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第一章电路的基本概念和定律下一页前一页第1-1

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1.1电路模型1.2电路变量1.3电阻元件1.4电源元件

1.5基尔霍夫定律

1.6电阻的串联和并联

1.7实际电源模型

1、电路模型2、电压、电流的参考方向3、基尔霍夫定律第一章电路的基本概念和定律下一页前一页第1-2

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重点：1.1电路模型（circuitmodel)下一页前一页第1-3

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1、何谓电路(circuit)?由电器件相互连接所构成的电流通路称为电路。2、实际电路的组成①提供电能的能源,简称电源；②用电装置，统称其为负载。

它将电源提供的能量转换为其他形式的能量；③连接电源与负载而传输电能的金属导线，简称导线。电源、负载、导线是任何实际电路都不可缺少的三个组成部分。1.1电路模型（circuitmodel)下一页前一页第1-4

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3、实际电路的功能实际电路种类繁多，功能各异。电路的主要作用可概括为两个方面：①进行能量的传输与转换；如电力系统的发电、传输等。②实现信号的传递与处理。如电视机、电话、通信电路等，实现雷达信号处理、通信信号处理、生物信号处理等。1.1电路模型（circuitmodel)下一页前一页第1-5

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4、为什么要引入电路模型

实际电路在运行过程中的表现相当复杂,如：制作一个电阻器是要利用它对电流呈现阻力的性质，然而当电流通过时还会产生磁场。要在数学上精确描述这些现象相当困难。为了用数学的方法从理论上判断电路的主要性能，必须对实际器件在一定条件下，忽略其次要性质，按其主要性质加以理想化，从而得到一系列理想化元件。这种理想化的元件称为实际器件的“器件模型”。

用理想化元件表示实际元件，并按实际电路的连接方式连接起来的电路图成为电路模型。1.1电路模型（circuitmodel)下一页前一页第1-6

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5、几种常见的理想化元件（器件模型）①理想电阻元件：只消耗电能，如电阻器、灯泡、电炉等，可以用理想电阻来反映其消耗电能的这一主要特征；②理想电容元件：只储存电能，如各种电容器，可以用理想电容来反映其储存电能的特征；③理想电感元件：只储存磁能，如各种电感线圈，可以用理想电感来反映其储存磁能的特征；1.1电路模型（circuitmodel)下一页前一页第1-7

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6、电路模型和电路图电路模型是由若干理想化元件组成的；将实际电路中各个器件用其模型符号表示，这样画出的图称为称为实际电路的电路模型图，常简称为电路图。7、说明①实际器件在不同的应用条件下，其模型可以有不同的形式；②不同的实际器件只要有相同的主要电气特性，在一定的条件下可用相同的模型表示。如灯泡、电炉等在低频电路中都可用理想电阻表示。电路分类下一页前一页第1-8

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1.2

电路变量一、电流（current）下一页前一页第1-9

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1、电流的形成在电场力作用下，电荷有规则的定向移动形成电流，用i(t)或i表示。单位：安[培]（A）。2、电流的大小---电流强度，简称电流

式中dq为通过导体横截面的电荷量，电荷的单位：库[仑]（C）。若dq/dt即单位时间内通过导体横截面的电荷量为常数，这种电流叫做恒定电流，简称直流电流，常用大写字母I表示。E自由电子s一、电流（current）下一页前一页第1-10

