液压传动第二章液压传动的流体力学基础ppt课件

1、请请 继继 续续 学学 习习 第第 二二 章章第二章 液压传动的流体力学基础 液压系统中的工作液体既是传递功率的介质，又是液压元件的冷却、液压系统中的工作液体既是传递功率的介质，又是液压元件的冷却、防锈和润滑剂。在工作中产生的磨粒和来自外界的污染物，也要靠工作防锈和润滑剂。在工作中产生的磨粒和来自外界的污染物，也要靠工作液体带走。工作液体的粘性，对减少间隙的泄漏、保证液压元件的密封液体带走。工作液体的粘性，对减少间隙的泄漏、保证液压元件的密封性能都起着重要作用。性能都起着重要作用。2.1 2.1 液压油的主要性质与选用液压油的主要性质与选用2.1.1 液压油的主要性质液压油的主要性质（1密度密

2、度单位体积液体所具有的质量叫做该液体的密度。单位体积液体所具有的质量叫做该液体的密度。密度随压力和温度的变化而变化，但其变化很小，可以忽密度随压力和温度的变化而变化，但其变化很小，可以忽略。一般工程上取略。一般工程上取 。Vm3kg/m900（2可压缩性可压缩性液体压力增高而发生体积缩小的性质称为可压缩性。液体压力增高而发生体积缩小的性质称为可压缩性。k 称为体积压缩系数。当压力增大时，体积减小，故在式前加称为体积压缩系数。当压力增大时，体积减小，故在式前加一负号，以使一负号，以使k 为正值。为正值。体积压缩系数的倒数称为体积弹性模量，用体积压缩系数的倒数称为体积弹性模量，用K表示。表示。 体

3、积弹性模量越大表明该液体抵抗压缩的能力越强。工程体积弹性模量越大表明该液体抵抗压缩的能力越强。工程上取液压油的体积弹性模量上取液压油的体积弹性模量 。 由于液压油中混有空气，实际计算中常由于液压油中混有空气，实际计算中常取取 。VVpk1VpVk1KMPa10)24 . 1 (3K 一般情况下认为液压油是不可压缩的。一般情况下认为液压油是不可压缩的。MPa10)4 . 17 . 0(3K（3粘性粘性 粘性的物理本质粘性的物理本质 液体在外力作用流动或有流动趋势时，分子间的内聚液体在外力作用流动或有流动趋势时，分子间的内聚力要阻止分子间的相对运动而产生一种内摩擦力，这种现象叫力要阻止分子间的相对

4、运动而产生一种内摩擦力，这种现象叫做液体的粘性。做液体的粘性。 液体只有在流动或有流动趋势时才会呈现液体只有在流动或有流动趋势时才会呈现出粘性，静止液体是不呈现粘性的。如图所示为液体的粘度示出粘性，静止液体是不呈现粘性的。如图所示为液体的粘度示意图。意图。图图21实验结果表明：实验结果表明：yuAFfddyuAFfdd或或为比例常数，有时称为粘性系数或动力粘度。为比例常数，有时称为粘性系数或动力粘度。表示切应力，即单位面积上的内摩擦力表示切应力，即单位面积上的内摩擦力 这就是牛顿的液体内摩擦定律。这就是牛顿的液体内摩擦定律。公式分析：公式分析： 在静止液体中，速度梯度在静止液体中，速度梯度du

5、/dy=0du/dy=0，所以内摩擦力为零，所以内摩擦力为零，即静止液体不产生粘性，也就是说液体的静摩擦力是不存在的。即静止液体不产生粘性，也就是说液体的静摩擦力是不存在的。（3粘性粘性 粘度的表示方法及影响因素粘度的表示方法及影响因素 液体的粘性大小可用粘度来表示。粘度的表示方法有动力液体的粘性大小可用粘度来表示。粘度的表示方法有动力粘度粘度、运动粘度、运动粘度、相对粘度。、相对粘度。 （a动力粘度动力粘度 牛顿内摩擦定律中牛顿内摩擦定律中为由液体种类和温度决定的比例系数，为由液体种类和温度决定的比例系数，它是表征液体粘性的内摩擦系数。如果用它来表示液体粘度的它是表征液体粘性的内摩擦系数。如

6、果用它来表示液体粘度的大小，就称为动力粘度，或称绝对粘度。大小，就称为动力粘度，或称绝对粘度。 动力粘度动力粘度的物理意义是：液体在单位速度梯度下流动时的物理意义是：液体在单位速度梯度下流动时液层间单位面积上产生的内摩擦力。液层间单位面积上产生的内摩擦力。 动力粘度的单位为动力粘度的单位为Pas帕帕秒，秒， ）。）。 以前沿用的单位为以前沿用的单位为P泊，泊， ）。单位换算关系为）。单位换算关系为 1Pas = 10P泊）泊）= 1000 cP厘泊）厘泊）2s/mN2s/cmdyne（b b） 运动粘度运动粘度 液体的动力粘度液体的动力粘度与其密度与其密度的比值，为的比值，为液体的运动粘度液体

