材料表征方法思考题答案解析

1、1. X射线的定义、性质、连续 X射线和特征X射线的产生、特点。答：X射线 定义：高速运动的粒子与某种物质相撞击后猝然减速，且与该物质中的内层电子相互作用而产生的。性质：看不见；能使气体电离，使照相底片感光，具有很强的穿透能力，还能使物质发出荧光;在磁场和电场中都不发生偏转；当穿过物体时只有部分被散射；能杀伤生物细胞。连续X射线产生：经典物理学解释一一由于极大数量的电子射到阳极上的时间和条件不相同，因而得到 的电磁波将具有连续的各种波长，形成连续X射线谱。量子力学解释一一大量的电子在到达靶面的时间、特点：强度随波条件均不同，而且还有多次碰撞，因而产生不同能量不同强度的光子序列，即形成连续谱。

2、长连续变化特征X射线 产生：当管电压达到或高于某一临界值时，阴极发出的电子在电场的加速下，可以将物质原 子深层的电子击到能量较高的外部壳层或击出原子外，使原子电离。此时的原子处于激发态。处于激发态的原 子有自发回到激发态的倾向，此时外层电子将填充内层空位，相应伴随着原子能量降低。原子从高能态变为低 能态时，多出的能量以X射线的形式释放出来。因物质一定，原子结构一定，两特定能级间的能级差一定，故辐 射出波长一定的特征 X 射线。特点：仅在特定的波长处有特别强的强度峰。2. X射线与物质的相互作用答：X射线与物质的相互作用，如图所示一束X射线通过物体后，其强度因散射和吸收而被衰减，并且吸收是造成强

3、度衰减的主要原因。散射分为两部分，即相干散射和不相干散射。当X射线照射到物质的某个晶面时可以产生反射线，当反射线与X射线的频率、位相一致时，在相同反射方向上的各个反射波相互干涉，产生相干散射；当X射线经束缚力不大的电子或自由电子散射后，产生波长比入射X射线波长长的X射线，且波长随着散射方向的不同而改变，这种现象称为 不相干散射。其中相干散射是 X射线在晶体中产生衍射现象的基础。物质对X射线的吸收是指 X射线通过物质时，光子的能量变成了其它形式的能量，即产生了光电子、俄歇电子和荧光X射线。当X射线入射到物质的内层时，使内层的电子受激发而离开物质的壳层，则该电子就是光 电子，与此同时产生内层空位。

4、此时，外层电子将填充到内层空位，相应伴随着原子能量降低，放出的能量就 是荧光X射线。当放出的荧光 X射线回到外层时，将使外层电子受激发，从而产生俄歇电子而出去。产生光电 子和荧光X射线的过程称为光电子效应，产生俄歇电子的过程称为俄歇效应。示意图见下：散射X射线（相干、非相干散射）电子（反冲电子、俄歇电子、光电子、荧光X射线）；透过射线；热能。3. X射线衍射原理。布拉格方程的物理意义答：X射线衍射原理，即布拉格定律： 2dsin 0 =n入 式中d为晶面间距，0为入射束与反射面的夹角，入为X射线的波长，n为衍射级数，其含义是：只有照射到相邻两镜面的光程差是X射线波长的n倍时才产生衍射。4. X

5、射线衍射实验方法。粉末衍射仪的工作方式、工作原理。答：在各种衍射实验方法中，基本方法有单晶法、多晶法和双晶法。单晶X射线衍射分析的基本方法为劳埃法与周转晶体法。多晶X射线衍射方法包括照相法与衍射仪法。粉末衍射仪的工作方式中，常用的有两种，即连续式扫描和步进式扫描。tub ,_a ,_a »i lz p 、 t r 丄 , 4 宀 _ . !i 4 f rfi r I - d 4 ii - p ” ir- -连续扛撵就是讣试样和按測磬収:2的元達度作匀速同周运动、在转动过程中同时将探测器依 次所接收到的各晶面衍射佶号输入到心衆系统或数据处理系统.从而获得的紀赴略噂=图3T3即为连续扫描

