第七章静止电荷的电场

第七章静止电荷的电场第一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四§7-1物质的电结构库仑定律§7-2静电场电场强度§7-3静电场的高斯定理§7-4静电场的环路定理电势§7-5电场强度与电势梯度的关系§7-6静电场中的导体§7-7电容器的电容§7-8静电场中的电介质§7-9有电介质时的高斯定理电位移§7-10静电场的能量第七章静止电荷的电场第二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四§7-1物质的电结构库仑定律一、电荷最初对电的认识：摩擦起电和雷电两种电荷（charge）：正电荷和负电荷电性力：同号相斥、异号相吸电荷量(electricquantity)：物体带电的多少。第三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四在一个与外界没有电荷交换的系统内，无论进行怎样的物理过程，系统内正、负电荷量的代数和总是保持不变。

二、电荷守恒定律放射性衰变过程：电子偶的产生和湮没：（重核附近）电荷的相对论不变性。第四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四三、电荷的量子化夸克（Quark）模型与分数电荷：1913年，密立根进行液滴实验，证明了微小油滴所带电荷量的变化不连续，即为元电荷e的整数倍。

当物体所带电荷量较多时，如宏观带电体，电荷量可以按连续量处理。第五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四夸克理论第六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四四、库仑定律“点电荷”模型条件：当带电体的大小和形状可以忽略时。.Plrl<<r(a).Pr(b)对于有限分布带电体，可以看作无限多点电荷的集合。讨论第七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四真空介电常量0=8.8510-12C2·N-1·m-2库仑定律：真空中两个静止点电荷相互作用力（静电力）的大小与这两个点电荷所带电荷量q1和q2的乘积成正比，与它们之间的距离r的平方成反比。作用力的方向沿它们的连线方向，同号相斥，异号相吸。q1q2第八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四3.静电力叠加原理设有n个点电荷组成的点电荷系，点电荷受到其他点电荷作用的总静电力为讨论1.适用于点电荷，2.距离平方反比关系，指数2的误差<10-16。第九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-1按量子理论，在氢原子中，核外电子快速地运动着，并以一定的概率出现在原子核（质子〕的周围各处，在基态下，电子在半径r=0.529×10-10m的球面附近出现的概率最大.试计算在基态下,氢原子内电子和质子之间的静电力和万有引力,并比较两者的大小。引力常量为G=6.67×10-11Nm2/kg2。按库仑定律，电子和质子之间的静电力为解：第十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电子和质子之间的万有引力为静电力与万有引力的比值为在原子中，电子和质子之间的静电力远比万有引力大，由此，在处理电子和质子之间的相互作用时，只需考虑静电力，万有引力可以略去不计。第十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四DNA（脱氧核糖核酸deoxyribonucleicacid）是由脱氧核糖(S)、磷酸盐和碱基组成。碱基的配对原则是腺嘌令(A)与胸腺嘧啶(T)，鸟嘌呤(G)与胞核嘧啶(C)，即AT、TA、GC、CG。DNA分子的静电力螺旋结构

两条核苷酸链通过碱基之间的静电力作用配对连接形成双螺形结构的DNA分子。脱氧核糖和磷酸盐交替连接形成多核苷酸链。第十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-2设原子核中的两个质子相距4.0×10-15m，求此两个质子之间的静电力。两个质子之间的静电力是斥力：可见，在原子核内质子间的斥力是很大的。质子之所以能结合在一起组成原子核,是由于核内除了有这种斥力外还存在着远比斥力为强的引力_____核力的缘故。解：第十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四§7-2静电场电场强度一、电场（electricfield）电荷周围存在着的一种特殊物质——电场。静电场：静止电荷所产生的电场。电场的两个重要性质：电荷在电场中要受到电场力的作用。电场力对电荷有做功的本领。关于电场力实质的两种观点：超距作用与近距作用电荷电场电荷电场电场力

