光纤通信课件

概述1.1光纤通信的发展与现状1.1.1早期的光通信 到了1880年，贝尔发明了第一个光电话，这一大胆的尝试，可以说是现代光通信的开端。 在这里，将弧光灯的恒定光束投射在话筒的音膜上，随声音的振动而得到强弱变化的反射光束，这个过程就是调制。图1.1贝尔电话系统 贝尔光电话和烽火报警一样，都是利用大气作为光通道，光波传播易受气候的影响，在大雾天气，它的可见度距离很短，遇到下雨下雪天也有影响。1.1.2光纤通信 在大气光通信受阻之后，人们将研究的重点转入到地下光波通信的实验，先后出现过反射波导和透镜波导等地下通信的实验，如图1.2所示。图1.2反射波导和透镜波导 1966年，英籍华人高锟(K.C.Kao，当时工作于英国标准电信研究所)博士深入研究了光在石英玻璃纤维中的严重损耗问题，发现这种玻璃纤维引起光损耗的主要原因是其中含有过量的铬、铜、铁与锰等金属离子和其他杂质，其次是拉制光纤时工艺技术造成了芯、包层分界面不均匀及其所引起的折射率不均匀，他还发现一些玻璃纤维在红外光区的损耗较小。 在高锟理论的指导下，1970年美国的康宁公司拉出了第一根损耗为20dB/km的光纤。 1977年美国在芝加哥进行了44.736Mbit/s的现场实验，1978年，日本开始了32.064Mbit/s和97.728Mbit/s的光纤通信实验；1979年，美国AT&T和日本NTT均研制出了波长为1.35μm的半导体激光器， 日本也做出了超低损耗的光纤(损耗为0.2dB/km，波长为1.55μm)，同时进行了多模光纤(同时允许多个方向的光线在其中传送的光纤)1.31μm的长波长传输系统的现场试验。 到如今，光纤通信已经发展到以采用光放大器(OpticalAmplifier，OA)增加中继距离和采用波分复用(WavelengthDivisionMultiplexing，WDM)增加传输容量为特征的第四代系统。1.2光纤通信的主要特性1.2.1光纤通信的优点1.光纤的容量大光纤通信是以光纤为传输媒介，光波为载波的通信系统，其载波—光波具有很高的频率(约1014Hz)，因此光纤具有很大的通信容量。2.损耗低、中继距离长 目前，实用的光纤通信系统使用的光纤多为石英光纤，此类光纤在1.55μm波长区的损耗可低到0.18dB/km，比已知的其他通信线路的损耗都低得多，因此，由其组成的光纤通信系统的中继距离也较其它介质构成的系统长得多。 如果今后采用非石英光纤，并工作在超长波长(＞2μm)，光纤的理论损耗系数可以下降到10-3～10-5dB/km，此时光纤通信的中继距离可达数千，甚至数万公里。3.抗电磁干扰能力强 我们知道，电话线和电缆一般是不能跟高压电线平行架设的，也不能在电气铁化路附近铺设。4.保密性能好对通信系统的重要要求之一是保密性好。然而，随着科学技术的发展，电通信方式很容易被人窃听：只要在明线或电缆附近(甚至几公里以外)设置一个特别的接收装置，就可以获取明线或电缆中传送的信息。更不用去说无线通信方式。5.体积小，重量轻6.节省有色金属和原材料1.2.2光纤通信的缺点 事物都是一分为二的，光纤通信有许多优点，因而发展很快，但光纤通信也有以下缺点。1.抗拉强度低2.光纤连接困难3.光纤怕水1.3光纤通信系统的组成和分类1.3.1光纤通信系统的组成 光纤通信系统是以光纤为传输媒介，光波为载波的通信系统。主要由光发送机、光纤光缆、中继器和光接收机组成。 系统中光发送机的作用是将电信号转换为光信号，并将生成的光信号注入光纤。光发送机一般由驱动电路、光源和调制器构成，如果是直接强度调制可以省去调制器，这些将在后续章节中详细介绍。光接收机的作用是将光纤送来的光信号还原成原始的电信号。它一般由光电检测器和解调器组成，对于直接强度调制解调器可以省略。光纤的作用是为光信号的传送提供传送媒介(信道)，将光信号由一处送到另一处。中继器分为电中继器和光中继器(光放大器)两种，其主要作用就是延长光信号的传输距离。1.3.2光纤通信系统的分类 根据调制信号的类型，光纤通信系统可以分为模拟光纤通信系统和数字光纤通信系统。 根据光源的调制方式，光纤通信系统可以分为直接调制光纤通信系统和间接调制光纤通信系统。 根据光纤的传导模数量，光纤通信系统可以分为多模光纤通信系统和单模光纤通信系统。 根据系统的工作波长，光纤通信系统可分为短波长光纤通信系统、长波长光纤通信系统和超长波长光纤通信系统。