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3、电流的方向实际方向——规定为正电荷运动的方向。参考方向——假定正电荷运动的方向。规定：若参考方向与实际方向方向一致，电流为正值，反之，电流为负值。为什么要引入参考方向？一、电流（（current）下一页前一页第1-11页返回本章目录录判断R3上电流I3的方向？如果电电路复复杂或或电源源为交交流电电源，，则电电流的的实际际方向向难以以标出出。交流电电路中中电流流方向向是随随时间间变的的。参考考方方向向假假设设说说明明两两点点：：1、原原则则上上可可任任意意设设定定；；2习惯惯上上：：A、凡凡是是一一眼眼可可看看出出电电流流方方向向的的，，将将此此方方向向设设为为参参考考方方向向；；B、对对于于看看不不出出方方向向的的，，可可任任意意设设定定。。一、、电电流流（（current）下一一页页前一一页页第1-12页返回回本本章章目目录录4、电电流流总总结结1、今后后，，电电路路图图上上只只标标参参考考方方向向。。电电流流的的参参考考方方向向是是任任意意指指定定的的，，一一般般用用箭箭头头在在电电路路图图中中标标出出，，也也可可以以用用双双下下标标表表示示；；如如iab表示示电电流流的的参参考考方方向向是是由由a到b。2、电电流流是是个个既既具具有有大大小小又又有有方方向向的的代代数数量。。在在没没有有设设定定参参考考方方向向的的情情况况下下，，讨讨论电电流流的的正正负负毫毫无无意意义义。。二、、电电压压（（voltage）下一一页页前一一页页第1-13页返回回本本章章目目录录1、电电压压的的定定义义电路路中中，，电电场场力力将将单单位位正正电电荷荷从从某某点点a移到到另另一一点点b所做做的功功，，称称为为两两点点间间的的电压压。功（（能能量量））的的单单位位：：焦[耳](J);电压压的的单单位位：：伏[特](V)。2、电电压压的的极极性性（（方方向向））实际际极极性性：：规定定两两点点间间电电压压的的高高电电位位端端为为“+”极，，低低电电位端端为为“-”极。。两两点点电电位位降降低低的的方方向向也也称称为为电压压的的方方向向。。参考考极极性性：：假设设的的电电压压“+”极和和“-”极。。若参参考考极极性性与与实实际际极极性性一一致致，，电电压压为为正正值值，，反反之之，，电电压压为为负负值值。。二、、电电压压（（voltage）下一一页页前一一页页第1-14页返回回本本章章目目录录3、关关联联参参考考方方向向电流流和和电电压压的的参参考考方方向向可可任任意意假假定定，，而而且且二二者者是是相相互互独独立立的的。。若选选取取电电流流i的参参考考方方向向从从电电压压u的““+””极经经过过元元件件A本身身流流向向““-””极，，则则称称电电压压u与电电流流i对该该元元件件取取关关联联参参考考方方向向。。否否则则，，称称u与i对A是非关联联的。uA与iA关联uB与iB非关联u与i对元件1关联u与i对元件2非关联二、电电压（voltage）下一页前一页第1-15页返回本章章目录4、电压说说明1、今后，，电路图图中只标标电压的的参考极极性。在在没有标标参考极极性的情情况下，，电压的的正、负负无意义义。2、电压的的参考极极性可任任意指定定，一般般用“+”、“-”号在电路路图中标标出，有有时也用用双下标标表示，，如uab表示a端为“+”极，b端为“-”极。3、电路图图中不标标示电压压/电流参考考方向时时，说明明电压/电流参考考方向与与电流/电压关联联。4、大小和和方向均均不随时时间变化化的电流流和电压压称为直直流电流流和直流流电压，，可用大大写字母母I和U表示。