金属半导体接触

1、第四章第四章 金属金属-半导体结半导体结前言金属半导体结由金属和半导体接触形成的。金属半导体接触出现两个最重要的效应：欧姆效应，若二者有整流作用，则叫整流接触，反之，叫欧姆接触。这是整流效应和由于金属与半导体相接触时在半导体表面形成一个“表面势垒”这种因金属半导体接触，通常称为“肖特基势垒”。引起的表面势垒整流结是形成通常肖特基势垒二极管或热载流子二极管的基础；非整流结不论外加电压的极性如何都具有低的欧姆压降，而且不出现整流效应。金属半导体器件中最主要的有肖持基势垒二极管和肖持基势垒效应晶体管。一 肖特基势垒表面势垒表面势垒金属与半导体接触时，会发生载流子的流动：它是由于金属和半导体中电子能量

2、状态不一样，使得电子从能量高的地方到能量低的地方。电子流向取决于两者“功函数”（溢出功）的相对大小。功函数：把一个电子从费米能级移到真空能级所需做的功亲和势：把一个电子从导带底移到真空能级所需做的功sm由于功函数的不同，半导体中的电子就会渡越到金属，使两者的费米能级拉平。 当把N型半导体与一个比它功函数大的金属紧密接触时，此时，金属的费米能级小于半导体的费米能级，半导体中的电子能量较大，一部分电子很容易的进入金属。使得金属因多余电子而带负电，半导体因缺少电子而带正电。金属中的负电荷是以电子的形式存在的，其密度很高，在N型半导体正电荷的吸引下，这些多余的电子就集中在界面处的金属薄层中。半导体中的

3、正电荷是以施主离子的形式出现的，分布在一定厚度的区域中，形成空间电荷区。空间电荷区的能带会发生弯曲，形成势垒。当势垒高度增加到N区半导体中能够越过势垒而进入金属的电子和从金属越过势垒进入N型半导体的电子数一样多时，就达到平衡，平衡时，金属与半导体的费米能级也应该拉平。整个势垒主要位于半导体表面而在金属的区域极薄，这种势垒称为金属与半导体接触的表面势垒，也就是肖特基势垒。势垒中的电场从N型半导体指向金属。达到热平衡时形成稳定的自建电场和自建电势，半导体能带向上弯曲，形成了阻止半导体中电子向金属渡越的势垒。自建电势为：从金属流向半导体的电子需要跨过的势垒为：从图示(b)可得：smbqqnbV0sm

4、0对于P型半导体，如P型半导体的功函数大于金属的功函数。当与金属紧密接触时，金属中的电子跑向半导体（或者说半导体中的空穴跑向金属），于是金属带正电，半导体带负电。这些负电荷以电离受主杂质的形式分布在P型半导体靠近表面的空间电荷区内，其电场方向由金属指向半导体，所以这个表面势垒是阻挡空穴从半导体流向金属。2 加偏压的肖特基势垒未加偏压正向偏压反向偏压)(00Vqq)(00RVqq0q金属半导体整流效应整流效应如果在紧密接触的金属和半导体之间施加电压，由于表面势垒的作用，加正反向电压时所产生的电流大小不同，即有整流效应。当在金属一边施加正电压半导体施加负电压时，N型半导体的势垒高度降低，从N型半导

5、体流向金属的电子流大大增加，成为金属半导体整流接触的正向电流。反之，势垒高度增加，半导体流向金属的电子流减小到接近零；而从金属流向半导体的电子流还是同以前一样，从而出现了金属流向半导体的小的电子流，这就是金属半导体接触的反向电流。整流接触常用合金、扩散、外延或离子注入法获得。对于均匀掺杂的半导体，肖特基势垒的空间电荷区宽度为：结电容为：在半导体表面处的禁带中存在着表面态，对应的能级称为表面能级。表面态通常按照能量连续分布，并且可以用一中性能级E0表征。表面态一般分为施主型和受主型。若能级被电子占据时呈现电中性（这时被占据的界面态高达E0，且E0以上的状态空着），释放电子后呈现正电性，称为施主型

