量子力学期末考试知识点+计算题证明题

你认为Bohr的童子理论有哪些成功之处？有哪些不成功的地方？试举一例说明。（简述波尔的原子理论，为什么说玻尔的原子理论是半经典半量子的？）答：Bohi•理论中核心的思想有两条：一是原子具有能量不连续的定态的概念：二是两个定态之间的量子跃迁的概念及频率条件。酉先，Bohr的虽:子理论虽然能成功的说明氢原子光谱的规律性，但对于复杂原子光谱，其至对于氮原子光谱，Bohr理论就遇到了极大的闲难（这里有些闲难是人们尚未认识到电子的自旋问题），对于光谱学中的谱线的相对強度这个问题.圧Bohr理论中虽然借助于对应原理得到了一些有价值的结果，但不能提供系统解决它的办法；其次，Bohr理论只能处理简单的周期运动，而不能处理非束缚态问题，例如：散射：再其次，从理论体系1：来看，Bohr理论提出的原子能量不连续槪念和角动量呈子化条件等，与经典力学不相容的，多少带有人为的性质，并未从根本上解决不连续性的本质.什么是光电效应？光电效应有什么规律？爱因斯坦是如何解释光电效应的？答：十一定频率的光照射到金属上时，有大量电子从金属表而逸出的现象称为光电效应：光电效应的规律：a.对于一定的金属材料做成的电极，有一个确定的临界频率当照射光频率U<UQ时，无论光的强度有多大，不会观测到光电子从电极上逸出：b.毎个光电子的能量只与照射光的频率有关，而与光强无关：c.当入射光频率U>UQ时，不管光冬微弱，只婆光一照，几乎立刻10_95观测到光电子。爱因斯坦认为：（1）电磁波能量被集中在光子功上，而不是象波那样散布在空间中，所以电子可以集中地、一次性地圾收光子能戢，所以对应弛豫时间应很短，是瞬间完成的。（2）所有同频率光子具有相同能量，光强则对应于光子的数口，光强越大，光子数目越多，所以遏止电压与光强无关，饱和电流与光强成正比.（3）光子能最与英频率成正比，频率越高，对应光子能量越大，所以光电效应也容易发生，光子能星小于逸出功时，则无法激发光电子。简述量子力学中的态叠加原理，它反映了什么？答：对于一般宿况，如果/和必是体系的可能状态，那么它们的线性巻加；屮_（q,。是复数）也是这个体系的一个可能状态。这就是量子力学中的态叠加原理.态叠加原理的含义表示当粒子处于态和肖：的线性叠加态p时，粒子是既处于态P］，又处于态p「它反映了微观粒子的波粒二象性才盾的统-。量子力学中这种态的叠加导致在叠加态下观测结果的不确定性。什么是定态？定态有什么性质？答：体系处于某个波函数屮G，/）=0（；）cxp［—旧/h］所描写的状态时，能量其有确泄值。这种状态称为定态.定态的性质：（1）粒子在空间中的概率密度及概率流密度不随时间变化：（2）任何力学疑（不显含时间）的平均值不随时间变化：（3）任何力学量（不显含时间）取各种可能测量值的概率分布也不随时间变化。简述力学量与力学量算符的关系？答：算符是指作用在一个波函数上得出另个函数的运算符号。量子力学中采用算符來表示微观粒子的力学疑.如果量子力学中的力学戢F在经典力学中有相应的力学戢，则表示这个力学量的算符F由经典表示式F（r,$）中将$换为算符I）而得出的，即：F=#（r,p）=F（r,-ihV）・量子力学中的一个基本假定：如果算符户表示力学量F,那么当体系处于戶的本征态0时，力学量F有确定值，这个值就是F在。中的本征值.