第7章磁路与变压器

第7章

磁路与变压器7.1

磁路的基本概念7.2

磁路计算的基本定律7.3

交流铁芯线圈电路7.4

交流铁芯线圈的等效电路7.5

变压器7.6三相变压器简介7.7特殊变压器7.1磁路的基本概念

7.1.1磁场的基本物理量

1.磁感应强度

磁场对通电导体的作用力叫磁场力，简称磁力，用F表示。磁场越强，磁力就越大。磁感应强度是表示磁场内某点磁场强弱和方向的物理量，用B表示，定义为磁场对导体的作用力F与导体中通过的电流I和导体长度L的乘积之比，即(7.1)在国际单位制中，B的单位为Wb/m2，或称特斯拉，简称特，用字母T表示，也常用高斯(GS)做单位。

1T=104GS

B的方向与产生磁场的电流之间满足右手螺旋定则。若磁场内各点的磁感应强度都相等，则我们称该磁场为均匀磁场。2.磁通

磁通是磁感应强度矢量的通量，是指穿过某一截面S的磁力线条数，用Φ表示，单位是Wb，称为韦伯。在均匀磁场中，各点磁感应强度大小相等，方向相同。当所取截面S与磁力线方向垂直时，有(7.2)从式(7.2)可看出，B也可理解为单位截面上的磁通，即穿过单位截面的磁力线条数，故又称为磁通密度，简称磁密。3.磁场强度和磁导率

在计算导磁材料中的磁场时，常引入磁场强度H这样一个物理量，它与磁感应强度的关系为(7.3)式中的μ表示导磁材料的磁导率，单位为H/m。真空的磁导率为μ0=4π×10－7亨/米(H/m)，铁磁材料的磁导率μ>>μ0。例如铸钢的μ约为μ0的1000倍，而各种硅钢片的μ约为μ0的6000~7000倍。国际单位制中磁场强度的单位为安培/米(A/m)。7.1.2磁性材料及其磁性能

1.磁性材料的磁化

物质从不表现磁性到具有一定磁性的过程叫磁化。按照在外磁场作用下呈现磁化性能的不同，物质可分为两大类，一类是弱磁性物质，一类是强磁性物质。

弱磁性物质，如水、金、银、铜、汞、铅、空气、铝、铂等，它们在外磁场作用下基本上对外不呈现磁性，故又叫非磁性物质。若用这类材料作为磁场的介质，则磁通Φ与产生磁通的电流I成正比，即Φ与I之间或B与H之间有线性关系，它们的磁导率也与真空的磁导率μ0非常接近。强磁材料如铸钢、硅钢片、铁、钴、镍和其合金以及铁氧体等，它们在外磁场作用下会引起强烈的磁性反应，大大增强了原来的磁场。

磁化的过程可用图7.1来说明。磁性材料能被磁化的原因在于磁性材料内部有许多如图7.1(a)所示的小区域，这些由分子电流所形成的磁性小区域又叫磁畴。若无外磁场的作用，磁畴的磁矩取向各不相同，排列杂乱无章，对外界的作用互相抵消，对外整体不显磁性。若将磁性材料置于外磁场中，则已经高度自发磁化的许多磁畴的磁矩，受外磁场的作用，将以不同的转向改变到与外磁场接近或相一致的方向上去,形成附加磁场,对外显现出很强的磁性，如图7.1(b)所示。图7.1磁性材料的磁化(a)磁化前；(b)磁化后2.磁性材料的磁滞性和磁饱和性

磁性材料在磁化过程中，其磁感应强度B和磁场强度H之间存在一定的对应关系，通常把B随H变化的关系曲线称为磁化曲线，又称B-H曲线，如图7.2所示。

某些磁性材料的磁化曲线可由实验测出。该曲线可分为四段，其中Oa部分是初始磁化阶段，特征是磁感应强度单调增加；ab部分是磁性变化急剧阶段，这是因为磁畴在外磁场的作用下，迅速顺着外磁场的方向排列，因而磁感应强度值增加很快；bc部分是磁性变化缓慢阶段，因为大部分的磁畴已转到外磁场方向，所以随着H的增大，磁感应强度值的增强已渐缓慢；最后的cd阶段为磁化渐饱和阶段，因为这时磁畴几乎已全部转到外磁场方向或接近外磁场方向，所以使磁化进入饱和。b点称为拐点，即转折点的意思。图7.2磁化曲线在实际工作中，H往往不是单调增加的，在增大到一定数值后就要减小。实验证明，在H减小时，B-H曲线并不按原始的磁化曲线降到零，而是按图7.3所示，沿着一条闭合曲线周而复始地变化，这条曲线称为磁滞回线。

