信号与系统第4章,甘俊英

1、4.1 引言引言第第4章章 连续时间信号与系统的傅里叶分析连续时间信号与系统的傅里叶分析 连续时间LTI系统的时域分析，以冲激函数为基本信号，连续时间LTI系统的任意输入表示成延时冲激函数的加权积分，从而导出了系统零状态响应为输入信号与系统冲激响应之卷积的结论，得到了用卷积积分求解系统零状态响应的方法。 本章以正弦函数(正余弦函数统称为正弦函数)或复指数函数作为基本信号，以系统对正弦函数或复指数函数的信号响应(称为系统的频率响应)为基本响应，系统零状态响应可表示为一组不同频率的正弦函数或复指数函数信号响应的加权和或积分。 4.1 引言引言第第4章章 连续时间信号与系统的傅里叶分析连续时间信号与

2、系统的傅里叶分析 把信号表示为不同频率正弦分量或复指数分量的加权和称为信号的频谱分析，简称信号的谱分析。用频谱分析的观点来分析系统，称为系统的频域分析，或傅里叶分析。 系统的时域分析方法将连续时间LTI系统的输入信号表示成冲激函数积分和的形式，这章介绍方法把输入信号分解为复指数信号集合，根据线性系统的叠加性求得LTI系统对这些复指数信号零状态响应的线性组合。这就是频域分析法，又称傅里叶变换分析法。傅里叶分析法将信号等效于一个频谱函数，系统等效于一个频率响应，系统对信号起频谱变换作用。 第第4章章 连续时间信号与系统的傅里叶分析连续时间信号与系统的傅里叶分析4.1 引言引言 (1) 频域分析法易

3、推广到复频域分析法，同时可以将两者统一起来；(2) 利用信号频谱的概念便于说明和分析信号失真、滤波、调制等许多实际问题，并可获得清晰的物理概念；(3) 连续时间系统的频域分析为离散时间系统的频域分析奠定了坚实的基础。 频域分析法在系统分析中极其重要，并不仅仅是它简化了求解微分方程的过程，主要是因为：4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开)()(nTtftf对于任意周期信号，有 4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号有如下特点：（1）它是一个无穷无尽

4、变化的信号，从理论上也是无始无终的，时间范围为 。（2）当在一个周期内的信号确定后，若将其移动T的整数倍，则信号的波形保持不变。周期信号可以看成是将一个在周期内所定义的信号作周期性延拓而形成，一个周期内的信号可以看成在任意周期截取得到。如果将周期信号第一个周期内的函数写成 ，则周期信号 可以写成 （3）周期信号在任意一个周期内的积分保持不变，即有, tf0 tf nnTtftf0 TTbbTaattfttfttf0ddd4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开三角形式傅里叶级数三角形式傅里叶级数 式中各正、余弦函数的系数 称为

5、傅立叶系数。nnba ,4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开三角形式傅里叶级数三角形式傅里叶级数 根据正交函数展开理论，容易得到傅立叶系数公式如下式中积分可以取任意一个周期，一般情况下，取( ,)0 T(,)TT22 或TttttfTa00d)(10TttnttntfTa00d)cos()(20TttnttntfTb00d)sin()(204.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开三角形式傅里叶级数三角形式傅里叶级数 )cos()sin()cos(000nn

6、nntnAtnbtna100)cos()(nnntnAAtf两种形式之间系数有如下关系或AaAabnbannnnn00221 2 arctgn, aAaAnbAnnn001 2 cos,sinnnn 转换成另一种形式为：4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开三角形式傅里叶级数三角形式傅里叶级数 根据上面的傅立叶级数展开，有如下概念：100cos)(nnntnAAtf直流分量：指 中的0A tf基波：指 中的 tf101costA二次谐波：指 中的 tf2022costA依次类推，还有三次谐波、四次谐波、高次谐波等概念。周期信

7、号的傅立叶级数展开说明周期信号可以分解为直流分量、基本分量以及各次谐波分量之和。4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开三角形式傅里叶级数三角形式傅里叶级数 例例4-2-1： 将周期方波信号 展开成三角形式的傅里叶级数。 )(tf0d)(100TttfTaan 0 5 3 1= 4 6 42= 0 )cos1 (2 cos12)cos(12 dsin) 1(2dsin) 1 (2 dsin)(220020002020000，nnnnntnnTtnnTttnTttnTttntfTbTTTTTTTnsin15sin513sin31

8、sin4)(0000tnnttttf 5 3 1，n4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开三角形式傅里叶级数三角形式傅里叶级数 4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开三角形式傅里叶级数三角形式傅里叶级数 周期信号用傅里叶级数表示时，理论上需要无限多项才能逼近原波形。如果用有限项来逼近，则称为部分和。如果截取 NN 项，此时函数 用 表示 。ftN( )(tf 从图中可以看出，在不连续点附近，部分和有起伏，其峰值几乎与N无关。随着N的增加，部分和的起伏就向不

