第三章 配位化合物的电子结构

第三章配位化合物的电子结构1第1页，课件共59页，创作于2023年2月配位化合物的电子结构过渡元素的化学比非过渡元素的复杂独特之处:易形成配合物大部分化分物有色部分具有顺磁性等． *这些特征几乎都和过渡元素的d或f壳层未充满电子有关．外围电子构型可用通式(n-1)d1-9ns1-2(倘若不考虑镧系和锕系等内过渡元素)过渡元素的化学≈d电子化学．第2页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂d轨道能级在配位体场中的分裂配位化合物的化学键以及其它性质上的特征通常用晶体场或配位场理论加以解释．晶体场理论(CFT)是一种静电作用模型．它把配合物的中心金属离子和配位体之间的相互作用，看作类似于离子晶体中阴、阳离子间的静电作用，即相当于离子键的作用，而把共价键的作用排除在外．配位场理论(LFT)则把晶体场理论和分子轨道理论结合起来，考虑到中心金属离子和配位体之间存在的某种共价键作用，同时，结合光谱等实验数据，定量或半定量地估算能级的分裂状况．第3页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…CFT和LFT的核心：原来能量简并的中心金属离子的五个d轨道在配体的微扰下，即在配位体场的作用下，能级要发生分裂第4页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…倘若在金属离子周围，有一球形对称的负电荷场，则由于d电子和负电荷场的相互排斥，会使所有d轨道的能量升高．但五个d轨道的能量仍保持它们的简并态．第5页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…当有六个配体分别从x、-x，y、-y以及z、-z方向上接近中心金属离子,形成八面体配合物．配体和沿着x、y和z轴方向上 的轨道强烈作用．夹在配体进攻的方向之间的 轨道所受的排斥作用较小．第6页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…在八面体场中，本来能量简并的五个d轨道分裂成两组．一组是能量较高的eg轨道(dx2-y2和dz2);另一组是能量较低的t2g轨道(dxy、dyz和dzx).这两组轨道之间的能量差称为分裂能(Δ。或10Dq).按照重心定理，八面体场中d轨道总的能量仍和处在球形对称的场中保持不变．这必然导致eg轨道能量上升Δ03/5，而t2g轨道能量下降Δ02/5第7页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…对于四面体配合物，四个配体沿立方体的四个顶角的方向朝 中心金属离子靠拢．由于配体 的微扰作用，原来能量简并的五个d轨道也分裂成两组.但和八面体场的分裂情况恰好相反，能量较高的是一组t2轨道(dxy、dyz和dzx);能量较低的是一组e轨道(dx2-y2和dz2).第8页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…四面体场中，原来能量简并的五个d轨道分裂成两组.能量较高的是一组t2轨道(dxy、dyz和dzx);能量较低的是一组e轨道(dx2-y2和dz2)

*由于四面体无对称中心，因而无g和u之分．四面体场的分裂能通常用符号Δt或10Dq来表示．Δt在数值上大约相当于Δ0的4/9．第9页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…若八面体配合物发生四角畸变，形成拉长的八面体，即沿z轴方向上的两个配体逐渐远离中心金属离子．与此同时，为保持总的库仑能不变,x、-x和y、-y方向上的配体，必然进一步向中心金属离子靠拢．在这种情况下，eg轨道的能量会因为dz2轨道能量的下降，进一步发生分裂.t2g轨道的能量也会因为dxy轨道能量的升高而进一步发生分裂，第10页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…八面体配合物发生四角畸变，eg轨道的能量因为dz2轨道能量员的下降，进一步发生分裂.t2g轨道的能量也会因为dxy轨道能量的升高而进一步发生分裂.极端情况下，z和-z方向上配体完全脱离和中心金属离子的相互作用，以致六配位的八面体配合物转变成四配位的平面正方形配合物．第11页，课件共59页，创作于2023年2月d轨道能级的分裂continue…第12页，课件共59页，创作于2023年2月Jorgenson公式---估算八面体场分裂能 即： ∆。=f×gf为配位体的特性参数．g为金属离子的特性参数．d轨道能级的分裂continue…第13页，课件共59页，创作于2023年2月影响分裂能大小的一般规律:第一系列过渡金属配合物的八面体分裂能之值:M(II):7500-12500cm-1M(III):14000-25000cm-1同族同价的过渡金属离子,从第一系列到第二系列或从第二系列到第三系列,Δo值约增加30-50%.在其它条件相同的情况下,Δt≈(4/9)Δo光谱化学系列:d轨道能级的分裂continue…第14页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态为了阐明d轨道能级的分裂所产生的过渡金属配合物在物理、化学性质上的特征,除需了解d轨道在配位体场中的分裂以外，还必须了解由d电子间的静电排斥所导致的能级分裂，即自由离子的能级状态．对于第一系列过渡金属，由配位体场或d电子间静电排斥所引起的能级分裂，大体上处在同一数量级.不同电子组态自由离子的能级状态，用光谱项来表示．第15页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态d1组态的气态过渡金属离子．由于d轨道的角量子数l＝2，角动量在磁场方向的分量只能有(2l+1)个取向，即磁量子数 ml=0,+/-1,+/-2 又由于电子的自旋量子数＝1/2，决定了自旋角动量在磁场方向的分量只能有两个取向，即自旋磁量子数

