发光及基础知识

1、第一讲 发光材料的基础知识第一节 发光1.1 光与电磁波辐射 光是能量的一种形态，光的本质是电磁波，在波长范围极其宽广的电 磁波中，光波仅占很小的部分。可见光的波长范围约在390770nm。在这个范围内的各种波长都可凭眼睛的颜色感觉来加以区分。 紫色 390446nm， 蓝色 446492nm,绿色 492578nm,黄色 578592nm,橙色 592620nm, 红色620770nm。由单一波长组成的光称为单色光，实际上，严格的单色 光几乎不存在,所有光源所产生的光均占据一段波带,有的可能很窄,例 如,激光可认为是最接近理想单色光的光源。波长超过可见光的紫色和红色两端的电磁辐射分别称为紫外

2、辐射和红 外辐射。紫外辐射的短波段可以延伸到 10nm，红外辐射的长波段人为地规 定到1mm左右，再长的波段则属于无线电波的范围。1.2 人眼的视觉特性光源与显示器件发射的可见光辐射刺激人眼引起的明暗和颜色的感 觉,除了取决于辐射对人眼产生的物理刺激外,还取决于人眼的视觉特性。 发光效果最终是由人眼来评价的,能量参数并未考虑人眼的视觉作用,发 光效果必须用基于人眼视觉的光量参数来描述。人眼的视网膜上布满了大量的感光细胞,感光细胞有两种： （1）柱状 细胞,灵敏度高,能感受极微弱的光； （2）锥状细胞,灵敏度较低,但能 很好地区分颜色。人眼的视觉特性和大脑区域的生理功能决定了客观光波 刺激人眼而

3、引起的主观效果。不同波长的光,人眼的感受程度不同,即人 眼对各种颜色光感受的灵敏度是不同的,对绿光的灵敏度最高,而对红光 的灵敏度要低得多。不同的观察者对各种波长的光的灵敏度也有所不同； 而且,人眼对光感受的灵敏度还与观察者的年龄及健康状况有关,这会给 光的度量带来很大的困难。因此，国际照明委员会（CIE ）根据各国测试和 研究的结果,提出平均人眼对各种波长的光的相对灵敏度值（光谱光视觉 函数）。在亮度超过 10cd/m2 的环境里最大的视觉响应峰值在光谱绿区中的555nm处。这条视觉函数曲线是1924年得到国际上公认的，也称为明视觉 的光谱光视效率。当环境亮度低于10cd/m2时，属于暗视觉

4、的范围。眼睛适 应暗视觉状态约需 30min 时间,此时的最大视觉响应峰值在 507nm。对于光辐射的探测和计量存在着辐射度学和光度学两种不同的体系。 辐射度学适用于整个电磁辐射波段，是用纯客观的物理量，不考虑人眼的 视觉效果来描述光辐射，通常用于非可见光区的辐射；光度学物理量是考 虑了人的视觉郊野的生理物理量，可以反映人眼的视觉明暗特性，用于评 价可见光区域的辐射。1.3 发光的本质 当某种物质受到诸如光照射、外加电场或电子束轰击等的激发后，只 要该物质不会因此而发生化学变化，它总要回复到原来的平衡状态。在这 个过程中，一部分多余的能量会通过光或热的形式释放出来。如果这部分 能量是以可见光或

5、近可见光的电磁波形式发射出来的，就称这种现象为发 光。概括地说，发光就是物质在热辐射之外以光的形式发射出多余的能量， 而这种多余能量的发射过程具有一定的持续时间。发光现象的两个主要的特征是：任何物体在一定温度下都有热辐射， 发光是物体吸收外来能量后所发出的总辐射中超出热辐射的部分；当外界 激发源对物体的作用停止后，发光现象还会持续一定的时间，称为余辉。近代物理研究表明，光的吸收和发射是原子（分子或离子）体系在不 同能量状态间跃迁的结果。这一过程可分为两种：在没有外界作用的情况 下处于基态的原子数目总是占绝大多数。当原子受到光子照射时，处于低 能态E1的原子会吸收能量而跃迁到高能态 E2,这个过

