结构力学-第五章-力法4

1、3 1结构力学结构力学周周 强强 土木工程学院风工程试验研究中心土木工程学院风工程试验研究中心 E-mail： 计算超静定结构的位移的目的之一是校核用力法解计算超静定结构的位移的目的之一是校核用力法解出的内力状态。出的内力状态。超静定结构的位移计算依据：超静定结构的位移计算依据： 根据基本体系的内力与变形状态等价于原超静定根据基本体系的内力与变形状态等价于原超静定结构的内力与变形状态的原理，求超静定结构的位移结构的内力与变形状态的原理，求超静定结构的位移可转化为求基本体系（静定结构）的位移。可转化为求基本体系（静定结构）的位移。求位移求位移单位荷载法单位荷载法，图乘法，图乘法1）求出原结构）求

2、出原结构 M 图，图，（求解超静定问题）（求解超静定问题）超静定结构的位移计算步骤：超静定结构的位移计算步骤：5-6 超静定结构的位移计算超静定结构的位移计算 kyKMM 以例说明：以例说明：两次超静定问题两次超静定问题简便方法简便方法: 取基本结构（取基本结构（c）或）或 （d)的的 与与 图乘图乘 KMM2）任取一力法基本结构，作出基本结构的）任取一力法基本结构，作出基本结构的 图图M3）图乘）图乘为什么可以是任一基本结构？为什么可以是任一基本结构？5-6 超静定结构的位移计算超静定结构的位移计算思考：思考：可否选用悬臂刚架作为基本结构来计算可否选用悬臂刚架作为基本结构来计算 ？B 解解:

3、 选取选取简支刚架作为基本结构，作出其单位力弯简支刚架作为基本结构，作出其单位力弯矩图。矩图。 lAE I=常 数MBCl/2BCAM M /5图3M /52M /5ACBM11例例1：计算图示刚架上：计算图示刚架上BC杆杆B端的转角位移端的转角位移 。B令令 图与图与M 图相图乘，得图相图乘，得1MEImlmlEIB20131532211 （ ）5-6 超静定结构的位移计算超静定结构的位移计算 2. 变形条件变形条件(位移条件位移条件)的校核的校核检验在计算出检验在计算出来的内力状态下结构是否满足已知位移条件。来的内力状态下结构是否满足已知位移条件。最后内力图的校核最后内力图的校核 力法计算

4、超静定结构时，应用了位移协调条件、力法计算超静定结构时，应用了位移协调条件、静力平衡条件。校核超静定结构的内力图时，也要从静力平衡条件。校核超静定结构的内力图时，也要从两方面进行校核。两方面进行校核。1. 平衡条件校核；平衡条件校核；5-7 最后内力图的校核最后内力图的校核 例：例： 试校核图示刚架的弯矩图其是否有误。试校核图示刚架的弯矩图其是否有误。 取刚结点取刚结点C 为隔离体为隔离体,满足平衡条件。满足平衡条件。 lAE I=常 数MBCl/2BCAM2 M /53 M /5M /53M/52M/5MABM1X =图111解解:(1)平衡条件校核。平衡条件校核。 (2)校核位移条件。校核

5、位移条件。 检验检验C 结点两个端面间的相对转角位移结点两个端面间的相对转角位移 是否为零是否为零,任取一基本结构作图任取一基本结构作图 ，令，令 与与M 相图乘得：相图乘得：1M1MC010101 12552132532211mlmlEIlmmmlEIC5-7 最后内力图的校核最后内力图的校核 也可取图悬臂刚架作基本结构，计算也可取图悬臂刚架作基本结构，计算B点水平位点水平位移移xB 是否为零。是否为零。11X =BCA结论：结论：亦满足给定位移条件，原弯矩图是正确的。亦满足给定位移条件，原弯矩图是正确的。5-7 最后内力图的校核最后内力图的校核 对图示封闭式刚架，任一截面的相对转角均为对图

