工程与环境物探课件

地震勘探主要是研究人工激發的地震（彈性）波在淺層岩、土介質中的傳播規律。其傳播的動態特徵集中反映在兩個方面，一是波傳播的時間與空間的關係，稱為運動學特徵；另一是波傳播中它的振幅、頻率、相位等的變化規律，稱為動力學特徵。前者是地震波對地下地質體的構造回應，後者則更多地表現出地下地質體的岩性特徵，有時亦是地質體結構特徵的回應。我們把上述兩種特徵統稱為地震波的波場特徵。

地震勘探

工程地震勘探的基本任務就是通過研究地震波的波場特徵，以解決淺部地層和構造的分佈，確定岩、土力學參數等工程和水文勘探中所涉及到的地質問題。本篇的重點是討論地震波場的基本理論和方法。在此基礎上，引入近年來在工程勘探和檢測中較新或常用的方法技術，如瑞雷波法、CT成像技術、樁基檢測、PS波測井等，並結合工程實例，討論一般性應用問題。

1、地震波動力學1.1彈性理論基礎

地震勘察是通過觀測和研究人工激發的彈性波在岩石中的傳播規律來解決工程及環境地質問題的一種地球物理方法。1.1.1理想介質和粘彈性介質由彈性力學的理論可知，任何一種固體，當它受外力作用後，其質點就會產生相互位置的變化，也就是說會發生體積或形狀的變化，稱為形變。外力取消後，由於阻止其大小和形狀變化的內力起作用，使固體恢復到原來的狀態，這就是所謂的彈性。外力取消後，能夠立即完全地恢復為原來狀態的物體，稱為完全彈性體，通常稱之為理想介質。反之，若外力去掉後，仍保持其受外力時的形態，這種物體稱為塑性體，亦稱為粘彈性介質。

在外力作用下，自然界大部分物體，既可以顯示彈性也可以顯示粘彈性，這取決於物體本身的性質和外力作用的大小及時間的長短。

地震波傳播範圍內，絕大多數岩石都可以近似地看成是完全彈性體（理想介質）來研究。

1927年勒夫（Love.A.E.H）證明由於彈性能是應變的單值函數，係數和必須相等，因此36個彈性係數可以減少到21個。當我們研究的彈性體如果是各向同性介質，勒夫進一步證明這些係數可以減少到只剩二個，我們把它表示為λ和μ，稱為拉梅常數。

當μ值比較大時，值就變小，這說明常數的物理意義是阻止切應變的一個度量，因此它常常亦被稱為剪切模量。對於大多數岩土介質，帕，而對於液體，，此時切變無窮大有時為了方便起見，除了上述二個彈性常數以外，還應用其他一些彈性常數。最普通的是楊氏模量E，泊松比σ和體積壓縮模量K。這三個彈性係數的定義分別是：楊氏模量E表示為當圓的或多角形柱體試件，在其一端面上受力，而側面為自由面時，所加應力與相對伸長之比，

圖1.1.23均勻介質中的等時面 圖1.1.24等時面族同射線族的正交關係

對於各向同性的彈性介質而言，5個彈性常數中只要知道其中的2個，就可求出另外的3個。③橫波亦為線性極化波，因為其質點是在一維空間內振動。但由於在球座標標內同r是互為正交的，故橫波的質點位移振動方向有別於縱波，它同波的傳播方面r垂直。在研究中，通常把橫波看作是由兩個方向的振動所組成，一個是質點振動在垂直平面內的橫波分量，稱為SV波，另一個是質點振動在水準平面內的橫波分量，稱之為SH波，如圖1.1.10。圖1.1.10橫波的傳播特徵

圖1.1.11波的振動圖形 圖1.1.12波剖面圖1.2.3地震波的頻譜由震源激發、經地下傳播並在地面或井中接收到的地震波通常是一個短的脈衝振動，應用信號分析領域中的廣義術語，稱該振動為地震子波。它可以被理解為有確定起始時間和有限能量，在很短時間內衰減的一個信號。地震子波振動的一個基本屬性是振動的非週期性。因此，它的動力學參數有別於描述週期振動的振幅、頻率、相位等參數，而用振幅譜、相位譜（或頻譜）等概念來描述。

地震波的動力學特徵既可以用隨時間而變化的波形來描寫，也可以用其頻譜特性來表述。前者是地震波的時間域表徵，後者則是其頻率域表徵。由於它們具有單值對應性，因此在任何一個域內討論地震波都是等效的。