9、连续点压缩，但是对有限的N值，起伏的峰值大小保持不变而趋于一个常数，它大约等于总跳变值的9，并从不连续点开始以起伏振荡的形式逐渐衰减下去。这种现象叫吉伯斯(J. Gibbs)现象。为了消除Gibbs现象，在取有限项傅里叶级数的时候可加平滑谱窗进行处理。4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开复指数形式傅里叶级数复指数形式傅里叶级数周期信号周期信号 ，周期为，周期为 ，角频率，角频率f t ( )T0022fT式中式中 称为傅立叶系数，是复数。称为傅立叶系数，是复数。nF该信号可以展开为下式复指数形式的傅立叶级数。该信号可以展开

10、为下式复指数形式的傅立叶级数。f tFnntn( ) ej0 1 0= de )(122j0， nttfTFTTtnn4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开复指数形式傅里叶级数复指数形式傅里叶级数结合三角函数傅里叶级数展开形式，可以得到1jj01jj0)ee( )e2je2j()(0000ntnntnnntnnntnnnFFFbabaatf4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开复指数形式傅里叶级数复指数形式傅里叶级数nnnnnnnnnnFbaFFbaFaF

11、jj00e)j(21e)j(21可以得到傅里叶级数系数与三角函数傅里叶级数系数的关系4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开复指数形式傅里叶级数复指数形式傅里叶级数 复指数形式傅里叶级数中出现的负频率分量只是一种数学表达形式，没有确切的物理含义。实际上，复指数形式傅里叶级数的正、负频率分量总是共轭成对地出现，一对共轭的正、负频率分量之和才能构成一个物理上的谐波分量，即)cos(2eeeeee0jjjjjj0000nntnntnntnntnntnFFFFFnn 三角形式傅里叶级数和复指数形式傅里叶级数实质上是同一级数的两种不同表

12、现形式。三角形式傅里叶级数物理含义比较明确，复指数形式傅里叶级数表示式比三角形式傅里叶级数表示式紧凑，便于运算。今后将经常用到复指数形式傅里叶级数。 4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.1 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开复指数形式傅里叶级数复指数形式傅里叶级数例例4-2-2：图示周期矩形脉冲信号展成复指数形式傅里叶级数000jj022022sin()112( )eded=Sa()22TntntTnnnAAFf ttAtnTTTT 00jj0=-( )eSa()e 2ntntnnnnAf tFT 4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周

13、期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱复指数形式的傅立叶级数中，分量的形式是Antnncos()0tnjntnneeFFn00jje在傅立叶分析中，把各个分量的幅度 或 随频率或角频率 的变化称为信号的幅度谱。FnAn0n而把各个分量的相位 或 随频率或角频率 的变化称为信号的相位谱。0nnn 傅里叶级数展开，说明周期信号是一系列相互正交的正弦信号或复指数信号分量的加权和。三角形式的傅立叶级数中，分量的形式是：4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱 三角形式的傅

14、立叶级数频率为非负的，对应的频谱一般称为单边谱，而指数形式的傅立叶级数频率为整个实轴，所以称为双边谱。 幅度谱和相位谱通称为信号的频谱。由此可见，周期信号的频谱实际上就是它的直流、基波、以及各个谐波分量的幅度和相位随频率的分布情况，或者说是它的各种频率分量的分布情况。知道了信号的频谱，也就知道了原来的信号本身，信号的频谱是信号的另一种表示，信号的频谱提供了从另一个角度来观察和分析信号的途径。为了把周期信号具有的分量以及各分量的特征形象地表示出来，可以采用图示的办法，相应的也称为幅度谱和相位谱频谱图。4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅

15、里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱00000101202-jj-j2j201122( )cos()cos(2) =eeeettttf tAAtAtFFFFF00AF FA1121ejFA1121e-jFA2222ej2j -22e2AF4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱 信号的频谱是一个非常重要的概念，对系统而言还引申出了频率响应的概念，并由此发展了信号与系统分析的另一种非常重要的方法，即频域分析方法，这些概念和方法的掌握对后续课程的学习，比如自动控制原理、数字信号处理、通信原理等课程的