光纤和光缆 光纤作为光纤通信系统的物理传输媒介，有着巨大的优越性。 本章首先介绍光纤的结构与类型，然后用射线光学理论和波动光学理论重点分析光在阶跃型光纤中的传输情况，最后简要介绍光缆的构造、典型结构与光缆的型号。2.1光纤的结构与类型2.1.1光纤的结构 光纤(OpticalFiber，OF)就是用来导光的透明介质纤维，一根实用化的光纤是由多层透明介质构成的，一般可以分为三部分：折射率较高的纤芯、折射率较低的包层和外面的涂覆层，如图2.1所示。图2.1光纤结构示意图2.1.2光纤的类型光纤的分类方法很多，既可以按照光纤截面折射率分布来分类，又可以按照光纤中传输模式数的多少、光纤使用的材料或传输的工作波长来分类。1.按光纤截面上折射率分布分类 按照截面上折射率分布的不同可以将光纤分为阶跃型光纤(Step-IndexFiber，SIF)和渐变型光纤(Graded-IndexFiber，GIF)，其折射率分布如图2.2所示。图2.2光纤的折射率分布 光纤的折射率变化可以用折射率沿半径的分布函数n(r)来表示。2.按传输模式的数量分类 按光纤中传输的模式数量，可以将光纤分为多模光纤(Multi-ModeFiber，MMF)和单模光纤(SingleModeFiber，SMF)。 在一定的工作波上，当有多个模式在光纤中传输时，则这种光纤称为多模光纤。 单模光纤是只能传输一种模式的光纤，单模光纤只能传输基模(最低阶模)，不存在模间时延差，具有比多模光纤大得多的带宽，这对于高码速传输是非常重要的。3.按光纤的工作波长分类 按光纤的工作波长可以将光纤分为短波长光纤、长波长光纤和超长波长光纤。4.按ITU-T建议分类 按照ITU-T关于光纤类型的建议，可以将光纤分为G.651光纤(渐变型多模光纤)、G.652光纤(常规单模光纤)、G.653光纤(色散位移光纤)、G.654光纤(截止波长光纤)和G.655(非零色散位移光纤)光纤。 按套塑(二次涂覆层)可以将光纤分为松套光纤和紧套光纤。 现在实用的石英光纤通常有以下三种：阶跃型多模光纤、渐变型多模光纤和阶跃型单模光纤。2.2光纤的射线理论分析2.2.1基本光学定义和定律 光在均匀介质中是沿直线传播的，其传播速度为v=c/n 式中：c＝2.997×105km/s，是光在真空中的传播速度；n是介质的折射率(空气的折射率为1.00027，近似为1；玻璃的折射率为1.45左右)。 反射定律：反射光线位于入射光线和法线所决定的平面内，反射光线和入射光线处于法线的两侧，并且反射角等于入射角，即：θ1′＝θ1。 折射定律：折射光线位于入射光线和法线所决定的平面内，折射光线和入射光线位于法线的两侧，且满足：n1sinθ1=n2sinθ22.2.2光纤中光的传播 一束光线从光纤的入射端面耦合进光纤时，光纤中光线的传播分两种情形：一种情形是光线始终在一个包含光纤中心轴线的平面内传播，并且一个传播周期与光纤轴线相交两次，这种光线称为子午射线，那个包含光纤轴线的固定平面称为子午面；另一种情形是光线在传播过程中不在一个固定的平面内，并且不与光纤的轴线相交，这种光线称为斜射线。1.子午射线在阶跃型光纤中的传播 阶跃型光纤是由半径为a、折射率为常数n1的纤芯和折射率为常数n2的包层组成，并且n1>n2，如图2.6所示。图2.6光线在阶跃型光纤中的传播2.子午射线在渐变型光纤中的传播 渐变型光纤与阶跃型光纤的区别在于其纤芯的折射率不是常数，而是随半径的增加而递减直到等于包层的折射率。3.斜射线在光纤中的传播 子午射线的传播过程始终在一个子午面内，因此可以在二维的平面内来分析，很直观。2.2.3光纤中的模式传输1.传导模的概念 模式是波动理论的概念。在波动理论中，一种电磁场的分布称之为一个模式。在射线理论中，通常认为一个传播方向的光线对应一种模式，有时也称之为射线模式。2.相位一致条件 光纤中光波相位的变化情况如图2.9所示，在这里以阶跃型光纤为例来讨论光纤的相位一致条件，不作复杂的数学推导，只提及波动光学中的基本观点和结论。图2.9光纤中光波相位的变化情况 相位一致条件就是说：如果图中所示的这个模式在A、B处相位相等，则经过一段传播距离后，在A′、B′处也应该相位相等或相差2π的整数倍。 光纤的相位一致条件也可以从另外一个角度出发得到。根据物理学的知识可知：波在无限空间中传播时，形成行波；而在有限空间传播时，形成驻波。 一旦确定了光波导和光波长，那么n1、n2、纤芯直径2a以及真空中光的传播常数k0也就确定了，而且式(2-17)中的最大N值也就确定了。 对于渐变型多模光纤，同样，其导模不仅要满足全反射条件，还要满足相位一致条件。 在渐变型多模光纤中，低阶模由于靠近光纤轴线，其传播路程短，但靠近轴线处的折射率大，该处光线传播速度慢；高阶模远离轴线，它的传播路程长，但离轴线越远折射率越小，该处光线的传播速度越快。2.2.4多模光纤与单模光纤 多模光纤和单模光纤是由光纤中传输的模式数决定的，判断一根光纤是不是单模传输，除了光纤自身的结构参数外，还与光纤中传输的光波长有关。 为了描述光纤中传输的模式数目，在此引入一个非常重要的结构参数，即光纤的归一化频率，一般用V表示，其表达式如下：1.多模光纤 顾明思义，多模光纤就是允许多个模式在其中传输的光纤，或者说在多模光纤中允许存在多个分离的传导模。2.单模光纤 只能传输一种模式的光纤称为单模光纤。单模光纤只能传输基模(最低阶模)，它不存在模间时延差，因此它具有比多模光纤大得多的带宽，这对于高码速传输是非常重要的。单模光纤的带宽一般都在几十GHz·km以上。2.3均匀光纤的波动理论分析2.3.1平面波在理想介质中的传播1.均匀平面波的一般概念 所谓均匀平面波是指在与传播方向垂直的无限大的平面上，电场强度E和磁场强度H的幅度和相位都相等的波型，简称为平面波。 平面波是非常重要的波型，一些复杂的波可以由平面波叠加得到。在折射率为n的无限大的介质中，一工作波长为λ0的平面波在其中传播，其波数为： 式中：k0是真空中的波数，ω是光的角频率，μ和ε分别是介质的导磁率和介电常数,设平面波传播方向的单位矢量为as，则k=as·k称为平面波在该介质中的波矢量。2.平面波在介质分界面上的反射和折射 反射波与入射波在原点处的复振幅之比称为反射系数；传递波与入射波在原点处的复振幅之比称为传递系数，表示为： 式中：R、T都是复数，包括大小及相位。其模值分别表示反射波、传递波与入射波幅度的大小之比；2Ф1、2Ф2是R和T的相角，分别表示在介质分界面上反射波、传递波比入射波超前的相位。3.平面波的全反射 全反射是一种重要的物理现象，当光波从光密介质射入光疏介质，且入射角大于临界角时才能产生全反射，即全反射必须满足：n1>n2，θc<θ1<90°。(1)全反射情况时介质1中波的特点 在全反射时，式(2-32)根号中是负数，因此可以变化成下面的形式。(2)全反射情况时介质2中波的特点 全反射时，将式(2-34)代入式(2-30b)，即可得到垂直极化波全反射时的传递系数。(3)导行波和辐射波的概念 综上所述，当平面波由光密介质射向两介质分界面上时，根据入射角θ1的大小，可以产生两种类型的波：当入射角大于临界角时产生导行波，能量集中在光密介质及其界面附近；当入射角小于临界角时产生辐射波，一部分能量辐射到光疏介质中并在其中传播。对于光波导来说，导波是一种重要的波型。2.3.2阶跃光纤的波动理论1.基本概念(1)麦克斯韦方程组和边界条件［1］ 在均匀光纤中，介质材料一般是线性和各向同性的，并且不存在电流和自由电荷，因此在无源区域，均匀、无损、简谐形式的麦克斯韦方程组为： 式中：E为电场强度矢量；D为电位移矢量；H为磁场强度矢量；B为磁感应强度矢量。且D与E，B与H有下列关系。(2)亥姆霍兹方程 从麦克斯韦方程组出发，可以导出光波所满足的亥姆霍兹方程。根据矢量关系，有如下两个等式。式中：A代表任何一个矢量，当然E、H也满足式(2-47)。(3)波的类型和模式 在单一均匀介质中传播的波为平面波，称为横电磁波，用TEM表示，TEM波的电场和磁场方向与波的传播方向垂直，即在波导的传播方向上既没有磁场分量也没有电场分量，且三者两两相互垂直。 对于同一类型的波，其场强在圆周方向(即φ方向)或径向方向(即r方向)的分布情况又会有所区别，即电磁场的分布会不尽相同。 目前通信用光纤的相对折射率差Δ<<1，称为弱导光纤。这种光纤可以近似地用平面波束分析光的传播。2.阶跃型光纤的波动理论 阶跃型光纤的波动理论分析就是以麦克斯韦方程组为基础，根据光纤的边界条件，从亥姆霍兹方程解出阶跃型光纤中导波的场方程，在此基础上推导出其特征方程，研究其导波模式，分析其传输特性。(1)亥姆霍兹方程的解 阶跃型光纤的纤芯半径为a，包层半径为b，纤芯和包层的折射率分别为n1和n2，其截面形状如图2.17(a)所示。图2.16几个低阶模的场型(实线为电力线，虚线为磁力线，λg=2π/β)(2)特征方程 要确定光纤中导模的特性，就需要确定参数U、W和β，只有亥姆霍兹方程的解是不够的。由于光纤中的导模还必须满足光纤的边界条件，所以还要利用光纤的边界条件来确定场表达式中的参数U、W和β。(3)光纤中的导模类型及特征方程 上面已经得到了光纤中场的亥姆霍兹方程和弱导光纤中导波的特征方程，接下来分析光纤中存在哪些模式及这些模式的特征方程。①TEM波 光纤中是否存在TEM波呢?根据定义，TEM波在波导的传播方向(Z方向)上既没有电场分量，又没有磁场分量。即Ez＝0、Hz＝0。如果光纤中存在TEM波，则根据Ez、Hz的表达式(2-75)和式(2-76)可以得到A＝B＝0，再将A＝B＝0代入式(2-77)、式(2-78)得到Er、Eφ、Hr、Eφ都为零，即光纤中不存在电磁场，所以光纤中根本不存在TEM波。②TE波和TM波 光纤中是否存在TE波和TM波，实际上是看单独的TE波和TM波是否满足边界条件。如果光纤中存在TE波，根据TE波的定义，TE波在波导的传播方向(Z方向)上没有电场分量，只有磁场分量，即Ez＝0，根据Ez表达式(2-75)可以得到A＝0，然后将A＝0代入式(2-83b)中得到③EH波和HE波 从上面的阐述中可以看到，当m≠0时，光纤中不能存在TE波和TM波，而只能是Ez、Hz同时存在的EH波和HE波。(4)导模的特性 模的特性可以用3个特征参数U、W和β来描述。U表示导模场在纤芯内部的横向分布规律；W表示导模场在纤芯外部的横向分布规律。①导模的截止条件→

