有限元分析理论基础-大全-超详细

1、有限元分析概念有限元法：把求解区域看作由许多小的在节点处相互连接的单元（子域）所构 成，其模型给岀基本方程的分片（子域）近似解，由于单元（子域）可以被分割成 各种形状和大小不同的尺寸，所以它能很好地适应复杂的几何形状、复杂的材料特 性和复杂的边界条件有限元模型：它是真实系统理想化的数学抽象。由一些简单形状的单元组成, 单元之间通过节点连接，并承受一定载荷。有限元分析：是利用数学近似的方法对真实物理系统（几何和载荷工况）进行 模拟。并利用简单而又相互作用的元素，即单元，就可以用有限数量的未知量去逼 近无限未知量的真实系统。线弹性冇限元足以理想弹性体为研究对象的，所考虑的变形建立在小变形假设 的基

2、础上。在这类问题中，材料的应力与应变呈线性关系，满足广义胡克定律；应 力与应变也是线性关系，线弹性问题可归结为求解线性方程问题，所以只需要较少 的计算时间。如果釆用高效的代数方程组求解方法，也有助于降低有限元分析的时 间。线弹性有限元一般包括线弹性静力学分析与线弹性动力学分析两方面。非线性问题与线弹性问题的区别:1）非线性问题的方程是非线性的，一般需要迭代求解;2）非线性问题不能采用叠加原理；3）非线性问题不总有一致解，有时甚至没有解。有限元求解非线性问题可分为以下三类：1）材料非线性问题材料的应力和应变是非线性的，但应力与应变却很微小，此时应变与位移 呈线性关系，这类问题属于材料的非线性问题

3、。由于从理论上还不能提供能普 遍接受的本构关系，所以，一般材料的应力与应变之间的非线性关系要基于试 验数据，有时非线性材料特性可用数学模型进行模拟，尽管这些模型总有他们 的局限性。在工程实际中较为重要的材料非线性问题有：非线性弹性（包括分 段线弹性）、弹塑性、粘塑性及蠕变等。2）几何非线性问题儿何非线性问题是由于位移之间存在非线性关系引起的。当物体的位移较大时，应变与位移的关系是非线性关系。研究这类问题一 般都是假定材料的应力和应变呈线性关系。它包括大位移大应变及大位移小应 变问题。如结构的弹性屈曲问题属于大位移小应变问题，橡胶部件形成过程为 大应变问题。3）非线性边界问题在加工、密封、撞击等

4、问题中，接触和摩擦的作用不可忽视，接触边界属 于高度非线性边界。平时遇到的一些接触问题，如齿轮传动、冲压成型、轧制成型、橡胶减振 器、紧配合装配等，当一个结构与另一个结构或外部边界相接触时通常要考虑 非线性边界条件。实际的非线性可能同时出现上述两种或三种非线性问题。有限元理论基础有限元方法的基础是变分原理和加权余量法，英基本求解思想是把讣算域划分 为有限个互不重叠的单元，在每个单元内，选择一些合适的节点作为求解函数的插 值点，将微分方程中的变量改写成由各变量或其导数的节点值与所选用的插值函数 组成的线性表达式，借助于变分原理或加权余量法，将微分方程离散求解。采用不 同的权函数和插值函数形式，便

5、构成不同的有限元方法。1加权余量法：足指采用使余量的加权函数为零求得微分方程近似解的方法称为加权余量法。(Weighted residual method WRM)是一种直接从所需求解的微分方程及边界条 件出发，寻求边值问题近似解的数学方法。加权余量法是求解微分方程近似解的一 种有效的方法。设问题的控制微分方程为：在 V 域内 £(«)- / = 0(5.1.1)在S边界上(51.2)式中：L、B分别为微分方程和边界条件中的微分算子；f、g 为与未知函数U无关的己知函数域值；U为问题待求的未知函数当羽J用肌权余 kb法术近似解m寸, &九在术解3或上 UMc个试品浚

6、夂 N 一般共冇如下形式:% 兰 C；N = JVC (513)T=l式中： C 了寺定系数 也可才尔为广义坐标；Nt耳又白完备函誉攵集的纟±1生无关的基函数)由于冯 一弁丈只是待求函数U的近似解. 因抄匕希式(5 L3) 代入式(5-1 1)洛口式(5丄2)后将孚不到沸LE,毛已:Z?r =£/(/)/在 ：域内门 r>zn.(5 1 *)Rb =旳一 g在S边界上呈然 爲 、代反映丁£式函效与坯实解之问的偏冬. 它们分刃归尔做内部才口边界余董.，若在域V内引入内部权函数“人 在边界S上引入3之界权函数 WB 则可建立1L个消除余呈白勺条件.一般可农示为：

