[整理]光电效应测普朗克常数实验讲义

1、光电效应测普朗克常数实验讲义引言1887年H.赫兹发现光电效应，此后许多物理学家对光电效应作了深入的研 究，总结出光电效应的实验规律。1905年爱因斯坦提出“光量子”假说，圆满 地解释了光电效应，并给出了光电方程。密立根用了十年的时间对光效应作进行 定量的实验研究，证实了爱因斯坦光电方程的正确性，并精确测量出了普朗克常 数h。爱因斯坦和密立根因光电效应等方面的杰出贡献，分别于 1921年和1923 年获得诺贝尔物理奖。利用光电效应已制成光电管、光电倍增管等光电器件，在科学技术中得到广 泛应用。参考资料1 B.凯格纳克等著，近代原子物理学（上册），科学出版社，1980。2 A.M.波蒂斯、H.B

2、杨著，大学物理实验（伯克利物理实验），科学出版社， 1982。3 H.F迈纳斯等著，恽瑛等译，普通物理实验，科学出版社，1987。4 史玖德编著，光电管与光电倍增管，国防工业出版社，1981。实验目的1、了解光电效应及其规律，理解爱因斯坦光电方程的物理意义。2、用减速电位测量光电子初动能，求普朗克常数。实验原理1. 光电效应金属在光的照射下释放出电子的现象叫做光电效应。根据爱因斯坦的“光量子概念”，每一个光子具有能量-,当光照射到金属上时，其能量被电子吸收，一部分耗于电子的逸 出功魁;，另一部分转换为电子逸出金属表面后的动能。由能量守恒定律得 hv二如1? +忆（2.2-1）1-3F£

3、;此式称为爱因斯坦光电方程。式中h为普朗克常数，为入射光的频率，m为电 子质量，为电子的最大速度，上式右边第一项为电子最大初动能。用光电方程 圆满解释了光电效应的基本实验事实：电子的初动能与入射光频率呈线性关系，与入射光的强度无关。任何金属都存在一截止频率I，, 一 ' ,:又称红限，当入射光的频率小于 I时，不论光的强度如何，都不产生光电效应。此外，光电流大小（即电子数目）只决定于 光的强度。2. 验证爱因斯坦光电方程，求普朗克常数本实验采用“减速电位法”决定电子的最大初动能，并由此求出普朗克常数 h。实验原理如图2.2-1所示。图中K为光电管阴极，A为阳极。当频率为v的单色光入射到

4、光电管阴极上时，电子从阴极逸出，向阳极运动，形成电流。当二二为正值时，U：h越大，光电流：酥越大，当电压1鹉达到一定值时，光电流饱和，如图2.2-2中虚线所示。若达到某一负值一时，光电流为零，_ 称为遏止电位或截止电压。这是因为从阴极逸出的具有最大初动能的电子不能穿 过反向电场到达阳极，即阴扱电更实测电飯阳极电直二 7二（2.2-2）耳 2将（2.2-2）代入（2.2-1）式得hv = e|UB| + WB当用不同频率的单色光照射时，有h班=収+叽hv2 =611）1 +W,联立其中任意两个方程，得h二伽-唧Vj-Vj由此可见，爱因斯坦光电方程提供了一种测 量普朗克常数的方法，如果从实验所得的

5、匸辱(2.2-3)关系是一条直线（如图2.2-3），其斜率k=h/e,e为电子电荷，由此可求出常数 h。这也就证实了光电方程的正确性。3. 光电管的实际U-I特性曲线由于下述原因光电管的实测 U-I特性曲线如图2.2-2中实线所示，光电流没有一 个锐截止点。（1）在光电管制造过程中，有些光阴极物质溅射到阳级上，受光照射（包括漫反射光）时，阳极也会发射光电子，使光电管极间出现反向电流（阳极电流）。（2）无光照射时，在外加电压下，光电管中仍有微弱电流流过，称为暗电流。 这是由于光电管电极在常温下的热电子发射以及管座和管壳外表面的漏电造成 的。 阳极和阴极材料不同引起的接触电位差。4、遏止电位的确定

6、由于上述原因使遏止电位_的确定带有很大的任意性。实验时应根据光电管 的不同结构与性能，采用不同方法确定一。（1）阴极是平面电极、阳极做成大环形可加热结构的光电管（如国产1997型或 GDh-1型）其阴极电流上升很快，反向电流较小，特性曲线与横轴的交点可近似 当作遏止电压，这种方法称为“交点法”。（2）阴极为球壳形、阳极为半径比阴极小得我的同心小球的光电管（如GD-4开 型），反向电流容易饱和，可以把反向电流进入饱和时的拐点（图 2.2-2中）电 压近似作为遏止电位，这种方法叫做“拐点法”。不过，不论采用什么方法，均在不同程度不同上引起系统误差，使测量h的误差较大。实验仪器 本实验采用 部分：G