经典波和量子力学中的几率波有什么本质区别？答：1）经典波描述某物理量在空间分布的周期性变化，而几率波描述微观粒子某力学量的几率分布：（2）经典波的波幅増大一倍，相应波动能戢为原来的四倍，变成另一状态，而微观粒子在空间出现的几率只决定于波函数在空间冬点的相对强度，几率波的波幅增大-倍不彫响粒子在空间出现的几率，即将波函数乘上一个常数，所描述的粒子状态并不改变：能童的本征态的叠加一定还是能量本征态.答：不一定，如果/，#2对应的能量本征值相等，则0=5?+C?02还是能量的本征态，否则，如果肖］,鸭2对应的能最本征值不相等.则W=c快7葩不是能最的本征态&什么是表象？不同表象之间的变换是一种什么变换？在不同表象中不变的量有哪些？答：戢子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。不同表象之间的变换是一种幺正变换。在不同表象中不变的量有：算符的本征值，矩阵的迹即矩阵对角元素的和。9.價述童子力学的五个基本假设.答：（1）微观体系的状态被一个波函数完全描述，从这个波函数可以得出体系的所有性质。波函数一般应满足连续性、有限性和单值性三个条件；（2）力学量用厄密算符表示。如果在经典力学中有相应的力学量，则在量子力学中表示这个力学星的算符，由经典表示中的将动量b换为算符一巾\7得出。表示力学戢的算符具有组成完全系的本征函数。（3）将体系的状态波函数0用算符戶的本征函数展开（斤®”=4”卩”，戶$=久©）：v= +jc.（pAdA,则在0态中m测量力学量F得到结果为;I■的几率为,得到结果在久：2+JA范围内的几率是|cA|2（4）体系的状态波函数满足薛泄谥方程：巾字=方步，〃是体系的哈密顿算符。（5）在全同dt粒子组成的体系中，两全同粒子相互调换不改变体系的状态（全同性原理）。10•波函数归一化的含义是什么？归一化随时间变化吗？答：粒子既不产生也不湮灭。根据波函数的统计解释，在任何时刻，粒子一定在空间出现，所以在整个空间中发现粒子是必然事件，概率论中认为必然事件的概率等于1。因而粒子在整个空间中出现的概率即|肖「对整个空间的积分应该等于1.即JA（x,y,乙/）「（“=1式中积分表示对整个空间积分。这个条件我们称为归一化条件。满足归一化条件的波函数称为归一化波函数°波函数一目归一化，归一化常数将不随时间变化。*子化是不是量子力学特有的效应？经典物理中是否有童子化现象？答：所谓量子化，就是指某个力学量可取数值具有离散谱。一般來说，这不是量子力学的特有效应。经典物理中，例如声音中的泛音，无线电中的谐波都是频率具有离散谱.经典波在朿缚态形成驻波时，频率也是量子化的，但经典波的频率量子化并不对应能量量子化。有时量子化用了专指能量最子化，在这种总义上它就是虽子力学特有的效应。什么是算符的本征值和本征函数？它们有什么物理敢义？答：含有算符戶的方程F（pm=Fm（pm称为戶的本质方程，你,为戶的一个本质值。而珞则为F的属于本征值近”的本征函数。如果算符多代表一个力学量，上述概念的物理意义如下：当体系处于F的本征态卩,时，测戢F的数值时确定的，恒等于行。当体系处于任意态时，单次测量F的值必等于它的本征值之一。算符运算与一般代数运算有什么异同之处？答：（1）相同点:都满足加法运算中的加法交换律和加法结合律。