工艺技术水工艺设备理论基础

第三章水工艺设备理论基础主要内容一、容器应力理论二、机械传动理论三、机械制造工艺四、热量传递与交换理论§3.1容器应力理论§3.3.1容器概述一、容器概念容器是设备外部壳体的总称。在这些设备中，有的用来贮存物料，例如各种贮罐、水槽、泥槽；有的进行反应过程，例如各种床式反应器、离子交换柱、吸附塔。水工艺中使用的容器壁厚t与曲率半径R之比一般小于1/10，称作薄壁容器。即二、容器的分类容器根据其形状、承压、材质、内部构造可分成不同的类型（1）按容器形状分为①方形或矩形容器——由平板焊成特点：制造简单，便于布置和分格，但承压能力差适用范围：故只用于小型常压设备。§3.1容器应力理论②球形容器——由数块球瓣板拼焊而成(类似篮球)特点：承压能力好且相同表面积时容器容积最大，但制作麻烦且不便于安置内部构件适用范围：一般只用于承压的贮罐。③圆筒形容器——由圆柱形筒体和各种形状的封头组成特点：制造较为容易，便于安装各种内部构件，且承压性能较好。适用范围：各种储罐，在水工艺中应用最为广泛(后面主要以圆筒容器为例讲)。（2）按容器承压情况分为①常压容器：容器仅承受容器内介质的静压力，一般为开口容器。②内压容器：容器内部介质压力大于外界压力的容器。按介质工作压力Pw

的大小，内压容器可分为低压（0.1~1.6MPa）、中压（10~100MPa）和高压容器（>100MPa）。水工艺设备中，内压容器应用较多，但一般属于低、中压容器。内压容器设计时考虑的是强度问题§3.1容器应力理论③外压容器：容器内介质压力小于外界压力的容器。外压容器设计时主要应考虑稳定问题。（变形）（3）按容器组成材料分为①金属容器②非金属容器（4）按容器内有无填料分为①无填料容器②填料容器(本章中仅讨论水工艺中使用最多的钢制内压容器。)三、容器结构(以圆筒形容器为例)容器一般由筒体（又称筒身）、封头（又称端盖）、法兰、支座、进出管及人孔（或手孔）视镜等组成（如图所示）。下面主要讲的是有关中、低压容器的筒体、封头的设计计算的基本知识。§3.1容器应力理论圆筒形容器结构§3.1容器应力理论四、容器设计的基本要求（1）工艺要求容器的总体尺寸、接口管的数目与位置、介质的工作压力Pw、填料的种类、规格、厚度等一般是根据工艺生产的要求通过工艺设计算及生产经验决定。（2）机械设计的要求①强度强度是容器抵抗外力而不破坏的能力。②刚度刚度是容器抵抗外力使其不发生不允许变形的能力。③稳定性稳定性是容器或容器构件在外力作用下维持其原有形状的能力。以防止在外力作用下容器被压瘪或出现折皱。④严密性容器必须具有足够的严密性，特别是承压容器和贮存、处理有毒介质的容器应具有良好严密性。⑤抗腐蚀性和抗冲刷性容器的材料及其构件和填充的填料要能有效的抵抗介质的腐蚀和水流的冲刷，以保持容器具有较长的使用年限§3.1容器应力理论⑥经济方面的要求在保证容器和工艺要求和机械设计的要求的基础上，应选择较为便宜的材料以降低制作成本。⑦制作、安装、运输及维修均应方便。§3.1.2回转曲面与回转薄壳1、回转曲面以一条直线或平面曲线作母线，绕其同平面的轴线（即回转轴）旋转一周就形成了回转曲面。2、回转薄壳以回转曲面作为中间面的壳体称作回转壳体。内外表面之间的法向距离称为壳体厚度。对于薄壳，常用中间面来代替壳体的几何特性。3、经线如图示，在曲面上取一点C，过C点和回转轴OO′作一平面，该平面与回转曲面的交线OB称作曲面的经线§3.1容器应力理论4、纬线过C点作与OO′轴垂直的平面，该平面与回转曲面的交线为一个圆，称为回转曲面的平行圆，平行圆就是回转曲面的纬线。