6、表面态；若能级空着时为电中性，接受了电子后带负电，称为受主型表面态。二 界面态对势垒高度的影响图4-4 被表面态箝位的费米能级在大多数实用的肖特基势垒中，界面态在决定b的数值中处于支配地位，势垒高度基本上与两个功函数差以及半导体中的掺杂度无关。由实验观测到的势垒高度列于表4-1中。可以发现大多数半导体的能量E0是在离开价带边Eg/3附近。在半导体中，由于表面态密度无法预知，所以势垒高度是一个经验值。三 镜像力对势垒高度的影响根据库仑定律，镜像力为：距离金属表面x处的电子的电势能为：这里边界条件取为x=时E=0和当x=0时E=- 。将界面附近原来的势垒近似的看成线性的，因而界面附近的导带底势能曲

7、线为：其中为表面附近的电场，等于势垒区的最大电场（内建电场和外加电场）。总能量为：可见原来的肖特基势垒在电子能量在x=0处下降，也就是说使得肖特基的势垒高度降低。这就是肖特基势垒的镜像力降低现象，又叫做肖特基效应。说明在大电场下，肖特基势垒被镜像力降低了很多。镜像力使肖特基势垒高度降低的前提是金属表面的半导体导带要有电子存在。因此，在测量势垒高度时，如果所用方法与电子在金属和半导体间的输运有关则所测得的结果是 ；如果测量方法只与耗尽层的空间电荷有关而不涉及电子的输运（如电容方法），则测量结果不受镜像力的影响。空穴也产生镜像力，它的作用是使半导体能带的价带顶附近向上弯曲，如图4-6所示。但是价带

8、顶不像导带底那样有极值，结果接触处的能带变窄。4.7肖特基势垒二极管和PN结二极管比较1)高的工作频率和开关速度肖特基势垒:无少字存储效应,所以频率特性不受电荷存储效应限制, 只是受到RC时间常数(=RC)限制。 PN结:从正偏到反偏,存储的少子不能立刻消失,并且速度受少子存储效应的限制。所以,肖特基二极管对于高频和快速开关应用是理想的。 (少子存储效应即电荷存储, pn结是少子器件，外加正向偏压（p正n负），使得n区电子漂移运动经过空间电荷区来到p区边界，p区空穴来到n区边界，形成少数载流子的积累，即电荷存贮效应)3)低的正向电压降 由于肖特基势垒二极管中的饱和电流远大于具有同样面积的PN结

9、二极管的饱和电流,所以对于同样的电流,在肖特基势垒上的正向压降比PN结上低得多。右图所示为Al-Si(N)肖特基势垒二极管和PN结二极管的I-V曲线图。 开启电压: 肖特基势垒二极管的一般为0.3v; 硅PN结为0.6-0.7v.2)大的饱和电流肖特基二极管是多子器件,而PN结二极管是少子器件,多子电流要比少子电流大的多,即肖特基势垒二极管中的饱和电流远大于具有同样面积的PN结二极管的饱和电流。肖特基结PN结1.0A1.0nA0.20.6I/mAV/v 低的接通电压使得肖特基二极管对于箝位和限幅的应用具有吸应力。然而在反偏压下,肖特基二极管具有更高的非饱和反向电流。另外,在肖特基二极管中通常存

10、在额外的漏电流和软击穿,因而在器件制造中必须十分小心。非理想的反向特性可以通过采用前面讨论到的保护环或金属搭接结构进行消除。4)温度依赖关系的区别 肖特基势垒和PN结对温度依赖关系在正偏下是不同的。 1.21.41.61.82.02.22.410-1110-310-210-110-2dV/dT(mV/)电流密度/(A/cm2)硅肖特基势垒硅PN结正向偏压时温度系数与电流密度的关系可以看到温度系数相差0.4mv/ 。肖特基势垒二极管具有更稳定的温度特性。这种差别在利用两类二极管进行电路设计时应该考虑。0.4实验结果:4.8肖特基势垒二极管的应用肖特基势垒二极管的应用多子器件,无少子存储效应,可在