三、功功率（power）和能量量（enerage）下一页前一页第1-16页返回本章章目录1、功率的的定义单位时间间电场力力所做的的功称为为电功率率，即：简称功率率，单位位是瓦[特]（W）。2、功率与与电压u、电流i的关系如图(a)所示电路路N的u和i取关联方向,由于i=dq/dt，u=dw/dq，故电路路消耗的的功率为为p(t)=u(t)i(t)对于图(b)，由于对对N而言u和i非关联，则N消耗的功功率为p(t)=-u(t)i(t)三、功功率（power）和能量量（enerage）下一页前一页第1-17页返回本章章目录3、功率的的计算利用前面面两式计计算电路路N消耗的功功率时，，①若p>0，则表示示电路N确实消耗耗（吸收收）功率率；②若p<0，则表示示电路N吸收的功功率为负负值，实实质上它将将产生（（提供或或发出））功率。。由此容易易得出，，当电路路N的u和i关联（如如图a），N产生功率率的公式式为p(t)=u(t)i(t)当电路N的u和i非关联（（如图b），则则N产生功率率的公式式为p(t)=-u(t)i(t)三、功功率（power）和能量量（enerage）下一页前一页第1-18页返回本章章目录4、能量的的计算根据功率率的定义义，两两边从从-∞到t积分，并并考虑w(-∞)=0，得对于一个个二端元元件（或或电路）），如果果w(t)≥0，则称该该元件（（或电路路）是无无源的或或是耗能能元件（（或电路路）。否否则称为为有源元元件。（设u和i关联）三、功率（（power）和能量（enerage）下一页前一页第1-19页返回本章目录录前面介绍了电电流、电压、功率和和能量的基本单位分别是是安（A)、伏（V)、瓦（W)、焦耳（J)，有时嫌单位位太大（无线电接受受），有时又嫌单位太小小（电力系统统），使用不不便。我们便在这些单位位前加上国际单位制（（SI）词头用以表示这些些单位被一个个以10为底的正次幂幂或负次幂相相乘后所得的的SI单位的倍数单位。例564123I2I3I1++++++－－－－－U6U5U4U3U2U1求图示电路中中各方框所代代表的元件消消耗或产生的的功率。已知知：U1=1V,U2=-3V,U3=8V,U4=-4V,U5=7V,U6=-3VI1=2A,I2=1A,I3=-1A解注对一完整的电电路，发出的的功率＝消耗耗的功率三、功率（（power）和能量（enerage）下一页前一页第1-20页返回本章目录录1.3电阻（resistor）元件下一页前一页第1-21页返回本章目录录电路中最简单单、最常用的的元件是二端端电阻元件，，它是实际二二端电阻器件件的理想模型型。一、电阻元件件与欧姆定律律1、电阻元件的的定义若一个二端元元件在任意时时刻，其上电电压和电流之之间的关系(VoltageCurrentRelation，缩写为VCR)，能用u~i平面上的一条条曲线表示，，即有代数关关系f(u，i)则此二端元件件称为电阻元元件。元件上的电压压电流关系VCR也常称为伏安安关系(VAR)或伏安特性。。1.3电阻（resistor）元件下一页前一页第1-22页返回本章目录录2、电阻的分类类①如果电阻元件件的VCR在任意时刻都都是通过u~i平面坐标原点点的一条直线线，如图(a)所示，则称该该电阻为线性时不变电电阻，其电阻值为为常量，用R表示。②若直线的斜率率随时间变化化(如图图(b)所示示)，则则称称为为线性性时时变变电电阻阻。③若电电阻阻元元件件的的VCR不是是线线性性的的(如图图(c)所示示)，则则称称此此电电阻阻是是非线线性性电电阻阻。本书书重重点点讨讨论论线线性性时时不不变变电电阻阻，，简简称称为为电阻阻。1.3电阻阻（（resistor）元元件件下一一页页前一一页页第1-23页返回回本本章章目目录录3、欧欧姆姆定定律律对于于（（线线性性时时不不变变））电电阻阻而而言言，，其其VCR由著著名名的的欧姆姆定律律(Ohm’’sLaw)确定定。。