地震子波的另一個屬性是它具有確定的起始時間和有限的能量，因此經過很短的一段時間即衰減，衰減時間的長短稱為地震子波的延續時間長度，以後將會討論到，它決定了地震勘探的分辨能力，而且可以很容易地證明：地震子波的延續時間長度同它的頻譜的頻帶寬度成反比。

2．波的吸收衰減

由於地下介質的非完全彈性和不均勻性，當地震波通過地層介質傳播時，會出現波的吸收現象。此時，介質的振動粒子之間產生摩擦，地震波的一部分能量轉換成熱。地下介質彈性越好，能量損失就越少。這表明分選、膠結好的地層波的吸收作用也小。由此可得出以下結論：波的吸收一般隨著深度的增加而減小。淺層地震勘探中，因調查的目的層大多為未膠結的第四系軟土沉積層，故地震波在軟土地層中傳播時波的吸收作用大。

在實際介質中傳播時，由於介質的吸收衰減作用，濾去了較高的頻率成分而保留較低的頻率成分，岩土介質的這種作用稱為大地濾波作用。高頻成分的損失，改變了脈衝的頻譜成分，使頻譜變窄，因而使激發的短脈衝經大地濾波作用後其延續時間加長，解析度降低。如圖1.1.21所示，這種經大地濾波作用後輸出的波稱為地震子波。圖1.1.21大地濾波作用對波形的改造圖1.1.22惠更斯原理示意圖

2．費馬原理費馬原理表明，地震波沿射線傳播的旅行時和沿其他任何路徑傳播的旅行時相比為最小，亦波是沿旅行時間最小的路徑傳播(最小時間原理)的。在時間場內，將時間相同的值連起來，組成等時面，等時面與射線成正交關係。1.5.2橫向解析度廣義繞射理論說明，地面上某點O（自激自收點）的能量都是地下介面上每一繞射點對它“貢獻”的結果，問題是每一個點的“貢獻”都是等量的嗎？理論和實踐證明它們不是等量的並且有一個確定的範圍。分析認為在地面O點觀測到的波的能量主要是由該範圍內的繞射點形成的繞射波對該觀測點的“貢獻”。這個帶我們稱為菲涅爾帶。如圖1.1.36所示。從O點發出一球面波，波前到達介面上時形成繞射，考慮到所有繞射對O點的貢獻，要使得所有繞射圖1.1.37反射波的透過損失影響地震波速度的因素：1．岩土介質的密度一般情況下，岩石越緻密，波速越高，

2.即同樣岩性的岩土介質，當孔隙度大時，其速度值相對變小。

3．地層埋深和地質年代一般情況下岩石埋藏得越深，反映它們的年代越老，承受上覆地層壓力的時間長、強度大，這就是所謂的壓實作用。因此同樣岩性的岩石，埋藏深、時代老的要比埋藏淺、時代新的岩石速度更大。

當已知彈性模量及密度可求取縱橫波速度值，反之，由縱橫速度值可求得各種彈性模量1.7.2淺層地震地質條件地震勘探的效果在很大程度上取決於工作地區是否具有應用地震勘探的前提，也就是工區的地震地質條件。在淺層地震勘探中，其地震地質條件主要是指淺部岩土介質的性質和地質特徵，以及地表的各種影響因素。可從以下幾個方面來討論。1．疏鬆覆蓋層2．潛水面和含水層3．地質剖面的均勻性4．地震介面和地質介面的差異

地震介面是指地震波傳播時與波速變化有關的波阻抗差異介面（物理介面），而地質介面是岩性不同或時代不同的介面（與波速無關，即使波速大致相同的地層，只要地質學的記述不同，也認為是屬於兩個地層）。

對地震工程而言，從動力學的觀點—--按彈性波速劃分地層，應該說更為合理。

地下介面的幾何形態和運動學參數等。

2.1.1直達波時距曲線直達波即是從震源點出發不經反射或折射以地表速度直接傳播到各接收點的地震波。當震源位於地表附近，並採用縱測線觀測時，其時距曲線方程為：

交叉時與折射介面法向深度有關，對資料解釋有意義。時距曲線斜率的倒數等於介面速度。由圖1.2.1可見，時距曲線的D點為折射波的始點，D點內無折射波，為折射波的盲區，D點以外，折射波先於反射波到達接收點，且在一定範圍外，也先於直達波到達接收點。

