海南大学大学物理总复习

1、1大学物理（大学物理（4848学时学时) )总复习总复习2010-2011(2)2前言前言 答题规范答题规范1 1、示意图，特别是坐标图要画出来。、示意图，特别是坐标图要画出来。 相关物理量，坐标原点，坐标轴取向，坐标轴变量要交代清楚。原点影响积分区间和积分表达式，坐标轴取向影响矢量的方向，坐标轴变量应不同于题目中给出的常量，以免积分错误。2 2、解题必须有过程。、解题必须有过程。 原始公式、代入数据、中间结果、最后结果。为减少运算量，避免不必要的计算错误，不需要给出具体数值大小的中间物理量尽量用公式来表达。33 3、单位统一、单位统一( (尽量用国际单位制尽量用国际单位制) )，单位换算，单

2、位换算1atm=76cm汞柱压强=1.01105Pa1m=103L,1J=1Wt.S,1eV=1.610-19J,摩尔质量的单位(与元素周期表中的序数有关）：10-3Kg/molk=R/NA=8.31J.mol-1.K-1/6.021023mol-1=1.3810-23J.K-1分子数密度=分子数/体积，n=N/V摩尔数=总质量m/摩尔质量M=分子数N/阿伏伽德罗常数NA=PV/RT标准状态下=体积V(L)/理想气体标准摩尔体积V0(22.4L.mol-1)热学公式中的温度单位必须转化成开尔文绝对温标T(K)=273.17+t (C) 电磁学单位44 4、矢量式的正确书写、矢量式的正确书写 不

3、能正确书写，则在解题中采用标量计算，然后根据相应规则说明待求矢量的方向，或作图示意5 5、题目中给出的是具体数值，则结果也要用、题目中给出的是具体数值，则结果也要用数值表达，而不是代数解。数值表达，而不是代数解。例题例题独立解答独立解答教材中所有的例题和习题，课件中的全部练习题和部分例题5一、知识点一、知识点1、运动学规律运动学规律2 质点运动学的基本问题质点运动学的基本问题l 一类是已知运动方程，求质点的速度和加速度；一类是已知运动方程，求质点的速度和加速度；l 另一类是已知质点加速度和初始条件，求质点的另一类是已知质点加速度和初始条件，求质点的速度和运动方程。速度和运动方程。 22dtrd

4、dtvdaRvRadtdRRadtddtdn2222;第第1章力学基本定律章力学基本定律63 牛顿运动定律牛顿运动定律l 第一定律：一切物体都保持静止或匀速直线运动第一定律：一切物体都保持静止或匀速直线运动状态，直到其它物体的作用迫使它改变这种状态状态，直到其它物体的作用迫使它改变这种状态为止。为止。l 第二定律第二定律：当物体受到外力作用时，物体所获得：当物体受到外力作用时，物体所获得的加速度的加速度a与合外力与合外力F的大小成正比，并与物体的的大小成正比，并与物体的质量质量m成反比；加速度的方向与合外力的方向相成反比；加速度的方向与合外力的方向相同。第二定律的数学表达式为同。第二定律的数学

5、表达式为F=ma.l 第三定律：第三定律：当物体当物体A以力以力F作用于物体作用于物体B上时，物上时，物体体B必定同时以力必定同时以力F作用于物体作用于物体A上，这两个力上，这两个力F和和F在同一直线上，大小相等而方向相反。其数在同一直线上，大小相等而方向相反。其数学表达式为学表达式为F = - F 74 变力的功变力的功 功率功率恒力做功恒力做功cosbbaaWdWF drFdrd wpd t812kkEEw5 动能定理动能定理合外力合外力对质点对质点所作的功所作的功，等于质点，等于质点动能动能的的增增量量，这个结论就叫做质点的，这个结论就叫做质点的动能定理动能定理。对质点系，则还需考虑内力

6、（保守、非保守内力）对质点系，则还需考虑内力（保守、非保守内力）9 6、保守力的功保守力的功 重力做功重力做功 弹力做功弹力做功万有引力做功万有引力做功)2121(212221kxkxdxkWxx)()(122112mgymgyyymgdymgWyy保守力对物体作的功等于物体对应势能增量的负值保守力对物体作的功等于物体对应势能增量的负值。 21)()(122rrrGMmrMmGdrrMmGW107、机械能守恒定律、机械能守恒定律 当作用于质点系的外力和非保守内力做功当作用于质点系的外力和非保守内力做功之和为零，或之和为零，或只有保守内力做功时只有保守内力做功时，质点，质点系的总机械能是守恒的。

