液体粘滞系数测定实验

1、标准文案液体粘滞系数的测量与研究一 实验目的1了解用斯托克斯公式测定液体粘滞系数的原理，掌握其适用条件。2学习用落球法测定液体的粘滞系数。3熟练运用基本仪器测量时间、长度和温度。4掌握用外推法处理实验数据。二 实验仪器液体粘滞系数仪、螺旋测微器、游标卡尺、钢板尺、钢球、磁铁、秒表、温度计。三 实验原理当物体球在液体中运动时， 物体将会受到液体施加的与其运动方向相反的摩擦阻力的作用，这种阻力称为粘滞阻力，简称粘滞力。粘滞阻力并不是物体与液体间的摩擦力，而是由附着在物体表面并随物体一起运动的液体层与附近液层间的摩擦而产生的。粘滞力的大小与液体的性质、物体的形状和运动速度等因素有关。根据斯托克斯定律

2、， 光滑的小球在无限广延的液体中运动时，当液体的粘滞性较大，小球的半径很小，且在运动中不产生旋涡，那么小球所受到的粘滞阻力f 为f3vd（1）式中 d 是小球的直径， v 是小球的速度，为液体粘滞系数。就是液体粘滞性的度量，与温度有密切的关系，对液体来说，随温度的升高而减少（见附表） 。本实验应用落球法来测量液体的粘滞系数。小球在液体中做自由下落时，受到三个力的作用，三个力都在竖直方向，它们是重力r gV 、浮力 r 0gV 、粘滞阻力 f 。开始下落时小球运动的速度较小，相应的阻力也小，重力大于粘滞阻力和浮力，所以小球作加速运动。由于粘滞阻力随小球的运动速度增加而逐渐增加，加速度也越来越小，

3、当小球所受合外力为零时，趋于匀速运动，此时的速度称为收尾速度，记为v0 。经计算可得液体的粘滞系数为(0 ) gd218v0（2）式中 0 是液体的密度，是小球的密度， g 是当地的重力加速度。可见，只要测得 v0 ，即可由（ 2）式得到液体的粘滞系数。但是注意，上述推导包括（1）、（2）式都在特定条件下方才适用（见原理的第一段黑体字部分），通过对实验仪器和实验方大全标准文案法的设计，这些条件大多数都可以满足或近似满足（结合本实验所用仪器和实验步骤，思考一下哪些条件被满足，是如何做到的） ，唯独“无限广延”在实验中是无法实现的。因此，为了准确测出液体的粘滞系数，我们需要进一步对实验进行设计，下

4、面将分别在实验上采用外推法和在理论上对计算公式进行修正进行测量，这些方法体现了实验手段和理论手段在物理实验中的作用和特点，同时反映出针对同一个问题如何在实验中层层深入，不断提高测量结果的准确程度，而这正是物理学实验的魅力所在。四 实验设计4.1外推法的实验设计与测量横向“无限广延”之外推h图 1 多管落球法测量液体粘滞系数仪用上述落球法测量出来的收尾速度v0 与液体尺度有关， 那么我们不妨在实验中就v0 对液体尺度的依赖关系进行定量研究，如果该依赖关系存在规律，则有可能对我们的测量带来帮助或指引。由于上述讨论中对液体的形状没有做具体要求，我们在实验中采用试管作为容器，这样得到具有轴对称性的液柱

5、，于是我们要研究的就是液柱的尺度大小对v0 的影响。为简化测量，可先固定液柱的高度，改变液柱横截面积，这可以用一组直径不同的试管来实现（见图 1）。将这些试管装上同种待测液体，安装在同一水平底板上，每个管子上都用两条刻线A、B 标出相等的间距， 记为 h（上刻线 A 与液面间应留有适当距离， 使得小球（用直径最小的球）下落经过 A 刻线时，可以认为小球已进入匀速运动状态） 。依次测出小球通过管中的两刻线 A、 B 间所需的时间 t ，各管的直径用 D 表示，则通过大量的实验，我们就可以得到 t 与 D 之间的关系。已有的数据表明， t 与 1/ D 成线性关系。即以 t为纵坐标轴，以 1/ D

6、 为横坐标轴，根据实验数据可以作出一条直线（动手画画看！）。这是个好消息，因为如果延长该直线与纵轴相大全标准文案交，其截距对应的是 1/ D = 0时的 t0 ，而 1/ D = 0正好对应 D ?￥，于是我们用这种方法就可以外推出在横向“无限广延”的液体中，小球匀速下落通过距离h 所需的时间 t0 。所以有v0h（3）=t 0tt01/D图 2 t 与 1/D 图将（ 3）代入（ 2），即可求出液体的粘滞系数h ：(2t 00 ) gd（ 4）18h若式中各量均采用国际单位，则h 的单位为帕 ? 秒，记为 Pa×s ， 1Pa×s=1kg/ (m×s)。误差计算