在淺層高解析度地震反射勘探中，為解決近炮點處接收到的淺層反射波正常時差小，不易準確求取速度的問題，常採用擴展排列接收，求取地層速度。使用正常時差可判斷地震記錄上的同相軸是正常的反射波，還是強干擾背景條件下接收到的相干干擾波等雜訊；共深度點疊加前需要消除正常時差，正常時差也是速度分析的基礎。

由於淺層介面的反射波時距曲線陡，而深層的反射波時距曲線平緩，所以在遠炮檢距處，深、淺層的反射波時距曲線可能相交，而在近炮檢距處不相交，這就決定了在淺層地震反射勘探中常採用近炮點處接收。

3.1.2

常用儀器及性能指標

常用於淺層及中淺層地震勘探和工程檢測的儀器性能指標見表1.3.1

3.2.1

檢波器檢波器是安置在地面、水中或井下以拾取大地振動的地震探測器或接收器，它實質是將機械振動轉換為電信號的一種感測器。現代地震檢波器幾乎完全是動圈電磁式(用於陸地工作）和壓電式(用於海洋和沼澤工作)的。這裏只介紹接收縱波的垂直檢波器。4.1.1有效波與干擾波在數據採集中，埋置於地面的檢波器可接收到來自於地下多種波的擾動，其中只有可用於解決所提出的地質任務的波才稱為有效波，所有妨礙有效波識別和追蹤的其他波稱為干擾波。由此可見，在反射縱波法勘探中，一般只有反射縱波是有效波，其他波屬於干擾範疇．在反射波法勘探中，根據各種環境、激發以及傳播因素產生的干擾的動力學和運動學特點，將干擾波分為兩類，其一是規則干擾波，其二是不規則干擾波。干擾波，下麵分述其主要特點：1．規則干擾波規則干擾波主要有：聲波、面波、工業電干擾、多次反射波、側面波以及繞射波等。其主要特點為在時間或空間上表現出一定的規律性，能量一般較強。與有效波的差異主要表現在頻率、視速度和到達時間三個方面，並且大部分干擾主要表現出視速度和到達時間二個方面與有效波存在差異。如面波、聲波和多次反射波等。其波譜特徵見圖1.4.2。2．不規則干擾波它主要包括微震（即與激發震源無關的地面擾動），低頻和高頻背景等。其主要特點是在時間和空間上表現出無規律性，即是一種隨機的能量較強、頻率不定的干擾。4.1.2.2觀測系統圖1.4.4用綜合平面圖表示觀測系統在對一條測線進行觀測時，為提高效率，通常都是每放一炮，多個觀測點進行觀測，每次激發時所安置的多道檢波器的觀測地段稱為地震排列。我們把激發點與接收排列的相對空間位置關係稱為觀測系統。顯然可見，觀測系統的選擇和設計與勘探地質目的、干擾波與有效波的特點、地表施工條件等諸因素有直接關係．下麵我們就常用的幾種觀測系統的圖示和設計進行論述。

1．綜合平面圖示法如圖1.4.4所示，它是目前生產中最常用的觀測系統圖示方法。它從分佈在測線上的各激發點出發，向兩側作與測線成45

角的直線座標網，將測線上對應的接收排列投影到該45

角的斜線上，並用顏色或加粗線標出對應線段。圖1.4.4用綜合平面圖表示觀測系統2．簡單連續觀測系統由於在排列兩端分別激發，所以又稱雙邊放炮觀測系統。又因該觀測系統對地下反射介面僅一次採樣，所以又稱為單次覆蓋觀測系統。所得的地震剖面為單次剖面。如果震源固定在排列的一端激發。每激發一次，排列沿測線方向向前移動一次(半個排列長度)。那麼這種觀測系統叫做單邊激發(或叫單邊放炮)簡單連續觀測系統，如圖1.4.5（b）。如果震源位於排列中間，也就是在激發點的兩邊安置數目相等的檢波器同時接收，這種觀測形式叫做中間激發觀測系統(或叫中間放炮觀測系統)，如圖1.4.5（c）所示。

圖1.4.5簡單連續觀測系統a-雙邊激發；b-單邊激發；c-中間激發；d-間隔單次覆蓋4．多次覆蓋觀測系統為了壓制多次反射波之類的特殊干擾波，提高地震記錄信噪比，採取有規律地同時移動激發點與接收排列，對地下介面反射點多次重複採樣的觀測形式叫多次覆蓋觀測系統。