7、这就是系的总机械能是守恒的。这就是机械能守机械能守恒恒定律。定律。00pikipikiEEEE11在给定时间间隔内，外力作用在质点上的在给定时间间隔内，外力作用在质点上的冲量冲量，等于质，等于质点在此时间内点在此时间内动量的增量动量的增量。这就是质点的动量定理。这就是质点的动量定理。对质点系同样适用，此时为对质点系同样适用，此时为合外力的冲量等于在此时间合外力的冲量等于在此时间内质点系动量的增量内质点系动量的增量。 8、动量与冲量、动量与冲量 动量定理动量定理 121221)(mvmvppdttFtt000(ppdtFdtFtiit ）（外129、 动量守恒定律动量守恒定律 0外iF000pp

8、pp常矢量如果如果系统所受的合外力等于零系统所受的合外力等于零，即，即则有则有 1310、与刚体定轴转动有关的运动规律、与刚体定轴转动有关的运动规律 所有质点的角量都相同所有质点的角量都相同 ； 质点的线量与该质点的轴矢径大小成正比质点的线量与该质点的轴矢径大小成正比 。平动物理量平动物理量m转动物理量转动物理量IFrMravdtd dtrdv dtvda dtd2021attvs2021tt匀加速直线运动匀加速直线运动匀角加速转动匀角加速转动1411、转动动能、转动动能 转动惯量转动惯量 转动动能转动动能转动惯量转动惯量单个质点单个质点质点系质点系连续分布的质点系连续分布的质点系2mrI 2

9、21IEkniiirmI12dVrdmrImm2215二、例题 课件中例1、2、5、8、11、16、17、2116一、知识点一、知识点1、简谐振动的描述简谐振动的描述三个特征量的确定三个特征量的确定振幅A 周期T相位相位2T0costAx 21 T0 t第第2章章 振动和波振动和波172 2、旋转矢量图示法（、旋转矢量图示法（相量图相量图法）法）简谐振动可以用一个旋转矢量来描述，有助简谐振动可以用一个旋转矢量来描述，有助于了解谐振动表达式中于了解谐振动表达式中 A， , 的物理意义。的物理意义。质点质点 m 以角速度以角速度做做匀速圆周运动，其位矢匀速圆周运动，其位矢 在在 x 轴上的分量或投

10、轴上的分量或投影为：影为： yxtA-AOxmA 称为称为振幅矢量振幅矢量Ax = A cos (t + )18)cos( tAx简谐振动简谐振动的位移的位移简谐振动简谐振动的速度的速度简谐振动简谐振动的加速度的加速度)cos(2 tAdtdva)2cos( tvm)sin( tAdtdxv)cos( tam193、同方向同频率简谐振动的合成同方向同频率简谐振动的合成 x1=A1cos ( t+ 1)；x2=A2cos ( t+ 2)合振动的位移合振动的位移 221121coscostAtAxxx 0cos tAx1020212221cos2AAAAA202101202101coscossin

11、sinarctanAAAA204、平面简谐波波动方程平面简谐波波动方程0cos),(uxtAtxy02cos),(xTtAtxy 0cos),( xtAtxy2设波沿设波沿x轴正向传播轴正向传播21二、例题 课件中练习题，例1、2、3、4、5、6、7、8、9、1122一、知识点一、知识点1、热学两部分：、热学两部分：气体动理论气体动理论研究热现象的微观本质，根据物质研究热现象的微观本质，根据物质的分子结构建立起各宏观量与微的分子结构建立起各宏观量与微 观量之间的关系。观量之间的关系。热力学热力学则是以观察和实验为依据，从能量的观则是以观察和实验为依据，从能量的观点来说明热、功等基本概念，以及他

12、们之间相互转换点来说明热、功等基本概念，以及他们之间相互转换的关系和条件。的关系和条件。第四章第四章 气体动理论气体动理论23 当气体当气体压强不太高压强不太高以及以及温度不太低温度不太低时时 忽略分子大小（看作质点）忽略分子大小（看作质点） 忽略分子间的相互作用力忽略分子间的相互作用力 分子之间、分子与器壁之间的碰撞认为是弹分子之间、分子与器壁之间的碰撞认为是弹性碰撞。性碰撞。 分子的运动服从经典力学规律分子的运动服从经典力学规律2 2、理想气体的微观模型、理想气体的微观模型 克拉珀龙方程克拉珀龙方程RTMmPVnkTP 243、平衡态时，分子速度按方向的分布是均、平衡态时，分子速度按方向的