6、程称为受激吸收。 处于激发态 E2 的原子其能量较高，属于介稳状态，会跃迁到低能态 E1， 放出相应的能量，这个过程称为自发发射。 （图解发光过程）1.4 发光的分类与应用1 ）发光的分类 对各种发光现象，可按其被激发的方式进行分类：光致发光、电致发 光、阴极射线发光、辐照发光、化学发光和生物发光等。（ 1 ）光致发光（ photoluminescence） 光致发光是指用紫外光、可见光或红外光激发发光材料而引起的发光 现象。它大致经过吸收、能量传递及光发射三个阶段。光的吸收及发射都 发生于能级之间的跃迁，都经过激发态。而能量传递则是由于激发态的运 动。激发光辐射的能量可直接被发光中心（激活剂

7、或杂质）吸收，也可被 发光材料的基质吸收。在第一种情况下，发光中心吸收能量向较高能级跃 迁，随后跃迁回到较低能级或基态能级而产生发光。在第二种情况下，基 质吸收光能，在基质中形成电子空穴对，它们可能在晶体中运动，被束 缚在各个发光中心上，发光是电子与空穴的复合而引起的。当发光中心离 子处于基质的能带中时，会形成一个局域能级，处在基质导带和价带之间， 即位于基质的禁带中。不同的基质结构，发光中心离子在禁带中形成的局 域能级的位置不同，从而在光激发下，会产生不同的跃迁，导致不同的发 光色。光致发光材料分为荧光灯用发光材料、 PDP 用发光材料、长余辉发 光材料和上转换发光材料。（ 2）电致发光（

8、electroluminescence） 电致发光是由电场直接作用在物质上所产生的发光的现象。电致发光 分为两种类型：一是本征型电致发光（ 1936 年，德斯特里奥效应） ，二是半 导体p-n结的注入式电致发光。皿-V族半导体材料制成的发光二极管的发 光就是注入式电致发光。当半导体 p-n 结正向偏置时，电子（空穴）会注入 到p（n）型材料区。这样注入的少数载流子会通过直接或间接的途径与多数 载流子复合，从而发光。（3）阴极射线发光（ cathodeluminescence） 是发光物质在电子束激发下所产生的发光。电子射入发光材料的晶格，由于一系列的非弹性碰撞而形成二次电子，其中一部分由于二次

9、发射而损 失掉，而大部分电子激发发光中心，以辐射或无辐射跃迁形式释放出所吸 收的能量，这些跃迁间的比例决定了发光的效率。 CRT 电视就是阴极射线 发光。（4）辐照发光辐照发光是指高能光子（如 X射线和丫射线）和高能粒子（a粒子、 B粒子、质子、中子）辐照发光材料，与其中的原子、分子碰撞、使之发 生电离，电离出的电子有很大的动能，可继续引起其他原子的激发和电离， 产生二次电子，通过电子空穴复合或激子的迁移，把激发能传递给激活 剂而发光。医院诊断用 X 射线照片。（ 5）其他发光 应力发光是将机械应力加在某种固体材料上而导致的发光现象。比较 激烈的应力发光在地震时可以明显观察到，一些材料在断裂时

10、经常可观察 到发光现象，如 SiO2、 NaCl、 TiO2、 SrTiO3 等。化学发光是由化学反应过程中释放出来的能量激发发光物质所产生的 发光现象。生物发光是指在生物体内，由于生命过程的变化，其相应的生化反应 释放的能量激发发光物质所产生的发光。还有热释发光、光释发光、声致发光等。2）发光的应用 自然界的很多物体（包括固体、液体和气体，有机物和无机物）都具 有发光的性能。就固体发光材料而言，其包括有机材料和无机材料两大类。 目前无机发光材料的研究与应用已相当深入，稀土发光材料已趋于主导地 位，而有机发光材料的研究正在蓬勃发展。要区别某一材料是否发光并没有明显的界线。一般条件下不发光的材

11、料在非常强的激发下也可能有微弱的发光；有些材料需要提高纯度，发光 才能增强；有些材料纯度高但需要掺入一些杂质才能有好的发光。在技术 应用中广泛采用的材料是掺杂材料， 一般杂质含量很少， 约占 10-3。有的发 光材料中含有不止一种杂质。通过杂质的掺入可以改变发光材料的性能， 包括效率、余辉、光谱等，在电致发光材料中杂质还可用来改变导电类型 和电阻率等参量。各种发光材料按一定的技术要求制成不同的发光器件，在外界的激发 下发光。在使用发光材料和器件时，应该先了解它们的性能，然后根据具 体需要决定实施方案。实际应用对发光材料和器件的要求主要是发光效率、 亮度、余辉及光谱等基本特征。利用发光作为光源是