第十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四二、电场强度试验电荷q0：（1）正电荷（2）点电荷（3）电荷量足够小电场中各处的力学性质不同。1.在电场的不同点上放同样的试验电荷q0；2.在电场的同一点上放不同的试验电荷。实验：电场强度（intensityofelectricfield）：与q0无关。第十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四场强的方向：正电荷在该处所受电场力的方向。场强的大小：F/q01.矢量场2.SI单位：或3.点电荷q在外场中受的电场力：称均匀电场或匀强电场。讨论第十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电偶极子（electricdiople）：大小相等、符号相反并有一微小间距的两个点电荷构成的复合体。电偶极矩（electricmoment）：电偶极子是个很重要的物理模型，在研究电极化、电磁波的发射和接收都会用到。l-qq第十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四但力矩不为零，力矩为电偶极子所受合力为零。例7-3求电偶极子在均匀外电场中受到的作用，并分析电偶极子在非均匀外电场中的运动。解：。。-q+ql均匀外电场中电偶极子在均匀外电场中转动。第十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四。。-q+q+-。。-q+q+-+-稳定平衡+-非稳定平衡第十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四在非均匀外电场中。。-q+q+-电偶极子所受合力不为零，力矩不为零。电偶极子在非均匀外电场中既转动又平动。第二十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四三、电场强度的计算1.点电荷的电场强度q0第二十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.场强叠加原理和点电荷系的电场强度场强叠加原理：Fnqnq1q2q3F3F2F1Pq0第二十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四点电荷系的电场强度：根据场强叠加原理第二十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-4计算在电偶极子延长线和中垂线上任一点的电场强度。解：延长线上任一点:第二十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四

y>>l中垂线上任一点:第二十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四3.电荷连续分布带电体的电场强度dq电荷元dq在P点的电场强度：带电体在P点的电场强度：线电荷：dq=dl面电荷：dq=dS体电荷：dq=dVPr第二十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-5

真空中有均匀带电直线，长为L，总电荷为q。线外有一点P，离开直线的垂直距离为a，P点和直线两端连线的夹角分别为1和2，求P点的电场强度。（设电荷线密度为）建立直角坐标系取线元dx解：第二十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四统一变量：(r,x,)同理第二十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四1.无限长带电直线：

1=

0，2=

2.当a0时,若P点在直线上:1=

0，2=

,

则E∞,无意义，

若P点在直线延长线上:

1=

2=0,则按具体情况计算。P半无限长带电直线：

1=0，2=/2

P讨论第二十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四PxxR例7-6电荷q均匀地分布在一半径为R的圆环上，计算在圆环的轴线上任一给定点P的电场强度。解：rdE根据圆环的对称性,方向第三十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四1.若

x=0，则E=0，环心处的电场强度为零。2.若x>>R,则有远离圆环处的场强近似等于点电荷的电场强度。讨论第三十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-7求均匀带电圆盘轴线上任一点的电场。设盘半径为R，电荷面密度为。均匀带电的薄圆盘可看成由许多带电细圆环组成。OxdPrx解：方向第三十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.当<<xR无限大均匀带电平面的电场强度——匀强电场。可视为点电荷的电场。讨论1.当xR>>第三十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四四、电场线电场强度通量电场线：描述电场分布的一系列有向曲线。1.曲线上每一点的切线方向表示该点电场强度的方向2.曲线的疏密表示该点处场强的大小。即：通过垂直单位面积的电场线条数，在数值上就等于该点处电场强度的大小第三十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四几种常见的电场线：第三十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四静电场中电场线的特点：3.电场线密集处电场强，电场线稀疏处电场弱。1.电场线起始于正电荷，终止于负电荷。2.电场线不闭合，不相交。注意:电场线并不是实际存在的,只是形象描述电场的几何方法。第三十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电场强度通量E：通过电场中任一曲面的电场线条数。1.均匀电场中通过平面S的电场强度通量第三十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.非均匀电场的电场强度通量的正、负取决于面元的法线方向与电场强度方向的关系如图所示：若面元法向相反：第三十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四对闭合曲面的电通量：规定闭合曲面以外法线方向为正（1）当<90°时：电场线穿出闭合曲面，对电场强度通量的贡献为正（2）当>90°时：电场线穿入闭合曲面，对电场强度通量的贡献为负（3）当=90°时：电场线与曲面相切，对电场强度通量的贡献为零S第三十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四§7-3静电场的高斯定理一、静电场的高斯定理点电荷在球形高斯面的圆心处球面场强：第四十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四+S'点电荷（系）在任意形状的高斯面内

通过球面S的电场线也必通过任意曲面S，即它们的电场强度通量相等，为q/0。+S第四十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电荷q在闭合曲面以外