7、的运动粘度，即：即： 运动粘度的单位为运动粘度的单位为 。 以前沿用的单位为以前沿用的单位为StSt斯）。单位换算关系为斯）。单位换算关系为 1 =104 St1 =104 St斯）斯）=106 cSt=106 cSt厘斯）厘斯） 就物理意义来说，就物理意义来说，不是一个粘度的量，但习不是一个粘度的量，但习惯上常用它来标志液体粘度，液压油液的粘度惯上常用它来标志液体粘度，液压油液的粘度等级是以等级是以4040时运动粘度值时运动粘度值mm2/smm2/s为其粘为其粘度等级标号，即油的牌号度等级标号，即油的牌号 /sm2例如，牌号为例如，牌号为LHL22LHL22的普通液压油在的普通液压油在404

8、0时运动粘度的中心值时运动粘度的中心值为为22 mm2/s22 mm2/sL L表示润滑剂类，表示润滑剂类，H H表示液压油，表示液压油，L L表示防锈抗氧表示防锈抗氧型）。型）。/sm2（c c） 相对粘度相对粘度 相对粘度又称条件粘度，它是按一定的相对粘度又称条件粘度，它是按一定的测量条件制定的。根据测量的方法不同，可测量条件制定的。根据测量的方法不同，可分为恩氏粘度分为恩氏粘度E E、赛氏粘度、赛氏粘度SSUSSU、雷氏粘度、雷氏粘度ReRe等。我国和德国等国家采用恩氏粘度。等。我国和德国等国家采用恩氏粘度。 （d d） 温度对粘度的影响温度对粘度的影响 液压油的粘度对温度变化十分敏感。

9、温液压油的粘度对温度变化十分敏感。温度升高时，粘度下降。在液压技术中，希望度升高时，粘度下降。在液压技术中，希望工作液体的粘度随温度变化越小越好。工作液体的粘度随温度变化越小越好。 粘度粘度随温度变化特性，可以用粘度温度曲线表随温度变化特性，可以用粘度温度曲线表示。示。（e e） 压力对粘度的影响压力对粘度的影响 对液压油来说，压力增大时，粘度增大，对液压油来说，压力增大时，粘度增大，但影响很小，通常将中低压系统中的压力变但影响很小，通常将中低压系统中的压力变化对油液粘度的影响忽略不计。化对油液粘度的影响忽略不计。 2.1.2 液压油的选用液压油的选用v 对液压油的使用要求对液压油的使用要求v

10、（1 1合适的粘度和良好的粘度温度特性，一般液压系统合适的粘度和良好的粘度温度特性，一般液压系统 所选用的所选用的液压油，其液压油，其 运动粘度大多为运动粘度大多为131368 cSt68 cSt）（）（4040下或下或2 28 8E50E50。 （2 2良好的化学稳定性。良好的化学稳定性。 （3 3良好的润滑性能，以减小元件中相对运动表面的磨损。良好的润滑性能，以减小元件中相对运动表面的磨损。 v （4 4质地纯净，不含或含有极少量的杂质、水分和水溶性酸碱等。质地纯净，不含或含有极少量的杂质、水分和水溶性酸碱等。 v （5 5对金属和密封件有良好的相容性。对金属和密封件有良好的相容性。 v

11、（6 6抗泡沫性好，抗乳化性好，腐蚀性小，抗锈性好。抗泡沫性好，抗乳化性好，腐蚀性小，抗锈性好。 v （7 7体积膨胀系数低，比热容高。体积膨胀系数低，比热容高。 v （8 8流动点和凝固点低，闪点和燃点高。流动点和凝固点低，闪点和燃点高。 v （9 9对人体无害、成本低。对人体无害、成本低。v 液压油的选用液压油的选用v 液压油在选用时最主要的依据就是粘液压油在选用时最主要的依据就是粘度。度。v 选择液压油时，首先考虑其粘度是否选择液压油时，首先考虑其粘度是否满足要求，同时兼顾其它方面。选择时应考满足要求，同时兼顾其它方面。选择时应考虑如下因素：虑如下因素： v （1 1） 液压泵的类型液压

12、泵的类型 v （2 2） 液压系统的工作压力液压系统的工作压力 v （3 3） 运动速度运动速度 v （4 4） 环境温度环境温度 v （5 5） 防污染的要求防污染的要求 v （6 6） 综合经济性综合经济性 总之，选择液压油时一是考虑液压油的品种，二是考虑总之，选择液压油时一是考虑液压油的品种，二是考虑液压油的粘度。液压油的粘度。2.1.3 液压油的污染和防污措施液压油的污染和防污措施（1 1污染的危害污染的危害（a a固体颗粒和胶状生成物堵塞过滤器，使液压泵吸油固体颗粒和胶状生成物堵塞过滤器，使液压泵吸油不畅，运转困难，产生噪声。不畅，运转困难，产生噪声。（b b微小固体颗粒会加速有相对

13、滑动零件表面的磨损，微小固体颗粒会加速有相对滑动零件表面的磨损，使液压元件不能正常工作。使液压元件不能正常工作。（c c水分和空气的混入会降低液压油液的润滑性，并加水分和空气的混入会降低液压油液的润滑性，并加速其氧化变质。速其氧化变质。（2 2污染原因污染原因（a a残留物的污染残留物的污染（b b侵入物的污染空气中的尘埃）侵入物的污染空气中的尘埃）（c c生成物的污染生成物的污染（3 3防污措施防污措施（a a减少外来的污染减少外来的污染（b b滤除系统产生的杂质滤除系统产生的杂质（c c控制液压油液的工作温度控制液压油液的工作温度（d d定期检查更换液压油液定期检查更换液压油液2.2 2.