ms＝(+/-)1/2第16页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…*无外电场和外磁场的情况时，d1组态自由离子的10种微态的能量是简并的,用符号“2D”表示,2D称光谱项(term)．第17页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…光谱项的—般形式为

2S+1L 其中L为各个电子轨道角动量的矢量和用大写字母表示，如 L＝ 0，1，2，3，4，5… S，P，D，F，G，H… 光谱项左上角的(2S+1)为自旋多重态(spinmutiplicities)，S为总自旋量子数2S+1=1， 单重态(singlet)， 无未成对电子2S+1=2, 二重态(doublet)， 有一个未成对电子2S+1=3， 三重态(triplet)， 有两个未成对电子…第18页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…dl电子组态的光谱项2D表示了 (2L+1)(2S+1) 重简并度，即: (2×2+1)(2×1／2+1)=10 重简并．同时，自旋二重态 (2S+1)=2 表明含一个未成对的电子．第19页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…d2组态的自由离子，状况复杂得多，因为电子间存在着静电排斥作用和自旋—轨道偶合作用．在不违背Pauli不相容原理的前提下，d2组态有45种可能的排布方式---45种微态．d电子，故l＝2，ml＝+/-2、+/-1、0，ms＝+/-1/2当这两个d电子填入d轨道时占一个d轨道，自旋必反向，Ms＝∑ms＝0分占两个不同的d轨道两个电子自旋同向时，Ms＝+/-1两个电子自旋反向时，Ms＝0第20页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…第21页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…将45种可能的排布方式，重新整理以后，按每组ML和Ms所包含的微态数列出表格，便可从中找出相应的光谱项．例:取 ML＝+/-4、+/-3、+/-2、+/-1、0 MS＝0 即 L＝4、S=0的微态，用光谱项1G表示．取 ML＝+/-3、+/-2、+/-1、0 MS＝+/-1、0 即 L＝3、S=1的微态，用光谱项3F表示.第22页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…ML＝+/-4、+/-3、+/-2、+/-1、0MS＝0ML＝+/-3、+/-2、+/-1、0MS＝+/-1、0

第23页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…第24页，课件共59页，创作于2023年2月由此可见，在不考虑自旋—轨道偶合作用的情况下,d2电子组态自由离子的能级状态可用光谱项3F,3P,1G,1D,1S表示．各光谱项的简并度(2L+1)x(2S+1):自由离子的能级状态continue…L＝0，1，2，3，4，5…S，P，D，F，G，H…第25页，课件共59页，创作于2023年2月d9组态的光谱项和d1组态的相同，这是因为前者相当于含一个正电子或一个空穴.类似地，d8和d3；d7和d2；d6和d4组态的光谱相相同．自由离子的能级状态continue…第26页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…按照Hund规则和Pauli原理，能量最低的光谱项具有最高的自旋多重态，即未成对电子数尽可能的多；当几个光谱项具有相同的自旋多重态时，则L值最大的光谱项能量最低。能量最低的谱项称为基谱项。