16、学习都是至关重要的。 一般来说，一个周期信号的傅里叶系数，或者说它的频谱跟信号的波形有如下关系：(1)傅里叶级数所取项数愈多，相加后波形愈逼近原信号；(2)当信号是脉冲信号时，其高频分量主要影响脉冲的跳变沿，而低频分量主要影响脉冲的顶部，波形变化愈剧烈，包含的高频分量愈丰富；变化愈缓慢，包含的低频分量愈丰富；(3)当信号中任一频谱分量的幅度或相位发生相对变化时，输出波形一般要发生失真。4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱FATnn Sa()02周期矩形脉冲信号的傅立叶系数为 它的频谱图如右图所示

17、若把相位为零的分量的幅度看作正值，而把相位为 的分量的幅度看作负值，那么左图即可合二为一，如下图所示4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱一般来说，周期信号频谱有如下三个显著的特点。(1) 离散性谱线是离散的而不是连续的；因此称为离散频谱。单边谱中一条谱线代表了一个谐波分量，而双边谱中左右对称的两条谱线代表了一个谐波分量。离散频谱中每个频率分量在频谱图中都是用一根线来表示，所以有时又称为线谱。(2) 谐波性谱线所在频率轴上的位置是基本频率的整数倍，其实谐波性已经说明了离散性。(3) 收敛性谱线幅度

18、随 而衰减到零n4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱在右图中，连接各谱线顶点的曲线称为谱线包络线，它反映了各分量的幅度变化情况 。如果把按抽样函数规律变化的频谱包络线看成一个个起伏的山峰和山谷，其中最高峰称为主峰。通常把包含信号主要频谱分量的 这段频率范围称为矩形脉冲信号的有效频带宽度或带宽，即矩形脉冲的频带宽度为202B或1fBFAT02上图的主峰高度 ，包络主峰两侧第一个零点为4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号

19、的频谱周期信号的频谱4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱4.2 周期信号的傅里叶级数周期信号

20、的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱周期信号的平均功率为根据傅立叶级数展开有即该式称为周期信号的帕什瓦尔(Parseval)定理。该式表明周期信号的平均功率等于各个复指数信号分量的平均功率之和，即总平均功率是各个分量平均功率之和。222d)(1TTttfTpnTTtnnTTntnnTTttfTFtFtfTttfTpde )(1de)(1d)(122j22j22200 de )(122j0ttfTFTTtnn de )(122j0ttfTFTTtnnnnnnnTTFFFttfTp2222d )(14.2 周期信号的傅里叶级数周期信号

21、的傅里叶级数4.2.2 周期信号的傅里叶级数展开周期信号的傅里叶级数展开周期信号的频谱周期信号的频谱上述帕什瓦尔公式还可以写成上式右边两项分别是周期信号的直流分量、基波和各次谐波分量在1电阻上消耗的平均功率，因此，它表明了周期信号在时域中的平均功率等于频域中的直流分量和各次谐波分量的平均功率之和。各平均功率分量 与频率的关系，称为周期信号的功率频谱，简称功率谱。显然，周期信号的功率谱也是离散谱。从周期信号的功率谱中可以看出各平均功率分量随频率的分布情况，另外还可以确定在周期信号的有效频带宽度内谐波分量所具有的平均功率占整个周期信号的平均功率之比。Fn212201220212nnnnnnnAAF

22、FFFp4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周期信号的傅里叶变换的导出非周期信号的傅里叶变换的导出 前面我们已经讨论了周期信号的傅里叶级数，并得到了它的离散频谱。现在我们将由周期信号的傅里叶级数导出非周期信号的傅里叶变换，并从一系列典型信号的傅里叶变换中解释信号频谱的概念。 对周期信号 ，如果令 T 趋于无穷大，则周期信号将经过无穷大的间隔才重复出现，周期信号因此变为非周期信号，即当 时，有ftT( )T limTTftf t( )( )4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周期信号的傅里叶变换的导出非周期信号的傅里叶变

23、换的导出4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周期信号的傅里叶变换的导出非周期信号的傅里叶变换的导出4.3 傅里叶变换傅里叶变换为了表述非周期信号的频谱特性，引入频谱密度函数的概念，即22j00de )(20TTtnnnnttffFFFT其中， 或 表示单位频带上的频谱值，即频谱密度。对上式取极限 ，各变量将相应改为0nF0fFnT TTnn 002d此时，虽然 ，但 趋于一有限函数，记作 ，即 Fn 0TFn)(FttfttfFFTFtTTtnTnTnTde )(de )(lim2limlim)(j22j004.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周

24、期信号的傅里叶变换的导出非周期信号的傅里叶变换的导出4.3 傅里叶变换傅里叶变换ttfttfFFTFtTTtnTnTnTde )(de )(lim2limlim)(j22j00fFFTFFnfnnT00lim2limlim)(从上式可以看出， 实际上表示了频率为 分量的复振幅 Fn 与频率增量 f 的比值，因此可以理解为是一种密度频谱。即 表达了信号在处的频谱密度分布情况，这就是信号的傅里叶变换的物理含义。对信号进行傅里叶变换和对信号进行频谱分析具有同样含义，所谓求信号的频谱和求信号的傅里叶变换是一回事。F( )n0F( )4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周期信号的傅里叶变换的导