12、照明技术的一次革命。从古代的钻木取火到近代 的白炽灯照明，虽然技术上有了飞跃的变革，但它们的原理完全相同，均 依靠热辐射。白炽灯在照明中起了极大的作用，但它在依靠热辐射得到光 的过程中很大一部分能量变成热能而白白消耗掉，其效率只有 15lm/W 。而 利用光致发光材料制成的日光灯作为照明光源，它不仅可以模拟太阳的光 色，减轻眼睛的效劳、提高功效，而且效率已经高达 100 lm/W 以上。发光材料和器件的一项十分重要的应用是显示。显示技术在生产、军 事、科学实验和日常生活中具有重要的应用，并成为人们生活之必需，其 发展也极其迅速。从家用的彩色阴极射线电视机到高清晰大屏幕的彩色等 离子体平板显示器

13、，从计算机显示屏到手机显示屏，品种繁多，目前正在 往小型化、集成化以及高清晰大屏幕显示方向发展。光电子学器件是利用发光器件和适当的光电器件等结合，可以实现全 固体化的丰富多彩的应用，如用 X 射线或红我光图像转换成可见光图像的 图像转换器，实现图像储存、光放大以及逻辑电路、振荡器、放大器、继 电器等功能的光电子学器件。发光在核辐射场的探测辐射剂量的记录方面也获得了广泛的应用，具 有放射发光性能的闪烁体是构成闪烁计数器的主要部件。而闪烁计数器是 辐射场探测的重要方法之一。利用辐照发光和热释发光的原理制作的剂量计，在辐射剂量学中一直受到重视。此外，发光在农业上选种、工业中的分析、染色，医学诊断，水

14、利勘 探，以及化学分析，分子生物学和考古学都有不同程度的应用。第二节 发光的一些基本概念1、吸收光谱（ Absorption spectrum）吸收光谱是描述吸收系数随入射光波长变化的谱图。当一束光照射到 发光材料上时，一部分被反射、散射，一部分透射，其他的被吸收。只有 被吸收的这部分光才能对发光材料的发光起作用。当然不是所有被吸收的 各种波长光都能对发光有贡献即能起激发作用。发光材料对光的吸收遵循 如下规律：I （入）=1。（入）e-K x x式中Io （入）一一波长为入的入射光的初始强度；I （入）入射光通过厚度为X的发光材料后的强度；K x吸收系数，不随光强但随波长变化的一个系数。发光材

15、料的吸收光谱主要决定于材料的基质，激活剂和其他杂质对吸 收光谱也有一定的影响。多数情况下，发光中心是一个复杂的结构，发光 材料基质晶格周围的离子对它的性质会产生影响。吸收可以是由发光材料 基质晶格的空位所决定，空位是在发光材料的形成过程中产生的。被吸收 的光能一部分辐射发光，一部分能量以晶格振动等非辐射方式消耗掉。大 多数发光材料主吸收带在紫外光谱区。发光材料的紫外吸收光谱可由紫外 可见分光光度计来测量。2、漫反射光谱（ Diffuse reflection spectrum）如果材料是一块单晶，经过适当的光学加工，利用分光光度计并考虑 到反射的损失，就可以测得该材料的吸收光谱。但是大多数实际

16、的发光材 料并非单晶，而是粉末，并由众多的微小晶粒组成，这给精确测量吸收光 谱带来很大的困难。此时，只能通过测定材料的反射光谱来估计它对光的 吸收。当光线投射到粗糙的表面时，光线向四面八方散射和反射，称为漫 反射。一般粗糙表面、粉末漫反射就较强，反射光的总量与入射光的总量 之比称为漫反射率。物体的漫反射率随入射波长而变化的谱图称为漫反射 光谱，有时简称为反射光谱。通常，如果材料对某波长的吸收强，反射率 就低，反之，吸收弱，反射率就高。但绝不能认为漫反射光谱就是吸收光 谱。紫外一可见分光光度计上附有漫反射积分球、粉体盒和固体样品架， 可以用来进行漫反射光谱的测量。3、激发光谱（Excitatio