6、示封闭式刚架，任一截面的相对转角均为零。基本体系中单位弯矩引起的弯矩图中各杆的弯零。基本体系中单位弯矩引起的弯矩图中各杆的弯矩均为矩均为1, 则则 与与M 图乘时：图乘时：1MlACDBE I E IE I122ACDBX =1l/2l/2K101EIAEIAk 在校核任何封闭式刚架的弯矩图时，只需将组在校核任何封闭式刚架的弯矩图时，只需将组成各杆上的弯矩图面积成各杆上的弯矩图面积A（含（含“”号）除以该杆号）除以该杆EI值并相加值并相加, 其最终的值应为零其最终的值应为零, 否则否则, 其弯矩图有误。其弯矩图有误。5-7 最后内力图的校核最后内力图的校核 1. 由于超静定结构有多余的约束由于

7、超静定结构有多余的约束, 因此超静定结因此超静定结构的构的内力状态内力状态由平衡条件不能唯一地确定。由平衡条件不能唯一地确定。必须同时必须同时还要考虑变形条件才能求解。还要考虑变形条件才能求解。超静定结构超静定结构（与静定结构相比）有如下一些（与静定结构相比）有如下一些重要特性重要特性： 2由于约束有多余的，因而超静定结构在某些由于约束有多余的，因而超静定结构在某些约束被破坏后，结构仍保持几何不变体系，因而还具约束被破坏后，结构仍保持几何不变体系，因而还具有一定的承载能力；而静定结构在任一约束被破坏后，有一定的承载能力；而静定结构在任一约束被破坏后，即变成几何可变体系，因而丧失承载能力。这说明

8、即变成几何可变体系，因而丧失承载能力。这说明超超静定结构具有较强的防护能力静定结构具有较强的防护能力。5-8 超静定结构的特性超静定结构的特性ABlqABC0.5l0.5lq82qlACBql64ql64ql32 2 2 2 3超静定结构，一般情况下，其内力分布也比静超静定结构，一般情况下，其内力分布也比静定结构要均匀，内力的峰值也要小些。支梁最大弯矩定结构要均匀，内力的峰值也要小些。支梁最大弯矩在跨中在跨中, 其值为其值为ql2/8, 如果在跨中添加一支座变成连续如果在跨中添加一支座变成连续梁梁, 则最大弯矩在中间支座处则最大弯矩在中间支座处, 其值为其值为, 比简支梁小比简支梁小4倍。倍。

9、 5-8 超静定结构的特性超静定结构的特性 4超静定结构的内力与结构的材料性质和截超静定结构的内力与结构的材料性质和截面尺寸有关。若结构构件截面尺寸和刚度有变化面尺寸有关。若结构构件截面尺寸和刚度有变化, 则其内力分布也随之而变。则其内力分布也随之而变。 所以在设计超静定结构时必先假定各杆的截面所以在设计超静定结构时必先假定各杆的截面尺寸才能计算尺寸才能计算, , 当荷载不变时，若要改变内力分布，当荷载不变时，若要改变内力分布，也必须修改各杆的截面尺寸或刚度。也必须修改各杆的截面尺寸或刚度。5-8 超静定结构的特性超静定结构的特性 5. 在超静定结构中，除荷载外，其它任何因素如在超静定结构中，

10、除荷载外，其它任何因素如温度变化、支座移动、制造误差等都可以引起内力。温度变化、支座移动、制造误差等都可以引起内力。这种没有荷载作用而在结构中引起的内力状态称作自这种没有荷载作用而在结构中引起的内力状态称作自内力状态。自内力状态有不利的一面，也有有利的一内力状态。自内力状态有不利的一面，也有有利的一面。面。防止地基不均匀沉降和温度变化等产生的自内力防止地基不均匀沉降和温度变化等产生的自内力引起的结构裂缝是工程中应注意的一个问题；而采用引起的结构裂缝是工程中应注意的一个问题；而采用预应力结构是主动利用自内力来调节结构截面应力的预应力结构是主动利用自内力来调节结构截面应力的典型例子。典型例子。5-

