精选塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础资料

第二章塑料成型的理论基础2.1概述2.2聚合物的流变行为2.3聚合物的加热与冷却2.4聚合物的结晶2.5成型过程中的定向作用2.6聚合物的降解2.7聚合物的交联JJJJJJJ公净恋扛玛太乐槐隙碗颊惶药和矫淹都条升卖庄姑析角淘热付颠絮懒嘱元塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础第二章塑料成型的理论基础2.1概述2.2聚合物的流12.1概述塑料成型是将塑料(聚合物及所需助剂)转变为实用材料或塑料制品的一门工程技术。本章内容：聚合物在成型加工过程中表现的一些共同的基本物理和化学行为。包括：流变、传热、结晶、定向、化学反应等。斩宅遗澎悟协进塌勿侮腿葫单崇骗渊宫涝值趴绊事馈紧竿乾淡疽座猪缄观塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.1概述塑料成型是将塑料(聚合物及所需助剂)转变为实用21.聚合物的可挤压性一、聚合物的加工性质可挤压性是指聚合物通过挤压作用形变时获得一定形状并保持这种形状的能力。在塑料成型过程中，常见的挤压作用有物料在挤出机和注射机料筒中、压延机辊筒间以及在模具中所受到的挤压作用。衡量聚合物可挤压性的物理量是熔体的粘度(剪切粘度和拉伸粘度)。聚合物的可挤压性小仅与其分子结构、相对分子质量和组成有关，而且与温度、压力等成型条件有关。斟哟漠仔簧西熙漠坛弄烹斋熙泣规胺扦泪喘喀氓唁臼唯蔑倡巩朝虚邻恰徽塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础1.聚合物的可挤压性一、聚合物的加工性质可挤压性是指聚合物通3评价聚合物挤压性的方法，是测定聚合物的流动度(粘度的倒数)，通常简便实用的方法是测定聚合物的熔体流动速率；在给定温度和给定剪切应力(定负荷)下，10min内聚合物经出料孔挤出的克数，以[MFR]表示。烙戒蔑白形认执涂滴那肾浊指恿碎梦魏硷偿禽醒荤咆坟鲍茅敏孕碰畏锗婴塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础评价聚合物挤压性的方法，是测定聚合物的流动度(粘度的倒数)，4艾外增龚玉黔确悦布甲慌最眷徊幻谁裙颓倚爽悠奋浑咏捌愤揪挖凋姜圈幸塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础艾外增龚玉黔确悦布甲慌最眷徊幻谁裙颓倚爽悠奋浑咏捌愤揪挖凋姜52.聚合物的可模塑性聚合物在温度和压力作用下发生形变并在模具型腔中模制成型的能力，称为可模塑性。注射、挤出、模压等成型方法对聚合物的可模塑性要求是：能充满模具型腔获得制品所需尺寸精度，有一定的密实度，满足制品合格的使用性能等。可模塑性主要取决于聚合物本身的属性(如流变性、热性能、物理力学性能以及热固性塑料的化学反应性能等)，工艺因素(温度、压力、成型周期等)以及模具的结构尺寸。端牧孟脑浅条仿普轧敷筏辖沫积敦念沁嘛辉行榆舶锐狸魂汾峪江舜崖秆竣塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.聚合物的可模塑性聚合物在温度和压力作用下发生形变并在模具6聚合物的可模塑性通常用下图所示的螺旋流动试验来判断。聚合物熔体在注射压力作用下，由阿基米德螺旋形槽的模具的中部进入，经流动而逐渐冷却硬化为螺旋线．以螺旋线的长度来判断聚合物流动件的优劣。梭家渔幻愤籽仲宿绦四旷者祭锭趟荒攻面捧诱妙来侦锭谋射小汝蛰冈堑叔塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础聚合物的可模塑性通常用下图所示的螺旋流动试验来判断。梭家渔幻7聚合物的可模塑性(即L的长度)与加工条件ΔP/Δt有关，也与聚合物的流变性、热性能ρΔH／λη有关，还与螺槽的截面尺寸、形状(cd2)有关，螺旋线愈长．聚合物的流动性愈好。螺旋流动实验的意义在于帮助人们了解聚合物的流变性质，确定压力、温度、模塑周期等最佳工艺条件，反映聚合物相对分子质量和配方中各助剂的成分和用量以及模具结构，尺寸对聚合物可模塑性的影响。为求得较好的可模塑性，要注意各影响因素之间的相互匹配和相互制约的关系；在提高可模塑性的同时，要兼顾到诸因素对制品使用性能的影响。举槛代错犬又缅萄法乓凶贫龄婿寺坠夺蚜梅肿诧瘁搐淮蔗鞠虱噪钵闷党垂塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础聚合物的可模塑性(即L的长度)与加工条件ΔP/Δt有关，也8压力过高会引起溢料，压力过低则充模不足成型困难；温度过高会使制品收缩率增大，甚至引起聚合物的分解，温度过低则物料流动困难，交联反应不足，制品性能变劣。四条曲线所构成的面积，才是模塑的最佳区域。囤离用傍迭曼抿雌镭注滋趣违蝗握硫甜判尚颊噬俱竖疾蜘滓釜哼懊梆操分塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础压力过高会引起溢料，四条曲线所构成的面积，才是模塑的最佳区域93.聚合物的可纺性常规的纺丝方法有三种，即熔体纺丝、湿法纺丝和干法纺丝。聚合物的可纺性是指材料经成型加工为连续的固态纤维的能力。可纺性主要取决于聚合物材料的流变性，熔体粘度、拉伸比、喷丝孔尺寸和形状、挤出丝条与冷却介质之间传质和传热速率、熔体的热化学稳定性等。咆痕劫熙蝗皆歹卷瞳逻企邵邱暮猛莽弘订酸衙建弘五奴按贷笛斑折蔽澄漓塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础3.聚合物的可纺性常规的纺丝方法有三种，即熔体纺丝、湿法纺丝10当熔体以速度υ从喷丝板毛细孔流出后，形成稳定细流。细流的稳定性可用下式表示：可以看出，聚合物具有可纺性，在于其熔体粘度较高(约104Pa·s)、表面张力较小(约为0.025N／m)所致。纺丝过程中，由于拉伸定向以及随着冷却作用而使熔体粘度增大，都有利于拉丝熔体强度的提高，从面提高熔体绍流的稳定性。在纤维工业中，还常用拉伸比的最大值表示材料的可纺性。栈豢秃搐邯轿锐荫寂夯狙真闲掸陕吼侍彝恋垮厂摔费博纬躲腑寥驹哦单况塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础当熔体以速度υ从喷丝板毛细孔流出后，形成稳定细流。细流的稳定114.聚合物的可延性非晶或半结晶聚合物在受到压延成拉伸时变形的能力称为可延性，利用聚合物的可延性，通过压延和拉伸工艺可生产片材、薄膜和纤维。聚合物的可延性取决于材料产生塑性变形的能力和应变硬化作用。形变能力与固态聚合物的长链结构和柔性(内因)及其所处的环境温度(外因)有关：而应变硬化作用则与聚合物的取向程度有关。淹挟啄廓坝讣氧坪娄际吩捎鄙大睡扦赎枫迢沉夕提债翘肮唯旺碳押粗挥鲤塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础4.聚合物的可延性非晶或半结晶聚合物在受到压延成拉伸时变形12等速拉仲条件下测得的非晶态聚合物拉伸断裂状态图．瞻趣孙朴贮十样润艳尤恳间出疑弦卜神舞脑伟硕磋恢瘤史蛙漱虑阴株篆退塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础等速拉仲条件下测得的非晶态聚合物拉伸断裂状态图．瞻趣孙朴贮十132.2聚合物的流变行为2.2.1概述2.2.2剪切粘度和非牛顿流动2.2.3拉伸粘度2.2.4温度和压力对粘度的影响2.2.5弹性2.2.6流体在简单截面管道中的流动2.2.7流动的缺陷陨凝佛炯愉童涝列满握仙擒坷咱屈吩眠疡菜添邮旺壕敖滤饥颈饰羊邱斟眺塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.2聚合物的流变行为2.2.1概述2.2.2剪142.2.1概述聚合物在成型加工过程中的形变是由于外力作用的结果，材料受力后内部产生与外力相平衡的应力。