17、n spectrum）激发光谱是指发光材料在以不同波长光的激发下，该材料的某一发光 谱线或谱带的强度或发光效率与激发波长的关系。激发光谱反应了不同波 长的光激发的效果。根据激发光谱可以确定激发该发光材料使其发光所需 的激发波长范围，并可以确定某发光谱线强度最大时最佳的激发光波长。 激发光谱对分析发光的激发过程具有重要意义。通过吸收光谱（或反射光 谱）和激发光谱相互比较，不仅可以判断哪些吸收对发光有用，哪些是不 起作用的，而且还可以了解材料的更多信息。4、发射光谱（Emission spectrum）发光材料的发射光谱，有时也称为荧光光谱或发光光谱，是指发光材 料在某一特定波长光的激发下，所发射

18、的不同波长光的强度或能量分布。 许多发光材料的发射光谱是连续谱带，但它常常由一个或可分解成几个峰 状的曲线所组成。这些峰所对应的波长称为峰值波长。它用来描述荧光所 含的主要颜色。而有一些发光材料的发射光谱比较窄，称为窄带，甚至成 为谱线。发射光谱与激发光的强度及波长有关，还与温度有关。激发光强度的 影响表现在发光材料有几个发射带时，每个带的发光强度根据激发光的强 度不同而异。5、谱线形状（spectral-line shape一般光谱的形状可用高斯函数来表示，即2EEexpgW -%）式中，V为频率；Ev为在频率Y附近的发光能量密度相对值；为在峰值 频率时相对能量；a为正的常数。有些发光材料的

19、光谱（包括发射光谱、激发光谱、吸收光谱等）在一 较宽的波长范围内呈现连续的光谱带，称为带谱，而另一些发光材料的光 谱由一条条线状发射组成的光谱，称为线状光谱，简称线谱。尽管线谱的 每条谱线的波长范围都很窄，但仍然有一定的宽度。严格地说，带谱和线 谱之间并无定量的分界线，而是人们感观的一种认识。其原因是由于原子 体系中的各能级存在着固有宽度和原子热运动及原子之间（光学）碰撞等 因素的影响，原子辐射出来的光谱线总有一定的频率（或波长）展宽，使 光谱线中各个单色分量的强度随着频率的变化呈现出“钟形”分布，这种 谱线强度按频率分布I （ V ,称为谱线形状。在中心频率处，强度最大；在 两侧，强度对称地

20、下降。辐射频谱分布曲线上的两个半最大强度点之间的 波长之差，称为谱线宽度或常称为半宽度，简称线宽。典型的谱线形状有 洛伦兹线形、高斯线形（多普勒线形）等，相应的线宽有洛伦兹线宽、多 普勒线宽等。6、能级图众所周知，物质的原子由原子核和核外电子两部分组成，电子围绕着 原子核旋转，由量子理论可以得知，电子只能在某些符合一定条件的轨道 上旋转，这些轨道称为稳定轨道或量子轨道。电子在这些稳定轨道上旋转 时，完全不放出能量，而处于“稳定”状态。通常原子有许多轨道，不同 轨道的电子所处的能量状态不同，形成不同的能级。电子的轨道离核越远， 原子所含的能量越大。原子在稳定状态时，各电子都位于离核最近的相应 轨

21、道，这时原子所含的能量最低。当原子从外面获得能量时，某些轨道上 的电子可以跃迁到具有较高能量轨道或能级上，而处于激发状态，整个原 子也称为被激发的原子。当电子从较高能级跃迁到一个较低能级时，则会 放出能量，可能发光。放出的辐射能的频率与始态能量E2和终态能量E1的差值具有下列关系：式中，为普朗克常量，等于 6.62xio-27erg s按照量子理论，辐射能的吸收或发射不是连续的，而是一份一份地吸 收或发射，每一份的辐射能（也称量子）所代表的能量E和辐射能的频率v 有关，即E=，频率越大，亦就是波长越短，量子的数值越大，能量越高。 辐射光的量子，又称为光子。原子或分子以及它们组成的体系有许多特定

