基础物理学BII

1、120.7 载流导线在载流导线在磁场磁场中受到中受到的作用的作用第二十章第二十章 稳恒电流的磁场稳恒电流的磁场 _真空中的静磁场真空中的静磁场20.3 毕奥毕奥萨伐尔定律萨伐尔定律20.4 磁通量磁通量 磁场的高斯定理磁场的高斯定理20.5 磁场的安培环路定理磁场的安培环路定理20.6 带电粒子在电磁场中的运动带电粒子在电磁场中的运动 20.1 基本磁现象基本磁现象20.2 磁场磁场 磁感应强度磁感应强度# 磁现象的根源磁现象的根源-知源求场知源求场-基本规律基本规律-对称的场对称的场21I2I1L2P1I2I2L1P3I)(b)(a?)2(?)1(2121PPLLBBl dBl dB #.

2、如图，两个完全相同的回路如图，两个完全相同的回路L1和和L2，回路内包围有，回路内包围有 无限长直电流无限长直电流I1和和I2 ，P1和和P2是回路上两位置相同是回路上两位置相同 的点。图的点。图(b)中中L2外存在无限长直电流外存在无限长直电流I3，判断正误。，判断正误。320.7 载流导线在载流导线在磁场磁场中受到中受到的作用的作用BlIF dd:培培力力磁磁场场中中的的电电流流元元受受到到安安 BIdldF(电流元电流元)I LBlIFd对总线电流：对总线电流：具洛伦兹力本质具洛伦兹力本质:vdQlI:d20-8 平面对称性平面对称性, 两侧磁场的方向不是外法两侧磁场的方向不是外法,是右

3、旋切向是右旋切向.20-10 参考大球挖小球参考大球挖小球,此处是圆柱内挖圆柱此处是圆柱内挖圆柱, 圆柱对称性圆柱对称性,2dxyzOP4IFdFdxFdyFdxFdyFd xy yxFjFiFdd解：解： sinddFFy 例例1. 在磁感强度为在磁感强度为B的均匀磁场中，通过一半径的均匀磁场中，通过一半径为为R的半圆导线中的电流为的半圆导线中的电流为I。若导线所在平面与。若导线所在平面与B垂垂直，求该导线所受的安培力。直，求该导线所受的安培力。lBIFdd ddRl 安培定律安培定律: :几何关系几何关系 0dsinBIRjFjBIR2 #1 基本思路基本思路: 微元法微元法, 安培定律安

4、培定律, 叠加原理叠加原理, 直角坐标系直角坐标系 半圆形载流导线上所受的力与其两个端点相连的半圆形载流导线上所受的力与其两个端点相连的直导线所受到的力直导线所受到的力 大小大小? ? 方向方向? ?5 利用毕利用毕萨定律与安培定律，求出其中一根导萨定律与安培定律，求出其中一根导线激发的静磁场的分布，线激发的静磁场的分布，再计算其它载流导线在磁再计算其它载流导线在磁场中受到的安培力。场中受到的安培力。ACDB2dl1B21dF2B1dl12dFd1I2I2. 两平行载流直导线间的作用力两平行载流直导线间的作用力 -电流单位电流单位“安培安培”的定义的定义AB通有电流通有电流I1, CD通有电流

5、通有电流I2,AB/CD, 间距间距d.1 e2 e忽略边缘效应忽略边缘效应在导线垂直平面在导线垂直平面参考极坐标系参考极坐标系如图如图1re2re6P点处的电流元受力：点处的电流元受力：112221dd eBlIF 11012 edIB )(d2)(d122101122rreldIIeBlI dIIlF2102212dd 讨论讨论AB中中I1激发静磁场激发静磁场B1, CD因而受到的力因而受到的力单位长度的单位长度的CD受到受到AB的作用力的作用力:CD上上P点处磁感应强度：点处磁感应强度：ACDB2dl1B21dFd1I2I1 e1re#2 长直导线，场不同方向的长直导线，场不同方向的B,

6、 和和I2dl 受到的安培力受到的安培力?7dIIdldF2101122 dIIlF2102212dd 单位长度的单位长度的ICD 受到受到IAB的力的力:单位长度的单位长度的IAB受到受到ICD的力的力:,22202 edIB )(dd2211221112reBdlIeBlIF 方向均垂直指向施力导线方向均垂直指向施力导线同向电流吸引同向电流吸引, 异向电流排斥异向电流排斥ACDB2dl1B21Fd2B1dl12dFd1I2I1 e2 e1re2re二力等大小。二力等大小。8 两个两个同方向同方向的平行载流直导线，通过磁场的平行载流直导线，通过磁场的作用，将的作用，将相互吸引相互吸引。 两个