11、8 超静定结构的特性超静定结构的特性小小 结结 力法是求解超静定结构最基本的方法。力法的基本原力法是求解超静定结构最基本的方法。力法的基本原理是将原超静定结构中的多余约束解除，代之以相应的未理是将原超静定结构中的多余约束解除，代之以相应的未知约束反力。原结构就变成了在荷载及多余未知力作用下知约束反力。原结构就变成了在荷载及多余未知力作用下的静定结构。这个静定结构称为原结构的基本体系的静定结构。这个静定结构称为原结构的基本体系, , 多余多余未知力称为原结构的基本未知数。根据基本体系中多余未未知力称为原结构的基本未知数。根据基本体系中多余未知力作用点的位移应与原结构一致的条件，即多余约束处知力作

12、用点的位移应与原结构一致的条件，即多余约束处的位移谐调条件，建立位移协调方程。这就是力法典型方的位移谐调条件，建立位移协调方程。这就是力法典型方程。方程中的基本未知数是体系的多余未知力。这种以未程。方程中的基本未知数是体系的多余未知力。这种以未知力为基本未知数的求解超静定结构的方法就称为力法。知力为基本未知数的求解超静定结构的方法就称为力法。由于基本体系满足位移谐调条件由于基本体系满足位移谐调条件, , 因此基本体系的内力因此基本体系的内力与变形便与原超静定结构完全一致。利用位移约束条件解与变形便与原超静定结构完全一致。利用位移约束条件解出多余未知力是力法的关键出多余未知力是力法的关键, ,

13、求出多余未知力后便将超静求出多余未知力后便将超静定问题转化为静定问题了。以后的计算便与静定结构的求定问题转化为静定问题了。以后的计算便与静定结构的求解完全一样。解完全一样。小小 结结理论上力法可以求解任何超静定结构。其原理具有物理概理论上力法可以求解任何超静定结构。其原理具有物理概念明晰、易于理解的特点。其不足之处是：当多余约束较多念明晰、易于理解的特点。其不足之处是：当多余约束较多时，即超静定次数较高时时，即超静定次数较高时, , 计算工作量很大。而且力法的基计算工作量很大。而且力法的基本体系有多种选择本体系有多种选择, , 难以编成通用的计算机程序难以编成通用的计算机程序, , 这就极大这

14、就极大地限制了力法的应用。用力法计算超静定结构，要做到超静地限制了力法的应用。用力法计算超静定结构，要做到超静定次数判断准确，基本结构选取适当，位移计算无误，最后定次数判断准确，基本结构选取适当，位移计算无误，最后校核仔细。校核仔细。用力法计算超静定结构的位移时用力法计算超静定结构的位移时, , 作单位弯矩图时可选择作单位弯矩图时可选择任意的基本结构。要理解这一点任意的基本结构。要理解这一点, , 就要理解基本体系的内力就要理解基本体系的内力与变形与原结构完全一致这一道理。因而与变形与原结构完全一致这一道理。因而, , 求超静定结构的求超静定结构的位移就是求基本体系的位移。基本体系的荷载弯矩图

15、就是原位移就是求基本体系的位移。基本体系的荷载弯矩图就是原超静定结构的最终弯矩图。超静定结构的最终弯矩图。 所以所以, , 只要再画出基本体系在只要再画出基本体系在单位力作用下的弯矩图就行了。单位力作用下的弯矩图就行了。计算超静定拱计算超静定拱, , 是力法的强项。是力法的强项。 特别是无铰拱特别是无铰拱, , 因为是因为是曲杆曲杆, , 位移计算很繁杂。如何简化计算就很重要。弹性中心位移计算很繁杂。如何简化计算就很重要。弹性中心法就是计算无铰拱的最有效的方法。它可以使力法典型方程法就是计算无铰拱的最有效的方法。它可以使力法典型方程小小 结结 力法典型方程由位移约束条件而来，其本质是原超静定力