平行圆的圆心K3必在轴OO′上，平行圆的半径CK3用r表示。5、第一曲率半径过C点作经线的法线CN，CN线上必有C点的曲率中心K1点，CK1是经线上C点的曲率半径，用ρ1表示，称C点的第一曲率半径。6、第二曲率半径过C点再作一个与经线OB在C点的切线相垂直的平面，该平面与回转曲面的交线为一条平面曲线，可以证明该曲线在C点的曲率中心K2必定在OO′轴上，CK2称作点的第二曲率半径，用ρ2表示。§3.1容器应力理论(a)(b)(d)(c)dQ＝2πrpdLcosφφdQ＝2πrpdrQ′＝2πrcδσmsinφφ=§3.1容器器应力理理论§3.1.3回回转薄壳壳的薄膜膜应力回转薄壳壳承受内内压后，，在经线线方向和和纬线方方向都要要产生伸伸长变形形，所以以，在经经线方向向将会产产生经向向应力σm，在纬线方方向会产产生环向向应力σm。由于轴对对称，故故同一纬纬线上各各点的经经向应力力σm和环向应应力σm均相等。。由于我我们涉及及的壳体体为薄壳壳，可以以认为σm和σm在壳壁厚厚度上均均匀分布布。（1）经向薄膜膜应力--（壳壳体平衡衡方程））用一个与与回转壳壳体中间间面正交交的圆锤锤面切割割一承受受内压的的壳体，，取截面面以下的的分离体体进行研研究。该该分离体上上作用着着介质的的内压力力p和经向应应力σm（图b、c）），二者在轴方向向应互相相平衡（即作用用力和反反作用力力的关系系）。从从这种观观点出发发，推导导出计算算经向应应力σm的公式。。在分离体体COC1取一宽度度为dL的环带（（图b），其上作用用的气体体压力在在轴线方方向的合合力是dQ，其值为dQ＝2πrpdLcosφφ§3.1容器器应力理理论从图d可推出，，所以以dQ＝2πrpdr则作用在在壳体COC1上的气体体压力沿沿轴线上上的合力力Q为式中rc为Ｃ处同同心圆的的半径，，而为为此同心心圆的面面积。可可以看出出Ｑ的大大小只与与介质压压强p和截取处处的横截截面的面面积有关关，而与与分离体体的表面面形状无无关。（（p为常数时时，相当当于作用用在垂直直投影面面上）经向应力力在轴线线方向的的合力Q′为Q′＝2πrcδσmsinφ=由于Q=Q′,可解得：：从图c可以看出出：§3.1容器器应力理理论由此可得得：式中：p--介质内压压力，MPa；；ρ2--壳体中间间面在计计算点处处的第二二曲率半半径，mm；δ--壳体壁厚厚，mm。此式称作作壳体平平衡方程程。单元体截截取及各各截面上上的应力力σm和σθ在法线上上的分量量pdl1dl2=2Qmsin+2Qθsin§3.1容器器应力理理论（2）环环向薄膜膜应力———(微微体平衡衡方程又又称拉普普拉斯方方程）在壳体上上用两对对截面和和壳体的的内外表表面截取取一小单单元体，，如图示示。这两两对截面面一是相相邻的夹夹角为dθ的径线平平面；二二是两个个相邻的的与壳体体中面正正交且夹夹角为dφ的锥面。。考察小小单元体体abcd的力平衡衡，从而而找出环环向应力力σθ与经向应应力σm和壳体所所受内压压力之间间的关系系。由于小单单元体很很小，可可以认为为ab和cd面上的环环向应力力σθ和bc和ad面上经向向应力σm均是匀布布的。设设ab=cd=dl1；bc=ad=dl2，壳体厚度度为δ。