电磁波的辐射与接收

电磁波的辐射与接收第一页，共七十二页，2022年，8月28日通信的目的是传递信息,根据传递信息的途径不同,可将通信系统大致分为两大类:有线通信系统：在相互联系的网络中用各种传输线来传递信息,如电话、计算机局域网等;无线通信系统:是依靠电磁辐射通过无线电波来传递信息,如电视、广播、雷达、导航、卫星等。无线通信系统中,需要将来自发射机的导波能量转变为无线电波,或者将无线电波转换为导波能量,用来辐射和接收无线电波的装置称为天线。无线电通信系统框图第二页，共七十二页，2022年，8月28日天线的定义

:产生或接收电磁波的装置。按用途：通信天线、广播天线、雷达天线、导航天线、测向天线等。按工作波段：长波天线、中波天线、短波天线、和微波天线等。按频带特性：窄带天线、宽带天线和超宽带天线。按方向性：全向天线、弱方向天线和锐方向天线等。按极化特性：线极化天线、圆极化天线和椭圆极化天线等。按天线的性能：线天线和面天线。天线的分类：线天线是指由半径远小于波长的金属导线或金属棒所构成的天线，主要用于长波、中波和短波波段，面天线是由物理尺寸大于波长的金属或介质面构成的天线。主要用于微波波段.第三页，共七十二页，2022年，8月28日图11-1广播电视天线发射与接收示意图第四页，共七十二页，2022年，8月28日图11-2卫星通信网络结构示意图第五页，共七十二页，2022年，8月28日(a)细偶极子天线(b)圆环形天线(c)抛物面反射天线(d)喇叭天线(e)微带天线(f)天线阵图11-3各种类型的天线第六页，共七十二页，2022年，8月28日11.1位函数波动方程的解——滞后位11.2基本振子的辐射11.3天线的辐射特性11.4对称振子天线与天线阵的概念11.5*接收天线的有效面积11.6*雷达的概念第七页，共七十二页，2022年，8月28日10.1位函数波动方程的解——滞后位达朗贝尔方程

洛伦兹条件研究天线的理论基础A—矢量磁位u—标量电位求解方法：格林函数法第八页，共七十二页，2022年，8月28日球坐标系下除源点外的无界空间，设定态情况第九页，共七十二页，2022年，8月28日作变换(仅需考虑向外发散的球面波)在静场下，点电荷(时变情况)这就是方程的解第十页，共七十二页，2022年，8月28日同理电荷电流产生的物理作用不是立即传至观察点，而是滞后（推迟）R/v

的时间，v是电磁作用在介质中的传播速度，所以上述解也称之为滞后位或推迟势。如果电荷和电流随时间作时谐变化第十一页，共七十二页，2022年，8月28日11.2基本振子的辐射11.2.1电基本振子

取近似R≈r，带入公式

电基本振子也称为赫兹偶极子或电偶极子，是一段载有高频电流的电流元，其长度远小于工作波长，如图所示。图11-5电基本振子zxyzO第十二页，共七十二页，2022年，8月28日在直角坐标下仅有z分量。略去时间因子，并利用，在球坐标系下，第十三页，共七十二页，2022年，8月28日讨论1．近区场(场点的距离r远小于波长λ的区域)或而，仅取高次幂项，有令故称近区场为感应场。第十四页，共七十二页，2022年，8月28日2．远区场(场点的距离r远大于波长λ的区域)或取低次幂项，有令则有远区场为辐射场第十五页，共七十二页，2022年，8月28日

补充：辐射功率球坐标系下：第十六页，共七十二页，2022年，8月28日（4）场与成正比，说明远区场具有方向性，当和时，辐射场为零，也就是沿电基本振子轴向的辐射为零；当时，辐射场最大，即沿垂直于电基本振子轴向的方向辐射最大。电基本振子远区场辐射场特性：（1）成右手螺旋关系，

与平面波的对应属性相同。（2）电磁能量沿r方向辐射。zxyzO（3）场随r增大而减小，具有球面波衰减特征。第十七页，共七十二页，2022年，8月28日+-第十八页，共七十二页，2022年，8月28日

补充：辐射电阻辐射功率——辐射电阻低（因l

远小于波长）

电基本振子幅射出去的电磁能量既然不能返回波源，因此对波源而言也是一种损耗。利用电路理论的概念，引入一个等效电阻——辐射电阻。

辐射电阻是一个等效电阻。与天线的辐射功率相对应。是天线辐射能力的体现。第十九页，共七十二页，2022年，8月28日

补充例题

频率为10MHz的功率源馈送给电偶极子的电流为25A，设电偶极子的长度为50cm，试计算：（1）赤道平面上离原点10km处的电场和磁场；（2）r=10km处的平均功率密度；（3）辐射电阻。解：（1）——远区场故第二十页，共七十二页，2022年，8月28日（2）（3）第二十一页，共七十二页，2022年，8月28日11.2.2磁基本振子(不讲)图11-6磁基本振子

