F第四章1225434841

1、YanshanYanshan University University李珍李珍国国（，电气馆电气馆C-407C-407）燕山大学燕山大学 电气工程学院电气工程学院 电机与控制研究室电机与控制研究室http:/http:/ /YanshanYanshan University University 教材：教材：电机学 汤运璆、史乃 机械工业出版社 性质：性质：电气工程类专业的一门主干课； 本专业的一门重要技术基础课； 通过本课程的学习，使学生掌握各类电机的运行性能 具有相当强的理论性（基础性）和实践性（技术性） 内容：内容：绪论第六章 同步电机 考核：考核：出勤出勤平时平时实验实验期末期末其它

2、其它151525405YanshanYanshan University University 第四章交流绕组及其电势和磁势第四章交流绕组及其电势和磁势交流电机这两类电机转子结构、工作原理、励磁方式和性能不同。但定子部分是相同的。即定子中所发生的电磁过程以及机电能量转换的机理和条件是相同的。因此可以采用同一的观点来研究。感应电机同步电机1.交流绕组的连接规律 2.正弦磁场下交流绕组的感应电动势 3.通有正弦电流时单相绕组的磁动势 4.通有对称三相电流时的磁动势 本章主要内容YanshanYanshan University University 4.1 交流绕组的构成原则和分类交流绕组的构成原

3、则和分类一、构成原则一、构成原则(1) 合成电动势和合成磁动势的波形要接近于正弦形、 幅值要大；(2) 对三相绕组，各相的电动势和磁动势要对称，电阻、 电抗要平衡；(3) 绕组的铜耗要小，用铜量要省；(4) 绝缘要可靠，机械强度、散热条件要好，制造要方便。二、分类二、分类按相数：按相数：单相和多相绕组；按槽内层数按槽内层数：单层和双层；按每极下每相槽数：按每极下每相槽数：整数槽和分数槽；按绕法：按绕法：叠绕组和波绕组。三相双层整数槽绕组YanshanYanshan University University 4.2 三相双层绕组三相双层绕组的三相交流电机，其定子绕组大多采用双层绕组。图41 双

4、层绕组YanshanYanshan University UniversityYanshanYanshan University UniversityYanshanYanshan University University双层绕组特点：绕组的线圈元件数等于槽数。双层绕组主要优点：一、槽电动势星形图和相带划分一、槽电动势星形图和相带划分现以一台相数 ，极数 ，槽数 的定子来说明槽内导体的感应电动势和属于各相的导体（槽号）是如何分配的。3m42p36Q优点可以选择最有利的节可以选择最有利的节距，使电动势和磁动距，使电动势和磁动势波形更接近正弦波势波形更接近正弦波所有线圈的形状所有线圈的形状和尺寸相

5、同，便和尺寸相同，便于制造于制造端部排列整齐端部排列整齐机械强度高机械强度高可组成较可组成较多的并联多的并联支路支路缺点嵌线困难用铜用铜量大量大YanshanYanshan University University1 1、概念、概念定子每极每相槽数：3322362pmQq相邻两槽间电角度（槽距电角度）3602 3603620pQ（此角亦是相邻槽中导体感应电动势的相位差。）YanshanYanshan University University2 2、槽电动势的星形图、槽电动势的星形图 图42 三相双层绕组的槽电动势星形图如图42表示36槽内导体感应电动槽内导体感应电动势的相量图势的相量图，亦

6、称为槽电动势星形图。怎么分相？YanshanYanshan University University以A相位例，由于 ，故A相共有12个槽相带：每极下每相所占的区域。A相带： 1、2、3线圈组（ ）与19、20、21（ ）X相带： 10、11、12 （ ）与 28、29、30（ ）将四个线圈组按照一定的规律连接，即可得到A相绕组。同理，B相距离A相 电角度处，C相距离A相 电角度处，可按 (图42)所划分的相带连成B、C两相绕组。由此可得到一个三相对称绕组。3q1A2A1X2X1202406060相带绕组：每个相带各占 电角度。YanshanYanshan University Univer