25、出非周期信号的傅里叶变换的导出4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周期信号的傅里叶变换的导出非周期信号的傅里叶变换的导出tnnntnnntnnnTFFFtf000j00j00je221e22e)(de )(21 e221lim e221lim)(lim)(jj0j000tntnntnnnTTTFFFtftf4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周期信号的傅里叶变换的导出非周期信号的傅里叶变换的导出4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周期信号的傅里叶变换的导出非周期信号的傅里叶变换的导

26、出 一般为复函数，可以写为 F( )FF( )( )() ej)(F)(曲线称为非周期信号的幅度频谱曲线称为非周期信号的相位频谱幅度谱和相位谱都是频率 的连续函数，在形状上与相应的周期信号频谱包络线相同。 非周期信号的频谱有两个特点：密度谱、连续谱 。 4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义非周期信号的傅里叶变换的导出非周期信号的傅里叶变换的导出 与周期信号一样，非周期信号的傅里叶变换，仍应满足类似于傅里叶级数的狄里赫利条件。不同之处仅仅在于时间范围从一个周期扩展为无限区间。傅里叶变换存在的充分条件是在无限区间内满足绝对可积条件，即ttfd)( 常用能量信号满

27、足绝对可积条件，均存在傅里叶变换。而很多功率信号，如周期信号、阶跃信号、符号函数等，虽然不满足绝对可积条件，但引入广义函数 概念后，仍可以求出傅里叶变换。这样，我们就可以将傅里叶级数和傅里叶变换结合在一起，使周期信号与非周期信号的分析统一起来。( ) t4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.1 傅里叶变换的定义傅里叶变换的定义傅里叶级数与傅里叶变换的关系傅里叶级数与傅里叶变换的关系 0000)(1de )(1de )(1de )(1j22j22jntnTTtnTTtnTnFTttfTttfTttfTF4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换1. 单边指数信

28、号单边指数信号 0)(e)(，tuAtfatj)j(edeed)e(ede )()(0)j(a0jjjaAaAtAttuAttfFttattatt幅度谱相位谱221)(aF ( ) arctg(a4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换1. 单边指数信号单边指数信号 单边指数信号波形和频谱如图所以。一般认为幅度谱下降到倍最大值时的宽度为信号的有效带宽，所以单边指数信号的有效带宽是 ，即单边指数信号的有效带宽是同样地，信号的脉冲宽度和有效带宽也是成反比的。aB104.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换2. 双边指数

29、信号双边指数信号 0,e)(atfta220)j(0)j(0j0jjj2= j1j1 dede deedeedeede )()(aaaatttttttfFtatatattatttat幅度谱相位谱222)(aaF ( ) 04.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换2. 双边指数信号双边指数信号 沿用单边指数信号频谱带宽的定义，即幅度谱下降到 0.1 倍最大值时的宽度为信号的有效带宽，则双边指数信号的有效带宽是同样地，信号的脉冲宽度和有效带宽也是成反比的。aB34.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换3. 符号函数符号

30、函数 符号函数不满足绝对可积条件，但它却存在傅里叶变换。我们可以借助于符号函数与双边指数函数相乘所得函数的傅立叶变换，然后取极限，从而得出符号函数的频谱，即f tttt( ) = Sgn ( ) 1010ftta t1( )( )eSgn220j0jj11j2=deed)ee(de )()(attttfFtattatt因为 所以)(lim)(Sgn=)(10tfttfaj2j2lim)(lim)(22010aFFaa4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换3. 符号函数符号函数 符号函数很类似于直流信号，但符号函数的平均值为零，所以符号函数不含直流成分。

31、另外，符号函数只是在原点处有跳变，所以可以理解符号函数含有各种频率分量，且大部分频谱集中在低频附近。还有一点，符号函数不是能量函数，这也解释了为什么在 附近，符号函数的频谱幅度趋于无穷大。04.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换4. 矩形脉冲矩形脉冲 2( )( )()()220 2Atf tAG tA u tu ttj2jj222jj22e( )( )ededjsin()2 (ee) Sa()j22tttAFf ttAtAAAFAA( )sin()222Sa()幅度谱相位谱 ( )02020 Sa( Sa(AA4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2

