固体物理实验方法课X射线物理基础课件

§2.1X

射线物理基础伦琴（W.C.Roentgen）(1845-1923)德国人伦琴是德国维尔茨堡大学校长，第一届诺贝尔奖获得者。1895年他发现一种穿透力很强的一种射线。后来很快在医学上得到应用，也引起各方面重视。1895年11月8日发现

x

射线实验室§2.1X射线物理基础伦琴（W.C.Roentgen）这是第一张X射线照片，伦琴夫人的手l895年底，伦琴发表了《论新的射线》。

1901年，获得了首次颁发的诺贝尔物理学奖。这是第一张X射线照片，伦琴夫人的手l895年底，伦琴发表了1890年古德斯比德和詹宁斯都发现他们阴极射线管后面的照相底片特别发黑。1879年克鲁克斯曾抱怨放在他的阴极射线管附近的照相底片老出现模糊的阴影。1890年古德斯比德和詹宁斯都发现他们阴极射1912年德国慕尼黑大学的实验物理学教授冯•劳厄用晶体中的衍射拍摄出X

射线衍射照片。由于晶体的晶格常数约10nm，与X

射线波长接近，衍射现象明显。

(获1912年诺贝尔物理奖)1912年德国慕尼黑大学的实验物理学教授冯•单晶片X射线照相底片单晶片X射线照相底片1895年威廉.伦琴（德国）1901年获诺贝尔物理学奖发现X

射线，也称伦琴射线1912年劳厄（M.V.Laue）（德国）1914获诺贝尔物理学奖获得第一张X

射线衍射照片1912年布拉格父子（Bragg）（英国）布拉格方程2dsinθ＝λ（晶体结构分析）1913年贝克莱和莫斯莱（英国）Barkla和H.G.J.Moseley建立了X射线光谱学1916年德拜－谢乐Debye-Scherrer发明粉末照相法1928年盖革－弥勒H.Geiger-W.Muller提出用盖革－弥勒计数器测量X

射线的方法1938年哈那瓦尔特Hanawalt建立系统的X

射线物相定性分析方法1941年美国材料协会将衍射资料编成索引及标准卡片1945年美国海军实验室的Friedman设计了用于粉末研究的第一台计数器衍射仪1945年X射线物相定量分析20世纪60年代衍射仪与计算机技术结合，实现收集衍射实验数据的自动化X

射线衍射的发展1895年威廉.伦琴（德国）发现X射线，也称伦琴射2.1.1X射线的性质本质:

X

射线是一种波长很短的电磁波，具有波粒二相性。硬x

射线，软x

射线，电磁波谱2.1.1X射线的性质本质:硬x射线，软x射1）具有很强的穿透能力，可以穿透黑纸及许多对可见光不透明的物质，被固定物质吸收而强度减弱。3）肉眼不能观察,但可以使照相底片感光。4）能杀死生物细胞和组织。X

射线的性质:2）沿直线传播,电磁场不能使其偏转，不能聚焦。1）具有很强的穿透能力，可以穿透黑纸及许多对可见光不透明的物X

射线：波长0.001～10nm的电磁波；高速电子撞击阳极(Cu、Cr等重金属)：热能(99%)+X射线(1%)

高速电子撞击使阳极元素的内层电子激发；产生X射线辐射；2.1.2

X

射线的产生X射线：波长0.001～10nm的电磁波；高X

射线谱是X

射线强度I-波长λ的关系曲线

X

射线管产生的辐射按射线谱特征分为连续X射线和特征X射线两类。Mo靶连续x-ray

谱和特征x

射线谱2.1.3X

射线谱X射线谱是X射线强度I-波长λ的关系曲线X射线管产生1、连续谱（白色X

射线）强度随波长而连续变化，每条曲线都对应有一个最短的波长（短波限λ0）和一个强度的最大值。

1）产生机理

2）连续谱特性1、连续谱（白色X射线）强度随波长而连续变化，每条曲线都

1）产生机理

高能电子轰击阳极靶，电子与靶原子交换能量，入射电子能量渐渐减小，损失的能量以电磁波方式辐射出去，因波长大小不同称连续谱。1）产生机理高能电子轰击阳极靶，电子与靶原子交换能2)连续谱特性2)连续谱特性短波限：X