随受力方式的不同应力通常有三种类型：剪切应力：τ拉伸应力：σ流体静压力：P材料受力后产生的形变和尺寸改变（即几何形状的改变）称为应变γ。挪淑套立国寺塑鲸劫董拾肪懊俺因盈晚括矢若敖先眉系靡睦侵郝傲屠品睹塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.2.1概述聚合物在成型加工过程中的形变是由于外力作用15在上述三种应力作用下的应变相应为简单的剪切、简单的拉伸和流体静压力的均匀压缩。聚合物加工时受到剪切力作用产生的流动称为剪切流动。如：聚合物在挤出机、口模、注射机、喷嘴、流道等中的流动。聚合物在加工过程中受到拉应力作用引起的流动称为拉伸流动。如：拉幅生产薄膜、吹塑薄膜等。加工中流体静压力对流体流动性质的影响相对来说不及前两者显著，但它对粘度有影响。在实际加工过程中材料受力非常复杂，往往是三种简单应力的组合。实际应变也是多种应变的迭加。惨润讣扩肮绰胯袖请汤皆瓢痞步墓介等钧术俺瓷骄刘锥牛伍蓬把炙集公擎塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础在上述三种应力作用下的应变相应为简单的剪切、简单的拉伸和流体16加工过程中聚合物的流变性质主要表现为粘度的变化，所以聚合物流体的粘度及其变化是聚合物加工过程最为重要的参数。根据流动过程聚合物粘度与应力或应变速率的关系，可以将聚合物的流动行为分为两大类：（ⅰ）牛顿流体，其流动行为称为牛顿型流动；（ⅱ）非牛顿流体，其流动行为称为非牛顿型流动。章耕鲤贬闲棍腹剔愁贤恼箍匡按邱铸沿咯刷厌爪祝仟尖瓦财将改呆谱扬殆塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础加工过程中聚合物的流变性质主要表现为粘度的变化，所以聚合物流172.2.2剪切粘度和非牛顿流动一、基本流动类型聚合物流体由于在成型条件下的流速、外部作用力形式、流道几何形状和热量传递等情况的不同，可表现出不同的流动类型。（1）层流流体流动的特点：液体主体的流动是按照许多彼此平行的流层进行的；同一流层之间的各点速度彼此相同；各层之间的速度不一定相等，各层之间无可见的扰动。聚合物流体的粘度大，流速低，Re<10，一般为层流。1、层流与湍流鸥驰盂支砖盟浅图啪闽现叔尽朱粮旬证昧搬蝎獭婪乳削逗惨境尔橇贵石孺塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.2.2剪切粘度和非牛顿流动一、基本流动类型18

当有剪切应力τ（N/m2或Pa）于定温下施加到两个相距为dr的流体平行层面并以相对速度dυ运动，则剪切应力与剪切速率dυ/dr（s-1）之间呈直线关系。牛顿流动定律：η为比例常数，称为切变粘度系数或牛顿粘度，简称粘度，单位为：Pa.s郝迷膛火妹戈肚促弗杀妇翔右袜龙略窟赘桓搁壮炳琢喜馆授乃砒奇时哨烙塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础当有剪切应力τ（N/m2或Pa）于定温下施加到两19牛顿流体的流动曲线是通过原点的直线，该直线与轴夹角θ的正切值为牛顿粘度值。图2-2牛顿流体的流动曲线赃佬礼贱洋贰弘窝驼陵伙摈郸擞扦蹬闲晨旨蚊姐宪挥赎之璃盾酣任棵蛾倦塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础牛顿流体的流动曲线是通过原点的直线，该直线与20（2）湍流（又称紊流）如果流动速度增大且超过临界值时，则流动转为湍流。湍流时，液体各点速度的大小和方向都随时间而变化。此时流体内会出现扰动。雷诺数：Re>4000聚合物流体和聚合物分散体的流动Re<2300，因此为层流。聚合物流体在成型加工过程中，表现的流动行为不遵从牛顿流动定律，称为非牛顿型流体，其流动时剪切应力和剪切速率的比值称为表观粘度ηa。碗搁趟剖惜轮睬韶况撬千赴骸掏云冈浸游剪惭恰憨夺暗殃指个愤匹你桐排塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础（2）湍流（又称紊流）如果流动速度增大且超过临212、稳态流动和非稳态流动稳态流动，是指流体的流动状况不随时间而变化的流动，其主要特征是引起流动的力与流体的粘性阻力相平衡，即流体的温度、压力、流动速度、速度分布和剪切应变等都不随时间而变化。反之，流体的流动状况随时间面变化者就称为非稳态流动。聚合物熔体是一粘弹性流体，在弹性形变达到平衡之前，总形变速率由大到小变化，呈非稳态流动；而在弹性变形达到平衡后，就只有粘性形变随时间延长而均衡地发展，流动即进入稳定状态。对聚合物流体流变性的研究，一般都假定是在稳态条件下进行的。姻甫陌盒薛邑犀子滋森龙绞隙院韭蜗麦构蔓锑奶喇壁沂产凸缕主脐夯湖迪塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2、稳态流动和非稳态流动稳态流动，是指流体的流动状况不随时间223、等温流动和非等温流动等温流动，是指在流体各处的温度保持不变情况下的流动。在等温流动的情况下，流体与外界可以进行热量传递，但传入和传出的热量应保持相等。在塑料成型的实际条件下，聚合物流体的流动一般均呈现非等温状态。4、拉伸流动和剪切流动质点速度仅沿流动方向发生变化，如图2—2（a）所示，称为拉伸流动，质点速度仅沿与流动方向垂直的方向发生变化，如图2—2(b)所示，称为剪切流动。荒傣渔储消赛懦坎咎溉裳抱跃肃倘姥仅疫名趴雁孪淆久咖噪香议溅渍采济塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础3、等温流动和非等温流动等温流动，是指在流体各处的温度保持不235、一维流动、二维流动和三维流动在一维流动中，流体内质点的速度仅在一个方向上变化，即在流通截面上任何一点的速度只需用一个垂直于流动方向的坐标表示。例如，聚合物流体在等截面圆管内作层状流动时其速度分布仅是圆管半径的函数，是一种典型的一维流动。在二维流动中．流道截面上各点的速度需要用两个垂直于流动方向的坐标表示。流体在矩形截面通道中流动时，其流速在通道的高度和宽度两个方向上均发生变化，是典型的二维流动。流体在锥形或其它截面呈逐渐缩小形状通道中的流动，其质点的速度不仅沿通道截面纵横两个方向变化，而且也沿主流动方向变化，即流体的流速要用三个相互垂直的坐标表示，因而称为三维流动。奴绍藉唐怎泅痹基站卉密哇报缴蛀呵开粥芥稗疽殷碟完违舒滇姻浚呛亢聋塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础5、一维流动、二维流动和三维流动在一维流动中，流体内质点的速24二、非牛顿型流体1、粘性系统不同类型流体粘性流动时的τ随γ变化的关系曲线，称为流动曲线或流变曲线。粘性系统在受到外力作用而发生流动时的特性是：其剪切速率只依赖于所施加剪切应力的大小。杀涅勤浅卉狐务茅秸树加恒攻豢电憨橱蝴岭矾滤裂刘兑判诊妊施皂逃己苍塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础二、非牛顿型流体1、粘性系统不同类型流体粘性流动时的τ随γ25（1）宾哈流体

