《微波技术与天线》第3章

1、第三章第三章 微波集成传输线微波集成传输线规则金属波导传输系统：规则金属波导传输系统：优点优点-具有损耗小、结构牢固、功率容量高及电磁波限定在导具有损耗小、结构牢固、功率容量高及电磁波限定在导管内等；管内等；缺点缺点-比较笨重、高频下批量成本高、频带较窄等比较笨重、高频下批量成本高、频带较窄等对微波集成传输元件的基本要求之一就是它必须具有对微波集成传输元件的基本要求之一就是它必须具有平面型结构平面型结构，这样可以通过调整单一平面尺寸来控制其传输特性，从而实现这样可以通过调整单一平面尺寸来控制其传输特性，从而实现微波微波电路的集成化电路的集成化。随着航空、航天事业发展的需要，对微波设备提出了体积

2、小、重量轻、随着航空、航天事业发展的需要，对微波设备提出了体积小、重量轻、可靠性高、性能优越、一致性好、成本低等要求，这就促使微波技术可靠性高、性能优越、一致性好、成本低等要求，这就促使微波技术与半导体器件及集成电路的结合，产生了微波集成电路与半导体器件及集成电路的结合，产生了微波集成电路（microwave integrated circuit)。各种微波集成传输系统，归纳起来可以分为四大类各种微波集成传输系统，归纳起来可以分为四大类 微带线微带线共面波导共面波导槽线槽线鳍线鳍线介质波导介质波导镜像线镜像线H形波导形波导G形波导形波导准准TEM波传波传输线输线 非非TEM波传波传输线输线 开

3、放式介开放式介质波导质波导半开放式半开放式介质波导介质波导本章内容 3.1 微带传输线微带传输线 3.2 介质波导介质波导 3.3 光纤光纤3.1 微带传输线微带传输线 微带传输线的基本结构有二种形式：带状线和微带线，微带传输线的基本结构有二种形式：带状线和微带线，它们都属于双导体传输系统。它们都属于双导体传输系统。n本节要点n带状线带状线(strip line)n微带线微带线(microstrip line)n耦合微带线耦合微带线(coupling microstrip line)1.带状线带状线(strip line)带状线是由同轴线演化而来的，即将同轴线的外导体对半分带状线是由同轴线演化

4、而来的，即将同轴线的外导体对半分开后，再将两半外导体向左右展平，并将内导体制成扁平带线。开后，再将两半外导体向左右展平，并将内导体制成扁平带线。从其电场分布结构可见其演化特性。显然带状线仍可理解为与同从其电场分布结构可见其演化特性。显然带状线仍可理解为与同轴线一样的对称双导体传输线，传输的主模是轴线一样的对称双导体传输线，传输的主模是TEM模。也存在高模。也存在高次次TE和和TM模。模。传输特性参量主要有：传输特性参量主要有：特性阻抗、衰减常数、相速和波导波长。特性阻抗、衰减常数、相速和波导波长。带状线的演化过程及结构带状线的演化过程及结构带状线又称三板线，它带状线又称三板线，它由两块相距为由

5、两块相距为b的接地板的接地板与中间的宽度为与中间的宽度为W、厚厚度为度为t的矩形截面导体构的矩形截面导体构成，接地板之间填充均成，接地板之间填充均匀介质或空气匀介质或空气 (1)特性阻抗特性阻抗(characteristic impedance) 由于带状线上传输主模为由于带状线上传输主模为TEM模，因此可以用准静态的模，因此可以用准静态的分析方法求得单位长分布电容分析方法求得单位长分布电容C和分布电感和分布电感L，从而有：从而有：0p1/ZL CC其中，其中，vp为为相速。相速。只要求出带状线的单位长分布电容只要求出带状线的单位长分布电容C，则就可求得其特性阻抗。则就可求得其特性阻抗。求解分

6、布电容的方法求解分布电容的方法很多，但常用的有很多，但常用的有等效电容法和保角变换等效电容法和保角变换法。法。CfCfCpCpWCfCf 带线电容带线电容带线电容分成板间电容带线电容分成板间电容C Cp p和边缘电容和边缘电容C Cf f。 W Wb b愈大，愈大，C C愈大，特性阻抗愈大，特性阻抗Z Z0 0愈小。愈小。 W Wb b愈大，愈大，C Cf f影响愈小。影响愈小。由于计算结果中包含了椭圆积分函数而且对有厚度的情形还需修由于计算结果中包含了椭圆积分函数而且对有厚度的情形还需修正，不便于工程应用正，不便于工程应用(a)导带厚度为零时的特性阻抗计算公式导带厚度为零时的特性阻抗计算公式

7、)(441. 030er0bwbZ式中，式中，we是中心导带的有效宽度，由下式给出：是中心导带的有效宽度，由下式给出： 35. 0/35. 0/)/35. 0(02ebwbwbwbwbw比较实用的公式，分为导带厚度为零比较实用的公式，分为导带厚度为零(和导带厚度不为零和导带厚度不为零(H. A. 两种情况。两种情况。精确度约为精确度约为1.5%27. 61818141ln302r0mmmZ式中， tbwtbwmnxbwxxxxxtbw1 . 1/0796. 02ln5 . 01)1 (2xxn13212btx 精确度优于精确度优于0.5%（b）导带厚度不为零时的特性阻抗计算公式导带厚度不为零时