14、2 液体静力学液体静力学2.2.1 静压力及其特性静压力及其特性 液体静力学研究静止液体的力学规律和这些规律的实际应用。液体静力学研究静止液体的力学规律和这些规律的实际应用。这里所说的静力液体是指液体处于内部质点间无相对运动的状态，这里所说的静力液体是指液体处于内部质点间无相对运动的状态，因此液体不显示粘性，液体内部无剪切应力，只有法向应力即压因此液体不显示粘性，液体内部无剪切应力，只有法向应力即压力。力。 静压力是指液体处于静止状态时，其单位面积上所受的法向静压力是指液体处于静止状态时，其单位面积上所受的法向作用力。静压力在液压传动中简称为压力，而在物理学中则称为作用力。静压力在液压传动中简

15、称为压力，而在物理学中则称为压强。压强。 我国法定的压力单位为牛顿我国法定的压力单位为牛顿/ /米米2(N/m2)2(N/m2)，称为帕斯卡，简称，称为帕斯卡，简称帕帕(Pa)(Pa)。在液压技术中，目前还采用的压力单位有巴。在液压技术中，目前还采用的压力单位有巴(bar)(bar)和工程和工程大气压、千克力每平方米大气压、千克力每平方米(kgf/cm2 )(kgf/cm2 )等。等。 若静止液体某点处微元面积若静止液体某点处微元面积A上作用有法向力上作用有法向力F，则该，则该点压力定义为：点压力定义为：AFpAlim0可表示为：可表示为： p=F/A液体静压力有两个重要特性：液体静压力有两个

16、重要特性： （1 1液体静压力的方向总是沿着作用面的法线方向。液体静压力的方向总是沿着作用面的法线方向。 这一特性可直接用液体的性质来说明。液体只能这一特性可直接用液体的性质来说明。液体只能保持一定的体积，不能保持固定的方向，不能承受拉保持一定的体积，不能保持固定的方向，不能承受拉力和剪切力。所以只能承受法向压力。力和剪切力。所以只能承受法向压力。 （2)2)静止液体中任何一点所受到各个方向压力都相等。静止液体中任何一点所受到各个方向压力都相等。 如果液体中某一点所受到的各个方向的压力不相如果液体中某一点所受到的各个方向的压力不相等，那么在不平衡力作用下，液体就要流动，这样就等，那么在不平衡力

17、作用下，液体就要流动，这样就破坏了液体静止的条件，因此在静止液体中作用于任破坏了液体静止的条件，因此在静止液体中作用于任一点的各个方向压力必然相等。一点的各个方向压力必然相等。容器的器壁對液體的作用力必定垂直於容器的器壁對液體的作用力必定垂直於液體的表面。液體的表面。在靜止液體內部的任一點，在靜止液體內部的任一點，其在各方向所受的壓力皆其在各方向所受的壓力皆相等。相等。2.2.2 静压力基本方程静压力基本方程 如图所示容器中盛有液体，作如图所示容器中盛有液体，作用在液面上的压力为用在液面上的压力为P0P0，现在求离，现在求离液面液面h h深处深处A A点压力，在液体内取一点压力，在液体内取一个

18、底面包含个底面包含A A点的小液柱，设其底点的小液柱，设其底部面积为部面积为A A，高为，高为h h。这个小液柱。这个小液柱在重力及周围液体的压力作用下，在重力及周围液体的压力作用下，处于平衡状态。则在垂直方向上的处于平衡状态。则在垂直方向上的力平衡方程为力平衡方程为 P=p0+gh=p0+h P=p0+gh=p0+h 其中其中为液体的密度，为液体的密度， 为液体为液体的重度。的重度。上式即为静压力基本方程式，它说明了：上式即为静压力基本方程式，它说明了：（1 1静止液体中任意点的静压力是液体表面上的压力和液柱重静止液体中任意点的静压力是液体表面上的压力和液柱重力所产生的压力之和。当液面接触大

19、气时，力所产生的压力之和。当液面接触大气时，p0p0为大气压力为大气压力papa，故有故有 p=pa+hp=pa+h（2 2同一容器同一液体中的静压力随深度的增加线性地增加。同一容器同一液体中的静压力随深度的增加线性地增加。（3 3连通器内，同一液体中深度相同的各点压力都相等。连通器内，同一液体中深度相同的各点压力都相等。2.2.3 压力的表示方法和单位压力的表示方法和单位 以当地大气压力为基准所表示的压力，称为相对压力。以当地大气压力为基准所表示的压力，称为相对压力。相对压力也称表压力。相对压力也称表压力。压力有两种表示方法：压力有两种表示方法： 以绝对零压力作为基准所表示的压力，称为绝对压