32、常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换4. 矩形脉冲矩形脉冲 矩形脉冲信号波形和频谱如图所以。由此可见，矩形脉冲的频谱是抽样函数，其大部分能量集中在低频段。一般认为抽样脉冲形状的频谱的有效带宽是原点到第一个零点的宽度，即矩形脉冲信号的有效带宽是即矩形脉冲的脉宽和有效带宽是成反比的，这是一个很重要的结论12fBB或4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换4. 矩形脉冲矩形脉冲 矩形脉冲信号波形和频谱如图所以。由此可见，矩形脉冲的频谱是抽样函数，其大部分能量集中在低频段。一般认为抽样脉冲形状的频谱的有效带宽是原点到第一个零点的宽度，即矩形脉冲信号的有效带宽

33、是即矩形脉冲的脉宽和有效带宽是成反比的，这是一个很重要的结论12fBB或4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换5. 三角形脉冲三角形脉冲 f tAttt( )()10 0j0j0j0jjjd)e1 (d)e1 ( d)e1 (d)e1 (d)e1 (de )()(ttAttAttAttAttAttfFtttttt对上式第一项作一变量替换，令 ，得 tx 0j0j0j0jd)e1 (d)e1 (d)e1 (d)e1 (ttAxxAxxAttAtxxt4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换5. 三角形脉冲三角形脉冲

34、 所以有 )2(Sa)2(sin4A)cos1 (2A= )sin1cos1(1sin12d)cos1 (2 )de)(e1 (d)e1 (d)e1 ()(22220200jj0j0jAttttAtttAttAttAttAFtttt4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换5. 三角形脉冲三角形脉冲 因为三角形脉冲是实偶函数，所以它的频谱也是实偶函数。跟矩形脉冲信号相比较，同样时宽的三角形脉冲包含的频谱分量不如矩形脉冲包含的频谱分量丰富，这是因为矩形脉冲是突然变化的，包含更多的频谱分量，而三角形脉冲是线性慢慢衰减到零的。这样从时域和频域理解矩形脉冲与三角形

35、脉冲的频谱关系是一致的。4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换6. 高斯脉冲高斯脉冲 )(e)(2)(tAtft2222)2(0)()(j)(jedcose2= d)sinj(cosedeede )()(AttAtttAtAttfFttttt可见，高斯脉冲的波形及其频谱具有相同的形状，均为钟形。4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换7. 单位冲激信号单位冲激信号 根据狄拉克函数 的定义，可得单位冲激信号的傅里叶变换为 ( ) t1de )()(jttFt如果应用广义极限的概念以及矩形脉冲信号及其频谱可以得到相同

36、结果。 4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换7. 单位冲激信号单位冲激信号 单位冲激函数的频谱在整个频率范围内均为1，也就是说，在时域中变化异常剧烈的冲激函数包含幅度相等的所有频率分量。这种频谱常常被称为均匀谱或白色谱，如下图所示。单位冲激信号的频谱结构也说明了信号的脉宽和频带宽度的关系，时间宽度小到无穷小时，频带宽度趋于无穷大，是前面几种信号的一种极限情况4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换8. 直流信号直流信号 根据极限关系 所以有 即 ( )sinlim kk )(2)2sin(lim22)2sin(

37、lim)(lim2AAAF直流信号不满足绝对可积条件，可采用取极限的方法导出其傅里叶变换。前面已经求得矩形脉冲的傅里叶变换，当脉冲宽度 时，矩形脉冲便趋于直流信号，因此直流信号的傅里叶变换为矩形脉冲信号在 时的傅里叶变换。根据前面的讨论，矩形脉冲的傅里叶变换为FA( )sin()22 Atf=)(4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换8. 直流信号直流信号 可见，直流信号在时域中为恒定值，在频域中只包含 的频率分量；同时，由于傅里叶变换是频谱密度函数，因此，直流信号在 处频谱密度为无穷大。 004.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变

38、换常用信号的傅里叶变换9. 单位阶跃信号单位阶跃信号 u t ( )因为所以容易求得单位阶跃信号的傅立叶变换为u tt( )( )1212Sgn4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换9. 单位阶跃信号单位阶跃信号 u t ( )4.3 傅里叶变换傅里叶变换4.3.2 常用信号的傅里叶变换常用信号的傅里叶变换 这小节举了不少例子说明信号的频谱分析过程以及信号波形与频谱的关系，后面还会陆续介绍一些其他信号的傅里叶变换，这些例子都告诉我们怎么从信号频谱的角度去理解和分析信号的特点，怎么将从时域和频谱角度观测到的现象联系并统一起来。总体来说，有这样的规律，即信

