传热学-第七章1

1、第七章第七章Boiling and Condensation凝结与沸腾换热凝结与沸腾换热第五章我们分析了无相变的对流换热，包括强制对流换热和自然对流换热下面我们即将遇到的是有相变的对流换热，也称之为相变换热，目前涉及的是凝结换热和沸腾换热两种。相变换热的特点：由于有潜热释放和相变过程的复杂性，比单相对流换热更复杂，因此，目前，工程上也只能助于经验公式和实验关联式。6-1 凝结换热凝结换热实例 锅炉中的水冷壁 寒冷冬天窗户上的冰花 许多其他的工业应用过程凝结换热的关键点凝结可能以不同的形式发生，膜状凝结和珠状凝结冷凝物相当于增加了热量进一步传递的热阻层流和湍流膜状凝结换热的实验关联式凝结换热中的

2、重要参数 蒸汽的饱和温度与壁面温度之差（ts - tw） 汽化潜热 r 特征尺度 其他标准的热物理性质，如动力粘度、导热系数、比热容等影响膜状凝结换热的因素会分析竖壁和横管的换热过程，及Nusselt膜状凝结理论一、概述： 膜状凝结沿整个壁面形成一层薄膜，并且在重力的作用下流动。这层液膜把蒸汽与壁面分开，因此，蒸汽的凝结只能在液膜表面发生，凝结放出的汽化潜热必须通过液膜，因此，液膜厚度直接影响了热量传递，即热阻增加。gswtt1、冷凝条件：壁面温度低于相应压力下的饱和温度当蒸汽在与低于相应压力下饱和温度的冷壁面接触时，在冷壁面上就会发生凝结现象。2、分类：膜层相变热阻膜状凝结热阻stwt当凝结

3、液体不能很好的浸润壁面时，则在壁面上形成许多小液珠，此时壁面的部分表面与蒸汽直接接触，因此，换热速率远大于膜状凝结（可能大几倍，甚至一个数量级）gswtt珠状凝结产生两种不同形式的凝结原因在于凝结液体与壁面润滑情况不同。在干净末被污染的表面通常是膜状凝结；当涂有润滑油或高度磨光的壁面，往往产生珠状凝结。9090润湿角：膜状凝结珠状凝结水：煤油：水银：5026137虽然珠状凝结换热远大于膜状凝结，但可惜的是，珠状凝结很难保持，因此，大多数工程中遇到的凝结换热大多属于膜状凝结，因此，教材中只简单介绍了珠状凝结。 1916年，Nusselt提出的简单膜状凝结换热分析是近代膜状凝结理论和传热分析的基础

4、。自1916年以来，各种修正或发展都是针对Nusselt分析的限制性假设而进行了，并形成了各种实用的计算方法。所以，我们首先得了解Nusselt对纯净饱和蒸汽膜状凝结换热的分析。6-2 膜状凝结分析解及实验关联式 竖直冷壁面遇到高温蒸汽就会形成液膜，液膜受重力作用向下流动，这种流动也有层流和紊流之分。当液膜形成时，厚度较小，随流动方向厚度增大；流速也由小增大，流动由层流变为紊流。一、层流假定：1）常物性的纯蒸气且静止；2）液膜的惯性力忽略；3）气液界面上无温差，即液膜温度等于饱和温度；4）膜内温度线性分布，即热量转移只有导热；5）忽略蒸汽密度；6）液膜表面平整无波动Nusselt 在以上假定条

5、件下，运用边界层微分方程组，导出了液膜层流动的微分方程组：方法：在液膜层内取一微元体，写出连续性方程、动量方程、能量方程1、层流换热系数表达式g)(xm t(y)u(y)Thermal boundary layersVelocity boundary layersswtt微元控制体边界层微分方程组：2222)(0ytaytvxtuyugdxdpyuvxuuyvxullllx下脚标 表示液相l将以上假设代入，边界层微分方程可简化为：22222g00lld udyd tdy边界条件：swttyuyttuy ,0dd 0, 0时，时，求解步骤：求出内的速度及温度分布，利用质量守恒方程求出液膜厚度，再

6、利用导热公式和牛顿冷却公式求出表面传热系数h的表达式。1/ 4llsw2l4(tt )xgr 求解上面方程可得速度、温度分布，利用质量守恒求(1) 液膜厚度定性温度：2wsmttt注意：汽化潜热 r 按 ts 确定液膜厚度沿流动方向增加。(2) (2) 由换热量导热量求局部对流换热系数1/ 423llxlswgrh4(tt )x sw( tttC )整个竖壁的平均表面传热系数1 / 423lllVx0lswgr1hh dx0.943ll( tt) (3)(3) 修正：实验表明，由于液膜表面波动，凝结换热得到强化，因此，实验值比上述得理论值高20左右1/ 423llVlswgrh1.13l(tt