7、两个反向反向的平行载流直导线，通过磁场的的平行载流直导线，通过磁场的作用，将作用，将相互排斥相互排斥. 每一段导线单位长度所受的斥力的大小与每一段导线单位长度所受的斥力的大小与这两电流同方向情形下受到的引力相等。这两电流同方向情形下受到的引力相等。 “安培安培”的定义：的定义： 真空中相距真空中相距1 m的二无限长平行的二无限长平行直导线中载有直导线中载有相等相等的的电流电流时，时，若在若在每米长度导线上的相互作用力正好每米长度导线上的相互作用力正好等于等于21010-7-7N N，则导线中的电流强度，则导线中的电流强度定义为定义为1 A。电流强度电流强度单单位位 的安培基准的安培基准dIId

8、ldF2101122 #4 安培力使载流直线安培力使载流直线, 平动平动a, 简单的磁悬浮简单的磁悬浮, 可以可以有用有用转动转动, 曲线？曲线？ #3 两平行的载流圆线圈之间两平行的载流圆线圈之间, 吸引吸引? 排斥排斥? #磁铁磁铁? 9 任意形状的平面载流线圈任意形状的平面载流线圈的面积的面积S,电流强度电流强度I, 统一定义统一定义:为线圈的磁矩为线圈的磁矩Im,neISm 302rmB :点点载载流流圆圆线线圈圈轴轴线线上上的的 PORneIP3. 均匀磁场对载流线圈的作用均匀磁场对载流线圈的作用(1) 矩形线圈在均匀磁场中受到的作用力矩形线圈在均匀磁场中受到的作用力ne若线圈有若线

9、圈有N匝则匝则.neNISm 不关心磁矩激发磁场的场源效果不关心磁矩激发磁场的场源效果, 关心在磁场中关心在磁场中, 磁矩受到的作用力磁矩受到的作用力(矩矩)10FLeBIlBlIFsind直直线电流受到安培力：线电流受到安培力：矩形载流线圈矩形载流线圈ABCD,设设AB边与磁场垂直边与磁场垂直, BC边与磁场夹角边与磁场夹角.B ADCB2l2FI1F2F1F22FeBIlFABAB11sinFeBIlFBCBC22FeBIlFCDCDsin11FeBIlFDADA,BCDAee不共线不共线共线共线,2211FFFF 1lABCDee11B)(CD)(BA2F2F22BIlF AB与与CD边

10、受力大小为：边受力大小为：. 合力矩等于两力偶（对质心）的力矩和。合力矩等于两力偶（对质心）的力矩和。俯视图俯视图T =Fd =?力偶的力矩力偶的力矩:)cos(12 lF ne l1B ADCB2l2FI1F2F1F1l)cos(12 lBIl 12磁场作用在线圈上总的力矩大小为：磁场作用在线圈上总的力矩大小为：方向方向 )cos(12 lFT )cos(12 lBIl cosBIS , 夹夹角角与与线线圈圈磁磁矩矩方方向向Ben sin)(BIST B)(CD)(BA2F2F俯视图俯视图 ne l1BmT 匀强磁场对矩形线圈的力矩：匀强磁场对矩形线圈的力矩：13BmTii (2) 任意形状

11、的刚性平面线圈在均匀磁场中受力矩任意形状的刚性平面线圈在均匀磁场中受力矩I基本方法基本方法: 将线圈分割成许多矩形线圈将线圈分割成许多矩形线圈, 每个矩形线圈的每个矩形线圈的磁矩方向都是磁矩方向都是ne第第i个矩形线圈所受的力矩个矩形线圈所受的力矩, 按电流右手旋向定法向按电流右手旋向定法向nene整个线圈所受的力矩为整个线圈所受的力矩为BmTTiiBmBeISn 力矩方向相同力矩方向相同BeSIni14BmT 匀强磁场对平面刚性线圈的力矩：匀强磁场对平面刚性线圈的力矩：讨论：讨论：力矩的极值力矩的极值, 力矩的作用趋势力矩的作用趋势B)(CD)(BA2F2F m l1B m力矩力矩 vs 角