8、的特性阻抗计算公式带状线特性阻抗与带状线特性阻抗与w/b及及t/b的关系曲线的关系曲线可见：带状线特性阻抗随着可见：带状线特性阻抗随着w/b的增大而减小，而且的增大而减小，而且也随着也随着t/b的增大而减小。的增大而减小。w/bw/b 带状线的损耗包括由中心导带和接地板导体引起的带状线的损耗包括由中心导带和接地板导体引起的导体损耗导体损耗、两接地板间填充的两接地板间填充的介质损耗介质损耗及及辐射损耗辐射损耗。由于带状线接地板通常。由于带状线接地板通常比中心导带大得多，辐射损耗可忽略不计比中心导带大得多，辐射损耗可忽略不计dc介质衰减介质衰减常数由以下公式给出： )dB/m(tan3 .2721

9、00rdGZ 其中，其中，G G为带状线单位长漏电导，为带状线单位长漏电导，tantan 为介质材料的损耗角正切。为介质材料的损耗角正切。(2) 衰减常数衰减常数1tandQ1tandcQQQ,tan导体衰减可由导体衰减可由增量电感法增量电感法求解求解, ,通常由以下公式给出（单位通常由以下公式给出（单位Np/m）：）： 12016. 0120)(30107 . 20r00r03cZBbZRZAtbZRsrStwwttwbBttbtbtbtbwA4ln21414. 05 . 07 . 05 . 012ln121其中，其中，Rs为导体的表面电阻，而为导体的表面电阻，而由于带状线传输的主模为由于带

10、状线传输的主模为TEM模，故其相速和波导波长分别为：模，故其相速和波导波长分别为： rcv/pr0/g（4）带状线的尺寸选择）带状线的尺寸选择 带状线传输的主模是带状线传输的主模是TEM模，但若尺寸选择不合理也会引起高次模模，但若尺寸选择不合理也会引起高次模TE模和模和TM模。模。在在TE模中最低次模是模模中最低次模是模TE10,在在TM模中最低次模是模中最低次模是模模TM10 ，为抑制高次模，带状线的最短工作波长应满足：为抑制高次模，带状线的最短工作波长应满足： rTMcmin0rcTEmin0221010bw于是于是带状线的尺寸应满足带状线的尺寸应满足 rrbw2,2min0min0（3）

11、相速和波导波长）相速和波导波长223max22204602 101(1)2Pttb PZbb(5)带状线功率容量带状线功率容量2. 微带线微带线(microstrip line) 微带线微带线在中心导带和接地板之间加入了介质，可以证明在中心导带和接地板之间加入了介质，可以证明在两种不在两种不同介质的传输系统中不可能存在单纯的同介质的传输系统中不可能存在单纯的TEMTEM波，而只能存在波，而只能存在TETE模和模和TMTM模的混合模，模的混合模，因此纵向分量因此纵向分量Ez和和Hz必然存在。必然存在。但是当频率不很高但是当频率不很高时，微带线基片厚度时，微带线基片厚度h远小于微带波长，此时远小于

12、微带波长，此时纵向分量很小纵向分量很小，其场，其场结构与结构与TEM模相似，一般称之为模相似，一般称之为准准TEM模模(quasi-TEM mode)。 我们来分析微带传输线的主要我们来分析微带传输线的主要传输特性传输特性 hw微带线是由沉积在介质微带线是由沉积在介质基片上的金属导体带和基片上的金属导体带和接地板构成的一个特殊接地板构成的一个特殊传输系统，导体带传输系统，导体带宽度宽度为为w、厚度为、厚度为t微带线的演化过程及结构 插入金属板微带线演化过程及结构微带线演化过程及结构LCCCLZ/11/pp0m/s1038p cv 对准对准TEM模而言，如忽略损耗，则模而言，如忽略损耗，则 式中

13、，式中，L和和C分别为微带线的单位长分布电感和分布电容。分别为微带线的单位长分布电感和分布电容。 微带线周围不是填充一种介质，一部分为基片介质，另一部分为空气，微带线周围不是填充一种介质，一部分为基片介质，另一部分为空气，这二部分对相速均产生影响，其影响程度由介电常数和边界条件共同决这二部分对相速均产生影响，其影响程度由介电常数和边界条件共同决定。定。 当不存在介质基片即空气填充时，这时传输的是纯当不存在介质基片即空气填充时，这时传输的是纯TEM波，此时的波，此时的相速与真空中光速几乎相等，即相速与真空中光速几乎相等，即 (1)特性阻抗与相速特性阻抗与相速rpcv/因此介质部分填充的微带线（简

14、称因此介质部分填充的微带线（简称介质微带介质微带）的相速）的相速必然介于必然介于 和和 之间。之间。 crc/2pe)/(vc有效介电常数的取值就在有效介电常数的取值就在1与与 之间，具体数值由相对介之间，具体数值由相对介电常数电常数 和边界条件决定。和边界条件决定。rr当微带线周围全部用介质填充，此时也是纯当微带线周围全部用介质填充，此时也是纯TEM波，其相速为波，其相速为 n引入引入有效介电常数有效介电常数 (effective relative permittivity ) ) 1(1req q=0时，时， ，对应于全空气填充；，对应于全空气填充；q=1时，时， ，对应于全介质填充。对应

15、于全介质填充。1eren 与与 的关系为：的关系为：qhw/21121121whq工程上，用填充因子工程上，用填充因子q来定义有效介电常数，即来定义有效介电常数，即ep/cv e00aZZ n可见，只要求得空气微带线的特性阻抗可见，只要求得空气微带线的特性阻抗Z0a及有效介电及有效介电常数常数 e，就可求得介质微带线的特性阻抗。就可求得介质微带线的特性阻抗。 介质微带线相速为介质微带线相速为 介质微带线的特性阻抗介质微带线的特性阻抗Z0与空气微带线的特性阻抗与空气微带线的特性阻抗Z0a有以下关系：有以下关系：06859.952ln(1)4119.904(1)2.420.441ahww hwhZ

