轨道和自旋合成总角动量VIP

第三章：原子的精细结构：电子的自旋第一节原子中电子轨道运动磁矩其次节史特恩—盖拉赫试验第三节电子自旋的假设第四节碱金属双线第五节塞曼效应AutomicPhysics

原子物理学结束第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋前面我们具体探讨了氢原子和碱金属原子的能级与光谱，理论与试验符合的很好，可是后来用高辨别率光谱仪观测时发觉，上述光谱还有精细结构，这说明我们的原子模型还很粗糙。本章我们将引进电子自旋假设，对磁矩的合成以及磁场对磁矩的作用进行探讨，去考察原子的精细结构，并且我们要介绍史特恩-盖拉赫，塞曼效应，碱金属双线三个重要试验，它们证明白电子自旋假设的正确性。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋电子自旋假设的引入，正确说明白氦原子的光谱和塞曼效应.可是“自旋是一种结构呢？还是存在着几类电子呢？”并且到现在为止，我们的探讨还只限于原子的外层价电子，其内层电子的总角动量被设为零，下一章我们将要着手探讨原子的壳层结构。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋本节介绍了原子中电子轨道运动引起的磁矩，从电磁学定义动身，我们将得到它的经典表达式，利用量子力学的计算结果，我们可以得到电子轨道磁矩的量子表达式。对原子中电子轨道磁矩的探讨使我们发觉，电子运动轨道的大小，运动的角动量以及原子内部的能量都是量子化的。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋不仅如此，我们还将看到，在磁场中或电场中，原子内电子的轨道只能取确定的方向，一般地说,在电场或磁场中，原子的角动量也是量子化的，人们把这种状况称作空间量子化。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋在电磁学中，我们曾经定义，闭合通电回路的磁距为（1）量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋因此，原子中电子绕核转也必定与一个磁距相对应，式中i是回路电流，S是回路面积为磁矩方向的单位矢量。设电子绕核运动的频率为v，则周期为依电流的定义式得（2）量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋另一方面，图中阴影部分的面积为解得：（3）量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋把（2）、（3）两式得到磁矩的大小为：

称为旋磁比考虑到反向，写成矢量式为(4)量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback绕外磁场我们将这种旋进称为拉莫尔进动。相应的频率称为拉莫尔频率，下面我们来计算这个频率。中将受到力矩的作用，力矩将使得磁矩第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋磁矩在外磁场的方向旋进。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋由电磁学知在匀整外磁场中受到的力矩为另一方面，由理论力学得量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋将代入得令（1）的物理意义：与同向沿“轨道”切向，如下一页图所示。则量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback在dt时间内旋进角度第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋(1)式的标量形式为另一方面，设则把式代入上式得

量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback是量子化的，这包括它的大小和空间取向都是量子化的。第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋轨道磁矩的量子表达式量子力学关于轨道角动量的计算结果依据量子力学的计算，角动量量子力学的结论为（1）

量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋式中l称为角量子数，它的取值范围为称为轨道磁量子数

当l取定后，他的可能取值为量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋即完整的微观模型是：给定的n，有l个不同形态的轨道（l）；确定的轨道有2l+1个不同的取向（ml）；当n，l，m都给定后，就给出了一个确定的状态；所以我们常常说:（n，l，ml

）描述了一个确定的态。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋对于氢原子，能量只与n有关，n给定后，有n个l，每一个l有2l+1个ml

所以氢原子的一个能级En对应于n2个不同的状态，我们称这种现象为简并，相应的状态数称为能级En的简并度。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋对于碱金属原子，能量与n，l

有关，可见相应的简并度比氢原子要低。此外，三个量子数（n，l，ml）表示一个状态，正好与经典物理中用（x，y，z）描述一个质点的状态相对应。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋2.磁矩的表达式把式代入式得的数值表示为（2）量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback第一节：原子中电子轨道运动磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋又由式可得在Z方向的投影表达式为（3）通常令，称之为玻尔磁子。量子表达式前言经典表达式角动量取向量子化结束书目nextback其次节：史特恩—盖拉赫试验第三章：原子的精细结构：电子的自旋试验装置理论推导结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋o中有处于基态的原子，被加热成蒸汽，以水平速度v通过狭缝s1，s2，然后通过一个不匀整磁场，磁场沿Z方向是变更的，即

热平衡时原子速度满足下列关系即其次节：史特恩—盖拉赫试验试验装置理论推导结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋x方向：Y方向：（2）（1）时刻，原子沿z方向的速度为在磁场区域其次节：史特恩—盖拉赫试验试验装置理论推导结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋出磁场到P点（设D表示磁场中点到P点的距离）另一方面，磁矩在磁场中受力为其次节：史特恩—盖拉赫试验试验装置理论推导结束书目nextback第三节：电子的自旋第三章：原子的精细结构：电子的自旋史特恩-盖拉赫试验中出现偶数分裂的事实启示人们，电子的轨道运动似乎不是全部的运动。换句话说，轨道磁矩应当只是原子总磁矩的一部分，那另一部分的运动是什么呢？相应的磁矩又是什么呢？朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋1925年，两位荷兰学生乌仑贝克与古兹米特依据史特恩-盖拉赫试验、碱金属光谱的精细结构等很多试验事实，发展了原子的行星模型，提出电子不仅有轨道运动，还有自旋运动，它具有固有的自旋角动量S。引入了自旋假设以后，人们成功地说明白碱金属的精细结构，塞曼效应以及史特恩-盖拉赫试验等。朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋电子自旋假设1925年，年龄不到25岁的两位荷兰学生乌仑贝克和古兹米特依据大量的试验事实，提出一个极大胆的假设，电子不仅有轨道运动，还有自旋运动，它具有固有的自旋角动量S，具体内容是：1)与轨道角动量进行类比知，自旋角动量的大小为其中S称为自旋量子数（1）朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback也应当有2s+1个空间取向