22、的，各不相同的能量状态，其中最低的能量状态称为基态，而能量高于基态的一切状态称为激发态。 处于激发态的微观粒子均存在跃迁回基态的可能性，因为激发态不是最稳 定状态。在某些情况下，对应于某一能量 E的能级，微观体系可以有n个不同 的状态，这种情况称为能级简并，同一能级的不同状态数，称为该能级的 简并度。与其相反，微观体系在电场、磁场等的作用下，使原来简并的能 级分裂成n个能级的现象称为能级的襞裂。按照微观粒子（包括原子、离子、分子或某些基团等）体系容许具有 的能量大小，由低到高地按次序用一些线段表示出来，贝S称为体系的能级 图。能级的数目是无限的，通常只画出与所研究问题有关的能级的能级图。光谱与

23、能级具有必然的联系，光谱是能级之间跃迁的宏观反映，并通过光谱的测定、分析，可以确定出能级的位置和结构。而能级则是形成光 谱的内在本质，根据能级可以预测光谱的位置、形态。利用光谱与能级能 说明一系列发光的机理和规律。7、斯托克斯定律和反斯托克斯定律将光致发光材料的发射光谱和激发光谱加以比较，就会发现，在绝大 多数情况下，发射谱带总是位于相应的激发谱带的长波边。也就是说，发 光光子能量必然小于激发光的光子能量。发光物质的发光波长一般总是大 于激发光波长，这一规律称为斯托克斯定律。激发光波长（或能量）与发 射光波长（或能量）之差称为斯托克斯位移。或者说发光的光子能量通常 要小于激发光子的能量。物质的

24、发射光波长短于激发光波长的反常现象， 称为反斯托克斯效应。 如 20 世纪 60 年代末，发现的一系列上转换材料， 它们用近红外线 1000nm 激发，可以得到红色、绿色甚至蓝色的发光。8、位形坐标图许多有关发光材料光谱的实验数据，可以利用简单的位形坐标图（简 称位形坐标）予以解释。位形坐标图是描述发光离子和它周围的晶格离子 所形成体系的能量（包括电子能量、离子势能以及电子和离子间的相互作 用能）与周围晶格离子位置之间关系的图形。自由离子的吸收光谱与发射光谱的能量相同，并且都是窄带谱或锐线 谱。而晶体中的离子与自由离子不同，在晶体中的离子的发射光谱的能量 均低于吸收光谱的能量，而且由于晶格振动

25、对离子的影响多呈现宽带谱， 与发光中心离子相联系的电子跃迁可以与基质晶体原子（离子）交换能量 因此，发光中心离子与周围晶格离子之间的相对位置、振动频率以及中心 离子的能级都要受到晶体场的影响，由此可将激活离子和其周围晶格离子 看做一个整体来考虑。由于原子的质量比电子大得多，运动也慢得多。因 此，在电子的迅速跃迁过程中，晶体中原子间的相对位置和运动速度，可 以近似地认为基本不变，这常称为 Frank-Condon 原理。这样就可以采用位 形坐标来表示一个体系：纵坐标表示晶体中发光中心的势能，它包括电子 和离子的势能和相互作用在内的整个体系的能量；横坐标表示中心离子和 周围离子的“位形”，意思就是

26、位置。它包括离子之间相对位置等因素在内 的一个笼统的位置概念。利用位形坐标可以定性地解释晶体发光中的一些问题。（1）解释激发能和发射能之间的斯托克斯位移。（2）解释吸收光谱在高温时谱带展宽。（3）解释晶体发光的温度猝灭。（4）解释材料不发光。（5）说明激发光谱和发射光谱属于高斯分布线形。（6）发射波长随温度变化。9、光通量（ total flux ） 光源在单位时间、向周围空间辐射并引起视觉的能量，称为光通量， 即光源所放射出光能量的速率或光的流动速率，用V表示，单位为流明（Im）。值得注意的是，辐射能量相同、但波长不同的光，光通量是不同的。如当555nm的黄绿光与波长为650nm的红光辐射通