39、号时域宽度宽，频谱宽度就窄，时域宽度窄，频谱宽度就宽，时域变化突然，包含的频谱成分就多，带宽就宽。两种极限情况，时域无限窄的冲激脉冲，频带无限宽，而时域无限宽的直流信号或其他任何单一频率的正弦波，频带就窄到一个频率点上。这些结论是根据上面一些简单具体的例子推导出来的，但对一般信号而言这样的变化关系也是成立的，只不过一般信号的时域与频域的数学表达式没有这些例子这么简单，而是要复杂许多而已。4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质 傅里叶变换揭示了信号时域特性和频域特性之间的内在联系，傅里叶变换是一种极其重要的信号分析方法，可以说，现代信号处理发展了各种各样的其他信号分析方法，但还没有一种

40、方法能够取代傅里叶变换方法的地位。 这小节将介绍傅里叶变换的各种性质。利用傅里叶变换的性质求傅里叶正、反变换可以得到简捷的方法，从而使运算过程简化。傅里叶变换的性质有两重重要含义，一个是这些性质大都包含有丰富的物理含义，另一方面是这些性质揭示了信号时域与频域的一种关系与变化规律，所以学习和理解傅里叶变换性质也要从两个角度进行，一个是数学上的运算关系，还有一个是这些性质的物理意义。只有这两方面都掌握了，才能算是对傅里叶变换的性质掌握理解了4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.1 线性性质线性性质 由傅里叶变换定义很容易证明上述结论，并且还可以推广到任意多个信号的线性组合。显然，

41、傅里叶变换是一种线性运算，满足齐次性和叠加性。在求单位阶跃信号的傅里叶变换时，其实已经用到了线性性质。4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.2 共轭对称性共轭对称性该性质说明，对实时间信号，信号的幅频为偶对称，相频为奇对称，傅里叶变换的实部为偶对称，虚部为奇对称。这一特性在信号分析中有广泛的应用。根据傅里叶变换的定义 XRtttftttfdttfFtjdsin)(jdcos)(e )()(jtttfRdcos)()(tttfXdsin)()(其中)()( RR)()(XX)()(FF所以4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.3 对称性质对称性质4.4 傅里叶

42、变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.3 对称性质对称性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.3 对称性质对称性质例例4-4-1：4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.3 对称性质对称性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.4 尺度变换性质尺度变换性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.4 尺度变换性质尺度变换性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.4 尺度变换性质尺度变换性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.4 尺度变换性质尺度变换性质尺度变换性质揭示了时域与频域之间的

43、重要物理关系，从理论上论证了信号持续时间与频带宽度的反比关系，信号在时域中的扩展等效于在频域中的压缩。这意味着，一个窄脉冲占有的等效带宽比一个宽脉冲占有的等效带宽要宽得多。为了提高通信速度，缩短通信时间，就得压缩信号的持续时间，为此在频域内就必须展宽频带，对通信系统的要求也随之提高，在通信系统中，时域波形与其频谱这种矛盾关系是一个重要考虑因素。因此，如何恰当地选择信号持续时间和频带宽度也是无线电技术中的一个重要问题。4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.5 时移性质时移性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.5 时移性质时移性质4.4 傅里叶变换的基本性质

44、傅里叶变换的基本性质4.4.5 时移性质时移性质的线性函数，意味着较高的频率分量必须按比例产生较大的相移以实现所有分量在时间上都有相同的延时。 4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.5 时移性质时移性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.5 时移性质时移性质例例4-4-2： 求图示三个矩形求图示三个矩形脉冲信号脉冲信号 f (t) 的的频谱频谱 F() 令 表示单矩形脉冲信号，则 ft0( )f tftTftftT( )()( )()000根据线性性及时移性，得jjjj0000( )( )e( )( )e( )e1e Sa()(12cos)2TTTTFFF

45、FFT 因为ft0( )的频谱0( )F为0( )Sa()2F4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.5 时移性质时移性质频谱如图所示，其中虚线为单个矩形脉冲信号的频谱。当脉冲的数目增加时，信号的能量将向=2m/T 处集中，在这些频率处频谱幅度增大，而在其他频率处幅度减小。当脉冲个数无限增多时，这时就成为周期信号，除=2m/T 的各冲激谱线外，其余频率分量均等于零，从而变成离散谱，这是从非周期信号变成周期信号时频谱变化的例子。 4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.6 频移性质频移性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.6 频移性质频移性质

46、4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.6 频移性质频移性质例例4-4-3：4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.6 频移性质频移性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.7 时域卷积定理时域卷积定理证明：证明：所以4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.7 时域卷积定理时域卷积定理4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.8 频域卷积定理频域卷积定理4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.8 频域卷积定理频域卷积定理频域卷积定理说明，两个时间函数在时域上相乘，其频谱为它们各自频谱的卷积，并乘以