（2）不同点：a.算符乘积一般不满足代数乘法运算的交换律，即FG^GF•b.算符乘积定义（FCE）0=qe（E0）］,运算次序由后至前，不能随意变换。什么是束缚态和定态？束缚态是否必为定态？定态是否必为束缚态？8U答：泄态是概率密度和概率流密度不随时间变化的状态。若势场恒定一=0,则体系可以处dt于定态。当粒子被外力（势场）束缚于特定的空间区域内.及在无穷处波函数等于零的态叫做束缚态。束缚态是离散的。例如一维谐掘子就属于束缚定态•八有量子化能级。但束缚态不一定是定态。例如限制在一维箱子中的粒子.最一般的可能态是以一系列分立的定态叠加而成的波包。这种叠加是没有确定值的非定态.虽然一般情况下定态多属束缚态，当定态也可能有非束缚态。（1）在量子力学中，能不能同时用粒子坐标和动童的确定值来描写粒子的童子状态？（2）将描写的体系量子状态波更数乘上一个常数后，所描写的体系量子状态是否改变？（3）归一化波函数是否可以含有任意相因子（5是实常数）？（4）已知卩为一个算符，当F满足如下的两式时，a.尸=F,b.L=严,问何为厄米算符，何为幺正算符？（5）证明厄米算符的本征值为实数.量子力学中表示力学量的算符是不是都是厄米算符？答：（1）不能：因为在量子力学中，粒子具有波粒二象性，粒子的坐标和动量不可能同时具有确定值。（2）不改变；根据Born对波函数的统计解释，描写体系最子状态的波函数是概率波，由于粒子必定要在空间中的某一点出现，所以粒子在空间孑点出现的槪率总和等于1，因而粒子在空间各点出现概率只决定于波函数在空间各点的相对强度。（3）可以：因为F汗=1,如果”『对鏗个空间积分等于1,则忆»「对鄴个空间积分也等于1.即用任意相I大I子^（5是实常数）去乘以波函数，既不影响体系的量子状态，也不彫响波函数的归一化。（4）满足关系式a的为厄密算符，满足关系式b的为幺正算符：（5）证明：以久表示F的本征值，0表示所属的本征函数，则钿=入屮因为F是厄密算符，于是有J=y/'y/dx,由此可得几=兄*,即/!为实数。薛定谗方程应该满足哪些条件？答：（1）它必须是波函数应满足的含有对时间微商的微分方程：（2）方程是线性的，即如果鸭】和/都是方程的姐，那么$和必的线性栓加屮=2\*业也是方程的解，这是因为根据态叠加原理，如果肖］和肖二是体系的可能状态，那么它们的线性叠加：屮=对严业（q,C2是复数）也是这个体系的一个可能状态：（3）这个方程的系数不应该包含状态的参就，如动戢、能量等，因为方程的系数如含有状态的参量，则方程只能被粒子的部分状态所满足，而不能被#种的状态所满足。量子力学中的力学量用什么算符表示？为什么？力学量算符在自身表象中的矩阵規什么形式？答：量子力学中表示力学量的算符都是厄密算符。因为所有力学量的数值都是实数，既然表示力学量的算符的本征值是这个力学量的可能值，因而表示力学量的算符，它的本征值必须是实数。力学量算符在自身表象中的矩阵是一个对角矩阵。简述力学量算符的性质？答：（1）实数性：厄密算符的本征值和平均值皆为实数：（2）正交性：属于不同本征值的本集，即讥x）=》c”0”（x）。n在什么情况下两个算符相互对易？答：如果两个算符戶和e有一组共同本征函数0”，而且组成完全系，则算符f和e对易。请写出测不准关系？