射线连续谱的下限波长，记作

min（

0）电子在电场中得到的加速动能，全部转化为辐射的光子能时，有所以得它与阳极的材料无关，仅与电压有关。

min的存在是量子论正确性的又一例证。——也可用它来测普朗克常数h。短波限：X射线连续谱的下限波长，记作min（0）2、特征X

射线谱(特征谱/标识谱)它是迭加在连续谱上的分立谱线在X

射线谱中，特别窄，特别高的峰就是特征X

射线。1）产生机理2）特征谱线的命名3）特征波长2、特征X射线谱(特征谱/标识谱)1）产生机理2）特征谱1）产生机理碰撞→跃迁↑(高)→空穴→跃迁↓(低)

在X射线管中，当阴极发射的电子束轰击阳极的过程中，当某个具有足够能量的电子将阳极靶原子的内层电子击出，于是在低能级上出现空位，原子的系统能量升高，系统处于激发状态。这种激发态是不稳定的，随后便有较高能级上的电子向低能级上的空位跃迁，使原子的系统能量重新降低而趋于稳定。在原子系统中，电子从高能级向低能级的跃迁过程中多余的能量以光子的形式向外辐射特征X射线。

1）产生机理碰撞→跃迁↑(高)→空穴→跃迁↓(低)R=1.097×107m-1，Rydberg常数；σ核外电子对核电荷的屏蔽常数；n

电子壳层数；c

光速；Z原子序数；En2和En1——

分别为高能级和低能级电子的能量

R=1.097×107m-1，Rydberg常数；σ核ZeKLMNOL系K系-e-e2）特征谱线的命名一般来说IKα=（5~7）IKβ，分析工作一般用强度最大的Kα线ZeKLMNOL系K系-e-e2）特征谱线的命名3）特征波长式中：c与——与线系有关的常数。特征X射线谱及管电压对特征谱的影响钼钯K系1-20kV2-25kV3-35kV

不同阳极靶材，有不同的特征谱线，波长不同λ~z关系，由1914年莫塞萊（MOSLEY）定律确定。3）特征波长式中：c与——与线系有关的常数。特征X射线原子能级及电子跃迁产生特征X射线示意图n=1

n＝2（L层）（K层）n＝3（M层）K系L系Kα1

Kα2Kβ1Lα1

Lα2Kβ2Kα双线的产生与原子能级的精细结构有关

LⅠLⅡLⅢ原子能级及电子跃迁产生特征X射线示意图n=1n＝2（L连续谱特征X射线谱强度随波长连续变化强度与管电压、管电流、原子序数有关其产生：高能电子的能量损失频率有关波长一定而强度很强与靶材、激发电压有关，与管电流无管特征谱的产生与靶材原子内部结构有关如Kα，Kβ连续谱与特征谱的比较连续谱特征X射线谱强度随波长连续变化波长一定而强度很强2.1.4X

射线与物质的相互作用入射

X射线强度I0t散射X

射线相干的非相干的反冲电子俄歇电子光电子荧光X射线电子透射X射线Ix=I0e-ux康普顿效应俄歇效应光电效应热能2.1.4X射线与物质的相互作用入射X射线强度I1、相干散射（汤姆逊散射/弹性散射）

相干散射是X射线在晶体中产生衍射的基础

当X射线与试样紧束缚的内层电子相互作用，光子的方向改变，但能量几乎没有损失，辐射出与入射波相同波长的X射线。1、相干散射（汤姆逊散射/弹性散射）相干散射是X射线在相干散射特点：

A、与物质原子中束缚力较大的电子（内层电子）的作用。

B、电子作受迫振动发射电磁波，称散射波。

C、各散射波之间符合振动方向相同、频率相同、位相差恒定的干涉条件可产生干涉作用。

相干散射特点：A、与物质原子中束缚力较大的电子（内层电子）2、非相干散射（康普顿散射/非弹性散射）

当一个X射线光量子冲击试样束缚较松的外层电子时……在α角处产生一个新光子。2、非相干散射（康普顿散射/非弹性散射）特点：

A、X射线作用于束缚较小的外层电子或自由电子。

B、散射X射线的波长变长了。散射X射线波长的改变与传播方向存在如下的关系：

△λ=0.0024(1-cos2θ)