在小单元元体的法法线方向向上作用用着介质质的内压压力p，其合力p的值为P=pdl1dl2在bc和ad面上的经经向应力力σm，其合力值值Qm为Qm=σmδdl2在ab和cd面上作用用着环向向应力σθ，其合力值值Qθ为Qθ=σθδdl1§3.1容器器应力理理论内压力p、经向应力力σm和环向应应力σθ的作用方方向见图图。小单单元体在在其法线线方向上上受力是是平衡的的，据此此可得出出pdl1dl2=2Qmsin+2Qθsin将Qm=σmδdl2，Qθ=σθδdl1代入，并考虑虑dθ和dφ均很小，,上式变为为pdl1dl2=2σmδdl2+2σθδdl2经整理简化后后可得又因为则：这个公式称作作微体平衡方方程（又称拉拉普拉斯方程程）。§3.1容容器应力理论论§3.1.4内压薄薄壁容器的应应力一、圆柱壳对于圆柱壳体体，壳体上各各点的ρ1=∝、ρ2＝D/2(见P92页。）可得结论:(1)圆柱壳上的的环间应力比比经向应力大大一倍。(2)决定圆圆柱壳承压能能力大小是中中径与壳体壁壁厚之比，而而不是壁厚的的绝对数值。。§3.1容容器应力理论论二、球壳的薄薄膜应力球壳中面上的的任一点的ρ1和ρ2均等于球壳的的中面半径，，可得结论:(1)球壳上各点点的应力相等等，而且σm和σθ也相等。(2)球壳上上的薄膜应力力只有同直径径同壁厚圆柱柱壳的环向应应力的一半或或者说等于经经向应力。§3.1容容器应力理论论薄膜应力理论论在球壳上的的应用§3.1容容器应力理论论三、椭圆壳（（简述）水工程中常用用椭球壳的一一半作为容器器的封头，它它是由四分之之一椭圆曲线线绕回转轴Oy旋转而形成的的，见图示。。半椭球壳上各各点的σm和σθ可按下式分别别计算。式中：a--半椭球壳长轴轴的一半；b--半椭球壳短轴轴的一半；δ--半椭球壳的壁壁厚；x，y--半椭球壳壳体体上各点的横横坐标和纵坐坐标；p--容器承受的内内压力。§3.1容容器应力理论论结论：（1）椭球球壳上各点的的应力是不等等的，它与各各点的坐标（（x，y）有关。（2）椭球球壳上应力的的大小及其分分布情况与椭椭球的长轴与与短轴之比a/b有关。a/b值增大时，椭椭球壳上的最最大应力将增增大，而当a/b=1时，椭球壳即即变为球壳，，将a=b代入即变为球球壳应力计算算公式，这时时壳体的受力力最为有利。。（3）水工工艺设备用半半个椭球用作作容器的端盖盖时，为便于于冲压制造和和降低容器高高度，封头的的深度浅一些些，即a/b大一些较好。。但a/b的增大将导致致应力的增大大，故椭球封封头的a/b不应超过2。。（4）当a/b<2时，半椭球封封头的最大膜膜应力产生于于半椭球的顶顶点，即x=0，y=b处，其值为：：§3.1容容器应力理论论半椭球母线§3.1容容器应力理论论四、锥形壳锥形壳一般用用于容器的封封头或变径段段，如图所示示。锥形壳的薄膜膜应力表达式式如下：式中：p--介质的内压力力，MPa；α--锥壳的半顶角角；δ--锥壳的壁厚;r--计算点所在平平行圆的半径径，即该点距距回转轴的距距离；从上述二式中中可以看出随随着半锥角的的增大壳体的的应力将变大大，所以在承承压容器中太太大的锥角是是不宜采用的的。同时也可可以看出，锥锥形壳中最大大应力产生于于大端，其值值分别为式中：D--容器的中径。。§3.1容容器应力理论论四、锥形壳锥形壳一般用用于容器的封封头或变径段段，如图所示示。锥形壳的薄膜膜应力表达式式如下：式中：p--介质的内压力力，MPa；α--锥壳的半顶角角；δ--锥壳的壁厚;r--计算点所在平平行圆的半径径，即该点距距回转轴的距距离；从上述二式中中可以看出随随着半锥角的的增大壳体的的应力将变大大，所以在承承压容器中太太大的锥角是是不宜采用的的。