磁基本振子也称为磁偶极子，是一个通有高频电流的小圆环，小圆环的半径a远小于波长λ。设一磁基本振子如所示。省略时间因子，有

对取近似，有则第二十二页，共七十二页，2022年，8月28日式中S=πa2r>>a第二十三页，共七十二页，2022年，8月28日

与电基本振子的讨论相同，在远区场的情况下，讨论令则有第二十四页，共七十二页，2022年，8月28日（4）场与成正比，说明远区场具有方向性，当和时，辐射场为零，也就是沿磁基本振子轴向的辐射为零；当时，辐射场最大，即沿垂直于磁基本振子轴向的方向辐射最大。磁基本振子远区场辐射场特性：（1）成右手螺旋关系，

与平面波的对应属性相同。（2）电磁能量沿r方向辐射。zxyzO（3）场随r增大而减小，具有球面波衰减特征。第二十五页，共七十二页，2022年，8月28日11.3天线的辐射特性1．天线的方向图和方向系数任意方向功率密度同一距离辐射方向最强的功率密度——振幅方向性因子——功率方向图因子电基本振子

天线的的方向性是天线的重要特性之一。第二十六页，共七十二页，2022年，8月28日按功率方向图因子画出的曲线称之为该天线的方向图.磁基本振子的方向图因子与电基本振子的方向图因子相同。但E面方向图和H面方向图正好相反，与磁基本振子轴相垂直的平面为E面（θ=π/2），而包含磁基本振子轴的平面为H面。

（a）θ平面方向图（b）φ平面方向图图11-7电基本振子的辐射波瓣图第二十七页，共七十二页，2022年，8月28日28

电基本振子振幅方向性因子

图a是E面（电场矢量所在的，并包含最大辐射方向在内的平面）方向图；图b是H面（磁电场矢量所在的，并包含最大辐射方向在内的平面）方向图；图c是立体方向图。azyyx（a）（b）（c）第二十八页，共七十二页，2022年，8月28日29实际天线的方向图要复杂得多，可能含多个波瓣，如下图所示。主射方向主瓣后瓣副瓣零射方向零射方向1半功率点第二十九页，共七十二页，2022年，8月28日表明电磁场在空间分布具有方向性。有方向性天线在最大辐射方向上某点的辐射功率无方向性天线在同一点的辐射功率定义实际上，无方向性天线是不存在的，它不仅仅是为了便于比较而采用的理想模型，无方向性天线也称为“点源”天线。

方向性系数D定量描述辐射场能量在空间分布的集束程度。有方向性天线通过球面的总辐射功率为所以，理想的无方向性天线通过球面的辐射功率为第三十页，共七十二页，2022年，8月28日又因为：所以，可用分贝来表示方向性系数，

某天线的方向性系数，表征该天线在其最大辐射方向上比起无方向性天线来说把辐射功率增大了D倍。例如为了在空间一定距离的M点产生一定的场强，若使用无方向性天线，需要馈给无方向性天线10W的辐射功率；但是若使用方向性系数D=10的有方向性天线，并将有方向性天线对准M点，就只需1W的辐射功率。第三十一页，共七十二页，2022年，8月28日例11.1

计算电基本振子的方向性系数。解对于电基本振子则有第三十二页，共七十二页，2022年，8月28日2．天线的波束宽度和零点波束宽度

某些天线的波瓣图波束很窄，方向性很强。表示为分贝形式

为了方便起见，通常选取球坐标系的特定平面绘制天线的辐射波瓣图，比如平面或者平面。(a)极坐标图图11-8天线的波瓣图

图11-8（a）就是在极坐标系下以dB为单位绘制的某天线的波瓣图。这种表示方向图的格式可以方便直观地对天线的辐射波瓣作出解释。第三十三页，共七十二页，2022年，8月28日

另外一种常用的天线波瓣图格式适用于窄波束，采用的是直角坐标，如图11-8（b）所示。当的幅值等于主瓣峰值一半（或分贝取值-3dB）时，主瓣上两侧对应位置之间的角宽度。(b)直角坐标图半功率波束宽度零点波束宽度：波束宽度，零点波束宽度定量描述天线的方向特性第三十四页，共七十二页，2022年，8月28日3．辐射效率和增益系数理想无方向性天线的输入功率被考察天线的输入功率辐射效率天线的辐射功率天线的总功率损耗功率天线的增益天线增益用于描述天线的欧姆损耗，对于无耗天线第三十五页，共七十二页，2022年，8月28日4．天线的辐射电阻天线阻抗可分为：辐射电阻Rr和损耗电阻Rloss平均辐射功率耗散功率电基本振子——辐射电阻低（因l