6、图常可方便地看出彷肘线峰位.线形和相对强度等.这种方式的工作效率高.具有一 公晒分班率、宛陨度和瑁创變.韭步适合十大負晒H內物朗分折工作=然血.白仪耦本:QfFWLT 设篙及电子线妬等的滞亦*平布效丙往往会逵啦诺时峠位移、分辨力透低线矗畴变蒔缺mj 丘衍射谱的形状.往往受卖验条件虹光管功幸、时间常蚊、扫描達度及發绘选仝等条件的影工出送扫描mrnnflrtnnfTfl Hi! lillll lllllmwr羽3-S4 步进切描图形步進fn描又称阶梯幻描.歩送扫描工作晁不连续的.试样毎转动一建的柯HE戈沪即再在这 期间.探测器等后续盪备开始工作.并以定标器记录测定在此期间内桁射线的总计数.然后试样

7、转 劫一k角度.重境测負.验出第块口 W 3-34即为某一配船蛙的步进扫描图形步进扫描无潘后及平祈效炖.疔段坯葫射帰位正确.分辨力好"特别是衍射线强度弱且儈底高 的育况下更显其作书H白于步进法可以在每亍冷角处述怅停智时佝”以而莪得每步我大的总计叛. 减刀、因统计探潜对实验強度V.辭响.5. X 射线粉末衍射法物相定性分析过程及注意的问题答：物相分析过程：首先用粉末照相法或粉末衍射仪法获取被测试样物相的衍射花样或图谱。通过对所获衍射图谱或花样的分析和计算，获得各衍射线条的2 B、d值及相对强度大小1/1 。使用检索手册，查寻物相PDF卡片号。若是多物相分析，则在上一步完成后，对剩余的衍

8、射线重新根据相对强度排序，重复 上述步骤，直至全部衍射线能基本得到解释。应注意的问题：（1）一般在对试样分析前， 应尽可能详细地了解样品的来源、 化学成分、 工艺状况， 仔细观察其外形、 颜色等性质，为其物相分析的检索工作提供线索。（2）尽可能地根据试样的各种性能，在许可的条件下将其分离成单一物相后进行衍射分析。（3）由于试样为多物相化合物，为尽可能地避免衍射线的重叠，应提高粉末照相或衍射仪的分辨率。（4）对于数据 d 值，由于检索主要利用该数据，因此处理时精度要求高，而且在检索时，只允许小数点 后第二位才能出现偏差。（5）特别要重视低角度区域的衍射实验数据，因为在低角度区域，衍射所对应d 值

9、较大的晶面，不同晶体差别较大，衍射线相互重叠机会较小。（ 6）在进行多物相混合试样检验时，应耐心细致地进行检索，力求全部数据能合理解释。 （7）在物相定性分析过程中，尽可能地与其它的相分析结合起来，互相配合，互相印证。6. 简述现代材料研究的 X 射线实验方法在材料研究中有哪些主要应用。答：研究晶体材料， X 射线衍射方法非常理想非常有效，而对于液体和非晶态物固体，这种方法也能提供许多基本的重要数据。所以 X射线衍射法被认为是研究固体最有效的工具。主要应用如下：物相分析；多晶体点阵常数的精确测定；应力的测定；晶粒尺寸和点阵畸变的测定；单晶取向和多晶织构测定。必考）7. 试推导布拉格方程，并对方

10、程中的主要参数范围确定进行讨论。11nhp nkT nl）的_级由此可见，当x射线的波长*和衍射面川选定后，晶体可能的衍射ffiftnik就被确定.一组晶面只 能在有限閒儿牛方向41反射” x射线.而且，晶体中髓产生诃射闻豔匕是有限的.sin "一对于整数口讨论如下：（1）布拉格方程描述了 “选择反射”的规律。产生"选择反射”的方向是各原子面反射线干涉一致加强的方 向，即满足布拉格方程的方向；（2）布拉格方程表达了反射线空间方位关系；（3）入射线照射各原子面产生的反射线实质是各原子面产生的反射方向上的相干散射线，而被接收记录的样 品反射线实质是各原子面反射方向上散射线干涉一