12、加速度角加速度, 转动的方向转动的方向-趋势趋势如果给一个初始角速度如果给一个初始角速度, 反平行取向开始反平行取向开始, 15 在均匀外磁场中，平面载流线圈作为整体，受到在均匀外磁场中，平面载流线圈作为整体，受到合力矩使线圈的磁矩转到合力矩使线圈的磁矩转到B的方向，这使得线圈刚体的方向，这使得线圈刚体产生了变化的角加速度产生了变化的角加速度- 均匀磁场中均匀磁场中, 任意形状的任意形状的 刚性的平面载流线圈刚性的平面载流线圈受到的力矩受到的力矩 带电粒子在平面内沿闭合回路运动带电粒子在平面内沿闭合回路运动-轨道磁矩轨道磁矩; 带电粒子如有自旋带电粒子如有自旋, 则还具有则还具有-自旋磁矩自旋

13、磁矩，这两种磁，这两种磁矩在匀强磁场中各自受到的力矩矩在匀强磁场中各自受到的力矩, 服从相同的规律服从相同的规律.BmT “通电线圈在磁场中受到力矩通电线圈在磁场中受到力矩”是直流电动机是直流电动机(卷扬机卷扬机, 电力机车电力机车, 电动车电动车)和磁电式电流计等电磁装和磁电式电流计等电磁装置的工作原理。置的工作原理。驱动刚体作定轴转动驱动刚体作定轴转动16第二十一章第二十一章 有磁介质存在的磁场有磁介质存在的磁场 21.1 物质的磁性物质的磁性 21.3 磁介质存在时的安培环路定理磁介质存在时的安培环路定理 21.2 磁化强度矢量磁化强度矢量, 是什么是什么? 规律规律?有什么用有什么用:

14、 带电粒子带电粒子 载流导线载流导线 平面刚性载流线圈平面刚性载流线圈# 真实物体真实物体 -磁性特征磁性特征-场的所有源场的所有源-基本方法基本方法17 自然界存在的物质自然界存在的物质, 都是磁介质都是磁介质 ( 磁导体磁导体? ), 物质对磁场的影响以及磁介质存在下的磁场规律物质对磁场的影响以及磁介质存在下的磁场规律,是磁学中的一个重要问题是磁学中的一个重要问题. 若一个体系中的所有电流元分布保持不变若一个体系中的所有电流元分布保持不变, 从而从而磁场分布不随时间变化磁场分布不随时间变化, 则称为稳恒则称为稳恒(静静)磁场磁场. 如果将一个不具有磁性如果将一个不具有磁性 或者或者 至少不

15、表现出任何至少不表现出任何磁性的物体放在磁场中会发生什么情况呢？磁性的物体放在磁场中会发生什么情况呢？ 21.1 21.1 物质的磁性物质的磁性磁磁 化：化：磁场对磁场中的物质的作用称为磁化。磁场对磁场中的物质的作用称为磁化。磁介质：磁介质：与与(原原)磁场发生相互作用的物质称为磁介质磁场发生相互作用的物质称为磁介质. .18BBB0附加附加磁感磁感应强应强度度 磁化后介质磁化后介质内部的磁场内部的磁场_与外磁场和附加与外磁场和附加磁场的关系磁场的关系. .1. 磁介质对磁场的影响磁介质对磁场的影响 总磁感总磁感应强度应强度外加磁感外加磁感应强度应强度均匀各向同性介质充满磁场均匀各向同性介质充

16、满磁场,00BBBBr r 相对磁导率相对磁导率0BBI0I0密绕长直螺线管密绕长直螺线管19弱磁质，弱磁质，1 r 顺磁质顺磁质:, 1 r 如如: Pt(1.00026), Al，O2，N2 抗磁质抗磁质:, 1 r 如：如：Cu(0.9999)，Ag，Cl2，H2 强强磁质磁质, 1r 如：如：Fe( )，Co，Ni 2. 磁介质的分类：磁介质的分类：均匀各向同性介质充满磁场均匀各向同性介质充满磁场,00BBBBr r 相对磁导率相对磁导率0BB 0BB 0BB 导体导体, 绝缘体绝缘体铁磁质，铁磁质，磁性材料磁性材料(10-4)20 顺磁质表现为磁化后产生附加磁场与外加磁场顺磁质表现为