11、1ns内关断.在制造上简便,使得有可能产生面积很小,供高频工作的器件,工作频率可达到100GHz.肖特基势垒检波器或混频器肖特基势垒箝位晶体管4.8.1肖特基势垒检波器或混频器一个有效的检波器或混频器要求射频功率被二极管电阻rd吸收并且在rs上的功率耗散很小。通常情况下rsrs,所以有 c2=Cd2rdrs1 对于高频运用,cd、rd、rs都应该很小。如果半导体具有高杂质浓度和高迁移率。那么是能够实现小rs的,通过采用GaAs材料,工作频率可达到100GHz。4.8.2肖特基势垒箝位晶体管 由于肖特基势垒具有快速开关响应,因而可以把它和NPN晶体管的集电结并联连接,以减小晶体管的存储时间,如左

12、下电路图所示,当晶体管饱和,集电结被正向偏置约为0.5VCBE电路图CEBN+N+NPN+集成结构 若肖特基二极管上的正向压降(一般为0.3V)低于晶体管基极-集电极的开态电压,则大部分过量基极电流将流过二极管,该二极管没有少数载流子存储效应,因此,与单独的晶体管相比,合成器件肖特基势垒箝位晶体管的存储时间得到了显著的降低。测得的存储时间可以低于1ns。肖特基势垒箝位晶体管是按上图集成电路的形式实现的。铝在轻掺杂的N型集电区上形成极好的肖特基势垒,同时在重掺杂的P型基区上形成优良的欧姆接触.这两种接触可以只通过一步金属化实现,不需要额外的工艺。4.9.欧姆接触-非整流的M-S结定义: 在所使用

13、的结构上不会添加较大的寄生阻抗,且不足以改变半导体内的平衡载流子浓度使器件特性受到影响。考虑ms的理想的金属和N型半导体对。它们在接触之前的能带图如图(a)所示。图(b)所示为当做成接触时载流子交换产生的能带图。在结处几乎不存在势垒,因此,载流子可以自由地通过任一方向,结果为这种M-S结是非整流的。qmEFMsqsEcEvEFs金属半导体(N型)图(a)接触之前金属半导体EvEcEFq(s -m)图(b)接触之后处于平衡态ms的金属-P型半导体对也是欧姆接触,但若ms则为整流结。EF金属半导体EcEv图(c)在半导体一边加上负电压EF金属半导体EcEv图(d)在半导体一边加上正电压m1019c

14、m-3的N型Si上蒸发Al、Au或Pt都可以实现实际的欧姆接触。这也是器件工艺中采用重掺杂衬底的原因之一。下图所示为 在小的正偏压下欧姆接触(非整流)M-S结的能带图和它的I-V特性ECEFEV电子IOV金属在N+半导体上的接触的能带图和电流-电压特性 小结与补充 金属与半导体接触N型型P型型WmWs阻挡层(整流接触)反阻挡层(欧姆接触)WmWs反阻挡层(欧姆接触)阻挡层(整流接触)整流理论扩散理论(适用于厚阻挡层)热电子发射理论(适用于阻挡层很薄)厚阻挡层：势垒宽度比电子的平均自由程大得多时，这样的阻挡层就是厚阻挡层电子平均自由程远大于势垒宽度，电子在势垒区的碰撞可以忽略，这时候，起决定作用的是势垒高度。半导体内部的电子或者金属内部的电子只要有足够能量越过势垒，就可以通过阻挡层。界面态对势垒高度会有影响12整流就是单向导电，类似于PN结基于金属-半导体整流接触特性制成的肖特基势垒二极管和PN结具有类似的电流电压关系，即都具有单向导电性。肖特基二极管具有高频，正向导通电压低的