11、致加强的结果，即衍射线；（4 ）布拉格方程由各原子面散射线干涉条件导出，即视原子面为散射基元，原子面散射是该原子面上各原子2 虫（3-24）3-20陈为著名的布检格方程式"5为整歡布拉格方程足X射线晶体学申堆革本的公式之 它与光学反射龙律加祀一芒，称之为布拉怪运律.或X肘线"反射円宦律.成中&笊称为布拉 懈角或掠射角又称也桁射角.而一吸实验中所測得的2用笛則称为忙射他.X射线在晶倔中产生 衍射'其入射角鬲而间距d及入射线波按久必须满足布拉格方程.sin n=n 4 /2t7o电党两晶面的“反肘线”的光程差为1个H的光程差J2 4T产主2级衍射相 也即2d2（

12、*in S- A（3-25）X射线在品面上的所谓"反射二实质上是所有受X射线照射原子 过描表面和晶休内部）的敢 射线干涉加强而形成.而且，只有在満足布拉格方程的某兜特殊角度下才能“反射J 是一种有选 样的反射对于一定面可距川的晶面，由于sin/2fAl 时的昇格肯故绞为接迂W 3-15面网H反射* X射线的籬件面网1. 2. 3代表晶面符号j （bkl）的一组平行面网，面网间駆为乩 入射 沿着与而网成丹角（掠射角）的方向瑚入°与岛方向匕府散射线瀝足吒学 敢射线、入射线与原子面法线共面）时.齐原子的歆射波将具有疋同的世即.干 相邻两原子A和B的敵射波充程差为零，相邻而网的“反

13、射线"丸程差为入射波在営规的桁肘工作屮”往往将晶面族hkl） K n级葩射作为假塑晶面族街射来考虑.那么.布拉格方程可改写为：2 （血/n） sin ff= A 0根据晶面指数的定义.描数为Cnh, nk, nl）的晶面是与（hkl）面平行面闾距为血护口的晶面族 故布拉格方程又可写作；0 ）与反射晶面间距（d）及入射方位（0 ）和波长（入）的相互因此.只有当J 2d时才能产生衍射.但是，A 由于呂太小而不易观察或探测到衍射信号.所決，实际衍射分析用的X射线波长与晶体nW 2 * 或2心usin ff= A D扌旨故（nh,nk, nl）称対衍射指标.可用（HKL） *表示.所収.应用

14、衍射捋标.布拉格方锂可简化 为£级衍射* n=2时， '反射线”光程差为A/2t/ » sin 受到sin A兰如圏3-15所不 X射纯S,（波长为 镜面反射1条件 浅皓耒产生強 长2的整数倍：布拉格方程中的整数n称为商射级数。当n= 1时* 波畏，称为1级衍射* n=2时，相邻两島面的杯反射线 邻两晶面的“反射线”光程差沟n 4BJ .产生口级衍肘.A/2d . sin的限制,Wt-dV9-B散射相互干涉（叠加）的结果。（5）衍射产生的必要条件“选择反射”即反射定律+布拉格方程是衍射产生的必要条件。 布拉格方程由原子面反射方向上散射线的干涉（一致）加强条 件导出，

15、而各原子面非反射方向上散射线是否可能因干涉（部分）加强从而产生衍射线呢 ？ “选择反射”作为衍射的必要条件，意味着即使满足“选择反射”条件的方向上也不一定有反射线。由于sin 0 1, 所以n入/2d = sin 0 1,即n入2d，对于衍射而言，n的最小值为1,所以在任何可观测的 衍射角度下，产生衍射的条件为：入2d。这就是说，能够被晶体衍射的电磁 波的波长必须小于参加反射的晶面的最小面间距的 2倍。同理，必然有 d 入/2，即：只有那些晶面间距大于入射 X射线波长一半的晶面才能 发生衍射。思考题：1. 如何提高显微镜分辨本领，电子透镜的分辨本领受哪些条件的限制？答：所谓分辨本领，是指显微镜

