多光束干涉与光学薄膜课件

第四章：

多光束干涉与光学薄膜

第四章：

多光束干涉与光学薄膜

1本章教学目的熟悉多光束干涉的处理方法和结果；熟悉F-P干涉仪及其在研究光谱线的超精细结构时的应用；本章教学目的熟悉多光束干涉的处理方法和结果；2第四章：多光束干涉与光学薄膜

第三章里，我们讨论了平行平板的双光束干涉问题。事实上，由于光束在平板内不断的反射和透射，必须考虑多光束参与干涉，特别是当平板表面反射系数比较高时，更应如此才不会引起过大的误差。本章将讨论在考虑多光束干涉时干涉条纹会发生怎样的变化。由于时间关系和教学计划的特点，我们将讨论本章第1、2节内容。第四章：多光束干涉与光学薄膜

第三章里，我们讨论了平行平板的3§4－1平行平板的多光束干涉一、多光束干涉概述1.获得多光束干涉的装置：由于是干涉：产生多光束干涉的条件是：参与干涉的各光束之间满足相干条件，即频率相同振动方向一致，有恒定的初位相差，也就是说这些光束应该来自同一个光源。与第三章相同的是：多光束干涉装置也有分振幅和分波面两种类型。分振幅装置：以透明平行平板为代表（F－P干涉仪，陆末板）分波面装置：以“衍射光栅”为代表§4－1平行平板的多光束干涉一、多光束干涉概述4§4－1平行平板的多光束干涉干涉现象是各光束电磁场叠加的结果。如果参加叠加的各光束光强相差悬殊，则干涉场强度主要取决于最强光束的光强，干涉效果不明显。这个结论在双光束干涉中已经提到，要获得明显的多光束干涉现象，各相干光束应该具有相近的光强。在高反射率平行平板的透射光场中，可以直接看到多光束干涉现象。著名的发布里－珀罗干涉仪是平行平板多光束干涉装置的一个例子，陆未－盖尔克板是平行平板多光束干涉装置的又一个例子。§4－1平行平板的多光束干涉干涉现象是各光束电磁场叠加的结果5§4－1平行平板的多光束干涉2.多光束干涉的特点：对于多光束干涉，除了要求各相干光束强度相近外，还要求它们之间的位相差按一定规律分布，否则，当光束数比较多时，干涉效果容易被抵消。若考虑各光束强度相同，初位相依次相差Δφ时多光束干涉场强度分布的特点有：（1）、干涉场强度仍是Δφ的周期函数，周期是3600即，空间仍有周期变化的明暗条纹。§4－1平行平板的多光束干涉2.多光束干涉的特点：6§4－1平行平板的多光束干涉（2）、亮条纹的宽度很窄。这是由于当参加干涉叠加的光束数很多时，比较小的Δφ就足以使矢量合成图变成封闭或接近封闭的图形，各束光的相幅矢量互相抵消现象严重。仅当Δφ接近00或3600时，合成矢量才可能很大。（3）、若有N束光束参加叠加，在Δφ=0处，合矢量为每束光矢量的N倍。合强度为每束光强度的N2倍。所以强度极大值很大，即亮纹中心很亮。从能量守恒角度考虑，既然各相干光束的能量大部分集中到了亮纹位置上，因而其余地点强度很弱。§4－1平行平板的多光束干涉（2）、亮条纹的宽度很窄。这是由7§4－1平行平板的多光束干涉总之，多束强度相等或相近，位相按等差级数增加的光束发生干涉时，干涉图形的特点是在暗背景上有一组又亮又细的条纹。二、干涉场的强度公式以扩展光源照明平行平板产生多光束干涉，干涉场也是定域在无穷远处。如图4－2所示。§4－1平行平板的多光束干涉总之，多束强度相等或相近，位相按8§4－1平行平板的多光束干涉计算干涉场中任一点P（透射光方向相应点为P’）的光强度。