7、：Et 0h2d（5）t0hdD =E×（6）hh最终测量结果表示成：（7）4.1.2 纵向“无限广延”之外推为满足在纵向上“无限广延”这一条件，则小球的收尾速度v 还应修正为vv0 (1k d )（8）l其中，k 为常数， l 为液体的深度。将（）式代入（ ）式可得38,大全标准文案hkhd1（9）t0vlv1（9）式中， v、h、k 及 d 均为常量，故 t0 与满足线性关系。t0t01/l图 2 t0 与 1/l 图根据（ 9）式，如果向各圆管中加入适量的液体，在保持各圆管中的液体深度均为l1 时，利用多管落球法之 D时外推出的小球匀速下落距离 h 所需的时间 t 01 ，当各

8、管中的液体深度均为 l2、 l 3 ， D时 , 小球匀速下落距离 h 所需的时间 t02 ， t03 ，作 t 01 图，并l进行线性拟合，延长直线与纵轴相交，纵截距为t 0' ，则 t 0' 就是当 D（横向为无限广延）且 l（纵向为无限广延）时，小球匀速下落h 所需要的时间，故h（ 10）vt 0'将（ 10）式代入（ 2）式，可得(0 )gd 2 t0'（ 11）18h（11）式即为当液体在横向和纵向均满足“无限广延”条件下测量液体粘滞系数的计算公式。小球半径无限小之外推由于在实验中采用玻璃圆筒作为容器盛放蓖麻油，这与斯托克斯定律第二假定所要求的“在无限

9、广延的媒质中”的环境不同。由流体力学可知：小球在容器中的下降速度要比在广延液体中的下降速度小，两者相差一个修正因子。密立根通过实验得到的修正因子为：大全标准文案rr（ 12）(1 2.4)(1 3.3 )Rl式中 R和r 分别为容器和小球的半径， l 为筒中液体的深度。可见，对同样大小的球而言，圆筒内半径 R越小，液体的深度 l 越小，修正因子 越大；同样，对同一圆筒及一定深度的液体，球的半径 r 越大， 就越大。于是，可以想象，当小球的直径趋于零时，器壁对小球的影响亦将趋于零。 此时，量筒中的液体相对小球来说，也就可理解为“无限广延”的液体了。但是直径趋于零的小球是无法实现的，此时如果运用外

10、推方法，就可以帮助我们实现这种理想的状况。由于液体的深度比量筒的直径大得多，在不考虑量筒的深度对落球的影响时，修正因子(1 2.4 r )(12.4 d )（ 13）RD则，液体粘度 与量筒直径 D及小球直径 d有如下关系0 (12.4d（ 14）)D式中 0 是液体的真实粘滞系数，是用落球法测量得到的粘滞系数。从(14) 式可看出，和 d成线性关系，因此可以用不同直径的小球测出若干个（此时， D和l 尽可能大），并以为纵轴，d为横轴作出 一d图线，再进行线性外推。当d时，直线在纵轴上的截距就是液体0真实的粘滞系数。4.2 理论修正边界条件的理论修正上述外推法虽然能比较准确地测量出液体的粘滞系

11、数，但小球的运动状态也会对测量结果产生影响，得到的测量结果仍存在未知误差。那么有无更好的方法来解决这个问题呢？让我们从头开始换个方式思考，既然容器的边界效应对球体受到的粘滞力有影响，可否一开始就从理论上将液体尺度的影响因素考虑进来？实际上是可以的，通过流体力学的分析可以证明，在其他条件不变的前提下，对于本实验中采用的是具有轴对称性的柱状液体，不考虑小球运动状态的影响时，小球在其中所受粘滞力公式（1）应修正成：f 3 vd(12.4 r )(1 3.3 r )（ 15）Rl同样用落球法进行测量，粘滞系数应相应地表示成：0 gd 2t1（ 16）18h(1 2.4d / D )(13.3r / l

12、 )大全标准文案其中， D 为容器内径， l 为量筒内待测液体的总高度，r 为小球的半径。小球运动状态的修正雷诺数修正不仅液体的边界条件对小球在其中的运动有较大影响，物体在均匀稳定液体中的运动实际上还受到雷诺数 Re的影响。雷诺数是描述流体运动或物体在均匀稳定液体中运动的一个重要的无量纲参数：0 v d(17)Re其中 r 0 是液体密度， v是物体运动速度或流体稳定流速，d 是运动物体的线性尺度，对本实验而言即小球直径， h 是液体的粘滞系数。雷诺数的大小决定了物体在液体中的运动方式，一般当 Re <1（相当于小尺度物体在低密度、高粘滞系数的液体中进行低速运动）时称低雷诺数运动，此时液