7、 ) 修正后：定性温度：2wsmttt注意：汽化潜热 r 按 ts 确定1)(wspttcrJa时，惯性力项和液膜过冷度的影响均可忽略。对于倾斜壁，则用 gsin 代替以上各式中的 g 即可另外，除了对波动的修正外，其他假设也有人做了相关的研究，如当 并且，1Pr (4) (4) 水平圆管努塞尔的理论分析可推广到水平圆管及球表面上的层流膜状凝结1/ 423llHlswgrh0.729d(tt ) 1/ 423llSlswgrh0.826d(tt ) 式中：下标“ H ”表示水平管，“ S ”表示球; d 为水平管或球的直径。定性温度与前面的公式相同横管与竖管的对流换热系数的比较：4177. 0

8、dlhhVgHg502HVlhdh1）横管的特征尺寸用d，而竖管特征尺寸用L；2）系数不同。在相同条件下，两者的对流换热系数之比当2.85ld只要 横管的 hH 大于竖管的 hV 。故工程上的冷凝器多采用横管布置。2 2、 用无量纲数表示 hV3a2glG1/ 43pV2lpsw1/ 4aarch lglrNu0.943c (tt )0.943 GJP1/ 423llVlswgrh0.943l(tt ) apswrJc (tt )Pra由有式中伽利略准则雅各布准则普朗特准则3 3、 边界层内的流态20Re 1600Rec无波动层流无波动层流有波动层流有波动层流湍流湍流凝结液体流动也分层流和湍流

9、，并且其判断依据仍然是Re，elduRe式中： uL 为 x = L 处液膜层的平均流速；de 为该截面处液膜层的当量直径。ecd4A / P4b / b4lml4u4qReswmlh(tt )lrq当量直径定义：故雷诺数为：qmL为 x=L 处、宽为1m 的截面上凝结液的质量流量，由热平衡r qmL 为高 L 、宽 1m 竖壁的换热量故雷诺数为：sw4hl(tt )Rer对水平管，用 代替上式中的 即可。rl对于横管一般都处于层流状态。实践表明，判别层流变为紊流的临界雷诺数为eR1600c竖壁（板）二二、湍流膜状凝结换热当竖壁足够高或凝结液足够多时，液膜的流动由层流转变为紊流，仍用雷诺数来判

10、别流态。对湍流液膜，除了靠近壁面的层流底层仍依靠导热来传递热量外，层流底层之外以湍流传递为主，而且波动现象随 Re的增大而加强，故h增大，换热大为增强。所以提高膜状凝结换热的关键在于减小液膜厚度和增强液膜波动。通常采用粗糙壁面或用肋管来代替光管，还可增大冷凝量qm，以达到增大 h 的目的。对竖壁的湍流凝结换热，其沿整个壁面的平均表面传热系数计算式为：ccltxxhhh1ll式中：hL 为层流段的传热系数； ht 为湍流段的传热系数, xc 为层流转变为湍流时转折点的高度L 为竖壁的总高度6-36-3 影响膜状凝结的因素 工程实际中所发生的膜状凝结过程往往比较复杂，受各种因素的影响。1. 1.

11、不凝结气体 不凝结气体增加了传递过程的阻力，同时使饱和温度下降，减小了凝结的驱动力t 。不凝结气体液膜tstw实践表明，1%的不凝结气体可使 h 下降60%h2. 2. 蒸气流速 当蒸汽具有一定的流速时，蒸汽与液膜之间会产生力的作用。 如果蒸气流动与液膜向下的流动同向时，力的作用使液膜拉薄， 增大；反之使 减小。h3. 3. 过热蒸气 要考虑过热蒸气与饱和液的焓差。4. 液膜过冷度及温度分布的非线性如果考虑过冷度及温度分布的实际情况，要用下式代替计算公式中的 ，rpswrr0.68c ( tt) 6. 6. 管内冷凝此时换热与蒸气的流速关系很大。蒸气流速低时，凝结液主要在管子底部，蒸气则位于管

