理论力学课件第十三章动能定理论

理论力学课件第十三章动能定理论第1页，共60页，2023年，2月20日，星期日第十三章动能定理2第2页，共60页，2023年，2月20日，星期日§13–1力的功

§13–2质点和质点系的动能

§13–3动能定理

§13–4功率·功率方程

§13–5势力场·势能·机械能守恒定理

§13–6动力学普遍定理及综合应用第十四章动能定理3第3页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学一．常力的功§13-1力的功二．变力的功

三．常见力的功

1．重力的功2．弹性力的功3．定轴转动刚体上作用力的功，力偶的功4第4页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学力的功是代数量:时,正功；时,功为零；时,负功。质点作直线运动，路程为S,(M1→M2)，力在位移方向上的投影为Fcosα，力F在路程S中所作的功为：一．常力的功5第5页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学元功：θ∵∴设质点M在变力F的作用下作曲线运动。将曲线分成无限多个微小段ds，力F在微段上可视为常力，所作的微小的功称为元功：二．变力的功（ds的方向在曲线的切线方向，与dr同向，）6第6页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学力在全路程中作功为θ7第7页，共60页，2023年，2月20日，星期日三．常见力的功质点系：

质点系重力的功，等于质点系的重量与其在始末位置重心的高度差的乘积，而与各质点的路径无关。动力学质点：重力在三轴上的投影：与运动轨迹无关式中：zc1、zc2为质点系的质心坐标1．重力的功8第8页，共60页，2023年，2月20日，星期日F的方向指向弹簧自然位置。当弹簧长度增加dδ时，弹性力的元功：动力学k—弹簧的刚度系数，2．弹性力的功质点M与弹簧联接，弹簧自然长l0，现伸长δ，弹簧作用于质点的弹性力的大小与弹簧的变形量δ成正比，即：δl0FdδMδ2δ1M1M29第9页，共60页，2023年，2月20日，星期日

弹性力的功只与弹簧的起始变形和终了变形有关，而与质点运动的路径无关。动力学当质点的运动轨迹为曲线时也成立：10第10页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学

3．定轴转动刚体上作用力的功·力偶的功设刚体绕z

轴转动，在M点作用有力，计算刚体转过一角度

时力所作的功。元功：当F是常力时，得※定轴转动刚体上作用力的功等于：力对转轴的矩乘以转过的角度

。质点的轨迹为圆，圆的切线方向为。11第11页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学若m=常量,则如果作用力偶m,且力偶的作用面垂直转轴注意：功的符号的确定。12第12页，共60页，2023年，2月20日，星期日二．质点系的动能动力学动能是瞬时量,是与速度方向无关的正标量,具有与功相同的量纲,单位也是J。§13-2质点和质点系的动能物体的动能是由于物体运动而具有的能量，是机械运动强弱的又一种度量。一．质点的动能13第13页，共60页，2023年，2月20日，星期日2．定轴转动刚体动力学三．刚体的动能ωrivimiz（vi=riω）1．平动刚体（vi=vC）14第14页，共60页，2023年，2月20日，星期日（P为速度瞬心）3．平面运动刚体动力学ωCvCPd15第15页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学[例1]图示系统中,均质圆盘A、B质量均为m，半径均为R,重物D质量为m1，下降速度为v。求重物D、圆盘A、B的动能。解：重物D：圆盘A：m1gmgmgvC16第16页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学圆盘B：m1gmgmgvC17第17页，共60页，2023年，2月20日，星期日1．质点的动能定理：动能定理的微分形式将上式沿路径积分，动能定理的积分形式动力学两边点乘以，§13-3动能定理18第18页，共60页，2023年，2月20日，星期日对质点系中的一质点：将上式沿路径积分，可得质点系动能定理的积分形式动力学对整个质点系，有：2．质点系的动能定理

质点系动能定理的微分形式∴19第19页，共60页，2023年，2月20日，星期日3.理想约束约束反力元功为零或元功之和为零的约束称为理想约束。2)．活动铰支座、固定铰支座和向心轴承3)．刚体沿固定面作纯滚动5)．柔索约束（不可伸长的绳索）和二力杆

动力学拉紧时，内部拉力的元功之和恒等于零。1)．光滑固定面约束4)．联接刚体的光滑铰链（中间铰）20第20页，共60页，2023年，2月20日，星期日

卷扬机,鼓轮上作用常力偶M，鼓轮半径为R1,质量为m1，质量分布在轮缘上；圆柱半径为R2，质量为m2

，质量均匀分布。求圆柱中心C经过路程s时的速度与加速度。(盘C作纯滚动，初始时系统静止)动力学[例13-2]P295解：取系统为研究对象MθCm2gOm1g21第21页，共60页，2023年，2月20日，星期日22第22页，共60页，2023年，2月20日，星期日将式（a)两端对时间求一阶导数，有求得圆柱中心C的加速度为：23第23页，共60页，2023年，2月20日，星期日