27、量相等时，前者的光通 量是后者的 10 倍。光通量可以用来判断功率与光谱组成均为已知的光所能 引进的视觉刺激的强度。通常采用比较法（光度法）测试光源的光通量，即将待测光源与标准 光源分别置于积分球内，分别测出它们的光电流，将积分球测量窗口安置 修正滤色片，此时两者光通量的比即等于光电流之比，从而测出待测灯的 光通量。此外光通量的测量还可以采用分光法，即将光源通过单色仪，测 得其相对光谱能量分布，并与标准灯（连续光谱）相对光谱能量分布相比 较，求出光源的光通量。若采样间隔等于单色仪狭缝通带函数的半宽度， 采用分光法，利用分光法，利用光通量标准灯可以正确测得待测灯的光通 量。若采样间隔不等于单色仪

28、狭缝通带函数的半宽度，测量结果将存在系 统误差，谱线功率越大，系统误差越严重。对于同一类型的灯，可采用光 度法对系统误差进行校正。10、发光强度（ Intensity） 光源某方向单位立体角内发出的光通量定义为光源在该方向上的发光强度，其单位为坎德拉（cd）,是国际单位制七个基本单位之一，用符号 I v 表示。I v二v /W, W为光源发光范围的立体角，立体角是一个锥形角度， 用球面度来测量，单位为球面度（Sr）。为光源在W立体角内所辐射出的 总光通量（ Im）。在实际中,通常把用于研究的发光材料的发光强度和标准件用的发光 材料的强度（同样激发条件下）相比较来表征发光材料的技术特性,此时 所

29、测量的发光强度为相对值。11、亮度（ Brightness）亮度是光度学量，单位为尼特或坎德拉每平方米（1nt/1cd/m2）,表示颜色的明暗程度。光度学量是生理物理量，不仅与客观物理量有关，还与 人的视觉有关。亮度表示的是发光体兀表面dc在其与法线成B角的方向 上，通过dQ立体角的光通量，即B寸二d：G/(d；cosrd),为光通量。当发光 面遵循朗伯定律时，则B与B无关。亮度还可以用1931CIE-XYZ系统的丫坐标表示780F =k ()y()d380式中k常数； (入)测试样品的光谱功率分布；Vo CIE标准 色度观察者光谱刺激值函数，也即人眼的光谱光视效率函数。亮度的测量方法一般可分

30、为分光光度法和光电积分法。分光光度法是 通过测量材料本身的光度特性，然后再由这些光谱测量数据通过计算的方 法求得物体在各种标准光源和标准照明体下的亮度值。这种方法可以获得 很高的精度，但是由于需要光谱扫描，因此所需时间长，数据处理量大， 系统要配备结构复杂的分光元件，体积庞大且对工作环境要求高。光电积 分法是通过把探测器的光谱响应匹配成所要求的CIE标准色度观察者光谱刺激曲线y(),来对被测量的光谱功率进行积分测量。 它不像分光光度法测 量一次仅测量某一波长的色刺激，而是在整个测量波长范围内进行一次积 分测量。它的特点是速度快，因为它不必像分光光度法那样先测量光谱分 布，也免去了在整个可见光谱

31、范围内的大量积分计算。而且只要光探测器 的匹配精度足够好，那么光电积分法也具有相当高的测量精度。采用光电积分法，通过把光电探测器的光谱灵敏度匹配成人眼的光谱 光视效率，利用780心k . ( )y( )d二Cy. ( )S( ) ()d380一次完成测量过程，其中yC)= yy()Sy()称为卢瑟条件。对于长余辉发光材料，有两个很重要的指标，一个是初始亮度，也就 是激发光源关闭时的亮度值，一个是余辉时间，也就是发光在人眼可视的 亮度范围内持续的时间。理论上 0.32mcd/m2是人眼可视值的百倍，严格地 说，这种情况很难实现，首先要求可视距离非常近，否则要求标志非常大； 其次要求人在黑暗中要待

32、上足够长的时间才能适应周围环境，辨别出光亮。 所以在消防安全领域实际应用中，各规范、标准组织把0.32mcd/m作为最低发光值。另外，还严格限定了规定时间内的余辉亮度值，因为对于长时 间显示，这一点尤为重要。由于夜光材料需要预先激发才能产生余辉，初 始亮度和余辉时间强烈依赖于激发光源种类和强度，所以又规定了激发强 度和激发时间的要求。表2-1列出了不同标准对发光亮度的要求。标准激发照度/lx激发时间/min亮度值/ (mcd/m2)5min10mi n20mi n60mi n德国标准100010-20-2.8日本标准20042083-国际海事组织-15-212、发光效率（1）能量效率发光能量对