穿进曲面的电场线条数等于穿出曲面的电场线条数。高斯定理：

静电场中，通过任一闭合曲面的电场强度通量等于该曲面所包围的所有电荷量的代数和的1/0倍。第四十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.闭合面内、外电荷都有贡献，对电场强度通量的贡献有差别。对只有闭合面内的电荷对电场强度通量有贡献!++2q+++q+q+–+2q-2q1.物理意义：

静电场是有源场!讨论第四十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四二、高斯定理的应用从对称的源电荷分布求场强分布常见的高对称电荷分布有（1）球对称性：均匀带电的球体、球面和点电荷。（2）柱对称性：均匀带电的无限长的柱体、柱面和带电直线。（3）平面对称性：均匀带电的无限大平板和平面。带电体的电荷(场强)分布要具有高度的对称性。第四十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-8求均匀带电球体的场强分布。（已知球体半径为R，电荷量为q，电荷密度为）R解：rP对称性分析：球对称分布电荷电场分布也应具有球对称性当r=常量时我们可以选择以球心为中心的球面为高斯面。第四十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四（1）球外某点的场强（r≥R）思考题：PRr第四十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四（2）求球体内一点的场强（r<R）若电荷体密度为情况又如何？Rr第四十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四若为均匀带电球面，结果如何?E内=0,E外=q/40r2第四十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-9求无限长带电直线的场强分布。（已知线电荷密度为）解：若为均匀带电的圆柱面或圆柱体，结果如何?轴对称分布电荷rhES1S2S3第四十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-10

无限大均匀带电平面的电场分布（电荷面密度为）。解：（1）沿平面方向的平移对称性，即离开平面相同距离的地方电场强度大小相等：根据电场分布性质，高斯面的选择如图所示。（2）对平面的反演对称性，即平面前后相同距离的地方电场强度大小相等：（3）电场方向沿垂直于平板平面方向。根据对称性分析，电场分布应具有第五十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四大小与距离无关第五十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四无限大均匀带电平面的电场分布第五十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四解：采用补偿法来求解，例7-11电荷密度均匀为

的球体内，有一球形空腔，将坐标原点建立在球心O上，空腔球心的位置矢量为，试求空腔内任意点的电场强度。利用高斯定理可求均匀带电（没有空腔的）球体内的任意点的场强：R2R1OPO1第五十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四在空腔内任意点处的电场强度：腔内为均匀电场。同理，负电荷均匀带电球体产生的电场强度：PO1第五十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四§7-4静电场的环路定理电势一、静电场力做功qq0badr1.点电荷的静电场中点电荷场力做功与具体路径无关！第五十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.一般电荷分布的静电场中因与路径无关，则Aab

与路径无关！

试验电荷在静电场中移动时，电场力所做的功只与试验电荷的起点和终点的位置有关，而与路径无关，即静电场力是保守力。保守力做功的特点：第五十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四静电场中电场强度的环流为零,称静电场的环流定理。静电场为保守力场；环流定理是静电场的基本方程。讨论二、静电场的环路定理第五十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四三、电势对于保守力场，可以引入势能的概念——电势能。如果设b点为电势能的零点，即通过连接a、b间的任意一条路径，都可以确定出a点的电势能。第五十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四——与试验电荷无关，只与电场在a、b两点间的分布有关。引入一个新的物理量——电势—a、b两点间电势差，常称电压。静电场中a、b两点的电势差，等于将单位正电荷从a点移至b点电场力所做的功。标量，单位：伏特（V=J/C）第五十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四(2)在实际应用中，取大地、仪器外壳等为电势零点。约定(1)在理论计算时，对有限带电体电势选无限远为参考点；若选b点的电势为参考零点（电势零点），则a点的电势为视分析问题方便，可以任意选择电势零点。选择不同的电势零点，给定电场的电势描述不同！但任意两点间的电势差是保持不变的！第六十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四四、电势的计算电势计算的两种方法:（一）已知电场强度分布,由电势的定义计算:积分路径可任意选取一个方便的路径。（二）从点电荷的电势出发,应用电势叠加原理计算任何有限分布电荷系统的电势。第六十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四1.点电荷的电势rPq点电荷的电势是球对称的，对称中心在点电荷处。电势是标量，正负与电荷及电势零点选择有关。第六十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.点电荷系的电势qnq1q2q3Pr1r2r3rnE电势叠加原理3.连续分布电荷的电势4.多个带电体的总电势第六十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-12计算电偶极子电场中任一点的电势。设电偶极子如图放置，电偶极子的电场中任一点P的电势为解：第六十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四由于r>>l，第六十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-13均匀带电圆环，电荷量为q，半径为a，求轴线上任意一点的P电势。解：Pxxar解法一：第六十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四解法二：Pxxar第六十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-14半径为R的均匀带电球面，电荷量为q。求电势分布。qRr解：按高斯定理可得场分布r<R时：

