量子力学期末考试知识点+计算题证明题

1、1 .你认为Bohr的量子理论有哪些成功之处？有哪些不成功的地方？试举一例说明（简述波尔的原子理论，为什么说玻尔的原子理论是半经典半量子的？）答：Bohr理论中核心的思想有两条：一是原子具有能量不连续的定态的概念；二是两个定态之 间的量子跃迁的概念及频率条件。首先，Bohr的量子理论虽然能成功的说明氢原子光谱的规律性，但对于复杂原子光谱，甚至对于氯原子光谱，Bohr理论就遇到了极大的困难（这里有些困难是人们尚未认识到电子的自旋问题），对于光谱学中的谱线的相对强度这个问题，在Bohr理论中虽然借助于对应原理得到了一些有价值的结果，但不能提供系统解决它的办法；其次，Bohr理论只能处理简单的周期运

2、动，而不能处理非束缚态问题，例如：散射；再其次，从理论体系上 来看，Bohr理论提出的原子能量不连续概念和角动量量子化条件等，与经典力学不相容的，多 少带有人为的性质，并未从根本上解决不连续性的本质。2 .什么是光电效应？光电效应有什么规律？爱因斯坦是如何解释光电效应的？答：当一定频率的光照射到金属上时，有大量电子从金属表面逸出的现象称为光电效应；光电效应的规律：a.对于一定的金属材料做成的电极，有一个确定的临界频率0,当照射光频率0时，无论光的强度有多大，不会观测到光电子从电极上逸出；b.每个光电子的能量只与照射光的频率有关，而与光强无关；c.当入射光频率0时，不管光多微弱，只要光一照，几乎

3、立刻910 s观测到光电子。爱因斯坦认为：（1）电磁波能量被集中在光子身上，而不是象波那样散布在空间中，所以电子可以集中地、一次性地吸收光子能量，所以对应弛豫时间应很短，是瞬间完成的。（2）所有同频率光子具有相同能量，光强则对应于光子的数目，光强越大，光子数目越多，所以遏止电压与光强无关，饱和电流与光强成正比。（3）光子能量与其频率成正比，频率越高，对应光子能量越大，所以光电效应也容易发生，光子能量小于逸出功时，则无法激发光电子。3 .简述量子力学中的态叠加原理，它反映了什么？答：对于一般情况，如果1和2是体系的可能状态，那么它们的线性叠加：C1 1 C2 2（G, C2是复数）也是这个体系的

4、一个可能状态。这就是量子力学中的态叠加原理。态叠加原理的含义表示当粒子处于态1和2的线性叠加态时，粒子是既处于态1,又处于态 2。它反映了微观粒子的波粒二象性矛盾的统一。量子力学中这种态的叠加导致在叠加态下观测结果的不确定性。4 .什么是定态？定态有什么性质？答：体系处于某个波函数r, t r exp iEt/h所描写的状态时，能量具有确定值。这种状态称为定态。 定态的性质：（1）粒子在空间中的概率密度及概率流密度不随时间变化；（2）任何力学量（不显含时间）的平均值不随时间变化；（3）任何力学量（不显含时间）取各种可能测量值的概率分布也不随时间变化。5 .简述力学量与力学量算符的关系？答：算符

5、是指作用在一个波函数上得出另一个函数的运算符号。量子力学中采用算符来表示微观粒子的力学量。如果量子力学中的力学量 F在经典力学中有相应的力学量，则表示这个力学量的算符P由经典表示式F（r,pr）中将p换为算符？而得出的，即：F? P（?p?） =F（r,-i h ）。量子力学中的一个基本假定：如果算符F?表示力学量F,那么当体系处于！？的本征态 时，力学量F有确定值，这个值就是F?在 中的本征值。6 .经典波和量子力学中的几率波有什么本质区别？答：1）经典波描述某物理量在空间分布的周期性变化，而几率波描述微观粒子某力学量的几率分布；（2）经典波的波幅增大一倍，相应波动能量为原来的四倍，变成另一