7、I 也7+i WEiRBciS = 0(/ =1,2,L，“)(5丄5)不问的权函数 炉;和反映了不同的消 徐余呈的准则。从上式可以得到未解待定系数柜阵C的代数方程组C 一经解得待定 系数，由式(5 1.3)即可傅所需求稱边值问题的近似解。 由于试函割;的不同，余!?尺穿口心 可冇如下三种情况，依此加权余込去可分为:1. 内尙5法试函数濒尺边界条件，也即 & = 2娜一萨0 此时消除余-星-的条件成为: | Ji$7?/r= 0 (i =1,2.L ,n)(5 1.6)iV2. 边界法试函数濒足控牺方程. 也即 A-L(-/-0 此时消除氽證的条件为：WBiREdS = 0(/=JL2

8、,L ,/)(5 1 7) s3. 浪合法i式函数不三断兄控制方程和边界条件. 此时用式(5.1.5)来消除余眩混合法对于试函数的选取最方便，但在相同精度条件下，工作量最大。对内部 法和边界法必须使基函数事先满足一定条件，这对复杂结构分析往往有一定困难， 但试函数一经建立，其工作量较小。无论采用何种方法，在建立试函数时均应注意以下几点：(1) 试函数应由完备函数集的子集构成。己被采用过的试函数有幕级数、三角 级数、样条函数、贝赛尔函数、切比雪夫和勒让德多项式等等。(2) 试函数应具有直到比消除余量的加权积分表达式中最高阶导数低一阶的导 数连续性。(3) 试函数应与问题的解析解或问题的特解相关联

9、。若计算问题具有对称性， 应充分利用它。显然，任何独立的完全函数集都可以作为权函数。按照对权函数的不同选择得 到不同的加权余量计算方法，主要有：配点法、子域法、最小二乘法、力矩法和伽 辽金法。其中伽辽金法的精度最高。下而以内召贰去为例.介绍按权函数分类时"加权余显的五种基木方法。对内部法来说，消除余登的统一格式是：丄兀乌WF = O (/ = L2X川)1. 子域法(Subdomaui Method)此法首先将求材域：划"成n个子域 V.,在每个子域内令权函数芳于1, 而在子城之外取权函 数为 冬，也即：，卩内)/l | o厲外)如果在各个子域里分别述取试函数. 那么 它的

10、求解在湃彳式上将类似于法。2 配点法(Collocation Method)子域法黑令余甘在一个子域上的总和为岑0而配点法是使余毀在扌旨定的1】个点上昔于零.这些点称为色己点。此法的权函黄攵为：Wh =MPP)总：Doc(犹拉先)函数，它的定义为:I 05(v-a;) = <|sJ“ |0I 5(丫-皿=仃X匸.V = 笑c , ba, e a , b氏P一分别代表求解域内任一点和配点“由于此，去只在配点上保证氽迂为空，因此不需要rp弄牙分计算， 所以绘衆简单的加权氽去3.瑕小二乘法(Least Square Method)本法通过t史在兖个求解域上余迂的平方和取极小来理立消除余壁的条件

11、。若记余甘平方牙口为1(C), 即1(C)=碎卩=R；R卩则极值条件为：储由此可见.本法权函数为：0=噪 (21.21")uQi4. 伽辽金法(Galihu Method)本法是使冬量与毎一个基函数正交.也即以基函数作为权函数Wh = A； (z=L2,L ji)当试函数少包含芫个完备函数集时.用本法必可求得楙确稱。5. 矩法（Method of Mom ent）本法与伽辽金法相似，也是用完备函数杀作权函歩g 但本法的权函数与伽辽金法又冇区另U, 它与试函数无关。消除余豊的条件是从零开始的各阶矩为枣.因此对一级问题Wh = X1'-1（1=1.2, L ,灯）对二丿诃1 （i