13、分布是均匀的。匀的。 2222zyxvvvv zyxvvv 0 对每个分子对每个分子2222zyxvvvv 222zyxvvv 231v 25tnvmnvmnP32)21(323122KTt23又又nkTP 4、能量按自由度均分原理、能量按自由度均分原理在平衡态下，气体分子的每一个自由度的平均动能在平衡态下，气体分子的每一个自由度的平均动能相等，每一个自由度的能量均为相等，每一个自由度的能量均为 kT2126kTi2v5、理想气体分子的内能、理想气体分子的内能理想气体刚性分子的内能只是所有分子的平均总动能理想气体刚性分子的内能只是所有分子的平均总动能之总和之总和 单原子气体 双原子气体 多原子

14、气体子RTE23RTE25RTE26单个单个理想气体分子的内能理想气体分子的内能 摩尔摩尔理想气体分子内能理想气体分子内能 27概率分布函数概率分布函数 设气体共有 N 个分子，处于 v - v + dv 速率间隔内的分子数是 dN。 dN 占分子总数 N 的比率为 dN/N。 dN/N 与 v 有关，应与 dv 成正比。 vfdvvfNdN)( 麦克斯韦速率分布律麦克斯韦速率分布律 称为气体分子的速率分布函数。其物理意义是，在速率v附近，单位速率间隔内的分子数占分子总数的百分比。28 速率分布曲线的形状与温度有关。温度越高，高速分子越多，曲线向右延伸，但由于曲线下的面积恒定 不变，所以曲 线

15、的高度降低， 故高温曲线较 低温曲线平缓。)(vfvO29MRTv32 MRTvP2 MRTv 8 Pvv2v30二、例题 课件中练习题，例1、2、5、6、731第五章第五章 热力学热力学 一、知识点一、知识点热力学第零定律热力学第零定律 （热平衡定律）（热平衡定律） 如果两个系统分别与第三个系统达到热平衡，如果两个系统分别与第三个系统达到热平衡，那么，这两个系统彼此也处于热平衡。这个结论那么，这两个系统彼此也处于热平衡。这个结论称称热力学第零定律热力学第零定律。 准静态过程准静态过程 以以一系列平衡态一系列平衡态过渡的热力学过过渡的热力学过程程称为称为准静态过程（平衡过程）准静态过程（平衡过

16、程）。状态量状态量：压强，体积，温度，内能等：压强，体积，温度，内能等过程量过程量：热量，功，热容等：热量，功，热容等32热力学第一定律热力学第一定律 体积功体积功21VVPdVWRTiMMUmol2 理想理想气体内气体内能能Q=W+Q=W+UU 或或 dQ=dW+dU dQ=dW+dU 即，系统吸收的热量，一部分转化成系统对外所即，系统吸收的热量，一部分转化成系统对外所作的功；另一部分转化为系统的内能。这就是热力作的功；另一部分转化为系统的内能。这就是热力学第一定律。学第一定律。 33热力学第一定律在理想气体中的应用热力学第一定律在理想气体中的应用热容热容 热容（热容（C）是在一定的过程）是

17、在一定的过程中，当系统的温度升高（或中，当系统的温度升高（或降低）降低）1度时吸收（或放出）度时吸收（或放出）的热量。的热量。dTQC 34三种过程中气体做的功三种过程中气体做的功等容过程等容过程oWVPVo1PIII1V2P等压过程等压过程12VVpWpPVoIII1V2VP等温过程等温过程2112lnlnppRTVVRTWTPVo1PI1V2V2PII35三种过程中气体内能的增量三种过程中气体内能的增量对于任意的平衡过程均有对于任意的平衡过程均有TRiTCUmV2，36mVmVmpCRiRCC,22，三种过程中气体吸的热三种过程中气体吸的热等容过程等容过程TCMMQmVmolV，)(12T