6、状态，而微观粒子在空间出现的几率只决定于波函数在空间各点的相对强度，几率波的波幅增大一倍不影响粒子在空间出现的几率，即将波函数乘上一个常数，所描述的粒子状态并不改变；7 .能量的本征态的叠加一定还是能量本征态。答：不一定，如果 1,2对应的能量本征值相等，则Cl 1 C2 2还是能量的本征态，否则，如果1 ,2对应的能量本征值不相等，则C1 1 C2 2不是能量的本征态8 .什么是表象？不同表象之间的变换是一种什么变换？在不同表象中不变的量有哪些？答：量子力学中态和力学量的具体表示方式称为表象。不同表象之间的变换是一种幺正变换。在不同表象中不变的量有：算符的本征值，矩阵的迹即矩阵对角元素的和。

7、9 .简述量子力学的五个基本假设。答：（1）微观体系的状态被一个波函数完全描述，从这个波函数可以得出体系的所有性质。波函数一般应满足连续性、有限性和单值性三个条件；（2）力学量用厄密算符表示。如果在经典力学中有相应的力学量，则在量子力学中表示这个力学量的算符，由经典表示中的将动量p换为算符ih 得出。表示力学量的算符具有组成完全系的本征函数。（3）将体系的状态波函数用算符F?的本征函数展开（F?m mm, F? ）：cm m cd,则在 态m中测量力学量F得到结果为m的几率为 Cm2,得到结果在： d 范围内的几率是c |2d ； （4）体系的状态波函数满足薛定调方程：ih H? , H?是体

8、系的哈密顿算符。（5）在全同粒子组成的体系中，两全同粒子相互调换不改变体系的状态（全同性原理）。10 .波函数归一化的含义是什么？归一化随时间变化吗？答：粒子既不产生也不湮灭。根据波函数的统计解释，在任何时刻，粒子一定在空间出现，所以在整个空间中发现粒子是必然事件，概率论中认为必然事件的概率等于1。因而粒子在整个空间 22中出现的概率即对整个空间的积分应该等于1.即 x, y,z,t d 1式中积分表示对整个空间积分。这个条件我们称为归一化条件。满足归一化条件的波函数称为归一化波函数。波函数一旦归一化，归一化常数将不随时间变化。11 .量子化是不是量子力学特有的效应？经典物理中是否有量子化现象

9、？答：所谓量子化，就是指某个力学量可取数值具有离散谱。一般来说，这不是量子力学的特有效应。经典物理中，例如声音中的泛音，无线电中的谐波都是频率具有离散谱。经典波在束缚态形成驻波时，频率也是量子化的， 但经典波的频率量子化并不对应能量量子化。有时量子化用了专指能量量子化，在这种意义上它就是量子力学特有的效应。12 .什么是算符的本征值和本征函数？它们有什么物理意义？答：含有算符F的方程F? m Fm m称为F?的本质方程，Fm为白的一个本质值。而m则为F 的属于本征值Fm的本征函数。如果算符多代表一个力学量，上述概念的物理意义如下：当体 系处于F的本征态 m时，测量F的数值时确定的，恒等于 Fm

10、。当体系处于任意态时，单次测 量F的值必等于它的本征值之一。13 .算符运算与一般代数运算有什么异同之处？2）不同点：a.算符乘积一FGE? F? d e?答：（1）相同点：都满足加法运算中的加法交换律和加法结合律。（ 般不满足代数乘法运算的交换律，即铝 Gf? ； b.算符乘积定义 运算次序由后至前，不能随意变换。14 .什么是束缚态和定态？束缚态是否必为定态？定态是否必为束缚态?答：定态是概率密度和概率流密度不随时间变化的状态。若势场恒定 0,则体系可以处于 t定态。当粒子被外力（势场）束缚于特定的空间区域内，及在无穷处波函数等于零的态叫做束缚态。束缚态是离散的。例如一维谐振子就属于束缚定