r≥R时：rVO球内为等势区。第六十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-15设两球面同心放置，半径分别为R1和R2，电荷分别为q1、q2，求其电势分布。解：按高斯定理可得电场强度分布r<R1时：解法一：q2q1r第六十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四r≥R2时：R1≤r≤R2时：q2q1r第七十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四解法二：运用多个带电体的电势叠加法计算q2q1r第七十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-16求无限长均匀带电直线外任一点P的电势。(已知电荷线密度)解：如果势能零点在r0=1m，则对无限分布带电体，只能选有限远点为电势零点。r0PP0r第七十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四五、等势面约定：相邻等势面的电势差为常量，可以得到一系列的等势面将电势相等的场点连成连续的曲面——等势面满足方程：第七十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四等势面的性质1.电荷沿等势面移动，电场力不做功。2.电场强度与等势面正交；电场线由电势高的地方指向电势低的地方。3.等势面密集处场强量值大，稀疏处场强量值小。第七十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四§7-5电场强度与电势梯度的关系电势梯度（矢量）：或记为电势梯度的大小等于电势在该点最大空间变化率；方向沿等势面法向，指向电势增加的方向。根据等势面的性质：第七十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四直角坐标系中：第七十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-17试由电势分布计算电偶极子(q,l)的场强。O。。xy-q+qrPl解：第七十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四O。。xy-q+qrPlP点在x轴上，P点在y轴上，第七十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四解：例7-18已知均匀带电圆盘，半径为R,电荷面密度为,求圆盘轴线上任一点P的电势，并从电势出发计算E。OxrdrPdx取圆环rr+dr第七十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四OxrdrPdx第八十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四理论基础为静电场的高斯定理与环路定理静电场与物质的相互作用问题：（1）物质在静电场中要受到电场的作用，表现出宏观电学性质；（2）物质的电学行为也会影响电场分布，最后达到静电平衡状态。§7-6静电场中的导体第八十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四在外电场影响下，导体表面不同部分出现正负电荷的现象。感应电荷产生的附加电场与外加电场在导体内部相抵消。此时，导体内部和表面没有电荷的宏观定向运动。一、导体的静电平衡静电感应现象：静电平衡状态：第八十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四感应电荷将影响外电场的分布第八十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四导体的静电平衡性质2.导体内部的电场强度处处为零。导体表面的电场强度垂直于导体的表面。1.导体内部和导体表面处处电势相等，整个导体是个等势体，导体表面成为等势面。第八十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四二、静电平衡下导体上的电荷分布1.在静电平衡下，导体所带的电荷只能分布在导体的外表面，导体内部没有净电荷。2.静电平衡下的孤立导体，其表面处电荷面密度与该表面曲率有关，曲率（1/R）越大的地方电荷面密度也越大，曲率越小的地方电荷面密度也小。当表面凹进，曲率为负值时，电荷面密度更小。孤立的带电导体球、长直圆柱、无限大平板表面电荷均匀分布。第八十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四特例：相距很远的大小导体球用导线相连接电势相等：Q,R,1q,r,2+++++++++++第八十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四3.处于静电平衡的导体，其表面上各点的电荷密度与表面邻近处场强的大小成正比。由高斯定理：来自电荷dS的贡献其他电荷贡献第八十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四尖端放电避雷针电晕静电除尘+-+++++++++-++第八十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四导体与静电场相互作用问题计算基本原则导体静电平衡的条件静电场基本方程电荷守恒定律第八十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-19两块大导体平板，面积为S，分别带电荷q1和q2，两极板间距远小于平板的线度。求平板各表面的电荷密度。解：2341q1q2BA电荷守恒由静电平衡条件，导体板内E=0。第九十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2341q1q2BA第九十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四三、空腔导体内外的静电场与静电屏蔽1.空腔内无电荷导体内部场强处处为零,空腔内场强处处为零。导体壳与空腔形成等势区。