18、TCMMQmpmolp，等压过程等压过程等温过程等温过程121112lnlnVVVPVVRTWQTTRidTdUCmV2，37对理想气体刚性分子有：对理想气体刚性分子有：33168415767135.:.:.:多原子分子双原子分子单原子分子38卡诺循环卡诺循环 工作物质在两个恒定的的热源工作物质在两个恒定的的热源（）之间工作）之间工作. .由等温由等温膨胀，绝热膨胀，等温压缩，绝膨胀，绝热膨胀，等温压缩，绝热压缩四个准静态过程组成。热压缩四个准静态过程组成。39正循环正循环（热机循环热机循环，P-VP-V图图上表现为上表现为顺时针方向顺时针方向的循环过程的循环过程），），DPOVABCEFSA

19、BCFEA SCDAEFC即即循环一周系统对外作净功循环一周系统对外作净功 A，恰为恰为P-V循环曲线所围面积循环曲线所围面积。 循环过程循环过程40q令令 Q1，Q2 分别表示分别表示系统正循环系统正循环时从时从外界高外界高温热源吸热温热源吸热和和向外界低温热源放热向外界低温热源放热的的绝对值绝对值。 热机效率热机效率1212111TTQQQW卡诺热机， 常用百分数表示，表示正常用百分数表示，表示正循环中热功转化循环中热功转化的效能的效能。412122122TTTeQQQWQe卡诺制冷机， 致冷机从低温处吸的热Q2与外界对系统所做净功W的比值谓之致冷系数致冷系数。PVo1V2VabcdA净Q

20、1Q2逆循环逆循环（制冷循环制冷循环，P-V图上表现为图上表现为顺时针方向顺时针方向的循的循环过程）。环过程）。热量传递与作功的方向都与正循环中相热量传递与作功的方向都与正循环中相反。反。42二、例题 课件中练习题，例1、2、3、4、5、643第六章第六章 静电场静电场 一、知识点一、知识点1 1、库仑定律库仑定律（两个静止的点电荷之间的作用力）（两个静止的点电荷之间的作用力） 真空中真空中静电力的叠加原理静电力的叠加原理020214rqqFjFF442、电场强度、电场强度电场强电场强度的矢量定义式度的矢量定义式场强的叠加原理场强的叠加原理用叠加法计算场强用叠加法计算场强(1)(1)点电荷的电

21、场点电荷的电场(2)(2)点电荷系点电荷系0qFE0qFEniiqF10niiE10241rrqE02014iiinirrqE45(3)(3)电荷连续分布的带电体电荷连续分布的带电体 0204rrdqEQ电荷体密度表达式电荷体密度表达式 dq= dV电荷面密度表达式电荷面密度表达式 dq= dS电荷线电荷线 密度表达式密度表达式 dq= dl463、电场强度通量、电场强度通量通过电场中任一给定截面的电力线的总数称为通过该通过电场中任一给定截面的电力线的总数称为通过该截面的电通量，记为截面的电通量，记为 e e 之间的夹角面外法线与是其中，0cosnSEEdsSdESSe与曲面相切或未穿过曲面的

22、电力线，对通量无贡献。与曲面相切或未穿过曲面的电力线，对通量无贡献。从曲面穿出的电力线，电通量为正值；从曲面穿出的电力线，电通量为正值；穿入曲面的电力线，电通量为负值；穿入曲面的电力线，电通量为负值；474、静电场中的高斯定理、静电场中的高斯定理 通过真空中的静电场中任一闭合面的电通量通过真空中的静电场中任一闭合面的电通量 e e等于包围在该曲面内的电荷代数和等于包围在该曲面内的电荷代数和qqi i 的的 0 0分之分之一，而与闭合面外的电荷无关。这就是静电场的一，而与闭合面外的电荷无关。这就是静电场的高斯定理。高斯定理。0isqSdE48正确理解高斯定律正确理解高斯定律 2 2）高斯面内的电

23、量为零，只能说明通过高斯面的）高斯面内的电量为零，只能说明通过高斯面的 e e为零，但不能说明高斯面上各点的一定为零。为零，但不能说明高斯面上各点的一定为零。1 1）高斯面上的场强是所有电荷共同作用的结果，）高斯面上的场强是所有电荷共同作用的结果，但通过高斯面的电通量但通过高斯面的电通量 e e只与面内的电荷有关。只与面内的电荷有关。 49应用高斯定律求应用高斯定律求E E的步骤的步骤首先分析场源的对称性（常见的是中心、面、轴对首先分析场源的对称性（常见的是中心、面、轴对称性）称性）选取一个合适的高斯面，使得或者在该高斯面的某选取一个合适的高斯面，使得或者在该高斯面的某一部分曲面上的一部分曲面