第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋2）有2l+1个空间取向，则（2）试验表明，对于电子来说

，即有两个空间取向。朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback之间的对应关系是式知，轨道磁矩第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋3)与对应的磁矩，由与轨道角动量(3)朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback之间也应有相应的对应关系，有试验结果定出这个对应关系是第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋与此相类比，与相应的其量值关系为（4）朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋注：自旋电子表面线速度的结论朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋综合上面的探讨，我们得到磁矩和角动量的比值为：（1）其中和分别是轨道和自旋g因子朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback引入g因子之后，随意角动量对应的磁矩可以统一表示为：第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋（2）量子数j取定后=j,j-1,……，-j，共2j+1个值.取j=l,s就可以分别得到轨道和自旋磁矩。朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋在原子内部，有两种角动量必定存在一个总角动量以及相应的磁矩。，分别共线，合成后朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋由于，

所以不行能共线在外磁场不太强时，分别绕旋进，

所以相应的合成的绕方向旋进，

朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback的方向连续变更，其总效果为0，沿水平和沿直两方向分解，在我们可以将的旋进过程中，的方向保持不变，所以就是原子的总磁矩。第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋引入自旋后原子态的表示上一章原子态表示为nL；引入自旋后，对于给定的n和L，除l=0之外，j都有两个值，所以现在的原子态表示为其中2S+1=2（碱金属原子实的总角动量是，0最终对角动量有贡献的，只是哪个单电子），所以单电子和一个价电子原子的能级都属于双重态系列。

朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋由于所以双重原子态分别表示为（1）

仅当l=0时，，双重态只有一个原子态表示。朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋比如nS，nP，nD

态的双重态表示为：（2）朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋Stern-Gerlach试验的理论说明由前面的推导，我们得到单电子原子总磁矩，以及其重量的表达式:（1）（2）这样，我们就可以计算不同状态的以及从而得到原子经过磁场后，分裂状况的表达式。朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋1）g因子的计算入射原子的状态通常表示为，即告知了我们该状态的各量子数n,l,j,s，由方程：可以求出相应状态的g因子朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第三节：电子的自旋例如氢原子处于基态时，所以其基态的状态为可以求得而所以从而朗德g因子前言电子自旋假设角动量的合成原子态的表示S-G试验说明结束书目nextback除l=0的S态外，全部其他态都有两个值第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线碱金属双线-碱金属谱线精细结构的定性考虑由前面的探讨我们知道，电子除轨道运动之外，还有自旋运动因此，轨道和自旋合成总角动量；即；因此使得原来的原子态nL一分为二，即精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋而原子态是与能级相对应的，这就意味着除S态对应的能级外，其余能级都一分为二,我们称其为能级的其次次分裂.能级的分裂导致了光谱的分裂,下面我们以锂原子为例进行具体分析。第四节：碱金属双线精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋主线系：锐线系：漫线系：基线系：Li原子光谱的四个线系中，除了S能级外，其余能级一分为二：第四节：碱金属双线精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋碱金属双线-精细结构的定量分析使能级发生分裂的本质缘由是电子自旋和轨道相互作用。为了求出这个相互作用能，我们可以这样来看这个问题，电子绕原子实的轨道第四节：碱金属双线精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线运动等效成一个电流，也可看成原子实绕电子运动，在电子处产生一个磁场，电子的自旋磁矩在这个磁场中将具有势能U，正是这个附加的势能迭加在原来的能级上，使原能级发生了分裂，依据电磁理论,在中的势为精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线下面分别计算和1）的表示:

而故有

精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线2）的计算由电磁学可知，电流元在r处的场为

式中表示从源指向场点的位失。

精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback表示原子实对电子的速度

第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线设Z*表示原子实的有效电荷，则原子实Z*e在电子处产生的磁场为

其中精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线设Z*e绕电子一周过程中，r-3平均值是1/r3；这个过程中，是守恒量

所以上式积分后得留意到故有，代入上式得精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线3）之间夹角θ的计算精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线如上一页图所示，所以有其中，精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线4)相互作用能的计算把和三式代入

得到（1）精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback的修正因子。再留意到：第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线物理学家托马斯对上式给出一个精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线由量子力学计算可以得到其中α1是玻尔半径精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线将各量带入作用能公式得（2）其中精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback相互作用能的表达式，对于给定的l,j有两个可能值：