电阻阻的的单单位位为为：：欧[姆](Ω)。电阻阻的的倒倒数数称称为为电导导(conductance)，用用G表示示，，即即G=1/R,电导导的的单单位位是是：：西[门子子](S)。应用用OL时注注意意：：①欧欧姆姆定定律律只只适适用于于线线性性电电阻阻，，非线线性性电电阻阻不不适适用；；②②电电阻阻上上电电压电电流流参参考考方方向向的关关联联性性。。1.3电阻阻（（resistor）元元件件下一一页页前一一页页第1-24页返回回本本章章目目录录4、两两种种特特殊殊情情况况①开路路(Opencircuit)：R=∞∞，G=0，伏安安特特性性②短路路(Shortcircuit)：R=0，G=∞∞，伏安特特性二、R吸收的的功率率对于正正电阻阻R来说，，吸收收的功功率和和能量量总是是大于于或等于零零。因因此电电阻是是无源元元件。三、举举例下一页页前一页页第1-25页返回本本章目目录例1阻值为为2Ω的电阻阻上的的电压压、电电流参参考方方向关关联，，已知知电阻阻上电电压u(t)=4cost(V)，求其其上电电流i(t)和消耗耗的功功率p(t)。解：因电阻阻上电电压、、电流流参考考方向向关联联，由由OL得其上上电流流i(t)=u(t)/R=4cost/2=2cost(A)消耗的的功率率p(t)=Ri2(t)=8cos2t(W)。例2已知R=5KΩΩ，U=﹣10V,求电路路中流流过的的电流流和电电阻的的吸收收功率率。解：因电阻阻上电电压、、电流流参考考方向向非关关联，，由OL得其上上电流流为为I=﹣U/R=﹣(﹣10)/5×103=2mA电阻吸吸收的的功率率P=﹣UI=﹣﹣(﹣10)××2×10-3W=20mW1.3电阻（（resistor）元件件uiR1.4电源元元件下一页页前一页页第1-26页返回本本章目目录电源是是有源源的电电路元元件，，它是是各种种电能能量（（电功功率））产生生器的的理想想化模模型。。电源独立电电源非独立立电源源，常常称为为受控源源(ControlledSource)独立电电压源源，简简称电压源源(VoltageSource)独立电电流源源，简简称电流源源(CurrentSource)1.4电源元元件下一页页前一页页第1-27页返回本本章目目录1、电压压源定定义若一个个二端端元件件接到到任何何电路路后，，该元元件两两端电电压总总能保保持给给定的的时间间函数数uS(t)，与通通过它它的电电流大大小无无关，，则此此二端端元件件称为为电压压源。。R=6ΩΩ，u=6V，i=1AR=3Ω，u=6V，i=2AR=0Ω，u=6V，i=∞∞u(t)=uS(t)，任何ti(t)任意1.4电源元件件下一页前一页第1-28页返回本章章目录2、电压源源的性质质从定义可可看出它它有两个个基本性性质:①其端电压压是定值值或是一一定的时时间函数数，与流流过的电流无无关，当当uS=0，电压源源相当于于短路。。②电压源源的电压压是由它它本身决决定的，，流过它它的电流则是任任意的，，由电压压源与外外电路共共同决定定。3、需注意意的问题题①理想电压压源在现现实中是是不存在在的；②实际际电压源源不能随随意短路路。③对电压压源电流流、电压压参考方方向一般般设为非非关联方方向，但但因为电电流有正正有负，，故理想想电压源源可能产产生功率率，也可可能从外外电路吸吸收功率率。1.4电源元件件下一页前一页第1-29页返回本章章目录1、电流源源定义若一个二二端元件件接到任任何电路路后，该该元件上上的电流总能保保持给定定的时间间函数iS(t)，与其两两端的电电压的大小无关关，则此此二端元元件称为为电流源源。