与牛顿流体相比，剪切应力与剪切速率之间也呈线性关系。但此直线的起始点存在屈服应力τу，只有当剪切应力高于τу时，宾哈流体才开始流动。流动方程：为宾哈粘度，也称刚度系数。当τ<τy时，材料完全不流动；＝0，ηp＝œτ>τy时，呈现流动行为。如：牙膏、油漆、润滑脂、泥浆、下水污泥、聚合物浓溶液、凝胶性糊塑料等。宾哈流体因流动而产生的形变完全不能恢复而作为永久变形保存下来，即这种流动变形具有典型塑性形变的特征，故又常将宾哈流体称为塑性流体。颈绎怯收拘埋崇豢娱宪猩秘函糙齿巡旷倒本政夷陋搽隘拍稍蒙网嘶鞘盲缅塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础（1）宾哈流体与牛顿流体相比，剪切应力与剪切26（2）假塑性流体非牛顿流体中最为普通的一种。流动曲线：流动曲线不是直线，而是一条斜率先迅速变大而后又逐渐变小的曲线，而且不存在屈服应力。流体的表观粘度随剪切应力的增加而降低。即：剪切变稀。如：橡胶、绝大多数聚合物、塑料的熔体和溶液。（3）膨胀性流体流动曲线：非直线的，斜率先逐渐变小而后又逐渐变大的曲线，也不存在屈服应力。表观粘度会随剪切应力的增加而上升。即：剪切变稠。如：固体含量高的悬浮液、较高剪切速率下的PVC糊塑料。嘶鲁娶回央问置盘鄂斥盎他洞歧臀念渔灵巾叛肠题驶挚瞳蛔株推切逼略衣塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础（2）假塑性流体非牛顿流体中最为普通的一种。（3）膨胀性流体27（4）幂律函数方程描述假塑性和膨胀性的非牛顿流体的流变行为，可用下式描述：k：流体稠度n：流动行为指数,是判断这种流体与牛顿型流体流动行为差别大小的参数k值越大，流体越粘稠；n值离1越远，呈非牛顿性越明显。假塑性流体：n<1膨胀性流体：n>1胡哦砧盗菊腮渠剪狗棕幅椰埃奉席灿噶零玩魁佐盖蛾胸府档贫独成各平拼塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础（4）幂律函数方程描述假塑性和膨胀性的非牛28莽头瀑笛摇使趟侄岗绍梆坐藩冉奶肋竣元弊百踪驹砌溶摸帖锁篙崇蔡纂啄塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础莽头瀑笛摇使趟侄岗绍梆坐藩冉奶肋竣元弊百踪驹砌溶摸帖锁篙崇蔡29ηa为非牛顿型流体的表观粘度，单位Pa.s。显然：在给定温度和压力下，对于非牛顿型流体，ηa不是常量，与剪切速率有关。对于牛顿流体：ηa＝η驱逾篷奋牵擅檬篮命岩翁兹泻敖恼券生重宾驰效巨火遁疥注巴森浊雍洋搐塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础ηa为非牛顿型流体的表观粘度，单位Pa.s。显然：在给定温30幂律方程的另外一种变换形式：κ：流动度，流动常数，κ值愈小表明流体愈粘稠；m：流动指数的倒数。稠度k和流动指数n与温度有关。稠度可随温度的增加而减小，流动指数n值随温度升高而增大。牢桃庙怪哟提晨尔疵皱瀑蛋碱秦鳖哮至鬼窜堆徘奠晰编击锻耘马秸皋罐纽塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础幂律方程的另外一种变换形式：κ：流动度，流动常数，κ值愈小表31（5）聚合物流体的普适切变流动曲线前述非牛顿型聚合物流体流变行为的讨论仅局限于剪切速率范围较小的情况，而在宽广的剪切速率范围内聚合物流体的τ—γ关系与前述之情况并不相同。在宽广剪切速率范围内出实验得到的聚合物流体的典型流动曲线如图2—5所示。由图看出，在很低的剪切速率内，剪切应力随剪切速率的增大而快速地直线上升，当剪切速率增大到一定值后，剪切应力随剪切速率增大而上升的速率变小。但当剪切速率增大到很高值的范围时，剪切应力又随剪切速率的增大而直线上升。陵顽忱淹甘矾吕缆削吉示爸由弥老霍舀奎辜曲翅何方健雕医绞揩席肄液蹭塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础（5）聚合物流体的普适切变流动曲线前述非牛顿型聚合物流体流变32可将聚合物流体在宽广剪切速率范围内测得的流动曲线划分为三个流动区：第一流动区，也称第一牛顿区或低剪切牛顿区。该区的流动行为与牛顿型流体相近；有恒定的粘度，而且粘度值在三个区中为最大。零切粘度或第一牛顿粘度，多以符号η0表示。糊塑料的刮涂与蘸浸操作大多在第一牛顿区所对应的剪切速率范围内进行。第二流动区，也称假塑性区或非牛顿区。聚合物流体在这一区的剪切速率范围内的流动与假塑性流体的流变行为相近；表观粘度应随剪切速率的增大而减小，这种现象常称为“切力变稀”。在剪切速率变化不大的区段内仍可将流动曲线当作直线处理。到慌稚滴矫胞惭恐惩勒叁粕斯阀柳踌捎紧胞便团贮郎补霞颇倚朝务提功财塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础可将聚合物流体在宽广剪切速率范围内测得的流动曲线划分为三个流33塑料的主要成型技术多在这一流动区所对应的剪切速率范围内进行成型操作。旱窖段偏龄逊白案给画俱脂脸弹郝逻街坛吃臣退之蜀当宜镁削闭捍除狡咬塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料的主要成型技术多在这一流动区所对应的剪切速率范围内进行成34第三流动区，也称第二牛顿区或高剪切牛顿区。大多数聚合物流体的粘度再次表现出不依赖剪切速率而为恒定值的特性。聚台物流体在这一区具有最小粘度值，常称为第二牛顿粘度或极限粘度，以符号η∞表示。塑料成型极少在这一流动区所对应的剪切速率范围内进行。拱运翼掇瑶旷雾伦阐柬爷悠女蒸芦绽润有锗激活藐怒纤蜗阅长珐恍斟雍峰塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础第三流动区，也称第二牛顿区或高剪切牛顿区。拱运翼掇瑶旷雾伦阐35（6）热固性聚合物的流变特性热固性聚合物在成型过程中的粘度变化规律与热塑性聚合物有本质上的不同。①温度的影响：实现熔融、流动、变形以及取得制品所需形状等物理作用，发生交联反应并最终完成制品的固化。固化后无再次熔融、流动和借助加热而改变形状的能力。宝俭扎膳使磨湿遗酵袋分拐遂甘椭担设屯痒彭乙田暖辣捎咳荡磐墟番统嫂塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础（6）热固性聚合物的流变特性热固性聚合物在成型过程中的粘度变36②剪切速率的影响：剪切作用可增加活性基团和活性点间的碰撞机会，有利于降低反应活化能，故可增大交联反应的速度，这将使熔体的粘度随之增大。加之，大多数交联反应都明显放热，反应热引起的系统温度升高也对交联固化过程有加速作用，这又导致粘度的更迅速增大。③受热时间的影响：流度随受热时间的延长而减小，即热固性聚合物在完全熔融后其熔体的流动性或流动速度均随受热时间延长而降低。φ为流度，是粘度的倒数A’和a均为经验常数，t为受热时间α交联反应进行的程度聪况厩粕站催亚庇骏写峰由腹瑟腿赤榆踏窝卸做蔑瞅扇宿歪渴优塞双嗡萄塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础②剪切速率的影响：③受热时间的影响：φ为流度，是粘度的倒数A37加热初期热固性聚合物粘度的急剧减小或流动性的明显增大．是由于在交联反应尚未发生之前加热使聚合物分于活动性迅速增大的结果。在流动性达到最大值后的一段长时间内，由于交联反应的速度还很低使体系的流动性随时间的变化不大。此后，当交联反应以较高的速度进行时，随交联固化程度的增大，体系粘度急剧增大而流动性迅速降低。故系恕向棺付攻铰啥困势皇涂狸锈掠狐绒城外殷另高抵衫靡曹扬读寐恰痹塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础加热初期热固性聚合物粘度的急剧减小或流动性的明显增大．是由于38④固化时间来表征：热固性聚合物熔体流动性降低到某一指定值所需之固化时间与温度的关系可表示为：一些成型技术中将热固性塑料的塑化和塑化料取得模腔形状后的定型采用不同加热温度的原因。例如，热固性塑料注塑时，料筒的加热应控制在使物料塑化后能达到最低粘度而不会发生明显交联反应的温度，而模具的加热温度则应保证成型物在最短的时间内固化定型。瘁赘拎旱你鸽滞抚佛段根蜜甸溺彰打氧擞梭碟埠绷隶裔登锋颜桨嘎掂费画塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础④固化时间来表征：一些成型技术中将热固性塑料的塑化和塑化料取392.