17、磁化后产生附加磁场与外加磁场方向一致，使介质中磁场加强方向一致，使介质中磁场加强; 顺磁性和抗磁性顺磁性和抗磁性: : 分子电流及对应的分子磁矩分子电流及对应的分子磁矩; ; 铁磁性材料铁磁性材料: : 磁畴磁畴。( (自学内容自学内容) ) 抗磁质磁化后形成附加磁场与原磁场方向相反抗磁质磁化后形成附加磁场与原磁场方向相反,使介质中磁场减弱使介质中磁场减弱; 铁磁质同顺磁质近似，但介质中的磁场大大加强铁磁质同顺磁质近似，但介质中的磁场大大加强. 上述表明上述表明不同物质不同物质放入磁场中后磁化程度不同放入磁场中后磁化程度不同,为什么呢？也就是为什么呢？也就是磁化的机理磁化的机理不同不同.(用铁

18、屑显示磁场线用铁屑显示磁场线) 去除外场有剩余磁场去除外场有剩余磁场-人工磁石人工磁石.21Smemes 3. 分子电流分子电流(也可称为磁偶极子也可称为磁偶极子)ISm电子的轨道运动电流电子的轨道运动电流:rveI 2 222evrrrevml 轨道磁矩轨道磁矩:电子轨道运动电子轨道运动(绕核绕核)的角动量的角动量:vrmLe 电子轨道磁矩与轨道角动量的关系：电子轨道磁矩与轨道角动量的关系：Lmemel2 电子自旋磁矩和自旋角动量电子自旋磁矩和自旋角动量 S 的关系：的关系：电子的磁矩电子的磁矩 (以氢原子为模型以氢原子为模型)# 当安培提出分子电流假说当安培提出分子电流假说(1822)时时

19、, 没有任何微观证据没有任何微观证据. .22 原子核也有磁矩，但都小于电子磁矩的原子核也有磁矩，但都小于电子磁矩的千分之一。千分之一。 通常不必计入分子磁矩。通常不必计入分子磁矩。分子磁矩和分子电流分子磁矩和分子电流i分分S分分m分分分分等效等效 分子电流分子电流 i分分分子磁矩分子磁矩原子核磁矩原子核磁矩电子自旋磁矩电子自旋磁矩电子轨道磁矩电子轨道磁矩m neSim分分分分分分 原子核磁矩原子核磁矩 有的情况单独考虑核磁矩，有的情况单独考虑核磁矩， 如核磁共振如核磁共振技术。技术。无外磁场时无外磁场时: 顺磁分子顺磁分子m分分0, 大量分子平均为零大量分子平均为零 抗磁质抗磁质m分分=0;

20、 23302rmBm ,)(neISm 的的磁磁矩矩即即磁磁偶偶极极子子分分子子电电流流ORneIP 分子电分子电流圈作为整体，受到的合力为零流圈作为整体，受到的合力为零;合力矩使分子的磁矩转到磁感应强度的方向合力矩使分子的磁矩转到磁感应强度的方向,外磁场中，外磁场中， 这个分子这个分子(磁矩磁矩) 受到受到 力矩力矩0BmT 于是磁矩贡献的磁场和外磁场叠加于是磁矩贡献的磁场和外磁场叠加, 0B无外场时，弱磁性材料的分子无外场时，弱磁性材料的分子们们, 热运动热运动, 总磁场效果总磁场效果?24磁场作用下，磁场作用下，4. 磁介质的磁化磁介质的磁化 介质磁性发生变化的现象介质磁性发生变化的现象

21、 顺磁质磁化顺磁质磁化 顺磁质的分子有固有的分子磁矩顺磁质的分子有固有的分子磁矩 (主要是主要是电子轨道和自旋磁矩的贡献电子轨道和自旋磁矩的贡献), m分分 10-23Am200 B热运动使热运动使 完全完全混乱，不显磁性。混乱，不显磁性。分分m00 B.,00显显现现磁磁性性方方向向排排列列趋趋于于使使分分BmB#1 顺磁质磁化后顺磁质磁化后, 造成的宏观效果造成的宏观效果:? 束缚电流出现束缚电流出现25 抗磁质的磁化抗磁质的磁化 抗磁质的分子抗磁质的分子所有电子的磁矩与原子核所有电子的磁矩与原子核磁矩矢量和为零磁矩矢量和为零, 即固有磁矩为即固有磁矩为 0。00 B不显磁性不显磁性，分分