空腔内表面无电荷。空腔导体外的电场由空腔导体外表面的电荷分布和其他带电体的电荷分布共同决定。++++++++第九十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.空腔内有电荷q导体内部场强处处为零。导体壳为等势体。空腔内场强不再为零，空腔内不再为等势区。腔内场强由腔内带电体和空腔内表面的电荷分布所决定，而与腔外（包括空腔外表面）电荷分布无关。

电荷分布在导体内外两个表面，内表面感应电荷-q。外表面电荷分布与实心导体相同。第九十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四（1）空腔导体起到屏蔽外电场的作用。根据导体空腔的电学性质；可以利用空腔导体对腔内、外进行静电隔离。------3.静电屏蔽精密仪器+++++++++++++实质是：导体外表面上的感应电荷抵消外部带电体在腔内空间激发的电场。第九十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四（2）接地的空腔导体可以屏蔽内、外电场的影响。---------------------++++++++++++++++++电器++++++++++++++++++实质是导体内表面上的感应电荷抵消内部带电体在腔外空间激发的电场。第九十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-20金属球A与金属球壳B同心放置。已知球A半径为R1，带电荷为q，金属壳B内外半径分别为R2，R3，带电荷为Q。求：(1)系统的电荷分布；(2)空间电势分布及球A和壳B的电势；(3)若B接地，结果又如何？解：（1）静电平衡时，导体（净）电荷只能分布在导体表面上。球A的电荷只可能在球的表面。壳B有两个表面，电荷分布在内、外两个表面。由于A、B对称中心重合，电荷及场分布应该对该中心是球对称。电荷在导体表面均匀分布第九十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四++++++++++++--------++++++++按照高斯定理和电荷守恒定律，电荷分布如图所示。可以等效为真空中三个中心相互重合的均匀带电球面。（2）利用叠加原理求电势AB第九十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四AB第九十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四（3）若B接地，球壳外表面的电荷将消失。AB思考：若A、B用导线连接，结果如何？第九十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-21

接地导体球附近有一点电荷,如图所示，求导体上感应电荷的电荷量。解：接地即

V=0设：感应电荷量为Q，由于导体是个等势体球心的电势为0，则第一百页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电荷量相同时不同形状和大小的孤立导体电势不同，但是§7-7电容器的电容一、孤立导体的电容电容只与导体的几何因素（及周围介质）有关，反映导体带电多少的本领——固有的容电本领

SI：F(法拉)孤立导体的电势与电荷量有关；定义——孤立导体的电容

第一百零一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四真空中孤立导体球的电容设导体球半径为R，带电荷为q。导体球电势为导体球电容为对半径如地球一样的导体球，其电容为R第一百零二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四二、电容器的电容定义：一般情况下，导体并不是孤立的，而是多个导体组成的导体组——电容器基本单元：两导体组（A、B）电容器电容器电容只与导体组的几何构形（及周围空间介质）有关，与带电多少无关。第一百零三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四几种常见电容器球形电容器平板电容器d圆柱形电容器电容器的符号：电容器电容的计算：先假设电容器带电q，求出两个极板的电势差VAB，按定义求电容C。第一百零四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四1.平板电容器电容：可变电容器第一百零五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四RARB--------++++++++2.球形电容器第一百零六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四lRARB3.圆柱形电容器由高斯定理：hr电容：+q-q第一百零七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四如果两极板间充满相对电容率为r的电介质，各种电容器的电容C为平板电容器：球形电容器：圆柱形电容器：实验证明，充满电介质时电容器的电容C为两极板间为真空时电容C0的r倍：r称为介质的相对电容率或相对介电常量。（适用于任何形状的电容器）第一百零八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四三、电容器的串联和并联1.电容器的并联总电荷：等效电容：电容器的性能指标：电容和耐压，如100µF/25V。第一百零九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.电容器的串联设各电容器带电荷量为q等效电容：第一百一十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四§7-8静电场中的电介质*一、电介质的电结构分子的正、负电荷中心在无外场时不重合，分子存在固有电偶极矩。有极分子：分子的正、负电荷中心在无外场时重合。不存在固有分子电偶极矩。无极分子：±-q+qp第一百一十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四在无外电场时，无论哪种电介质，整体都呈现电中性。第一百一十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四1.无极分子电介质的位移极化在外电场作用下，介质表面(甚至体内)出现净电荷（称极化电荷或束缚电荷）的现象称电介质的极化。