在磁滞回线上有几个点需注意：

(1)b点，随着H减小到0，B并不等于0。这表明磁性材料仍保留了一定的磁性，故称Br值为剩磁。

(2)c点，为了消除剩磁，即让B=0，必须给磁性材料加上相反方向的磁场强度为Hc的磁场，故称Hc为矫顽力，它表明该种磁性材料反抗退磁能力的大小。图7.3磁滞回线(3)d点是磁场强度继续反方向增加，从而使材料反向磁化所达到的饱和点。

(4)e点，磁场反方向减小到0而出现反向剩磁Br。

(5)f点，要让反向剩磁消失而必须施加的正向矫顽力Hc。

从磁滞回线可看出，B的变化总是落后于H的变化，这种现象叫磁滞，这也是为什么该曲线叫磁滞回线的原因。磁滞现象是磁性材料的重要特征，它使得磁性材料本身的磁化现象更加复杂。

例如H=0时，B可能出现三种状态，B=0，B=+Br，B=

－Br，即B对H的依赖关系不仅不是线性的，而且也不具有单值性，且不同材料的磁滞回线也不相同。图7.4为三种不同磁性材料(如钨钢、铝、镍合金)的磁滞回线。图7.4不同材料的磁滞回线(a)永磁材料；(b)软磁材料；(c)矩磁材料7.2磁路计算的基本定律

1.安培环路定律

任何磁场都是由电流产生的，磁路中的磁场也不例外。安培环路定律说明了产生磁场的电流与所产生的磁场强度之间的定量关系，它表述为：在磁场中沿任何闭合回路的磁场强度H的线积分等于通过闭合回路内各电流的代数和。用数学式表示为(7.4)式中l的单位为m，∑I就是该磁路所包围的全电流，即闭合回路内全部电流的代数和。2.磁路欧姆定律

截面相等、材料相同的磁路也叫均匀磁路。如图7.5所示，设N为线圈的匝数，截面积为S，平均长度为L，利用安培环路定律，取铁芯中心线为积分回路，由于中心线上各点磁场强度大小相等，方向与l方向一致，则(7.5)即又由于图7.5简单磁路则

令F=NI，它是产生磁场的激励，也叫做磁动势；，它表示对磁通的阻碍作用，称为磁阻，则有

(7.6)

式(7.6)与电路中的欧姆定律相似，故称为磁路的欧姆定律。但要注意由于铁磁材料的磁导率不是常数，磁阻就不是常数，因而在磁场强度未知前，很难利用这个公式直接计算磁路，只能用它来理解磁路的基本概念及定性分析磁路中各物理量之间的关系。3.磁路基尔霍夫定律

在电气设备中常存在一些具有分支的磁路，如图7.6所示。图7.6分支磁路设线圈电流产生的磁通为Φ1，A处两条分支电路产生的磁通为Φ2和Φ3，则根据物理学中磁通连续性原理可知：

Φ1=Φ2+Φ3

或Φ1－Φ2－Φ3=0

推广到一般情况，对任意闭合面的总磁通有：

∑Φk=0

这一关系与电路中的基尔霍夫第一定律相对应，可称为磁路的基尔霍夫第一定律。

另外，若在图7.6所示的磁路中，任取一闭合磁路ABCDA，其中：CDA段平均长度为L1，AC段平均长度为L2，ABC段平均长度为L3。则根据全电流定律得到

NI=H1L1+H3L3推广到任意闭合磁路，则得到

∑NI=∑HL(7.7)

式中若电流I的方向与闭合回路的指向符合右手螺旋定则，NI就取正号，否则取负号。

为了与电路中的电动势和电压降相对应，把NI称为磁路的磁动势，把HL称为磁路的磁压降，则式(7.7)就表示磁路的磁动势之和等于磁路的磁压降之和，这就是磁路的基尔霍夫第二定律。4.磁路的计算