11、态，具有量子化能级。但束缚态不一定是定态。例如限制在一维箱子中的粒子，最一般的可能态是以一系列分立的定态叠加而成的波包。这种叠加是没有确定值的非定态。虽然一般情况下定态多属束缚态，当定态也可能有非束缚态。15 . （1）在量子力学中，能不能同时用粒子坐标和动量的确定值来描写粒子的量子状态？ （2）将描写的体系量子状态波函数乘上一个常数后，所描写的体系量子状态是否改变？ （3）归一化波函数是否可以含有任意相因子ei （ 是实常数）？ （ 4）已知F为一个算符，当 F满足如下的两式时，a. F F ,b. F 1 F ,问何为厄米算符，何为幺正算符？ （5）证明厄米算符的本征值为实数。量子力学中表

12、示力学量的算符是不是都是厄米算符？答：（1）不能；因为在量子力学中，粒子具有波粒二象性，粒子的坐标和动量不可能同时具有 确定值。（2）不改变；根据 Born对波函数的统计解释，描写体系量子状态的波函数是概率波， 由于粒子必定要在空间中的某一点出现，所以粒子在空间各点出现的概率总和等于1,因而粒子i 2在空间各点出现概率只决定于波函数在空间各点的相对强度。（3）可以；因为 ei1,如果|2i 2i对整个空间积分等于 1,则ei 对整个空间积分也等于 1.即用任意相因子 e （ 是实常数）去乘以波函数，既不影响体系的量子状态，也不影响波函数的归一化。（4）满足关系式 a的为厄密算符，满足关系式 b

13、的为幺正算符；（5）证明：以 表示F的本征值， 表示所属的 本征函数，则F?因为F是厄密算符，于是有dxdx,由此可得，即为实数。16 .薛定调方程应该满足哪些条件？答：（1）它必须是波函数应满足的含有对时间微商的微分方程；（2）方程是线性的，即如果 1和2都是方程的姐，那么1和2的线性叠加C| 1 C2 2也是方程的解， 这是因为根据态叠加原理，如果i和2是体系的可能状态，那么它彳门的线性叠加：Ci1C22（Cl,C2是复数）也是这个体系的一个可能状态；（3）这个方程的系数不应该包含状态的参量，如动量、能量等，因为方程的系数如含有状态的参量，则方程只能被粒子的部分状态所满足，而不能被各种的状

14、态所满足。17 .量子力学中的力学量用什么算符表示？为什么？力学量算符在自身表象中的矩阵是什么形 式？答：量子力学中表示力学量的算符都是厄密算符。因为所有力学量的数值都是实数，既然表示力学量的算符的本征值是这个力学量的可能值，因而表示力学量的算符，它的本征值必须是实数。力学量算符在自身表象中的矩阵是一个对角矩阵。18 .简述力学量算符的性质？答：（1）实数性：厄密算符的本征值和平均值皆为实数；（2）正交性：属于不同本征值的本征态彼此正交。即 m nd mn； （3）完备性：力学量算符的本征态的全体构成一完备集，即xCn n X。n19 .在什么情况下两个算符相互对易？答：如果两个算符F?和G?

15、有一组共同本征函数m ,而且 m组成完全系，则算符 卢和G?对易。20 .请写出测不准关系 ？ c CC C 2 一 . .C 22 2 k 答：设算符P和G?的对易关系为：P, G?ii?,则测不准关系式为：F? g G? ，4如果k不为零，则F?和G?的均方偏差不会同时为零，它们的乘积要大于一正数。21 .量子力学中的守恒量是如何定义的？守恒量有什么性质？量子力学中的守恒量和经典力学 的守恒量定义有什么不同，并举例说明？答：量子力学中不显含时间，且其算符与体系的哈密顿算符对易的力学量称为守恒量；量子体系的守恒量，无论在什么态下，平均值和概率分布都不随时间改变；量子力学中的守恒量与经典力学中