16、w hwhhhww122re12r1112 10.041(1) (1)2211121(1)22rrhww hwhhw hw 1w h 式中，式中，w/ /h是微带的形状比，是微带的形状比， w是微带的导带宽度，是微带的导带宽度， h为介质基片为介质基片厚度。厚度。 为为窄带微带线窄带微带线1w h 为为宽带微带线宽带微带线1)导带厚度为零时的空气微带的特性阻抗导带厚度为零时的空气微带的特性阻抗Z0a及有效介电常数及有效介电常数 e2)导带厚度不为零时的空气微带的特性阻抗导带厚度不为零时的空气微带的特性阻抗Z0a及有效介电常数及有效介电常数 e导体厚度导体厚度t 0时，导带的边缘电容增大，相当于

17、导体宽度时，导带的边缘电容增大，相当于导体宽度w加宽加宽为为we 。 当th、t442 r ），则），则 其中， 1exp418)exp(AAhw4ln12ln1219 .11912rrr0rZA有效介电常数表达式为有效介电常数表达式为2rre4ln12ln121121rrA其中的其中的A由上式给出由上式给出 。微带线设计问题微带线设计问题2164ln2whwhA对于宽导带（也就是当对于宽导带（也就是当Z0 442 r ），则），则rrr517. 0293. 01ln112ln12BBBhwr0295.59ZB 由此可算出有效介电常数由此可算出有效介电常数 555. 0rre1012121wh

18、若先知道若先知道Z0也可由下式求得也可由下式求得 e ，即，即 rerr00.960.1090.004lg 101Z若作为若作为w/h的函数由下式给出的函数由下式给出e0/g 显然，微带线的波导波长与有效介电常数显然，微带线的波导波长与有效介电常数 e有关，也就是与有关，也就是与W/h有有关，亦即与特性阻抗关，亦即与特性阻抗Z0有关有关。微带线的波导波长也称为带内波长，即微带线的波导波长也称为带内波长，即 (3)微带线的衰减常数微带线的衰减常数 由于微带线是半开放结构，因此除了有导体损耗和介质损耗之由于微带线是半开放结构，因此除了有导体损耗和介质损耗之外，还有一定的辐射损耗。不过当基片厚度很小

19、，相对介电常数外，还有一定的辐射损耗。不过当基片厚度很小，相对介电常数较大时，绝大部分功率集中在导带附近的空间里，所以辐射损耗较大时，绝大部分功率集中在导带附近的空间里，所以辐射损耗是很小的，和其它二种损耗相比可以忽略。是很小的，和其它二种损耗相比可以忽略。 (2)波导波长波导波长微带线的金属导体带和接地板上都存在高频表面电流，因此存在微带线的金属导体带和接地板上都存在高频表面电流，因此存在热损耗。工程上一般采用近似计算公式。热损耗。工程上一般采用近似计算公式。a)导体衰减常数导体衰减常数 c 202c0esee8.6811ln 40.16248.68211ln0.16224wthhcetwh

20、hseeZ hwhhwhRhwwZ hwhhhtwhRhwwth降低导体的损耗降低导体的损耗（1）选择表面电阻率很小的导体材料（金、银、铜）选择表面电阻率很小的导体材料（金、银、铜）（2）加大导体带厚度，这是由于趋肤效应的影响，导体带越厚，则导体损耗越）加大导体带厚度，这是由于趋肤效应的影响，导体带越厚，则导体损耗越 小，故一般取导体厚度超过小，故一般取导体厚度超过5-8倍的趋肤深度；倍的趋肤深度；（3）导体带表面的粗糙度要尽可能小，一般应在微米量级以下。）导体带表面的粗糙度要尽可能小，一般应在微米量级以下。eeeec0e22see28.6821ln20.094ln 20.94whwwwhhh

21、Z hwhhhtwhRhwwthe tan3 .272121e0e00edqqGZZG由于实际微带只有部分介质填充，由于实际微带只有部分介质填充，介质衰减常数修正如下：介质衰减常数修正如下：微带线的导体衰减远大于介质衰减，因此一般可忽略介质衰减。微带线的导体衰减远大于介质衰减，因此一般可忽略介质衰减。但当用硅和砷化镓等半导体材料作为介质基片时，微带线的介质衰减相但当用硅和砷化镓等半导体材料作为介质基片时，微带线的介质衰减相对较大，不可忽略。对较大，不可忽略。对均匀介质传输线；其介质衰减常数由下式决定对均匀介质传输线；其介质衰减常数由下式决定 tan3 .27210r0dGZ其中其中，) 1()

22、 1(reereq为介质损耗角的填充系数。为介质损耗角的填充系数。b）介质衰减常数介质衰减常数)GHz(1955. 004rmaxhZfmm1, 9,500hZr 色散是指电磁波的相速随频率而变的现象色散是指电磁波的相速随频率而变的现象。当频率较低时，微带。当频率较低时，微带线上传播的波基本上是准线上传播的波基本上是准TEM模，故可以不考虑色散。模，故可以不考虑色散。 其中，其中， Z0的单位为的单位为 ，h的单位是的单位是mm。例如例如，无色散最高频率为无色散最高频率为fmax=4GHz 设不考虑色散时的频率为设不考虑色散时的频率为fmax，对于给定结构的微带线来说其对于给定结构的微带线来说