12、,j = 1,2, L ,n）其余矣推这五种基本方法在彳寺定系数足够多（称做高阶近似）时.其粒 度彼此相近。但对低阶近似（11较小）Tfr况下，后三种的楙度 要髙于前两种。基本方法举例为说明上述基本撅念.以图所示昔披而悬苏梁，爻濒跨均布荷 我作用，求悬赁端B的竖向位移亠为例，说叨基本方法的应用。图示第5的扌空制方彳呈为:其边界条件为hl- 滋瞥。(x = 0)若取试隔数为 乡 X <.v5 + /.v4- 14/2.v3 + 26/3a2)E)不难验证其溺兄边界条件，也即 鸟"。而控制方程的内部余竝 R】为:&= Z,Zc(120.r+24/)-(?因此本问题肩内部法。

13、下而分别用基本右法进行求稱。子城法解由于试.函数仅一个待定沼数 因此只需取一个子域(苓于全域)即 可，消除余/的条件为：i： Elc (120v + 24/)-7= 0由此可为*傅：r_ 784EI1代回何式可丫孚:42E7配点法解同上所述.只需选一个配点来建立消除余筑的条件。若令:R【Lo.?5I=0可得:q114创若令：RiL=°则傅:c= q可见不同 的配点纟吉果兄不一样的。最小二乘法解"匕日寸消除余比的条件为:|：120x+ 24/1- g E1 (120x+ 24门应=0© 0.01017(?爪0.142443 得：£11'4 EI伽辽

14、金法解此时.Nx = x5 + Zx4 -14Z2x3 + 26l3x2消除余莹的条件为：J：N屆心0 由此可阿P讐"譬冬矩法解由于只冇一个待定常、数.因此消除氽u条件只需步次夂巨即可' 此时显然与子域法完全相同。本例各方法的精度比校本问題的 椅确解 由梁位移计葬可彳3为：qlA 0.125SEI E1由U匕可得. 上述各方法对本例计葬的了吴差依次为： -33.3% ; 1.75% (22.2%) ; 13.9%; 0.96%; -33.3% 上而22.2%为式(*)结巣。2、虚功原理平衡方程和儿何方程的等效积分“弱”形式虚功原理包含虚位移原理和虚应力原理，是虚位移原理和虚应

15、力原理的总称。他 们都可以认为是与某些控制方程相等效的积分“弱”形式。虚功原理：变形体中任意 满足平衡的力系在任意满足协调条件的变形状态上作的虚功等于零，即体系外力的虚 功与内力的虚功之和等于零。虚位移原理是平衡方程和力的边界条件的等效积分的“弱”形式；虚应力原理是几何方程和位移边界条件的等效积分“弱”形式。虚位移原理的力学意义：如果力系是平衡的，则它们在虚位移和虚应变上所作的 功的总和为零。反Z,如果力系在虚位移(及虚应变)上所作的功的和等于零，则它 们一定满足平衡方程。所以，虚位移原理表述了力系平衡的必要而充分条件。一般而 言，虚位移原理不仅可以适用于线弹性问题，而且可以用于非线性弹性及弹

16、塑性等非 线性问题。虚应力原理的力学意义：如杲位移是协调的，则虚应力和虚边界约束反力在他们 上面所作的功的总和为零。反之，如果上述虚力系在他们上面所作的功的和为零，则 它们一定是满足协调的。所以，虚应力原理表述了位移协调的必要而充分条件。虚应力原理可以应用于线弹性以及非线性弹性等不同的力学问题。但是必须指 出，无论是虚位移原理还是虚应力原理，他们所依赖的儿何方程和平衡方程都是基于 小变形理论的，他们不能直接应用于基于大变形理论的力学问题。3、最小总势能法应变能：作用在物体上的外载荷会引起物体变形，变形期间外力所做的功以弹 性能的形式储存在物体中，即为应变能。由n个单元和m个节点组成的物体的总势

17、能为总应变能和外力所做功的差：最小势能原理：对于一个稳定的系统，相对于平衡位置发生的位移总会使系统的总势能最小，即:型=丄込A一丄込尸“ =0,尸1,2,3,du, “du. Iol有限元法的收敛性有限元法是一种数值分析方法，因此应考虑收敛性问题。有限元法的收敛性是指：当网格逐渐加密时，有限元解答的序列收敛到精确解；或者当单元尺寸固定时，每个单元的自由度数越多，有限元的解答就越趋近于 精确解。有限元的收敛条件包括如下四个方面：1）单元内，位移函数必须连续。多项式是单值连续函数，因此选择多项式作 为位移函数，在单元内的连续性能够保证。2）在单元内，位移函数必须包括常应变项。每个单元的应变状态总可