无极分子在外场的作用下正负电荷中心发生偏移而产生的极化称为位移极化。二、电介质的极化第一百一十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.有极分子电介质的取向极化

有极分子在外场中发生偏转而产生的极化称为取向极化。第一百一十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四家用微波炉加热的原理——介质分子的极化第一百一十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电极化强度矢量是反映电介质极化程度的物理量。定义：（C·m-2）介质内的场强：实验表明：

对于各向同性的电介质，在E0不太大的情况下，有（e称为介质的极化率）三、电极化强度真空中：均匀极化：极化电荷产生的附加电场第一百一十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四四、电极化强度与极化电荷的关系设一均匀电介质薄片（S、l）置于电场（E）中，表面将出现极化电荷。在均匀介质中，极化电荷只出现在介质表面或两种介质的分界面上。一般情形：为薄片表面法向单位矢量第一百一十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四正电荷负电荷介质表面的极化电荷第一百一十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四五、介质中的静电场

+++---源电荷(自由电荷)极化电荷介质中的环路定理：第一百一十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四充满各向同性的均匀电介质两板间电势差：第一百二十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四充满电介质时的电容为电容率或介电常量第一百二十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-22一均匀电介质球（半径R）发生均匀极化，电极化强度为，求：（1）极化电荷在中心产生的电场；（2）若该电介质球是放在均匀的外电场E0中，求电介质球内的场强。解：极化电荷关于z轴对称。对+d的圆环：（1）第一百二十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四第一百二十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四介质球放入一均匀电场后，电场线发生弯曲。(2)介质球内的场强：第一百二十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四六、铁电体压电体永电体铁电性：电极化规律具有复杂的非线性，并且撤去外场后能保留剩余极化的性质。铁电体：具有铁电性的电介质，如钛酸钡陶瓷、酒石酸钾钠单晶。1.铁电体第一百二十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电滞现象与电滞回线（以钛酸钡为例）温度较高时，电极化强度与电场强度成正比。温度较低时，电极化强度与电场强度不成正比，而是滞后于电场强度的变化，形成电滞回线。第一百二十六页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四2.压电体某些离子型晶体的电介质，由于晶体点阵的有规则分布，当发生机械变形时，能产生电极化现象。压电效应：电致伸缩：晶体在带电或处于电场中时，其大小发生变化，即伸长或缩短，是压电效应的逆现象。应用：压电现象可用来变机械振动为电振荡，电致伸缩可变电振荡为机械振动。第一百二十七页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四3.永电体（驻极体）永电体：外界条件撤去后，能长期保留其极化状态，且不受外电场的影响的一类电介质。应用：永电体换能器（传感器）。第一百二十八页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四§7-9有电介质时的高斯定理电位移一、有电介质时的高斯定理电位移真空中的高斯定理：介质中的高斯定理：第一百二十九页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四平板电容器中充满均匀电介质。特例设两极板所带自由电荷的面密度分别为±0，电介质两表面上分别产生极化电荷，面密度为±′。作一圆柱形闭合面，上下底面与极板平行，则有第一百三十页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电位移（D矢量）：有电介质时的高斯定理线起始于正自由电荷，终止于负自由电荷在没有自由电荷处不中断。线分布由共同决定。第一百三十一页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四电位移线与电场线第一百三十二页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四二、三矢量的关系对于各向同性的电介质：第一百三十三页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-23半径为R1的导体球带正电荷q0，被一外半径为R2，内半径为R1的均匀电介质同心球壳包围，相对介电常量为r。求：空间各处的场强、介质内的极化强度和介质表面的极化电荷面密度。解：

R1<r<R2：

r>R2：rR1R2rr

r<R1：方向：第一百三十四页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四介质内(R1<r<R2)：极化面电荷：介质内表面(r=R1)处：rR1R2rr介质外表面(r=R2)处：总极化电荷：第一百三十五页，共一百五十二页，编辑于2023年，星期四例7-24一平行板电容器，中间有两层厚