→②远离截止时的U值 光纤中导模的U值是随频率而变化的。上面所讨论的Uc值只适用于导模截止时的情况。

2.4光缆2.4.1光缆的典型结构1.光缆的构造 光缆的构造一般分为缆芯和护层两大部分。(1)缆芯 在光缆的构造中，缆芯是主体，其结构是否合理，与光纤的安全运行关系很大。一般来说，缆芯结构应满足以下基本要求：光纤在缆芯内处于最佳位置和状态，保证光纤传输性能稳定，在光缆受到一定的拉力、侧压力等外力时，光纤不应承受外力影响；其次缆芯内的金属线对也应得到妥善安排，并保证其电气性能；另外缆芯截面应尽可能小，以降低成本和敷设空间。(2)护层 光缆护层同电缆护层的情况一样，是由护套和外护层构成的多层组合体。其作用是进一步保护光纤，使光纤能适应在各种场地敷设，如架空、管道、直埋、室内、过河、跨海等。对于采用外周加强元件的光缆结构，护层还需提供足够的抗拉、抗压、抗弯曲等机械特性方面的能力。2.光缆的典型结构 光缆的基本结构按缆芯组件的不同一般可以分为层绞式、骨架式、束管式和带状式四种，如图2.21所示。我国及欧亚各国用的较多的是传统结构的层绞式和骨架式两种。图2.21光缆的典型结构示意图(1)层绞式结构 层绞式光缆的结构类似于传统的电缆结构方式，故又称为古典式光缆。(2)骨架式结构 骨架式光缆中的光纤置放于塑料骨架的槽中，槽的横截面可以是V形、U形或其他合理的形状，槽的纵向呈螺旋形或正弦形，一个空槽可放置5~10根一次涂覆光纤。(3)束管式结构 束管式结构的光缆近年来得到了较快的发展。它相当于把松套管扩大为整个纤芯，成为一个管腔，将光纤集中松放在其中。(4)带状式结构 带状式结构的光缆首先将一次涂覆的光纤放入塑料带内做成光纤带，然后将几层光纤带叠放在一起构成光缆芯。2.4.2光缆的种类与型号1.光缆的种类 光缆的种类很多，其分类方法也很多，习惯的分类有： 根据光缆的传输性能、距离和用途，光缆可以分为市话光缆、长途光缆、海底光缆和用户光缆；根据光纤的种类，光缆可以分为多模光缆、单模光缆；根据光纤套塑的种类，光缆可以分为紧套光缆、松套光缆、束管式新型光缆和带状式多芯单元光缆；根据光纤芯数的多少，光缆可以分为单芯光缆和多芯光缆等等；根据加强构件的配置方式，光缆可以分为中心加强构件光缆(如层绞式光缆、骨架式光缆等)、分散加强构件光缆(如束管式光缆)和护层加强构件光缆(如带状式光缆)；根据敷设方式，光缆可以分为管道光缆、直埋光缆、架空光缆和水底光缆；根据护层材料性质，光缆可以分为普通光缆、阻燃光缆和防蚁、防鼠光缆等。2.光缆的型号［6］

光缆的种类较多，同其他产品一样，具有具体的型式和规格。(1)光缆的型式代号 光缆的型式代号是由分类、加强构件、派生(形状、特性等)、护套和外护层五部分组成，如图2.22所示。图2.22光缆的型式代号①光缆分类代号及其意义

GY：通信用室(野)外光缆；

GR：通信用软光缆；

GJ：通信用室(局)内光缆；

GS：通信用设备内光缆；

GH：通信用海底光缆；

GT：通信用特殊光缆；

GW：通信用无金属光缆。②加强构件的代号及其意义 无符号：金属加强构件；

F：非金属加强构件；

G：金属重型加强构件；

H：非金属重型加强构件。③派生特征的代号及其意义

B：扁平式结构；

Z：自承式结构；

T：填充式结构；

S：松套结构。 注：当光缆型式兼有不同派生特征时，其代号字母顺序并列。④护套的代号及其意义

Y：聚乙烯护套；

V：聚氯乙烯护套；

U：聚氨酯护套；

A：铝、聚乙烯护套；

L：铝护套；

Q：铅护套；

G：钢护套；

S：钢、铝、聚乙烯综合护套。⑤外护层的代号及其意义 外护层是指铠装层及铠装层外面的外被层，参照国标GB2952-82的规定，外护层采用两位数字表示，各代号的意义如表2.4所示。(2)光纤的规格代号 光纤的规格代号是由光纤数目、光纤类别、光纤主要尺寸参数、传输性能和适用温度五部分组成，各部分均用代号或数字表示。①光纤数目 用光缆中同类别光纤的实际有效数目的阿拉伯数字表示。②光纤类别的代号及其意义

J：二氧化硅系多模渐变型光纤；

T：二氧化硅系多模阶跃型(突变型)光纤；

Z：二氧化硅系多模准突变型光纤；

D：二氧化硅系单模光纤；

X：二氧化硅纤芯塑料包层光纤；

S：塑料光纤。③光纤的主要尺寸参数代号及其意义 用阿拉伯数字(含小数点)以μm为单位表示多模光纤的芯径/包层直径或单模光纤的模场直径/包层直径。④传输性能代号及其意义 光纤的传输特性代号是由使用波长、损耗系数、模式带宽的代号(分别为a、bb、cc)构成。 其中a表示使用波长的代号，其数字代号规定如下： 1：使用波长在0.85μm区域； 2：使用波长在1.31μm区域； 3：使用波长在1.55μm区域。

bb表示损耗系数的代号，其数字依次为光缆中光纤损耗系数值(dB/km)的个位和十分位。cc表示模式带宽的代号，其数字依次是光缆中光纤模式带宽数值(MHz·km)的千位和百位数字。单模光纤无此项。注意：同一光缆适用于两种以上的波长，并具有不同的传输特性时，应同时列出各波长上的规格代号，并用"/"划开。⑤适用温度代号及其意义