由于散射X射线的波长随散射方向而变，不能产生干涉效应。故这种X射线散射称为非相干散射。

特点：A、X射线作用于束缚较小的外层电子或自由电子。

B

我国著名的物理学家吴有训与美国物理学家康普顿一起在1924年发现的此效应，故亦称康普顿－吴有训效应。 我国著名的物理学家吴有训与美国物理学家康普顿一起在1924(1)入射X射线光子能量足够高……

hν=hc/λ≥ev

λ≤1.24/V(nm)…

(2)相位无确定关系，非相干会造成严重背底，应避免之。另：俄歇效应（AUGER）也会造成背底不利3、荧光辐射(1)入射X射线光子能量足够高……3、荧光辐射

X射线的衰减:入射X射线通过物质沿透射方向强度显著下降的现象。实验得知:

μ为物质的线吸收系数意义：当X射线通过物质时，在X射线传播方向上，单位长度上X射线强度的衰减程度（cm-1)。它与物质的种类和X射线的波长有关。4、

X射线的衰减规律X射线的衰减:入射X射线通过物质沿透射方向强度

单位为cm2/g,则：

实际中最常用的是物质的质量吸收系数μ

m

ρ为物质的密度。质量吸收系数的意义是单位质量物质对X射线的衰减程度。

单位为cm2/g,则：实际中最常用的是物质的质量

质量吸收系数与物质的密度和状态无关，而与物质的原子序数（即原子的种类）和入射X射线的波长有关。它们的关系为：

K为常数质量吸收系数反映了不同物质对X射线的吸收程度

质量吸收系数与物质的密度和状态无关，而与物质的原子序数0.20.40.60.81.01.2Å50100150200250LⅠLⅡLⅢPt(Z=78)的质量吸收系数μm随入射X

射线波长λ

的变化K00.20.40.60.81.01.2Å5010015020

如果吸收体中是由两种以上的元素组成的化合物或混合物、或溶液，其总的质量吸收系数为：

式中：w1,w2

和wp

为该吸收体中各组分的质量分数

μ

m1,μ

m2

和μ

mp为该吸收体中各组分的质量吸收系数

如果吸收体中是由两种以上的元素组成的化合物或混合物、或溶液例题：计算SiO2对Cu的Kα辐射的质量吸收系数（λ＝1.5418埃）已知原子量Si=28.08,O=16.0。则SiO2质量吸收系数为：

解：查附表得Si、O对Cu的Kα辐射的质量吸收系数μm（Si）=60.3cm2g-1,μm（O）＝12.7cm2g-1例题：计算SiO2对Cu的Kα辐射的质量吸收系数（λ＝1.55、吸收限的应用1）阳极靶选择2）滤波片的选择5、吸收限的应用1）阳极靶选择2）滤波片的选择1)阳极靶选择目的：避免在试样上发生荧光辐射一般应满足以下经验公式:Z靶≤Z试样+1例：分析Fe试样时，应该用Co靶或Fe靶，如果用Ni靶时，会产生较高的背底水平。因为Fe的λk=0.17429nm,而Ni靶的Kα射线波长λkα=0.16591nm，故大量的产生真吸收，造成严重非相干散射背底1)阳极靶选择例：分析Fe试样时，应该用Co靶或Fe靶，如果2）滤波片的选择用滤波片将K系特征线中Kβ去掉留下Kα线。Ni的吸收限:0.14869nm，它对0.14869nm波长及稍短波长的X射线有强烈的吸收。而对比0.14869nm稍长的X射线吸收很小。

Cu靶X射线:Kα=0.15418nm

Kβ=0.13922nm

2）滤波片的选择Ni的吸收限:0.14869nm，它对固体物理实验方法课]第2章__X射线物理基础课件滤波片的选用原则

(1)Z靶＜40时----选Z片

=Z靶-1(2)Z靶≥40时----选Z片

=Z靶-2固体物理实验方法课]第2章__X射线物理基础课件习题1.解释1）连续X射线：

答：强度随波长而连续变化，每条曲线都对应有一个最短的波长（短波限λ0）和一个强度的最大值。

2）特征谱线：答：它是迭加在连续谱上的分立谱线在X射线谱中，特别窄，特别高的峰就是特征X射线。3）Kα线产生机理：答：在X射线管中，当阴极发射的电子束轰击阳极的过程中，当某个具有足够能量的电子将阳极靶原子的内层电子击出，于是在低能级上出现空位，原子的系统能量升高，系统处于激发状态。这种激发态是不稳定的，随后便有较高能级上的电子向低能级上的空位跃迁，使原子的系统能量重新降低而趋于稳定。在原子系统中，电子从高能级向低能级的跃迁过程中多余的能量以光子的形式向外辐射特征X射线。