18、以分解 为不依赖于单元内各点位置的常应变和由各点位置决定的变量应变。当单元的尺寸 足够小时，单元中各点的应变趋于相等，单元的变形比较均匀，因而常应变就成为 应变的主要部分。为反映单元的应变状态，单元位移函数必须包括常应变项。3）在单元内，位移函数必须包括刚体位移项。一般情况下，单元内任一点的 位移包括形变位移和刚体位移两部分。形变位移与物体形状及体积的改变相联系， 因而产生应变；刚体位移只改变物体位置，不改变物体的形状和体积，即刚体位移 是不产生变形的位移。空间一个物体包括三个平动位移和三个转动位移，共有六个 刚体位移分量。由于一个单元牵连在另一些单元上，其他单元发生变形时必将带动单元做刚体

19、位移，由此可见，为模拟一个单元的真实位移，假定的单元位移函数必须包括刚体 位移项。4）位移函数在相邻单元的公共边界上必须协调。对一般单元而言，协调性是 指相邻单元在公共节点处有相同的位移，而且沿单元边界也有相同的位移，也就是 说，要保证不发生单元的相互脱离开裂和相互侵入重叠。要做到这一点，就要求函 数在公共边界上能由公共节点的函数值唯一确定。对一般单元，协调性保证了相邻 单元边界位移的连续性。但是，在板壳的相邻单元之间，还要求位移的一阶导数连续，只有这样，才能 保证结构的应变能是有界量。总的说来，协调性是指在相邻单元的公共边界上满足连续性条件。前三条又叫完备性条件，满足完备条件的单元叫完备单元

20、；第四条是协调性要 求，满足协调性的单元叫协调单元；否则称为非协调单元。完备性要求足收敛的必 要条件，四条全部满足，构成收敛的充分必要条件。在实际应用中，要使选择的位移函数全部满足完备性和协调性要求是比较困难 的，在某些情况下可以放松对协调性的要求。需要指岀的是，有时非协调单元比与它对应的协调单元还要好，其原因在于近 似解的性质。假定位移函数就相当于给单元施加了约束条件，使单元变形服从所加 约束，这样的替代结构比頁实结构更刚一些。但是，这种近似结构由于允许单元分 离、重叠，使单元的刚度变软了，或者形成了（例如板单元在单元之间的绕度连续, 而转角不连续时，刚节点变为铁接点）对于非协调单元，上述两

21、种影响有误差相消 的可能，因此利用非协调单元有时也会得到很好的结果。在工程实践中，非协调元 必须通过“小片试验后”才能使用。应力的单元平均或节点平均处理方法最简单的处理应力结果的方法是取相邻单元或围绕节点各单元应力的平均值。 1.取相邻单元应力的平均值这种方法最常用于3节点三角形单元中。这种最简单而又相当实用的单元得到的应力解在单元内是常数。可以将其看作是单元内应力的平均值，或是单元形心处的应力。由于应力近似解总是在精确解上下振荡，可以取相邻单元应力的平均值作为此两个单元合成的较大四边形单元形心处的应力。如2单元的情况下，取平均应力可以采用算术平均，即平均应力二（单元1的应力+单元2的应力）/

22、2o也可以采用精确一些的面积加权平均，即平均应力二单元1应力X单元1的面积+单元2应力X单元2面积/（单元1面积+单元2面积）当相邻两单元面积相差不大时，两者的结果基本相同。在单元划分时应避免 相邻两单元的面积相差太多，从而使求解的误差相近。一般而言，3肖点三角形单元的最佳应力点是单元的中心点，此点的应力具有1阶的精度。 2.取围绕节点各单元应力的平均值首先计算围绕该节点（i）周围的相关单元在该节点出的应力值，然后以他们的平均值作为该节点的最后应力值,即 - a加r-1其中，是围绕在i节点周围的全部单元。取平均值时也可进行面积加权。有限元法求解问题的基本步骤1 结构离散化对整个结构进行离散化，

23、将其分割成若干个单元，单元间彼此通过节点相连;2 求出各单元的刚度矩阵KK©是由单元节点位移量何求单元节点力向量F®的转移矩阵其关系式为:F丽K（c）C（e）3 集成总体刚度矩阵K并写出总体平衡方程:总体刚度矩阵K是由整体节点位移向量求整体节点力向量的转移矩阵，其关系式为F= Kcb,此即为总体平衡方程。4引入支撑条件，求出各节点的位移节点的支撑条件有两种：种是节点n沿某个方向的位移为零，另一种是节点11沿某个方向的位移为一给定值。5 求出各单元内的应力和应变。对于有限元方法，其基本思路和解题步骤可归纳为：（1）建立积分方程，根据变分原理或方程余量与权函数正交化原理，建立与