A：适用于-40℃~+40℃；

B：适用于-30℃~+50℃；

C：适用于-20℃~+60℃；

D：适用于-5℃~+60℃。

光纤的传输特性3.1光纤的损耗特性3.1.1吸收损耗 吸收损耗是由制造光纤材料本身以及其中的过渡金属离子和氢氧根离子(OH－)等杂质对光的吸收而产生的损耗，前者是由光纤材料本身的特性所决定的，称为本征吸收损耗。1.本征吸收损耗 本征吸收损耗在光学波长及其附近有两种基本的吸收方式。(1)紫外吸收损耗 紫外吸收损耗是由光纤中传输的光子流将光纤材料中的电子从低能级激发到高能级时，光子流中的能量将被电子吸收，从而引起的损耗。(2)红外吸收损耗 红外吸收损耗是由于光纤中传播的光波与晶格相互作用时，一部分光波能量传递给晶格，使其振动加剧，从而引起的损耗。2.杂质吸收损耗 光纤中的有害杂质主要有过渡金属离子，如铁、钴、镍、铜、锰、铬等和OH－。3.原子缺陷吸收损耗 通常在光纤的制造过程中，光纤材料受到某种热激励或光辐射时将会发生某个共价键断裂而产生原子缺陷，此时晶格很容易在光场的作用下产生振动，从而吸收光能，引起损耗，其峰值吸收波长约为630nm左右。3.1.2散射损耗1.线性散射损耗 任何光纤波导都不可能是完美无缺的，无论是材料、尺寸、形状和折射率分布等等，均可能有缺陷或不均匀，这将引起光纤传播模式散射性的损耗，由于这类损耗所引起的损耗功率与传播模式的功率成线性关系，所以称为线性散射损耗。(1)瑞利散射 瑞利散射是一种最基本的散射过程，属于固有散射。 对于短波长光纤，损耗主要取决于瑞利散射损耗。值得强调的是：瑞利散射损耗也是一种本征损耗，它和本征吸收损耗一起构成光纤损耗的理论极限值。(2)光纤结构不完善引起的散射损耗(波导散射损耗) 在光纤制造过程中，由于工艺、技术问题以及一些随机因素，可能造成光纤结构上的缺陷，如光纤的纤芯和包层的界面不完整、芯径变化、圆度不均匀、光纤中残留气泡和裂痕等等。2.非线性散射损耗 光纤中存在两种非线性散射，它们都与石英光纤的振动激发态有关，分别为受激喇曼散射和受激布里渊散射。3.1.3弯曲损耗 光纤的弯曲有两种形式：一种是曲率半径比光纤的直径大得多的弯曲，我们习惯称为弯曲或宏弯；另一种是光纤轴线产生微米级的弯曲，这种高频弯曲习惯称为微弯。 在光缆的生产、接续和施工过程中，不可避免地出现弯曲。 微弯是由于光纤受到侧压力和套塑光纤遇到温度变化时，光纤的纤芯、包层和套塑的热膨胀系数不一致而引起的，其损耗机理和弯曲一致，也是由模式变换引起的。3.1.4光纤损耗系数 为了衡量一根光纤损耗特性的好坏，在此引入损耗系数(或称为衰减系数)的概念，即传输单位长度(1km)光纤所引起的光功率减小的分贝数，一般用α表示损耗系数，单位是dB/km。用数学表达式表示为： 式中：L为光纤长度，以km为单位；P1和P2分别为光纤的输入和输出光功率，以mW或μW为单位。3.2光纤的色散特性3.2.1色散的概念

3.2.2模式色散

所谓模式色散，用光的射线理论来说，就是由于轨迹不同的各光线沿轴向的平均速度不同所造成的时延差。1.阶跃型光纤中的模式色散 在阶跃型光纤中，传播最快的和最慢的两条光线分别是沿轴线方向传播的光线①和以临界角θc入射的光线②，如图3.6所示。因此，在阶跃型光纤中最大色散是光线①和光线②到达终端的时延差。图3.6阶跃型光纤的模式色散2.渐变型光纤中的模式色散 在渐变型光纤中合理地设计光纤折射率分布，使光线在光纤中传播时速度得到补偿，从而模式色散引起的光脉冲展宽将很小。3.2.3材料色散 一般情况下，材料色散往往是用色散系数这个物理量来衡量，色散系数定义为单位波长间隔内各频率成份通过单位长度光纤所产生的色散，用D(λ)表示，单位是ps/（nm·km）。2.材料色散 在已知材料色散系数的前提下，材料色散的表达式可根据色散系数的定义导出，材料色散用τm表示。τm(λ)=Dm(λ)·Δλ·L 式(3-25)中：Δλ为光源的谱线宽度，即光功率下降到峰值光功率一半时所对应的波长范围；L是光纤的传播长度。3.2.4波导色散 式(3-23)中的第二项与波导的归一化传播常数b和波导的归一化频率V有关，而b和V又都是光纤折射率剖面结构参数的函数，所以式(3-23)中的第二项称之为波导色散系数，用Dw(λ)表示。3.2.5极化色散 极化色散也称为偏振模色散，用τp表示。从本质上讲属于模式色散，这里仅给出粗略的概念。 单模光纤中可能同时存在LP01x和LP01y两种基模，也可能只存在其中一种模式，并且可能由于激励和边界条件的随机变化而出现这两种模式的交替。 当光纤中存在着双折射现象时，两个极化正交的LP01x和LP01y模传播常数βx和βy不相等。对于弱导光纤，βy和βx之差可以近似地表示为：式中：nx和ny分别为x方向和y方向的折射率。3.2.6总色散

光纤的总色散为： 值得说明的是，单模光纤一般只给出色散系数D，其中包含了材料色散和波导色散的共同影响。3.2.7光纤的色散和带宽对通信容量的影响

光纤的色散和带宽描述的是光纤的同一特性。其中色散特性是在时域中的表现形式，即光脉冲经过光纤传输后脉冲在时间坐标轴上展宽了多少；而带宽特性是在频域中的表现形式，在频域中对于调制信号而言，光纤可以看作是一个低通滤波器，当调制信号的高频分量通过光纤时，就会受到严重衰减，如图3.12所示。图3.12

光纤的带宽(f为调制信号频率) 通常把调制信号经过光纤传播后，光功率下降一半(即3dB)时的频率(fc)的大小，定义为光纤的带宽(B)。由于它是光功率下降3dB对应的频率，故也称为3dB光带宽。可用式(3-33)表示。 光功率总是要用光电子器件来检测，而光检测器输出的电流正比于被检测的光功率，于是： 从式(3-34)中可以看出，3dB光带宽对应于6dB电带宽。1.色散与带宽的关系 既然脉冲展宽、色散和带宽描述着光纤的同一个特性，那么它们之间必然存在着一定的联系。2.模式畸变带宽和波长色散带宽 由于总色散包括模式色散、材料色散和波导色散，所以光纤的总带宽也可表示为： 式中：BM是由模式色散引起的模式畸变带宽；Bc是由材料色散和波导色散引起的波长色散带宽。 波长色散带宽定义为： 式中：Δλ是光源的谱线宽度，单位是nm；L是光纤的长度，单位是km；D(λ)是材料色散和波导色散的色散系数(即波长色散系数)，单位是ps/(nm·km)，其中材料色散占主导地位。3.链路总带宽对通信容量的影响 光纤链路总带宽与光纤长度之间的关系要分光纤链路中间有无接头。对于无接头的一个制造长度的光纤总带宽BT与其单位公里带宽B的关系如下：BT=B·L-γ 式中：L是光纤的制造长度(km)，γ为带宽距离指数，它的取值与光纤的剖面分布及模耦合状态有关，一般在0.5～1.0之间(多模光纤取0.5～0.9，单模光纤γ＝1)。3.3成缆对光纤特性的影响3.3.1光缆特性1.拉力特性 光缆能承受的最大拉力取决于加强构件的材料和横截面积，一般要求大于1km光缆的重量，多数光缆在100～400kg范围。2.压力特性 光缆能承受的最大侧压力取决于护套的材料和结构，多数光缆能承受的最大侧压力在100～400kg/10cm。3.弯曲特性 弯曲特性主要取决于纤芯与包层的相对折射率差Δ以及光缆的材料和结构。4.温度特性 光纤本身具有良好的温度特性。3.3.2成缆对光纤特性的影响1.成缆的附加损耗 不良的成缆工艺，把光纤制成光缆后，会带来附加损耗，称之为成缆损耗。2.成缆可以改善光纤的温度特性 套塑光纤或带有表面涂层的光纤，它的损耗随温度变化如图3.14中虚线所示。图3.14光纤和光缆的温度特征 把光纤制成光缆，温度特性会得到相当大的改善，如图3.14中的实线所示。3.机械强度增加 这一点是很显然的。一般光纤的断点强度约为1～5kg，而由于光缆结构中加入了加强构件、护套、甚至铠装层等，因此其断点强度远大于上述值；不仅如此，光缆的抗侧压、抗冲击和抗扭曲性能都有明显增强。3.4典型光纤参数 目前，ITU-T(国际电信联盟－电信标准化机构)分别对G.651光纤、G.652光纤、G.653光纤、G.654光纤、G.655光纤的主要参数特性进行了标准化。