答：设算符戶和C的对易关系为：［Adl=ii,则测不准关系式为：■■-> 172 _（A#）'c（AG）'>—,如果F不为零，则戶和G的均方偏差不会同时为零，它们的乘积要大于一正数。21•量子力学中的守恒量是如何定义的？守恒量有什么性质？量子力学中的守恒量和经典力学的守恒量定义有什么不同，并举例说明？答：量子力学中不靠含时间，且其算符与体系的哈密顿算符对易的力学量称为守恒量：量子体｛的守恒童，无论在什么态下，平均值和概率分布都不随时间改变；最子力学中的守恒量典力学中的导恒量概念不相同，实质上是不确泄度关系的反映。a.量子体系的守恒量并不一定取确定值，及体系的状态并不一定就是某个守恒量的本征态.如对于自由粒子，动最是守恒量，但rilll'I^f的状态并不一定是动量的本征态（平面波），在一般情况下是一个波包；b.量子体系的各守恒鼠并不一定都可以同时取确定值。例如中心力场中的粒子，/的三个分戢都守恒，但山「认、/、.、L不对易，一般说来它们并不能同时取确立值（角动量/=0的态除外）。•*J*定态微扰理论的适用范围和适用条件是什么？答：适用范围：求分立能级及所属波函数的修正；适用条件是:£m~£n=1，式中什么是自发跃迁？什么是受激跃迁？答：在不受外界影响的情况下，体系由髙能级跃迁到低能级，这种跃迁称为自发跃迁；体系在外界（如辐射场）作用下，由低能级跃迁到高能级，这种跃迁称为受激跃迁。什么是严格禁戒跃迁？角量子数和磁量子数的选择定则是什么？答：如果在任何级近似中跃迁几率均为零，这这种跃迁称为严格禁戒跃迁。角量子数和磁量子数的选择定则是：△/=±1： =0»±1o谁提出了电子自旋的假设？表明电子有自旋的实验事实有哪些？自旋有什么特征？答：乌伦贝克和高斯密特提出了电子自旋的假设。他们主要根据的两个实验事实是：碱金属光谱的双线结构和反常的Zeeman效应。他们假设的主要内容为：a.毎个电子具有自旋角动量A IS,它在空间任何方向上的投彫只能是两个数值：5_=±-h：b.毎个电子具有自旋磁矩・2I I rer它和它的自旋角动量S的关系式是：A/=-_S,式中y是电子的电荷，“是电子的质量。表明电子有自旋的实验事实：斯特恩-盖拉赫实验。H现桑：K姑出的处于S态的氢原子束通过狭缝BB和不均匀磁场，最后射到照相片PP上，实验结果是照片上出现两条分立线。解释：氢-* --* P-- —cosOf*原子典有磁矩，设B沿Z方向：U=-MB=-MBcos3.“azF如必在空间可取任何方向，&应连续变化，照片上应是一连续带，但实验结果只有两条，说明厉是空间最子化的，只有两个取向cos&=±l,对s态，没轨道角动最，所以原子所具有的磁矩是电子固有磁矩，即自旋磁矩。自旋的特点，（1）电子具有自旋角动屋这一特点纯粹是星子特性，它不可能用经典力学来解释。它是电子的本身的内禀属性，标志了电子还有一个新自由度。（2〉电子自旋与其它力学量的根本区别为，一般力学量可表示为坐标和动量的函数，口旋角动量与电子坐标和动量无关，hf f不能表示为rXp，它是电子内部状态的表征，是一个新的自由度.（3）电子自旋值是2,

