固体物理-第三章-晶格振动与晶体的热力学函数

PAGEPAGE4第三章晶格振动与晶体的热力学函数填空体1.若在三维空间中，晶体由N个原胞组成,每个原胞有一个原子,则共有_3N_个独立的

振动,_N__个波矢,3N_支格波。2.体积为V的ZnS晶体，如果晶胞的体积为，则晶格振动的模式书为24N/。3.三维绝缘体晶体的低温比热Cv与温度T的关系为Cv~T3。4.某三维晶体由N个原胞组成，每个原胞内有3个原子。考虑晶体的晶格振动，其色散关系共有9N支，其中3N支声学波，包括2N支横声学波，1N支纵声学波；另有6N支光学波。5.二维绝缘体晶体的低温比热Cv与温度T的关系为Cv~T2。6.一维绝缘体晶体的低温比热Cv与温度T的关系为Cv~T。7.三维绝缘体晶体的低温平均内能与温度T的关系为U~T4。8.二维绝缘体晶体的低温平均内能与温度T的关系为U~T3。9.一维绝缘体晶体的低温平均内能温度T的关系为U~T2。10.绝缘体中与温度有关的内能来源于晶格振动能。11.导体中与温度有关的内能来源于晶格振动能和价电子热运动动能。12.某二维晶体由N个原胞组成，每个原胞内有2个原子。考虑晶体的晶格振动，其色散关系共有4N支，其中2N支声学波，包括N支横声学波，N支纵声学波；另有2N支光学波。13.某一维晶体由N个原胞组成，每个原胞内有3个原子。考虑晶体的晶格振动，其色散关系共有3N支，其中N支声学波，包括N支横声学波，0支纵声学波；另有2N支光学波。14.晶格振动的元激发为声子，其能量为，准动量为。15德拜模型的基本假设为：格波作为弹性波、介质是各向同性介质。16.对三维体积为V的晶体，波矢空间中的波矢密度为：；对二维面积为S的晶体，波矢空间中的波矢密度为：；对一维长度为L的晶体，波矢空间中的波矢密度为：。二、基本概念1.声子晶格振动的能量量子。2.波恩-卡门条件即周期性边界条件，设想在实际晶体外，仍然有无限多个相同的晶体相连接，各晶体中相对应的原子的运动情况都一样。3.波矢密度波矢空间单位体积内的波矢数目，三维时为，Vc为晶体体积。4.模式密度单位频率间隔内模式数目。5.晶格振动。答：由于晶体内原子间存在着相互作用，原子的振动就不是孤立的，而要以波的形式在晶体中传播，形成所谓格波，因此晶体可视为一个互相耦合的振动系统，这个系统的运动就叫晶格振动。6.简谐近似答：当原子在平衡位置附近作微小振动时，原子间的相互作用可以视为与位移成正比的虎克力，由此得出原子在其平衡位置附近做简谐振动。这个近似即称为简谐近似。7.格波答：晶格中的原子振动是以角频率为ω的平面波形式存在的，这种波就叫格波。三、简答题1.试分析爱因斯坦模型和德拜模型的特点及局限性.特点：1）爱因斯坦模型假设晶体中所有原子都以相同的频率作振动；2）德拜模型的基本思想是把格波作为弹性波来处理。局限性：在爱因斯坦的假设下，解释了在甚低温时温度的变化趋势，但是不能解释为什么晶体热熔随温度T3的速度变化，这是因为，爱因斯坦模型只考虑了光学支格波，忽略了声学支格波，而在甚低温决定晶体热容的主要是长声学波。爱因斯坦模型过于简化。德拜模型不仅能够很好解释在甚低温时晶体热容随温度的变化趋势，同时得出了在甚低温下，热容与T3成正比的规律。但是德拜模型忽略了晶体的各向异性，即光学波和高频声学波对热容的贡献。2.长光学支格波与长声学支格波本质上有何差别?答：长光学支格波的特征是每个原胞内的不同原子做相对振动,振动频率较高,它包含了晶格振动频率最高的振动模式.长声学支格波的特征是原胞内的不同原子没有相对位移,原胞做整体运动,振动频率较低,它包含了晶格振动频率最低的振动模式,波速是一常数.任何晶体都存在声学支格波,但简单晶格(非复式格子)晶体不存在光学支格波.3.晶体中声子数目是否守恒?