16、能分辨的样品上两点间的最小距离。通常，我们以物镜的分辨本领来定义显微 镜的分辨本领。确定光学透镜分辨本领do的公式为do=O.61入/（n sin）=0.61入/（N A）透镜的分辨本领主要取决于照明束波长 入。电子透镜的分辨本领随加速电压的提高而提高。透镜的实际分辨本领除了与衍射效应有关以外，还与透镜的像差有关。对于光学透镜，已经可以采用凸透 镜和凹透镜的组合等办法来矫正像差，使之对分辨本领的影响远远小于衍射效应的影响，但是电子透镜只有会 聚透镜，没有发散透镜，所以至今还没有找到一种能矫正球差的办法。这样，像差对电子透镜分辨本领的限制 就不容忽略了。像差分球差、像散、畸变等，其中，球差是限制

17、电子透镜分辨本领最主要的因素。2. 透射电子显微镜的成像原理是什么？答：它的成像原理与阿贝衍射像原理一样，经过两个过程：物一衍射线一 物。阴极灯丝产生的电子经过阳极加速，然后被栅极和聚光镜会聚成一束亮度高、相干性好的电子束斑，电子束斑通过一定的角度入射到晶体样品表面从而得到衍射线，衍射线经过物镜和中间镜，再经过投影镜的多次成 倍的放大（总放大倍率为 M总=皿物*M中*M投），将图像投影到荧光屏上。通过调整中间镜的透镜电流，当中间镜 的物平面与物镜的背焦面重合时，在荧光屏上出现衍射花样；中间镜的物平面与物镜的像平面重合时，则出现 显微像。扫描 发生黠Ki视频放大器/X电子枪冶电子枪扫描电镜工作原

18、理3. 扫描电子显微镜的工作原理是什么？ 答：扫描电镜的成像原理和透射电镜大不相同，它不用什么透镜 来进行放大成像，而是象闭路电视系统那样，逐点逐行扫描成像。图£55 扫描电镜工讣M書4.55是扫描电犠工作原理示意圈.由三极电子枪发射出来的电子克.在加速电压作 用下.经hi 2-3个电子透邃糜焦后.在样品衷面按较序逐行进行打播激发样甜产生各种 物理信号.卽二次电子、背散射电子-吸收电子.X射线、俄歇电子等.这些物理信号的强 度随样甜表而特征门变它们分别被相应的收集器接受.经放大毀按顺序成比例地放大后. 送到显像筲的专极 t 用釆同步地调制显墨管的电子束强哽.却:显像管荧光秆上的亮度士

19、由 于供给电子光学系统使电子束偏向的扫播线圏的电源也就是供给阴极射线显像管的扫攜线圄妁电源.此电源发出的锯黄彼怙号冋时控制两农电子束:件冋步打拼=因此.样品匕电子束 的位置与显像管荧兄屏上电子束的便負是对应的.这样，在七余塀荧兄朋上就形成一酯 与样品表面特征相对应的画面某种信息图.如二次电子獴.背散射电子像等哇画面上亮度的疏密趕度表示谏伯息的強弱分布.4. 相对光学显微镜和透射电子显微镜、扫描电镜各有哪些优点?透射电子显1.2二T：迢；朮詭与透射电疑的比禺比较部分光学显微说透射电谨光源可怩光(日光威电灯光)电子源(电子枪)照明控制电子聚光镜样本lnun厚的栽玻片约lOu厚的薄膜及其他舷大成像系