24、微分方稈初边值问题等价的积分表达式，这是有限元法的岀发点。(2) 区域单元剖分，根据求解区域的形状及实际问题的物理特点，将区域剖分 为若干相互连接、不重叠的单元。区域单元划分是采用有限元方法的前期准备工作, 这部分工作量比较大，除了给计算单元和节点进行编号和确定相互之间的关系之外,还要表示节点的位；同时还需要列出自然边界和本质边界的节点序号和相应的边界值。(3) 确定单元基函数，根据单元中节点数目及对近似解精度的要求，选择满足 定插值条件的插值函数作为单元基函数。有限元方法中的基函数是在单元中选取 的，由于各单元具有规则的几何形状，在选取基函数时可遵循一定的法则。(4) 单元分析：将各个单元中

25、的求解函数用单元基函数的线性组合表达式进行 逼近；再将近似函数代入积分方程，并对单元区域进行积分，可获得含有待定系 数(即单元中各节点的参数值)的代数方程组，称为单元有限元方程。(5) 总体合成：在得岀单元有限元方程之后，将区域中所有单元有限元方程按 定法则进行累加，形成总体有限元方程。(6) 边界条件的处理：一般边界条件有三种形式，分为本质边界条件(狄里克雷 边界条件)、自然边界条件(黎曼边界条件)、混合边界条件(柯西边界条件)。对于自 然边界条件，一般在积分表达式中可自动得到满足。对于本质边界条件和混合边 界条件，需按一定法则对总体有限元方程进行修正满足。(7) 解有限元方程：根据边界条件

26、修正的总体有限元方程组，是含所有待定未 知量的封闭方程组，采用适当的数值计算方法求解，可求得各节点的函数值。单元刚度矩阵的特性单元刚度矩阵无论在局部坐标系中还是在整体坐标系中都具有相同的三个特 性：1）对称性由材料力学中的位移互等定理可知，对一个构件，作用在点j的力引起点i的绕 度等于有同样大小而作用于点i的力引起的点j的绕度，即k严= kj® 表明单元刚 度矩阵是一个对称矩阵。2）奇异性无逆阵的矩阵就叫做奇异矩阵，其行列式的值为0,即|k（e）|=0,这一点可以从例 题直接得到验证。其物理意义是引入支掠条件之前，单元可平移。3）分块性有前面所讲的内容可以看岀，矩阵k©可以

27、用虚线分成四块，因此可写成如下 的分块形式，HU4式中kmn©局部坐标系中单元（e）按局部码标记的节点m、11之间的刚度子矩刚架结构中非节点载荷的处理的方法在刚架结构以及其他较复杂的结构上，他们所受的载荷可以直接作用在节点上, 又可以不直接作用在节点上而作用于单元节点间的其他位置上。后一种情况下的载 荷称为非节点载荷。有限元分析时，总体刚度方程中所用到的力向量是节点力向量。 因此在进行整体分析前应当进行载荷的移植，将作用于单元上的力移植到节点上。 移植时按静力等效的原则进行。处理非节点载荷一般可直接在整体坐标系内进行，其过程为：1）将各杆单元看成一根两端固定的梁，分别求岀两个固定端的

28、约束反力。其结 果可直接利用材料力学的公式求得；2）将各固定端的约束反力变号，按节点进行集成，获得各节点的等效载荷总体刚度矩阵的集成法使用刚度矩阵获得的方法获得总体刚度矩阵。在此将其扩展到由整体坐标系中 的单元刚度矩阵的子矩阵集成总体刚度矩阵。步骤如下：1）对一个有n个节点的结构，将总体刚度矩阵K划分为各子区间，然后 按节点总码的顺序进行编号；2）将整体坐标系中单元刚度矩阵的各子矩阵根据其下标的两个总码对号入座， 写在总体刚度矩阵相应的子区间；3）同一子区间内的子矩阵相加，成为总体刚度矩阵中的相应的子矩阵。总体刚度矩阵的特性1）对称性：因为由此特性，在计算机中只需存储其上三角部分；2）奇异性：