20、力。以绝对零压力作为基准所表示的压力，称为绝对压力。 相对压力为负数时，工程上称为真空度。真空度的大相对压力为负数时，工程上称为真空度。真空度的大小以此负数的绝对值表示。小以此负数的绝对值表示。显然显然 绝对压力大气压力相对压力表压力）绝对压力大气压力相对压力表压力） 相对压力表压力）绝对压力大气压力相对压力表压力）绝对压力大气压力 真空度大气压力绝对压力真空度大气压力绝对压力压力的单位压力的单位: : 我国法定压力单位为帕斯卡，简称帕，符号为我国法定压力单位为帕斯卡，简称帕，符号为PaPa，1Pa 1Pa = 1 N/m2= 1 N/m2。由于。由于PaPa太小，工程上常用其倍数单位兆帕太小

21、，工程上常用其倍数单位兆帕MPaMPa来表示：来表示： 1MPa = 106 Pa 1MPa = 106 Pa 压力单位及其它非法定计量单位的换算关系压力单位及其它非法定计量单位的换算关系: : 1at1at工程大气压）工程大气压）=1kgf/cm2=9.8=1kgf/cm2=9.8104 Pa 104 Pa 1mH2O(1mH2O(米水柱米水柱)=9.8)=9.8103 Pa 103 Pa 1mmHg(1mmHg(毫米汞柱毫米汞柱)=1.33)=1.33102 Pa 102 Pa 1bar(1bar(巴巴) = 105 Pa1.02kgf/cm2) = 105 Pa1.02kgf/cm22.

22、2.4 2.2.4 帕斯卡原理帕斯卡原理 由静压力基本方程式由静压力基本方程式 p=p0+h p=p0+h 可知，液可知，液体中任何一点的压力都包含有液面压力体中任何一点的压力都包含有液面压力p0p0，或，或者说液体表面的压力者说液体表面的压力p0p0等值的传递到液体内所等值的传递到液体内所有的地方。这称为帕斯卡原理或静压传递原理。有的地方。这称为帕斯卡原理或静压传递原理。 通常在液压系统的压力管路和压力容器中，通常在液压系统的压力管路和压力容器中，由外力所产生的压力由外力所产生的压力p0p0要比液体自重所产生的要比液体自重所产生的压力压力hh大许多倍。即对于液压传动来说，一般大许多倍。即对于

23、液压传动来说，一般不考虑液体位置高度对于压力的影响，可以认不考虑液体位置高度对于压力的影响，可以认为静止液体内各处的压力都是相等的。为静止液体内各处的压力都是相等的。 图中是运用帕斯卡原理寻找推力和负载间关系的实例。图中垂直、水图中是运用帕斯卡原理寻找推力和负载间关系的实例。图中垂直、水平液压缸截面积为平液压缸截面积为A1、A2；活塞上负载为；活塞上负载为F1、F2。两缸互相连通，构成。两缸互相连通，构成一个密闭容器，则按帕斯卡原理，缸内压力到处相等，一个密闭容器，则按帕斯卡原理，缸内压力到处相等，p1=p2，于是，于是F2F1 . A2/A1，如果垂直液缸活塞上没负载，则在略去活塞重量及其它

24、阻，如果垂直液缸活塞上没负载，则在略去活塞重量及其它阻力时，不论怎样推动水平液压缸活塞，不能在液体中形成压力。力时，不论怎样推动水平液压缸活塞，不能在液体中形成压力。帕 斯 卡 原 理 应 用 实 例2.2.5 2.2.5 静压力对固体壁面的作用力静压力对固体壁面的作用力（1当固体壁面是平面时，作用于该面上压力的方向互相平当固体壁面是平面时，作用于该面上压力的方向互相平行，垂直于承压面：行，垂直于承压面：ApF（2当固体壁面为曲面时，液体压力在该曲面某当固体壁面为曲面时，液体压力在该曲面某x方向上的总方向上的总作用力：作用力：xxpAF 静压力作用在液压缸内壁面上的力静压力作用在液压缸内壁面上

25、的力dddlrslA（3例如：液压缸缸筒例如：液压缸缸筒xxxpAlrpplrFF2dcosd22222.3 2.3 液体动力学基础液体动力学基础液体动力学是研究液体运动与作用力之间的相互关系的。液体动力学是研究液体运动与作用力之间的相互关系的。三大方程：液体的连续性方程、能量方程和动量方程。三大方程：液体的连续性方程、能量方程和动量方程。2.3.1 基本概念基本概念1.理想液体、恒定流动和一维流动理想液体、恒定流动和一维流动 通常将既无粘性又不可压缩的液体称为理想液体。它是一种人为假想的，通常将既无粘性又不可压缩的液体称为理想液体。它是一种人为假想的，自然界中并不存在的液体。自然界中并不存在