G.651光纤称为渐变型多模光纤，这种光纤在光纤通信发展初期广泛应用于中小容量、中短距离的通信系统中。

G.652光纤称为常规单模光纤，其特点是在波长1.31μm处色散为零，系统的传输距离一般只受损耗的限制。

G.653光纤称为色散位移光纤，其特点是在波长1.55μm处色散为零，损耗又最小。

G.654光纤称为截止波长光纤，其特点是在波长1.31μm处色散为零，在1.55μm处色散为17～20ps/nm·km，和G.652光纤相同。

G.655光纤称为非零色散位移光纤，是一种改进的色散位移光纤。

常用光无源器件4.1光纤连接器4.1.1光纤连接器的结构与种类 光纤(缆)活动连接器是实现光纤(缆)之间活动连接的光无源器件，它还具有将光纤(缆)与其他无源器件、光纤(缆)与系统和仪表进行活动连接的功能。1.光纤连接器的结构 光纤连接器基本上是采用某种机械和光学结构，使两根光纤的纤芯对准，保证90%以上的光能够通过，目前有代表性并且正在使用的光纤连接器主要有五种结构。(1)套管结构 套管结构的连接器由插针和套筒组成。(2)双锥结构 双锥结构连接器是利用锥面定位。(3)V形槽结构

V形槽结构的光纤连接器是将两个插针放入V形槽基座中，再用盖板将插针压紧，利用对准原理使纤芯对准，(如图4.3所示)。图4.3V形槽结构(4)球面定心结构 球面定心结构由两部分组成，一部分是装有精密钢球的基座，另一部分是装有圆锥面(相当于车灯的反光镜)的插针。(5)透镜耦合结构 透镜耦合又称远场耦合，它分为球透镜耦合和自聚焦透镜耦合两种，其结构分别如图4.5、图4.6所示。图4.5球透镜耦合结构图4.6自聚焦透镜耦合2.光纤活动连接器的种类 光纤活动连接器的品种、型号很多，其中有代表性的有：FC、ST、SC、D4、双锥、VFO(球面定心)、F-SMA、MT-RJ连接器等等。 下面针对FC、SC和ST这三种连接器作简单的介绍。(1)FC系列连接器

FC型连接器是一种用螺纹连接，外部零件采用金属材料制作的连接器，它是我国电信网采用的主要品种，我国已制定了FC型连接器的国家标准。(3)ST型连接器

ST型连接器采用带键的卡口式锁紧机构，确保连接时准确对中。(4)不同型号插头互相连接的转换器 对于上述FC、SC、ST三种连接器，在对不同型号插头连接时，需要转换器进行连接。(5)活动连接器跳线的规格 由于实际使用情况非常复杂，因而跳线的规格也多种多样。在选择跳线时，至少有下述几个参数是需要明确的。(6)新型多芯光纤连接器 随着用户通信网规模的扩大、WDM的普及、电信网／数据网的光纤化乃至多媒体大容量信息处理设备的发展均推动着光缆向多芯、高密度方向深入发展，带状多芯光缆需要用多芯光纤连接器进行连接，多芯带状光纤MT连接器就应运而生。4.1.2光纤连接器特性 评价一个连接器的主要指标有4个，即插入损耗、回波损耗、重复性和互换性。1.插入损耗 插入损耗是指光纤中的光信号通过活动连接器之后，其输出光功率相对输入光功率的比率的分贝数，表达式为：Ac＝-10lgP1/P0(dB)式中：Ac为连接器插入损耗；P0为输入端的光功率；P1为输出端的光功率。2.回波损耗 回波损耗又称为后向反射损耗。它是指光纤连接处，后向反射光对输入光的比率的分贝数，表达式为：Ar＝-10lgPR/P0

(dB)式中：Ar表示回波损耗；P0表示输入光功率；PR表示后向反射光功率。3.重复性和互换性 重复性是指光纤(缆)活动连接器多次插拔后插入损耗的变化，用dB表示。互换性是指连接器各部件互换时插入损耗的变化，也用dB表示。4.2光纤耦合器 光耦合器是将光信号进行分路或合路、插入、分配的一种器件。4.2.1光纤耦合器的结构与原理 制作光耦合器可以有多种方法，大致可分为分立光学元件组合型、全光纤型、平面波导型等。 下面主要介绍熔融拉锥法的原理。 熔融拉锥法就是将两根(或两根以上)除去涂覆层的光纤以一定的方式靠拢，在高温加热下熔融，同时向两侧拉伸，最终在加热区形成双锥体形式的特殊波导结构，实现传输光功率耦合的一种方法。(1)熔融拉锥型单模光纤耦合器 在单模光纤中，传导模是两个正交的基模(HE11)信号。图4.9所示是单模光纤耦合器的迅衰场耦合示意图，其中归一化频率(2)熔融拉锥型多模光纤耦合器 在多模光纤中，传导模是若干个分立的模式，不仅应在数值孔径角内，还要同时满足4an1sinθ=mλ(m=1，2，3，…)。其中，a为纤芯半径，n1是纤芯折射率，θ为传导模与光轴的夹角，λ为传输光的波长。总的模式数为：M=V2/2