同时也可可以看出，锥锥形壳中最大大应力产生于于大端，其值值分别为式中：D--容器的中径。。§3.1容容器应力理论论锥形壳§3.1容容器应力理论论§3.1.5压力容容器的强度计计算一、压力容器器与常压容器器受劳动部颁发发的《压力容容器安全技术术监察规程》》（简称《容容规》）管理理的压力容器器必须同时满满足以下三个个条件：1.最高工工作压力pw≥0.1MPa（不含液体静压压力）。2.容器内内径D1≥150mm，且容积V≥25L。。3.介质为气体、、液化气体或或最高工作温温度高于等于于标准沸点的的液体。在水工艺设设备中，使使用最多的的是充满常常温水的压压力容器。。严格地讲讲，这些容容器不属于于《容规》》监察的压压力容器。。但是若水水的压力较较高，器壁壁也会产生生较大的应应力，这种种容器的壁壁厚仍然与与受《容规规》监察的的容器一样样按强度计计算确定。。容器的壁厚厚是压力容容器设计的的一个主要要方面，常常压容器的的壁厚一般般按刚度及及制造要求求来确定。。§3.1容容器应力力理论二、内压圆圆筒壁厚的的确定（1）理论论计算壁厚厚以圆筒体为为例：经向薄膜应应力和环向向薄膜应力力分别是若钢板在设设计温度下下的许用应应力为[σ]，按薄膜应力力条件：[σ]≥由于容器的的筒体一般般用钢板卷卷焊而成，，焊缝可能能存在某些些缺陷许用用应力[σ]应乘以一个个焊缝系数数φ，φ≤1。于是≤[σ]φ§3.1容容器应力力理论另外，一般般由工艺条条件确定的的是圆筒的的内直径D1，故在上式中中代入D=D1+δ，得≤[σ]φ解出δ，去掉不等号号便得到式中：δ--圆筒的计算算厚度，mm；p--设计内压；；MPa；D1--圆筒的内直直径，亦称称压力容器器的公称直直径，mm；[σ]--钢板在设计计温度下的的许用应力力；MPa；φ--焊缝系数。。（2）设设计厚度（（考虑腐蚀蚀裕量）若容器的设设计使用寿寿命为n年，介质对对容器壁的的年腐蚀量量为λmm/年，则使用用过程中，，器壁因腐腐蚀而减薄薄的总量称称作腐蚀裕裕量，其值值为C1=nλ。计算厚度度与腐蚀裕裕量之和称称作设计厚厚度，用δd表示。δd=δ+C1§3.1容容器应力力理论（4）圆筒壁的名名义厚度由于钢板的的生产标准准中规定了了一定量的的允许正、、负偏差值值，故钢板板的实际厚厚度可能小小于标注的的名义厚度度。故在容容器壁的厚厚度应加上上钢板的负负偏差C2。（保险起见））另外，计算算得出的钢钢板厚度一一般不会恰恰恰等于钢钢板的规格格厚度，故故需将计算算厚度向上上调整使其其符合钢板板的规格厚厚度（如生生产时的钢钢板系列：：5，10，20mm等），此调调整值称为为圆整值Δ，其值不应大大于1至2mm。将钢板的设设计厚度加加上钢板的的负偏差并并向上圆整整至钢板的的规格厚度度得出容器器壁的名义义厚度，用用δn表示，即δn=δd+C2+Δ=δ+C1+C2+Δ （3.18））式中：δn--圆筒的名义义厚度，mm；δd--圆筒的设计计厚度，mm；C1--腐蚀裕量，，mm；C2--钢板负偏差差，mm；Δ--圆整值，mm。§3.1容容器应力力理论（3）圆筒的有效效厚度δe=δ+Δ容器的设计计压力P，钢板在设计计温度下的的许用应力力[σ]、焊缝系数φ、钢板或钢管管的负偏差差C2以及圆整值值Δ均可按有关关设计规范范和设计手手册选用。。（4）容器器壁的最小小厚度δmin当容器的设设计压力较较低时，由由强度计算算确定的容容器壁的厚厚度不能满满足容器制制造、运输输和安装等等方面的要要求，因此此对圆筒的的最小壁厚厚作了规定定，用δmin表示。