i(t)=iS(t)，任何tu(t)任意R=0Ω，i=2A，u=0VR=3Ω，i=2A，u=6VR=6Ω，i=2A，u=12V1.4电源元件件下一页前一页第1-30页返回本章章目录2、电流源源的性质质从定义可可看出它它有两个个基本性性质:①其上电流流是定值值或是一一定的时时间函数数，与它它两端的电压无关。。当iS=0，电流源相当当于开路。②电流源的电电流是由它本本身决定的，，其上的电压则是任意的的，由电流源源与外电路共共同决定。3、需注意的问问题①理想电流源在在现实中是不不存在的；②实际电流源源不能随意开开路。例+_i+_+_10V5V计算图示电路路各元件的功功率。解发出吸收吸收满足：P（发）＝P（吸）1.4电源元件下一页前一页第1-31页返回本章目录录例计算图示电路路各元件的功功率。解发出吸收满足：P（发）＝P（吸）1.4电源元件下一页前一页第1-32页返回本章目录录+_u+_2A5Vi1.5基尔霍夫定律律下一页前一页第1-33页返回本章目录录1847年，基尔霍夫(G.R.Kirchhoff)提出两个定律律：基尔霍夫夫电流定律(Kirchhoff’’sCurrentLaw,简记KCL)和基尔霍夫电电压定律(Kirchhoff’’sVoltageLaw,简记KVL)。它只与电路路的结构有关关，而与构成成电路的元件件性质无关。。一、电路图的的相关术语1、支路：①每个电路元件件可称为一条条支路；②每个电路的的分支也可称称为一条支路路。2、节点（结点点）：支路的连接点点。3、回路：由支路组成的的任何一个闭闭合路径。注：由于a点与a’点是用理想导导线相连，从从电气角度看看，它们是同同一节点，可可以合并为一一点。b点与b’点也一样。则则图中只有4条支路，2个节点(a和b)。4、网孔：对平面电路，，其内部不含含任何支路的的回路称网孔孔。1.5基尔霍夫定律律（KCL）下一页前一页第1-34页返回回本本章章目目录录一、、基基尔尔霍霍夫夫电电流流定定律律KCL1、KCL内容容KCL描述述了了电电路路中中与与节节点点相相连连各各支支路路电电流流之之间间的的相相互互关关系系，，它它是是电电荷荷守守恒恒在在集集中中参参数数电电路路中中的的体体现现。。对于于集集中中参参数数电电路路中中的的任任一一节节点点，，在在任任一一时时刻刻，，流流入入该该节节点点的的电电流流之之和和等等于于流流出出该该节节点点的的电电流流之之和和。。例：对右图图所示电电路a节点，利利用KCL得KCL方程为：：i2+i3=i1+i4或流入节点a电流的代代数和为为零，即即：-i1+i2+i3-i4=0或流出节点a电流的代代数和为为零即：：i1-i2-i3+i4=0下一页前一页第1-35页返回本章章目录举例例1如图电路路，已知知i2=1A，试求电流i1、电压u、电阻R和两电源源产生的功功率。解：由KCLi1=iS–i2=1A故电压u=3i1+uS=3+5=8(V)电阻R=u/i2=8/1=8ΩΩiS产生的功功率P1=-uiS=8××2=-16(W)uS产生的功功率P2=ui1=5×1=5(W)可见，独立电源源可能产产生功率率，也可可能吸收收功率。。1.5基尔霍夫夫定律（（KCL）下一页前一页第1-36页返回本章章目录2、对KCL的说明①不仅适用用于节点点，而且且适用于于任何一一个封闭闭曲面。。例：对图图(a)有i1+i2-i3=0，对图(b)有i=0，对图(c)有i1=i2。1.5基尔霍夫夫定律（（KCL）下一页前一页第1-37页返回本章章目录②应用KCL列写节点点或闭合合曲面方方程时，，首先要要设出每每一支路路电流的的参考方方向，然然后根据据参考方方向取符符号：选选流出节节点的电电流取正正号则流流入电流流取负号号或选流流入节点点的电流流取正号号则流出出电流取取负号均均可以，，但在列列写的同同一个KCL方程中取取号规则则应一致致。③应将KCL代数方程程中各项项前的正正负号与与电流本本身数值值的正负负号区别别开来。。