20、统玻満透遼电子透證介质空气和璇璃髙度真空變的观察直接用眼(接y w利用荧光屏聚焦方法移动透離改变线圈电流或电压分辨本荻2001UD0, 2、0 3wu有效放大倍数IOJ10*物遼扎径角约70"<1 tt屋深较小较大焦长较短隊的记滾照相底板照相底扳答：扫描电镜：(1 )目前大多数商品扫描电镜放大倍数为2020000倍，并且连续可调。介于光学显微镜和透射电镜之间。这就使扫描电镜在某种程度上弥补了光学显微镜和透射电镜的不足。(2)扫描电镜以景深大而著名。(3 )样品制备简单。5. 为什么透射电镜的样品要求非常薄，而扫描电镜无此要求?答：在透射电镜中，电子束是透过样品成像的，而电子束的

21、穿透能力不大，这就要求要将试样制成很薄的薄膜 样品。而扫描电镜是收集的电子束与样品作用后从表面溢出的各种信息。6与X射线衍射相比，（尤其透射电镜中的）电子衍射的特点是什么？答：晶体对电子波的衍射现象，与X射线衍射一样，一般简单地用布喇格定律加以描述。当波长为入的单色平面电子波以掠射角 B照射到晶面间距为dhki的平行晶面组（hkl）时（图4.21），若满足布喇格（Bragg）方程2dsin 0 =门入则在与入射方向成 2 B角方向上，相邻平行晶面反射波之间的波程差为波长的整数倍，各层晶面的 原子的散射在2 0方向上具有相同位相，它们因相互加强而产生该晶面组的衍射束。由于入射束So、衍射束S与衍

22、射晶面的法线N<i在同一平面内，与几何光学上的反射规律相似，所以习惯上常把晶体的衍射说成是满足布喇格条件的晶面对入射束的反射。特点：1）透射电镜常用双聚光镜照明系统，束斑直径为12卩m,经过双聚光镜的照明束相干性较好。2）透射电镜有三级以上透镜组成的成像系统，借助它可提高电子衍射相机长度。普通电子衍射装置相机长度一般为500mm左右，而透射电镜相机长度可达10005000mm3）可以通过物镜和中间镜的密切配合，进行选区电子衍射，使成像区域和电子衍射区域统一起来，达到样品微 区形貌分析和原位晶体学性质测定的目的。7选区电子衍射和选区成像的工作原理是什么，这两种工作方式有什么应用意义？简单地

23、说，选区电子衍射借助设置在物镜像平面的选区光栏，可以对产生衍射的样品区域进行选择，并对 选区范围的大小加以限制，从而实现形貌观察和电子衍射的微观对应。选区电子衍射的基本原理见图。选区光 栏用于挡住光栏孔以外的电子束，只允许光栏孔以内视场所对应的样品微区的成像电子束通过，使得在荧光屏 上观察到的电子衍射花样仅来自于选区范围内晶体的贡献。实际上，选区形貌观察和电子衍射花样不能完全对 应，也就是说选区衍射存在一定误差，选区域以外样品晶体对衍射花样也有贡献。选区范围不宜太小，否则将 带来太大的误差。对于100kV的透射电镜，最小的选区衍射范围约0.5 m;加速电压为1000kV时，最小的选区范围可达

24、0.1（imo&扫描电镜应用的物理信号主要有哪些？二次电子，背散射电子，吸收电子，X射线，俄歇电子等。9.扫描透射电镜（STEM）有哪些特点？SEM一样，STEM用电子束在样品的表面扫描,STEM是既有透射电子显微镜又有扫描电子显微镜的显微镜。象但又象TEM通过电子穿透样品成像。STEM能够获得TEM所不能获得的一些关于样品的特殊信息。STEM技术要求较高，要非常高的真空度，并且电子学系统比TEM和SEM都要复杂。优点1. 利用扫描透射电子显微镜可以观察较厚的试样和低衬度的试样。2. 利用扫描透射模式时物镜的强激励，可以实现微区衍射。3. 利用后接能量分析器的方法可以分别收集和处理弹性