在进行磁路计算时，首先要注意几个问题。

1)主磁通与漏磁通

主磁通又称为工作磁通，即工作所要求的闭合磁路的磁通，如图7.7中的Φ即为主磁通。

漏磁通是不按所需的工作路径闭合的磁通，如图7.7中的Φσ所示。漏磁通很小，一般只有工作磁通的千分之几，因而常可忽略不计。图7.7主磁通与漏磁通2)磁路的气隙

磁路中或多或少都存在气隙。气隙有两种：一种是有害的，如变压器铁芯与钢片的对接处，因装配工艺不良造成的气隙；另一种是工作气隙，它是设备必不可少的组成部分，如电磁式仪表头的气隙，电动机的定子和转子之间的气隙等。3)磁路的计算步骤

在对磁路进行计算时，往往已知磁路的磁通，然后根据所给定的磁通及磁路各段的尺寸和材料求出产生该磁通所需的磁动势，具体步骤如下：

(1)将磁路根据材料、截面面积分成若干段。

(2)计算各段的磁感应强度，由于整个磁路通过同一磁通，故每段的磁感应强度为式中的S为各段磁路对应的截面面积，单位为m2。(3)根据各段磁路磁性材料的磁化曲线，找出与上述各段B值对应的磁场强度H。空气隙或其它非磁性材料的磁化强度H0(A/m)可按下式计算：(4)计算各段磁路的磁压降H1l1，H2l2，…。(5)计算总的磁动势

F=NI=H1l1+H2l2+…=∑Hl

【例7.1】如图7.8所示，π形铁芯由硅钢片叠成，填空

系数取0.92，下部衔铁的材料为铸钢，图中长度单位均为mm，其中两段气隙长度均为1mm。试求：

(1)要使气隙中的磁通为3×10－3Wb所需的磁动势；

(2)若线圈为N=1000匝，则需多大电流?

解(1)如图所示，可将磁路分为铁芯、气隙、衔铁三段，每段的平均长度为图7.8例7.1图各磁路段的截面积

S1=K×S1'=0.92×65×50×10－6≈30×10－4m2

S2=80×50×10－6=40×10－4m2

S0=65×50×10－6=32.5×10－4m2

每段的磁感应强度为根据磁化曲线查得对应的磁场强度为

H1=340A/m

H2=360A/m

气隙磁场强度为所需磁动势

F=H1l1＋H2l2＋H0l0

=340×0.77＋360×0.315＋2×10－3×0.732×106

=261.8＋113.4＋1465≈1840A(2)当N=1000匝时由此可见，在有气隙的磁路中，由于气隙磁阻较大，磁动势差不多都降在气隙上面。7.3交流铁芯线圈电路

7.3.1电磁关系

图7.9所示为交流铁芯线圈电路。图7.9交流铁芯线圈电路若在线圈两端加上交流电压u，则线圈中就有交流电流i，产生交变磁动势Ni。该磁动势在铁芯线圈中产生的磁通可分为两部分，其中绝大部分沿铁芯磁路闭合，称为主磁通，如图中Φ所示；另有很少一部分主要通过空气或其它非导磁材料闭合，称为漏磁通，如图中Φσ表示。由于空气的导磁率比铁芯的导磁率μ小得多，故有Φ>>Φσ，且它们分别在线圈中产生感应电动势e和eσ，其参考方向符合右手螺旋法则。以上所讨论各量的电磁关系如下所示：7.3.2感应电动势与磁通的关系

漏磁电感系数Lσ和漏磁感应电动势eσ的计算方法与空心线圈一样。

由于(7.9)故相量形式为

Ės=－jXsİ (7.10)式中的Xσ=2πfL称为漏磁感抗，单位为欧姆(Ω)。由于铁芯的磁导率μ不是常数，因而Φ与i之间不存在线性关系，铁芯线圈的主磁电感系数L就不是常数。

设主磁通Φ=Φsinωt，则

(7.11)其中，Em=ωNΦm=2πfNΦm为主磁感应电动势的最大值，单位为V，其有效值为(7.12)考虑到主磁感应电动势的相位滞后于主磁通90°，故式(7.12)的相量形式为(7.13)7.3.3电势平衡方程式

图7.9中各电势符合KVL，即

u=－e－eσ+iR(7.14)

相量式为

(7.15)由于线圈电阻R和漏磁电感系数Lσ较小，故IR、IXσ和E相比可忽略，式(7.15)可简化为(7.16)(7.17)从式(7.16)和式(7.17)可看出，电源电压的相位总是超前主磁通90°，和主磁感应电势刚好反相，且当N和f一定时，Φm近似正比于电源电压；若电源电压不变，则铁芯内的主磁通的幅值也几乎不变，我们把这个关系称为恒磁通原理。7.3.4铁芯线圈的功率损耗