24、上的E E值为常数，或者使某一部分曲面上的值为常数，或者使某一部分曲面上的E E与它们的法线方向处处垂直。与它们的法线方向处处垂直。* *1 1：如果场分布，不具备对称性，则由高斯定律求：如果场分布，不具备对称性，则由高斯定律求并不方便，但高斯定律依然成立。并不方便，但高斯定律依然成立。然后由高斯定律然后由高斯定律求求E E0sisqsdE505、静电场的环路定理、静电场的环路定理 电场力的功只与始末位置有关，而与路径无电场力的功只与始末位置有关，而与路径无关，电场力为保守力，静电场为保守场。关，电场力为保守力，静电场为保守场。dWW)11(4001biaiinirrqqbarriniirdr

25、qq210040ldEl静电场的环流定理静电场的环流定理静电场中电场强度沿闭合路径的线积分等于零。静电场中电场强度沿闭合路径的线积分等于零。516、电势能、电势能 电势电势 电势差电势差 baabpabpl dEqWEE0)(参考零点aaardEqWV0当当电势电势零点选好之后，场中各点必须有确定值零点选好之后，场中各点必须有确定值 对于有限大小带电体，通常选取无穷远处为零电势对于有限大小带电体，通常选取无穷远处为零电势点点 点电荷点电荷 ，r0r0；无限大带电体，；无限大带电体，rr 当带电导体接地时，也可以地球为零电势点当带电导体接地时，也可以地球为零电势点baabUUU00UaUbrdE

26、rdEbardE527、电势的计算、电势的计算1 1）点电荷的电势）点电荷的电势 2 2） 点电荷系的电势点电荷系的电势iiniarqV014是标量和是标量和aardEVrrdrq204rq04ardrrq0204533 3）有限大小连续带电体的电势）有限大小连续带电体的电势 QrdqV04dVdsdldq 4）定义法）定义法 直接用直接用 求电势求电势 0UaaldEV当场强函数已知或能用高斯定律很方便求出时当场强函数已知或能用高斯定律很方便求出时548、典型静电场的电场和电势、典型静电场的电场和电势（）、电偶极子（）、电偶极子（一对等量、异号的点电荷，其（一对等量、异号的点电荷，其间距远小

27、于它们到考察间距远小于它们到考察点的距离的点电荷系统）点的距离的点电荷系统）电偶极矩：电偶极矩：方向从负电荷指向正电荷方向从负电荷指向正电荷 电偶极子轴线延长线上电偶极子轴线延长线上A A点的场强：点的场强：LqP线方向。方向沿电偶极子的连3042rpEAqqLqPxA0r2l2l55-q+q-+rByx0ll+E-EE 电偶极子中垂面上电偶极子中垂面上B B点的场强：点的场强： 电势电势连线方向方向平行于电偶极子的，304rpEB304rrpVp56R0PxdEr/dEdE（2）、带电量为带电量为q q、半径为、半径为R R的均匀带电圆环轴线的均匀带电圆环轴线上一点上一点，方向沿圆环轴线方向

28、232204xRqxE，方向沿圆环轴线方向212204xRqV57R+XOdrrpExp（3 3）、）、面电荷密度为面电荷密度为 的，半径为的，半径为R R的簿带电圆的簿带电圆盘中心轴线盘中心轴线X X处一点处一点方向沿圆盘轴线方向，22012xRxE若若 ，则可视为均匀带电无限大平面，则可视为均匀带电无限大平面势面）处为，方向垂直于带电平面00(2200rrVERx 58La12x0yP（4 4）、求真空中长为）、求真空中长为L L、均匀带电，线电荷密度为、均匀带电，线电荷密度为 的的直线的场强。场点与直线的垂直距离为直线的场强。场点与直线的垂直距离为a a、场点与直线、场点与直线两端连线和

29、直线的夹角分别为两端连线和直线的夹角分别为 1 1和和 2 2。 EddxxrxEdyEd2方向平行于带电直线，120sinsin4aEx方向垂直于带电直线，120coscos4aEy590 xEjaEy2则 即无限长带电直线的场强，即无限长带电直线的场强，具有轴对称性。具有轴对称性。EaL若210 ,002rrardrUrr00ln260（5）、均匀带电球面）、均匀带电球面(设总电量为设总电量为q、球面半径为、球面半径为R) （1 1）球面内）球面内 ，rRrRrRrqVrqE02044，RqVE040 ， 以无穷远处为电势零以无穷远处为电势零点点61（6 6）、）、 均匀带电球体均匀带电球