远小于波长）

辐射电阻是一个等效电阻。与天线的辐射功率相对应。是天线辐射能力的体现。第三十六页，共七十二页，2022年，8月28日5．天线的极化特性线极化天线：可分为水平极化和垂直极化圆极化天线：可分为左旋和右旋极化。椭圆极化天线：可分为左旋和右旋极化。第三十七页，共七十二页，2022年，8月28日6．天线的工作带宽

天线的带宽通常用绝对带宽和相对带宽来表示。绝对带宽是指在中心频率f0两侧，当天线特性下降到规定值时所对应的两个频点之间范围—即。相对带宽是绝对带宽与中心频率的比值。第三十八页，共七十二页，2022年，8月28日10.4对称振子天线与天线阵的概念11.4.1对称振子天线等效传输线近似方法：把对称振子天线认为是由开路的双线传输线张开而成，天线上的电流近似认为是正弦分布。图11-9对称振子

式中I0为天线上波腹点的电流，l为天线单臂的长度，为波数，为自由空间的波长。第三十九页，共七十二页，2022年，8月28日在±z处取一线电流元，在远区的辐射电场为分母中相位因子中图11-9对称振子化简后得第四十页，共七十二页，2022年，8月28日积分可得对称振子总辐射场的电场复振幅为由第四十一页，共七十二页，2022年，8月28日

(a)(b)

(c)(d)

图11-10不同长度的对称振子辐射波瓣图第四十二页，共七十二页，2022年，8月28日补充1：辐射功率及辐射阻抗辐射功率辐射电阻（对称天线中应用最广的）半波天线（）补充2：或第四十三页，共七十二页，2022年，8月28日11.4.2天线阵的概念线天线辐射场具有对称性：F(θ,φ)与φ无关。如图所示天线阵：采用具有相同结构形状和相同尺寸的线天线平行排列。可增加天线的方向性。单个线天线称之为阵元。线性二元阵(a)远区辐射场第四十四页，共七十二页，2022年，8月28日线性二元阵(b)远区场，分母中取近似在相位因子中故有令有第四十五页，共七十二页，2022年，8月28日定义为天线阵φ方向性因子

则有其中乘积称之为天线阵振幅方向性因子

虽然以上讨论的是二元阵的情况，但同样适用于多元阵。由此可以得出天线阵的方向性乘积定理：由相同或相似阵元构成的天线阵，其振幅方向性因子为阵元振幅方向性因子与天线阵φ方向因子的乘积。第四十六页，共七十二页，2022年，8月28日例

11.2根据等幅同相二元阵的方向因子，画出天线阵方向图。解等幅同相二元阵，，令得到最大辐射的方向为根据余弦函数的性质，有第四十七页，共七十二页，2022年，8月28日n仅取正整数，其数值决定方向图波瓣的个数和最大值的方向。取，，根据方向图因子画等幅同相二元阵的方向图如图11-12所示。第四十八页，共七十二页，2022年，8月28日11.4.3均匀直线式天线阵图11-13均匀直线式天线阵两相邻阵元产生的电场在场点P的相位差为二元阵对场的方向性的控制是有限的，为了更好的改善场辐射的方向性,可采用直线式天线阵,如图11-13所示。N个阵元排列在一条直线上，相邻阵元的间距均为d，各阵元的电流幅值相等,相邻阵元电流的相位差均为。取m=1,相邻阵元电流的关系为第四十九页，共七十二页，2022年，8月28日推广到N元阵的情况，有按级数求和，得到由此可得天线阵φ方向因子为第五十页，共七十二页，2022年，8月28日天线阵方向φ方向图因子为例11.3已知均匀直线阵由20个相同的电基本振子构成，相邻阵元间距为d，各阵元电流幅值相等,且相邻阵元电流的相位差α=0。画出XY面和YZ面内的波瓣图。解根据图11-14可知，在XY平面，有且图11-14角与和之间的关系第五十一页，共七十二页，2022年，8月28日而由此可得，均匀直线式天线阵的功率方向图因子为第五十二页，共七十二页，2022年，8月28日当和时，，具有极大值，有XY平面内的方向图如图11-15（a）所示在YZ平面，有第五十三页，共七十二页，2022年，8月28日

均匀直线式天线阵的方向图因子为YZ平面内的方向图如图11-15（b）所示第五十四页，共七十二页，2022年，8月28日

（a）XY平面（b）YZ平面图11-15均匀直线式天线阵的方向图第五十五页，共七十二页，2022年，8月28日拉杆天线第五十六页，共七十二页，2022年，8月28日引向天线第五十七页，共七十二页，2022年，8月28日