16、的守恒量概念不相同，实质上是不确定度关系的反映。a.量子体系的守恒量并不一定取确定值，及体系的状态并不一定就是某个守恒量的本征态。如对于自由粒子，动量是守恒量，但自由粒子的状态并不一定是动量的本征态（平面波），在一般情况下是一个波包；b.量子体系的各守恒量并不一定都可以同时取确定值。例如中心力场中的粒子，l的三个分量都守恒，但由于lx、ly、lz不对易，一般说来它们并不能同时取确定值（角动量 l 0的态除外）。22 .定态微扰理论的适用范围和适用条件是什么？答：适用范围：求分立能级及所属波函数的修正；适用条件是：Hnm_= 1 寸中（0）（0）1 7 m n 0m n23 .什么是自发跃迁？什

17、么是受激跃迁？答：在不受外界影响的情况下，体系由高能级跃迁到低能级，这种跃迁称为自发跃迁；体系在外界（如辐射场）作用下，由低能级跃迁到高能级，这种跃迁称为受激跃迁。24 .什么是严格禁戒跃迁？角量子数和磁量子数的选择定则是什么？答：如果在任何级近似中跃迁几率均为零，这这种跃迁称为严格禁戒跃迁。角量子数和磁量子数的选择定则是：l1； m 0, 1。25 .谁提出了电子自旋的假设？表明电子有自旋的实验事实有哪些？自旋有什么特征？答：乌伦贝克和高斯密特提出了电子自旋的假设。他们主要根据的两个实验事实是：碱金属光谱的双线结构和反常的 Zeeman效应。他们假设的主要内容为： a.每个电子具有自旋角动量

18、S,它1 .r -在空间任何万向上的投影只能是两个数值：sz,h ； b.每个电子具有自旋磁矩 MS,它和它rr e r的自旋角动量 S的关系式是： MSeS,式中 e是电子的电荷，是电子的质量。表明电子有自旋的实验事实：斯特恩-盖拉赫实验。其 现象：K射出的处于S态的氢原子束通过狭缝BB和不均匀磁场，最后射到照相片 PP上，实验结果是照片上出现两条分立线。解释：氢原子具有磁矩，设且沿Z方向:口 =-应/ eMBcmP ；五f-而如能T在空间可取任何方向， 日应连续变化，照片上应是一连续带，但实验结果只有两条，说明 而 是空间量子化的，只有两个取向匕整日二二1,对S态，'=0 ,没轨道

19、角动量，所以原子所具有的磁矩是电子固有磁矩，即自旋磁矩。自旋的特点：（1）电子具有自旋角动量这一特点纯粹是量子特性，它不可能用经典力学来解释。它是电子的本身的内禀属性，标志了电子还有一个新自由度。 （2）电子自旋与其它力学量的根本区别为，一般力学量可表示为坐标和动量的函数，自旋角动量与电子坐标和动量无关，不能表示h为厂,它是电子内部状态的表征，是一个新的自由度。（3）电子自旋值是 5,而不是比的整数倍。（4） *'，而 工K两者在差一倍。自旋角动量也具有其它角动量的共性，rt八即满足同样的对易关系：Sx S = #凶。 它是个内禀的物理量，不能用坐标、动量、时间等变量表示； 它完全是一

20、种量子效应，没有经典对应量。也就是说，当 h 0时，自旋效应消失。 它是角动量，满足角动量最一般的对应关系。而且电子自旋在空间任何方向上的投影只取h/2两个值。26 .什么是斯塔克效应?答：当原子置于外电场中，它发射的光谱线将发生分裂，这称为Stark效应。27 .什么是光谱的精细结构？产生精细结构的原因是什么？考虑精细结构后能级的简并度是多 少？答：由于电子自旋与轨道角动量耦合，是原来简并的能级分裂成几条差别很小的能级，称为光谱1的精细结构；当n和l给定后，j可以取j l （l 0除外），即具有相同的量子数 n, l的能级有两个，它们的差别很小，这就是产生精细结构的原因。考虑精细结构后能级的