④KCL实质上是是电荷守守恒原理理在集中中电路中中的体现现。即，，到达任任何节点点的电荷荷既不可可能增生生，也不不可能消消失，电电流必须须连续流流动。1.5基尔霍夫夫定律（（KVL）下一页前一页第1-38页返回本章章目录一、基尔尔霍夫电电压定律律KVLKVL描述了回回路中各各支路（（元件））电压之之间的关关系，它它是能量量守恒在在集中参参数电路路中的体体现。1、KVL内容对于集中参数数电路，，在任一一时刻，，沿任一一回路巡巡行一周周，各支支路（元元件）电电压降的的代数和和为零。。列写KVL方程具体体步骤为为：（1）首先设设定各支支路的电电压参考考方向；；（2）标出回回路的巡巡行方向向（3）凡支路路电压方方向（支支路电压压“+”极到“-”极的方向向）与巡巡行方向向相同者者取“+”，反之取取“-”。1.5基尔霍夫夫定律（（KVL）下一页前一页第1-39页返回本章目录录2、举例右图为某电路中一一回路，从a点开始按顺时时针方向(也可按逆时针针方向）绕行行一周，有：：u1-u3+u5+u4–u2=0当绕行方向与与电压参考方方向一致（从正极到负负极），电压压为正，反之之为负。3、说明①用于求两点间间的电压，如如u6。则对回路a-d-e有u6+u4–u2=0→u6=u2–u4则对回路a-b-c-d有u1-u3+u5-u6=0→u6=u1-u3+u5u6=u2–u4=u1-u3+u5-u6求a点到d点的电压：uad=自a点始沿任一路路径，巡行至至d点，沿途各支支路电压降的的代数和。1.5基尔霍夫定律律（KVL）下一页前一页第1-40页返回本章目录录3、说明:②对回路中各支支路电压要规规定参考方向向；并设定回回路的巡行方方向，选顺时时针巡行和逆逆时针巡行均均可。巡行中中，遇到与巡巡行方向相反反的电压取负负号；③应将KVL代数方程中各各项前的正负负号与电压本本身数值的正正负号区别开开来。④KVL实质上是能量量守恒原理在在集中电路中中的体现。因因为在任何回回路中，电压压的代数和为为零，实际上上是从某一点点。出发又回回到该点时，，电压的升高高等于电路的的降低。下一页前一页第1-41页返回本章目录录例2如图电路，求求电流i和电压uAB。解：由KVL从A点出发按顺时针巡行一周周有1×i+10+4×i–5+1×i+4×i=0解得i=-0.5(A)uAB应是从A到B任一条路径上上各元件的电电压降的代数数和，即uAB=1×i+10=-0.5+10=9.5(V)或uAB=-4××i–1×i+5-4×i=9.5(V)举例1.6电阻的串联和和并联下一页前一页第1-42页返回本章目录录电路理论中，，等效的概念念及其重要。。利用它可以以简化电路分分析。一、等效的概概念1、电路等效的的定义设有两个二端电路N1和N2，如图(a)(b)所示，若N1与N2的外部端口处处(u，i)具有相同的电电压电流关系系(VCR），则称N1与N2的相互等效，，而不管N1与N2内部的结构如如何。例如图(c)和(d)两个结构并不不相同的电路路，但对于外外部a、b端口而言，两两电路的等效效电阻均为5Ω，因而端口处处的VCR相同，故两者者是互相等效效的。1.6电阻的串联和和并联下一页前一页第1-43页返回本章目录录2、等效的含义义对任何电路A，如果用C代B后，能做到A中的电流、电电压、功率不不变，则称C与B等效。AB(a)AC(b)用C代B或者说，若C与B等效，则用(b)图求A中的电流、电电压、功率与与用(a)图求A中的电流、电电压、功率的的效果完全一一样。可见见，，等等效效是是对对两两端端子子之之外外的的电电流流、、电电压压、、功功率率，，而而不不是是指指B，C中的的电电流流、、电电压压等等效效。。1.6电阻阻的的串串联联和和并并联联下一一页页前一一页页第1-44页返回回本本章章目目录录思考考：：下图图所所示示电电路路i1

