隔爆外壳的设计(供参考)

1、防爆电器丛书隔爆外壳的设计刘让 编著二零零七年八月浙江乐清隔爆外壳的设计刘让编著一概述防爆产品的外壳设计，特别是隔爆型外壳的设计已有许多方法，本文想从理论基础 说起，尽量避免繁琐的高等数学的计算，并简化计算以达到实用性强、易掌握的目的。 使防爆产品的质量有更大的提高。本文主要针对从事防爆产品设计和防爆外壳工艺的技术人员，并具有中专学历以上 的人员学习，隔爆外壳的设计包括两个方面的内容：1. 隔爆参数的设计；2. 外壳强度的设计。外壳的隔爆参数主要是指隔爆结合面的形式、隔爆面间隙和结合面的宽度以及结合 面的粗糙度等，这些参照GB3836的有关内容正确选择就可以。近年来，随着技术的发 展，方壳和快

2、开门结构使用越来越多，外壳主腔使用螺钉紧固逐渐减少（但在厂用防爆 产品中仍用的较多），矿用产品螺钉紧固方式大多用于接线箱和一些小产品中，因此新 的结合面紧固方式也是外壳设计的主要部分。外壳的强度设计，是如何用最少的材料设计出强度足够的隔爆外壳，这也是许多专 家研究的课题，至今尚未见到一种成熟而又精确的计算方法，设计中采用经验数据较多， 有的通过试验来验证，浪费材料和裕度过大是常见的。二外壳设计的理论基础1虎克定律公式厶=竺EA杆受拉力纵向伸长 L=L-L （图1）单位长度杆的纵向伸长（线应变）:LE二LP轴向力A杆的横截面E弹性模量MPaEA杆的抗拉（压）刚度P这样虎克定律的另一表达式2低碳钢

3、试件的拉伸图（1）标准试样（图2）L工作段在这一长度内任何横截面上的应力均相同L=10d 或 L=5dL=. y/A或 L= Va氓 。詣杆中的正应力（拉为正，压为负）S2林魏样（2）低碳钢试样的拉伸图（图3）图3低碳钢拉伸图I弹性阶段EA11屈服阶段试件长度急剧变化，但负载变动小。III强化阶段要继续伸长，所需要克服试件中不断增长的抗力，材料在塑性变形中不断发生强化所致，这阶段塑性变形。IV局部变形阶段 试件伸长到一定程度后，负载读数反而逐渐降低，出现”颈缩”现象，横截面急剧减小，负载读数降低，一直到试件拉断。（3）卸载规律在强化阶段如果终止加载，在终止加载过程中，负载与伸长量之间遵循直线关

4、系， 此直线be和弹性阶段内的直线oa近似平行，这过程为卸载，并将卸载时负载与试件的 伸长量之间遵循的直线关系的规律称为材料的卸载规律。（图4）由此可见，在强化阶段中，试件的变形实际上包括了弹性变形ALe和塑性变形ALs 两部分，在卸载过程中，弹性变形逐渐消失，只留下塑性变形。若重新加载，仍从c点开始，一直到b点，然后沿原来的曲线。AL若对试件预先施加轴向拉力，使之达到强化阶段，然后卸载，则再加负载时，试件 在弹性范围内所能承受的最大负载将增大，这称为材料的冷作硬化现象，这可用来提高 材料在弹性范围内所能承受的最大负载。（4）应力一应变曲线或o e曲线（图5）比例极限：A点以下，应力和应变成正

5、比，符合虎克定律 op弹性极限：弹性阶段最高点B,是卸载后不发生塑性变形的极限 oeop与oe数值相差不多，可统称弹性极限。屈服极限：屈服阶段。有幅度不大的波动，最高点C应力为屈服高限，D点为屈服低限。从试验结果可知，屈服低限较为稳定，故称为屈服极限os强度极限：强化阶段的G点为最高点，此点应力达到最大值，称为强度极限ob对低碳钢来讲，极限应力：os, ob是衡量材料强度的两个重要指标。延伸率：J = 土二2x100%（L=10d 时）Li拉断后的杆长;L原长材料名称牌号EGPaJMPa°bMPa65%（L=5d 时）低碳钢Q235200-21024040025-27中碳钢45209