21、简并度为（2j+1 ）28 .什么是塞曼效应？什么是反常的塞曼效应？对简单塞曼效应，没有外磁场时的一条谱线在外磁场中分裂为几条？ 答：把原子（光源）置于强磁场中，原子发出的每条光谱线都分裂为三条，我们把这称为正常的塞曼效应。而反常的塞曼效应是指在弱磁场中原子光谱线的复杂分裂（分裂成偶条数）。对简单塞曼效应，没有外磁场时的一条谱线在外磁场中分裂为三条。29 .什么是全同性原理和泡利不相容原理？答：全同性原理：由全同粒子所组成的体系中，两全同粒子相互代换不引起物理状态的改变。描写全同粒子体系状态的波函数只能是对称的或反对称的，它们的对称性不随时间改变。 泡利不相容原理：不能有两个或两个以上的费米子

22、处于同一状态。1 0；对易0130 .写出泡利矩阵的形式及其对易关系。请用泡利矩阵定义电子的自旋算符，并验证它们满足角“ c01动量对易关系答：泡利£!阵：?x10关系为:2i ?；自旋算符S? - ?；对易关系为2S g ihS?o验证过程如下:邑Syh2SxSy SySx 即:h" 1 0 h2i2i4012hiSZ31.请写出两个电子体系的波函数。答：按空间态和自旋态组合可有四种反对称态:空间态对称？自旋态反对称 空间态反对称？自旋态对称n2m111 nr1m2n2m11、2其中 H1 n En n1 ； H2Emm 12 032 .请简述微扰论的基本思想。是可求出精

23、确解的，而 育可看答：将复杂的体系的哈密顿量身分成 声"与方'两部分。成 育”的微扰。只需将精确解加上由微扰引起的各级修正量，逐级迭代，逐级逼近，就可得到接近问题真实的近似解。确定9时，先确定力",再用中二克一苴°确定全。33 .什么是玻色子和费米子?h史答：由电子，质子，中子这些自旋为系的波函数是反对称的，这类粒子服从万的粒子以及自旋为2的奇数倍的粒子组成的全同粒子体费米(Fermi)狄拉克(Dirac) 统计，称为费米子，由光子(自旋为1)以及其它自旋为零，或能整数倍的粒子所组成的全同粒子体系的波函数是对称的，这类粒子服从玻色(Bose)爱因斯坦统计，

24、称为玻色子。34 .什么是隧道效应？请举例说明隧道效应的应用。答：粒子在其能量 E小于势垒高度Uo时，仍然会有部分粒子穿过势垒的现象叫隧道效应，又叫隧穿效应。隧道效应的应用：1.扫描隧道显微镜(STM)是电子隧道效应的重要应用之一。扫描隧道显微镜可以显示表面原子台阶和原子排布的表面三维图案。在表面物理、材料科学和生命科学等诸多领域中，扫描隧道显微镜都能提供十分有价值的信息。2.隧道二极管是一种利用隧道效应的半导体器件，也是隧道效应的重要应用之一。由于隧道效应而使其伏安特性曲线出现负阳区，因而隧道二级管具有高频、低噪声的特点。隧道二级管是低频放大器、低频噪声振荡器和超高速 开关电路中的重要器件。

25、35 .厄米算符具有哪些性质？厄米算符的平均值、本征值、本征函数具有哪些性质？答：厄米算符具有下列性质：a.两厄米算符之和仍为厄米算符；b.当且仅当两厄米算符 及八？C 八和 B?对易时，它们之积才为厄米算符。因为 AB?B?A.B?。只有在 A,e?0时,WA AB?,才有， AB?. RB?,即AB?仍为厄米算符；c.无论厄米算符 A、国是否对易,算符1 A? BA 2B?必为厄米算符，因为/A?:四:A?苗?A?:能故；d.任何算符总可分解为-1_ _o _1i?。令？ ？、？ ？则？和？均22i为厄米算符。厄米算符的平均值、本征值、本征函数具有下列性质：厄米算符的平均值是实数； 在任何