式中：V为归一化频率。4.2.2光纤耦合器的特性1.插入损耗 插入损耗(InsertinLoss，IL)定义为指定输出端口的光功率相对全部输入光功率的减少值。该值通常以分贝(dB)表示，数学表达式为 其中：ILi是第i个输出端口的插入损耗；Pouti是第i个输出端口测到的光功率值；Pin是输入端的光功率值。2.附加损耗 附加损耗(ExcessLoss，EL)定义为所有输出端口的光功率总和相对于全部输入光功率的减小值。该值以分贝(dB)表示的数学表达式为式中：Pouti为第i个输出口的输出功率；Pin为输入光功率。3.分光比 分光比(CouplingRatio，CR)是光耦合器所特有的技术术语，它定义为耦合器各输出端口的输出功率相对输出总功率的百分比，在具体应用中常用数学表达式表示为例如对于标准X形耦合器，1∶1或50∶50代表了同样的分光比，即输出为均分的器件。4.方向性 方向性也是光耦合器所特有的一个技术术语，它是衡量器件定向传输性的参数。以标准X形耦合器为例，方向性定义为在耦合器正常工作时，输入端非注入光端口的输出光功率(图4.8中的I2)与总注入光功率的比值，以分贝(dB)为单位的数学表达式为： 式中：Pin1代表总注入光功率；Pin2代表输入端非注入光端口的输出光功率。5.均匀性 均匀性就是衡量均分器件的“不均匀程度”的参数。它定义为在器件的工作带宽范围内，各输出端口输出功率的最大变化量。其数学表达式为式中：MIN(Pout)为最小输出光功率；MAX(Pout)为最大输出光功率。6.偏振相关损耗 偏振相关损耗(PolarizationDependentLoss，PDL)是衡量器件性能对于传输光信号的偏振态的敏感程度的参量。它是指当传输光信号的偏振态发生360°变化时，器件各输出端口输出光功率的最大变化量： 在实际应用中，光信号偏振态的变化是经常发生的，因此，为了不影响器件的使用效果往往要求器件有足够小的偏振相关损耗。7.隔离度 隔离度是指某一光路对其他光路中的信号的隔离能力。隔离度高，也就意味着线路之间的“串话”小。其数学表达式为式中：Pt是某一光路输出端测到的其他光路信号的功率值；Pin是被检测光信号的输入功率值。4.3波分复用/解复用器4.3.1波分复用/解复用器的原理与分类1.光栅型 衍射光栅型波分复用器件是近年发展起来的。衍射光栅是利用硅衬底单晶各向异性腐蚀制作的光栅与棱镜分光相比具有更大优势，常用来制作波分复用器的主要分光元件。2.波导阵列光栅型 图4.15所示是一种波导阵列光栅型波分复用器件。它是由输入、输出波导、空间耦合器和波导阵列光栅构成。图4.15波导阵列光栅型DWDM3.光纤光栅 光纤光栅是利用光纤制造中的缺陷，用紫外光照射，使得光纤纤芯折射率分布呈周期性变化图4.17光纤光栅滤波作用，在满足布拉格光栅条件的波长上全反射，而其余波长通过的是一种全光纤陷波滤波器，如图4.17所示。图4.17光纤光栅滤波作用(1)干涉法 干涉法是利用双光束干涉原理，将一束紫外光分成两束平行光，并在光纤外形成干涉场，调节两干涉臂长，使得形成的干涉条纹周期满足制作光纤光栅的要求。(2)相位掩膜板法 相位掩膜板法，是利用预先制作的膜板，当紫外光通过相位板时产生干涉，从而在光纤圆柱面形成干涉场，将光栅写入光纤。4.3.2波分复用/解复用器的特性1.解复用器 以光信号波长为函数的解复用器的主要光学特性有以下几点。 (1)中心波长(或通带)λ1、λ2…λn+1 (2)中心波长工作范围Δλ1、Δλ2 (3)中心波长对应的最小插入损耗L1式中：P′1代表波长为λ1的光束在输出端的光功率；P01分别代表波长为λ1的光束在输入端合路信号中的光功率。4.相邻信道之间串音耦合最大值L12 式中：P‘1代表波长为λ1的光束在输出端串扰到λ2的输出端口处的光功率，P2分别代表波长为λ2的光束在输出端口处的输出光功率。(5)偏振相关损耗 偏振相关损耗是指光信号以不同的偏振状态输入时(如线偏振、圆偏振、椭圆偏振等)，对应输出端口插入损耗最大变化量。2.复用器 以光信号波长为函数的复用器的光学特性，可用于给定的输入端口(1#至N#端口为输入端口，0#端口为输出端口)。4.4光开关4.4.1光开关的种类1.机械式光开关 机械式光开关是最传统的光开关，一种实用化的机械式多模光纤光开关的插入损耗小于1dB，开关时间小于1ms。(1)微光机电系统光开关 微光机电系统光开关是微光机电系统技术与传统光技术相结合的新型机械式光开关。(2)毛细管效应光开关 毛细管效应光开关是采用了电毛细管效应或热毛细管效应的光开关结构。(3)金属薄膜光开关 金属薄膜光开关使用了金属膜与无源波导相结合的构形，其结构如图4.23所示。图4.23使用了金属膜与无源波导相结合的光开关结构2.液晶光开关 液晶光开关是在硅衬底材料上制作出偏振光束分支波导，再把每个分支波导交叉点刻蚀成有一定角度的槽，槽内装上折射匹配的液晶，液晶槽下面是电热器。3.热光效应光开关 热光效应光开关是利用加热光波导，改变光波导的折射率，引起主波导与需要的分支波导间的光耦合，从而实现光开/关的器件。4.4.2光开关的特性参数1.插入损耗插入损耗是指输入与输出端口之间光功率的减少，以分贝来表示：式中：P0为进入输入端的光功率；P1为输出端接收的光功率。插入损耗与开关的状态有关。2.回波损耗 回波损耗(也称反射损耗或反射率)是指从输入端返回的光功率与输入光功率的比值，以分贝表示：式中：P0为进入输入端的光功率；P1为输入端口接收到的返回光功率。回波损耗与开关的状态有关。3.隔离度 隔离度是指两个相隔离输出端口光功率的比值，以分贝来表示。式中：n、m为开关的两个隔离端口(n≠m)；Pin是光从i端口输入时n端口的输出光功率，Pim是光从n端口输入时在m端口测得的光功率。4.远端串扰 远端串扰是指光开关的接通端口的输出光功率与串入另一端口的输出光功率的比值。5.近端串扰 近端串扰是指当其他端口接终端匹配，连接的端口与另一个名义上是隔离的端口的光功率之比。6.消光比 消光比是两个端口处于导通和非导通状态的插入损耗之差。 式中：ILnm为n，m端口导通时的插入损耗；ILnm0为n，m端口非导通时的插入损耗。7.开关时间 开关时间是指开关端口从某一初始状态转为通或断所需的时间，开关时间从开关上施加或撤去转换能量的时刻算起。

光检测器和光接收器4.1光检测器的工作原理

光检测器的作用是将接收到的光信号转换成电流信号。其工作过程的基本机理是光的吸收，见第1章1.1节。当能量超过禁带宽度Eg的光子入射到半导体材料上时，每一个光子若被半导体材料吸收将会产生一个电子-空穴对，如果此时在半导体材料上加上电场，电子-空穴对就会在半导体材料中渡越，形成光电流。图4.1.1说明了光检测器的工作原理。

图4.1.1光检测器的工作原理

左侧入射的信号光透过P＋区进入耗尽区，当PN结上加反向偏置电压时，耗尽区内受激吸收生成的电子-空穴对分别在电场的作用下做漂移运动，电子向N区漂移，空穴向P＋区漂移，从而在外电路形成了随光信号变化的光生电流信号。耗尽区的宽度由反向电压的大小决定。符号P＋表示重掺杂区。4.1.1PIN光检测器PIN光检测器也称为PIN光电二极管，在此，PIN的意义是表明半导体材料的结构，P+和N型半导体材料之间插入了一层掺杂浓度很低的半导体材料（如Si），记为I，称为本征区，如图4.1.2所示。

图4.1.2PIN光电二极管在图4.1.1中，入射光从P+区进入后，不仅在耗尽区被吸收，在耗尽区外也被吸收，它们形成了光生电流中的扩散分量，如P+区的电子先扩散到耗尽区的左边界，然后通过耗尽区才能到达N区，同样，N区的空穴也是要扩散到耗尽区的右边界后才能通过耗尽区到达P+区。我们将耗尽区中光生电流称为漂移分量，它的传送时间主要取决于耗尽区宽度。显然扩散电流分量的传送要比漂移电流分量所需时间长，结果使光检测器输出电流脉冲后沿的拖尾加长，由此产生的时延将影响光检测器的响应速度。设耗尽区宽度为w，载流子在耗尽区的漂移时间可由下式计算，即（4.1.1）是载流子的漂移速度；如果耗尽区的宽度较窄，大多数光子尚未被耗尽区吸收，便已经到达了N区，而在这部分区域，电场很小，无法将电子和空穴分开，所以导致了量子效率比较低。的典型值为100ps。实际上，PN结耗尽区可等效成电容，它的大小与耗尽区宽度的关系如下： （4.1.2）式中，