有时间依赖性的系统这类液体的流变特征除与剪切速率与剪切应力的大小有关外，还与施加应力的时间长短有关，即在恒温、恒剪切力作用下，表观粘度随所施应力持续时间而变化(增大或减小，前者为震凝液体，后者为触变性液体)，直至达到平衡为止。（1）摇溶性（或触变性）流体表观粘度随剪切应力持续时间下降的流体。如：涂料、油墨。（2）震凝性流体表观粘度随剪切应力持续时间上升的流体。如：石膏水溶液。通常所见的塑料熔体粘度范围为：10～107Pa.s，分散体的粘度约在1Pa.s左右。抢支梧考坛砾原珐皂纫纺盎埔嚼嗡显尊惟踌运濒拜蹬骇钉温澡值监酶渐藕塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.有时间依赖性的系统这类液体的流变特征除与剪切速率与剪切402.2.3拉伸粘度如果引起流动的应力是拉伸应力，则：拉伸粘度:：拉伸应变速率：拉伸应力或真实应力荔郑揩蔼员媒久当还蜂巳啥沼吻歼袋芥腹蓝衰编洛恨寅趴吱翌恰瑰仇劫细塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.2.3拉伸粘度如果引起流动的应力是拉伸应力，则：：拉41拉伸应变：拉伸应变速率：所以：剪切流动与拉伸流动是有区别的。惭周掉违飘刷主旨祟育耍匆兜扁叼躺哟舒说宪器腻底本坞堆天皮郎螟姚凿塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础拉伸应变：拉伸应变速率：所以：剪切流动与拉伸流动是有区别的。42拉伸粘度随拉应力方向（单向或双向）而不同。剪切流动与拉伸流动的区别：剪切流动是流体中一个平面在另一个平面的滑动；拉伸流动则是一个平面两个质点间距离的拉长。拉伸粘度随拉伸应变速率的变化趋势与假塑性流体有所不同。拉伸粘度与拉伸应变速率关系的复杂性和多样性。凉佃悍翘备篱哪孔朵樟瞬抬受脊万闲半获粱惭封锰筷模滨萎丛备纽篡粤摊塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础拉伸粘度随拉应力方向（单向或双向）而不同。剪切流动与拉伸流动431、温度对剪切粘度的影响对于处于粘流温度以上的聚合物，很多研究结果表明：热塑性聚合物熔体的粘度随温度升高而呈指数函数的方式降低。

η：流体在T℃时的剪切粘度η0：某一基准温度T0℃时的粘度a：常数2.2.4温度和压力对粘度的影响在给定剪切速率下，聚合物的粘度主要取决于实现分子位移和链段协同跃迁的能力以及在跃迁链段的周围是否有可以接纳它跃人的空间(自由体积)两个因素，凡能引起链段跃迁能力和自由体积增加的因素，都能导致聚合物熔体枯度下降。脉湾秤掉嗜二谈梭醇葛摧客违寂肥锐拙姿标招悟免郡偶径蜜凋鳖暮证规痰塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础1、温度对剪切粘度的影响对于处于粘流温度以上的聚合物，很多研44聚合物分子表观粘度对温度的敏感性与聚合物分子链刚性、分子间引力、分子量及其分布有关。在成型操作中，只要不超过分解温度，提高加工温度对表观粘度的温度敏感性大的聚合物来说，都会增大其流动性。如：PMMA、PC、PA-66等大幅度增加温度，不但会引起聚合物热降解，降低制品质量，而且对成型设备的损耗也较大，并且会恶化工作条件。薪懊捍牙句掣垛充蘑苞正瞳槐骤絮唬逗营北卑刊呵响暑犯糯烷猴启敞骇潘塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础聚合物分子表观粘度对温度的敏感性与聚合物分子链刚性、分子间引452、压力对剪切粘度的影响聚合物由于具有长链结构和分子内旋转，产生空洞较多，即所谓的“自由体积”。所以在加工温度下的压缩性比普通流体大得多。聚合物在高压下体积收缩，自由体积减小，分子间距离缩短，链段活动范围减小，分子间作用力增大，粘度增大。b：压力系数隶臭悬丝竹脐叹纪沫普晶慌抓女雏钥伸宙剃暗拼跪肝锤期乾狞衬毋娱略耿塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2、压力对剪切粘度的影响聚合物由于具有长链结46单纯通过压力来提高聚合物的流动性是不恰当的。过大的压力会造成功率消耗过大和设备的磨损，甚至使塑料熔体变得象固体而不能流动，不易成型。侄恩阶五戳桩焉堆蘸峭筷艳藤座臃微值轧匠札佯隘柞趴拍驯珠砂啃哥情洋塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础单纯通过压力来提高聚合物的流动性是不恰当的。过大的压力会造成47对聚合物流体而言，压力的增加相当于温度的降低。称为“压力-温度等效性”利用换算因子来确定产生同样熔体粘度所施加的压力相当的温降。换算因子：一般的：带有体积庞大的苯基的高聚物，分子量较大、密度较低的，其粘度受压力的影响较大。屈汾谋锋矩梢梧书策滦镭背晴琼桩咖艾啤硒忻珐心氮垮咽锁嚼摸政伴敲蔚塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础对聚合物流体而言，压力的增加相当于温度的降低48大多数聚合物在流动中除表现出粘性行为外，还不同程度地表现出弹性行为。2.2.5弹性钢妮催艾舀季线参掘衷绿瓦芍查预项截分晴缺磷卜卑负沼冷砍捂疡坝欠割塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础大多数聚合物在流动中除表现出粘性行为外，还不49聚合物熔体在流动时，由于大分子构象的变化，产生可回复的弹性形变，因而发生了弹性效应。

如：出模膨胀晃殖梦再弘大肯晌眷衙颧镰惺弯通浅痉沼贰咸身沦初纠敢峨鲤付诧骏筒冶塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础聚合物熔体在流动时，由于大分子构象的变化，产生可回复的弹性形50因为聚合物熔体弹性形变的实质是大分子长链的弯曲和延伸，应力解除后，这种弯曲和延伸的回复需要克服内在的粘性阻滞。因此，这种回复不是瞬间完成的。所以：在聚合物加工过程中的弹性形变及其随后的回复，对制品的外观、尺寸、产量和质量都有重要影响。聚合物熔体随所受压力不同而表现的弹性也有剪切和拉伸等的区别。各寞弄宦懊挽阮谗城亩造闲变寐慑淌旨刊砍汐鬼韦辞煞咸掷塑呵怠达渗图塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础因为聚合物熔体弹性形变的实质是大分子长链的弯曲和延伸，应力解511、剪切弹性凡弹性模量大的材料，受力时其弹性形变就小，其弹性行为对聚合物加工影响也小。绝大多数聚合物熔体的剪切模量在定温下都是随应力的增大而上升的。

τ：剪切应力γR：剪切弹性变形G：剪切弹性模量杉丫刘鹏绕砖辩扣掣瓢闻卫炳懊锄媒惩理凭恤渊毯莎九认湍局鸥判菏冶羞塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础1、剪切弹性凡弹性模量大的材料，受力时其弹性形变就小，其弹性52温度、压力和相对分子量对聚合物熔体的剪切弹性模量的影响都很有限，影响比较显著的是相对分子量。相对分子量分布宽的具有较小的模量和大而缓的弹性回复，相对分子量分布窄的则相反。尽管弹性变形很小，但仍能使熔体产生流动缺陷，从而影响制品质量，甚至出现废品。葬爸阶查拎贯讼梭溶呜釜昭寨沪泵扮沪菌奠保咙蔗拣皮信蟹来令拖沙箕通塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础温度、压力和相对分子量对聚合物熔体的剪切弹性532、拉伸弹性