7、sity表4-1 各个相带的槽号分布YanshanYanshan University University二、叠绕组二、叠绕组叠绕组：绕组嵌线时，相邻得两个串联线圈中，后一个线圈紧“叠”在前一个线圈上。图4-4 三相双层叠绕组的A绕组的展开图YanshanYanshan University University极相组的电动势、电流方向与极相组的电动势电流方向相反。为避免电动势或电流所形成的磁场互相抵消，串联时应将极相组和极相组反向串联，即首首相连把尾端引出，或尾尾相连把首端引出。2ap并联支路数1A2A1X2XYanshanYanshan University University 4.3

8、 正弦磁场下交流绕组的感应电动势正弦磁场下交流绕组的感应电动势推导气隙磁场为正弦分布时，定子绕组内的感应电势：一根导体感应电势线圈感应电势绕组感应电势一、导体的感应电动一、导体的感应电动势势1、电动势的波形eblv可知感应电势波形取决于磁密波形1sinbBYanshanYanshan University University1sinbB假设气隙磁通密度沿定子内径的分布为：1sinbB气隙磁通密度的幅值距离原点的电角度则N极下感应电势方向为“” S极下感应电势方向为“”原点以导体1为例，设 时，导体处于原点。则导体中的感应电势为0t tEtlvBblvesin2sin11气隙磁场的旋转角频率（

9、rad/s）有效值YanshanYanshan University University112BlvE 1sinbB原点可见若磁场为正选分布，且恒速旋转，则定子导体中的感应电势是随时间正选变化的交流电势。2 2、正弦电动势的频率、正弦电动势的频率若是2对极电机，磁场每旋转一圈时定子感应电势会交变2次。依此类推，若是p对极电机，磁场每旋转一圈时定子感应电势会交变p次。因此设磁场的旋转速度为时，感应电势频率为1( /min)nr1()60pnfHzYanshanYanshan University University我国工业标准频率为50Hz，所以感应电势频率也应是50Hz。 磁场旋转速度为：

10、原点160 fnp称之为同步转速。3 3、导体电动势的有效值、导体电动势的有效值 112BlvE 112avBlB l 11226060nnvDpf112.22EfYanshanYanshan University University二、整距线圈的电动势二、整距线圈的电动势1E1E1y1y由于是整距线圈，所以 线圈的一个线圈边若在N极下，则另一边肯定在S极下。即感应电势互差180， 大小相等，方向相反。1y1E1E1cE11EE 若线圈是单匝，则整距线圈电势为11112cEEEE单匝整距线圈感应电势有效值为11124.44cEEf若线圈为 匝，则整距线圈感应电势有效值为cN114.44ccE

11、fNYanshanYanshan University University三、短距线圈的电动势，节距因数三、短距线圈的电动势，节距因数1E1E1y1y由于是短距线圈，所以 线圈的两个线圈边感应电势1y1E1E1cE若线圈是单匝，则短距线圈电势为111110cEEEEE 单匝短距线圈感应电势有效值为1111111802cos()2sin(90 )4.442cpyEEEfk若线圈为 匝，则短距线圈感应电势有效值为cN1114.44ccpEfN k1180y相位差为基波节距因数1(1 )pkYanshanYanshan University University四、分布绕组的电动势，分布因数四、分

12、布绕组的电动势，分布因数原点一个极下属于同一相的线圈有 个q由于每个线圈放在不同槽内，而线圈的空间位置不会相同，这样每相就形成分布绕组（相反：集中绕组）每极每相线圈内 个线圈串联，形成合成电势 ，其有效值为q1qE2sin21qREq2sin21cER 式中， 外接圆的半径。YanshanYanshan University University图4-10 极相组的合成电动势把 代入上式，得 11111sinsin22sinsin22qcccdqqEEqEqE kqR基波分布因数2sin2sin111qqqEEkcqd 的意义：由于绕组分布在不同的槽内，使得个分布线圈的合成电动势 小于 个集中