4）特征波长及其与z关系：答：

5）μl,μm物理意义：答：当X射线通过物质时，在X射线传播方向上，单位长度上X射线强度的衰减程度（cm-1)。它与物质的种类和X射线的波长有关。

6）滤波片作用：答：用滤波片将K系特征线中Kβ去掉留下Kα线。2.若用Mo靶X射线管激发Cu的荧光X射线，求:1)所需管电压V，工作电压V为多少？

2)激发的荧光辐射波长?习题1.解释3.什么厚度的镍滤波片可将CuKα辐射的强度降低至入射时的70％？如果入射

X

射线束中Kα和Kβ强度之比是5：1，滤波后的强度比是多少？已知μmα＝49.03cm2／g，μmβ＝290cm2／g,ρNi=8.9g/cm3。答：设厚度为x，那么有，则。又，8.17μm的镍片可以使强度降低70%；这样的滤波片可以使Kα和Kβ强度之比是5：1，滤波后为29：1。3.什么厚度的镍滤波片可将CuKα辐射的强度降低至入射时的741返回

伦琴发现X

射线时使用的简陋实验室返回伦琴发现X射线时使用的简陋实验室物理学奖、化学奖章：刻绘女神伊希斯从云中浮现，圣母握着象征财富和科学智慧的号角，轻轻拉开女神的面纱，露出她冷峻的面容，象征人类文明的不断进步和发展物理学奖、化学奖章：刻绘女神伊希斯从云中浮现，圣母握着象征财§2.1X

射线物理基础伦琴（W.C.Roentgen）(1845-1923)德国人伦琴是德国维尔茨堡大学校长，第一届诺贝尔奖获得者。1895年他发现一种穿透力很强的一种射线。后来很快在医学上得到应用，也引起各方面重视。1895年11月8日发现

x

射线实验室§2.1X射线物理基础伦琴（W.C.Roentgen）这是第一张X射线照片，伦琴夫人的手l895年底，伦琴发表了《论新的射线》。

1901年，获得了首次颁发的诺贝尔物理学奖。这是第一张X射线照片，伦琴夫人的手l895年底，伦琴发表了1890年古德斯比德和詹宁斯都发现他们阴极射线管后面的照相底片特别发黑。1879年克鲁克斯曾抱怨放在他的阴极射线管附近的照相底片老出现模糊的阴影。1890年古德斯比德和詹宁斯都发现他们阴极射1912年德国慕尼黑大学的实验物理学教授冯•劳厄用晶体中的衍射拍摄出X

射线衍射照片。由于晶体的晶格常数约10nm，与X

射线波长接近，衍射现象明显。

(获1912年诺贝尔物理奖)1912年德国慕尼黑大学的实验物理学教授冯•单晶片X射线照相底片单晶片X射线照相底片1895年威廉.伦琴（德国）1901年获诺贝尔物理学奖发现X

射线，也称伦琴射线1912年劳厄（M.V.Laue）（德国）1914获诺贝尔物理学奖获得第一张X

射线衍射照片1912年布拉格父子（Bragg）（英国）布拉格方程2dsinθ＝λ（晶体结构分析）1913年贝克莱和莫斯莱（英国）Barkla和H.G.J.Moseley建立了X射线光谱学1916年德拜－谢乐Debye-Scherrer发明粉末照相法1928年盖革－弥勒H.Geiger-W.Muller提出用盖革－弥勒计数器测量X

射线的方法1938年哈那瓦尔特Hanawalt建立系统的X

射线物相定性分析方法1941年美国材料协会将衍射资料编成索引及标准卡片1945年美国海军实验室的Friedman设计了用于粉末研究的第一台计数器衍射仪1945年X射线物相定量分析20世纪60年代衍射仪与计算机技术结合，实现收集衍射实验数据的自动化X

射线衍射的发展1895年威廉.伦琴（德国）发现X射线，也称伦琴射2.1.1X射线的性质本质:

X

射线是一种波长很短的电磁波，具有波粒二相性。硬x

射线，软x

射线，电磁波谱2.1.1X射线的性质本质:硬x射线，软x射1）具有很强的穿透能力，可以穿透黑纸及许多对可见光不透明的物质，被固定物质吸收而强度减弱。3）肉眼不能观察,但可以使照相底片感光。4）能杀死生物细胞和组织。X

