397.6605.8819.7194407.7617.3828.8203417628.3838.2212.1425.8639.2848.1221.5434.2649.8858.6231.8442.6659.8243.2451.7669.2255461.6678.3VF=2.2V VG1K=2.10V VG2P=6.5V 实验室温度：12.5 干度：12.66 实验结论.此实验事实可以证实玻尔的原子理论。通过实验，可以了解弗兰克和赫兹研究气体放电现象中低能电子间相互作用的思想和方法，了解电子与原子碰撞的微观过程是怎样与实验中的宏观量相联系，并用于研究原子内部的能量状态与能量交换的围观过程。如今已经有了许多方法对影响实验的方法进行改进，我们在学习实验过程中将可能的能解决实验误差的原因进行解决达到物理学研究的重要意义。7 相对误差 氩的第一激发电位精确值=11.57V 各峰值之差： v1=28-15=13v v2=40-28=