第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线(2)式就是分别将两个j值代入（2）式即得：精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback相互作用，似的除了s态（l=0）外，全部能级豆油附加能量，所以新的能级为第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线5)能级的分裂设没考虑精细结构时的能级是Enl，由于即Enl能级分为两层：精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线裂开后，两能级之间的能量变为

（1）

代入常数得用波数表示为精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线由上面的分析我们看到：新能级裂距的大小△E与及成反比。因此，主线系两精细结构谱线的波长差随n增大而减小，最终并为一条；其他线系的试验结果也都与理论结果较好地吻合。分裂后的能量差有多大呢，下面我们作确定量计算。精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第四节：碱金属双线例：求氢原子2p态的分裂：将令△E=hv，则有物理学家用射频共振的方法测出的试验值和理论值完全吻合。代入得:精细结构的定性考虑精细结构的定量分析结果与探讨原子内部磁场的估计结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋把原子放入磁场中，其光谱线发生分裂，原来的一条谱线分裂成几条的现象，被称为塞曼效应。这是1896年由荷兰物理学家塞曼在试验中视察到的。光谱的分裂根源于其能级的分裂。依据谱线分裂状况的不同，塞曼效应分为正常塞曼效应与反常塞曼效应。第五节：塞曼效应磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应一般状况下，谱线分裂成很多成分。称为反常塞曼效应，也叫困难塞曼效应。特殊状况下，谱线分裂成三种成分。称为正常塞曼效应，也叫简洁塞曼效应。塞曼效应反映了原子所处状态，从塞曼效应的试验结果可以推断有关能级的分裂状况，是探讨原子结构的重要途径之一。本节从探讨能级的分裂着手对正、反常塞曼效应进行探讨。磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback前面探讨了自旋磁矩在原子内磁场中的附加能量引起能级其次次分裂，导致光谱精细结构的状况，在原子内，与的合成使得原子有一个总角动量；第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应塞曼效应-磁场中的能级分裂与此对应，原子有一个总磁的有效重量就是上面探讨的；以下记为；原子放入外磁场时，与的作用使原子又获得附加能量，从而导致能级的第三次分裂；分裂层数由附加能量的个数确定；这是产生塞曼效应的本质缘由。磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback（取方向为Z轴）第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应下面先探讨这个附加能量。磁矩在外磁场中的势能为因为所以式中m和g都与能级有关，对于给定的l,s,j，g同样是确定的。磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback分裂成2j+1个新能级，我们也常称其为能级的第三次分裂。第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应Mj有2j+1个值（mj=j，j-1，…-j），

即式U=mgμBB

因为m的不同，有2j+1个不同的值原来的一个能级磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback能级的分裂必定导致光谱的分裂，设某条谱线产生与的跃进，加外磁场后，E1，E2分别变为E1′和E2′，即

第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应

而磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应故有由上式可见，原来的谱线hv现在变成了hv′，v′的大小和取值个数取决于△（mg），依据b的不同又分为正常和反常塞曼效应。磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback中放一光源，可以从平行磁场方向和垂直于磁场方向分别进行观测。

方向视察到的三条线偏振光，平行于第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应正常塞曼效应在磁场垂直于方向视察到两条左、右旋偏振光。磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应正常塞曼效应—理论说明正常塞曼效应产生于g=1的能级之间，这时有

（1）由上式可见，△m

有多少个不同值，就有多少条谱线。由于跃迁的结果是放出光子，光子的自旋角动量是h，因此，△m的数值不行能超过1磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应依据量子力学的计算，选择定则不仅对量子数l，j提出了限制，对m也提出了限制。M的选择定则是

所以（1）式化为0

（2）磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应Cd原子的分裂谱线磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback方向的重量是Mh，光子的角动量是1·h；第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应正常塞曼效应—对偏振光的说明为了说明正常塞曼效应中的偏振光，我们首先介绍下面几个基本概念：1)当原子处在某能级分裂后的新能级M上时，其角动量在磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应2)原子在不同能级间辐射跃迁时，角动量是守恒的，换句话说，系统辐射前的总角动量等于辐射后系统的角动量加上光子的角动量；3)辐射跃迁遵从选择定则但新的跃迁不能发生在同一能级分裂的诸新能级之间。磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback方向上看是线偏振光

方向上看是右旋光，垂直于方向相反，以抵消总角动量的增加，所以平行于时，理由同上，这时间子的角动量与第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应利用上面几条，我们可以对各种偏振现象给出合理的说明当时，意味着电子从b.当磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback方向看不到此光，而在垂直于方向角动量的守恒，这时在平行于线变成左、右旋偏振光，π线消逝。这与试验给出的结果完全一样第三章：原子的精细结构：电子的自旋第五节：塞曼效应c.当时，光子的角动量应垂直与方向，使其不影响方向看到线偏振的π线。综上所述，在垂直于方向看到二条磁场中的能级分裂正常塞曼效应反常塞曼效应帕刑-巴克效应原子态的表示结束书目nextback给定后，L是确定的，新谱线的条数取决于△（Mg）的个数；L称为洛仑兹单位；第三章：原子的精细结构：电子