纤维素的结晶结构

1纤维素结晶结构组员：郭飞张毛毛温留来张龙飞周贤武2012-12-04

目前一页\总数四十八页\编于八点3.纤维素的物理结构晶体的基本概念晶体：物质内部质点(原子、分子、离子)呈规律排列的固体，为“空间格子”状。晶胞：晶体的最小重复单位。可以用3个晶轴的长度a、b、c及其夹角α、β、γ6个晶胞参数来描述。3.1纤维素的结晶结构目前二页\总数四十八页\编于八点七个晶系及其晶胞参数目前三页\总数四十八页\编于八点晶面和晶面指数晶面：结晶格子内所有的格子点全部集中在相互平行的等间距的平面群上，这些平面叫做晶面，晶面的间距为d。用晶面指数（Miller指数）来标记。（通过晶体中原子中心的平面叫作晶面）三个晶轴截距的倒数，通分，分子作为晶面指数。如截距分别为2a、3b、c，倒数为1/2、1/3、1/1，通分为3/6、2/6、6/6，则(326)就是晶面指数。目前四页\总数四十八页\编于八点晶面和晶面指数目前五页\总数四十八页\编于八点纤维素单元细胞的结晶变体固态下的纤维素存在5种结晶变体，即天然纤维素I、人造纤维素II、纤维素III、纤维素IV和纤维素X。5种结晶变体各有不同的晶胞结构，晶胞参数如下：

abcβ纤维素I8.35Å10.3Å7.9Å84º纤维素II8.10Å10.3Å9.1Å62º纤维素III7.74Å10.3Å9.9Å58º纤维素IV8.11Å10.3Å7.9Å90º纤维素X与纤维素IV晶胞参数大致相等。目前六页\总数四十八页\编于八点纤维素结晶变体的相互转化纤维素INH3-纤维素I纤维素ⅢINa-纤维素III纤维素IVINa-纤维素II纤维素IINH3-纤维素II纤维素ⅢII纤维素IVII蒸发+液体氨蒸发+液体氨≥200ºC≥200ºC+NaOH20ºC+NaOH100ºC+H2O100ºC+H2O+H2O+NaOH目前七页\总数四十八页\编于八点

纤维素I的晶胞特征Meyer-Misch模型纤维素I结晶格子是单斜晶体，即具有3条不同长度的轴和一个非90°的夹角。纤维素I的结构，介绍如下2种模型：晶胞参数：a=8.35Å,b=10.3Å,c=7.9Åβ=84º纤维素分子链只占据结晶单元的4个角和中轴，而每个角上的链为4个相邻单位晶胞所共有，即每个晶胞只含2个（4*1/4+1）链单位。中间链和位于角上的链走向相反，轴向高度差半个葡萄糖基。b轴的长度是纤维二糖的长度，这些链围绕着纵轴扭转180°。目前八页\总数四十八页\编于八点Blackwell模型晶胞参数：a=16.34Å,b=15.72Å,c=10.38Å,β=97.0º纤维素分子链占据结晶单元的4个角和中轴。（这种晶胞含8条分子链横截面）中间链和位于角上的链是沿同一方向的平行链，中间链在高度上与位于角上的链半个葡萄糖基。链分子的薄片平行于ac面,所有的伯羟基均为tg构象（见第38页）。a轴方向形成分子内氢键，还形成分子间氢键。目前九页\总数四十八页\编于八点

纤维素II的晶胞特征属于单斜晶系，晶胞参数平均值：a=7.93Å,b=9.18Å,c=10.34Å，γ=117.31º相邻分子链是反向平行。角链上的伯羟基为gt位，链的方向向上，中心链上的伯羟基为tg位，链的方向向下。中心链相对于角链在纤维轴c的方向上相互错开0.216c。纤维素II中形成的氢键网较纤维素I中复杂。前者比后者堆砌较为紧密，在热力学上更稳定。目前十页\总数四十八页\编于八点纤维素纤维中纤维素的聚集态是很复杂的。一相结构理论没有得到公认。现在较普遍承认的是两相结构理论，即纤维素纤维中的纤维素是以结晶相和无定形相共存的。纤维素结晶区与非结晶区的关系目前十一页\总数四十八页\编于八点1.缨状微胞理论（1）纤维素大分子链不在一个微胞内终止，而是贯穿了一个以上的微胞（晶区）和微胞间物质（非晶区），分子长度与微胞长度无一定关系，晶区和非晶区无明显的界面。（2）纤维素大分子从晶区逸出以缨状的形式进入非晶区，由高度结晶的有序区至完全无结晶的无序区是连续过渡的。纤维素结晶区与非结晶区的关系长链分子间的规整排列构成结晶微胞。而伸出的无规则排列的分子成为缨状须从。故称为缨状微胞理论(fringedmicelletheory)。目前十二页\总数四十八页\编于八点2.缨状基微纤维理论(fringed-fibriltheory)