铁芯线圈的功率损耗可分为两部分:铜损耗ΔPcu和铁损耗ΔPFe。

铜损耗是指导线电阻R所产生的功率，大小为ΔPcu=I2R，由于线圈多为铜线，故称为铜损耗。铁损耗是指铁芯在交变磁通作用下产生的功率损耗，原因是铁芯存在磁滞和涡流现象，故铁损耗包括了磁滞损耗ΔPn和涡流损耗ΔPe两部分。可以证明，ΔPn的大小与铁芯磁滞回线所包围的面积成正比，同时还与励磁电流的频率和磁感应强度有关系，f越高，铁芯磁感应强度越强，则ΔPn越大。选用磁滞回线狭小的磁性材料是减小ΔPn的一种方法。产生涡流的原因是由于线圈中通入交流电流时所产生的交变磁通在铁芯中会产生感应电动势和感应电流，这种电流波形如同旋涡，故称为涡流。涡流不利的一面在于它使铁芯发热，消耗电功率。涡流损耗的大小与电源频率的平方及铁芯磁感应强度幅值的平方成正比。通常把彼此绝缘且顺着磁场方向的硅钢片叠成铁芯，从而将涡流限制在较小的截面内流通，以此来减小涡流损耗。7.4交流铁芯线圈的等效电路

交流铁芯线圈磁路的分析和计算都比较复杂，简化的方法是采用交流铁芯线圈等效电路，即用一个不含铁芯的交流电路等效替代交流铁芯线圈。替换的原则是替换前后功率、电流及各量间的相位关系保持不变。交流铁芯线圈简化等效电路如图7.10所示。

图7.10中的R为线圈电阻；Xσ为线圈的漏电抗；R0表示对应于铁损耗的等效电阻，称为励磁电阻，其大小为(7.18)图7.10交流铁芯线圈简化等效电路

X0代表铁芯中与主磁场能量的储放相对应的等效感抗，称为励磁电抗，其值为(7.19)上式中，QFe为铁芯线圈的无功功率。考虑到R和Xσ都很小，各电量的关系可用下式表示(7.20)式(7.20)中的Z0称为交流铁芯线圈的等效阻抗，也可称为励磁阻抗。【例7.2】将一个匝数为100的铁芯线圈接到电压U=220V的工频正弦电压源上，测得线圈的电流I=4A，功率P=100W。若不计漏磁通及线圈电阻上的电压降，试求：

(1)主磁通的最大值Φm；

(2)铁芯线圈的功率因数cosj；

(3)铁芯线圈的等效电阻R0和感抗X0。

解(1)根据式(7.17)，可得(2)(3)等效阻抗为等效电阻为等效感抗为7.5变压器

7.5.1变压器的类别

变压器按用途不同可分为用于远距离输配电的电力变压器，用于机床局部照明和控制的控制变压器，用于电子设备和仪器供电电源的电源变压器，用于平滑调压的自耦变压器，用于信号传递的耦合变压器等。变压器按输入端电源的相数可分为单相变压器和三相变压器，本节主要介绍单相变压器。

7.5.2变压器的结构

变压器一般都是由铁芯和绕组(绕在铁芯上的线圈)两部分组成的，如图7.11所示。

图7.11变压器的结构(a)心式变压器；(b)壳式变压器7.5.3变压器的工作原理

变压器的原理示意图如图7.12所示，为便于说明问题，把变压器与电源相接的一侧绕组叫一次绕组(或称为初级绕组、原边等)，把变压器与负载相接的绕组叫二次绕组(或称为次级绕组、副边等)。通常一次绕组的各物理量都用下标“1”表示，二次绕组的各物理量用下标“2”表示。设变压器一次绕组和二次绕组的匝数分别为N1、N2。图7.12变压器原理示意图1.空载运行——变换电压