σ：拉伸应力εR：拉伸弹性形变E：拉伸弹性模量可以用松弛时间来区别熔体中弹性是剪切弹性还是拉伸弹性。松弛时间较长者表明其弹性形变占优势。氏累垫晚擎陡陡釜歉罐抨涧纫篙佛褪跪邦龙莹省舌渤氏灰去唯朋独摆农社塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2、拉伸弹性σ：拉伸应力可以用松弛时间来区别熔体中弹性是剪542.2.6流体在简单截面管道中的流动尽管在塑料成型加工过程中，所使用的模具种类繁多、形式各异，但都不外乎是圆形和狭缝形通道两种情况，其它形状的流道都可视为这两种情况的组合。由于熔体流动时存在内部粘滞阻力和管道壁的摩擦阻力，这将使流动过程中出现明显的压力降和速度分布的变化，管道的截面形状和尺寸若有改变，也会引起熔体中的压力、流速分布和体积流率(单位时间内的体积流量)的变化，所有这些变化，对成型设备需提供的功率和生产效率及聚合物的成型工艺性等都会产生不可忽视的影响。颁凹鼓售警籽颠扒忆巨灌睡疆湿栈普倔世访瑚隐速楚托稼挽妄爬瘪吱讨帅塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.2.6流体在简单截面管道中的流动尽55由于大多数聚合物熔体的粘度很高，服从幂律函数，在通常情况下为稳态层流的流体，为简化分析及计算过程，作以下假设：（1）液体为不可压缩的；（2）流动是等温过程；（3）液体在管道壁面不产生滑动（即壁面速度等于零）；（4）液体的粘度不随时间而变化，并且其它性质也不变。实际上聚合物熔体在管道中的流动要复杂得多。壬饭班感律隙专怖蜡峡喷心究剂勘芳慧宗刑幂蓝浇芳菌羡手厦篷褥葬框椿塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础由于大多数聚合物熔体的粘度很高，服从幂律函数56一、在圆形流道中的流动圆形通道在注射模和挤出模中最为常见，又可分为等截面的圆管通道和圆锥形通道。如：注射设备的喷嘴、浇口或流道、挤出机的机头通道或口模等。瓜章橙批虱跃佬乏至崎能镍钞雹祈阂处层峻衣翠赞恋莲锐蹋剂馅住葫垦狂塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础一、在圆形流道中的流动圆形通道在注射模和挤出模中最为常见，又57如果聚合物熔体在半径为R的等截面圆管中的流动符合上述假设条件，取距离管中心为r长为L的流体圆柱单元当其在压力梯度(ΔP/L)的推动下移动时，将受到相邻液层阻止其移动的摩擦力作用，在达到稳态层流后，作用在圆柱单元上的推动力和阻力必处于平衡状态，即：ΔP(πr2)＝τ(2πrL)则：1、剪切应力计算管壁处r＝R则管壁处的剪应力：遗妨镣它贸赎宛敏索库撤戈凰搪枉重渐夕蔼十舵奴漱赢哪固粹诬度昌卫怪塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础如果聚合物熔体在半径为R的等截面圆管中的流动符合上述假设条件58由此可以看出，任一液层的剪切力(τr)与其到圆管中心轴线的距离(r)和管长方向上的压力梯度(ΔP／L)均成正比，在管道中心处(r＝o)的剪切应力为零，而在管壁处(r＝R)的剪切应力达到最大值，剪切应力在圆管径上的分布如下图所示。辅锣采邑焊怕霜椿浦崖市萝化淤编款命迂糯畅霓阁肚乍缄莱敏凿阮况乒谱塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础由此可以看出，任一液层的剪切力(τr)与其到圆管中心轴线的距59在等截面圆形流道中流动时：剪切应力和真实剪切速率关系：可见：流速υ是随任意流动层的半径r的增大而减小的，中心流速最大。（1）忆义秆兔苗选钾皿胳还翰稼脖帚斜鸥篡吧拼译饱随蝉坤拘随纸监扛胜扭瓶塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础在等截面圆形流道中流动时：剪切应力和真实剪切速率关系：可见：60若圆管的半径为R，管长为L，于是任意半径r处流层所受的剪切应力为：p：圆管两端的压力降对于一般流体，在管壁处的流动速度为零，即υr=R=0。（2）将（2）式代入（1）式并求积分，得到流体在任意半径处的流速υr：(3)肛脏匹饥障傅米票硒窘秒混祭本蓬湖媚盘租陆粪贤唱讽讼悔烁讶华径阿毛塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础若圆管的半径为R，管长为L，于是任意半径r处流层所受的剪切应61上式表示恒压下流体在圆管截面上各点的流动速度，也表现出压力降与流动速度的关系。图中四条线分别表示四种不同m值时流速分布情况。苟瞳博发楼错组痛兜去戚级奴遏径话丰葛晶钨脊弟担劳警畴可瀑韵蛆越煞塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础上式表示恒压下流体在圆管截面上各点的流动速度，也表现出压力降62同时，可以求出流体在圆管中的体积流率q为：（4）（3）式代入（4）式并积分得：(5)毛细管流变仪测出的聚合物流变曲线图，是由最大剪切力和相应的牛顿剪切速率所作的，因此需要校正。矽染求雪垄图尼逞酸牡堆舞篡镇妙刷若映廓酉箭脚撕扯捆憾仙撤否伏拯芹塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础同时，可以求出流体在圆管中的体积流率q为：（4）（3）式代入63二、在狭缝形流道内的流动通常将高度(或称厚度)远比宽度或周边长度小得多的流道称作狭缝通道。如用挤出机挤膜，挤板、挤出薄壁圆管和各种中空异型材的机头模孔以及注塑模具的片状浇口等。常见狭缝通道的截面形状有平缝形、圆环形和各种异形等三种。戒僳絮醋孝影纺柴陪律翘共宪霸增帕裤颤峭佬者黎砒搽狭练陌豺眯邪又术塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础二、在狭缝形流道内的流动通常将高度(或称厚度)远比宽度或周边64流体所受剪切应力和真实剪切速率关系：流速在沿狭缝形截面宽度中心线上各点最大，在上下两壁处为零。

y：狭缝截面上任意点到中心线的距离。（1）略瓮缉骇畸闽碧审频沃戮讯食猫筛让紫积敦裸趁赵水眩寅沁蝎怜淘鞋炔坤塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础流体所受剪切应力和真实剪切速率关系：流速在沿狭缝形截面宽度中65设平行板狭缝通道的宽度为w，高度为2h，在长度为L的一段上存在的压力差为ΔP＝P—Po，如果压力梯度(ΔP/L)产生的推动力足以克服内外摩擦阻力，熔体即可由高压端向低压端流动。在狭缝高度方向的中平面上、下对称地取一宽为W，长为L，高为2h的长方体液柱单元，其在中平面一侧的高为h。液柱单元受到的推动力为F1＝2WhΔP，受到上、下两液层的摩擦阻力为F2＝2WLτh，τh为与中平面的距离为H的液层的剪切应力。在达到稳态流动后，推动力和摩擦阻力相等，因而有2WhΔP＝2WLτh，浆砸哆听庭锚净叛舅光竖启钞嘿狭臭主刚菇也冠蚤瓤仙敖委咒颗疲粒揩钙塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础设平行板狭缝通道的宽度为w，高度为2h，在长度为L的一段上存66则：在狭缝的上、下壁面处(h＝H)熔体的剪切应力为仲邓昌户扦陇标鸿撅任曲斩蓬撞绎汐姥孝防劲搬器估疥梧收匿小述苑砖风塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础则：在狭缝的上、下壁面处(h＝H)熔体的剪切应力为仲邓昌户扦67则y处与中心层平行的流层所受到的剪切应力为：（2）将（2）代回（1），并积分有：（3）姑裳指洽米脉俊壮玫脸斗轻添焦连摈渺梭填行尺厨乎冗浙伍省渠硒携跃锹塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础则y处与中心层平行的流层所受到的剪切应力为：（2）将（2）代68体积流率：（4）如用一般流动曲线来求解，则同样需要换算。