25、散射和非弹性散射电子。10电子探针仪与 X射线谱仪从工作原理和应用上有哪些区别？电子探针仪：电子探针（EPMA）利用高速运动的电子经电磁透镜聚焦成直径为微米量级的电子束探针，从 试样表面微米量级的微区内激发出 X射线再经过 WDS分析，从而进行微区成分分析。X射线谱仪：能量色散谱仪（Energy Disersive Spectromete，简称能谱仪/EDS）是用X光量子的能量不同来进行元素分析的方法，能谱仪的方框图如图8- 1oX光量子由锂漂移硅探测器（Si（Li）detector）电Si (Li)试样保持在灌豔谯度却压电隘茴置放*那的场盘症讶E肾1接受后给出电脉冲信号，由于 X光量子的能量

26、不同，产生的脉冲高度（幅度）也不同，经过放大 器放大整形后送入多道脉冲高度分析器。在这里，严格区分光量子的能量和数目，每一种元素的X光量子有其特定的能量E -EnEn2，例如铜K：X光量子能量为8.02keV,铁的K：X光量子的能量为6.40keV, X光量子的数目是用作测量样品中铁元素的相对百分比，即不同能量的 X光 量子在多道分析器的不同道址出现，然后在 XY记录仪或显像管上把脉冲数一能量曲线显示出 来，这是X光量子的能谱曲线。横坐标是 X量子的能量（道址数），纵坐标是对应某个能量的 X 光量子的数目。区别：SEM追求高分辨本领，用三个透镜的电子光学系统以得到直径为几个纳米，束流足够强的细

27、聚焦的电子。EPMA以成分分析为主，试样室上应放置多个 WDS，要求有相当的电子束流激发 X射线（电 子束粗），并装以光镜以寻找观察范围和精确调整试样的高低位置。所以物镜和试样室要特殊考 虑。11 电子探针X射线显微分析仪有哪些工作模式一、能谱定性分析；二、能谱定量分析：1、定点定性分析，2、线扫描分析，3、面扫描分析。12.何为扫描隧道显微镜，它的工作原理是什么？扫描隧道显微镜是一种利用量子理论中的隧道效应探测物质表面结构的仪器。它是用一个极细的尖针，针 尖头部为单个原子去接近样品表面，当针尖和样品表面靠得很近，即小于1纳米时，针尖头部的原子和样品表 面原子的电子云发生重叠。此时若在针尖和样

28、品之间加上一个偏压，电子便会穿过针尖和样品之间的势垒而形 成纳安级10A的隧道电流。通过控制针尖与样品表面间距的恒定，并使针尖沿表面进行精确的三维移动，就 可将表面形貌和表面电子态等有关表面信息记录下来。二、扫描隧道显微镜基本原理扫描隧道显微镜的基本原理是利用量子力学理论中的隧道效应。对于经典物理学来说，当一个粒子的动能E低于前方势垒的高度 V时，它不可能越过此势垒，即透射系数等于零，粒子将完全被弹回。而按照量子力学的计算，在一般情况下，其透射系数不能等于零，也就是说，粒 子可以穿过比它能量更高的势垒，这个现象称为隧道效应。扫描隧道显微镜的基本原理是将原子线度的极细探针和被研究物质的表面作为两

29、个电极，当样品与针尖的 距离非常接近（约为1到10nm）时，在外加电场的作用下，电子会穿过两个电极之间的势垒流向另一电极。电流I与两电极的距离S成负指数关系：I x V exp（ KS） 其中（2/）Kmh,m为自由电子的质量，为有效平均势垒高度，V为针尖与样品间的偏置电压。隧道电流强度对针尖和样品之间的距离有着指数依赖关系，当距离减小0.1 nm,隧道电流即增加约一个数量级。因此，根据隧道电流的变化，我们可以得到样品表面微小的高低起伏变化的信息，如 果同时对xy方向进行扫描，就可以直接得到三维的样品表面形貌图，这就是扫描隧道显微镜的工作原理。13 简述差热分析的原理，并画出DTA装置示意图。