禮£■—邑 Mi=上而不是沧的整数倍o（4）6 “，而寸-冠两者在差一倍。自旋角动量也具有其它角C*% C动量的共性，即满足同样的对易关系：£曲=曲。它是个内禀的物理量，不能用坐标、动量、时间等变量表示；它完全是一种量子效应，没有经典对应量.也就是说，当hTO时，自旋效应消失•它是角动量，满足角动量最一般的对应关系.而且电子自旋在空间任何方向上的投影只取±"2两个值。什么是斯塔克效应？答：当原子程于外电场中，它发射的光谱线将发生分裂，这称为Stark效应。什么是光谱的精细结构？产生精细结构的原因是什么？考虫精细结构后能级的简并度是多少？答：由于电子自旋与轨道角动量耦合，是原来简并的能级分裂成几条差别很小的能级，称为光谱的稱细结构；当n和1给定后，j可以取J=/±|,（/=0除夕卜），即具有相同的量子数n,1的能级有两个，它们的差别很小，这就是产生巒维结构的原因。考虑精细结构后能级的简并度为（2j+l）什么是塞曼效应？什么是反常的戛曼效应？对简单事曼效应，没有外磁场时的一条谱线在外磯场中分裂为几条？答：把原子（光源）置于强磁场中，原子发出的每条光谱线都分裂为三条，我们把这称为正常的塞曼效应。而反常的塞曼效应是指在觀磁场中原子光谱线的复杂分裂（分裂成偶条数）。对简单寒曼效应，没有外磁场时的一条谱线在外磁场中分裂为三条。什么是全同性原理和泡利不相容原理？答：全同性原理：由全同粒子所组成的体系中，两全同粒子相互代换不引起物理状态的改变。描写全同粒子体系状态的波函数只能是对称的或反対称的，它们的对称性不随时间改变。泡利不相容原理：不能有两个或两个以上的费米子处于同一状态.30.写出泡利矩阵的形式及其对易关系.请用泡利矩阵定义电子的自旋算符，并验证它们满足1、10、0-1(0答：泡利矩阵：=30.写出泡利矩阵的形式及其对易关系.请用泡利矩阵定义电子的自旋算符，并验证它们满足1、10、0-1(0答：泡利矩阵：=mh易关系为：=2z<t:自旋算符S=—&：2角动量对易关系.S’，SAA AA=s’s、.-svswh：42/对易关系为5x5=/h5o验证过程如下：h2（0Hl0、-b1V00丿bh打1o请写出两个电子体系的波函数。答：按空间态和门旋态组介可有四种反对称态:J空间态对称旋态反对称｛空间态反对称・Izl旋态对称」答：按空间态和门旋态组介可有四种反对称态:寺冰弘”(E)+0“(E",”(E)］令Zi(0Z-i(2)-Zi(2)Z=1(l):Z1(0/1(2)却以£)%(£)-0&加(加Z-1(1)Z-1⑵ ；吉Z1(1)Z-1(2)+耳⑵耳⑴<.L- - - --其中％”(£)=%(£)；方2%(£)=%,(£)•请简述微扰论的基本思想.答：将复杂的体系的哈密顿量直分成於与炉两部分。即是可求出梢确解的，而炉可看成月。的微扰。只需将精确解加上山微扰引起的*级修正量，逐级迭代，逐级逼近，就可得到接近问题貞•实的近似解。确定育时，先确定療，再用Hf=H-HQ确定£。什么是玻色子和费米子？h h答：由电子，质子，中子这些自旋为㊁的粒了•以及门旋为空的命数倍的粒了组成的全同粒了体系的波函数是反对称的，这类粒子服从费米(Fermi)-狄拉克(Dirac)统讣，称为费米子，由光子(自旋为1)以及其它自旋为零，或尢整数倍的粒子所组成的全同粒子体系的波函数是对称的，这类粒子服从玻色(Bose)-爱因斯坦统计，称为玻色子。什么是隧道效应？请举例说明隧道效应的应用.答：粒子在Jt能量E小于势垒高度U。时，仍然会有部分粒子穿过彭垒的现象叫隧道效应，又叫隧穿效应。隧道效应的应用：1•扫描隧道显微镜(STM)是电子隧逍效应的币•要应用之一。扫描隧道显微镜可以靠示表面原子台阶利原子排布的表面三维图案。在表面物理、材料科学和生命科学等诸多领域中，扫描隧道显微镜都能提供I•分有价值的缶息。2隧道二极管是一种利用隧道效应的半导体器件，也是隧道效应的重要应用之一•山于隧道效应而使其伏安特性曲线出现负阳区，因而隧逍二级管具有高频、低噪声的特点.隧道二级管是低频放大器、低频噪声撮荡器和超高速开关电路中的重要器件。