13、线圈的合成电动势 ，由此所引起的折扣 。1dk1cqEq1qE11dkYanshanYanshan University University五、绕组因数五、绕组因数111111)(44. 444. 4wcdpcqkqNfkkfNqE每极每相线圈内 个线圈串联形成的合成电势 ，其有效值为q1qE式中， 个线圈的总匝数； cqN111dpwkkkq 绕组的基波绕组因数基波绕组因数。 的意义：既考虑绕组短距、又考虑绕组分布时，整个绕组的合成电动势所须的总折扣。1wkYanshanYanshan University University六、相电动势和线电动势六、相电动势和线电动势 设一相绕组的总串

14、联匝数为 ，则一相的电动势应 为 N1E11144. 4wfNkEYanshanYanshan University University七、短距绕组、分布绕组对电动势波形的影响七、短距绕组、分布绕组对电动势波形的影响090224 44pqyqyqqksin()sinksinE.fNkk对V次谐波：1pp nn p nff60YanshanYanshan University University改善电动势波形的方法改善电动势波形的方法: :001 pyE,k,y时时采采用用.ky尽可能小尽可能小让让0 （）（）采用短距绕组来削弱高次谐波采用短距绕组来削弱高次谐波（）采用分布绕组来削弱高次谐波

15、（）采用分布绕组来削弱高次谐波尽尽可可能能小小让让qk改善主磁极磁场的分布改善主磁极磁场的分布改善交流绕组的构成，削弱谐波电动势改善交流绕组的构成，削弱谐波电动势采用接线消除线电动势中的三及其倍数的奇次谐波采用接线消除线电动势中的三及其倍数的奇次谐波005455 pyE,k,y时时YanshanYanshan University University 4.5 通有正弦电流时单相绕组的磁动势通有正弦电流时单相绕组的磁动势研究某一相绕组通有正弦电流时，气隙上的磁势。整距线圈的磁势双层整距分布绕组的磁势双层短距分布绕组的磁势单相绕组的磁势为简化分析，假设为简化分析，假设: :（1）定、转子铁芯内的

16、磁压降忽略 不计。（2）定、转子之间的气隙为均匀。（3）槽内电流集中于槽中心处。YanshanYanshan University University一、整距线圈的磁动势一、整距线圈的磁动势一台两极气隙均匀的交流电机,一个整距绕组通入交流电流,线圈磁动势在某瞬间的分布如图,由全电流定律得:a)整距线圈产生的磁场b)整距线圈的磁势c cHdliN i忽略铁心磁阻,磁动势完全降落在两个气隙上.每个气隙的磁动势为:12cc cfN i空间分布为矩形波矩形波,随时间按正弦规律正弦规律变化.变化频率为电流频率频率为电流频率。空间位置不变而幅值和方向随时间变化的磁动势称为脉动磁动势脉动磁动势。Yansh

17、anYanshan University University矩形波磁动势可能分解为基波和一系列高次谐波:133cccccccfx tF ixF ixF ix( , )coscos.cos.其中基波磁动势为:1142cccsc csftF iN i( , )coscos整距绕组基波磁势在空间按余弦分布，幅值位于绕组轴线，空间每一点的磁动势大小按正弦规律变化仍然为脉动磁势脉动磁势。用电角度表示的空间距离YanshanYanshan University University二、双层短距分布绕组的磁动势二、双层短距分布绕组的磁动势1.1.单层整距分布绕组的磁势单层整距分布绕组的磁势a)各整距线圈的

18、空间位置b)各整距线圈的基波磁势相量c) 整距分布绕组的基波磁势相量每极下每相分布绕组由q个整距线圈串联构成，依次在定子圆周空间错开槽距角,绕组的基波磁动势为q个线圈基波磁动势的空间矢量和：1123.qcccFFFF111142c cqcddqN iFqF kkq个142c ccN iF基波磁势空间相量大小为基波分布因数YanshanYanshan University University2.2.双层整距分布绕组的磁势双层整距分布绕组的磁势11114222c cqcddqN iFqF kk2cpqNNa2caNNpq每相串联匝数ciia相电流双层整距分布绕组的基波磁势空间相量大小为11114