4.1.4觀測參數選擇4.1.4.1儀器因素1．採樣率2．濾波檔3．前放固定增益

4.1.4.3最佳接收段問題

最佳接收地段又稱為“最佳時窗”。在最佳時窗內接收，可避開面波和折射波的干擾，此外，其反射波振幅隨炮檢距的增大而減小，相位隨炮檢距的增大而基本保持不變。可見。最佳時窗的選取關鍵在於選取接收排列的兩個端點。即選擇偏移距和最大炮檢距。

從高解析度地震勘探的角度考慮，激發和接收的總原則為：小藥量激發，寬頻帶接收，觀測系統採用小道距、小偏移距、無組合檢波合適的覆蓋次數觀測。4.2資料處理地震資料數字處理是指用電腦對採集的原始資料進行以壓制干擾，提高信噪比和解析度，提取地震參數為目的的一整套處理方法和技術。它可為資料解釋提供反映地下結構和岩性等的地震剖面和參數。

圖1.4.19二維反射縱波多次覆蓋資料處理流程圖

4.2.1預處理所謂預處理，是在對數據作實質性處理之前為滿足一定的電腦結構要求以及處理方法要求，對輸入的原始數據所必須完成的一些準備工作。1．數據重排（解編）目前常用的地震儀的記錄格式一般是SEG-B格式、SEG-D格式或SEG—2格式等。2．不正常道、炮處理3．抽道集

4.2.2頻譜分析

4.2.3數字濾波處理2．數字濾波的特殊性1）偽門現象

2）吉普斯現象4.2.3.4反濾波1．反濾波的基本概念所謂反濾波仍然是一個濾波過程，這種濾波過程的作用恰好與某個其他濾波過程的作用相反。2.靜校正表層因素的校正，即靜校正。靜校正一般分為野外(一次)靜校正和剩餘靜校正等.

4.2.4.2動校正處理

在水準迭加中，動校正處理是針對共反射點道集進行的。它把炮檢距不同的各道上來自同一介面同一點的反射波到達時間按正常時差規律校正為共中心點處的回聲時間。以保證實現同相迭加，使得迭加後的記錄道變為自激自收的記錄道，從而直觀反映地下構造形態。

常規疊加是將道集中經過動、靜校正後的各道上序號相同的採樣值取算術平均值，組成疊加道輸出。4.2.5速度分析速度掃描的基本原理：

4.2.5.3各種速度的概念及相互關係1．各種速度的概念及計算1）真速度：2）層速度：

4.2.9常規處理中影響解析度的有關環節1．速度分析

常規速度譜分析不考慮頻率因素。它所得到的疊加速度是對應於反射信號的主頻的。即按速度分析得到的速度進行動校正，只能使反射波的主頻分量同相疊加，而不能保證高頻分量同相疊加。另外，速度分析的精度受信噪比和靜校正的影響很大。不具備一定優勢信噪比帶寬的資料無法做速度分析。2．動校正動校正使CDP道集中來自同一反射點的反射波同相對齊，以便同相疊加。因此，動校正的精度直接影響到疊加效果。動校正除受動校正速度的精度影響外，還存在動校拉伸問題。3．靜校正

常規靜校正不考慮頻率因素，不能保證高頻成分對靜校正的精度要求。

應特別指出的是，必須保證相遇時距曲線互換點及追逐時距曲線重迭部分在干涉區以外。道和道距：折射波法勘探中一般採用單個檢波器作為一道接收，而不搞組合檢波，其主要原因就是它不需要考慮壓制面波干擾問題，因為目前所考慮的折射波僅僅只是首波，即是最先到達的波。首波中包含了直達波和折射波。在採集中，我們只要注意壓制隨機干擾並兼顧激發能量，就可獲得品質較高的首波記錄。此外，為了不漏掉淺層薄層資訊，道距的選擇是十分重要的。一般有等間距和不等間距兩種方式。在不等間距接收中，一般可把接收排列的道距設計成小一大一小方式，也可把它設計成小一大方式。道距的選擇一般為1~10m，可按勘探目的層深度、地層展布、儀器道數以及激發能量等情況而定。6地震透射波法在工程地震勘探中，透射波法主要用於地震測井（地面與井之間的透射）、地面與地面之間凸起介質體的勘查和井與井之間地層介質體的勘查。地質目的不同，所採用的方法手段也不同。但從原理上講，均是採用透射波理論，利用波傳播的初至時間，反演表徵岩土介質的岩性、物性等特性以及差異的速度場，為工程地質以及地震工程等提供基礎資料或直接解決其問題。6.1地面與井的透射井口附近激發，井中不同深度上接收透射波或反之的地震工作稱為地震測井。6.1.1透射波垂直時距曲線