35・厄米算符具有哪些性质？厄米算符的平均值、本征值、本征函数具有哪些性质？答：厄米算符具有下列性质：a.两厄米算符之和仍为厄米算符；b.当且仅当两厄米算符A和B对易时，它们之积才为厄米算符。因为（AB} =BA.只有在［入斤］=0时，BA=AB9才有，即人斤仍为厄米算符；c•无论厄米算符久、斤是否对/AAAA\ I/AAAA\易，算符-（AB+BA）及-（AB-BA）必为厄米算符，因为［土（亦一列=一存W［土（亦一列=一存W寺（柑—財）詰（亦—列；d.任何算符总可分解为6=Q+i&。令6+=丄(6+6‘)、6_=—(6-6*),则d.任何算符总可分解为6=Q+i&。均为厄米算符。厄米算符的平均值、本征值、本征函数具有下列性质：①厄米算符的平均值是实数；② ］ :厄米算符的本征值为实数。厄米算符在本征态中的平均值就是本征值。L ⑤厄米算符的简并的本征函数可以经过重新组介后使它正交归一化：⑥厄米算符的本征函数系具有完备性：⑦厄米算符的本征函数系具有封闭型。简单讨论一下相对论情形和非相对论情形下的德布洛意关系式.答：对于非相对论情形：勺=丄，p=』2隔；2加。由于能量只有相对变化△疋才有意义（即能量的绝对值生物理上是没有意义的，它依赖于“零能量值”的选取），hv=SE=E2-Ei可将常数项〃7。/抵消，此时柑对论形式的关系退化为非相对论悄形：u=¥，®就足非相対论粒于的动能＜徳布洛意频率本身不是一个可观测

量，因此只有徳布洛意波长具有物理意义。37・为什么物质的波动性在宏观尺度不显现？答：由于A=h/p，原因是普朗克常数太小（//=6.6x10~34J.5）,而宏观尺度的运动动量太尢导致波长人小.起可以观察的物理效应。因为p=V2/n£，要减小宏观尺度运动的动量，必须减小动能E,但从物理上考虑E不可能减小到比热运动能SA57更小，所以必须减小质最。质量的减小对应于尺度的减小.只有把物体尺度减小到微观尺度，才可能出现较大的物质波波长久°从而引起可以观察到的物理效应。38.相对论粒子律布洛意波对应的相速度，群速度分别是多少？（相速度vp=^=p代表相位传播的速度。波包是指波动在有限空间中分布。群蚊『等对应波包运动的速度）答：由徳布洛总关系:fffocfffoc2h卜(Wc)2所以c=27rinoc2/?^l-(v/c)2则相速度:co_27rmQc2 _c2则相速度:工/^l-(v/c)22勿屮v又因为：dcy力2^/n又因为：dcy力2^/nov2兀叫%（1一（何广即在相对论情形下粒子运动速度也对应于波包的群速度。39.自由粒子非相对论情形的相速度和群速度分别为多少?答：he?= >2in，则群速度：v=^=—（对应的才是粒子运动的速度）。2m Kdkmco而相速度：V=—khk- （不是粒子运动速度）。2m40•什么是希尔伯特空间？波函数与希尔伯特空间的关系?