19、442222 22c cdqddiqN iNkq aNFkkipq ap双层整距线圈的空间位置YanshanYanshan University University3.3.双层短距分布绕组的磁势双层短距分布绕组的磁势a）双层短距线圈的空间位置b）双层短距线圈的基波磁势相量由于磁势大小仅仅取决于线圈在槽内的有效边的分布情况和其电流值，与线圈边的连接次序无关。因此可把短距分布绕组分成两个空间错开 电角的单层整距分布绕组。其中 角为短距线圈的节距比整距时缩短的电角度，即1y双层短距分布绕组的基波磁势空间相量大小为11111144sin902242dpdwqN k kN kyFiiNipppk基波短

20、距因数基波绕组因数YanshanYanshan University University三、单相绕组的磁动势三、单相绕组的磁动势由于各对极下的磁势和磁阻组成一个对称的分支磁路。所以一相绕组的磁势就等于一个极相组的磁势，即11142wqN kFFip111144cos2coscoscoscos22wwsssN kN kfiItFtpp单相绕组基波磁势的幅值：单相绕组基波磁势的瞬时值：每极每相有效串联匝数单相绕组基波磁势幅值YanshanYanshan University University1111coscos42coscos20.9coscosswswsfFtNkItpNkItp110.9

21、wNkFIp单相绕组基波磁势幅值：可见单相绕组基波磁势在空间按余弦规律分布，在时间上也按余弦规律脉振。即为脉振磁势（脉振磁场）。脉振频率为电流的电频率。图4-21 不同瞬间时单相绕组的基波脉振磁势YanshanYanshan University University四、单相脉动磁动势的分解四、单相脉动磁动势的分解ssssssttt1111111122+-f (,t) F coscosF cos()F cos()= f (,t)+ f (,t)即一个脉动磁动势可以分解成两个幅值大小相等的磁动势。即一个脉动磁动势可以分解成两个幅值大小相等的磁动势。先分析111(, )cos()2ssftFt取幅

22、值点分析2st0,;2st 时,0;2st时,;2st时s1( , )sft22YanshanYanshan University University（1）随着时间推移 朝 轴正方向移动，故 称为正向旋转磁动势综上分析综上分析1(, )sft12(/ )260( / )( /min)2dxvfm sdtfffnr srppp1(, )sfts（2） 的幅值为单相基波磁动势幅值的一半1(, )sft（3）线速度为旋转速度 的性质与 性质基本一致，只是旋转方向是 的负方向。1(, )sft1(, )sftsYanshanYanshan University University(1)(1)单相绕

23、组的基波磁动势为脉动单相绕组的基波磁动势为脉动, ,它可以分解为大小相等、它可以分解为大小相等、转速相同而转向相反的两个旋转磁场。转速相同而转向相反的两个旋转磁场。(2)(2)反之反之, ,满足上述性质的两个旋转磁动势的合成即为脉满足上述性质的两个旋转磁动势的合成即为脉动磁动势。动磁动势。(3)由于正方向或反方向的旋转磁动势在旋转过程中，大小不由于正方向或反方向的旋转磁动势在旋转过程中，大小不变，两矢量顶点的轨迹为一圆形，所以这两个磁动势为圆形变，两矢量顶点的轨迹为一圆形，所以这两个磁动势为圆形旋转磁动势。旋转磁动势。可见YanshanYanshan University University 4.6 通有对称三相电流时三相绕组的磁动势通有对称三相电流时三相绕组的磁动势交流电机的三相对称绕组, 通入三相对称电流，磁动势就是三相的合三相的合成磁动势成磁动势。图4-22 一台两极三相交流电机的定子示意图一、三相绕组的基波合成磁势一、三相绕组的基波合成磁势取A相绕组轴线位置 空间坐标原点、 以相序的方向 的参考方向、 A相电流为零时 时间起点，则各相基波磁动势分别为：ssstA11f (,t) F coscossstB11120120f (,t) F cos()cos()sstC11120120f (,t) F co