应当当注意的是是，规定的的最小厚度度内并不包包括腐蚀裕裕量C1。即器壁圆筒筒的名义厚厚度δn（选用钢板的的标注厚度度）应等于于或大于下下述的最小小厚度δmin和腐蚀裕量量C1之和，但当当δmin－－δ＞钢板负偏差差时，可以以将C2包括在δmin之内。筒体的最小小壁厚的规规定如下：：1.对于于碳钢和低低合金钢容容器2.对于不锈钢钢容器§3.1容容器应力力理论§3.1.6平平板的弯曲曲应力容器的封头头和矩形压压力容器在在内压作用用下，将产产生很大的的弯曲应力力，我们就就不能仅仅仅依靠薄膜膜应力理论论来进行它它们的设计计和计算。。（1））环环形形截截面面的的变变形形及及环环向向弯弯曲曲应应力力Mσσθ（2））径向向变变形形和和径径向向弯弯曲曲应应力力Mσσr（3））最大大弯弯曲曲应应力力Mσσmax§3.1容容器器应应力力理理论论周边边简简支支、、承承受受均均布布载载荷荷的的圆圆平平钢钢板板，最最大大弯弯曲曲应应力力产产生生于于圆圆板板中中心心处处的的上上下下表表面面处处，，其其值值为为：：Mσσmax=Mσσmax--周边边简简支支、、均均布布载载荷荷时时圆圆形形钢钢板板的的最最大大弯弯曲曲应应力力，，MPa；；p--均布载荷荷，MPa；；D--圆形平板板的直径径，mm；δ--圆形平板板的厚度度，mm；"－"--圆板上表表面的应应力，表表示受压压缩；"+"--圆板板下表面面的应力力，表示示受拉伸伸。周边固定定，承受受均布载载荷时圆圆平板的最大弯弯曲应力力出现在在板的四四周的上上下表面面处，对对于钢板板其值为为：Mσmax=(Mσσθ)r=R=(Mσr)r=R=Mσmax--周边固定定均布载载荷时的的圆形钢钢板的最最大弯曲曲应力，，MPa；；其它符号号意义同同上。§3.1容器器应力理理论（4）弯曲应力力与薄膜膜应力的的比较最大弯曲曲应力可可写作Mσmax=周边简支支平板k=0.31；；周边固定定平板k=0.188。Mσmax=结论：承承受均布布载荷p的圆形平平板的最最大弯曲曲应力Mσmax是同直径径、同厚厚度的圆圆柱形壳壳体承受受同样大大的压力力时所产产生的薄薄膜应力力的倍倍。。由于容容器的直直径与厚厚度的比比值一般般大于50，所所以，同同等条件件下，平平板内产产生的最最大弯曲曲应力至至少是圆圆筒壁的的薄膜应应力的20～30倍。。所以容器器的封头头应尽量量避免使使用平板板形，而而且也应应尽量避避免使用用矩形的的压力容容器。§3.1容器器应力理理论§3.1.7压压力力容器的的二次应应力薄膜应力力和弯曲曲应力都都是直接接由荷载载引起的的，称作作一次应应力或基基本应力力。在外外力作用用下，每每个零件件均有发发生变形形的趋势势，但这这个变形形的趋势势要受到到相邻零部部件的限限制。我们把把由于相相互连接接的零部部件各自自欲发生生变形而而受到对对方限制制引起的应应力称作作二次应应力。对于回转转壳体的的压力容容器，在在内压的的作用下下，封头头和筒身身是连接接在一起起的，二二者的变变形将相相互受到到对方的的限制，，这种相相互制约约必导致致产生一一组大小小相等，，方向相相反的内内力系，，由这组组内力所所产生发发生于两两个部件件连接处处的应力力称作边边界应力力。（1）平平板封头头：圆柱形形筒身和和平板封封头连接接处的横横截面内内产生的的最大二二次弯曲曲应力可可按下式式计算Mσm=从该式可可以看出出，在这这种连接接处将产产生很大大的边界界应力，，其值比比由内压压引起的的环向薄薄膜应力力还要大大54%。