23、其fmax 是一定的。是一定的。（4）微带线的色散）微带线的色散(dispersive)特性特性当频率较高时，微带线的特性阻抗和相速随着频率变化而变化，也即当频率较高时，微带线的特性阻抗和相速随着频率变化而变化，也即具有色散特性。具有色散特性。 频率升高时，相速频率升高时，相速vp要降低，要降低， e应增大，而相应的特应增大，而相应的特性阻抗性阻抗Z0应减小。应减小。一般用修正公式来计算介质微带线传输特性一般用修正公式来计算介质微带线传输特性 。 n当 、 以及 时162r16/06. 0hwGHz100f2e5 . 1ere41)(Ff2r1ln215 . 014hwhFo)(11)()(0

24、0ffZfZeeee微带线的高次模有两种模式：微带线的高次模有两种模式：波导模式和表面波模式波导模式和表面波模式。波导模式。波导模式存在于导带与接地板之间，表面波模式则只要在接地板上有介质存在于导带与接地板之间，表面波模式则只要在接地板上有介质基片即能存在。基片即能存在。 对于波导模式可分为对于波导模式可分为TE模和模和TM模，最低模式分别为模，最低模式分别为TE10模和模和TM01模。模。10cTE) 0(2twr) 0)(4 . 0(2thwr012cTMrh（5）高次模与微带尺寸选择）高次模与微带尺寸选择表面波模式是导体表面的介质基片能使电磁波束缚在导体表面附表面波模式是导体表面的介质基

25、片能使电磁波束缚在导体表面附近而不扩散，并使电磁波沿导体表面传输，故称为近而不扩散，并使电磁波沿导体表面传输，故称为表面波表面波，其中，其中最低次模是最低次模是TM0模，其次是模，其次是TE1模，模， TM0模的截止波长为模的截止波长为 ，即，即任何频率下模均存在。任何频率下模均存在。 TE1模的截止波长为：模的截止波长为：为使微带抑制高次模的产生，其尺寸应满足为使微带抑制高次模的产生，其尺寸应满足 14)(,2)(min,4 . 02)(rmin0rmin0rmin0hhw141cTErh 2wr 2br 2wr 2hr14rh传输线类型主 模截止波长c单模传输条件矩形波导TE10模2aa2

26、b圆波导TE11模3.41R2.62R/2(D+d)带状线TEM模 ，微带线准TEM模 各类传输线内传输的主模及其截止波长和单模传输条件列表如下各类传输线内传输的主模及其截止波长和单模传输条件列表如下： 耦合微带线，它是由两根平行放置、彼此靠得很近的微带线所构耦合微带线，它是由两根平行放置、彼此靠得很近的微带线所构成。耦合微带线可用来设计各种成。耦合微带线可用来设计各种定向耦合器、滤波器、平衡与不定向耦合器、滤波器、平衡与不平衡变换器平衡变换器等。等。耦合微带线和微带线一样是部分填充介质的不均耦合微带线和微带线一样是部分填充介质的不均匀结构，因此其上传输不是纯匀结构，因此其上传输不是纯TEM模

27、，而是具有色散特性的混合模，而是具有色散特性的混合模，故分析较为复杂。一般采用模，故分析较为复杂。一般采用准准TEM模的奇偶模法模的奇偶模法进行分析。进行分析。 3. 耦合微带线耦合微带线设两耦合线上的电压分布分别为设两耦合线上的电压分布分别为U1(z)和和U2(z)，线上电流分别为，线上电流分别为I1(z)和和I2(z)；且传输线工作在无耗状态，此时两耦合线上任一微分且传输线工作在无耗状态，此时两耦合线上任一微分段段dz可等效为如图所示：可等效为如图所示：其中，其中，Ca、Cb为各自独立的分布电容，为各自独立的分布电容，Cab为互分布电容，为互分布电容， La、Lb为各自独立的分布电感，为各

28、自独立的分布电感，M为互分布电感。为互分布电感。MLaLbCaCbCabI1I2I1+dI1I2+dI2U2U1U1+dU1U2+dU21) 奇偶模分析方法 对于对称耦合微带有：对于对称耦合微带有：Ca=Cb， La=Lb=L。 由电路理论可得：由电路理论可得： 212211212211CUjUCjdzdIUCjCUjdzdILIjMIjdzdUMIjLIjdzdUabab其中，其中， L=La，C=Ca+Cab分别表示另一根耦合线存在时分别表示另一根耦合线存在时的单线分布电感和分布电容，此即耦合传输线方程。的单线分布电感和分布电容，此即耦合传输线方程。 对于对称耦合微带线，我们可以对于对称耦

29、合微带线，我们可以将激励分为奇模激将激励分为奇模激励和偶模激励励和偶模激励偶模激励偶模激励U1=U2=Ue 奇模激励奇模激励U1=U2=Uo偶模激励偶模激励：将振幅相等、相位相同的电压将振幅相等、相位相同的电压Ue加在耦合线上，加在耦合线上，以形成偶对称的激励状态。以形成偶对称的激励状态。奇模激励：奇模激励：将振幅相等、相位相反的电压将振幅相等、相位相反的电压Uo和和- Uo加在耦加在耦合线上，以形成奇对称的激励状态。合线上，以形成奇对称的激励状态。此时，在耦合传输线方程中令此时，在耦合传输线方程中令U1=U2=Ue和和I1=I2=Ie 得：得：ee)(jdd)(jddUCCzIIMLzUab