（2）由于巨分子聚集过程中的缠结和局部无序，晶区中的分子不在同一位置上逸出，也不肯无限地结合在同一结晶原纤中，而可在晶区不同的部位上离开，造成原纤中晶区的弯曲、扭变和分叉，所以原纤在横向和长向上都可不断地分裂和重建，构成网络组织的晶区和非晶区。认为缨状微胞理论是长的缨状原纤的极限情况，即当结晶期间成核频繁，原纤中的晶区变得很短的情况。（1）又称“缨状原纤结构理论”，放弃了晶区是微胞的假设，结晶区是连续的缨状原纤。由许多长链分子组成。（原纤即纤丝）.目前十三页\总数四十八页\编于八点3.折叠链结晶结构理论（fringed-micellewithchain-folding）纤维素大分子有呈折叠链状的可能，这些折叠链状的线型纤维素大分子仍然能形成结晶结构，即所谓折叠链结晶，或所谓片晶。人们认为片晶就如同缨状微胞结构中的微胞；伸出的分子就像缨状分子。片的厚度即相当于沿纤维轴向出现的100~200Å的自同周期的大小（X射线衍射发现纤维在纵向上存在周期）。片晶的分子链是垂直于薄片的平面的。一个片晶到相邻的片晶之间有很多起联接作用的大分子贯穿着。目前十四页\总数四十八页\编于八点纤维素结晶结构的研究方法X-射线衍射法红外光谱法交叉极化魔角旋转核磁共振法拉曼光谱目前十五页\总数四十八页\编于八点X-射线衍射法X-射线的产生与X射线当高速运动的电子撞击到一个金属靶上时，靶面上被电子撞击的部位就产生电磁波辐射，其中一部分为X射线。在管电压没超过某一数值Vk（激发电压）时，只有连续射线谱产生。超过Vk时，若干强度很高的特征谱线叠加在连续谱线上，为特征X射线谱。X射线管结构相对强度目前十六页\总数四十八页\编于八点X-射线衍射法X-射线衍射的基本原理晶体是由原子或原子基团等按照一定规律在空间内有规则排列而构成的固体。当它被X射线照射后，各个原子散射X射线。这些散射线符合相干波的条件，因而产生干涉现象。所谓X射线衍射，实质上就是研究这些散射波的干涉。衍射线就是经过相互干涉而加强的大量散射线所组成的射线。目前十七页\总数四十八页\编于八点X-射线衍射法衍射花样和晶体结构的关系：每种晶体所产生的衍射花样都反映出晶体内部的原子分布规律。衍射花样的特征由两个方面组成：一是衍射线在空间的分布规律，由晶胞的大小、形状和位向绝对；二是衍射线的强度，取决于原子在晶胞中的位置、数量和种类。目前十八页\总数四十八页\编于八点晶胞大小的研究方法劳埃方程a（cosα-cosα0)

=hλb（cosβ-cosβ0)=kλ

c（cosγ-cosγ0)=lλ布拉格方程2dsinθ=nλ

Scherrer公式D=K·λ/(Bhkl·cosθ)目前十九页\总数四十八页\编于八点1912年劳埃（M.Van.Laue）用X射线照射五水硫酸铜（CuSO4·5H2O）获得世界上第一张X射线衍射照片，并由光的干涉条件出发导出描述衍射线空间方位与晶体结构关系的公式（称劳埃方程）。随后，布拉格父子（W．H．Bragg与W．L．Bragg）类比可见光镜面反射安排实验，用X射线照射岩盐（NaCl），并依据实验结果导出布拉格方程。背景目前二十页\总数四十八页\编于八点一、布拉格方程

选择反射：当X射线以某些角度入射时，记录到反射线，其它角度入射，则无反射。如：以CuK射线照射NaCl表面，当=15和=32时记录到反射线。1.布拉格实验设入射线与反射面之夹角为，称掠射角或布拉格角，则按反射定律，反射线与反射面之夹角也应为。散射角2：入射线方向与散射线方向之间的夹角。目前二十一页\总数四十八页\编于八点2.布拉格方程的导出