26、的液体。 液体流动时，若液体中任何一点的压力、速度和密度都不随时间变化，液体流动时，若液体中任何一点的压力、速度和密度都不随时间变化，就称液体作恒定流动就称液体作恒定流动(亦称稳定流动或定常流动亦称稳定流动或定常流动)。 只要压力、速度和密度中有一个参数随时间变化，则称为非恒定流动。只要压力、速度和密度中有一个参数随时间变化，则称为非恒定流动。液体整体做线形流动时称为一维流动；液体整体做平面或空间流动时称为二液体整体做线形流动时称为一维流动；液体整体做平面或空间流动时称为二维或三维流动。维或三维流动。 一维流动是最简单的流动，常将封闭容器内液体的流动按一维流动来处理。一维流动是最简单的流动，常

27、将封闭容器内液体的流动按一维流动来处理。比如液压系统中油液的流动就可简化为一维流动。比如液压系统中油液的流动就可简化为一维流动。2.通流截面、流量和平均流速通流截面、流量和平均流速液体在管道内流动时，其垂直于流动方向的截面称为通流截面。液体在管道内流动时，其垂直于流动方向的截面称为通流截面。单位时间内流过某通流截面的液体体积称为流量，用单位时间内流过某通流截面的液体体积称为流量，用Q表示，即：表示，即：tVQ 流量和平均流速流量和平均流速 AuQdd通过通过dA的微小流量为：的微小流量为：而流过整个通流截面而流过整个通流截面A的流量为：的流量为：AAuQdvAAuQAd由于：由于：平均流速：平

28、均流速：AQv 2.3.2 连续方程连续方程 连续性方程是质量守恒定律在流体力学中的一种表达形式，即将质量连续性方程是质量守恒定律在流体力学中的一种表达形式，即将质量守恒转化为理想液体恒定流动时的体积守恒。守恒转化为理想液体恒定流动时的体积守恒。液流的连续性原理液流的连续性原理 设液体在如图所示的管道内作恒定设液体在如图所示的管道内作恒定流动。根据质量守恒定律，单位时间内流动。根据质量守恒定律，单位时间内流过两通流截面的液体质量相等，即：流过两通流截面的液体质量相等，即：222111AvAv若液体不可压缩，则若液体不可压缩，则1=2，此时：，此时：2211AvAv即：即：常数 vAQ上式为连续

29、性方程。它表明在恒定流动中，通过管道各截面的不可压缩液体上式为连续性方程。它表明在恒定流动中，通过管道各截面的不可压缩液体的流量相等，因而平均流速与通流截面面积成反比。的流量相等，因而平均流速与通流截面面积成反比。2.3.3 伯努利方程伯努利方程伯努利方程是流动液体的能量方程，是能量守恒定律在流体力学中的一种表伯努利方程是流动液体的能量方程，是能量守恒定律在流体力学中的一种表达形式。达形式。1.理想液体的伯努利方程理想液体的伯努利方程 设理想液体在图示的管道内作恒定流动。分析液体的功能变化。设理想液体在图示的管道内作恒定流动。分析液体的功能变化。(1)外力所做的功外力所做的功 作用于该液段上的

30、外力有侧面和两断面上的压力，因是理想液体，侧面上无摩擦力，故作用于该液段上的外力有侧面和两断面上的压力，因是理想液体，侧面上无摩擦力，故外力的功仅是两断面处压力所做功的代数和，即：外力的功仅是两断面处压力所做功的代数和，即：tvAptvApW222111理想液体伯努利方程的推导理想液体伯努利方程的推导 由连续性方程有：由连续性方程有：VtQtAtA2211VppW)(21(2)液体机械能的变化液体机械能的变化理想液体作恒定流动，经理想液体作恒定流动，经t时间后，中间段时间后，中间段ab的液体力学参数无变化，没有能量的的液体力学参数无变化，没有能量的变化。液体机械能仅表现在变化。液体机械能仅表现

31、在bb和和aa段有能量的增减。由连续性方程可知两液段具有段有能量的增减。由连续性方程可知两液段具有相同的质量：相同的质量：VtQtAtAm222111所以两段液体的位能差所以两段液体的位能差Ep和动能差和动能差Ek分别为：分别为：)()(1212hhVghhtgQmghEp)(21)(2121212221222VtQmvEk根据能量守恒定律，外力对液体所做的功等于该液体能量的变化量根据能量守恒定律，外力对液体所做的功等于该液体能量的变化量 ,kpEEW（ppVg V hhV1221221212)()()将上式各项分别除以微小段液体的体积将上式各项分别除以微小段液体的体积V，整理后得理想液体伯努

32、利方程为，整理后得理想液体伯努利方程为pghpgh111222221212pghconst122(常数）或者：或者：上式中各项分别是单位体积液体的压力能、位能和动能。这个方上式中各项分别是单位体积液体的压力能、位能和动能。这个方程的物理意义是：在密闭管道中作定常流动的理想液体具有压力程的物理意义是：在密闭管道中作定常流动的理想液体具有压力能、位能和动能三种形式的能量。在液体流动过程中，这三种能能、位能和动能三种形式的能量。在液体流动过程中，这三种能量可以互相转化，但各过流断面上三种能量之和为恒定值。量可以互相转化，但各过流断面上三种能量之和为恒定值。而静压力基本方程则是伯努利方程在速度为零时的