例:d2电子组态---3F,3P,1G,1D,1S推导:实验:第27页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…按照Hund规则和Pauli原理，能量最低的光谱项应具有最高的自旋多重态，即未成对电子数尽可能的多；当几个光谱项都具有最高的自旋多重态时，则L值最大的光谱项能量最低。

基于上述规则，无须推求dn组态所有可能的光谱项，就可确定基态---尽可能每个轨道上安置一个电子．同时，尽可能将电子安排在ml最大的轨道上．ml值之和为L值，S值为单个电子占据的轨道数的一半．第28页，课件共59页，创作于2023年2月自由离子的能级状态continue…未成对电子数尽可能的多!L值尽可能大!第29页，课件共59页，创作于2023年2月dn组态离子在配位体场中的能级图当离子处于一个非球形对称的势场中，例如八面体或四面体势场，定性地讲，无论从纯粹静电作用的晶体场理论，还是从较为复杂的配位场理论的观点来看，能级状态还要分裂，或者说大多数光谱项又会进一步发生分裂，同时，简并度降低．第30页，课件共59页，创作于2023年2月dn组态离子在配位体场中的能级图

continue…第31页，课件共59页，创作于2023年2月例: d1组态离子无外电场或外磁场 ---五个d轨道的能量简并， 因而自由离子的能级状态 可用光谱项2D表示．八面体场 ---能级分裂为二重简并的 Eg和三重简并的T2g态(图)．唯一的d电子处在dxy,dxz,dyz轨道上，体系的能量较低，为T2g态.基态.唯一的d电子处在dx2-y2,dz2轨道上，体系的能量较高，为Eg态．激发态．dn组态离子在配位体场中的能级图continue…第32页，课件共59页，创作于2023年2月dn组态离子在配位体场中的能级图continue…例: d2组态离子比d1组态复杂很多 ---配位体影响． ---电子间相互排斥弱场和强场的能态一一对应．不论八面体场的强度如何，由光谱项3F分裂而来的3T1g，即3T1g(F)永远处于能量最低的状态，表明d2组态离子在基态总有两个自旋平行的d电子．自由离子的光谱项，即能级状态在配位体场中分裂以后，自旋多重态不变．例如，3F分裂而来的A2g,T2g，T1g仍保持原来的三重态；1D分裂而来的Eg和T2g仍保持原来的单重态．当八面体场无限强时，能级状态又变得简单了．这是因为在无限强场的条件下，电子间的相互排斥作用又可忽略不计．第33页，课件共59页，创作于2023年2月Orgel能级图弱场和强场的能态一一对应在能级图中，某种能态若只出现—次，则它随着场强的变化是直线型的；若出现两次或两次以上，则一般呈曲线型（不相交规则）．如d2组态能级图中的1A1g和1Eg等就是弯曲的dn组态离子在配位体场中的能级图continue…第34页，课件共59页，创作于2023年2月由同一光谱项分裂而来的能态，在不同电子组态时，能量高低的顺序有时是颠倒的例如光谱项F在八面体场的作用下，分裂为A2g,T2g和T1g．在d2组态时，能量高低的顺序是: A2g>T2g>T1g 而在d8组态却恰恰相反，能量高低的顺序是 T1g>T2g>

A2g *因为d2是两个d电子，而d8是两个空穴.dn组态离子在配位体场中的能级图continue…d2d8第35页，课件共59页，创作于2023年2月不同配体场中的能量颠倒dn组态离子在

配位体场中的

能级图continue…第36页，课件共59页，创作于2023年2月电子吸收光谱基本原理---当分子吸收一定能员的电磁辐射，便能由较低的能态跃迁到较高的能态．但只有当辐射的能量和两个能态之间的能量间隔∆E的数值相匹配时，才能被物质所吸收，即:

∆E＝hv＝hc/λ

其中：h为Plank常数v为辐射的频率c为真空中的光速λ为辐射的波长，第37页，课件共59页，创作于2023年2月电子吸收光谱

continue…分子的转动能态间的能量间隔很小---微波谱研究转动跃迁；振动能态间的能量间隔较小，通常用红外光谱来研究振动跃迁；电子能态之间的能量间隔则较大，需用可见或紫外光谱来研充电子跃迁．可见及紫外光谱又称电子光谱或电子吸收光谱．第38页，课件共59页，创作于2023年2月电子吸收光谱溶液中光吸收所依据的基本关系式:Beer定律 I=I0.10-elc

lg(I0/I)=elc=A 其中：I。为入射光强度I为透射光强度

e为摩尔消光(吸光)系数(单位:dm3.mol-1.cm-1)l为液层厚度[单位为cm)c为溶液浓度(单位为Mol.dm-3)A为光密度或吸光度* e是物质在某种溶剂中，对某一波长辐射吸收能力的标志，它不依赖于溶液的浓度和液层的厚度.第39页，课件共59页，创作于2023年2月电子吸收光谱continue…由于中心金属离子d轨道的能级发生分裂，当它吸收可见或紫外区某一波段的光时,d电子便可从较低的能态跃迁到较高的能态(d-d跃迁)．当跃迁发生在可见光区时，配合物便呈现出肉眼能观察到的颜色．第40页，课件共59页，创作于2023年2月电子跃迁选律(selectionrulesforelectronictransition) (1)自旋选律不同自旋多重态之间的跃迁是禁阻的．例:八面体场中的d2组态离子 由于基态是三重态，因而凡是到单重态的激发都是自旋禁阻的，只有到三重态的激发才是自旋允许的．

电子吸收光谱---电子跃迁选律第41页，课件共59页，创作于2023年2月（2）奇偶律(parityrule): 对具有对称中心的分子，ug

或gu

的跃迁才有可能是对称性允许的，而uu或g

g的跃迁则是对称性禁止的．电子吸收光谱---电子跃迁选律continue…第42页，课件共59页，创作于2023年2月电子吸收光谱---电子跃迁选律continue…选律禁阻的跃迁有时仍能发生，因为真实分子不可能完全处于理想的状况．譬如，分子常具有畸变的几何构型，自旋—轨道的藕合能使d轨道的能级进一步分裂，不对称的振动也能降低分子的对称性等等．这些因素都可使选律禁阻的跃迁在一定程度上发生．然而，ε在强度上，选律允许或禁阻的跃迁有很大的差别．第43页，课件共59页，创作于2023年2月例1:d1钛(III)Ti(H20)63-离子在可见光区的20300cm-1处有一吸收峰，离子呈紫色．解释：由2D光谱项在八面体场中分裂而来的2T2g

2Eg的晶体场跃迁或d-d跃迁.20300cm-1即相当于Ti(H20)63-的八面体场分裂能．Ti(H20)63-离子的吸收蜂很弱，这是由于2T2g

2Eg的跃迁属于g-g的跃近，它是对称性禁阻的.Ti(H20)63-离子的吸收蜂不对称，它在低能的一侧出现凸缘．这是Jahn-Teller效应对激发态2Eg影响的结果.致使2Eg进一步分裂为2A1g和2B1g能态.电子吸收光谱---continue…第44页，课件共59页，创作于2023年2月例3:d6钴(III)钴(III)的六配位化合物大多数为强场低自旋化合物，基态为1A1g.凡是到单重态的激发都是自旋允许的，但由于1Eg和1A2g的能量太高，故主要的吸收峰对应于

1A1g

1T1g

1A1g

1T2g电子吸收光谱---continue…第45页，课件共59页，创作于2023年2月Co(en)33+离子整个阳离子具有D3对称性CoN6部分具有Oh对称性.相应的跃迁能为： 1A1g

1T1g 21400cm-1

1A1g

1T2g 29600cm-1*此外，谱图上还有一根宽的、自旋禁阻的吸收峰，位于14000cm-1附近，相应于1A1g

3T1g的跃迁.电子吸收光谱---continue…第46页，课件共59页，创作于2023年2月CoA4B2型配合物由于对称性的降低，激发态的能级发生进一步的分裂．结果,对应于1A1g

1T1g

跃迁的吸收峰便出现凸缘线，成为不对称峰.反式--D4h点群，具对称中心.顺式--C2v点群，无对称中心．g-g跃迁是对称性禁阻的，因此，反式的吸收蜂强度明显地低于顺式配合物的．