圖1.6.1地震測井6.1.3資料的處理解釋1．初至拾取及井源距校正1）初至拾取2）井源距校正6.2.1跨孔法

跨孔法可以用來測量鑽孔之間岩體縱、橫波的傳播速度、彈性模量及衰減係數等，這些參數可用於岩體質量的評價。2．透射CT成像技術（專題）

7瑞雷波法

瑞雷波法勘探實質上是根據瑞雷面波傳播的頻散特性，利用人工震源激發產生多種頻率成分的瑞雷面波，尋找出波速隨頻率的變化關係，從而最終確定出地表岩土的瑞雷波速度隨場點座標的變化關係，以解決淺層工程地質和地基岩土的地震工程等問題。

和已有的淺層折射波法和反射波法相比，瑞雷波的獨特之處是它不受地層速度差異的影響，折射波法和反射波法對於波阻抗差異較小的地質體介面反映較弱，不易分辨，尤其是折射波法要求下覆層速度大於上覆層速度，否則為其勘探中的盲層，瑞雷波法則不存在這類問題。但瑞雷波法的勘探深度受方法本身的限制，明顯不如前兩者，而縱橫向解析度又高於前兩者。8樁基無損檢測（不涉及以動力機器設計為目的的樁基動力試驗）8.1樁基的類型和品質問題目前採用的樁基主要有鑽孔灌注樁、成管灌注樁、挖孔樁、打入預製樁、旋噴樁

樁基品質檢測包括兩方面的內容：樁基品質評價和樁基的承載力確定。8.2錘擊法錘擊法是一種瞬態動測法。嵌入土中的樁基相當於一根在阻尼介質中上端自由而下端彈性連結的彈性杆。當在樁頂或樁側施加瞬間外力F時，樁體內相鄰質點間的應力發生變化，引起應變的傳遞，產生彈性波。可定量確定出樁體的品質以及估算出承載力的大小。

8.2.1方法原理1．樁體缺陷檢測

在樁頂部豎直向下施加一瞬間力F，並在震源點附近接收時，其斷裂面和樁底面上將產生反射和透射的P波。由於為近法線入射，轉換橫波可不考慮。

有關樁體質量的綜合評價分類標準如下：①A類：結構完整，混凝土品質優良。②B類：結構完整，樁徑有變化或混凝土品質基本正常。③C類：局部斷裂或混凝土有嚴重離析層或混凝土品質較差。④D類：結構破壞，混凝土品質極差。9、地震社區劃中的物探方法在區域地殼穩定性評價的基礎上，按天然地震作用強度和特徵對居民區、工業區、單獨大型建築場地進行（預測天然地震對於結構物的影響程度）的分區，這種分區稱為地震社區劃分，簡稱地震社區劃。地震效應的詳細分區，即依據強震時的破壞效應與土層條件、地下水位、彈性波傳播速度的關係以及與層狀結構有關的地面波譜特徵的關係進行分區。

地震社區劃工作的定量方法有多種，與應用地球物理有關的方法主要有綜合物探法，平均剪切模量法、地震剛度法、常時微動法和一維反應分析法。9.1地震剛度法“地震剛度”是地震時抵抗岩石內形變傳播的特徵指標。在某種意義上，“剛度”可解釋為抵抗“鬆散”。

地震剛度愈大的岩石，則地震震級增量較小；地震剛度愈小的鬆散、飽和水堆積土，則地震剛度增量較大。如果地震震級增量用花崗岩作為標準，地震剛度不同的岩土，其震級增量差可達1—3級（表1.9.1）。地震剛度r用彈性波傳播速度V與岩土密度

的乘積表示，即。

表1.9.1不同類型岩土的地震震級增量9.2常時微動法

地球表層任何地點、任何建築物的地基，都在以微小的振幅不停地振動著，其振幅通常不超過數微米，振動週期一般為0.5秒至數秒，這種不停的微小振動被稱為常時微動。微動的發生源可分為自然因素和人文因素兩大類，前者如風、雨、海浪、火山活動等，後者如工廠生產、交通運輸、建築施工等。通常將有特定振源的微動稱作振動，而將無特定振源且週期較長（長於5秒）的微動稱作脈動。