考虑到：①晶体结构的周期性，可将晶体视为由许多相互平行且晶面间距（d）相等的原子面组成；②X射线具有穿透性，可照射到晶体的各个原子面上；③光源及记录装置至样品的距离比d数量级大得多，故入射线与反射线均可视为平行光。布拉格将X射线的“选择反射”解释为：入射的平行光照射到晶体中各平行原子面上，各原子面各自产生的相互平行的反射线间的干涉作用导致了“选择反射”的结果。

目前二十二页\总数四十八页\编于八点设一束平行的X射线（波长）以

角照射到晶体中晶面指数为（hkl）的各原子面上，各原子面产生反射。任选两相邻面（A1与A2），反射线光程差=ML+LN=2dsin；干涉一致加强的条件为=n，即2dsin=n式中：n——任意整数，称反射级数，d为（hkl）晶面间距，即dhkl。

布拉格方程的导出目前二十三页\总数四十八页\编于八点衍射产生的必要条件：

“选择反射”即反射定律+布拉格方程。即当满足此条件时有可能产生衍射；若不满足此条件，则不可能产生衍射。目前二十四页\总数四十八页\编于八点四、劳埃方程

由于晶体中原子呈周期性排列，劳埃设想晶体为光栅（点阵常数为光栅常数），晶体中原子受X射线照射产生球面散射波并在一定方向上相互干涉，形成衍射光束。

目前二十五页\总数四十八页\编于八点1.一维劳埃方程入射线单位矢量s0任意方向上原子散射线单位矢量s点阵基矢（原子间距）a一维劳埃方程的导出原子列中任意两相邻原子（A与B）散射线间光程差（）为：=AM-BN=acos-acos0

：s与a之夹角0：s0与a之夹角散射线干涉一致加强的条件为=H，即：a(cos-cos0)=HH——任意整数目前二十六页\总数四十八页\编于八点a(cos-cos0)=H表达了单一原子列衍射线方向（）与入射线波长（）及方向（0）和点阵常数的相互关系，称为一维劳埃方程。亦可写为：a·(s-s0)=H

目前二十七页\总数四十八页\编于八点2.二维劳埃方程

a(cos-cos0)=Hb(cos-cos0)=K

或a·(s-s0)=Hb·(s-s0)=K

单一原子平面受X射线照射必须同时满足两个方程，才可能产生衍射。0及0——s0与a及b的夹角及——s与a及b的夹角目前二十八页\总数四十八页\编于八点3.三维劳埃方程a(cos-cos0)=Hb(cos-cos0)=Kc(cos-cos0)=L

或a·(s-s0)=Hb·(s-s0)=Kc·(s-s0)=L

三维晶体若要产生衍射，必须同时满足上述三个方程0、0及0——s0与a、b及c的夹角、及——s与a、b及c的夹角目前二十九页\总数四十八页\编于八点Scherrer公式Scherrer公式用于样品晶粒尺寸的计算D=K·

λ/(Bhkl

·cosθ)其中，D为沿垂直于晶面（hkl）方向的晶粒直径，k为Scherrer常数（通常为0.89），λ为入射X射线波长，θ为布拉格衍射角，Bhkl为衍射峰的半高峰宽（rad）。目前三十页\总数四十八页\编于八点纤维素相对结晶度纤维素的结晶度是指纤维素构成的结晶区占纤维素整体的百分数，它反映纤维素聚集时形成结晶的程度。

CrI=结晶区样品含量/（结晶区样品含量+非结晶区样品含量）由于高聚物晶区与非晶区界限不明确，因此很准确地说晶区含量多少是很困难的。木材除纤维素外，还含有半纤维素和木质素，因此引入相对结晶度的概念。一般有两种方法：目前三十一页\总数四十八页\编于八点纤维素相对结晶度

（1）找出非结晶区的衍射曲线目前三十二页\总数四十八页\编于八点（2）Segal法和Turley法

纤维素I结晶度计算CrI(%)=（I002-Iam）/I002

×100Iam—

2θ为18º附近无定形区散射强度I002—（002）面的衍射强度纤维素II结晶度计算CrI%=（I101-Iam）/I101

×

100

Iam—

2θ为15º附近无定形区散射强度I101—（101）面的衍射强度目前三十三页\总数四十八页\编于八点Turley法相对结晶度衍射示意图（王欣香根草构造与基本特性研究）将样品木粉在室温下压成薄片,然后做成2θ强度曲线,样品扫描范围为3°～40°(2θ)角,在扫描曲线上2θ=22°附近(002)衍射的极大峰值(I002),2θ=18°附近有一极小值(Iam)。目前三十四页\总数四十八页\编于八点