33、特例。而静压力基本方程则是伯努利方程在速度为零时的特例。2.实际液体的伯努利方程实际液体的伯努利方程实际液体在管道中流动时，由于液体存在粘性，会产生内摩擦力，消耗能实际液体在管道中流动时，由于液体存在粘性，会产生内摩擦力，消耗能量；同时，管道局部形状和尺寸的骤然变化，使液体产生扰动，也消耗能量；同时，管道局部形状和尺寸的骤然变化，使液体产生扰动，也消耗能量。因此，实际液体流动有能量损失。量。因此，实际液体流动有能量损失。whghpghp22222211112121 式中动能修正系数式中动能修正系数 的值，当液体紊流时取的值，当液体紊流时取=1，层流时取，层流时取=2。伯努利方程揭示了液体流动过

34、程中的能量变化规律。它指出，对于流动的伯努利方程揭示了液体流动过程中的能量变化规律。它指出，对于流动的液体来说，如果没有能量的输入和输出，液体内的总能量是不变的。液体来说，如果没有能量的输入和输出，液体内的总能量是不变的。在应用伯努利方程时，应注意在应用伯努利方程时，应注意h和和p是指截面上同一点的两个参数。是指截面上同一点的两个参数。在应用伯努利方程解决具体问题时需注意：在应用伯努利方程解决具体问题时需注意： 两通流截面的选取，首先应包含所求的未知量，两通流截面的选取，首先应包含所求的未知量，另一个截面应选在已知参数最多处；例如：文丘利流另一个截面应选在已知参数最多处；例如：文丘利流量计量计

35、 基准的选取应减少未知量；基准的选取应减少未知量； 计算过程中，压力的基准应选用一致；计算过程中，压力的基准应选用一致； 若未知量多于方程数，则必须列出其它辅助方程，若未知量多于方程数，则必须列出其它辅助方程，如连续性方程等，联立求解。如连续性方程等，联立求解。2.3.4 动量方程动量方程 动量方程是动量定律在流体力学中的具体应用。在液压传动中，要计算动量方程是动量定律在流体力学中的具体应用。在液压传动中，要计算液流作用在固体壁面上的力时，应用动量方程求解比较方便。液流作用在固体壁面上的力时，应用动量方程求解比较方便。 刚体力学动量定律指出，作用在物体上的外力等于物体在力作用方向上刚体力学动量

36、定律指出，作用在物体上的外力等于物体在力作用方向上单位时间内动量的变化量，即：单位时间内动量的变化量，即：tmtmvtIF)(d)(ddd12对于作定常流动的液体，若忽略其可压缩性，可将对于作定常流动的液体，若忽略其可压缩性，可将m=qt代入上式，并代入上式，并考虑以平均流速代替实际流速会产生误差，因而引入动量修正系数考虑以平均流速代替实际流速会产生误差，因而引入动量修正系数，则可，则可写出如下形式的动量方程为：写出如下形式的动量方程为：)(1122QF上式为矢量方程，使用时应根据具体情况将式中的各个矢量分解为指定方上式为矢量方程，使用时应根据具体情况将式中的各个矢量分解为指定方向上的投影值，

37、再列出该方向上的动量方程。例如在指定向上的投影值，再列出该方向上的动量方程。例如在指定x方向上的动量方方向上的动量方程可写成如下形式：程可写成如下形式：)(1122xxxQF2.4 2.4 管路压力损失计算管路压力损失计算 实际液体具有粘性，在液体流动时就有力，实际液体具有粘性，在液体流动时就有力，为了克服阻力，就必然要消耗能量，这样就有为了克服阻力，就必然要消耗能量，这样就有能量损失。能量损失主要表现为压力损失，这能量损失。能量损失主要表现为压力损失，这就是实际液体伯努利方程中最后一项的意义。就是实际液体伯努利方程中最后一项的意义。 压力损失过大，将使功率消耗增加，油液发压力损失过大，将使功

38、率消耗增加，油液发热，泄漏增加，效率降低，液压系统性能变坏。热，泄漏增加，效率降低，液压系统性能变坏。因此在液压技术中正确估算压力损失的大小，因此在液压技术中正确估算压力损失的大小，从而找到减少压力损失的途径。从而找到减少压力损失的途径。2.4.1 流态与雷诺数流态与雷诺数1.层流和紊流层流和紊流 液体的流动呈现两种状态：层流和紊流。两种流动状态的物液体的流动呈现两种状态：层流和紊流。两种流动状态的物理现象可以通过雷诺实验观察得到。理现象可以通过雷诺实验观察得到。 19世纪末，雷诺首先通过实验观察了水在圆管内的流动情世纪末，雷诺首先通过实验观察了水在圆管内的流动情况，并发现液体在管道中流动时有

39、两种流动状态：层流和紊流况，并发现液体在管道中流动时有两种流动状态：层流和紊流湍流）。这个实验被称为雷诺实验。实验结果表明，在层流时，湍流）。这个实验被称为雷诺实验。实验结果表明，在层流时，液体质点互不干扰，液体的流动呈线性或层状，且平行于管道轴液体质点互不干扰，液体的流动呈线性或层状，且平行于管道轴线；而在紊流时，液体质点的运动杂乱无章，在沿管道流动时，线；而在紊流时，液体质点的运动杂乱无章，在沿管道流动时，除平行于管道轴线的运动外，还存在着剧烈的横向运动，液体质除平行于管道轴线的运动外，还存在着剧烈的横向运动，液体质点在流动中互相干扰。点在流动中互相干扰。 层流和紊流是两种不同性质的流态。