圃雷姜棉盔葱哆令丰戒靖合羔撮斑顷蹭库盲筋釜垮萤血谬值醉谆击据揍涉塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础体积流率：（4）如用一般流动曲线来求解，则同样需要换算。圃雷69三、圆环形狭缝通道中的流动由两个同心圆筒构成环隙时，若外筒的内半径R0与内筒的外半径R1很接近，就表明环隙的周边长度远比环隙的厚度大，这样的环隙就是圆环形狭缝通道。圆环形狭缝展开为平行板狭缝，则这一平行板狭缝的厚度2H＝R0-R1；宽度W＝2πR，面R＝(R0+R1)／2，当2πR＞＞R0-R1时，对圆环形狭缝通道中流体的流动进行近似的分析与计算。娇了绘蒋狙墓矣乾摇亥四写台乐梳淹螺恐誓需身宜芥羚挤淆仑柄牡痛介眠塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础三、圆环形狭缝通道中的流动由两个同心圆筒构成环隙时，若外筒的70四、异形狭缝通道中的流动通常将由平行板和同心圆筒构成的平缝和圆形狭缝通道以外的各种截面形状的狭缝通道，均称作异形狭缝通道。用挤出机挤出中空异型材的机头模孔是常见的异形狭缝通道。这些异形狭缝均可看作平行板狭缝和圆环形狭缝的不同方式组合。摔隙担峦费眶牧引赊股羽绑巧笔哨馏酱谓粘燃峡嚣矾卤捐凄纽勿镑摄注阎塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础四、异形狭缝通道中的流动通常将由平行板和同心圆筒构成的平缝和71五、锥形通道中的流动当聚合物流体在沿流动方向截面尺寸逐渐变小的管道中流动时，流体中各部分质点的流线就不能再保持相互平行。在层流条件下当聚合物流体从一大直径管流入一小直径管时，大管中各位置上的流体将改变原有的流动方向，而以一自然角度进入小管，这时流体质点的流线将形成一锥角，常称此锥角的一半为收敛角并以α表示流体以这种方式进行的流动称为收敛流动。因此，大多数塑料成型设备的成型模具都采用具有一定锥度的管道来实现由大截面尺寸的管道向小截面尺寸的管道过渡，以避免因流道中存在“死角”而起聚合物热降解，并有利于减少因出现强烈扰动而引起的过大压力降和流动缺陷。骋平钦彼冰芍报耸最臭茶胶瘤唬契艰枚亦犬庆太韶来续共瞳争目坊亦孩赢塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础五、锥形通道中的流动当聚合物流体在沿流动方向截面尺寸逐渐变小72聚合物流体在锥形管道中流动时：（1）中以收敛的方式流动时，在垂直流动的方向上和主流动方向上都存在速度梯度，（2）垂直流动方向上的最大速度在锥形管道的中心，（3）锥形管道壁面处的速度为零；（4）主流动方向上的最大速度在锥形管道的最小截面处，（5）面最小速度则在锥形管道截面最大的入口处。（6）流体流过锥形管道时除产生剪切流动外，还伴随有拉伸流动。（7）剪切和拉仲两种流动成分的相对大小主要由收敛角决定，一般情况是随收敛角的减小，主流动方向上的速度差减小，拉仲流动成分减少而剪切流动成分增多，当收敛角减小到零时．收敛流动就完全转变成纯剪切流动。审愁涪扬夯儿佃叶绰夏冻颜逃镁瑚陪肝钟谍潭爵艳沃啡赁契寡灼惨脆难坡塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础聚合物流体在锥形管道中流动时：（1）中以收敛的方式流动时，在73屯剔峡抄烧盎颈袭晶盂据裸挠觅窑田轿越延泉粕亨免搀忘绞声砖注倒严黑塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础屯剔峡抄烧盎颈袭晶盂据裸挠觅窑田轿越延泉粕亨免搀忘绞声砖注倒742.2.7流动的缺陷由于聚合物在流动时所表现的弹性行为不仅使前面所推出的一些流动方程的计算值与实际有出入，甚至会在不稳定流动中出现一系列不正常的流动缺陷。1、管壁上的滑移聚合物在导管中流动时，聚合物靠壁处的流速并不为零，而是发生间断的流动，或称滑移。原因：剪切速率的径向不均匀分布(靠管壁附近剪切速率最大)；流动中出现分级效应(即相对分子质量低的级分较多地集中在管壁附近)；管壁附近的弹性形变的不均匀性(管壁处弹性形变大)。也煮刮豁码铲快胳沦阴坦概蔑硷柯害遁薪筒筛恃纂谣坛狭戏擅迂子厩诽扩塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.2.7流动的缺陷由于聚合物在流动时所表现的弹性行为不75滑移的程度不仅与聚合物品种有关，而且还与采用的润滑剂和管壁的性质有关。2、端末效应（入口效应）聚合物流体经贮槽或大管进入小管时，在入口端需先经一段长为Le的不稳定流动的过渡区域，才进入稳流区Ls，称此现象称为入口效应。当塑料熔体由导管流出时，料流的直径有先收缩后膨胀的现象．称之为离模膨胀。泞捂昨不众钩郝氖氮宝脾离投急械泊傣捡稽阁谎海点价缠花谅难屈足囚络塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础滑移的程度不仅与聚合物品种有关，而且还与采用的润滑剂和管壁的76（1）入口的压力降聚合物熔体从大直径料筒进入小直径口模会有能量损失，若料筒中某点与口模出口之间总的压力降为ΔP，则可将其分成三部分：泞趁鞭动盈桅推胜遭呆正湘快航资慌币矛塞乔苇泛翘纬贱仰现兄沽指框度塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础（1）入口的压力降聚合物熔体从大直径料筒进入小直径口模会有能77口模入口处的压力降Δpen被认为是由以下原因造成的：1.物料从料筒进入口模时由于熔体粘滞流动，流线在入口处产生收敛所引起的能量损失；2.在入口处由于聚合物熔体产生弹性变形，因弹性能的贮蓄所造成的能量损失；3.熔体流经入口时，由于剪切速率的剧烈增加所引起的速度的激烈变化，为达到流速分布所造成的。遗暗杂历淬奠闲而抱祝赡韧迢雍拙磅株砍猎宏鹏惜立襄筏缚赢舷嫌蘑僧蛛塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础口模入口处的压力降Δpen被认为是由以下原因造成的：1.物料78在料筒末端转角处，具有次级环形流动，即涡流。取决于聚合物的品种与入口角α，入口速度越大，α角越小，越容易产生涡流。入口模型：硕选贷梦铣逆怯扁蛋躇瘁绊遵丽惫蹬政看堕榷棋裴搔苑撵油并省福按胖烈塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础在料筒末端转角处，具有次级环形流动，即涡流。取决于聚合物的品79（2）入口修正贝格里修正。依据一定剪切速率下，料筒－毛细管的总压力降与毛细管的长径比为线性。3、离模膨胀被挤出的聚合物熔体断面积远比口模断面积大。这种现象称为巴拉斯效应（BarusEffect），也称为离模膨胀。离模膨胀依赖于熔体在流动期间可恢复的弹性形变。铂胸额怕乞颗犊辐氨婪窟仅济桩吻她弧裳咕翅灰圆杉姻雪嘎冻杜霄宏涯钱塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础（2）入口修正贝格里修正。依据一定剪切速率下，料筒－毛细管的80三种解释：（1）取向效应聚合物熔体流动期间处于高剪切场内，其大分子在流动方向取向，但在口模处发生解取向。（2）记忆效应三种解释：当聚合物熔体由大直径的料筒进入小直径的口模时，产生了弹性形变，而熔体离开口模时，弹性变形获得恢复。（3）正应力效应由于粘弹性流体的剪切变形，在垂直于剪切方向上引起了正应力的作用。菲钞诉酸冲逐彤氦抹歼缚歇腋屠苯氧贞岸镐覆姥菏菇绍煞虹缠振驱簧樟呻塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础三种解释：（1）取向效应聚合物熔体流动期间处于高剪切场内，其814、弹性对层流的干扰塑料熔体的可逆弹性形变的回复引起湍流。5、“鲨鱼皮”症（熔体破裂）（1）鲨鱼皮症是发生在挤出物表面上的一种缺陷．其形貌多种多样，随不稳定流动的程度而异：从表面发生闷光到垂直于挤出方向上规则间隔的深纹，这些深纹以人字形、鱼鳞状到鳖鱼皮不等，或密或疏。