6、36061016低合金钢16Mn200290-350480-52019-21泊桑比 u 横向线应变L,在应力不超过比例极限。p时，它与纵向线应变的绝对值 之比为一常数。3术语和公式 (1)挠度：轴线上的点在垂直于X轴方向的线位移u称为该点的挠度。横截面绕其中性轴转动的角度0称为该截面的转角。(图6)(2)梁(把钢板当成两端被固定支撑的梁)在弯曲时，在横截面上既有拉应力也有压应力，在中性轴为对称轴时，拉压应力在数值上相等。(3)弯应力： o Wz对圆形截面 抗弯矩Wz= nd332对矩形截面抗弯矩Wz=l bh2 (图7)6三经验公式外壳的强度问题，归根结底是外壳壁厚的计算,按照GB3836的有

7、关规定，爆炸压力若以静压力考虑，对I类IIA和I【B产品的外壳为IMPa ； IIC 为。受内压操作的筒体外壳壁厚的计算：PD3 = + C 23000-P式中：6 ：筒壁厚 mmP：容器工作压力 MPaDe：容器内径 mm巾：焊缝强度系数De=400-500mm采用人工单面焊接取 4> =De 600mm 采用人工双面焊接取 巾=o ：许用拉伸应力5材料的强度极限o b=380-400 MPa (Q235)n：安全系数取C：为弥补钢板负公差所增加的厚度钢板厚度在20mm以下取C=l；厚于20mm取C=0这一公式是大容器的经验公式，在防爆电器中壁厚大于20nun的很少，所以系数C要酌情考

8、虑。四大型矩形外壳的计算基础1考虑材料塑性时梁的极限弯矩一般的计算考虑材料是在弹性范围內工作，我们需要要进一步研究材料在受到弯曲 时的最大正应力达到材料屈服极限以后的弯曲问题。纯弯曲时，梁的容许弯矩 W=WXo由以下分析可知，对于塑性材料制成的梁，以此W为梁的容许弯矩在强度方面尚未发此时，材料并无塑性变形。（图9）当外力继续增加，横截面上的正应力将按J值逐渐向中性轴发展，最后，全部达到Os,此时的弯矩，就是考虑材料塑性时的极限弯矩Mi （图10）此时横截面上各点均发生塑性变形，在不增加外力的情况下，整个梁将继续变形，前已说，由于 卸载规律，材料发生强化作用，实际的血比理想值 要大。具体分析一下

9、鸣的变化。按静力平衡条件，整个横截面上的法向内所有元素所组成的合力N=0 （图11）N= f o sdA+ （- o s） dA = OJAJAa得A尸A；,Al：受拉面积 Aa：受压面积N=0也是确定中性轴位置的条件，在此条件下，法向內力元素所组成的力偶矩就是梁的极限弯矩賂(-y) (- o s) da°sJu ydA+J y dAj5(S|+SJ对于具有水平对称轴的横截面Si+S；、=2SS为半个横截面的面积对中性轴的面积矩ws为塑性抗弯截面模量(cm3)对于矩形截面(图12)S甞x*bxfxA 牛将 Mjx= o sWs与M= osW相比较得:M IVb$12对不同的截面形状M

10、ix/M的比值不同，但都大于1,所以，在考虑材料塑性时梁的容许弯矩MiJ也就相应地会比M有所增大。见下表:形状1.15-1.171.271.51.70几点说明:1初绕度实际上是利用材料的卸载规律，提高材料的强度；（图13a）2板材焊筋是提高零件的抗弯矩；（图13b）3板材上压筋是综合1,2的效应,即既利用卸载规律又提髙抗弯矩。（图13c）a&2rBBacouAz+zb3b11ffl4对薄板而言，板材是绕着X,Y轴弯曲的，因而板材的变形是X,Y两方向的综合。（图14a. 14b. 14c)即b®14c四矩形薄板大挠度近似计算方法近似计算的两个要点：1掌握并集中考虑矩形薄板的最大

11、应力部位(1) 对侧压均布的薄板的最大应力部位与最大形变部位是相对应的;(2) 最大变形如边界是刚性的，是在垂直于长边的中点方向;(3) 最大应力点在矩形板的中心，向长边垂直方向。(图15)最大应力点11 II0152把变形的弹性面理想化为圆弧组成。板条按X轴向的应变:AB a£ 亍丐_ "X如' a 57.29572sin"丄2pxsin-1 -i 1 sin nx f nx 157.2957同样，沿Y轴向（即沿长边方向）的应变sin-1 丄57.2957-1这就是简化的几何方程。应力与应变的关系，即物理方程£严云（6一式中 E = 206GP

