知识资料工程流体力学与流体机械(一)(新版)

朽木易折，金石可镂。千里之行，始于足下。PAGE第页/共页第一章工程流体力学与流体机械1工程流体力学与流体机械考试大纲1.1流体动力学恒定流动与非恒定流动理想流体的运动方程式实际流体的运动方程式伯努利方程式及其使用条件总水头线和测压管水头线总压线和全压线1.2流体阻力层流与紊流、雷诺数流动阻力分类层流和紊流沿程阻力系数的计算局部阻力产生的原困和讨算主意减小局部阻力的措施1.3管道计算孔口（或管嘴）的变水头出流容易管路的计算串联管路的计算并联管路的计算1.4明渠匀称流和非匀称流明渠匀称流的计算公式明渠水力最有新面和允许流速明渠匀称流水力计的基本问题断面单位能量和临界水深缓流、急流、临界流及判断准则明渠恒定非匀称渐变流的基本微分方程式1.5紊流射流紊流射流的基本特征圆断面射流平面射流l.6气体动力学基础压力波传扬和音速概念可压缩流体一元稳定流动的基本方程渐缩喷管与拉伐管的特点实际喷管的性能1.7相似原理和摸型实验主意流动相似的概念相似准则方程和因次分析法流体力学模型研究主意实验数据处理主意1.8泵与风机泵与风机的工作原理及性能参数泵与风机的基本方程泵与风机的特性曲线管路系统特性曲线管路系统中泵与风机的工作点离心式泵或风机的工作调节离心式泵或风机的挑选汽蚀与安装要求复习指导工程流体力学与流体机械包含流体力学基本内容和输送机械两部分内容。应重点控制流体力学基础理论在工程上的应用，如延续性方程积分式、伯努利方程的应用。为使考试取得满。意成绩，在举行复习决定时，要按考试大纲规定的内容加深对基本概念、基本原理的理解，在此基础上熟练控制基本的计算主意和技巧，并综合、灵便地运用基础理论分析和解决实际的工程问题，总算体现为控制好解挑选题的技巧。复习内窖1.1流体动力学要求：应控制恒定流动与非恒定流动、理想流体、总水头线和测压管水头线、总压线和全压线等基本概念，还要控制伯努利方程式在工程计算中的应用。了解理想流体和实际流体的运动方程式。1.1.1流体流动时，若任一点处的流速、压力、密度等与流动有关的物理参数都不随时光而变化，就称这种流动为恒定（稳态、定态）流动。反之，只要有一个物理参数随时光而变化，就属于非恒定流动。本章重点在恒定流动。1.1.2理想流体的运动方程式理想流体是指无猫性即釉度为零的流体。理想流体的运动方程式又称欧拉方程式。1.1.3实际流体的运动方程式实际流体的运动方程式又称奈维一斯托克斯方程，简称N-S方程。1.1.41．理想流体的伯努利方程式在重力场中，对不可压缩理想流体沿流线的稳定流动，将欧拉方程式积分可得理想流体的伯努利方程式：gz+u2/2+p/ρ=C式中：等号左边3项分离代表单位质量理想流体的位能、动能和静压能，单位J·kg－1。三者之和称为机械能。上式使用条件是重力场、不可压缩理想流体、稳定流动。上式表明，在重力场中，不可压缩理想流体沿流线稳定流动时，各点的3种能量尽管可以互相转化，但总和是不变的。2．实际流体的伯努利方程式由干实际流体有缀性，在管内流动时要消耗机械能以克服阻力，因此，在式1.1-4）的右边须增强一项wf。它表示单位质量流体通过流动系统的机械能损失，简称阻力损失，单位J·kg－1。以单位分量流体为基准的伯努利方程式;Z1+u12/2g+p1/ρg+he=Z2+u22/2g+p2/ρg+he上式中各项的单位均为m；其中z为位头，p／ρg为静压头，u2／2g称为动压头（速度头），he，称为外加压头（外加能头），hp为压头损失。使用伯努利方程式时，应注重以下几点。（l）作暗示图。为了有助于准确解题，在计算前可先按照题意画出流程暗示图。（2）输人、输出面的选取。