空载运行时一次绕组接交流电源电压u1，二次绕组不接负载，处于开路状态。这时一次绕组中的电流为i0，称为空载电流，它所产生的磁动势i0N1称为空载磁动势。由空载磁动势所建立的磁场绝大部分沿铁芯闭合，同时环链着一次绕组和二次绕组，称为主磁通，用Φ表示。另有一少部分磁通沿一次绕组周围空间的非磁性材料闭合，称为一次绕组的漏磁通，用Φσ1。当电流变化时，会引起Φ、Φσ1变化，从而在一、二次绕组中感应出电动势e1、e2和eσ1，如下所示：按图7.12中各物理量的参考方向列KVL方程：

u1=－e1－eσ1+i0R1(7.21)

相量式为(7.22)考虑到空载时一次绕阻的电阻压降I0R1和Eσ1都很小，可以忽略不计，则式(7.22)可化为又因E1=4.44fN1Φm，则U1≈E1=4.44fN1Φm(7.23)同理，对二次绕组列KVL方程，有u20=e2(7.24)相量式为(7.25)有效值为U20=E2=4.44fN2Φm

故有上式中的K是一次、二次绕组的匝数之比，称为变压器的电压比。当U1一定时，通过改变K的大小，就可改变输出电压U20的大小，这就是变压器变电压的原理。2.负载运行——变换电流

在变压器二次绕组接上负载后，在e2的作用下就会产生电流i2，这时一次绕组的电流相应地会由i0增加到负载电流i1，由i2形成的磁动势i2N2也要在铁芯里产生磁通，故负载运行时铁芯里的主磁通事实上是由一、二次绕组所共同建立的。另外，i2N2也会产生二次绕组的漏磁通Φσ2，且在Φσ2改变时感应出漏磁感应电势eσ2，如下所示：列出图7.12一次绕组的KVL方程：

u1=－e1－eσ1+i1R1(7.27)

相量式为(7.28)式中，X1=ωL1为一次绕组漏电抗。由于负载时的I1X1、I1R1较小可忽略，则U1≈E1=4.44fN1Φm事实上，当电源电压不变时，负载时主磁通的最大值和空载时基本相等，这就是已知的恒磁通原理。而负载时一、二次绕组的合成磁动势和空载时一次绕组所产生的磁动势基本相等，用公式表示为i1N1+i2N2≈i0N1相量式为

İ1N1＋İ2N2≈İ0N1 (7.29)式(7.29)也称为变压器负载时的磁动势平衡方程。通常I0只有额定电流I1N的百分之几，可忽略不计，此时式(7.29)可写成(7.30)该式表明变压器一、二次绕组的电流与它们的匝数成反比关系，这就是变压器能够变换电流的作用原理。3.阻抗变换

在电子线路中，为了使负载能从信号源获取最大功率，要求阻抗匹配，即要求负载的阻抗与信号源内阻抗相等。而在实际电路中两者往往不相等，这时可利用变压器的阻抗变换功能使之匹配，从而使负载获得最大功率。

如图7.13所示，若忽略原副绕组的内电阻、漏磁通及空载电流，当二次绕组接入负载阻抗ZL时，有

但从一次绕组边看入的阻抗为(7.31)式(7.31)表明当副边接入负载ZL时，从原边看入就相当于在原边接入了一个阻抗Zi，它的大小是K2ZL，且通过改变K可使Zi的大小变化，以满足匹配要求，这就是变压器的阻抗变换功能。图7.13阻抗变换示意图【例7.3】已知信号源电压为12V，内阻为800Ω，负载电阻RL=8Ω，为了使负载获得最大功率，需要在

信号源和负载之间接入一变压器进行阻抗匹配。试求该变压器的变比，一、二次绕组的电流、电压和负载获取的功率。

解电路如图7.14所示。图7.14例7.3图为使阻抗匹配，即要求R0=K2RL，则故K=10由图7.14可得一、二次绕组电流分别为I2=KI1=10×7.5=75mA一、二次绕组端电压分别为U1=I1×K2RL=7.5×10－3×100×8=6V

负载获取的功率为

P2=U2I2=0.6×75=45mW7.5.4变压器的外特性和电压变化率

当变压器负载运行时，二次绕阻的端电压不再是U20而是U2，大小由二次绕阻的电压平衡方程决定，即(7.32)上式中的R2为二次绕阻的电阻，X2=ωLσ2为二次绕阻的漏电抗，Z2=R2+jX2为二次绕阻的漏阻抗。从式中可见，当负载电流I2增大时，I2Z2增大。当U1和负载的功率因数cosj2不变时，U2随着I2增加而下降的关系称为变压器的外特性，如图7.15所示。图7.15变压器的外特性从图7.15可看出，随着负载功率因数的降低，外特性曲线向下倾斜的程度增大，而U2随着I2增加而下降的程度增大。通常用电压变化率ΔU来描述U2变化的程度，定义为变压器从空载到额定负载(I2＝I2N)时，二次绕组端电压的差值与空载电压之比，即(7.33)电压变化率是电力变压器的主要性能指标之一，这个数字越小，说明变压器的负载性能越强。一般变压器的电压变化率约在５％以下。7.5.5变压器的损耗和效率

