梁绍荣电磁学 第二章

1、第二章第二章自由电子自由电子+E0E0 E+- 一个特例的理论计算：一个特例的理论计算：21RRl，1R2R1q2q20210144RqRq 20222102114444RRRR 1221RR neE0 ne00 sqsEsdEn 0 nEneE0 napeE0 neE0 EneE00 B+B+neE0 1 2 3 4 12BAne040302012222 AE由于静电平衡由于静电平衡0 AE04321 同理，在同理，在2板内取点板内取点B，有，有04321 41 32 121qS )( 243qS )( )/()(Sqq22141 )/()(Sqq22132 041 Sq /132 1230

2、 inEKF直流电源直流电源 +EB传送带传送带离子源离子源T静电感应发光球静电感应发光球P+r1r2+Pr1r2dRqRq04 可见可见q ，令，令q=C ，C=4 0R是导体球是导体球本身的性质，与是否带电无关，本身的性质，与是否带电无关，反映了反映了导体球带电本领。导体球带电本领。 理论和大量实验证实：一个孤立的导体带电理论和大量实验证实：一个孤立的导体带电q时，电时，电势为势为 ，q ，令，令q=C 。 C叫做叫做。 F.461201017103761085844 RC孤立导体的电容缺点是（孤立导体的电容缺点是（1）电容小；（）电容小；（2）容易）容易受其他导体影响。受其他导体影响。

3、q BAqUqC ABBARRRRC 04 ABRRLCln02 EdSC0 U21UUU 21qqq 21111CCC min immqq212111CCUU: U21UUU 21qqq 21CCC min immUU2121CCqq: （课本（课本93页例题）页例题） 210201002141444RQqRqrqRQqRqrqooqoo 04410021 Rqrqooqoo 10114Rrq 一球形电容器内外薄导体球壳的一球形电容器内外薄导体球壳的半径分别为半径分别为R1和和R4，今在两壳之间放一个内外半，今在两壳之间放一个内外半径分别为径分别为R2和和R3的同心导体球壳，求半径为的同心导

4、体球壳，求半径为R1和和R4两导体球壳间的电容。两导体球壳间的电容。 321040403020101111444444RRRQRQRQRQRQRQ 4044RQ 432104111114RRRRQ 432104111114RRRRQC 321421431432432104RRRRRRRRRRRRRRRR 方法方法2：电容联接法，对于半径为：电容联接法，对于半径为R1和和R4的两个导体的两个导体面组成的电容器组，看成两个球形电容器串联关系。面组成的电容器组，看成两个球形电容器串联关系。 1221014RRRRC 3443024RRRRC 21111CCC 43210111141RRRR 321421431432432104RRRRRRRRRRRRRRRRC 按定义法求电容是以计算静电平衡导体附近的静电按定义法求电容是以计算静电平衡导体附近的静电场为前提的，首先必须学会计算导体附近的静电场