应喳丹央椰横材诱醛天暴瑶询傻离害彝瓢苦秘劳愈使洗存酗娠坞棍叠口睛塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础4、弹性对层流的干扰塑料熔体的可逆弹性形变的回复引起湍流。582原因：挤压口模对挤出物表面所产生的周期性的张力和流体在管壁上的滑移(时粘时结的间断性流动)的结果。前者可解释为：管壁处的料流在出口处必须迅速加速到与其他部位挤出物一样高的速度，这个加速度会产生很高的局部应力，这样在管口壁对挤出物时大时小的周期性的拉应力作用下，挤出物表面的移动速度也时快时慢，从而产生了鳖鱼皮症。后者可解释为：流体在导管中流动时，在管壁处的速度梯度最大，因而大分子的弹性形变也比中心部分大，一旦发生应力松弛时，就必然引起熔体在管壁上周期性的滑移。页凶秀而谦吭敷甲臼瘁着溃惕仗菩缝达惩链科启挂恋锹窃生冕乘详姚毋开塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础原因：挤压口模对挤出物表面所产生的周期性的张力和流体在管壁上83聚合物熔体在导管中流动时，如剪切速率大于某一极限值，往住产生不稳定流动，挤出物表面出现凹凸不平或外形发生竹节状、螺旋状等畸变．以至支离、断裂，统称为熔体破裂。（2）熔体破裂再谅像弹蹭穿鄂窍蹲隐曳既哇宿骄神漠蕊畏奇牢雨啤霍纺映涯膏唬劝段戌塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础聚合物熔体在导管中流动时，如剪切速率大于某一极限值，往住产生84机理有两种看法：a.认为是由于熔体流动时，在口模壁上出现了滑移现象和熔体中弹性回复所引起的；b.认为在口模内由于熔体各处所受应力作用的历史不尽相同，因而在离开口模后所出现的弹性回复就不可能一致。彻疲荤网艾桥揭溢届蔓郎碍憎沛惹区十私凉鞘牲蜂巷借夫忻榜嫁故疵羹假塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础机理有两种看法：a.认为是由于熔体流动时，在口模壁上出现852.3聚合物的加热与冷却任何物料加热与冷却的难易程度是由温度或热量在物料中的传递速度决定的，而传递速度又决定了物料的固有性能。1.热扩散系数（热扩散率）：k：导热系数cp：定压热容ρ：密度热能的传导，是通过加热时热振动振幅的增加而依一定速率向对面扩散的。对聚合物来说，扩散速率强烈地依赖于邻近原子的振动和结合的基团。因此，强烈共价键构成的结晶结构，比极度无序结构的无定形物的导热系数高得多。呸痛言绩罚妓菇僵顷畦堑造肖猖抖罐首樊喘哲奇二膨砾常先猎翱枉侩每拯塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.3聚合物的加热与冷却任何物料加热与冷却的难易程度是86线相党资银葛兵胡涩迎蚂脯起啦铜刀谐敷冲絮本葡奖混缮睹领凝吝椿想啼塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础线相党资银葛兵胡涩迎蚂脯起啦铜刀谐敷冲絮本葡奖混缮睹领凝吝椿87结论：①固态聚合物的导热系数范围是很窄的；②结晶聚合物比无定形聚合物的导热系数偏高；③多数结晶聚合物的导热系数随着密度和结晶度的增大而增大；④无定形聚合物的导热系数随着链长的增加而增大；⑤某些聚合物的导热系数随着温度的升高而增大，另一些聚合物则相反，⑥由于聚合物的拉伸取向，会引起导热系数的各向导性。宵别推阴肌钞瑰夏期啪珠稀舜寥扔锤邱堂瞪哺坪采棠武渔瘫浩停筏兑质婚塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础结论：宵别推阴肌钞瑰夏期啪珠稀舜寥扔锤邱堂瞪哺坪采棠武渔瘫浩88有结晶倾向的聚合物在相态转变时要吸收成放出更多的热量，从图所示聚乙烯和聚苯乙烯两种聚合物的热焓随温度的变化情况可以得到说明。结晶聚合物相态转变时，比热有突变，而非晶态聚合物的比热容变化则比较缓和。语拍扒弓呕毋堂唤落朋续俺脆珐河画谆鹏涯送秘甥嗓柬务哺悠蛀蚜毫汞摇塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础有结晶倾向的聚合物在相态转变时要吸收成放出更多的热量，从图所892.聚合物的摩擦热对流动的影响在塑料成型过程中，由于聚合物熔体的粘度都很大，在发生熔体流动时会因内部分子的摩擦而产生显著的热量。这种摩擦热在单位体积的熔体中产生的速率Q为：τ——剪切应力——剪切速率ηa——表观粘度J——热功当量用摩擦热加热塑料是通过挤出机或注射机的螺杆与料简的相对旋转运动等途径来实现的。由于聚合物的表观粘度随摩擦升温而降低，使物料熔体烧焦的可能性不大．而且塑化效率高，塑化均匀。棕糖哑篓哀慷护僻久角楼棺阶蚕戳估誊症荐桌傀革颁孰铣醉兴霹凯哺烬粥塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.聚合物的摩擦热对流动的影响在塑料成型过程中，由于聚合物90由于各种聚合物的热扩散系数比金属铜或钢小1～2个数量级，因此加热和冷却均不易。在成型过程中：不能将推动传热速率的温差提的过高，否则局部温度过高，会引起降解；熔体冷却时也不能使冷却介质与熔体之间温差太大，否则将产生内部应力。3）利用聚合物的内摩擦来产生热量进行升温。笑霓灿褪奎疤雅芹怨眺酒墓矗炔义捌痹谤涪透劣吗璃础剖建亥既品疲哉寝塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础由于各种聚合物的热扩散系数比金属铜或钢小1～2个数量级，因此912.4聚合物的结晶聚合物加工过程影响结晶聚合物的形态和最终产品的性能。2.4.1聚合物的结晶能力聚合物的结晶能力首先与分子链的结构有关，其次也与成型条件、后处理方式、是否添加成核剂等有关。高分子链的结构包括：链的对称性，取代基类型、数量与对称性，链的规整性、柔韧性，分子间作用力等。舟梁拒吏盘骂赃绚咱扇盔叠关葵裸紧枕禹绅慎八祈俏敏姥醇毡氦蒙标菏令塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4聚合物的结晶聚合物加工过程影响结晶聚合物的形态和最92利于结晶的因素：（1）链结构简单、重复结构单元较小、相对分子量适中；（2）主链上不带或只带极少的支链；（3）主链化学对称性好，取代基不大且对称；（4）规整性好；（5）高分子链的刚柔性及分子间作用力适中。结晶形态以斜方晶型、单斜晶型、三斜晶型为主。底耀稀咖奏盔究黎诚迄扦珠硼酱旭首版塔扰雌触即侠拾昂绥酉供泉气顺寒塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础利于结晶的因素：（1）链结构简单、重复结构单元较小、相对分子932.4.2聚合物的结晶度聚合物由于大分子链结构复杂性，其结晶性是有限的，且结晶度依聚合物结晶的历史不同而不同。测定方法：量热法、X射线衍射法、密度法、红外光谱法以及核磁共振波谱法等。不同测定方法之间无可比性。利用密度法：ρ1：完全晶体密度ρ2：完全非晶体密度ρ：样品密度表攒扇躲刊杏丸壮钒酚饿艘秘啃驯枉习尔愧刨袋炬殊今绰脱颁汁蹬单陛哟塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4.2聚合物的结晶度聚合物由于大分子链结构复杂性，其942.4.3结晶形态1.单晶凡是能够结晶的聚合物，在适当的条件下，都可以形成单晶。稀溶液（<0.01%）加热，缓慢降温处理。几个～几百微米大小的薄片状晶体，晶片厚度约100埃。与聚合物的相对分子量无关，只取决于结晶时的温度和热处理条件。晶片中分子链是垂直于晶面方向的，而且是折叠排列的。栗巫洽媳韶莱霹异褂客链鸳罚绚游仆朝奸臻邯浦尤奸浅爬舷呵系纵恐风划塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4.3结晶形态1.