答：频率为的格波的(平均)声子数为,即每一个格波的声子数都与温度有关,因此,晶体中声子数目不守恒,它是温度的变量.大的主要是长声学格波.也就是说爱因斯坦没考虑声学波对热容的贡献是爱因斯坦模型在低温下与实验存在偏差的根源。16.在甚低温下,德拜模型为什么与实验相符?答：在甚低温下,不仅光学波得不到激发,而且声子能量较大的短声学格波也未被激发,得到激发的只是声子能量较小的长声学格波.长声学格波即弹性波.德拜模型只考虑弹性波对热容的贡献.因此,在甚低温下,德拜模型与事实相符,自然与实验相符。四、证明计算1.证明一维单原子链的运动方程，在长波近似下，可以化成弹性波方程，证明：第n个原子的运动方程为因为所以第n个原子的运动方程化为在长波近似下，运动方程又化为在长波近似下，当为有限整数时，上式说明，在长波近似下，邻近（在半波长范围内）的若干原子以相同的振幅、相同的位相做集体运动．因此（l）式可统一写成观上的质点位移u，从宏观上看，原子的位置可视为准连续的，原子的分离可视为准连续坐标x，即于是（2）化成其中2.在一维双原子链中，如，求证证明：双一维原子链声学支，由近似式， 得，对，由于，故B＝0，重原子静止。3.在一维无限长的简单晶格中，原子质量为M，若只考虑近邻原子之间的相互作用，恢复力系数为，试求格波的色散关系。解：设原子的质量为M，第n个原子对平衡位置的位移为un第n+1和n-1个原子对平衡位置的位移分别为un+1与un-1，则第n+m和n-m个原子对第n个原子的作用力为因此第n个原子的运动方程为将格波的试解代入运动方程，得由此得格波的色散关系为4.证明：在温度T时，一个量子谐振子的能量为讨论当温度很高时，结果又会怎样？证明：按照量子理论，一个谐振子的能级是式中，为谐振子的角频率；n取正整数。在热平衡条件下，谐振子的平均能量为式中为谐振子处于能级的几率。若按玻耳兹曼统计计算，上式写成因为故从上式得在高温下，，有故得可见，在高温下，一个量子谐振子的平均能量与经典理论的结论相同。5.在一维无限长的简单晶格中，若考虑原子间的长程作用力，第n个与第n+m或n-m个原子间的恢复力系数为，试求格波的色散关系。解：设原子的质量为M，第n个原子对平衡位置的位移为un第n+m和n-m个原子对平衡位置的位移分别为un+m与un-m，则第n+m和n-m个原子对第n个原子的作用力为第n个原子受力的总合为因此第n个原子的运动方程为将格波的试解代入运动方程，得由此得格波的色散关系为7.已知三维晶体在附近一支光学波的色散关系为，试求格波的模式密度解：则这是q空间的一个椭球面，其体积为，而，，q空间内的波矢密度，故椭球内的总状态数N为故8.计算一维单原子链的模式密度解：设单原子链长度一维单原子链的色散关系为：其中模式密度为对一维单原子链而言因为既有所以模式密度为7.已知一个频率为的简谐振动在温度T下的平均能量试用爱因斯坦模型求出由N个原子组成的单原子晶体晶格振动的总能量，并求其在高温和低温极限情况下的表达式。解:由N个原子组成的单原子晶体共有3N个自由度，独立晶格振动方式数也等于3N，晶体振动的总能量便等于晶体振动的总能量便等于这3N个谐振动的能量之和，即依照爱因斯坦模型，，于是上式变为设，为爱因斯坦温度(1)在高温极限下，x<<1，，(1)式化作上式中的第二项是3N个经典谐振子的平均能量之和；第一项与温度无关，是爱因斯坦模型下的零点振动能。在低温极限下，x>>1，，从(1)式得8.设晶格中每个振子的零点振动能为，试用德拜模型求三维晶格的零点振动能解：状态密度则9.设有三维间立方晶格，在德拜近似下计算比热，并论述在低温极限声子数目与T3。解：按照德拜模型,晶体中的声子数目N’为.作变量代换，.其中是德拜温度.高温时,,即高温时,晶体中的声子数目与温度成正比.

低温时,,,即低温时,晶体中的声子数目与T3成正比.10.有N个相同原子组成的面积为S的二维晶格，在德拜近似下计算比热，并论述在低温极限比热正比与。证明：在到间的独立振动模式对应于平面中半径到间圆环的面积，且则11.有三维简单晶格，在德拜近似下计算比热，并论述在低温极限声子数目与T3。按照德拜模型,晶体中的声子数目为.作变量代换，.其中是德拜温度.高温时,,即高温时,晶体中的声子数目与温度成正比.

低温时,,,即低温时,晶体中的声子数目与T3成正比.12.有N个相同原子组成的体积为L的一维晶格，在德拜近似下计算比热，并论述在低温极限比热正比与。.13.在一维无限长的简单晶格中，原子质量为M，若只考虑近邻原子之间的相互作用，恢复力系数为，试求格波的色散关系。解：设原子的质量为M，第n个原子对平衡位置的位移为un第n+1和n-1个原子对平衡位置的位移分别为un+1与un-1，则第n+m和n-m个原子对第n个原子的作用力为因此第n个原子的运动方程为将格波的试解代入运动方程，得由此得格波的色散关系为14.计算色散关系为的模式密度二维的模式密度。解：q空间也约化为二维空间，其等频面实际为一个圆，圆半径为：二维情况下的q空间中的密度为：A/(2π)，（这里A为二维晶格的面积），而且有：所以对于ω=c，二维情况的模式密度为：计算色散关系为的模式密度一维的模式密度。解：一维情况下的q空间中的等频面退化为两个等频的点，因此有q空间有两个等频点+q和-q。仿上面的方法可以得到：15对三维单原子点阵，计算德拜模型下的模式密度。解：（解法一）设横波和纵波具有相间波速v，有(1)令，上式化为其中简正模式的最高频率是，如果