40、层流时，液体流速低，质点受粘层流和紊流是两种不同性质的流态。层流时，液体流速低，质点受粘性力制约，不能随意运动，粘性力起主导作用；紊流时，液体流速高，性力制约，不能随意运动，粘性力起主导作用；紊流时，液体流速高，粘性的制约作用减弱，惯性力起主导作用。粘性的制约作用减弱，惯性力起主导作用。2.雷诺数雷诺数 液体的流动状态可以用雷诺数来判别。液体的流动状态可以用雷诺数来判别。 液体在圆管中的流动状态不仅与管内平均流速液体在圆管中的流动状态不仅与管内平均流速v有关，还和管有关，还和管径径d、液体的运动粘度、液体的运动粘度有关。实际上，判定流态的是这三个参数有关。实际上，判定流态的是这三个参数所组成的

41、一个叫做雷诺数所组成的一个叫做雷诺数Re的无量纲数，即：的无量纲数，即：deR 雷诺数的物理意义：雷诺数是液流的惯性作用对粘性作用的比。当雷诺雷诺数的物理意义：雷诺数是液流的惯性作用对粘性作用的比。当雷诺数较大时，说明惯性力起主导作用，这时液体处于紊流状态；当雷诺数较数较大时，说明惯性力起主导作用，这时液体处于紊流状态；当雷诺数较小时，说明粘性力起主导作用，这时液体处于层流状态。小时，说明粘性力起主导作用，这时液体处于层流状态。 雷诺数是液体在管道中流动状态的判别数。对于不同情况下的液体流动雷诺数是液体在管道中流动状态的判别数。对于不同情况下的液体流动状态，如果液体流动时的雷诺数状态，如果液体

42、流动时的雷诺数Re相同，它的流动状态也就相同。液流由相同，它的流动状态也就相同。液流由层流转变为紊流时的雷诺数和由紊流转变为层流时的雷诺数是不相同的，层流转变为紊流时的雷诺数和由紊流转变为层流时的雷诺数是不相同的，后者的数值要小，所以一般都用后者作为判断液流状态的依据，称为临界后者的数值要小，所以一般都用后者作为判断液流状态的依据，称为临界雷诺数，记作雷诺数，记作Re。 光滑金属圆管光滑金属圆管 ：Re23202.4.2 圆管层流圆管层流圆管中的层流圆管中的层流 液体等速流动时，列出小圆柱体的受力平衡方程，有液体等速流动时，列出小圆柱体的受力平衡方程，有rurLFrppfdd2)221（rrl

43、pud2d 对上式进行积分，并代入相应的边界条件，即当对上式进行积分，并代入相应的边界条件，即当r=R时，时，u=0，得：，得：)(422rRlpu可见管内流速随半径按抛物线规律分布，最大速度在管轴线上，因可见管内流速随半径按抛物线规律分布，最大速度在管轴线上，因r=0，故：，故： 22max164dLpRlpu通过的流量为通过的流量为 ：pLdpLRrdrrRLpQR1288)(4240422根据平均流速的定义，在管道内的平均流速是根据平均流速的定义，在管道内的平均流速是 ：pLdpLddAQ3212841242将上式与值比较可知，平均流速将上式与值比较可知，平均流速为最大流速的为最大流速的

44、1/2。2.4.3 管道流动的压力损失管道流动的压力损失实际液体具有粘性，液体流动时粘性阻力要消耗部分能量，这种能量损失实际液体具有粘性，液体流动时粘性阻力要消耗部分能量，这种能量损失表现为压力损失。液体在管道中流动时产生的压力损失分为两种：一种是表现为压力损失。液体在管道中流动时产生的压力损失分为两种：一种是液体在等径直管中流动时因摩擦而产生的损失，称为沿程压力损失，常用液体在等径直管中流动时因摩擦而产生的损失，称为沿程压力损失，常用p表示；另一种是液体流经接头、弯头、阀口以及突变截面等处时，因表示；另一种是液体流经接头、弯头、阀口以及突变截面等处时，因流速或流向变化所造成的压力损失，称为局

45、部压力损失，常用流速或流向变化所造成的压力损失，称为局部压力损失，常用p表示。表示。1.沿程压力损失沿程压力损失沿程压力损失的计算公式，可直接由圆管层流流量公式得到：沿程压力损失的计算公式，可直接由圆管层流流量公式得到：QdLp412822Re6422dldLp液体在圆管中作紊流流动时，其沿程压力损失计算公式与层流时相同，液体在圆管中作紊流流动时，其沿程压力损失计算公式与层流时相同，但式中的沿程阻力系数但式中的沿程阻力系数与层流时不同。具体计算时，可根据不同雷诺与层流时不同。具体计算时，可根据不同雷诺数和管内壁粗糙情况，查阅有关经验公式或曲线确定数和管内壁粗糙情况，查阅有关经验公式或曲线确定。