§3.1容器器应力理理论（2）半半球形封封头：在承受受内压时时，封头头的半径径增值小小于筒体体的半径径增值，，因为二二者是连连接在一一起的，，故连接接处封头头的直径径将被筒筒体向外外拉大，，而筒体体的直径径将被封封头往里里压小，，其结果果是在封封头内产产生二次次拉伸薄薄膜应力力，在筒筒体内产产生二次次压缩薄薄膜应力力。因为封头头内的一一次薄膜膜应力只只有同厚厚度圆柱柱形筒体体的一半半，将二次次薄膜应应力叠加加上去后后也不会会引起强强度不够够的问题题。筒体体内的二二次薄膜膜应力是是负值，，叠加到到一次薄薄膜应力力上的结结果只会会使总的的应力值值下降，，当然更更没有问问题。当封头与与筒体等等厚时，，在球形形封头与与筒体连连接处的的横截面面上没有有弯曲应应力存在在。虽然然在连接接处两侧侧的封头头与筒体体内存在在二次弯弯曲应力力，但其其值都很很小，不不会引起起强度上上的问题题。因此此球形封封头与筒筒体的连连接处不不需要考考虑强度度问题。。如果采用用其它形形式的封封头，由由于封头头和筒体体之间的的相互限限制及适适应这种种限制的的能力不不同，而而由此产产生的边边界应力力的大小小也不一一样。§3.1容容器器应力力理论论§3.1.8内内压封封头设设计一、封封头头分类类（1））凸凸形封封头，，包括括半球球形封封头、、半椭椭球封封头、、带折折边球球形封封头和和无折折边球球形封封头四四种。。（2））锥锥形封封头，，包括括无折折边锥锥形封封头与与带折折边锥锥形封封头两两种。。（3））平平板形形封头头。对于凸凸形封封头和和锥形形封头头，它它们的的强度度计算算均以以薄膜膜应力力理论论为基基础，，而对对于平平板形形封头头的强强度计计算则则应以以平板板弯曲曲理论论为依依据。。二、半半球形形封头头半球形形封头头是由由半个个球壳壳构成成。对对于半半球形形封头头可以以不考考虑边边界应应力。。可以以仅仅仅根据据薄膜膜应力力理论论来进进行半半球形形封头头的强强度计计算。。[σ]φφ≥σσθ=σm=将D=D1+δ代入，，去掉掉不等等号并并解出出封头头的理理论计计算厚厚度δ=根据δ求出封封头的的设计计厚度度δd和名义义厚度度δn即可。。§3.1容容器器应力力理论论三、半半椭球球形封封头根据前前面讨讨论结结果，，当椭椭球壳壳的长长短轴轴之比比小于于2时时，最最大薄薄膜应应力产产生于于半椭椭球的的顶点点，其其值为为σθ=σm=令a/b=m，并将a=D/2代入得得σθ=σm=若钢板板的许许用应应力为为[σ]，，焊缝系系数为为φ，并代入入D=D1+δ，，则半椭椭球形形封头头的计计算厚厚度δ应为δ=§3.1容容器器应力力理论论四、碟碟形封封头碟形封封头的的中央央部分分是一一个球球面，，其四四周是是一个个半径径为r的环状状壳体体，称称为封封头的的折边边，折折边下下边是是一个个圆柱柱形短短节，，称作作封头头的直直边。。碟形封封头承承受内内压时时，其其球面面一次次薄膜膜应力力可按按球壳壳的应应力公公式计计算，，其值值为σsp=式中：：σsp--球面内内的膜膜应力力，MPa；R--球面中中面半半径，，mm；；r--封头壁壁厚，，mm。。折边部部分除存在在薄膜膜应力力外还还存在在较大大的弯弯曲应应力。。其总总应力力将高高于球球面内内的应应力，，其值值可按按下式式计算算σ折=Mσsp=MM--折边应应力增增大系系数，，亦称称作碟碟形封封头的的形状状系数数§3.1容容器器应力力理论论若钢板板的许许用应应力为为[σ]，，焊缝系系数为为φ，并代入入R=R1+0.5δδ得σ折=≤≤[σ]φφ则碟形形封头头的壁壁厚δ=R1--球面内内半径径，mm。。