是半导体的介电常数；A是耗尽区的截面积。Cd的典型值为1～2pF。可见，耗尽区宽度w越窄，结电容越大，电路的RC时间常数也越大，不利于高速数据传输。考虑到漂移时间和结电容效应，光电二极管的带宽可以表示成 （4.1.3）式中，RL是负载电阻。由上述分析可知，增加耗尽区宽度是非常有必要的。由图4.1.2可见，I区的宽度远大于P+区和N区宽度，所以在I区有更多的光子被吸收，从而增加了量子效率；同时，扩散电流却很小。PIN光检测器反向偏压可以取较小的值，因为其耗尽区厚度基本上是由I区的宽度决定的。当然，I区的宽度也不是越宽越好，由式（4.1.1）和式（4.1.3）可知，宽度w越大，载流子在耗尽区的漂移时间就越长，对带宽的限制也就越大，故需综合考虑。由于不同半导体材料对不同波长的光吸收系数不同，所以本征区的宽度选取也各不相同。例如Si

PIN光吸收系数比InGaAsPIN小两个数量级，所以它的本征区宽度大约是40

m，而InGaAsPIN本征区宽度大约是4

m。这也决定了两种不同材料制成的光检测器带宽和使用的光波段范围不同，Si

PIN用于850nm波段，InGaAsPIN则用于1310nm和1550nm波段。4.1.2APD光检测器

APD光检测器也称为雪崩光电二极管（AvalanchePhotodiode），其工作机理如下：入射信号光在光电二极管中产生最初的电子-空穴对，由于光电二极管上加了较高的反向偏置电压，电子-空穴对在该电场作用下加速运动，获得很大动能，当它们与中性原子碰撞时，会使中性原子价带上的电子获得能量后跃迁到导带上去，于是就产生新的电子-空穴对，新产生的电子-空穴对称为二次电子-空穴对。这些二次载流子同样能在强电场作用下，碰撞别的中性原子进而产生新的电子-空穴对，这样就引起了产生新载流子的雪崩过程。也就是说，一个光子最终产生了许多的载流子，使得光信号在光电二极管内部就获得了放大。 从结构来看，APD与PIN的不同在于增加了一个附加层P，如图4.1.3所示。在反向偏置时，夹在I层与N+层间的PN+结中存在着强电场，一旦入射信号光从左侧P+区进入I区后，在I区被吸收产生电子-空穴对，其中的电子迅速漂移到PN+结区，PN+结中的强电场便使得电子产生雪崩效应。图4.1.3APD光电二极管与PIN光检测器比较起来，光电流在器件内部就得到了放大，从而避免了由外部电子线路放大光电流所带来的噪声。我们从统计平均的角度设一个光子产生M个载流子，它等于APD光电二极管雪崩后输出的光电流IM与未倍增时的初始光电流IP的比值 （4.1.4）式中，M称为倍增因子。倍增因子与载流子的电离率有关，电离率是指载流子在漂移的单位距离内平均产生的电子-空穴对数。电子电离率与空穴电离率是不相同的，分别用和表示，它们与反向偏置电压、耗尽区宽度、掺杂浓度等因素有关，记为 （4.1.5）式中，kA为电离系数，它是光检测器性能的一种度量。对M的影响可由下式给出，即 （4.1.6）当 时，仅有电子参与雪崩过程，，增益随w指数增长；当且时，由式（4.1.6）可得，出现雪崩击穿。通常，M值的范围在10~500之间。APD光电二极管出现雪崩击穿是因为所加的反向偏置电压过大，考虑到M与反向偏置电压之间的密切关系，常用经验公式描述它们的关系，即 （4.1.7）式中，n是与温度有关的特性指数，n=2.5～7；VBR是雪崩击穿电压，对于不同的半导体材料，该值从70～200V不等；V为反向偏置电压，一般取其为VBR的80%～90%。APD管使用时必须注意保持工作电压低于雪崩击穿电压，以免损坏器件。

4.2光检测器的特性参数4.2.1光检测器性能参数1．量子效率入射光（功率为Pin）中含有大量光子，能转换为光生电流的光子数和入射的总光子数之比称为量子效率，它的计算由下式给出，即 （4.2.1）式中，q为电子电荷（1.6×10－19C）；IP为产生的光电流；h为普朗克常数；v为光子的频率。量子效率的范围在50%～90%之间。2．响应度光检测器的光电流与入射光功率之比称为响应度，有 （4.2.2）响应度的单位是A/W。该特性表明光检测器将光信号转换为电信号的效率。R的典型值范围是0.5~1.0A/W。例如，Si光检测器在波长为900nm时，R值是0.65A/W；Ge光检测器的R值是0.45A/W（1300nm时）；InGaAs在波长为1300nm和1550nm时，响应度分别是0.9A/W和1.0A/W。对于给定的波长，响应度是一个常数，但是当考虑的波长范围较大时，它就不是常数了。随着入射光波长的增加，入射光子的能量越来越小，如果小于禁带宽度时，响应度会在截止波长处迅速下降。响应度与量子效率的关系为 （4.2.3）考虑到APD光检测器的雪崩效应，它的响应度可表示为 （4.2.4）APD光检测器的响应度在0.75～130之间。3．响应光谱为了产生光生载流子，入射光子的能量必须大于光检测器材料的禁带宽度，即满足条件 （4.2.5）常用半导体材料的禁带宽度和对应波长见表4.1。表4.1常用半导体材料的禁带宽度和对应波长半导体材料禁带宽度Eg/eV波长/nmSi1.171067半导体材料禁带宽度Eg/eV波长/nmGe0.7751610GaAs1.424876InP1.35924AlGaAs1.42~1.92879~650InGaAs0.75~1.241664~1006InGaAs0.75~1.351664~924式（4.2.5）也可以表示成（4.2.6）式中，

c称为截止波长。也就是说，对确定的半导体检测材料，只有波长小于截止波长的光才能被检测到，并且探测器的量子效率随着波长的变化而变化，这种特性被称做响应光谱。所以光检测器不具有通用性，各种材料的响应光谱不同。常用的光电半导体材料有Si，Ge，InGaAs，InGaAsP，GaAsP等，图4.2.1示出了几种材料的响应光谱。图4.2.1半导体材料的响应光谱4．响应时间响应时间是用来反映光检测器对瞬变或高速调制光信号响应能力的参数。如前所述，它主要受以下三个因素的影响：①耗尽区的光载流子的渡越时间；②耗尽区外产生的光载流子的扩散时间；③光电二极管及与其相关的电路的RC时间常数。响应时间可以用光检测器输出脉冲的上升时间和下降时间来表示。当光电二极管的结电容比较小时，上升时间和下降时间较短且比较一致；当光电二极管的结电容比较大时，响应时间会受到负载电阻与结电容所构成的RC时间常数的限制，上升时间和下降时间都较长。一般光检测器的产品技术指标中给出的是上升时间，对于PIN管而言，通常上升时间tr<1ns；对于APD管而言，该值小于0.5ns。光检测器的带宽与上升时间成反比，它们的关系可表示为 （4.2.7）5．暗电流暗电流是指光检测器上无光入射时的电流。虽然没有入射光，但是在一定温度下，外部的热能可以在耗尽区内产生一些自由电荷，这些电荷在反向偏置电压的作用下流动，形成了暗电流。显然，温度越高，受温度激发的电子数量越多，暗电流越大。对于PIN管，设温度为T1时的暗电流为Id(T1)，当温度上升到T2时则有 （4.2.8）式中，C是经验常数，Si光电二极管的C值为8。暗电流最终决定了能被检测到的最小光功率，也就是光电二极管的灵敏度。根据所选用半导体材料的不同，暗电流的变化范围在0.1～500nA之间。4.2.2光检测器的噪声光检测器的噪声是限制光纤通信系统接收机灵敏度的关键因素，其噪声源有以下几种。1．散粒噪声式（4.2.2）说明，如果入射光功率是一恒定值，光生电流就是一个常量。而实际上，光生电流是一个随机变量，它围绕着某一平均统计值而起伏，这种起伏称做散粒噪声的电流起伏is(t)。考虑散粒噪声电流的影响后，光电二极管中的光生电流表示为 （4.2.9）式中，IP为平均电流。散粒噪声可以用均方散粒噪声电流表示，即 （4.2.10）式中，B是带宽，它与我们的考察点有关，如果考察点在光电二极管的输出端，则B为光电二极管的带宽；如果考察点在光检测器后的判决电路端，则B为接收机的带宽。需要说明的是，式（4.2.9）已经考虑了暗电流的影响。对于雪崩光电二极管，散粒噪声受到了雪崩效应的影响，其计算公式为 （4.2.11）式中，FA称为过剩噪声指数，它由下面的公式计算，即 （4.2.12）式中，kA是电离系数，它与选用的半导体材料有关，对于Si，kA为0.03；对于Ge，kA为0.8；对于InGaAs，kA为0.5。式（4.2.12）表明，为了得到较小的过剩噪声指数，就需要有较小的电离系数，这就是为什么用Si材料制作的APD性能要优于其他材料制作的APD的原因。当电离过程仅仅是由电子引起的时候，