7、D-IV型微机光电效应实验仪，其原理框图如图2.2-4所示。包括四幟电流测氏效大图2.2-4实验仪器原理框图1. 光源。用高压汞灯，灯泡先用 GGQ-50WHg型，光谱范围在302.3872.0nm 之间。2. 光电管。采用GDh-1型光电管，阳极为镍圈，阴极为银-氧-钾（Ag-0-K,光谱 范围为340700nm。它装在带有入射窗口的暗盒内，高度可调，入射窗口配有 #5mm孔径光阑。暗盒面板如图2.2-5所示。3. 滤色片。用NG型滤色片获得单色光，它是 一组（5块）宽带型有色玻璃组合滤色片，有选 通 365.0、405.7、435.8、546.1、577.0nm 谱线的 能力。4. 微电流

8、测量放大器。电流测量范围 述厂；? 蚀型A,分6档，十进变换，微电流指示用3位 半数字电流表，读数精度分0.1卩A（用于调零和 校准）和1卩A（用于测量）两档。机内附有光电管 工作电源。分直流和扫描两档，直流用于手动调节电压，扫描用于记录仪或微机自动测量时，自动改变电压。直流电压输出 0±3V,周图2.2-5光电管暗盒面板期50s。微电流测量放大器面板和后面板分别如图2.2-6和图2.2-7所示。1. 电流调节开关2.微电流指示3.调零4.校准5. 调零校准与测量转换开关6.电压指示7.电压调节8.电压选择开关图2.2-6微电流测量放大器面板示意图999991. 电压输出 2.PC-

9、XY接口输出 3.电流输入 4.X 输出5.Y输出6. 电源开关7.电源插座图2.2-7微电流测量放大器后面板示意图实验内容1. 手动测量光电管的U-I特性曲线。(1) 将光源、光电管暗盒、微电流放大器等安放在适当位置，光源与光电管的距离取3050cm注意两者光路共轴。暂不接线。接通微电流测量放大器电源， 预热1020分钟，进行微电流测量放大器的调零和校准。方法是：“校准、调零、 测量”开关置于“调零校准”档，置“电流调节”开关于短路档，调节“调零” 旋钮使电流表指零，然后“电流调节”拨向“校准”，调“校准”旋钮使电流表 指100,调零和校准可反复调整，使之都能满足要求。(2) 用电缆将光电管

10、阴级K与微电流放大器后面板上的“电流输入”相连，用双 芯导线将光电管阳极与地连接到后面板的“电压输出”插座上。点亮汞灯。(3) 测量光电管的暗电流.用遮光罩盖住光电管暗盒窗口 ，将“调零、校准、测 量”开关置于“测量”，测量放大器的电压选择置于“直流”，电流调节置厂厂或 代泮，旋动“电压调节”旋钮，读出-3+3V间若干电压下相应的电流值，即光 电管暗电流。(4) 测不同波长的单色光照射时光电管的 U-I特性曲线。取下遮光罩，换上滤色 片，从-3V开始逐步改变光电管阳极电压，记录相应的光电流。逐次换上5个滤色片，测出不同波长下的 U-I曲线，在电流变化明显的地方多 测几点，以便准确定出.02.

11、用X-Y函数记录仪自动描绘U-I特性曲线。将记录仪的X、丫输入分别与微电流放大器后面板上的 X、丫输出相连，将“ X 量程”置100mV/cm “Y量程”置1mV/cm保持手动测试时的实验条件，每换上 一个滤色片后，将放大器的“电压选择”开关置“扫描”，自动描绘U-I特性曲 线。自动记录时必须密切注视记录笔的移动情况，及时关掉“丫输入”开关或者令记录笔抬起，以免记录仪过载。3. 用微机测绘U-I特性曲线，并求普朗克常数。、(1)在微机的ISA总线插槽上插入PC-X丫接口卡，安装电脑X-Y记录仪软件和光 电效应测普朗克常数软件。 用多芯接口电缆将测量放大器后面板 PX-XY接口输出与微机PC-X

12、Y接口卡相 连。(3) 参照GD-IV微机光电效应实验仪使用说明书附录进行 X、Y调零，用电脑X-Y 记录仪软件采集5种波长下的U-I特性曲线存成数拓文件(.XYD)。(4) 用光电效应测普朗克常数分析软件，测量普朗克常数，并计算实验误差(相 对h的公认值)，并打印。软件使用方法可参看该软件的“在线帮助”或者仪器 使用说明书。注意事项1微机PC-X丫接口卡上一定不要接其他外设，否则会损坏主机和外设。2. 汞灯熄掉后要等几分钟才能再点燃，所以一般不要轻易关汞灯。数据处理1. 手动测量的数据处理(1) 在同一张坐标线上，作不同波长的单色光照射时的 U-I特性曲线，确定.对 应的一。(2) 作一-|图线。若为直线，则爱因斯坦方程得到验证。(3) 同_- |图线的斜率求出普朗克常数h。并与h的公认值比较，估计h的测 口 辛.量误。2. 自动描绘的数据处理在描绘的U-I特性曲线上作出纵坐标和横坐标轴线，并确定 对应的_，仿 照上述数据处理方法，求出h以及相对公认值的误差。如仅凭作图法所得结果精确度不高，可用最小二乘法处理数据，求出ho*选做项目 测定光电管的光电特性曲线，即饱和光电流和照射光强度的关 系。这时选用的阳极电压应大于饱和电压， 采用某种波长的单色光，改变光源与 光