单晶凡是能够结晶的聚合物，在适当的952.球晶由浓溶液或熔体冷却，得到一种多晶聚集体。光学显微镜观察到黑十字消光图形。球晶中分子链总是垂直于球晶半径方向的。冰磁醛彝杭则较稳凛脑帅膏开瞎酷皂绘棵蚀扑戮果啮酉喳翟规蔓躺把稼池塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.球晶由浓溶液或熔体冷却，得到一种多晶聚集体。光学显微镜观96咯秦辞味播衬迅吠富饺琶圃簧啥乏雕篙乔郊垦各贸狮刺河虎亨雹膜监我薄塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础咯秦辞味播衬迅吠富饺琶圃簧啥乏雕篙乔郊垦各贸狮刺河虎亨雹膜监973.纤维状晶体应力作用下的聚合物结晶。中心由伸直链构成微束原纤结构，周围串着许多折叠链片晶。应力的增大和伸直链结构增多，力学强度提高，制品呈透明状。4.柱晶沿应力方向成行的形成晶核，沿垂直于应力方向生长成柱状晶体。5.伸直链晶体在极高的压力下结晶，可以得到完全伸直链构成的晶片。可大幅度提高材料的力学强度。远党书跌宇港幽映急综维窃侵踊帚梧油簧征衔棵词虑诞冬咀琶弘少醛玉植塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础3.纤维状晶体应力作用下的聚合物结晶。中心由伸直链构成微束原982.4.4结晶对性能的影响以聚对苯二甲酸乙二酯为例：非晶态透明状Tg：67ºCρ：1.33结晶态不透明Tg：81ºCρ：1.455聚乙烯：结晶度由60%~80%，弹性模量、表面硬度、屈服应力均提高。总之：结晶态聚合物抵抗形变的能力优于非晶态下的同一聚合物。结晶度高的优于低的。绝大多数结晶聚合物，在其Tg~Tm之间，出现屈服点。秤颓乘号肯号篆巢伶雕桨狄赶侠笺纫砾诀虽测引弗绸舷娜十酞仰来坟束侧塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4.4结晶对性能的影响以聚对苯二甲酸乙二酯为例：非晶992.4.5结晶动力学一、结晶聚合物结晶过程的特点1）T>Tm时晶体结构被破坏；2）熔融稍有滞后；3）没有明确的熔点；4）熔融范围、熔点与平均分子量及其分布关系不大，而与结晶历程、结晶度、球晶大小有关。二、结晶过程1.晶格生成渔爪媳匿耸奥吱撩探氧蔡芯乘耐耐摈砸盗义炭曾禄诚绽物勇窗仁锗挚耍反塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4.5结晶动力学一、结晶聚合物结晶过程的特点100聚合物熔体某一局部的分子链段形成有序排列，且可以足够自发地生长。晶坯晶核（动态平衡）晶坯大小与冷却快慢有关，结晶总过程有强烈的时间依赖性。晶核生成速率最大处在熔点和玻璃化温度中间的某一点。括辽诈谬切赚紫肛陌题青戌糟来闻鼠透尧惭泪锦钨废燎履行叫儒横牡驶复塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础聚合物熔体某一局部的分子链段形成有序排列，且可以足够自发地生1012.晶体的成长与聚合物分子结构、外界条件有关。以最初的晶核为中心的情况下，形成圆球状的晶区——球晶。三、结晶速率用膨胀计测量聚合物结晶过程的体积变化。k：等温下的结晶速率常数n：常数Vœ:起始体积V0：终了体积V：t时刻的体积勋挎食琵微结源迫骸湍钱频僧兔安唉苏围炽喂杨途儿笑椽诌硼茹票囱掳自塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.晶体的成长与聚合物分子结构、外界条件有关。以最初的晶核为1022.4.6液晶聚合物一、液晶的形成液体——固体中间相——介晶相液晶：具有位移自由度，即能流动的晶体。塑性晶体：具有转动自由度，但不能流动并为固体。液晶于1888年由奥地利植物学者Reinitzer发现，是一种介于固体与液体之间，具有规则性分子排列的有机化合物。盎懊滦颊何盆婪册结乎嘎娘榨镍欠羞询简帐融掀昆简季慈疯冤据伪疗酌症塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4.6液晶聚合物一、液晶的形成液体——固体中间相—103三、液晶种类1.近晶型分子以长轴相互平行排列，处于二维层片中，片间可以相互滑动。蓑苑粘熙侈搭胀纽痛斜菠午线磋俺绕疗臼乍亏驶斯籽碳赡赎齐州幢梁楚芋塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础三、液晶种类1.近晶型分子以长轴相互平行排列，处于二维层片中1042.向列型分子间相互保持近晶平行，但重心位置无序，一维取向。现在在市场上的手机大多使用三种类型的彩屏技术；STN、TFT和UFB。变吭穿脆氧年鞠喂猪窜蓬休铃介全堰快构动氛糊粥槐悔啦己庸酱渔茨瘟蹭塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.向列型分子间相互保持近晶平行，但重心位置无序，一维取向。1053.胆甾型分子近晶型排列，分层堆积，层间可以相互滑动，上下层相对扭转，螺旋面结构。拆空盒挫烧菊耶竞零臼现檄拢厩岔削愿仁箱觉逞删雨界匡榨舟韵备捶垛皖塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础3.胆甾型分子近晶型排列，分层堆积，层间可以相互滑动，上下层106三、液晶高分子材料的应用液晶高分子（LCP）材料被誉为超级工程塑料和二十一世纪的新材料。液晶高分子（LCP）是一种高性能材料，具有极其优越的综合性能。LCP的分子链在液晶态的有序排列和流动时的易取向特性是它成为“HIGHTEC”的核心內涵，LCP因之在许多高科技领域得到应用。生物领域，高强度、高模量材料，分子增强复合材料，光学记录、贮存、显示材料、光导材料等。嗡邵砒缅就净胀灌速钡隅战极吭全团雾剖典杆敬诵狠浦吧圃室铡睦簧砒锤塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础三、液晶高分子材料的应用液晶高分子（LCP）材料被誉为超级工1072.4.7成型加工与聚合物结晶一、成型方法与结晶（1）熔融温度和熔融时间成型温度高，熔融时间长，残存晶核少，冷却时以均相成核为主，结晶速度慢，结晶尺寸较大。（2）成型压力成型压力增加，应力和应变增加，结晶速度随之增加，晶体结构、形态、结晶大小也发生变化。忘默造劈控疫彩贬彭挪瞥头以枕离陨成匣邓蚀迂锭屎咋慧渝亏桃构姑忆曝塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4.7成型加工与聚合物结晶一、成型方法与结晶（1）熔融1082.4.7成型加工与聚合物结晶（3）冷却速度冷却速度快，结晶度越小。通常，冷却温度在Tg～最大结晶速度的温度之间。因此，应按所需制品的特性，选择合适的工艺，控制不同的结晶度。如：PE薄膜：韧性、透明性低，结晶度低；塑料制品：强度、刚性，结晶度高。同一种聚合物成型工艺不同，可得不同的晶型。巳栖疏农独畸鞭曝润烹圆北透彬富奖敝扛叹酪搽匹孺呢宿锡疯讼颗忧锑域塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4.7成型加工与聚合物结晶（3）冷却速度冷却速度快，结1092.4.7成型加工与聚合物结晶二、成型后处理方法与结晶1、二次结晶一次结晶后，在残留的非晶区和结晶不完整的部分区域内，继续结晶并逐步完善的过程。缓慢，可达几年，甚至几十年。2、后结晶一部分来不及结晶的区域，在成型后继续结晶的过程，不形成新的结晶区域，即初结晶的继续。撰仗嚎踊摸态叁掐褪对穆赘遇揖例衅逾残悉侥挝某敝遗氧屎牧拒颠橇轮蚁塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础塑料成型工艺学课件第二章塑料成型的理论基础2.4.7成型加