图示系统中,均质圆盘A、B质量均为m，半径均为R,两盘中心线为水平线,盘A上作用矩为M(常量)的一力偶；重物D质量为m1。求下落距离h时重物的速度与加速度。(绳重不计，绳不可伸长，盘B作纯滚动，初始时系统静止)动力学[例2]解：取系统为研究对象m1gmgmgvCa24第24页，共60页，2023年，2月20日，星期日∴∵m1gmgmgvCa25第25页，共60页，2023年，2月20日，星期日将（1）式两边对t求导得：(1)m1gmgmgvCa26第26页，共60页，2023年，2月20日，星期日

图示的均质杆OA的质量为30kg，杆在铅垂位置时弹簧处于自然状态。设弹簧常数k=3kN/m，为使杆能由铅直位置OA转到水平位置OA'，在铅直位置时的角速度至少应为多大？解：研究OA杆由动力学[例3]动能定理的应用练习题27第27页，共60页，2023年，2月20日，星期日

行星齿轮传动机构,放在水平面内。动齿轮半径r,质量为m1,视为均质圆盘；曲柄质量为m2,长l

，视为均质杆,作用一力偶矩为M(常量)的力偶。曲柄由静止开始转动；求曲柄的角速度(以转角

的函数表示)和角加速度。解：取整个系统为研究对象根据动能定理，得[习题13-13]（P317）28第28页，共60页，2023年，2月20日，星期日将(1)式两边对t求导数，则得29第29页，共60页，2023年，2月20日，星期日

两根均质直杆组成的机构及尺寸如图示；OA杆质量是AB杆质量的两倍，各处摩擦不计，如机构在图示位置从静止释放，求当OA杆转到铅垂位置时，AB杆B端的速度。动力学解：取整个系统为研究对象，AB杆质量为m。[例4]vBvA30第30页，共60页，2023年，2月20日，星期日

一．功率：力在单位时间内所作的功（它是衡量机器工作能力的一个重要指标）。功率是代数量，并有瞬时性。作用力的功率：力矩的功率：功率的单位：瓦特（W），千瓦（kW），１W=１J/s。动力学§13-4功率·功率方程31第31页，共60页，2023年，2月20日，星期日二．功率方程：由的两边同除以dt得动力学分析：起动阶段（加速）：即制动阶段（减速）：即稳定阶段（匀速）：即机器稳定运行时，机械效率是评定机器质量优劣的重要指标之一。一般情况下＜１。32第32页，共60页，2023年，2月20日，星期日

一．势力场

1．力场：若质点在某空间内的任何位置都受到一个大小和方向完全由所在位置确定的力的作用，则此空间称为力场。动力学

重力场、万有引力场、弹性力场都是势力场。质点在势力场中受到的场力称为有势力(保守力),如重力、弹力等。2．势力场：在力场中,如果作用于质点的场力作功只决定于质点的始末位置，与运动路径无关，这种力场称为势力场。§13-5势力场、势能、机械能守恒定律33第33页，共60页，2023年，2月20日，星期日

二．势能

在势力场中,质点从位置M运动到任选位置M0,有势力所作的功称为质点在位置M相对于位置M0的势能，用V表示。M0作为基准位置，势能为零，称为零势能点。势能具有相对性。是坐标的单值连续函数。等势面：质点位于该面上任何地方，势能都相等。质点系的势能：动力学34第34页，共60页，2023年，2月20日，星期日1.重力场质点：质点系：2.弹性力场：取弹簧的自然位置为零势能点3.万有引力场：取与引力中心相距无穷远处为零势能位置有势力的功等于质点系在运动的始末位置的势能之差。动力学三．有势力的功在M1位置：

M2位置：M1→M2：35第35页，共60页，2023年，2月20日，星期日设质点系只受到有势力(或同时受到不作功的非有势力)作用，则—机械能守恒定律对非保守系统，设非保守力的功为W12'

,则有动力学四．机械能守恒定律

机械能：系统的动能与势能的代数和。这样的系统成为保守系统。36第36页，共60页，2023年，2月20日，星期日

长为l，质量为m的均质直杆，初瞬时直立于光滑的桌面上。当杆无初速度地倾倒后，求质心的速度（用杆的倾角和质心的位置表达）。[例5]37第37页，共60页，2023年，2月20日，星期日解：由于水平方向不受外力，且初始静止，故质心C铅垂下降。由于约束反力不作功,主动力为有势力，因此可用机械能守恒定律求解。由机械能守恒定律：将代入上式，化简后得动力学初瞬时：任一瞬时：38第38页，共60页，2023年，2月20日，星期日