与P点对应的多光束的出射角为θ0。它们在平板内的入射角为θ。相继两光束的光程差相位差为若光束从周围介质射入到平板时，反射系数为r透射系数为t，从平板射出时相应系数为r’、t’，并设入射光的振幅为A(i)则，从平板反射回来的各光束的振幅为§4－1平行平板的多光束干涉计算干涉场中任一点P（透射光方向9§4－1平行平板的多光束干涉透射光振幅为则各反射光在P点的场分别写为：式中，ω是光波角频率，δ0是位相常数，若弃去共同因子,P点合成场的复振幅为§4－1平行平板的多光束干涉透射光振幅为10§4－1平行平板的多光束干涉方括号内是一个递降等比级数，若平板足够长，反射光束的数目则很大，若光束数趋于无穷大时，由菲涅耳公式：则§4－1平行平板的多光束干涉方括号内是一个递降等比级数，若平11§4－1平行平板的多光束干涉另则反射光在P点的光强度为同样方法可得透射光的光强度为上两式通常也称为爱里（Airy）公式§4－1平行平板的多光束干涉另12§4－1平行平板的多光束干涉三、多光束干涉图样的特点：根据爱里公式，来分析干涉图样的特点引进参数则爱里公式写为：§4－1平行平板的多光束干涉三、多光束干涉图样的特点：13§4－1平行平板的多光束干涉显然：说明反射光和透射光的干涉图样互补，即对于某一方向反射光干涉为亮条纹时，透射光干涉则为暗纹，反之亦然。两者强度之和等于入射光强度。从式4－10,4－11可以看出：干涉场的强度随R和δ而变，在特定R的情况下，则仅随δ而变。因为，所以光强度只与光束倾角θ有关。§4－1平行平板的多光束干涉显然：14§4－1平行平板的多光束干涉倾角相同的光束形成同一条纹，这是等倾条纹的特征。当透镜的光轴垂直于平板观察时，等倾条纹是一组同心圆环。形成亮、暗条纹的强度大小可由爱里公式求出。反射光方向。当时，形成亮条纹。其强度为时，形成暗条纹，其强度为§4－1平行平板的多光束干涉倾角相同的光束形成同一条纹，这是15§4－1平行平板的多光束干涉对于透射光方向：形成亮条纹和暗条纹的条件分别为和而强度分别为和可见，不论是在反射光方向或透射光方向，形成亮条纹和暗条纹的条件都与§3-6中双光束干涉时在相应方向形成亮暗条纹的条件相同，因此条纹的位置也相同。§4－1平行平板的多光束干涉对于透射光方向：16§4－1平行平板的多光束干涉3.条纹强度随反射率R的变化。当反射率R很小时由于远小于1故§4－1平行平板的多光束干涉3.条纹强度随反射率R的变化。17§4－1平行平板的多光束干涉与双光束干涉强度分布公式比较可知上两式正是双光束干涉条纹的强度分布，其表明，当反射率R很小时，可以只考虑头两束光的干涉。当R增大时：由图4－3所示透射光条纹：（1）、当R很小时，极大→极小变化不大，条纹对比度很差。§4－1平行平板的多光束干涉与双光束干涉强度分布公式18§4－1平行平板的多光束干涉很小（2）、随着R增大，透射光暗条纹强度降低，亮条纹的宽度变窄，锐度和对比度增大。（3）、R1时，透射光干涉图样由在几乎全黑的背景上的一组很细的亮条纹所组成。反射光干涉图样和透射光干涉图样互补，由在均匀明亮背景上的很细的暗条纹组成，这些暗条纹不如透射光图样中暗背景上的亮条纹看起来清楚，故在实际中都采用透射光的干涉条纹。注：透射光的干涉条纹极为明锐，是多光束干涉最显著的特点。