13、体中的粘滞力起主导作用，而液体的惯性力可以忽略，运动物体感受到周围液体以层流方式流动； 而当 Re > 1时（相当于大尺度物体在高密度、低粘滞系数的液体中进行高速运动）称物体做高雷诺数运动，此时液体的惯性力作用逐渐增强，尤其是当雷诺数超过某个阈值时（一般 Re > 2000）液体中的粘滞力可以忽略，物体感受到周围液体以湍流方式流动，展现出非常复杂的混沌效应。由于雷诺数对物体在液体中的运动影响很大，即便是对小雷诺数下的运动，公式（15）也需要做进一步修正，此时粘滞力在（15）式的基础上还要再乘上一个与雷诺数有关的修正项：f 3 vd(1 2.4 d )(13.3 r )(13 Re1

14、9 Re2)（ 18）Dl161080由上式可见，当 Re较小时，可以只考虑第一级修正，随着 Re逐渐增大，需要将第二、第三甚至更多级的修正考虑进来， 而当 Re 3 1时，公式中的修正项会变得比主项还大， 这表明此时流体内的运动已经产生质的变化，基于斯托克斯公式的（18）式不再适用。在实际操作中，一般当 0.1< Re < 0.5时我们仅考虑第一级雷诺数修正（为什么？） ，此时粘滞系数计算公式可以写成（试着推导一下） ：0gd 2 t11（ 19）18h(12.4d / D )(13.3r / l )3(1Re )16五 实验内容1. 液体横向和纵向“无限广延”之外推法测量蓖麻油

15、的粘滞系数提示：采用直径最小的刚球，在不同的液体深度下（约 4 个深度 l 值），分别测量4 个管子中小球下落液大全标准文案体高度 h（15cm 左右，具体数据需要测量）所用的时间 （选择 5-6 个刚球在同一个管子中下落，记录每个小球下落时间，该过程不可打捞落入液体中的刚球，否则会改变液体的流动状态）。2. 小球半径无限小之外推法测量蓖麻油的粘滞系数提示： 在保证所用管子直径最大和所装液体最深时，利用直径不同的小球测量其在液体中下落高度h 所需的时间。3. 利用理论修正公式（ 19）测量和计算蓖麻油的粘滞系数提示： 管子的直径D最大，液体的深度l 最深，小球的半径r 最小。六 操作说明1 用

16、螺旋测微器测量小钢球的直径d （选不同方向测量5 次后取平均）。2用游标卡尺测量各管子的内直径D （选不同方向测量5 次后取平均）。3用钢板尺测量管子上A、B 刻线间的距离 h （选不同方向测量5 次后取平均）。4用镊子将浸润后的小钢球依次从各管子上端液面中心处放入，并用秒表记下小钢球在管子中 A、B 刻线间下落的时间t。5. 用厘米刻度尺测量各试管内液体总高度 l 。注意：自行设计数据表格七 数据处理要求1对应于每一个液体深度l ，以 t 为纵坐标轴，以1 为横坐标轴，作出一条直线，延长D该直线与纵轴相交，求截距t 0 ，共 4 张图。2. 以 t 0 为纵坐标轴，以 1 为横坐标轴，作出一

17、条直线，延长该直线与纵轴相交，求截距 lt0' 。3利用公式（ 11）计算粘滞系数 h 。4.把利用不同直径的小球测出的若干个值，以为纵轴，以 d为横轴作出一d图线，再进行线性外推，求纵截距即为液体真实的粘滞系数。5.利用所测数据，分别计算各试管内考虑边界条件修正后的粘滞系数h0 （用公式（ 16）计算，数据用管子直径D 和液体深度 l 最深，且小球直径 d 最小的一组数据），并与用外推法（公式（ 11）测得的 h 值进行比较，说明本实验中边界条件的理论修正是否有效。6. 利用所测数据，估算本实验中小球运动的雷诺数，并根据估算值判断是否需要进行雷诺数修正，如是，则利用公式（ 19）计算

18、修正后的 h1 ，分别与外推法得到的 h 和边界条件修大全标准文案正后得到的 h0 进行比较，说明本实验中雷诺数修正是否有效。八 注意事项1 待测液体应加注至管子内刻线A 上一定位置，以保证小球在刻线A、B 间匀速运动。2小球要于管子轴线位置放入。3 放入小球与测量其下落时间时，眼与手要配合一致。4 管子内的液体应无气泡，小球表面应光滑无油污。5测量过程中液体的温度应保持不变，实验测量过程持续的时间间隔应尽可能短。数据表格设计范例：以液体某一深度l ，且小球直径d 最小为例。表 1小钢球直径 d次数12345平均d (mm)d (mm）表 2各管子直径 D次数1234平均直径 (mm)D1D 1D 2D 2D 3D 3D 4D 4表 3管子上两刻线间的距离大全标准文案次数1234平均距离 h (mm)Dh(mm)表 4各个管子中小钢球下落时间次数12345平均时间 (s)t1t1t2t 2t3t 3t4t 4t1t 2t 3t 4t04以上表格是范例，可自行设计。九 问题讨论1 式（ 4）在什么条件下才能成立？2 如何判断小球已进入匀速运动阶段？3 观察小球通过刻线时，如何避免视差？4 为了