X-射线衍射法测定纤维素相对结晶度案例-1

球磨时间增加，结晶度下降目前三十五页\总数四十八页\编于八点

X-射线衍射法测定纤维素相对结晶度案例-1

球磨时间增加，结晶度下降目前三十六页\总数四十八页\编于八点

X-射线衍射法测定纤维素相对结晶度案例-2水对纤维素大分子排列影响较大木粉沸水煮2h，结晶度明显提高。这意味着水分子使无定形区大分子链定向排列，重新产生新的结晶区。球磨108小时木粉经水浸48小时后纤维素结晶度提高1倍以上，水分子的作用，部分恢复或提高结晶度。目前三十七页\总数四十八页\编于八点

X-射线衍射法测定纤维素相对结晶度案例-3褐腐材的结晶度较正常材低目前三十八页\总数四十八页\编于八点红外光谱法重氢取代法（氘化法）

对纤维素进行重氢化反应，控制一定条件，使重氢只取代无定形区中的OH，使OH变成OD，而结晶区中的OH不参加反应，3500cm-1谱带（OH）下降，而在2530cm-1（OD）处出现OD吸收谱带，a3500cm-1/a2530

cm-1称为结晶度指数。优点：

精度好，可与XRD（X射线衍射）相比拟。缺点：

操作繁琐，重水不易获得，故未广泛采用。

目前三十九页\总数四十八页\编于八点红外光谱法O’connor方法（仅适用于纤维素I）

在振动磨中研磨过的纤维素，由于其结晶性遭破坏，1429cm-1谱带强度随结晶度的降低不断下降，而839cm-1谱带强度反而增加，提出如下经验方法，以结晶度指数O’KI表示：

O’KI=a1429cm-1/a893cm-1

a—谱带强度；893cm-1—

糖苷的振动和C1的变形振动；1429cm-1—

CH2的剪切振动目前四十页\总数四十八页\编于八点红外光谱法Nelson和O’connor改进方法

Nelson和O’connor进一步发现，以2900cm-1谱带为内标，选用1372cm-1谱带（CH弯曲振动）能衡量纤维素Ⅰ和纤维素Ⅱ的结晶度变化，其结晶度指数N·O’KI为：

N·O’KI=a1372cm-1/a2900cm-1

a—

谱带强度；2900cm-1—

CH和CH2伸缩振动；1372cm-1—

CH弯曲振动②和③方法方便可靠，前者变化较灵活，后者应用范围广。目前四十一页\总数四十八页\编于八点红外结晶度指数与X-射线衍射结晶度的关系

红外结晶度指数(Y)与X-射线衍射结晶度(X)之间的关如下：N·O’KI与CrI之间是直线关系，其回归方程是：

Y=0.92+0.0058X(X≥50对草浆，X≥60对木浆)

或X=-5.8+154Y(Y≥0.40)

相关系数R=0.95O’KI与CrI之间是抛物线关系，其回归方程是：X=47.0+8.0Y+1.3Y2(Y≥1.60对木浆，Y≥1.00对草浆)

或X=-5.8+154Y(Y≥0.40)

相关系数R=0.92目前四十二页\总数四十八页\编于八点交叉极化魔角旋转核磁共振法

核磁共振谱是基于元素的原子核在强外磁场作用下，使磁性核产生磁能级的共振跃迁，这种核对射频区电磁波的吸收称为核磁共振谱。交叉极化魔角旋转核磁共振法（CP/MAS13CNMR），是以固体粉末为试样，可进行样品无破坏精细结构分析的核磁共振波谱技术。NMR是唯一可以与X射线衍射相比的高聚物结晶结构表征方法，它在晶体形态的表征方面具有较强的能力。核磁共振波谱如同紫外光谱、红外光谱一样,也是一种吸收光谱,来源于原子核能级间的跃迁。它是一些具有磁性的原子核(如1H,13C,19F,31P等)在外磁场的作用下吸收一定波长的无线电波而发生共振吸收,从低能态跃迁至高能态,从而产生核磁共振信号,所得谱图即为核磁共振波谱。（梅超群等，2009，核磁共振波谱在木材改性中的应用）。目前四十三页\总数