射线的性质:2）沿直线传播,电磁场不能使其偏转，不能聚焦。1）具有很强的穿透能力，可以穿透黑纸及许多对可见光不透明的物X

射线：波长0.001～10nm的电磁波；高速电子撞击阳极(Cu、Cr等重金属)：热能(99%)+X射线(1%)

高速电子撞击使阳极元素的内层电子激发；产生X射线辐射；2.1.2

X

射线的产生X射线：波长0.001～10nm的电磁波；高X

射线谱是X

射线强度I-波长λ的关系曲线

X

射线管产生的辐射按射线谱特征分为连续X射线和特征X射线两类。Mo靶连续x-ray

谱和特征x

射线谱2.1.3X

射线谱X射线谱是X射线强度I-波长λ的关系曲线X射线管产生1、连续谱（白色X

射线）强度随波长而连续变化，每条曲线都对应有一个最短的波长（短波限λ0）和一个强度的最大值。

1）产生机理

2）连续谱特性1、连续谱（白色X射线）强度随波长而连续变化，每条曲线都

1）产生机理

高能电子轰击阳极靶，电子与靶原子交换能量，入射电子能量渐渐减小，损失的能量以电磁波方式辐射出去，因波长大小不同称连续谱。1）产生机理高能电子轰击阳极靶，电子与靶原子交换能2)连续谱特性2)连续谱特性短波限：X

射线连续谱的下限波长，记作

min（

0）电子在电场中得到的加速动能，全部转化为辐射的光子能时，有所以得它与阳极的材料无关，仅与电压有关。

min的存在是量子论正确性的又一例证。——也可用它来测普朗克常数h。短波限：X射线连续谱的下限波长，记作min（0）2、特征X

射线谱(特征谱/标识谱)它是迭加在连续谱上的分立谱线在X

射线谱中，特别窄，特别高的峰就是特征X

射线。1）产生机理2）特征谱线的命名3）特征波长2、特征X射线谱(特征谱/标识谱)1）产生机理2）特征谱1）产生机理碰撞→跃迁↑(高)→空穴→跃迁↓(低)

在X射线管中，当阴极发射的电子束轰击阳极的过程中，当某个具有足够能量的电子将阳极靶原子的内层电子击出，于是在低能级上出现空位，原子的系统能量升高，系统处于激发状态。这种激发态是不稳定的，随后便有较高能级上的电子向低能级上的空位跃迁，使原子的系统能量重新降低而趋于稳定。在原子系统中，电子从高能级向低能级的跃迁过程中多余的能量以光子的形式向外辐射特征X射线。

1）产生机理碰撞→跃迁↑(高)→空穴→跃迁↓(低)R=1.097×107m-1，Rydberg常数；σ核外电子对核电荷的屏蔽常数；n

电子壳层数；c

光速；Z原子序数；En2和En1——

分别为高能级和低能级电子的能量

R=1.097×107m-1，Rydberg常数；σ核ZeKLMNOL系K系-e-e2）特征谱线的命名一般来说IKα=（5~7）IKβ，分析工作一般用强度最大的Kα线ZeKLMNOL系K系-e-e2）特征谱线的命名3）特征波长式中：c与——与线系有关的常数。特征X射线谱及管电压对特征谱的影响钼钯K系1-20kV2-25kV3-35kV

不同阳极靶材，有不同的特征谱线，波长不同λ~z关系，由1914年莫塞萊（MOSLEY）定律确定。3）特征波长式中：c与——与线系有关的常数。特征X射线原子能级及电子跃迁产生特征X射线示意图n=1

n＝2（L层）（K层）n＝3（M层）K系L系Kα1

Kα2Kβ1Lα1

Lα2Kβ2Kα双线的产生与原子能级的精细结构有关

LⅠLⅡLⅢ原子能级及电子跃迁产生特征X射线示意图n=1n＝2（L连续谱特征X射线谱强度随波长连续变化强度与管电压、管电流、原子序数有关其产生：高能电子的能量损失频率有关波长一定而强度很强与靶材、激发电压有关，与管电流无管特征谱的产生与靶材原子内部结构有关如Kα，Kβ连续谱与特征谱的比较连续谱特征X射线谱强度随波长连续变化波长一定而强度很强2.1.4X

射线与物质的相互作用入射

X射线强度I0t散射X

射线相干的非相干的反冲电子俄歇电子光电子荧光X射线电子透射X射线Ix=I0e-ux康普顿效应俄歇效应光电效应热能2.1.4X射线与物质的相互作用入射X射线强度I1、相干散射（汤姆逊散射/弹性散射）