*顺,反异构体不仅可通过IR或Raman光谱加以鉴别，也可用电子吸收光谱进行研究．电子吸收光谱

continue…第47页，课件共59页，创作于2023年2月电子吸收光谱continue…顺、反异构体吸收峰强度上的差别，同样存在于八面体和四面体配合物中.因为八面体有对称中心而四面体无.例:将过量浓盐酸加到钴(II)盐的水溶液中，溶液的颜色即由Co(H2O)62+离子的浅粉红色转变为CoCl42-离子的深蓝色．第48页，课件共59页，创作于2023年2月Mn(H20)62+(a,Oh)和MnBr42-(b,Td)离子的电子吸收光谱图.电子吸收光谱

continue…例4:d5锰(II)d5组态的锰(II)离子，无论在八面体场还是在四面体场中的吸收峰均很弱，尤其在八面体场中，它的强度比四面体场中还要弱两个数量级．因此，Mn(H20)62+离子的颜色很浅，为浅粉红色．MnBr42-离子的颜色稍深，为黄绿色.第49页，课件共59页，创作于2023年2月在锰(II)的情况下,更重要的是由基态到激发态的电子跃迁是自旋禁阻的锰(II)的八面体配合物．竖的虚线位于Mn(H2O)62+离子的分裂能∆0值处(8600cm-1)．Mn(H2O)62+离子的基态是六重态(6A1g)，有5个未成对的电子.所有的激发态均为四重态或二重态．按照选律，高自旋的锰(II)从基态到任一激发态的跃辽都是自旋禁阻的．可见锰(II)八面体配合物的吸收峰极弱，是出于双重禁阻的缘故．电子吸收光谱continue…第50页，课件共59页，创作于2023年2月电荷迁移光谱（CT光谱）由配体轨道与金属离子轨道之间的电子跃迁引起LMCT(Ligand-to-MetalsChargeTransition)MLCTMMLCT………..egt2g第51页，课件共59页，创作于2023年2月磁性反磁性---分子中的电子全部配对。顺磁性---分子中有末成对的电子。研究和测定配合物的磁性，可提供有关中心金属离子电子结构和氧化态等方面的信息．反磁性是和电子在组分原子的原子轨道或分子轨道的运动联系在一起的．反磁性物质的分子无永久磁矩．它们的磁矩是在外磁场的作用下感应产生的，这种感应产生的磁矩总和外磁场的磁力线方向相反．反磁性是所有物质的通性，它不仅存在于反磁性物质中，也存在于顺磁性物质中。顺磁性物质的分子具有永久磁矩．但在通常的环境下，有相当一部分这类物质并不表现出磁性，这是由于热运动使磁矩的取向毫无规则的缘故．假如将这类物质置于外磁场中，则外磁场倾向于使它们的磁轴和磁力线方向平行，结果，表现出顺磁性．第52页，课件共59页，创作于2023年2月磁性continue…在外磁场的作用下，物质内部磁力线的疏密程度或磁感应强度(B)，不仅依赖于外磁场的强度(H)，而且和物质的本性有关．反磁性物质须从外磁场强度中减去某一数值；顺磁性物质则须加上某一数值．因此，物质内部的磁感应强度可小于或大于外磁场强度．它们之间有如下列关系： B=H+4pI I为物质的感应磁短，即磁化强度，它和物质的本性有关．I/H是物质磁化强度的量度，称体积磁化率(volumesusceptibility)，通常用符号k表示，即； I/H=k

体积磁比率的物理意义是单位体积、单位磁场强度下的磁矩．磁化率也可用比磁化率x(specificsusceptibility)或摩尔磁化率xM(molarsusceptibility)来表示：d和M分别表示物质的密度和分子量第53页，课件共59页，创作于2023年2月磁性continue…反磁性物质的磁化率xM为负，数量级为-10-6-10-5cm3mol-1顺磁性物质的磁化率xM为正，数量级为10-510-3cm3mol-1

第54页，课件共59页，创作于2023年2月反磁性物质的摩尔磁化率与温度无关顺磁性物质的摩尔磁化率与温度有关．Curie定律:xM’与绝对温度T的关系如下 xM’=C／T C为Curie常数．若化合物的x