12、子上半部。流速较高时，形成环状流动，凝结液均匀分布在管子四周，中心为蒸气核。5. 管子排数管束的几何布置、流体物性都会影响凝结换热。前面推导的横管凝结换热的公式只适用于单根横管。强化换热的措施： 强化凝结换热的原则是尽量减薄粘滞在换热表面上的液膜的厚度。 可用各种带有尖峰的表面使在其上冷凝的液膜拉薄，或者使已凝结的液体尽快从换热表面上 排泄掉。6-4 沸腾换热现象蒸汽锅炉、做饭、许多其它的工业过程1 生活中的例子2 定义：a 沸腾：工质内部形成大量气泡并由液态转换到气态的一种剧烈的汽化过程 b 沸腾换热：指工质通过气泡运动带走热量，并使其冷却的一种传热方式3 分类沸腾的分类很多，书中仅介绍了常

13、见的大容器沸腾(池内沸腾)和强制对流沸腾，每种又分为过冷沸腾和饱和沸腾。沸腾大容器沸腾强制对流沸腾饱和沸腾过冷沸腾竖管水平管强制自然循环强制循环饱和沸腾过冷沸腾饱和沸腾过冷沸腾饱和沸腾过冷沸腾沸腾分类：a 大容器沸腾(池内沸腾)：加热壁面沉浸在具有自由加热表面b 强制对流沸腾：强制对流沸腾表面的液体中所发生的沸腾；是由于液体与加热面上的温差以及气泡干扰引起的沸腾。如烧开水。液体受迫流过加热面而产生沸腾，此式既有液体受迫流动，也有液体在高温壁面上所产生的气泡流动，属于两相流动。液体沿途吸热，使流速和含气量不断增加。Heated SurfaceLiquidflowBubble flowSlug f

14、lowAnnular flowMist flowd 过冷沸腾：指液体主流尚未达到饱和温度，即处于过冷状态，而壁面上开始产生气泡， tL ts称之为过冷沸腾。汽泡只在加热面附近形成，故称为局部沸腾。c 饱和沸腾：液体主体温度 tL=ts 达到饱和温度，而壁面温度 tw 高于饱和温度 ts 所发生的沸腾，即 tL=ts tw ts 称之为饱和沸腾，此时，汽泡增大，上升至液面。4 大容器饱和沸腾曲线：仔细观察烧开水的过程：水加热到一定时间后，加热面上会不断的产生一些小汽泡，随后汽泡越来越大越来越多，到100时，容器中的液体全部沸腾，此后液体温度保持100不变，液体不断地吸收汽化潜热发生相变。称此不变

15、温度为饱和温度ts。然而，实际沸腾时液体的主体温度略大于饱和温度，即液体略有过热，容器中的过热温度如图：加热面上过热度很大t=tw-ts，加热面只有在过热条件下才会产生汽泡，故壁面过热度是壁面产生沸腾换热的推动力。twtsHtLq在饱和沸腾时随着壁面过热度的增大，有四个不同的区域：qmaxqmin自然对流核态沸腾过渡沸腾稳定膜态沸腾1、单相自然对流区域：t 4 在加热表面上没有汽泡产生，换热服从单相自然对流规律。2、核态沸腾区域：4 t 25 在加热表面上某些特定点上产生汽泡，产生汽泡的速度小于汽泡脱离加热面的速度。开始这些汽泡互不干扰，称孤立汽泡区；随着t的增加，汽泡核心增加，汽泡合并成汽块

16、或汽柱。汽泡的剧烈扰动使表面传热系数 h 和热流密度 q 急剧增加。汽化核心对换热起决定性的作用，一般工程应用都设计在此区域。3、过渡沸腾区域：25 t 200 在加热面上形成稳定的汽膜，相变过程不是发生在壁面上而是发生在汽液交界面上。由于蒸汽的导热系数远小于液体的导热系数因此表面传热系数 h 大大降低，而此时壁温 tw 远高于液体的饱和温度 ts ，需考虑汽膜内的辐射换热，故换热强度 q 又随 t 的增大而增大。对稳定膜态沸腾，因为热量必须穿过的是热阻较大的汽膜，所以换热系数比凝结小得多。确定临界点qmax的意义：由于核态沸腾具有温差小，换热强的特点，因此临界热流qmax具有十分重要的意义：

17、1）对热流可控的加热方式：当热流达到或超过qmax时工况将沿 qmax 跳至稳定膜态沸腾区， t 将猛增至1000，可能导致设备烧毁。2）对壁温可控的加热方式：超过qmax点意味着 尽管 t 增加，但由于表面传热系数 h 的减小，因而使热流密度 q 反而下降。因此，工业应用中一般尽量控制加热的热流密度或壁温，使设备不至于烧毁或换热效率下降。将 qmax 称为烧毁点，为了安全运行和提高热效率，往往在 qmax 点之前设一个警戒点，图中DNB点，用来提示将达到烧毁点qmax .5 汽化核心分析：1）汽泡的成长过程 实验表明，通常情况下，沸腾时汽泡只发生在加热面的某些点，而不是整个加热面上，这些产生