26、状态下平均值均为实数的算符必为厄米算符；厄米算符的本征值为实数。厄米算符在本征态中的平均值就是本征值。厄米算符属于不同本征值的本征函数正交；厄米算符的简并的本征函数可以经过重新组合后使它正交归一化；厄米算符的本征函数系具有完备性；厄米算符的本征函数系具有封闭型。36 .简单讨论一下相对论情形和非相对论情形下的德布洛意关系式。2答：对于非相对论情形：k -p , p . 2mo k2mo相对论情形：E2 p2c2 m2c4 ；0，moc2 42k>c所以当k = c时，即得到非相对论情形下的公式：E P2c2 m02c4 m0c2 d 1 运12 4h hh 2 m c012moch2P2

27、mo由于能量只有相对变化E才有意义（即能量的绝对值在物理上是没有意义的，它依赖于“零能量值”的选取），hEE2日可将常数项2 .moc抵消，此时相对论形式的关系退化为非相对论情形:k就是非相对论粒子的动能。德布洛意频率本身不是一个可观测量，因此只有德布洛意波长具有物理意义。37 .为什么物质的波动性在宏观尺度不显现？答：由于h/p ,原因是普朗克常数太小（_ 34 .h 6.6 10 J.s）,而宏观尺度的运动动量太大，导致波长太小，难以引起可以观察的物理效应。因为p，2mE,要减小宏观尺度运动的动量，必须减小动能E,但从物理上考虑环可能减小到比热运动能量质量的减小对应于尺度的减小。只有把物体

28、尺度减小到微观尺度，。从而引起可以观察到的物理效应。kBT更小，所以必须减小质量。 才可能出现较大的物质波波长38.相对论粒子德布洛意波对应的相速度，群速度分别是多少？（相速度dx位传播的速度。波包是指波动在有限空间中分布。群速度vgddk答：由德布洛意关系:h,所以：波矢则相速度:又因为:vpdt一，代表相k对应波包运动的速度）2 m°v；1 v c 2h2 mc2m°c22 m°ch、1 v c 2vp22 m0ck hj v c 22 m0v2covdv2 m°vv c2 m02 32 h 1 v c所以，群速度：v。gdkdgv v,即在相对论情

29、形下粒子运动速度也对应于波包的群速 dkdv度。39.自由粒子非相对论情形的相速度和群速度分别为多少?答：h2hk2mhk-,则群速度：v 2mg dkhk（对应的才是粒子运动的速度）mhk 而相速度：vn （不是粒子运动速度）p k 2m40 .什么是希尔伯特空间？波函数与希尔伯特空间的关系？波函数对应于希尔答：希尔伯特空间是定义在复数域上的一个有限维或无限维的完备矢量空间 伯特空间中的态矢。41 .试举例有哪些实验揭示了光的粒子性质？哪些实验揭示了粒子的波动性质?答：黑体辐射、光电效应、康普顿散射实验给出了能量分立、光场量子化的概念，从实验上揭示了光的粒子性质。电子杨氏双缝实验、电子在晶体

30、表面的衍射实验、中子在晶体上的衍射实验从实验上揭示了微粒的波动性质。16、证明角动量算符？x、£、l?z满足如下又t易关系?x,?y由?z、?y,2由?X、L?z,L?x ihL?yo=的附！S就符的表达式角动51靠符的定义为上疝下m万二它前三个分磕为 £ .一学-zfiQ1-) ob 次.仃耙L - > 一中-巾U- r-)*ara?;-dd4 =亦七ar在里/力学中.我相经常瞿用到精动单.下方算符，其定丈为j j J ”它花口珀坐标系中的表达式为£ - -力【。-二jy +(一)'(*：-(力a:di1 at drdi由1达外衣也式中含疔大小工#