h=0，kA=0，此时FA的极限值为2。散粒噪声属于白噪声，为了降低它的影响，通常在判决电路之前使用低通滤波器，使得信道的带宽变窄。2．热噪声温度变化导致的瞬间电子数目围绕其平均值的起伏称为热噪声。热噪声由均方热噪声电流表示，即 （4.2.13）式中，kB为玻耳兹曼常数（1.38×10－23J/K）；T为热力学温度；RL为负载电阻。式（4.2.13）适用于PIN和APD光检测器。3．1/f噪声除了散粒噪声和热噪声以外，光电二极管还存在1/f噪声，顾名思义，该噪声与频率成反比，一般而言，它的影响只在低频范围内，当信号的调制频率大于100MHz时，就可以忽略它对光电二极管输出信号的作用了。综上所述，光电二极管总的噪声电流均方值可以表示为 （4.2.14）在实际使用中，噪声也可以用单位带宽的电流均方根表示，对于散粒噪声，有 （4.2.15）图4.2.2PIN光电二极管

（深圳飞通光电股份有限公司提供）4.2.3光检测器产品介绍1．PIN产品及参数PIN光电二极管具有较好的光电转换线性度、响应速度快、不需要高的工作电压等优点，得到了广泛的应用。图4.2.2为PIN管的外形图。表4.2为其性能指标。表4.2长波长PIN管性能指标（深圳飞通光电股份有限公司提供）参数符号测试条件最小典型最大单位波长

1100—1600nm暗电流IdVR=5V,25℃—15nA响应度（1310nm）RVR=5V,

=1310nm0.80——A/W饱和光功率PVR=5V——10mW光敏面直径

—75—

m上升、下降时间tr,tfRL=50

—0.1—ns电容CVR=5V——0.75pF

表4.2中的饱和光功率决定了光电流作为光功率的线性关系的最大功率值。当入射光功率比较大时，光生电流不再与输入功率成正比，而是呈饱和趋势，式（4.2.2）不再成立。光敏面直径则决定了光电二极管的激活区，当光从光纤耦合到光电二极管必须考虑该参数的作用，应选择合适的透镜系统，使得光电二极管的感光区达到最大光覆盖。制造商在很多产品中已经解决了光纤到光电二极管的耦合问题，如图4.2.2所示的带有尾纤的产品。电容的数值依赖于所加的反向偏振电压，所以表4.2中给出了测试条件。 除了上述的性能指标外，还有该光电二极管额定极限值，它们是：存储温度为-40℃～+85℃，工作温度为-40℃～+85℃，反向电压为30V。光电二极管的输出电流比较小，必须在它后面加放大器，对微弱的电流信号进行放大，将光电二极管和放大器制作在一起就是光检测器组件。如PIN-TIA组件和APD-TIA组件，其中TIA称为互阻放大器，它可以将电流信号转换成电压信号，在光接收机中，常将它称为前置放大器。图4.2.3APD-TIA光检测器

（深圳飞通光电股份有限公司提供）2．APD产品及参数图4.2.3示出了传输速率为2.5GBb/s、APD-TIA同轴带尾纤的光检测器组件示意图，它具有内置的AGC电路，差分输出，采用5针带尾纤封装。表4.3给出了该APD-TIA组件的光电性能。

参数符号测试条件范围单位最小值典型值最大值响应波长

—1260—1580nmAPD击穿电压VBRId=100

A，Tc=+25℃50—70VVBR温度系数

Tc=-20℃~+85℃—0.126—V/℃工作电流DC355065mA响应度RPin=-30dBm,

=1310nm,M=10.750.85—A/W带宽（-3dB）AC,RL=50

,M=10,

=1310nm,Pin=-30dBm1.51.8—GHz输出阻抗Z0差分输出406080

跨阻Zt差分输出，f=100MHz1.622.5k

饱和光功率PsAC,RL=50

,NRZ,2.48832Gb/s，PRBS=223-1,RER=10-10,

=1550nm-7-5—dBm灵敏度PrAC,RL=50

,NRZ,2.48832Gb/s，PRBS=223-1,RER=10-10,

=1550nm—-33-31dBm光反射ORL

=1310nm，单模光纤——-30dBAPD-TIA的极限额定参数有：TIA工作电压（+5V），TIA工作电流（70mA），APD偏置电压（VBR），APD偏置电流（2mA）等。使用光电二极管的注意事项有：①静电防护，仪器设备、工具、电路板接地良好，操作者需穿戴防静电服并通过高电阻接地；②焊接温度不超过260℃，焊接时间不超过10s；③严禁超过额定极限电压。4.3光接收机4.3.1光接收机的组成 光接收机的作用是将光纤终端的光信号转换为电信号，然后进行放大、处理，最后还原成原始的电信号形式。光接收机是光纤通信系统的重要组成部分，它的性能的优劣直接影响了整个光纤通信系统的性能。 光纤通信系统分模拟和数字两种传输系统。在这两种不同系统中采用的光接收机分别称为模拟光接收机和数字光接收机。模拟光接收机比较简单，方框图如图4.3.1（a）所示，光检测器的输出信号经低噪声前置放大器放大后，送入主放大器做进一步放大处理，然后根据模拟信号的调制方式，选择相应的解调器，解调后的信号即为所需的模拟电信号。模拟光接收机的技术指标将在第6章中讨论。 数字光接收机方框图如图4.3.1（b）所示，考虑到数字系统的普及性，本节重点介绍数字光接收机各部分的功能及相关的技术指标。如图4.3.1所示，光接收机主要由光检测器、前置放大器、主放大器、滤波器、判决电路、时钟恢复电路、自动增益控制电路等电路组成。各部分的功能叙述如下。1．前置放大器从光检测器输出的电流信号十分微弱，必须经过前置放大器放大，前置放大器在光接收机中起关键作用，要求它有足够小的噪声、适当的带宽和一定的增益。前置放大器有多种类型，如双极型晶体管前置放大器、场效应晶体管互阻抗前置放大器、PIN-FET（PIN管与场效应管）前置放大器组件等。图4.3.2示出了被广泛采用的放大器原理图，其输出电压为 （4.3.1）互阻放大器的主要优点是：动态范围较宽；输出阻抗小，不易感应耦合噪声；性能稳定，容易通过调节RF控制增益。2．增益可调节的主放大器前置放大器输出信号的幅度对于信号的判决是不够的，因此还需主放大器做进一步的放大。主放大器除了将前置放大器输出的信号放大到判决电路所需要的信号电平外，还起着调节