输人、输出面（即流通截面）应与流动方向相垂直，两者之间的流体必须延续不断，且面上的已知条件应最多，并包含要求的未知数在内。通常选取系统进、出口处截面作为输人、输出面。（3）基准水平面的选取。因为等号两边都有位能，故基准水平面可以随意选取而不影响计算结果，但为了计算方便，普通将基准面定在某一流通截面的中央上，这样，该截面的位能就为零。（4）压力的选取。等号两边都有压力项，可用绝压或表压。通常以用表压较为方便。1．1．5总水头线和测压管水头线位头z、静压头p／ρg和动压头U／2g之和称为总能头，在水力学中称为总水头，用H表示，H＝z＋p／ρg＋u2/2g。位头z和静压头p／ρg之和在水力学中称为测压管水头。因为“头”为流体柱高度，因此用它来表示流体的各种机械能大小颇为直观。实际流体的伯努利方程各项及总水头、测压管水头的沿程变化可用几何曲线表示。水经过流断面（流通截面）的测压管水头连线称为测压管水头线，而总水头的连线则称为总水头线。对于理想流体，由式（1．14）可知，其总水头线为一条水平直线。对于实际流体，因为流体在流动过程中总是有压头损失，故其总水头线总是沿程下降的。测压管水头线沿流动方向可以升高也可以下降，这是因为沿流动方向，流速可能因为管径的变大（或变小）而变小（或变大）。1．1．6总压线和全压线1．1．5节中的总水头线和测压管水头线主要用于液体的流动，而气体的流动用类似的总压线和势压线更为方便。位能ρgz、静压P和动能pu2／2之和称为总压，即P＝ρgz十p十pu2／2，将各流通断面上的总压连成线则称为总压线。位能ρgz和静压P之和则称为势压，将各流通断面上的势压连成线则称为势压线（全压线）.总压线总是沿程下降的，势压线沿程变化则与动能变化有关。1．2流体阻力要求：应控制层流与紊流的基本概念；能用雷诺数判断流动型态；了解流动阻力产生的缘故和减少局部阻力的措施；熟练计算两种阻力。1．2．l层流与紊流、雷诺数当流体流动时，在不同条件下，可以看见到两种截然不同的流动型态——层流和紊流。层流（laminarlow，又称滞流）时，流体质点在各自的轨道上运动，彼此不发生干扰或碰撞，因此，流动安稳有序。流动速度很低时往往保持为层流型态。紊流（turbulentlow，又称湍流时，流体质点之间不断地碰撞与掺混，导致流动紊乱，流速和压强等流动参数随时光无序地脉动。在实验中可以看见到，湍流时不断有旋涡生成、移动、扩大、分裂和出现。判断流动型态的准则数是雷诺数，用符号Re表示，Re＝duρ/μ。当仇数较小时，流体作层流运动；Re数较大时，流体作紊流运动。例如，流体在圆形直管内流动，当Re≤2000（还有一说为2300）时为层流；当Re＞4000时，圆管内形成湍流；当Re在2000－4000范围内时，流动处于一种过渡状态，可能是层流也可能是湍流，或是二者交替浮上，这要视外界于扰而定，普通称这一Re数范围为过渡区。雷诺数是一个无因次准数，故其值不会因采用不同的单位制而不同。1．2．2流动阻力分类按流体在流动中产生机械能损失的不同的外在缘故，可将流动阻力分为两种类型。1．沿程阻力它是沿流动路程上因为各流体层之间的内摩擦而产生的流动阻力，因此也叫做摩擦阻力。在层流状态下，沿程阻力彻低是由新性摩擦产生的。在紊流状态下，沿程阻力一部分由边界层内的劲性摩擦造成，另一部分也是主要部分则由流体质点的迁移和脉动造成。沿程阻力总算用来克服固体表面与流体之间的摩擦力，因此也称为表面阻力。2．局部阻力流体在流动中若碰到局部障碍时，如流道发生弯曲、流通截面扩大或缩小、流体通道中的各种各样的物件如阀门等，因为流体的流速或流动方向骤然发生变化，产生边界层分离和涡流，从而导致局部阻力损失（又称形体阻力损失）。