§4－1平行平板的多光束干涉19§4－1平行平板的多光束干涉四、多光束干涉条纹的锐度：为了表示多光束干涉条纹极为明锐这一特点，引入条纹的锐度概念。条纹的锐度用条纹的位相差半宽度来表示，即：条纹中强度等于峰值强度一半的两点间的位相差距离，记为Δδ，对于第m级条纹，两个半强度点对应的位相差为§4－1平行平板的多光束干涉四、多光束干涉条纹的锐度：20§4－1平行平板的多光束干涉由则由于条纹极为明锐：Δδ很小，则代入上式，条纹的位相差半宽度：§4－1平行平板的多光束干涉由21§4－1平行平板的多光束干涉此外还常用条纹精细度来表示条纹锐度：条纹精细度S：相邻两条纹间的位相差距离与条纹位相差半宽度之比。可见当R1时，条纹的精细趋于无穷大，条纹将变得极细。§4－1平行平板的多光束干涉此外还常用条纹精细度来表示条纹锐22§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板

一、法布里－珀罗干涉仪：F－P干涉仪由两块略带楔角的玻璃或石英板构成。如图所示，两板外表面为倾斜，使其中的反射光偏离透射光的观察范围，以免干扰。两板的内表面平行，并镀有高反射率膜层，组成一个具有高反射率表面的空气层平行平板。hL1SG1G2L2P法布里－珀罗干涉仪简图§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板

一、法布里－珀23§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板实际仪器中，两块楔形板分别安装在可调的框架内，通过微调细丝保证两内表面严格平行；接近光源的一块板可以在精密导轨上移动，以改变空气层的厚度。若用固定隔圈把两板的距离固定则称为F－P标准具。干涉仪用扩展光源发出的发散光束照明，如图所示，在透镜L2焦平面上将形成一系列很窄的等倾亮条纹。hL1SG1G2L2P法布里－珀罗干涉仪简图§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板实际仪器中，两块24§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板条纹的干涉级决定于空气平板的厚度h，一般来说，条纹的干涉级非常高，因而这种仪器只适用于单色性很好的光源。另：为了获得高反射率表面，需在两楔形板上镀膜，若内表面镀金属膜时，考虑到金属的吸收及在金属内表面反射时的相变化影响。相继两光束的位相差为φ金属表面反射时的相变§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板条纹的干涉级决定25§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板且A：金属膜吸收率（吸收光强度与入射光强度之比）则，干涉图样的强度公式为说明金属吸收使透射光图样的峰值强度降低，严重时只有入射光强度的几十分之一。§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板且26§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板二、F－P干涉仪的应用研究光谱线的超精细结构F－P标准具：常用来测量波长相差很小的两条光谱线的波长差，即光谱学中的超精细结构。（1）、原理：若光源含有两个波长非常接近的光谱成份λ1、λ2它们将各自形成一组环形条纹。§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板二、F－P干涉仪27§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板因为干涉级所以对于同一个干涉级，不同波长光的亮纹位置将有所不同，两组亮纹的圆心虽然重合，但它们的半径略有不同，位置互相错开。考虑到楔形板内表面镀金属膜的影响：如图4－7所示，对于靠近条纹中心的某一点对应于两个波长的干涉级差为§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板因为干涉级28§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板对应于两个波长的干涉级差为而，Δe两个波长的同级条纹的相对位移。e：同一波长的条纹间距。

则：§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板对应于两个波长的29§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板是λ1和λ2的平均波长，其值可预先测出。h是标准具间隔则只要测出e和Δe即可算出Δλ。应用上述方法测量时，一般Δe不应大于e，否则将发生不同级条纹的重叠现象。我们把Δe恰好等于e时，相应的波长差称为标准具常数或标准具的自由光谱范围。由上式知：其值为§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板是λ1和λ30§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板此值为标准具所能测量的最大波长差。标准具的另一重要参数为能分辨的最小波长差→分辨极限。分辨极限比值称为分辨本领。分辨本领与判据有关：按两个波长的亮条纹叠加的结果，只有当它们的合强度曲线中央的极小值低于两边极大值的81%时才能被分辨开，可计算出，标准具的分辨本领为

§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板此值为标准具所能31§4－2法布里－珀罗干涉仪

和陆末－盖尔克板由于精细度S极大，因此，其分辨本