变压器的损耗主要有铜耗ΔPcu和铁耗ΔPFe两部分，其中铁损耗是指铁芯中的磁滞损耗和涡流损耗，大小与铁芯中的磁感应强度最大值Bm和频率f有关，而与负载电流大小无关。由于运行时，电源电压U１和频率f都基本不变，主磁通的幅值大小不变，故铁损耗也基本不变，将这部分损耗称为不变损耗。铜损耗是指一、二次绕组有电流流过时在一、二次绕组的电阻上产生的损耗之和，即有：

ΔPcu=ΔPcu1+ΔPcu2=I21R1+I22R2

负载改变时，I1、I2变化，ΔPcu也变化，故称铜损耗为可变损耗。变压器的效率η是指输出功率P2与输入功率P1之比，由于

P1=P2+ΔPFe+ΔPcu

故小型变压器的效率为70%~80%，大容量变压器的效率可达98%~99%。【例7.4】有一单相变压器，U1=220V，f=50Hz，空载时U20=126V，I0=1A，一次绕组输入功率P0=60W；二次绕组接电阻性额定负载时，I1=8.2A，I2=16A，U2=120V，一次绕组输入功率P1=2000W。试求：

(1)变压器的电压比K；

(2)电压变化率；

(3)效率、铜损耗ΔPcu及铁损耗ΔPFe。

解(1)电压比(2)电压变化率(3)效率铁损耗ΔPFe≈P0=60W铜损耗ΔPcu=P1－P2－ΔPFe=2000－120×16－60=20W7.5.6变压器的同名端和绕组的连接

变压器在使用中，有时需要把绕组串联或并联，以相应提高输出电压或电流，但连接时要严格按照同名端的规定连接，否则可能达不到目的，甚至可能会烧毁变压器。绕在同一铁芯柱上的两个绕组，当穿过铁芯的磁通变化时，两个绕组中会产生感应电势，两个绕组中感应电势极性相同的端子就是同名端。如图7.16(a)所示，3、5两端子就为同名端，4、6两端子也为同名端。通常在画图时，将同名端端子用黑圆点标出。当绕组变化时，同名端也会改变，如图7.16(b)所示，这时3、6为同名端。图7.16变压器的同名端在同名端确定之后，就可按照需求对变压器的绕组进行串联或并联。如果需要提高输出端电压，可把两个线圈的异性端相连，以形成“顺向”串联方式，如图7.17(a)所示，在3、6两端可得到u36=u34+u56。若接反，就形成“逆向”串联，这时磁通相互减弱，使输出端电压减小甚至为零。

为了提高输出电流，可把两个线圈的同名端相接以形成并联，如图7.17(b)所示。要注意，若把异名端并联连接，将会造成严重的短路事故，甚至可能烧毁变压器。

还应注意，只有额定电流相同的线圈才能串联，额定电压相同的线圈才能并联，否则，可能会造成其中一个线圈过载。图7.17变压器绕组的连接7.6三相变压器简介

三相变压器在现代生产、输配电系统中应用非常广泛，其工作原理和单相变压器相同，结构示意图如图7.18所示。图7.18三相心式变压器结构示意图在三个铁芯柱上分别套有同一相的两个绕组，高压绕组首、末端分别用A、B、C和X、Y、Z表示，低压绕组则用a、b、c和x、y、z表示。三相变压器一、二次绕组按需要既可接成星形，也可接成三角形，常用的接法有Yyn、Yd、YNd三种，其中大写字母表示高压绕组的接法，小写字母表示低压绕组的接法，YN表示有中线的星形接法。一般来讲，配电变压器常用Yyn方式连接，高压侧电压不超过35kV，低压侧电压一般是230/400V；容量较大的变压器常采用Yd接法，而YNd接法的变压器则用于高压输电线上。

变压器的主要技术参数标在铭牌上，如S9—500/10，经查变压器手册知，是