22、 0 m0B分分m附加磁矩附加磁矩 0B显示抗磁性显示抗磁性#2. 为什么为什么 反平行呢？反平行呢？0Bm与与分分与与 反向反向26 以以的轨道的轨道运动运动为例为例,第第 i 个电子个电子受到受到的磁场的磁场力矩力矩0BmTii 电子轨道电子轨道角动量角动量 增量增量iiiLtTL dd 电子旋进电子旋进, 这种效应在顺磁质中也有这种效应在顺磁质中也有, 但但与分子固有磁矩的转向效应与分子固有磁矩的转向效应相比弱得多相比弱得多。i-e0BiMiLimim im。 0B反平行于反平行于#3. 分子所有磁矩的和分子所有磁矩的和 = 分子的感应附加磁矩分子的感应附加磁矩 分分m-等效于分运动等效

23、于分运动它引起的感应磁矩它引起的感应磁矩27 一般的动物都是抗磁性的一般的动物都是抗磁性的, 如果我们造一个螺线如果我们造一个螺线管管, 其磁场可以使一只小白鼠其磁场可以使一只小白鼠悬浮悬浮螺线管之上空螺线管之上空. 强强磁质磁质在无外场时在无外场时, 显示出磁性显示出磁性, 成为永久磁铁成为永久磁铁.强烈的闪电强烈的闪电(#)在击中某种矿石后在击中某种矿石后, 可能制造出磁石可能制造出磁石. 当引入的外磁场增强然后减弱到零当引入的外磁场增强然后减弱到零, 铁磁质不会铁磁质不会完全失去磁化完全失去磁化, 而是保留着了磁场增强以后分子电流而是保留着了磁场增强以后分子电流同向排列的部分同向排列的部

24、分”记忆记忆”(磁滞磁滞). 铁磁性材料的这种记忆铁磁性材料的这种记忆 是录音带是录音带, 录像带和计算录像带和计算机磁盘等磁信息存储的基础机磁盘等磁信息存储的基础. 铁磁质的磁化铁磁质的磁化(类似顺磁质类似顺磁质, 磁化程度强烈得多磁化程度强烈得多)#5. 磁介质磁化后形成的面束缚电流，与传导电流不同磁介质磁化后形成的面束缚电流，与传导电流不同关闭螺线管电源关闭螺线管电源, 发生什么发生什么?#4. 均匀抗磁介质磁化后形成的宏观效果均匀抗磁介质磁化后形成的宏观效果: 面束缚电流面束缚电流28 21.2 磁化强度矢量磁化强度矢量单位体积内所有分子的总磁矩的矢量和定义为单位体积内所有分子的总磁矩

25、的矢量和定义为磁化强度磁化强度, ,用用 表示表示: : MVmMiV 0lim1. 磁场对磁介质的影响磁场对磁介质的影响: 磁化强度矢量磁化强度矢量宏观测量到的是大量分子磁矩的统计平均值宏观测量到的是大量分子磁矩的统计平均值. .物质被磁化后物质被磁化后, 抗磁介质分子具有附加磁矩抗磁介质分子具有附加磁矩分分m分子总磁矩统一表示分子总磁矩统一表示:分分分分mmm # 磁场有磁介质(弱(顺, 抗),强), 也有导体(电的超导体)29这里这里 V0是指宏观上足够小是指宏观上足够小, 微观上足够大微观上足够大。量量和和内内所所有有分分子子总总磁磁矩矩的的矢矢小小体体积积 Vmii :M 的单位是的

26、单位是 安安/ /米米 、A/m.A/m.宏观点函数宏观点函数,VmMiV 0lim 21.2 磁化强度矢量磁化强度矢量单位体积内所有分子的总磁矩的矢量和定义为单位体积内所有分子的总磁矩的矢量和定义为磁化强度磁化强度, ,用用 表示表示: : M1. 磁场对磁介质的影响磁场对磁介质的影响: 磁化强度矢量磁化强度矢量宏观测量到的是大量分子磁矩的统计平均值宏观测量到的是大量分子磁矩的统计平均值. .#6. 磁化强度矢量的量纲是磁化强度矢量的量纲是? 与谁的相同与谁的相同, B？30 磁介质的磁化率磁介质的磁化率 只由磁介质性质决定只由磁介质性质决定的一个纯数。对均匀弱磁介质的一个纯数。对均匀弱磁介