30、ee于是可得于是可得偶模传输线方程偶模传输线方程： 0)1)(1 (dd0)1)(1 (dde22e2e222IKKLCzIUKKLCzUCLCLe其中，其中，KL=M/L 、KC=Cab/C分别为电感耦合函数和电容耦合函数。分别为电感耦合函数和电容耦合函数。 （1）偶模激励）偶模激励由第一章均匀传输线理论可得由第一章均匀传输线理论可得偶模传输常数，相速及特性阻抗偶模传输常数，相速及特性阻抗分别为：分别为：)1 ()1 (1)1)(1 (1)1)(1 (0e0epeeCLepeCLCLKCKLCZKKLCKKLC其中，其中，C0e=C(1KC)= Ca为偶模电容。为偶模电容。 偶模激励时电力线

31、偶模激励时电力线磁壁磁壁此时，在耦合传输线方程中令此时，在耦合传输线方程中令U1=U2=Uo和和I1=I2=Io ，采用与偶，采用与偶模激励类似的步骤得模激励类似的步骤得奇模传输常数、相速及特性阻抗奇模传输常数、相速及特性阻抗分别为分别为 )1 ()1 (1)1)(1 (1)1)(1 (o0poo0poCLCLoCLoKCKLCZKKLCKKLC其中，其中， C0o=C(1+KC)= Ca+2 Cab为奇模电容。为奇模电容。 奇模激励时电力线奇模激励时电力线电壁（2）奇模激励）奇模激励 设空气介质情况下奇、偶模电容分别为设空气介质情况下奇、偶模电容分别为C0o(1)和和C0e(1) ，而实，而

32、实际介质情况下的奇偶模电容分别为际介质情况下的奇偶模电容分别为C0o( r)和和C0e( r) ；则耦合微带线；则耦合微带线的奇偶模有效介电常数分别为：的奇偶模有效介电常数分别为：) 1(1) 1 ()() 1(1) 1 ()(ree0re0eeroo0ro0eoqCCqCC其中，其中，qo、qe分别为奇、偶模的填充因子分别为奇、偶模的填充因子。 2) 奇偶模有效介电常数与耦合系数奇偶模有效介电常数与耦合系数eee0r0epe0eeoo0r0opo0oeepeeopo)(1)(1aaZCZZCZcc其中，其中， 和和 分别为空气耦合微带的奇偶模特性阻抗。分别为空气耦合微带的奇偶模特性阻抗。ao

33、Z0aeZ0此时奇偶模的相速和特性阻抗可分别表达为：此时奇偶模的相速和特性阻抗可分别表达为： 由于耦合微带线的由于耦合微带线的 eo和和 ee不相等，故奇偶模的波导波长也不相等，不相等，故奇偶模的波导波长也不相等，它们分别为：它们分别为： ee0geeo0go/当介质为空气时，当介质为空气时， eo= = ee=1奇偶模相速均为光速，此时必有：奇偶模相速均为光速，此时必有： KL= KC=K K称为耦合系数称为耦合系数KKZKKCLZKKZKKCLZaCaaCa111111110o00e0于是aCaOaezzz000200/1aaCzL CzK 是考虑到另一根耦合线存在条件下空气填充时单根微带

34、线的特是考虑到另一根耦合线存在条件下空气填充时单根微带线的特性阻抗。性阻抗。 是空气填充时孤立单线的特性阻抗。是空气填充时孤立单线的特性阻抗。aCZ00az结论结论 对空气耦合微带线，奇偶模的特性阻抗虽然随耦合状对空气耦合微带线，奇偶模的特性阻抗虽然随耦合状况而变，但况而变，但两者的乘积等于考虑另一根耦合线存在时两者的乘积等于考虑另一根耦合线存在时的单线特性阻抗的平方的单线特性阻抗的平方。 当当耦合越紧，奇偶模的特性阻抗相差越大；耦合越松，耦合越紧，奇偶模的特性阻抗相差越大；耦合越松，奇偶模的特性阻抗差值就越小，当耦合很弱时，此时奇偶模的特性阻抗差值就越小，当耦合很弱时，此时奇偶特性阻抗相当接

35、近且趋于孤立单线的特性阻抗奇偶特性阻抗相当接近且趋于孤立单线的特性阻抗。 当工作频率处于毫米波当工作频率处于毫米波(millimeter wave)波段时，波段时，普通的微带线出现了一系列的问题，首要问题是高次模普通的微带线出现了一系列的问题，首要问题是高次模(high mode)的出现，给微带的设计和使用带来了许多复的出现，给微带的设计和使用带来了许多复杂性。人们自然又想到用波导来传输信号，频率越高使用杂性。人们自然又想到用波导来传输信号，频率越高使用波导的尺寸越小，可是频率太高了，要制造出相应尺寸的波导的尺寸越小，可是频率太高了，要制造出相应尺寸的金属波导变得十分困难。于是人们积极研制适合

36、于毫米波金属波导变得十分困难。于是人们积极研制适合于毫米波波段的传输器件，其中各种形式的介质波导在毫米波波段波段的传输器件，其中各种形式的介质波导在毫米波波段得到了广泛应用。得到了广泛应用。3.2 介质波导介质波导 波导波导 (waveguide) 用来用来约束或引导电磁波约束或引导电磁波的结构。通常，波导专指各种形状的的结构。通常，波导专指各种形状的空心金属空心金属波导管和表面波波导波导管和表面波波导(介质波导），介质波导），前者将被传输的电磁波完全限制在前者将被传输的电磁波完全限制在金属管内，又称封闭波导；后者将引导的电磁波约束在波导结构的周围，金属管内，又称封闭波导；后者将引导的电磁波约