动力学普遍定理包括质点和质点系的动量定理、动量矩定理和动能定理。动量定理和动量矩定理是矢量形式，动能定理是标量形式，他们都可应用研究机械运动，而动能定理还可以研究其它形式的运动能量转化问题。

动力学普遍定理提供了解决动力学问题的一般方法。动力学普遍定理的综合应用，大体上包括两方面的含义：一是能根据问题的已知条件和待求量，选择适当的定理求解，包括各种守恒情况的判断，相应守恒定理的应用。避开那些无关的未知量，直接求得需求的结果。二是对比较复杂的问题，能根据需要选用两、三个定理联合求解。

求解过程中,要正确进行运动分析,提供正确的运动学补充方程。

动力学§13-6动力学普遍定理及综合应用39第39页，共60页，2023年，2月20日，星期日

举例说明动力学普遍定理的综合应用：两根均质杆AC和BC质量均为m，长为l，在C处光滑铰接，置于光滑水平面上；设两杆轴线始终在铅垂面内，初始静止，C点高度为h，求铰C到达地面时的速度。动力学

[例6]

vAmgmg40第40页，共60页，2023年，2月20日，星期日讨论（1）用动量守恒定理＋动能定理求解。（2）计算动能时，利用平面运动的运动学关系。动力学解：由于不求系统的内力，可以不拆开。研究对象：整体分析受力：，且初始静止，所以水平方向质心位置守恒。代入动能定理：vAmgmgωmg41第41页，共60页，2023年，2月20日，星期日A、B二轮子质量皆为m1，转动惯量皆为J，大轮子半径为R，小轮子半径为R/2，齿轮压力角为α，重物质量为m2，弹簧刚度为k，现于弹簧的原长处释放重物，求重物下降h

时的速度、加速度以及齿轮间的切向啮合力和轴承B处的约束反力。动力学

[例7]

解:(1)取整体为研究对象，利用动能定理42第42页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学

由动能定理：（1）43第43页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学

解得速度：将（1）式两端对时间求一次导数：解得加速度：44第44页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学（2）取B轮和重物为研究对象：①由动量矩定理：解得切向啮合力：径向啮合力：对B轴的动量矩为：对B轴的外力矩为：45第45页，共60页，2023年，2月20日，星期日②由质心运动定理：xy46第46页，共60页，2023年，2月20日，星期日

均质圆盘A：m，r；滑块B：m；杆AB：质量不计，平行于斜面。斜面倾角，摩擦系数f，圆盘作纯滚动，系统初始静止。求：滑块的加速度。动力学解：选系统为研究对象，由动能定理求解。[例8]47第47页，共60页，2023年，2月20日，星期日运动学关系：由动能定理：等式两边对ｔ求导，得注：B处摩擦力作功，A处摩擦力不作功。作功为：48第48页，共60页，2023年，2月20日，星期日

解：（1）取圆盘为研究对象圆盘平动。动力学[例9]m1g质量为m1=15kg的均质圆盘与质量为m2=6kg、长24cm的均质杆AB在B处用铰链连接。系统由图示位置无初速地释放。求系统经过最低位置B‘点时，①圆盘质心的速度、加速度及其角速度、角加速度；②杆的角速度、角加速度；③支座A的约束反力。49第49页，共60页，2023年，2月20日，星期日（2）用动能定理求速度。动力学

取系统研究。初始时T1=0，最低位置时：vBωm1gm2g50第50页，共60页，2023年，2月20日，星期日代入数据，得：杆的角速度：51第51页，共60页，2023年，2月20日，星期日（3）用动量矩定理求杆的角加速度α

。动力学杆质心

C的加速度：m1gm2g盘质心加速度：杆的角速度：52第52页，共60页，2023年，2月20日，星期日动力学（4）由质心运动定理求支座反力。

研究整个系统。代入数据，得:m1gm2g杆质心

C的加速度：盘质心加速度：杆的角速度：53第53页，共60页，2023年，2月20日，星期日[例10]A匀质杆AB和OD，长都为l，质量均为m，D为AB的中点，置于铅垂面内，开始时静止，OD杆铅垂，在一常力偶的作用下转动，求OD杆转至水平位置时，支座O处的反力。MOBDFoxFoya1ya2ya1xa2x解题思路1、应用质心运动定理可求反力2、应用定轴转动微分方程求角加速度3、应用动能定理求角