答：希尔们特空间是定义在复数域上的一个有限维或无限维的完备矢量空间.波函数对应于希尔伯特空间中的态矢。41.试举例有哪些实验揭示了光的粒子性质？哪些实验揭示了粒子的波动性质？答：黑体辐射、光电效应、康普顿散射实验给出了能量分立、光场鼠子化的概念，从实验上揭示了光的粒子性质。电子杨氏双缝实验、电子在晶体表面的衍射实验、中子在晶体上的衍射实验从实验上揭示了微粒的波动性质。16、证明角动量算符J丄丄满足如下对易关系［厶，厶］=,眶、［厶,门二丛厶、［乙必］二呗。■⑴ftj动虽丽的农达式角动SWW的定义为Z-7x^-7x(-/ftV)它的三个分呈为 Lt-yp-力Z■为-0-F.-JA88F（舜_j•为任星/力学中.我们«««用到角动星平方棟符.其定义为它ftftffl坐杯系中的稅达式为dxdx(1)(2)(3)ar(1)(2)(3)arcose1$in©

rsm6山于这个农达式中仟“关于W杯二的偏导散的殳义攻.凶此金求解本Hffi时.无法用分««a法.为此.-Rffpji入球坐杯系卜的农达式.它在许乞情形卜是比牧方便的..r-rsrn8cos©丁・/-sin&sin0r-rcos6所以。ff所以。ffOrddr®・艺2+塑2■nnecos^A+1cosecos宀丑2djd6dx却 dr-r d&/sin&2■空2令竺2♦理旦■咖如宀Icosdsin宀泌2£.drd^dO^d_毁2&dzdrdrdSdzcos&—-—srn&勿・rd

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de代同到衣达式中.ftL、=-/^[rsin&sin^cosd—-rsrnSsm -rcosdsin8sin-* ?•&3 a”・zcos1©isin©zcosd^°s?，Al=^(sm0-^-+cot0cosrsin6却 dO■-^(rcos0sm6cos^—♦rcos26-cosdr rd 1-rsrndcos^cosd——-»•rsin6cos^-sm“ r=-/^(cos^—-cot6sm^—)d6 “: “ •d I.dL:■■巾(mdcos^sin©—+八m0cos^—cosdsin©—*dr r d&cos©d « d •八• 1♦/•sin6co$4 mn6sin0co$0 rsin6sincos^cosrim0d<P dr r+/-sin6sm"0S-A)=-/A—rsm6% %p”p”（2>角动St律符的本饷值方fV我们先石Z的本紹（ft方畀-巾冷9）•厶岁9）*ZW 岁9）・ep（£厶巧H这叽C是枳分林散.也足口•化常救•利用波倩教的・<i讽0）■収姑刃）=> exp（f厶”）・1H所以ft17、证明在左与乙的共同本征态乙=|加〉中，算符/、•的平均值为0。推论2：厄米算符平方的平均值大于等于零必和©（门，若4，二2,HIM=A*TOC\o"1-5"\h\z+S +8 〜贝ijA2=ji//\A）2i//d3r=i//A\Ay/）dy—CO —00+oo +oo=jAi//Ay/d'r-jlAy/12J3r>0—00 —oo37、求一维谐振子处于基态有第一激发态时的能量、坐标儿率分布和粒子的最可几位置。概率密度:如如概率密度:如如Ij命严豊凹二手[2x-2“]严令g⑴=0,得 x=0尤=±丄x=±codx a由叫(x)的表达式可知，x=0,x=±s时，vv1(x)=0o显然不是最大儿率的位置。E E先看 exp(/x-i—/)+y(x)exp(-注)exp(-i—/)h Ti£=[w(x)exp(/x)+v(x)exp(-ix)]exp(-i—t)h由此可见，其能彊值为固定值E,故此状态为定态。TOC\o"1-5"\h\zE E对于“(xJ)=w(x)exp(-i-^t)+u(x)exp(-i-^t)•显然有两个可能的能杲值厶和E、■" n n所以不是定态，E E^iT^3(vJ)=n(x)exp(-z—/)+z/(x)exp(z—/),显然能吊冇个吊取FiE和一En n可以验证概率密度及概率流密度是否随时间变化。4、设一维势垒宽度为6试由不确定性原理计算粒子的动能的不确定大小。

为了更为淸晰地认识隧道效应左各种势垒中的隧穷行为，我埒从薛定涔方程岀发，进一步讨论此类问题，2 维矩形势垒中粒子的隧道效应对于一维矩形势垒，其势场函数可以表示为*"、po,(0<x<d)C(x)=<10,(x<0.x>a)如国1所示。具有一定能量E的粒子由usUD其中「腭(£一5)方形势垒左方usUD其中「腭(£一5)r在*<o的区域内，波函数“=禺0吟+场0-和'在OWa的区域内，波函数QLCgS+D,空 (1)在XX的区域为.波函数屮严A：0心+B：0-心易看出比三个波函数右