因为引起局部损失机理的复杂性，目前惟独少数情况可举行理论分析，多数情况需要用实验主意决定。流体在工程设备中流动时，上述两类流动阻力都会产生。因此控制计算流动阻力的原理和主意是须要的。1．2．3层流和紊流沿程阻力系数的计算按照伯努利方程和管内流体受力平衡可以推得管内流动沿程阻力的计算通式如下：单位质量流体的沿程阻力wf=λlu2/d2J·kg-1单位体积流体的沿程阻力△pf=ρwf=λl/dpu2/2J·m-3单位分量流体的沿程阻力hf=wf/g=λlu2/d2gJ·N-1上述公式对层流和紊流均适用。由上述公式计算阻力损失，关键是摩擦系数人层流和湍流时的人求法有所不同。1．层流孤动时的λ理论上可以确切导出圆管内层流时的人计算式如下：λ=64/Re将式（1．2-4）代人式（1．2－1）可知，层流时管内沿程阻力与平均流速U的一次方成正比。2．紊流流动时的λ对于紊流的摩擦系数人，目前还无法从理论上推导出来，需查取经验图（Moody图，）或通过经验关系式计算。紊流时，随雷诺数Re增强，人将减小，当Re增大到某一数值后，λ基本不变，此时沿程阻力与速度的平方成正比，故称这一区域为阻力平方区。3．非圆形音内的沿程阻力以上所研究的都是流体在圆管内的沿程阻力。化工生产中会碰到非圆形的管道，例如有些气体输送管是矩形的，偶尔流体味在内外两管之间的环隙内流过等。1．2．4局部阻力产生的缘故和计算主意1．局部阻力产生的缘故局部阻力产生的根本缘故在于流体的流速或流动方向骤然发生变化，从而导致边界层分离和涡流而产生。详细细分，局部阻力产生的缘故有涡流损失、加速损失、转向损失和撞击损失4种类型。l）涡流损失流体在流动中若碰到局部障碍时，往往产生大量旋涡，这些涡流内部和涡流与壁面之间的摩擦损失就是涡流损失。．2）加速损失流体在流动中若碰到局部障碍时，往往存在流动通道的变小再变大，从而引起流速的加速再减速，随之导致压力变小再变大。实验证实，实际流体的这种减速扩压流动会发生能量损失，这个损失就是加速损失.3）转向损失流体在流动中若碰到局部障碍时，局部部位的流股的流动方向往往发生改变，这时会消耗掉一部分能量，这就是转向损失。4）撞击损失流体在流动中若碰到局部障碍时，往往会和固体壁面发生碰撞，因为实际流体并非理想的弹性体，于是碰撞的结果就要产生能量损失，此即撞击损失。2．局部阻力计算主意因为引起局部摩擦损失机理的复杂性，惟独少数情况可举行理论分析，多数情况需要用实验主意决定。局部阻力有两种近似算法，它们所得结果不会彻低一致。但从工程角度看，两种主意均可。l）局部阻力系数法此法近似认为局部阻力是平均动能的某一个倍数，即wf=ζu2/2式中ζ是局部阻力系数，由实验测定。常用管件和阀件的ζ值可查相关数据手册。注重，计算时，式（1．26）中流速要用较小管道中的值。2）当量长度法此法近似地将局部阻力看作与某一长度为le的同直径的管道所产生的摩擦损失相当，此折合的管道长度人称为当量长度。于是，局部阻力计算式为wf=λleu2/d2式中le值由实验决定。异常地，对骤然扩大中的异常情况——管出口，其局部阻力系数ζo＝l。骤然缩小中的异常情况——管人口，其局部阻力系数ζi＝0．5。1．2．5减小局部阻力的措施为了减小局部阻力，应尽量做到以下几点。（l）对弯曲管道，应尽量避免采用中央角过大的死弯，即曲率半径R与管道直径d之比不可太小。另外，还可考虑在弯管处加合理形状的导流叶片。（2）对截面变化之处，尽量采用渐变结构，以削弱边界层分离和涡流的产生。（3）对三通，可在总管中按照支管的流量安装合流板或分流板；对于三通支管，要尽可能不与总管垂直衔接，且