46、2.局部压力损失局部压力损失沿程压力损失的计算公式，可直接由圆管层流流量公式得到：沿程压力损失的计算公式，可直接由圆管层流流量公式得到：液流流经阀口、弯头等处局部区域的流动情况非常复杂，影响因素较多，除个别情液流流经阀口、弯头等处局部区域的流动情况非常复杂，影响因素较多，除个别情况外不易进行理论分析计算，一般可按下式计算：况外不易进行理论分析计算，一般可按下式计算：p22式中，式中，为局部阻力系数。各种局部装置结构的为局部阻力系数。各种局部装置结构的值可查有关手册。值可查有关手册。液流经过阀类元件时，也会造成压力损失，其常用下式计算：液流经过阀类元件时，也会造成压力损失，其常用下式计算：2NN

47、VQQpp3.管路系统的总压力损失管路系统的总压力损失管路系统的总压力损失是各段直管中的沿程损失和各局部压力损管路系统的总压力损失是各段直管中的沿程损失和各局部压力损失的总和，即：失的总和，即： 222)()2()2(NNVQQpvvdLpppp可见，影响压力损失的最主要参数是流速。可见，影响压力损失的最主要参数是流速。2.5 2.5 孔口和缝隙流动特性孔口和缝隙流动特性液压技术中经常利用孔口和缝隙来控制流量和压力，以达到调速和调压的目的。液压元液压技术中经常利用孔口和缝隙来控制流量和压力，以达到调速和调压的目的。液压元件的泄漏也属缝隙流动，因此研究孔口和缝隙流动的情况，对于正确分析元件工作原

48、理件的泄漏也属缝隙流动，因此研究孔口和缝隙流动的情况，对于正确分析元件工作原理和系统性能，是非常必要的。和系统性能，是非常必要的。2.5.1 孔口流动孔口流动通过薄壁小孔的流动通过薄壁小孔的流动 1.薄壁小孔薄壁小孔薄壁小孔是指小孔的长径比薄壁小孔是指小孔的长径比L/d105时，可取时，可取Cd=0.600.61。当小孔边缘不是刃口时，。当小孔边缘不是刃口时，Cd将会增将会增大。计算时请查阅有关手册。大。计算时请查阅有关手册。2.短孔和细长孔短孔和细长孔当孔的长径比当孔的长径比0.54时，称为细长孔。液时，称为细长孔。液体在细长孔中多为层流，可直接应用圆管体在细长孔中多为层流，可直接应用圆管层

49、流的流量公式。层流的流量公式。pLdQ1284短孔的流量系数短孔的流量系数2.5.2缝隙流动缝隙流动液压装置的各零件之间，特别是有相对运动的各零件，一般都存在缝隙或液压装置的各零件之间，特别是有相对运动的各零件，一般都存在缝隙或称为间隙）。流过缝隙的油液是泄漏，这个流量就是缝隙泄漏流量。由于缝称为间隙）。流过缝隙的油液是泄漏，这个流量就是缝隙泄漏流量。由于缝隙通道狭窄，液流受壁面的影响较大，流速低，因此缝隙液流的流态均为层隙通道狭窄，液流受壁面的影响较大，流速低，因此缝隙液流的流态均为层流。流。 通常来讲，缝隙流动有三种状况：一种是由缝隙两端压力差造成的流动，称通常来讲，缝隙流动有三种状况：一

50、种是由缝隙两端压力差造成的流动，称为压差流动；另一种是形成缝隙的两壁面作相对运动所造成的流动，称为剪为压差流动；另一种是形成缝隙的两壁面作相对运动所造成的流动，称为剪切流动；此外，这两种流动会经常同时存在形成它们的组合切流动；此外，这两种流动会经常同时存在形成它们的组合压差剪切流压差剪切流动。动。1.平行平板缝隙平行平板缝隙列受力平衡方程：列受力平衡方程： pdy+(+d)dx=(p+dp)dy+dx将将=du/dy代入后整理有代入后整理有:xpyudd1dd22对上式两次积分得：对上式两次积分得：212dd21CyCyxpu利用边界条件：利用边界条件：y=0处，处，u=0; y=h处，处，u

51、u0求得：求得：0;dd21201ChxphuC液体作层流流动时：液体作层流流动时： LpLppLppxp2112dd于是得到流速方程：于是得到流速方程： yhuyyhLpu0)(2流量方程：流量方程： hhbhupLbhybyhuyyhLpybuQ00030212d)(2d当压差流动与剪切流动方向不同时，第二项为当压差流动与剪切流动方向不同时，第二项为“”号。号。 当上、下两平板均固定不动时，即当上、下两平板均固定不动时，即u0=0时，可得压差流动时的流量，其值为时，可得压差流动时的流量，其值为LpbhQ123当缝隙两端无压差时，即当缝隙两端无压差时，即p=0，可得剪切流动时的流量，其值为：，可得剪切流动时的流量，其值为：bhuQ20可见，通过缝隙的流量与间隙可见，通过缝隙的流量与间隙h的立方成正比，可见间隙对流量的影响甚的立方成正比，可