31、二的偏导数的匕住求解依江叫,无 法用分离戋帛；3为此.兆阳引入序坐标系卜的行力式它在件芯睛七卜i上校”使的.J*斯和门例中标的4系;.t - rm 8亡心£中八m日血 ，二=rtos0COS0*则 一 k sin 0 co5 drde 1-"-coscos Ar z竺,血虫®Qr /明1 sin tp= 由a sin 6邮 【M5巾工»4r r iui 6曳=口destti d06 / im 8 那. d dr d d6 d d6 d 八 d 1 八Hi以= "一一 +- - 5m Jcoe。一十 -cos6cos0dr dr 呼 dr 38

32、dxdr r色.生色+蛆且十曳且.地。皿4仙中包十卫唬且力力小 di' dO dir d(pdr rd& eaS 时1-2士 +里士.丝上皿6刍抽3色 dr de dr dz dd dbdr r d&代回到表达式中,有五d daL -阑rm dsm ©co$8 - - rsm 3 8加 巾rcosdsin 6sm -drrd6drI 3COS dd-cos' <-s：n 4>- / :ost/-1二由 sm d zotccas(1)rd&zim S 那dO8中；“ 心小 2 i心140sin dL k-f力(rg36雷in &

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34、p;6心8 sm 3 0<2）第动该算符的本怔值方程我口先国£的本整值方程一癌/"卡（种金用伸） 即解之阳vW«p(-Z4)这WC是粗仔常松，也是打一化常，.利川流欣数的牧也a.fl收河.必中+ 2*）所以ecpfZ 2r) = 1 ft -2jtZ二17、证明在L?与仁的共同本征态Y1m |lm中，算符旦、？y的平均值为0o推论2：厄米算符平方的平均值大于等于零S和犷（力，若Q4即4二十则不2二jonj y，N*(4 甲)d'rco十A 以 "d，= j A y/2 d> > 037、求一维谐振子处于基态有第一激发态时的能量、

35、坐标几率分布和粒子的最可 几位置。概率密度;“2屐2必费d.u)dvz“Hlc1令 =0,得X = 0X = ±A = ±sdra由丐(©的表达式可知，不二口二土e时，”(4=0.显然不是最大几率的位置.38、求自由粒子的概率流密度并解释结果的意义E£光着皿(芭。=M(、)PK|X改一一口+ lT)exp(-氏)PXP(T F) hh£二十 v(x)exp(-lv)exp(-i /) 力由此可见,其能能值为固定值E,故此状态为定态。 £ £打：47111rfj = 居然/卜可忑为能.'；宜£j：i旦.一tl

36、fl.所以小聂定杰EE对j 仪式工)="(工)?刈(-，"7。+双加。皿口=。.显然能吊书小胃垠伯石和-E ftn用以脱证概率密度及概率流密度是否印时间变化。4、设一维势垒宽度为a,试由不确定性原理 计算粒子的动能的不确定大小。为了更为清师地认识隧道效应左各种变 整中的隘智行为，我将从薛定港方程出发*进 一朱万论此卷司题-2维矩形势垒中粒子的隧道效应时于一维短形势垒，其势场函数可以表示 和（0<x<a）L （x） D. （x < 0.北a）知弱1所示，具有一定能量E的粒于日方形势垒左方C1区）向右运动.粒子波函数所满足的薛定罟方程是+= q也其中和=一行取=0 （Q< X <a）其中益=J¥（E-L7）2. I当E时r在好0的区域内，波函蚊 必=当小丁十马寸为在o<x<a的区域内，波函数l=c/e+dJ3（1）k在x*的区域内法函数 吗41产十餐金却易看出此三个法函数右边第一项表示右行波，第二底是左行波，由于在工R 的区域内：无主有浪，KJ耳=On利用波函数的连续性F得；在熬=。处：J1 + fit = C +D在x-a处