30、体RqorE E3023084RqrVRqrE，2 2）球体外，）球体外，rRrRrqVrqE02044，EorR2041Rq 1 1）球体内，）球体内，rRrn2时，时， n1介质称为介质称为光密介质光密介质，n2介质称为介质称为光疏介质光疏介质。两束光线，经过不同光程后叠加，如果只有一束光线两束光线，经过不同光程后叠加，如果只有一束光线在传播过程中有半波损失，则光程差应加在传播过程中有半波损失，则光程差应加 2886、等倾干涉：、等倾干涉：光线光线a2与光线与光线 a1的光程差为：的光程差为：212/ADn)CBAC(n n2n1，考虑半波损失，考虑半波损失ABCD1n1n2neia1a2

31、a 减减弱弱（暗暗）加加强强（明明）,k)k(,kkisinnne210212212222122 必须考虑是否存在半波损失必须考虑是否存在半波损失89p特例：光线垂直入射情况基片基片镀膜镀膜空气空气基nnn0ne2( (k k = 0,1,2,3= 0,1,2,3) ) k212) k(明纹暗纹=(k = 1,2,3)对同样的入射光来说，当反射方向干涉加强时，对同样的入射光来说，当反射方向干涉加强时，在透射方向就干涉减弱。在透射方向就干涉减弱。p薄膜干涉的应用薄膜干涉的应用增透膜和反射膜增透膜和反射膜907、等厚干涉、等厚干涉劈尖膜干涉劈尖膜干涉12ne劈尖上、下两界面的反射光劈尖上、下两界面

32、的反射光光程差光程差222en正入射，i=0。若为空气劈尖，n2=1，则有半波损失半波损失kne22明纹明纹 nkek2) 1(暗纹暗纹2) 12(22knenkek2nel2sinv 相邻明（暗）纹相邻明（暗）纹厚度差是薄膜中的波长n的一半v 相邻明（暗）纹间的距离相邻明（暗）纹间的距离 91 8 8、牛顿环、牛顿环kekroR正入射，光程差( n n玻 ) 222)(kkeRRrRreeRkkk2,2nkRrk2222Rrnk22kne明环半径Rkrk2)12(0 k = 1, 2, 3,暗环半径Rkrk0 k = 0, 1, 2, 3,若弯曲的劈尖是空气若弯曲的劈尖是空气( (即即n=1

33、)n=1)则则92v 明、暗纹不是等间距的，级数越高，则条纹越密，这是与其他干涉显著不同的地方。利用牛顿环可测透镜曲率。牛顿环干涉条纹特点牛顿环干涉条纹特点v 对于空气劈，在透镜与玻璃片接触处e=0，为暗环，再次证明半波损失存在。v 亦可观察透射光的牛顿环，其明、暗环位置则好与反射干涉 的情形相反。当透镜与玻璃板的间距变化时环由中心向外冒出环由外向中心缩进；ee)(422nmDDRnm939、光的衍射、光的衍射q当光波长与障碍物或孔隙的线度相比拟时，当光波长与障碍物或孔隙的线度相比拟时，光的传播偏离直线方向，并形成光强不均匀分光的传播偏离直线方向，并形成光强不均匀分布的现象，称为布的现象，称为

34、光的衍射光的衍射。衍射现象与波长有关衍射现象与波长有关波长越大，障碍物越小，衍射越明显。波长越大，障碍物越小，衍射越明显。9410、惠更斯、惠更斯菲涅尔原理菲涅尔原理 从同一波阵面上各点发出的子波，在传播过程中相从同一波阵面上各点发出的子波，在传播过程中相遇时，也能相互叠加而产生干涉现象，空间各点的波遇时，也能相互叠加而产生干涉现象，空间各点的波的强度，由各子波在该点的相干叠加所决定。的强度，由各子波在该点的相干叠加所决定。惠更斯惠更斯菲涅尔原理菲涅尔原理= 子子波波与子波与子波的的相干叠加相干叠加9511、夫琅和费单缝衍射、夫琅和费单缝衍射半波带理论分析光的衍射半波带理论分析光的衍射衍射角为衍射角为 的一束平行衍射光的光程差：的一束平行衍射光的光程差：ACBC，则BC段即为这一束平行光的最大光最大光程差程差sinaBC （a为缝宽）ABCa L故在给定的衍射角故在给定的衍射角 中，若中，若BC