27、质, ,它是一个常量它是一个常量; ; 若磁介质是不均匀的若磁介质是不均匀的, ,它是空间位置的函数。它是空间位置的函数。m 001mrrrMBB 2.2.均匀各向同性均匀各向同性 弱磁介质弱磁介质外磁场不为零外磁场不为零, ,顺磁质顺磁质抗磁质抗磁质同向同向、0BM反反向向、0BM顺磁质顺磁质和和抗磁质抗磁质 外磁场为零外磁场为零, 磁化强度为零磁化强度为零.BM 铁磁质铁磁质, 即强磁质即强磁质:M和和B呈非线性关系呈非线性关系不是单值对应关系不是单值对应关系,(弱磁质弱磁质):31 载流直螺线管内均匀介质载流直螺线管内均匀介质: :内部分子电流相互抵消内部分子电流相互抵消, ,0Bim3

28、. 磁化电流磁化电流而在介质表面，各分子电流相互叠加，而在介质表面，各分子电流相互叠加，表面出现一层电流，表面出现一层电流，面电流（或安培表面电流）。面电流（或安培表面电流）。好象一个载流螺线管，好象一个载流螺线管，在磁化圆柱的在磁化圆柱的称为磁化称为磁化-从特殊到一般的物理学习方法从特殊到一般的物理学习方法32ljIss nsieSIm VmMiV 0limSleSIns 介质表面介质表面 沿沿 M 方向方向单位长度单位长度(#)(#)上的磁化上的磁化电流为电流为j js s( (面磁化电流密度面磁化电流密度) )，M这段介质均匀磁化的宏观效果这段介质均匀磁化的宏观效果:nsej SjjM

29、则长为则长为l 的一段介质上的一段介质上的磁化电流强度的磁化电流强度:ne普遍成立普遍成立n若若考考虑虑表表面面面面元元外外法法向向 jMn#6中心挖小柱中心挖小柱?33从圆柱对称性的介质和场分布的特殊情况下从圆柱对称性的介质和场分布的特殊情况下, 出发出发-# 传导电流传导电流-磁场磁场, 磁化电流磁化电流-磁化强度矢量场磁化强度矢量场, 环流环流? 取一长方形闭合回路取一长方形闭合回路ABCD，AB边在磁介质边在磁介质内部内部, 平行与柱体轴线平行与柱体轴线, 长度为长度为l, BC、AD两边垂直两边垂直于柱面于柱面: LlMd BAnnSeldejssIlj BAlMd4. 磁化强度矢量

30、的环路积分磁化强度矢量的环路积分= IMneDCABl推广的结论推广的结论: : 磁化强度对磁化强度对任意任意闭合回路的线积分闭合回路的线积分等于回路所包围的面积内净穿出的磁化电流代数和。等于回路所包围的面积内净穿出的磁化电流代数和。34 SLSBIlB）（）（真空真空内内20d1d0 磁场使磁介质磁化磁场使磁介质磁化, 在磁介质存在的空间激发在磁介质存在的空间激发出出(分子电流的宏观效应分子电流的宏观效应)磁化电流磁化电流: 21.3 磁介质存在时的安培环路定理磁介质存在时的安培环路定理 任何电流元任何电流元(传导电流传导电流 或或 磁化电流磁化电流)都激发磁场都激发磁场, 可以按照毕可以按

31、照毕-萨定律研究两类源泉对磁场的贡献萨定律研究两类源泉对磁场的贡献; #7 考虑了所有激发磁场的源考虑了所有激发磁场的源 后后, 任何磁介质等价于真空任何磁介质等价于真空. dIlM(1)式需要修改以方便应用于磁介质存在的空间。式需要修改以方便应用于磁介质存在的空间。35设：设：I0 传导电流，传导电流，I 磁化电流磁化电流)(d00内内内内IIlBL LlMId000 内内磁磁介介质质LI0I 1. H 的环路定理的环路定理内内000ddIlMlBLL 内内00d)(IlMBL 令令磁场强度磁场强度得：得： LIlH内内0d36内内00d)(IlMBL MBH 0 令令 磁场强度磁场强度得：得： LIlH内内0d 的环路定理的环路定理H 定理表明：磁场强度矢量的环流和传导电流定理表明：磁场强度矢量的环流和传导电流 I0 有关有关, 而在形式上与磁介质的磁性无关。而在形式上与磁介质的磁性无关。 磁介质中的安培环路定理：磁介质中的安培环路定理：磁场强度沿任意磁场强度沿任意闭合路径的线积分等于穿过该路径的所有传导电流的闭合路径的线积分等于穿过该路径的所有传导电流的代数和，代数和，而与磁化电流无关。而与磁化电流无关。#8 一个新矢量场一个新矢量场? 有无磁介质有无磁介质, 总可以用它来研究磁场总可以用它来研究磁场任意形状的环路都成立任意形状的环路都成立.37