29、物理意义仍为在无约束的情况下，整个结构可做刚体运动；3）稀疏性：K中有许多零子矩阵，而且在非零子矩阵中还有大量的零元素， 这种矩阵称为稀疏矩阵。大型结构的总体刚度矩阵一般都是稀疏矩阵；4）分块性:平面问题离散化时的规定1)单元之间只在节点处相连;2)所有的节点都为饺接点;3)单元之间的力通过节点传递;4)外载荷都要移植到节点上;5）在节点位移或某 分量可以不计之处，就必须在该节点安置一个饺支座或相 应的连杆支座。通过以上的规定来建立平面有限元分析模型。结构对称性的利用规律一般来说，作用在对称结构上的载荷系统分为对称的、反对称的和一般的三种 情况。1.结构对称，载荷对称或反对称这种情况下，对称面

30、上的边界条件可按以下规则确定：A. 在不同的对称面上，将位移分量区分为对称分量和反对称分量；B. 将载荷也按不同的对称面分别区分为对称分量和反对称分量；C. 对于同一个对称面，如载荷是对称的，则对称面上位移的反对称分量为零， 如载荷是反对称的，则对称面上位移的对称分量为零。如杲所分析的结构对称，但载荷是不对称的，也不是反对称的，这时可以将这 种结构系统简化成载荷为对称和/或反对称情况的组合，仍可以简化分析过程，提 高分析的综合效率。如图a所示，结构对称，载荷一般，可将其载荷分解为图b和图c的组合。图b 为对称结构，载荷对x、v轴均为对称，图c为结构对称，载荷对x轴反对称、对v 轴对称，此时可取

31、相同的四分之一进行研究，分别施加对称面上节点的边界条件， 进行两次分析计算，并将计算结果迭加起来，即可得到原结构四分之一的解答，进 而得岀整个结构的解答。利用结构的对称性取某一部分建立有限元模型时，往往会产生约束不足现象。例如，若取上例中图C的四分之一建立有限元时，根据上述分析，在两对称面 上应加水平放置的滚动饺支座，因此模型在垂直方向存在刚体位移。对这种约束不 足问题，利用有限元分析时，必须增加附加约束，以消除模型的刚体位移。在本例 中，垂直方向可以用刚度很小的杆单元或边界弹簧单元连接到模型某节点上，使得 既消除了模型的刚体位移，又不致于因附加的杆单元或边界弹簧单元刚度太大而影 响结构原有的

32、变形状杰。单元形态的选择原则单元形态包括单元形状、边中节点的位置、细长比等，在结构离散化过程中必 须合理选择。一般来说，为了保证有限元分析的精度，必须是单元的形态尽可能的 规则。对于三角形单元，三条边长尽量接近，不应出现大的钝角、大的边长。这是因 为根据误差分析，应力和位移的误差都和单元的最小内角的正弦成反比。因而，等 边三角形单元的形态最好，它与等腰直角三角形单元的误差之比为siii45° :sin60° =1:1.23。但足为了适应弹性体边界，以及单元由小到大逐渐过渡，不可能是所有的 三角形单元都接近等边三角形。实际上，常常使用等腰直角三角形。对于矩形单元来说，细长比不

33、宜过大。细长比是指单元最大尺寸和最小尺寸之 比。最优细长比在很大程度上取决于不同方向上位移梯度的差别。梯度较大的方向, 单元尺寸要小些，梯度小的方向，单元尺寸可以大一些；如果各方向上位移梯度大 致相同，则细长比越接近1,精度越高。有文献推荐，一般情况下，为了得到较好 的位移结果，细长比不应超过7；为了获得较好的应力结果，细长比不应超过3。 一般情况下，正方形单元的形态最好。对于一般的四边形单元应避免过大的边长比，过大的边长比会导致病态的方程 组。边界条件的确定确定边界条件是建立有限元模型的重要一环，合理确定有限元模型的边界条件 是成功地进行结构有限元分析的基本要求。般情况下，建模对象的边界条件是明确的。根据力学模型的边界条件可以很 容易确定其有限元模型的边界条件。例如电线杆插入地基的一端为固定端，桥梁一 端为固定饺支座，另一端为滚动较支座。但是，在机械工程中，建模对象往往是整个结构中的一部分，在建立有限元模 型，确定其边界条件时，必须考虑其余部分的影响。这方面主要考虑如下两类问题。1 边界位置的确定在建立连续弹性体局部区域的有限元模型时，往往取该局部区域为隔离体