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文档简介
寻找波函数满足的动力学方程
(x,t
)薛定谔方程一.自由粒子薛定谔方程E
(
x
,
t
)
(
x,t
)
t
i
-xi
(p x
Et
)一维自由粒子波函数
(
x,
t
)
0
e
微分,得到方程p2
m2xE
=得一维自由粒子的薛定谔方程(x,
t)
22i
t
(x,
t)
2m
x2
tE
i
xpx
ix
(
x
,t
)
i
p
(
x
,
t
)
x 能量算符动量算符
2
(x,
t)x2
U
(x,
t)
(x,
t)2i
t
(x,
t)
2m推广到势场U(x,t)中的粒子三维情况:222m
i
(r,t)
t
(r,t)
U
(r
,t)
(r,t)
pU2
m2xE
=薛定谔方程为:222 2x y k
z2
x
y2
z22E
U
(r
)2m2---能量算符---
E
i
tp
i(i
j
)
i
---动量算符---拉普拉斯算符22i
t
2m
U(r
)2f
(t)
dt
i
df
(t)
12
(r)
[
2m
(r
)
U
(r
)(r
)]
E
const设作用在粒子上的力场不随时间改变,即势能
U
(r
)
中不显含时间t,将其代入方程:波函数分离变量:
(r,t)
(r)f(t
)二、定态薛定谔方程能量不随时间变化的状态称为定态。dtdf
(t)
Ef
(t)i
i
Etf(t)
Ce解出:22m[
U
(r
)](r
)
E(r
)
2E为能量
i
Et
(r,
t)
(r)e2Et
(r)
2
(r,t)
2
(r)e
i----
定态薛定谔方程2f
(t)
dt
i
df
(t)
12
(r)
[
2m
(r
)
U
(r
)(r
)]
E
const与时间无关的薛定谔方程---能量本征值方程22m[
U
(r
)](r
)
E(r
)
2----
定态薛定谔方程22mH
U
(r
)2H
E量子力学哈密顿算符:(r
)
能量算符本征函数E能量算符本征值经典力学哈密顿函数:以动量和坐标表示的能量式子p22mH
U
(r
)1.定态中E不随时间变化,粒子有确定的能量2.定态中粒子的几率密度不随时间变化3.自然条件:单值、有限和连续22m[
U
(r
)](r
)
E(r
)
2
i
Et
(r,t)
(r)e定态波函数:----
定态薛定谔方程2Et
(r)
2
(r,t)
2
(r)e
i几率密度:在量子力学中,力学量都是用算符表示的,要求某个力学量的量子力学可能取值,只要列出该力学量的本征值方程,求解本征值与本征函数即可。1933年诺贝尔物理学奖授予埃尔文·薛定谔(ErwinSchrödinger)和保罗·阿德里安·莫里斯·狄拉克(PaulAdrienMauriceDirac),“因为发现了原子理论的新的生产形式”。埃尔文·薛定谔狄拉克解:由于粒子做一维运动,所以有
2
d
2dx2由于势能
U(x)
中不显含时间,i
Et
(x,t)
(x)e 方程的完整解为U
(x) (x)
E(x)一维定态薛定谔方程为
2 d2(x)
2m dx20xU(x)=0a故用定态薛定谔方程求解。2
a
b
0y
ay
by
0二阶常系数齐次线性方程的解特征根的情况通解的表达式实根
r1
r2实根
r1
r2复根
r1,2
iy
C1er1
x
C2er2
xy
(C1
C2
x)er1
xy
ex(C1cosx
C
2sinx)1.方程的通解x
0,x
a U
x
0,x
a(1)所以波函数为零,即
(x)
0粒子不可能跑到阱外去,0
x
a
Ed
22m dx22(2)时,U
0
,方程为
2 2dx d
2
2mE22mEdx2d
2
K2
0令K
二阶齐次微分方程,它的通解为
(x)
Asin
Kx
B
cos
Kx
式中A、B为两常数。U
(x)
(x)
E(x)
d (x)
2 22m dx20xU(x)=0a2.常数的确定及能量量子化根据波函数的标准条件,波函数应连续,x
0(0)
Bcos0
0x
a
(a)
A
sin
Ka
0A
0sinKa
0Ka
n
n
1,2,3(
n
0
?)a
(x)
Asin
n
x当n
0
时,
(x)
0表明几率处处恒为0,即不存在粒子,这是不可能的。
B
00
(
x)
A
sin
Kx
B
cos
KxK2
2mE2
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