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实际气体的热力学能与焓

实际气体的热力学能与焓T0(T/p)H0对实际气体节流膨胀过程节流膨胀

在绝热条件下的始末态分别保持压力恒定的膨胀过程节流膨胀为绝热过程：

Q=0，p2<p1体积功：

W=-p1(0-V1)–p2(V2-0) =p1V1-p2V2由热力学第一定律：

U=WU2-U1=p1V1-p2V2

U2+p2V2=U1+p1V1

结论：节流膨胀过程为恒焓过程H2=H1理想气体：H=f(T)，节流膨胀后温度不变真实气体：H=f(T，p)，节流膨胀后温度一般要变化当

J-T>0时，p<0，T<0致冷当

J-T<0时，p<0，T>0致热当

J-T=0时，p<0，T=0温度不变定义节流膨胀系数或焦—汤系数：3、各种气体在压力足够低时，节流膨胀前后温度不变，例如：理想气体节流膨胀后温度变化情况：1、始态为常压及室温时，多数气体经节流膨胀后温度下降，产生致冷效应2、有些气体如氢、氦等，经节流膨胀后温度升高，产生致热效应H不仅是T的函数，也是p或V的函数H=f(T,p)可证U不仅是T的函数，也是p或V的函数U=f(T,V)dH＝(H/T)pdT+(H/p)TdpdU＝(U/T)VdT+(U/V)TdV

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9电场对反铁电体的作用：铁电体和反铁电体常常是同型体，此外还观察到了铁电态与反铁电态之间的转变。这表明铁电态的自由能和反铁电态的自由能可以非常接近（特别是在PbZrO3型和WO3型结构中）。直流电场的作用肯定有利于铁电态而不利于反铁电态。现以PbZrO3反铁电体说明如下。

10反铁电体锆酸铅的电滞回线以及临界电场与温度的关系

11铁性体ferroics铁磁体：铁磁、反铁磁、亚铁磁、抗铁磁铁电体：铁电、反铁电铁弹体：铁弹、反铁弹

12summaryferroelectrics：spontaneouspolarization,andswitchableunderexternalfieldfeatures：hysteresisloop，Curietemperature，criticalphenomenonTypicalferroelectrics：BaTiO3，KH2PO4Displaciveandorder-disordertypeofferroelectrics,uniaxiala

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