五、无无折边边球形形封头头无折边边球形形封头头为一一内半半径为为R1的球面面，它它直接接焊接接在圆圆柱形形的器器壁上上。无无折边边球形形封头头与圆圆柱形形筒体体的连连接处处存在在着较较大的的边界界应力力，按按薄膜膜应力力条件件确定定的封封头厚厚度将将不能能满足足边界界应力力的要要求。。解决的的办法法是在在以薄薄膜应应力条条件确确定的的封头头厚度度上乘乘以一一个大大于1的系系数Q0，Q0的值可可查阅阅有关关规范范和手手册。。同时需需要注注意的的是边边界应应力不不仅作作用于于封头头，而而且也也作用用于与与封头头连接接处附附近的的筒壁壁，故故这部部分筒筒壁的的厚度度应加加厚至至封头头的厚厚度，，筒壁壁加厚厚的高高度应应不小小于。。§3.1容容器器应力力理论论六、锥锥形封封头锥形封封头及及其与与器壁壁连接接处的的应力力分布布和计计算比比较复复杂，，其强强度计计算和和设计计可参参阅有有关设设计手手册，，不作作详细细介绍绍。七、平平板形形封头头圆形平平板作作为容容器的的封头头而承承受介介质的的压力力时，，将处处于受受弯的的不利利状态态，它它的壁壁厚将将比筒筒体壁壁厚大大很多多。同同时平平板形形封头头还会会对筒筒体造造成较较大的的边界界应力力。因因此，，承压压设备备一般般不采采用平平板封封头，，仅在在压力力容器器的人人孔、、手孔孔处等等才采采用平平板。。周边固固定和和周边边简支支的圆圆形平平板承承受匀匀布荷荷载时时，其其最大大弯曲曲应力力可用用式σmax=k--与平板板周边边支承承方式式有关关的系系数，，周边边固定定时，，k=0.188；周边简简支时时k=0.31。。-平板封封头的的计算算厚度度9、静夜四无无邻，荒居居旧业贫。。。12月-2212月-22Thursday,December29,202210、雨中黄叶树树，灯下白头头人。。13:08:0513:08:0513:0812/29/20221:08:05PM11、以我独沈沈久，愧君君相见频。。。12月-2213:08:0513:08Dec-2229-Dec-2212、故人人江海海别，，几度度隔山山川。。。13:08:0613:08:0613:08Thursday,December29,202213、乍乍见见翻翻疑疑梦梦，，相相悲悲各各问问年年。。。。12月月-2212月月-2213:08:0613:08:06December29,202214、他乡生生白发，，旧国见见青山。。。29十十二月20221:08:06下午午13:08:0612月-2215、比不了了得就不不比，得得不到的的就不要要。。。十二月221:08下午午12月-2213:08December29,202216、行行动动出出成成果果，，工工作作出出财财富富。。。。2022/12/2913:08:0613:08:0629December202217、做前，能能够环视四四周；做时时，你只能能或者最好好沿着以脚脚为起点的的射线向前前。。1:08:06下下午1:08下下午13:08:0612月-229、没没有有失失败败，，只只有有暂暂时时停停止止成成功功！！。。12月月-2212月月-22Thursday,December29,202210、很多事情情努力了未未必有结果果，但是不不努力却什什么改变也也没有。。。13:08:0613:08:0613:0812/29/20221:08:06PM