12、a（4）、（5）、（6）可以画出以"，为坐标的曲线但是公式中（6）每一组都有o-不能单独与（4）、（5）代入求解，但是0与”，有一定 的关系。长边比短边的比例值大时，可以认为ay=0长边接近短边时（或相等时），7y=a-x这样可以作出两条曲线，中间再作出一条a=-at的曲线，作为内插参考。（图 2。广 1/2 °xonxS17对于受力条件及边界条件，采用无矩理论的大挠度理论： + = -（7）Px Py h式中（7y, a x为任意一点在x, y方向的拉应力（薄膜应力）；p、P-.为这点曲面在x, y方向的曲率半径；P 为板面所受的均布载荷，h为板厚（单位须与px,。、一致

13、）。（7）是静力学公式，是by, <JX的二元一次方程，要找到CTx , QX和by, Qy的近似关系简化成一元方程。矩形薄板在侧压下变形与它的长短边a,b有以下关系: 挠度8必昭 Px =匚从前图知ABP©（这里&以弧度计）X 0 y = sin2px根据可将向的应变值为:Y13r-sinx=x+丄 ><二+丄X = xL+ 取前两项23245£=-= a2同理b3因此b、6Pv2把公式(7), (8)代入得(10)PPx _(1 +务”7 2(1 +寻)/7作为特例，当a = b ,此时上式变为6七/2/74/7nxa(11)当b>a时h

14、 2hnxa(12)这和通常材料力学求球面应力公式相当。公式(10)、(11)、(12)都是与m有关的应力o、的直线方程，它通过原点，只要求出任意一点，就可画出，如画在前面代表的几何物理方程的曲线上，可以与相应的曲 线相交，交点就是几何物理方程与静力学方程的共同解。具体作法：(1) 已知a,b,h及侧压力P,用公式(10)、(11)、(12)算出方程直线上一个点,建议取 nx=10, Pl(10, crj(2) 画出Opi与相应曲线相交，当crx>cry> 0时，可用內插法；(3) 求解点上引垂线交于f曲线，可得f值；(4) 强度条件：<rW240 MPa (材料屈服点)又：

15、"丄=J昵8(LMz)仇2丄=丄 可作出f与小的曲线(图18)以上为验算过程Bis如已知 a, b, P, 6W240 MPa 求 h（1）由crxW240作水平线与相应的曲线相交，求出g（2）按公式（10）、（11）、（12）求出 h五讨论用近似计算法处理大型矩形外壳有很大裕度及可靠性。1变形上的裕度：采用大挠度理论，主要是利用了大挠度变形时材料产生的薄膜应力平 衡了压力，挠度加大，受力情况更好，如果计算值低，结果使挠度比预期值大，就不会 产生恶性循环。2材料性能上的裕度：材料一般为热轧成型的，其屈服点一般总在240 MPa2以上，极 限应力在4000 MPa以上，延伸率在2527

16、%,以此计算在屈服点的延伸率约为,可见,如果钢板强度选用在弹塑性边缘，即240 MPa以下，距离到破坏应力裕度是很大的。3外壳在出厂时的水压试验是稳定的内部压力，使用中如产生爆炸都为瞬态的爆炸压力，在这种负载下，板材的屈服极限还会提高，最高可达一倍，即在稳态压力下屈服点 为240 MPa,在瞬态爆炸压力下可达到280 MPa,这是可以理解的，因瞬态爆炸压力一U到峰值就衰减了。六具有初挠度薄板的计算（图19）/. -i 1© sm ACB为初挠度，加压后变为AC'B得 6=(13)】1 E sin f1 X将（13）和（6）结合，在和5三种关系下，作出三套曲线，即在不同的。（即

17、* 值）作为起点，用（13）和（6）计算在°减小时0“这样可用（8）、（9）、（12）在© = 10时,819得出直线，并延长，使之所标的初挠度那条曲线相交，即得解。方程（13）中的e已知，即有初挠度的外壳其0和巴是已知的。2甚至可用水压初挠度可以是圆筒形外壳，也可是矩形外壳（即薄板压出鼓肚的）, 以均匀的增加外壳侧壁的塑性变形作为初挠度。解出的应力Ox为最大应力，一般小于或等于钢板的屈服极限： oxWo=240 MPa七例:1 给定薄板尺寸：a=480 ； b = 1370 ； h = 8 ；-=取化=10代入公式（10）8x10x4802x8x1.043=229MPa。严”之间在曲线图上，作线连接原点和（10,229）两点，用插入法在j = 0和得出 o x = 240MPa如用公式（12）计算：