基于反对称化分子动力学模型模拟中能重离子碰撞核反应过程

基于反对称化分子动力学模型模拟中能重离子碰撞具,理论上可采用分子动力学模型对核反应过程进行模拟.反对称化分子反应系统的演化过程.6页(P105-110)追踪重建重离子碰撞的整个动力学演化过程的方法，这种方法（TransportTheory）。中能重离子反应的反应机制非常复杂，模拟中能重离子碰撞的动力学演化过程本质上是处理一个在强相互作用和库仑场下的体系的动力学过程，发展这种输运理论有助于理解同位旋自由度和相——同位旋矢量势、核介质内同位旋相关的子多体体系的演化是一个十分复杂的过程，尤其是在费米能区重离子碰撞占主导的高能重离子碰撞和以平均场耗散和泡利阻塞效应占主导碰撞的过渡区域。任何想要描述中能重离子碰撞的理论模型都必须同在过去的二十年里，中能重离子核反应半经典微观输运模型的发展取展。这些半经典微观输运模型主要有两类，Boltzmann-Uehlin多体可观测量，特别是无法处理中能重离子碰撞中十分重要的多重碎（CMD）方法，通过考虑了测不准原理和泡利阻塞原理而发展了能够处理碎片形成问题的量子分子动力学（QMD）模型，每一个核子不再被看作点粒核子的空间波函数采用高斯波包描述，复杂的量子多体体系采用相空间分法处理得到系统的密度和动量分布，计算核子位置和动量的波包中心服从另外，通过考虑波包的弥散（Diffuse）和收缩（Sh其中是核子的空间波函数：力学模型（FMD）中所有波包的宽度都作为动力学变量的处理每个波包的位置和动量构成的矩心：特性，能够很好地描述稳定核基态的性质，甚至可用于核结构研究够很好地重建多数原子核结合能的变化趋势，重建真实的原子核结合能中存些壳效应、团簇效应和奇偶效应[12]等量子特性。此外，团簇波函数矩心不受定谔方程，但实际上不可能求解量子态随时间的真实演化，而是通过各种终态波函数线性叠加得到：多体密度矩阵则由波函数的集合近似获得：和同位旋的两个波包在相空间中非常接近，也不能说它们表示的两个核子量，如轻粒子和中等质量碎片的多重性、能谱和角分布等，都[14-18]。AMD模拟重离子核反MontaCaro方法从[0,kF]检查演化得到的初始核的真实性和稳定性。基态初始核的真实性一般论计算与实验测量的结合能和电荷半径等加以证实，而稳定性则是观子的相空间分布并结合电荷半径、平均结合能等随时间的演化加以检有明显的变化，说明该初始化原子核稳定，可以作为中能核-核碰撞的靶核低能时形成复合核的初始核。研究发现，初始化核质量数越大，其结合能综合考虑原子核比结合能和均方根电荷半径，本研究将其与实验作为初始核包含进了更多的涨落。当然，在弹核和靶核形成初始系统时核子在碰撞初态时的方向是随机选取的。即使是相同的初始状态，由于在构建系统动力学演化初始状态的时候，因为考虑到弹核和靶核之间用，会根据碰撞参数和入射靶核的能量而把两个近似基态的碰撞核放在演化和跟踪。在步长为的时间内所有的核子在相互作用势下按照各动，结束时则按照一定的演化规律进行动力学演化，反复执行该演化。其中第一行为炮弹核和靶核的核子密度投影到反应平面上随时间的演化图，而第二、三行分别是投影到反应平面的质子和中子密度随时间的演始膨胀并经历多重碎裂过程。这里的多重碎裂与统计多重碎裂的描子和质子的密度。等高线的标度为线性的，最小的独立的圈代中炮弹和靶核重叠区域的核子经历激烈的核子-核子相互作用，称为中速（NN）源。而重叠部分以外的核子不再经历激烈的相互作用，这缩形成热致密核系统，核子-核子发生硬碰撞。在动力学演化后期，高合核将膨胀到极低密度，并经由多重碎裂过程分解，形成碎片或团簇4结果讨论40AMeV64Zn+112Sn系统动力学过程进去模拟，获得演化过程系统的密度分布，参考文献：【相关文献】[1]BertschGF．GFBertsc[2]AichelinJ．“Quantum”moleculardynamics—adynamicalmicroscopicn-bodyapproachtoinvestigatefragmentformationandthenuclearequationofstateinheavyioncollisions[J]．PhysicsReports,1991,202(5-6)：233-360.[3]AichelinJ,Rosenha[4]HartnackC,ZhuxiaL,NeiseL,etal．QuantummoleculardynamicsamicroscopicmodelfromUNILACtoCERNenergies[J]．NuclearPhysicsA,1989,495(1-2)：303-319.[5]BoltzmannL．Wien,Ber．66,275(1872)[J]．LecturesonGasTheory.[6]NordheimLW．LWNordheim,Proc．R．Soc(1928)[J]．Proc．R．Soc．London,Ser．A,1928,119：689.[7]UehlingEA,UhlenbeckGE．Transportphenomenaineinstein-boseandfermi-diracgases．i[J]．PhysicalReview,1933,43(7)：552.[8]BaranV,ColonnaM,DiToroM,etal．NuclearcollectivedynamicswithinVlasovapproach[J]．TheEuropean[10]OnoA,HudanS,ChbihiA,etal．Compatibilityoflocalizedwavepacketsandunrestrictedsingleparticledynamicsforclusterformationinnuclearcollisions[J]．PhysicalReviewC,2002,66(1)：014603.[11]Kanada-En'yoY．Y．Kanada-En'yo,Phys．R[12]OnoA,HoriuchiH,MaruyamaT．Nucleonflowandfragmentflowinheavyionreactions[J]．PhysicalReviewC,1993,48(6)：2946.[13]Kanada-En'yoY,KimuraM,HoriuchiH．AntisymmetrizedMolecularDynamics：anewinsightintothestructureofnuclei[J]．ComptesRendusPhysique,2003,4(4-5)：497-520.[14]OnoA,HoriuchiH．AntisymmetrizedmoleculardynamicsofwavepacketswithstochasticincorporationoftheVlasovequation[J]．PhysicalReviewC,1996,53(6)：2958.[15]WadaR,HagelK,CiborJ,etal．Reactionmechanismsandmultifragmentationprocessesin64Zn+58Niat35A-79AMeV[J]．PhysicalReviewC,2000,62(3)：034601.[16]OnoA,HudanS,ChbihiA,etal．Compatibilityoflocalizedwavepacketsandunrestrictedsingleparticledynamicsforclusterformationinnuclearcollisions[J]．PhysicalReviewC,2002,66(1)：014603.[17]WadaR,KeutgenT,HagelK,etal．ReactiondynamicsandmultifragmentationinFermienergyheavyionreactions[J]．PhysicalReviewC,2004,69(4)：044610.[18]HuangM,WadaR,ChenZ,etal．Powerlawbehavioroftheisotopeyielddistributionsinthemultifragmentationregimeofheavyionreactions[J]．PhysicalReviewC,2010,82(5)：054602.[19]AudiG,WapstraAH,ThibaultC．TheAME2003atomicmassevaluation：(II)．Tables,graphsandrefere