33、吸收能量之比称为发光的“能量效率”，是一个无量纲的小于1的百分数。_ E发光E吸收因为发光材料吸收的能量有一部分转化为热量散失，所以能量效率值 表征出激发能量转变为发光能量的完善程度。发光中心本体直接吸收能量 时，发光效率最高。如果能量被基质吸收，例如在复合型发光材料中，这 时将形成电子和空穴，它们沿晶格移动时可能被“陷阱”俘获。电子和空 穴被“陷阱”俘获以及电子和空穴的“无辐射复合”都将使能量效率下降。（2）量子效率除了能量效率外，为表征被发光材料所吸收的激活能的转换效率，引 进一个“量子效率”的概念。发光材料辐射出的量子数（ N发光）与吸收的 激发量子数（N吸收）之比称为量子效率N发光B量

34、子二N吸收如果以相应于辐射与吸收光谱的频率最大值u发光和u吸收来表示，那么吸收:发光N发光N吸收B量子二光。吸收在量子效率的情况下，不考虑辐射光谱对吸收光谱斯托克斯位移时的 能量损失。效率值实际上决定于发光材料的基质和制备工艺，除此之外， 和掺入的杂质及激活剂的浓度也有关。量子效率还和激发条件、激发光波 长、强度及温度等有关。（3）流明效率荧光灯的发光效率通常以流明效率来表示。流明效率即是发射的光通 量与激发时输入的光功率或被吸收的其他形式能量总功率之比，单位为流 明/瓦（lm/W），可用来表示荧光粉的发光效率。目前，普通白炽灯的光效约10-15lm/W、高色温钨白炽灯26-28lm/W、 日

35、光荧光灯50-80lm/W、稀土三基色灯80-100lm/W。13、色坐标（Chromaticity coord in ate）对于发光材料我们通常会用发光颜色来描述，受到心理和生理方面的 影响，人们对颜色的判断不会完全相同，即使是正常视觉的人眼判断也不 会完全相同，为了描绘一种发光颜色，有时会给出其主发射峰，实际上这 样也很难精确地描述一种发光材料，因为即使两种材料具有同样的主发射 发射波长，实际上颜色也会有所差别。要定量地对一种颜色进行描述，并 且用物理方法来代替人眼来测量颜色，就要用到色度图。荧光体的发光颜 色一般用色坐标来表示，任何一种颜色 Ho都可以用三基色，即蓝色（xo ）、 绿色

36、（y）和红色（Z0）定量表示出来Hx X0 y y z %而x，y，z值所谓色坐标和平面方程有关x y z = 1其中只有2个是彼此独立的。因而色度一般用2个值x和y来表示，就可以 不用三维而是用二维的色度图来表示一种颜色，其中 CIE标准色度图是比 较完善和精确的系统。现在最常用的是CIE1931色度图，舌形区的顶部是绿色区域，底部靠右的 部分是红色域。由单光混合而成的全部颜色均沿着舌形区的边界线分布， 舌形区的边界线称为光谱轨迹。紫色把代表红色的色度点和代表蓝色的色 度点连接在一起，表示这两种颜色相混合时可能得到各种混合色的色度， 其中包括部分红色和所有紫色的色度点。在这条线上混合色的饱和

37、度基本 为100%。具有紫色相及紫色相邻的红色相的颜色称为非光谱色相色。除此 之外，其他色相的颜色颜色称为光谱色相色。色度点在色度图中的位置反 应颜色的饱和程度，曲线内部的每一点代表一种不饱和光，即一种颜色， 离光谱轨迹或紫色越近的点，颜色饱和度就越高，中心点附近的颜色饱和 度为0。CIE1931色度图是以2小视角下的测试数据为基础的，所以在色度学 中它只适用于视角在 1 4范围内的颜色测量。视角为 4时，距眼睛 2.5cm处的视场是一直径为17cm的圆形域，视角1时，相同处的视场是直径4.4cm的圆形域。当眼睛的视角小于4时，直接观察物体得到的图像落在视网膜上叫作中央凹的区域。中央凹是视觉最敏感的部位。因为颜色 的