30、原理：差热分析是在程序控温下，测量物质和参比物的温度差随时间或温度变化的一种技术。当试样发生任何物理或化学变化时，所释放或吸收的热量使样品温度高于或低于参比物的温度，从而相应地在差热曲线上得到放 热或吸热峰。差热分析仪主要由加热炉、温差检测器、温度程序控制仪、讯号放大器、量程控制器、记录仪和气氛控制设备 等所组成。卜参比韧* 2样品；3加热块；4加热器；5-加热块热电偶;F冰冷联结J T-温度程控！ 8参比憑电偶，9-样品热电偶 L0-敢大器,11-x-y 录仗2x團响差层分iff站果的枚署试样、援作因奏是什盘？14 热分析用的参比物有何性能要求？整个测温范围无热反应，比热与导热性与试样相近，

31、粒度与试样相近。15 影响差热分析的仪器、试样、操作因素是什么？答：仪器因素（炉子的结构和尺寸、坩埚材料和形状、热电偶性能与位置）试样方面的因素（热容量和热导率变化、试样的颗粒度、用量及装填程度、试样的结晶度与纯度、参比物）操作因素（升温速率、炉内压力和气氛）16. 为何DTA仅能进行定性和半定量分析？DSC是如何实现定量分析的？答：在DTA分析中试样与参比物之间时常存在着温度差，两者之间存在着热损失、热交换，且测温灵敏度较低，因此难以进行准确的定量分析。DSC技术利用功率补偿法使试样与参比物温度始终保持一致，尽量避免两者之间的热交换和热损失差异，或者利用热流法精确控制仪器的测温灵敏度，从而达

32、到准确的定量分析目的。17. 阐述DSC技术的原理和特点。示差扫描量热法是在程序控制温度下，测量输入到试样和参比物的功率差与温度之间关系的一种技术。原理：示差扫描量热法对试样产生的热效应能及时得到相应补偿，使得试样与参比物之间无温差，无热交换；而且试样升温速率始终跟随炉温呈线性升温，保证补偿校正系数K值恒定。因此，不仅使测量灵敏度和精密度都大大提高，而且能进行热量的定量分析。特点：使用的温度范围较宽、分辨能力高和灵敏度高，在测试的温度范围内除了不能测量腐蚀性物质外，示差扫描量热法不仅可以替代差热分析仪，还可以定量的测定各种热力学参数，所以在科学领域中获得广泛应用。18. 简述DTA DSC分析

33、样品要求和结果分析方法。对样品的要求：样品用量：通常用量不宜过多，因为过多会使样品内部传热慢、温度梯度大，导致峰形扩大和分辨率下降。样品用量以少为原则，一般用量最多至毫克。样品用量0.510mg。样品粒度：粒度的影响比较复杂。大颗粒和细颗粒均能使熔融温度和熔融热焓偏低。样品颗粒越大，峰形趋于扁而宽。反之，颗粒越小,热效应温度偏低，峰形变小。颗粒度要求:100目-300目（0.04-.15mm 样品的几何形状：增大试样与试样 盘的接触面积，减少试样的厚度，可获得比较精确的峰温值。样品的结晶度、纯度和离子取代：结晶度好,峰形尖锐；结晶度不好，峰面积小。纯度、离子取代同样会影响DTA曲线。样品的装填：装填要求薄而均匀，试样和参比物的装填情况一致。结果分析方法：根据峰温、形状和峰数目定性表征和鉴别物质。方法：将实测样品DTA曲线与各种化合物的标准 （参考）DTA曲线对照。根据峰面积定量分析，因为峰面积反映了物质的热效应（热焓），可用来定量计算参与反应的物质的量或测定热化学参数。借助标准物质，可以说明曲线的面积与化学反应、转变、聚合、熔化等热效应的 关系。在DTA曲线中，吸热效应用谷来表示，放热效应用峰来表示；在DSC曲线中，吸热效应用凸起正向的峰表示（热焓