相干散射是X射线在晶体中产生衍射的基础

当X射线与试样紧束缚的内层电子相互作用，光子的方向改变，但能量几乎没有损失，辐射出与入射波相同波长的X射线。1、相干散射（汤姆逊散射/弹性散射）相干散射是X射线在相干散射特点：

A、与物质原子中束缚力较大的电子（内层电子）的作用。

B、电子作受迫振动发射电磁波，称散射波。

C、各散射波之间符合振动方向相同、频率相同、位相差恒定的干涉条件可产生干涉作用。

相干散射特点：A、与物质原子中束缚力较大的电子（内层电子）2、非相干散射（康普顿散射/非弹性散射）

当一个X射线光量子冲击试样束缚较松的外层电子时……在α角处产生一个新光子。2、非相干散射（康普顿散射/非弹性散射）特点：

A、X射线作用于束缚较小的外层电子或自由电子。

B、散射X射线的波长变长了。散射X射线波长的改变与传播方向存在如下的关系：

△λ=0.0024(1-cos2θ)

由于散射X射线的波长随散射方向而变，不能产生干涉效应。故这种X射线散射称为非相干散射。

特点：A、X射线作用于束缚较小的外层电子或自由电子。

B

我国著名的物理学家吴有训与美国物理学家康普顿一起在1924年发现的此效应，故亦称康普顿－吴有训效应。 我国著名的物理学家吴有训与美国物理学家康普顿一起在1924(1)入射X射线光子能量足够高……

hν=hc/λ≥ev

λ≤1.24/V(nm)…

(2)相位无确定关系，非相干会造成严重背底，应避免之。另：俄歇效应（AUGER）也会造成背底不利3、荧光辐射(1)入射X射线光子能量足够高……3、荧光辐射

X射线的衰减:入射X射线通过物质沿透射方向强度显著下降的现象。实验得知:

μ为物质的线吸收系数意义：当X射线通过物质时，在X射线传播方向上，单位长度上X射线强度的衰减程度（cm-1)。它与物质的种类和X射线的波长有关。4、

X射线的衰减规律X射线的衰减:入射X射线通过物质沿透射方向强度

单位为cm2/g,则：

实际中最常用的是物质的质量吸收系数μ

m

ρ为物质的密度。质量吸收系数的意义是单位质量物质对X射线的衰减程度。

单位为cm2/g,则：实际中最常用的是物质的质量

质量吸收系数与物质的密度和状态无关，而与物质的原子序数（即原子的种类）和入射X射线的波长有关。它们的关系为：

K为常数质量吸收系数反映了不同物质对X射线的吸收程度

质量吸收系数与物质的密度和状态无关，而与物质的原子序数0.20.40.60.81.01.2Å50100150200250LⅠLⅡLⅢPt(Z=78)的质量吸收系数μm随入射X

射线波长λ

的变化K00.20.40.60.81.01.2Å5010015020

如果吸收体中是由两种以上的元素组成的化合物或混合物、或溶液，其总的质量吸收系数为：

式中：w1,w2

和wp

为该吸收体中各组分的质量分数

μ

m1,μ

m2

和μ

mp为该吸收体中各组分的质量吸收系数

如果吸收体中是由两种以上的元素组成的化合物或混合物、或溶液例题：计算SiO2对Cu的Kα辐射的质量吸收系数（λ＝1.5418埃）已知原子量Si=28.08,O=16.0。则SiO2质量吸收系数为：

解：查附表得Si、O对Cu的Kα辐射的质量吸收系数μm（Si）=60.3cm2g-1,μm（O）＝12.7cm2g-1例题：计算SiO2对Cu的Kα辐射的质量吸收系数（λ＝1.55、吸收限的应用1）阳极靶选择2）滤波片的选择5、吸收限的应用1）阳极靶选择2）滤波片的选择1)阳极靶选择目的：避免在试样上发生荧光辐射一般应满足以下经验公式:Z靶≤Z试样+1例：分析Fe试样时，应该用Co靶或Fe靶，如果用Ni靶时，会产生较高的背底水平。因为Fe的λk=0.17429nm,而Ni靶的Kα射线波长λkα=0.16591nm，故大量的产生真吸收，造成严重非相干散射背底1)阳极靶选择例：分析Fe试样时，应该用Co靶或Fe靶，如果2）滤波片的选择