47、。显然，时域卷积与频域卷积定理是对称的，这是由傅里叶变换的对称性所决定的。另外，频域卷积定理可以理解为用一个信号去调制另一信号的振幅，因此，也称为调制定理。该定理在频域分析法中用途广泛，是研究调制、解调和抽样系统的基础。 214.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.9 时域微分性质时域微分性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.9 时域微分性质时域微分性质时域微分性质将时域中的微分运算转化为频域中的乘积运算，在频域分析法中常利用这一性质来分析微分方程描述的LTI系统。 例例4-4-4： 利用时域微分性质求右图所示信号的傅里叶变换。 )(tf将 连续微分两次，

48、分别如图（b）、（c）所示。可得 )2() 1(2 ) 1(2)2(d)(d22ttttttf4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.9 时域微分性质时域微分性质)2() 1(2) 1(2)2(d)(d22ttttttf可得由时域微分性质，有则)sin22(sinj2)(2F所以)2sinsin2( j21)(2F4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.9 时域微分性质时域微分性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.9 时域积分性质时域积分性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.9 时域积分性质时域积分性质求右图信号频谱例

49、例4-4-5：f t ( ) 可表示为 tutututtf)(对 取一阶导数，得 f t ( ) tututtf1d)(d其波形如下图所示。 ttftfd)(d)(12j1e)2(Sa)(F 0101F根据时域积分性质式 2j11e )2(Saj1)(j)(0)(FFF4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.11 频域微分性质频域微分性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.11 频域微分性质频域微分性质利用频域微分性质可以求得一些在通常意义下不易求得的变换关系。例如4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.12 频域积分性质频域积分性质4.4

50、傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.12 频域积分性质频域积分性质4.4 傅里叶变换的基本性质傅里叶变换的基本性质4.4.13 非周期信号的能量谱非周期信号的能量谱 非周期信号的能量是有限的，而平均功率等于零。所以，非周期信号是能量信号，它只有能量频谱而无功率频谱。f t ( )对于非周期信号 ， 有 de )(21)(j tFtf022jj2d)(1d)(21d)()(21 dde )()(21dde )(21)(d)(FFFFttfFtFtfttftt上式称为非周期信号的能量公式或帕什瓦尔(Parseval)公式，说明在时域中求得的信号能量和在频域中求得的信号能量相等。 4.5

51、 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换 周期信号不满足绝对可积条件，按理不存在傅里叶变换，但若允许冲激信号的存在，则在某种意义下周期信号也存在傅里叶变换。通过分析，我们将看到周期信号的傅里叶变换是由一串频域上的冲激信号组成，这些冲激信号的强度正比于傅里叶级数的系数。 前面的讨论中，通过把非周期信号看成是周期信号取周期 的极限，从而导出了频谱密度函数的概念，将傅里叶级数演变为傅里叶变换，由周期信号的离散谱过渡到非周期信号的连续谱。本节将周期信号与非周期信号的分析方法统一到傅里叶变换上来，研究周期信号傅里叶变换的特点以及它与傅里叶级数之间的联系。 T4.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶

52、变换4.5.1 复指数信号和正余弦信号的傅里叶变换复指数信号和正余弦信号的傅里叶变换 根据直流信号的傅里叶变换和傅里叶变换的频移性质，可以容易得到虚指数信号和正余弦信号的傅里叶变换4.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.1 复指数信号和正余弦信号的傅里叶变换复指数信号和正余弦信号的傅里叶变换 这几个信号的频谱如下图所示te0jt0cost0sin4.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.1 复指数信号和正余弦信号的傅里叶变换复指数信号和正余弦信号的傅里叶变换 这三个信号的傅里叶变换结果的物理含义是很直观的。类似于直流信号，首先它们都是只含某一个频率的频率分量，所以

53、它们的密度频谱都是冲激函数。 的频率为 ，所以的频谱是 处的冲激，而对信号 或 ，从数学上来说，它们只包含了频率 ，所以它们的频谱是 处的冲激。注意傅里叶变换得到的是双边密度谱，必须是在频率轴上对称的两个频率才能合成一个物理上的频率分量。te0jt0cost0sin00004.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.2 一般周期信号的傅里叶变换一般周期信号的傅里叶变换 一般周期信号可以展开成复指数形式的傅里叶级数，而复指数信号存在傅里叶变换，所以，一般周期信号也存在傅里叶变换。设 是以为 周期的周期信号，则其傅里叶级数展开为 )(tfTntnnFtf0je)(其中， 02T22j0