37、束在波导结构的周围，又称开波导。又称开波导。 当无线电波频率提高到当无线电波频率提高到3000兆赫至兆赫至 300吉赫的厘米波波段和毫米波波吉赫的厘米波波段和毫米波波段时，同轴线的使用受到限制而采用金属波导管或其他导波装置。段时，同轴线的使用受到限制而采用金属波导管或其他导波装置。波导波导管的优点是导体损耗和介质损耗小；功率容量大；没有辐射损耗；结构管的优点是导体损耗和介质损耗小；功率容量大；没有辐射损耗；结构简单，易于制造。简单，易于制造。波导管内的电磁场可由麦克斯韦方程组结合波导的边波导管内的电磁场可由麦克斯韦方程组结合波导的边界条件求解，与普通传输线不同，波导管里不能传输界条件求解，与普

38、通传输线不同，波导管里不能传输 TEM模，电磁波模，电磁波在传播中存在严重的色散现象，色散现象说明电磁波的传播速度与频率在传播中存在严重的色散现象，色散现象说明电磁波的传播速度与频率有关。表面波波导的特征是在有关。表面波波导的特征是在边界外有电磁场存在边界外有电磁场存在 。其传播模式为表。其传播模式为表面波。面波。 在在毫米波与亚毫米波毫米波与亚毫米波波段，因金属波导管的尺寸太小波段，因金属波导管的尺寸太小而使损耗加大和制造困难。这时使用介质波导，除具而使损耗加大和制造困难。这时使用介质波导，除具有有良好传输性外，主要优点是结构简单，制作容易，良好传输性外，主要优点是结构简单，制作容易，可具有

39、集成电路需要的平面结构可具有集成电路需要的平面结构。 场特征场特征：介质波导边界内外都有电磁场存在，需要全：介质波导边界内外都有电磁场存在，需要全空间求解，能量主要约束在介质波导的周围。空间求解，能量主要约束在介质波导的周围。 表面波特点表面波特点：电磁场沿两个媒质分界面法线方向按指：电磁场沿两个媒质分界面法线方向按指数衰减，一般来说，它是一种慢波，它沿波导结构传数衰减，一般来说，它是一种慢波，它沿波导结构传播的速度小于光速。播的速度小于光速。 介质波导介质波导(dielectric waveguide)分为两大类分为两大类:一类是一类是开放式介质波导主要包括开放式介质波导主要包括圆形介质波导

40、圆形介质波导和和介质镜像线介质镜像线等等，另一类是，另一类是半开放介质波导主要包括半开放介质波导主要包括H形波导形波导、G形形波导等波导等。 设圆形介质波导半径为设圆形介质波导半径为a，相对介电常数为相对介电常数为 r( r=1)。分析表明圆形介质波导不存在纯分析表明圆形介质波导不存在纯TEmn和和TMmn模，但模，但存在存在TE0n和和TM0n模，一般情况下为混合模模，一般情况下为混合模HEmn和和EHmn模。模。其分析步骤与金属圆波导类似。其分析步骤与金属圆波导类似。2r1raxyz1. 圆形介质波导圆形介质波导(circular dielectric waveguide)令： rRBAT

41、HTEzz 经分离变量后可得经分离变量后可得R(r)和和 ( )各自满足的方程及其解，各自满足的方程及其解，利用边界条件可求得混合模式下内外场的利用边界条件可求得混合模式下内外场的纵向分量纵向分量，再，再由麦克斯韦方程求得其它场分量。由麦克斯韦方程求得其它场分量。 圆形介质波导纵向场的横向分布函数应满足以下标量亥圆形介质波导纵向场的横向分布函数应满足以下标量亥姆霍兹方程：姆霍兹方程： 02c2THTEkTHTEzzzzt式中，式中，kc2 =k02 i 2， i (i=1,2)为介质内外相对介电常数，为介质内外相对介电常数，1、2分别代表介质波导内部和外部。一般有分别代表介质波导内部和外部。一

42、般有 r1= r， r2=1。mrkJrmBrkJAkHmrkJkBrkJrmAHmrkJBkrkJrmAEmrkJrmBrkJkAEmrkJjkBHmrkJjkAEmmcmmrmcmrmmrcrmczmczsin)()(cos)()(cos)()(sin)()(cos)(sin)(111111111111111c0cc0cccc0cc01c02c2(1) HEmn模在介质波导内外的场分量模在介质波导内外的场分量 当r a时mrkHrmDrkHCkHmrkHkDrkHrmCHmrkHDkrkHrmCEmrkHrmDrkHkCEmrkHjkDHmrkHkCEmmmmzmmmmcrmczmzsin

43、)()(cos)()(cos)()(sin)()(cos)(sin)(j2222222222222222c)2(0c)2(cc)2(0cc)2(c)2(cc)2(0c)2(c)2(0c)2(02c)2(02c当r a 时2220022c2220022c/21awkaukr式中，2r202222r222r) 1(111akwuwuwumwYuXwYuX利用利用Ez、Hz和和E 、H 在在r=a处的连续条件，可得到以下本征方程：处的连续条件，可得到以下本征方程： 其中 )()()()()2()2(wHwHYuJuJXmmmm求解上述方程可得相应相移常数求解上述方程可得相应相移常数 。对每一个对每一

44、个m上述方程具上述方程具有无数个根，用有无数个根，用n来表示其第来表示其第n个根，则相应的相移常数为个根，则相应的相移常数为 mn；对应的模式便为；对应的模式便为HEmn模。模。下面讨论几个常用模式。下面讨论几个常用模式。(3-1)1） m=0此时式（此时式（3-1）可简写为：）可简写为： 0)()(1)()(1)2(0)2(000wHwHwuJuJu0)()(1)()()2(0)2(000rwHwHwuJuJu同金属波导一样，圆形介质波导中的同金属波导一样，圆形介质波导中的TE0n和和TM0n模也模也有截止现象。金属波导中以有截止现象。金属波导中以 =0作为截止的分界点，而作为截止的分界点，