18、气泡的点被称为汽化核心，较普遍的看法认为，壁面上的凹穴和裂缝易残留气体，是最好的汽化核心，如图所示。2()2vlPPRR (2) 汽泡的存在条件在沸腾液体中取一个半径 R 的球形汽泡,若汽泡在液体中能平衡存在，则必须同时满足力平衡和热平衡PL液体压力 Pv 蒸汽压力 Ps饱和压力r单位长度的表面张力由力平衡条件：压力差表面张力2()2vlPPRR slPP若不考虑液柱高度的影响，2vsvsvsPPPPttR故由此可知压力差表面张力2()vlrpp2 R RPvPLPsvltt2vsPPR此式说明：由于表面张力的存在，汽泡内的压力大于液体的压力。（汽泡存在条件）由热平衡条件：界面内外温度相等，有

19、 若 tv tL, 汽泡将向液体放热，汽泡直径会缩小，若 tv ts，由热平衡得到 tv= tL，故有 tL ts, 即沸腾液体是处于过热状态，在加热面上过热度最大。汽化核心的条件：壁面要有一定的过热度；汽泡直径满足 的那些点，才能成为汽化核心。2vsRPP6-5 沸腾换热计算式沸腾换热也是对流换热的一种，因此，牛顿冷却公式仍然适用，即thtthqsw)(但对于沸腾换热的 h 却有许多不同的计算公式1 大容器饱和核态沸腾 影响核态沸腾的因素主要是过热度和汽化核心数，而汽化核心数受表面材料、表面状况、压力等因素的支配，所以沸腾换热的情况液比较复杂，导致了个计算公式分歧较大。目前存在两种计算，一种

20、是针对某一种液体，另一种是广泛适用于各种液体的。为此，书中分别推荐了两个计算式（1）对于水的大容器饱和核态沸腾，教材推荐适用米海耶夫公式，压力范围：1054106 Pa5 . 033. 21ptCh)(122. 033. 35 . 01KNmWC按 thq15. 07 . 02pqCh )(533. 015. 03 . 03 . 02KNmWC（2）罗森诺公式广泛适用的强制对流换热公式既然沸腾换热也属于对流换热，那么，st = f ( Re, Pr )也应该适用。罗森诺正是在这种思路下，通过大量实验得出了如下实验关联式：slwlCStPrRe33. 01式中，tCrNuStplPrRe)(Re

21、vllgrqllpllCPrr 汽化潜热； Cpl 饱和液体的比定压热容g 重力加速度 l 饱和液体的动力粘度Cwl 取决于加热表面液体 组合情况的经验常数(表6) q 沸腾传热的热流密度s 经验指数，水s = 1,否则，s=1.7上式可以改写为：321Pr)(slwlplvllrCtCgrq可见， ，因此，尽管有时上述计算公式得到的q与实验值的偏差高达100，但已知q计算 时，则可以将偏差缩小到33。这一点在辐射换热种更为明显。计算时必须谨慎处理热流密度。3tqt2 大容器沸腾的临界热流密度书中推荐适用如下经验公式：4121max)(24vlvgrq3 大容器膜态沸腾的关联式（1）横管的膜态

22、沸腾413)()(62.0swvvvlvttdgrh式中，除了r 和 l 的值由饱和温度 ts 决定外，其余物性均以平均温度 tm ( twts ) / 2 为定性温度，特征长度为管子外径d, 如果加热表面为球面，则上式中的系数0.62改为0.67勃洛姆来建议采用如下超越方程来计算：343434rchhhswswrTTTTh)(44其中：（2）考虑热辐射作用由于膜态换热时，壁面温度一般较高，因此，有必要考虑热辐射换热的影响，它的影响有两部分，一是直接增加了换热量，另一个是增大了汽膜厚度，从而减少了换热量。因此，必须综合考虑热辐射效应。6-6 6-6 影响沸腾换热的因素沸腾换热是我们学过的换热现象中最复杂的，影响因素也最多，由于我们只学习了大容器沸腾换热，因此，影响因素也只针对大容器沸腾换热。1 不凝结气体对膜状凝结换热的影响与膜状凝结换热不同，液体中的不凝结气体会使沸腾换热得到某种程度的强化2 2 过冷度 只影响过冷沸腾，不影响饱和沸腾，因自然对流