-

+

+

-u1

N1

2V

2Ω

图（a）

2Ω

i2

-

+

u2

N2

1A

图（b）

可求求得得：：u1=2Vi1=1Au2

=2Vi2=1A问N1和N2是否否等等效效？？因为为，，N1为理理想想电电压压源源，，N1的VAR为：：u1=2v，i1可为为任任意意值值；；N2为理理想想电电流流源源，，N2的VAR为：：i2=1A，u2可为为任任意意值值。。所以以，，N1和N2不等等效效！！等效效是是指指两两电电路路端端口口的的VCR完全全相相同同，，即即，，这这两两个个电电路路外外接接任任何何相相同同电电路路时时，，端端口口上上的的电电流流电电压压均均对对应应相相等等。。1.6电阻阻的的串串联联和和并并联联下一一页页前一一页页第1-45页返回回本本章章目目录录3、举举例例如图图(a)电路路，，求求电电流流i和i1。解：首先先求求电电流流i。3ΩΩ与6ΩΩ等效效为为R=3//6=2ΩΩ,如图图(b)所示示。。故故电电流流i=9/(1+R)=3(A)u=RI=2××3=6(V)再回回到到图图(a)，得得i1=u/6=1(A)1.6电阻阻的的串串联联和和并并联联下一一页页前一一页页第1-46页返回回本本章章目目录录二、、电电阻阻的的串串联联等等效效电阻阻串串联联的的特特征征：流流过过各各电电阻阻的的电电流流是是同同一一电电流流。。对N1，根根据据KVL和OL，其其端端口口伏伏安安特特性性：：对N2，其其端端口口伏伏安安特特性性为为：：根据据等等效效定定义义，，N1与N2的伏伏安安特特性性完完全全相相同同，，从从而而得得：：①串联联电电阻阻等等效效公公式式：：②串联联电电阻阻分分压压公公式式：：Req=R1+R2+…………+Rn，k=1,2,……,n1.6电阻阻的的串串联联和和并并联联下一一页页前一一页页第1-47页返回回本本章章目目录录例：如如图图所所示示两两个个电电阻阻R1、R2串联联的的电电路路。。各自自分分得得的的电电压压u1、u2分别别为为：：电阻阻R1、R2的功功率率为为：：PR1=i2R1，PR2=i2R2故有可见，，对电电阻串串联，，电阻阻值越越大者者分得得的电电压大大，吸吸收的的功率率也大大。1.6电阻的的串联联和并并联下一页页前一页页第1-48页返回本本章目目录三、电电阻的的并联联等效效电阻并并联的的特征征：各电阻阻两端端的电电压是是同一一电压压。对N1，根据据KVL和OL，其端端口伏伏安特特性：：对N2，其端端口伏伏安特特性为为：根据等等效定定义，，N1与N2的伏安安特性性完全全相同同，从从而得得：①并联电电导等等效公公式：：②并联电电导分分压公公式：：Geq=G1+G2+………+Gn，k=1,2,…,n1.6电阻的的串联联和并并联下一页页前一页页第1-49页返回本本章目目录例：如图图所示示两个个电阻阻R1、R2并联的的电路路。等效电电阻电阻R1、R2分得的的电流流i1、i2分别为为：电阻R1、R2的功率率为：：PR1=G1u2，PR1=G2u2故有可见，，对电电阻并并联，，电阻阻值越越大者者分得得的电电流小小，吸吸收的的功率率也小小。1.6电阻的的串联联和并并联下一页页前一页页第1-50页返回本本章目目录3、混联联等效效既有电电阻串串联又又有并并联的的电路路称为为电阻阻混联联电路路。分析混混联电电路的的关键键问题题是如如何判判断串串并联联。下下面介介绍判判别方方法：：①看电路路的结结构特特点。。若两两电阻阻是首首尾相相联且且中间间又无无分岔岔，就就是串串联；；若两两电阻阻是首首首尾尾尾相相联，，就是是并联联。②看看电压压、电电流关关系。。若流流经两两电阻阻的电电流是是同一一个电电流，，就是是串联联；若若施加加到两两电阻阻的是是同一一电压压，该该两电电阻就就是并并联。。③在在保持持电路路连接接关系系不变变的情情况下下，对对电路路作变变形等等效。。即对对电路路作扭扭动变变形，，如对对短路路线进进行任任意压压缩与与伸长长等。。例：如图图电路路，求求ab的等效效电阻阻Req。cde合1Rab=1.5ΩUs2+++Us3Us1___ab1.7实际电电源模模型下一页页前一页页第1-51页返回本本章目目录1、电压压源的的串联联等效效一、独独立源源的串串并联联若干个个电压压源相相串联联的二