45、而圆形介质波导中的截止以圆形介质波导中的截止以w=0作为分界，这是因为当作为分界，这是因为当w0时在介质波导外出现了辐射模时在介质波导外出现了辐射模。(3-2a)(3-2b)TE0n模的特征模的特征方程方程TM0n模的模的 特征方程特征方程要使要使w=0同时满足（同时满足（3-2a）或（或（3-2b），），必须有必须有J0(u)=0。 可见圆形介质波导的可见圆形介质波导的TE0n和和TM0n模在截止时是简并的，模在截止时是简并的，它们的截止频率均为：它们的截止频率均为：12r00cacfnn其中，其中， 0n是贝塞尔函数是贝塞尔函数J0(x)的第的第n个根。个根。 特别地，特别地，n=1时时

46、01=2.405 1a2405. 2r01ccf2） m=1可以证明可以证明m=1时的截止频率为：时的截止频率为： 12r11cacfnn其中，其中， 1n是是J1(x)的第的第n个根，个根， 11=0、 12=3.83、 13=7.01 。 分析：分析：fc11=0，即即HE11模没有截止频率，该模式是圆形介模没有截止频率，该模式是圆形介质波导传输的主模，而第一个高次模为质波导传输的主模，而第一个高次模为TE01或或TM01模。模。因此当工作频率因此当工作频率f fc01时，圆形介质波导内将实现单模传时，圆形介质波导内将实现单模传输。输。 HE11模的电磁场分布图模的电磁场分布图 HE11模

47、的色散曲线模的色散曲线 HE11模有以下优点：模有以下优点： a）它不具有截止波长，而其它模只有当波导直径大于它不具有截止波长，而其它模只有当波导直径大于0.626 时，才有可能传输；时，才有可能传输； b）在很宽的频带和较大的直径变化范围内，它的损耗在很宽的频带和较大的直径变化范围内，它的损耗较小；较小； c）它可以直接由矩形波导的主模激励，而不需要波型它可以直接由矩形波导的主模激励，而不需要波型变换。变换。近年来使用的单模光纤大多也工作在近年来使用的单模光纤大多也工作在HE11模。模。 圆形介质镜像线是由一根半圆形介质杆和一块接地的金属片组圆形介质镜像线是由一根半圆形介质杆和一块接地的金属

48、片组成的，由于金属片是和对称平面吻合，因此在金属片上半个空间内，成的，由于金属片是和对称平面吻合，因此在金属片上半个空间内，电磁场分布和圆形介质波导中平面的上半空间的情况完全一样。电磁场分布和圆形介质波导中平面的上半空间的情况完全一样。利利用介质镜像线来传输电磁波能量，就可以解决介质波导的屏蔽和支用介质镜像线来传输电磁波能量，就可以解决介质波导的屏蔽和支架的困难。架的困难。在毫米波波段内，由于这类传输线比较容易制造，并且在毫米波波段内，由于这类传输线比较容易制造，并且具有较低的损耗，使它比金属波导远为优越。具有较低的损耗，使它比金属波导远为优越。 对主模对主模HE11来说，由于圆形介质波导的来

49、说，由于圆形介质波导的OO 平面两侧场分布具有对平面两侧场分布具有对称性，因此可以在称性，因此可以在OO 平面放置一金属导电板将不致影响其电磁场分平面放置一金属导电板将不致影响其电磁场分布，从而可以构成介质镜像线。布，从而可以构成介质镜像线。 矩形介质矩形介质镜像线镜像线圆形介质圆形介质镜像线镜像线2.介质镜像线介质镜像线(dielectric image line)3. H形波导形波导 H形波导由两块平行的金属板中间插入一块介质条带组成。与传统的金属波导相比，H形波导具有制作工工艺简单、损耗小、功率容量大、激励方便等优点艺简单、损耗小、功率容量大、激励方便等优点。H形波导传输模式通常是混合模

50、式，可分为混合模式，可分为LSM和和LSE两类，并且又分为奇模和偶模两类，并且又分为奇模和偶模。LSE模的电力线位于空气介质交界面相平行的平面内，故称之为纵截面电模（LSE），而LSM模的磁力线位于空气介质交界面，故称之为纵截面磁模（LSM）。 H形波导中传输的模式取决于介质条带的宽度和金属平板的间距，合理地选择尺寸可使之工作于合理地选择尺寸可使之工作于LSM模，此模，此时两金属板上无纵向电流时两金属板上无纵向电流，此模与金属波导的TE0n模有类似的特性，并且可以通过与波传播方向相正交的方向开槽来抑制其它模式，而不会对该模式有影响。在在H形形波导中，其主模为波导中，其主模为LSE10e，其场结

51、构完全类似于矩形金，其场结构完全类似于矩形金属波导的属波导的TE10模，但它的截止频率为零，模，但它的截止频率为零，通过选择两金属平板的间距可使边缘场衰减到最小，从而消除因辐射而引起的衰减。 光纤光纤(optical fiber)又名光导纤维，它是在圆形介质波导又名光导纤维，它是在圆形介质波导的基础上发展起来的导光传输系统。的基础上发展起来的导光传输系统。折射率为折射率为n1的光学的光学玻璃拉成的纤维玻璃拉成的纤维表面覆盖一层折射率为表面覆盖一层折射率为n2= n1(1 )的玻璃的玻璃包层的作用：包层的作用：除使传输的光波免受外界干扰之外，还起着控制除使传输的光波免受外界干扰之外，还起着控制纤