對於無特定振源、週期又比較短（小於5秒）的微動稱作常時微動。

因為各種振源的綜合作用產生的波動在傳播過程中必然要攜帶途中介質（地基）特性的某些資訊，所以觀測研究地基（地表或地下）的常時微動，可以推斷地基的彈性（速度）構造和振動特性。

1.4高密度電阻率法1.4.1基本原理高密度電阻率法是根據水文、工程及環境地質調查的實際需要而研製的一種電阻率法觀測系統。與常規電阻率法相比，高密度電阻率法在野外資訊採集過程中可組合使用多種裝置形式，因而採集的資訊量大，數據觀測精度高，在電性不均勻體的探測中取得了良好的地質效果。高密度電阻率法實際上是一種陣列勘探方法。

由於高密度電阻率法可以實現數據的快速採集和微機處理，從而改變了電阻率法勘探傳統的工作模式，大大地提高了工作效率，減輕了勞動強度，使電法勘探的智能化程度大大地向前邁進了一步。圖2.1.50為高密度電阻率法勘探系統結構示意圖。圖2.1.50高密度電阻率法勘探系統結構示意圖

1.4.2高密度電阻率法野外工作方法1．三極測量裝置圖2.1.51高密度電阻率法三極測量裝置圖見圖2.1.51，首先以1、2為測量電極，供電用裝換開關依次接3、4、5、……、n，觀測每個數據上的值、值

圖2.1.52西安市

區高密度電阻率法等值線擬斷面圖

2．三電位電極系測量裝置為獲得地電斷面結構特徵的資訊，可選擇三電位電極系測量裝置。三電位電極系是將等間距的對稱四極，偶極及微分裝置按一定方式組合後所構成的一種測量系統。三電位電極系的電極排列方式如圖2.1.53所示。當點距設為x時，其極距。

三電位電極系的電極排列方式如圖2.1.53所示。當點距設為x時，其極距

a=nx(n=1,2,3^)圖2.1.53三電位電極系4．資料處理及結果圖示圖2.1.54為高密度電阻率法數值模擬等值線斷面圖。其中（a）圖下部為水文物探中一種模擬古河道中含水透鏡體的常見的地電模型，上部為經過濾波處理後的比值參數面圖，它比較簡捷地反映了局部透鏡體(高阻體)的存在。（b）圖為隆起基岩中的低阻破碎帶，比值參數不僅反映出基底的起伏，還清楚地反映出低阻破碎帶的存在。圖2.1.54高密度電阻率法數值模擬斷面圖應用實例1、高密度電阻率方法在地下空洞墓穴探測實例圖4d是總剖面的照片，e是電阻率反演結果，與剖面對應的b和c（放大圖）是先前發現的墓穴，位置a（放大圖）是先前沒有注意到的另一個墓穴。採用溫納裝置，電極距為1米。

2、高密度電法在××地區規劃水泥廠地基勘察中的應用圖6為測線2的電阻率剖面及鑽井驗證結果。4.5.1脈衝時間域探地雷達的基本原理

脈衝時間域探地雷達利用超高頻短脈衝電磁波在地下介質中的傳播規律來探測地下介質的分佈。因為①任何脈衝波都可以分解成不同頻率的單諧波；②對稱振子型、發射和接受天線間距離很小。因此電偶極源產生的單諧電磁波場及傳播特徵是探地雷達的理論基礎。4.5.1.1電偶極源的電磁場1、

均勻介質中的電磁場l．剖面法與多次覆蓋（1）剖面法剖面法是發射天線（T）和接收天線（R）以固定間距沿測線同步移動的一種測量方式。

（2）多次覆蓋

應用不同天線距的發射——接收天線在同一測線上進行重複測量．然後把測量記錄中相同位置的記錄進行疊加，這種記錄能增強對深部地下介質的分辨能力。4.5.2.2探地雷達的技術參數

1．解析度

解析度是方法分辨最小異常體的能力。解析度可分為垂向解析度與橫向解析度。

（1）

垂向解析度一般把地層厚度b=λ／4作為垂直解析度的下限。（2）橫向解析度4.5.2.4探地雷達測量的設計1．目的體特性與所處環境分析（1）天線中心頻率選擇（2）時窗選擇（3）採