54、e )(1TTtnndttfTF则有上式表明，周期信号的傅里叶变换由无穷多个冲激信号组成，这些冲激信号位于信号的各谐波角频率 处，其强度为傅里叶系数乘以 。n0Fn24.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.2 一般周期信号的傅里叶变换一般周期信号的傅里叶变换 例例4-5-1：已知单位冲激序列函数可表示为T 为周期，且 ，试求其傅立叶变换。TnttnT( )()T 20 单位冲激序列函数可以展开成傅立叶级数ntnnTeFt0j)(其中TttTttTFTTtnTTtnTn1de )(1de )(122j22j00因此，有 ntnTTt0je1)(其傅里叶变换为 4.5 周期信号的傅

55、里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.2 一般周期信号的傅里叶变换一般周期信号的傅里叶变换 波形和频谱如下图所示4.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.3 傅里叶级数与傅里叶变换的关系傅里叶级数与傅里叶变换的关系 由上式可以看出，周期信号傅里叶变换的频谱是离散的冲激谱。而在4.2.2节中周期信号采用傅里叶级数频谱来表示时，其频谱也是离散谱，但是幅度有限。由于傅里叶变换反映的是频谱密度的概念，周期信号在其各谐波频率点上，具有有限幅度，因而其频谱密度趋于无穷大，从而变成冲激信号。这也说明了傅里叶级数是傅里叶变换的一种特例。4.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.3 傅

56、里叶级数与傅里叶变换的关系傅里叶级数与傅里叶变换的关系设周期信号 ，截取其中一个周期得到单周期信号 。)(tf)(0tf这里建立 的傅立叶系数 和 的傅立叶变换直接的关系。)(tfnF)(0tf22j0e )(1TTtnndttfTF其它 , 022),()(0TtTtftf22jj00e )(de )()(TTttdttfttfFTnFTFFnn)()(00004.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.3 傅里叶级数与傅里叶变换的关系傅里叶级数与傅里叶变换的关系TnFTFFnn)()(0000 上式说明了周期信号傅里叶级数系数和单脉冲信号傅里叶变换之间的关系，也提供了一种求周期

57、信号傅里叶级数系数的方法，即可以利用傅里叶变换的性质求出单脉冲信号的傅里叶变换，再利用上式求周期信号傅里叶级数系数。 据此，还可以得到单脉冲信号与周期化后的周期信号的傅里叶变换之间的关系为nnnnnFTnFF)(2)(2)(00004.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.3 傅里叶级数与傅里叶变换的关系傅里叶级数与傅里叶变换的关系例例4-5-2：)2(Sa)(1000nTEFTFnnnnnnnEnFF)()2(Sa)(2)(00004.5 周期信号的傅里叶变换周期信号的傅里叶变换4.5.3 傅里叶级数与傅里叶变换的关系傅里叶级数与傅里叶变换的关系nnnnnEnFF)()2(Sa

58、)(2)(00004.6 连续时间系统的频域分析连续时间系统的频域分析 前面讨论了信号的傅里叶变换，本节将以傅里叶分析为基础，讨论激励、系统与响应三者在频域中的关系。信号作用于线性系统在频域中求解零状态响应的方法称为系统的频域分析法，也称为傅里叶分析法。4.6 连续时间系统的频域分析连续时间系统的频域分析4.6.1 系统的频率响应系统的频率响应由前面章节知道，一个连续时间LTI系统的数学模型通常用下列常系数线性微分方程来描述，即 对上式两边取傅里叶变换，并根据傅里叶变换的时域微分特性，得于是系统响应的傅里叶变换为)(dddd=)(dddd 0101txbtxbtxbtyatyatyammmnn

59、n)()j ()j ()()j ()j (0101XbbbYaaammnnYbbbbaaaaXHXmmmmnnnn( )()()()()()()( )( )( )jjjjjj111011104.6 连续时间系统的频域分析连续时间系统的频域分析4.6.1 系统的频率响应系统的频率响应其中，函数 定义为H( )HYXbbbbaaaammmmnnnn( )( )( )()()()()()()jjjjjj111011104.6 连续时间系统的频域分析连续时间系统的频域分析4.6.1 系统的频率响应系统的频率响应4.6 连续时间系统的频域分析连续时间系统的频域分析4.6.1 系统的频率响应系统的频率响应

60、)()()(XHY当系统的激励为冲激信号 时，系统的零状态响应即为冲激响应 ，即)(t)(th这时有所以上式表明，系统频率响应是系统冲激响应的傅里叶变换。 和 从时域和频域两个方面表征了同一系统的特性。x tt( )( )y th t( )( ) 1X)()(HY)(H)(th4.6 连续时间系统的频域分析连续时间系统的频域分析4.6.1 系统的频率响应系统的频率响应当系统的激励为复指数信号 时，系统响应由卷积积分可得)(ejtt)(jjjj)(je)()(ed)(eed)(e)(ttttHHhhty上式表明，当一个复指数信号 作用于线性系统时，其响应仍为同频率的复指数信号，不同的是响应比激励