52、芯内传输模式的作用。纤芯内传输模式的作用。光缆光缆3.3 光纤光纤 按组成材料可分为按组成材料可分为石英玻璃光纤石英玻璃光纤、多组分玻璃光、多组分玻璃光纤、纤、塑料包层玻璃芯光纤塑料包层玻璃芯光纤和全塑料光纤。其中，和全塑料光纤。其中，石英玻璃光纤损耗最小，最适合长距离、大容量石英玻璃光纤损耗最小，最适合长距离、大容量通信通信。 按折射率分布形状可分为按折射率分布形状可分为阶跃型光纤和渐变型光阶跃型光纤和渐变型光纤纤。 按传输模式可分为按传输模式可分为多模光纤和单模光纤多模光纤和单模光纤。光纤的分类光纤的分类1.1.单模光纤和多模光纤单模光纤和多模光纤 只传输一种模式的光纤称为只传输一种模式的

53、光纤称为单模光纤单模光纤。单模光纤所传单模光纤所传输的模式实际上就是圆形介质波导内主模输的模式实际上就是圆形介质波导内主模HE11，它没有它没有截止频率，根据前面分析，圆形介质波导中第一个高次截止频率，根据前面分析，圆形介质波导中第一个高次模为型模为型TM01模，其截止波长模，其截止波长222101McT101nnD式中，式中， 01是零阶贝塞尔函数的第是零阶贝塞尔函数的第1个根，个根， n1和和n2分别为分别为光纤内芯与包层的折射率，光纤内芯与包层的折射率，D为光纤的直径。为光纤的直径。（1）单模光纤单模光纤(unimodular optical fiber) 为避免高次模的出现为避免高次模

54、的出现( cTM01)，单模光纤的直径单模光纤的直径D必必须满足以下条件：须满足以下条件：2221405. 2nnD当当n1和和n2相差较大时，单模光纤尺寸的上限和工作波长在相差较大时，单模光纤尺寸的上限和工作波长在同一量级。由于光纤工作波长在同一量级。由于光纤工作波长在1m量级，这给工艺制量级，这给工艺制造带来了困难。造带来了困难。将将n2= n1(1 )代入上式得代入上式得2405. 21nD比如令比如令n1=1.5 、 =0.001，则，则D11.5 可见，可见，当当n1、n2相差不大时，光纤的直径可以比波长相差不大时，光纤的直径可以比波长大一个量级。大一个量级。也就是说，适当选择包层折

55、射率，一方面也就是说，适当选择包层折射率，一方面降低了光纤制造工艺降低了光纤制造工艺，另方面还能保证单模传输，这也，另方面还能保证单模传输，这也正说明了光纤包层起到了正说明了光纤包层起到了抑制高次模抑制高次模的作用。的作用。 （1）单模传输避免了模式分散，因而传输频带很宽，容量很大。）单模传输避免了模式分散，因而传输频带很宽，容量很大。传输信号质量高；传输信号质量高；（2）要求制造工艺高，光源必须是）要求制造工艺高，光源必须是LD光源。光源。单模光纤的特点：单模光纤的特点：为了降低工艺制造的困难，可以减少为了降低工艺制造的困难，可以减少 的值。的值。 多模光纤的内芯直径可达几十微米，它的制造工

56、艺多模光纤的内芯直径可达几十微米，它的制造工艺相对简单一些，同时对光源的要求也比较简单，只需相对简单一些，同时对光源的要求也比较简单，只需要发光二极管就可以了。要发光二极管就可以了。 但是在这样粗的光纤中但是在这样粗的光纤中有大量的模式以不同的幅度、有大量的模式以不同的幅度、相位与偏振方向传播，相位与偏振方向传播，会引起较大的模式离散性，从而会引起较大的模式离散性，从而使使传播性能变差，容量变小。传播性能变差，容量变小。好在现阶段光纤的接收只好在现阶段光纤的接收只考虑光功率和群速，而与相位及偏振关系不大，故相对考虑光功率和群速，而与相位及偏振关系不大，故相对传输性能比较好。因此传输性能比较好。

57、因此容量较大的渐变型多模光纤容量较大的渐变型多模光纤也可也可使用。使用。（2）多模光纤）多模光纤(multimode fiber) 描述光纤的基本参数除了描述光纤的基本参数除了光纤的直径外，还有光导波长光纤的直径外，还有光导波长 g、光纤、光纤芯与包层的相对折射率差芯与包层的相对折射率差 、折射率分布因子、折射率分布因子g以及数值孔径以及数值孔径NA。（1 1）光导波长）光导波长(optical wavelength) 2g同描述电磁波传播一样，光纤传播因子为同描述电磁波传播一样，光纤传播因子为ej( t- z)，其中其中 是传导模是传导模的工作角频率，的工作角频率， 为光纤的相移常数。对于传导模，应满足为光纤的相移常数。对于传导模，应满足knkn12其中，其中，k为自由空间波数为自由空间波数对应的光波波长为对应的光波波长为 2.光纤的基本参数光纤的基本参数（2）相对折射率差相对折射率差 (relative refractive index error)光纤芯与包层相对折射率差光纤芯与包层相对折射率差 定义为：定义为： 121nnn 它反映了包层与光纤芯折射率的接近程度。它反映了包层与光纤芯折射率的接近程度。当当 1时时，称此称此光纤为弱传导光纤，此时光纤为弱传导光纤，此时 n2k，光纤近似工作在线极化状态。光纤近似工作在线极化状态。（3）折射率分布因子折射