16、法典型方程由位移约束条件而来，其本质是原超静定结构上被解除多余约束处的位移应与原结构该点的位移一致结构上被解除多余约束处的位移应与原结构该点的位移一致的变形谐调条件，方程中的每项都是荷载或非荷载因素引起的变形谐调条件，方程中的每项都是荷载或非荷载因素引起的位移，其中包括多余未知力引起的位移。方程中的每一项的位移，其中包括多余未知力引起的位移。方程中的每一项都不能单独使基本结构与原超静定结构的位移一致，只有将都不能单独使基本结构与原超静定结构的位移一致，只有将各项叠加起来才能作到这一点。所以各项叠加起来才能作到这一点。所以, , 本章导出的力法典型本章导出的力法典型方程只适用于线弹性结构。方程只

17、适用于线弹性结构。中所有的负系数均为零中所有的负系数均为零, , 计算获得最大限度的简化。能够做计算获得最大限度的简化。能够做了这一步的关了这一步的关键是进行了坐标变换。把未知力的作用点移到键是进行了坐标变换。把未知力的作用点移到了弹性中心。了弹性中心。小小 结结一、力法的计算方法一、力法的计算方法1. 力法的基本思路力法的基本思路 用力法解超静定结构的基本思路是将超静定结构的多用力法解超静定结构的基本思路是将超静定结构的多余未知力看作基本未知量，去掉多余未知力对应的多余约余未知力看作基本未知量，去掉多余未知力对应的多余约束将原结构转化成基本结构，因而多余未知力成为作用在束将原结构转化成基本结

18、构，因而多余未知力成为作用在基本结构上的外力；然后沿多余未知力方向建立位移协调基本结构上的外力；然后沿多余未知力方向建立位移协调方程，解方程就可以求出多余未知力方程，解方程就可以求出多余未知力; ;最后将求出的多余最后将求出的多余未知力作用于基本结构，用叠加法即可求出超静定结构的未知力作用于基本结构，用叠加法即可求出超静定结构的内力。内力。2. 如何选取基本结构如何选取基本结构 (1) 力法的基本结构一般为静定结构，但有时若能较力法的基本结构一般为静定结构，但有时若能较容易地求出力法典型方程中的位移系数，也可以选超静定容易地求出力法典型方程中的位移系数，也可以选超静定结构作为基本结构。结构作为

19、基本结构。小小 结结例：例：用力法求图用力法求图a 所示的九次超静定结构的内力。所示的九次超静定结构的内力。 qEIEIABq(a)(b)AlB2X1l/X =1(c)(d)MM 8l/8l/8ql /2ql /211P1212小小 结结 解：解：根据对称性知，杆根据对称性知，杆AB的剪力和弯矩均为零，只的剪力和弯矩均为零，只有轴力，则取基本体系如图有轴力，则取基本体系如图b所示，所示，MP图和图和 M1图分别图分别如图如图c、图图d d所示。经计算得所示。经计算得代入力法典型方程代入力法典型方程11X1+1P=0=0，可以求出，可以求出 61qlX (2) 同一个超静定结构可以选择许多种不同

20、的力法基同一个超静定结构可以选择许多种不同的力法基本结构，但选取基本结构时需注意应使力法方程中的系本结构，但选取基本结构时需注意应使力法方程中的系数和自由项的计算尽可能方便，数和自由项的计算尽可能方便， 或尽可能使较多的自由或尽可能使较多的自由项和副系数为零，且应使项和副系数为零，且应使 图和图和MP图的绘制尽量简单。图的绘制尽量简单。无论选取怎样的基本结构，无论选取怎样的基本结构， 最后结果都相同。最后结果都相同。MEIl128311EIql7684P1，小小 结结XX3q( a )( b )2X1X3( c )( d )X1X2X1X2X3 例如例如, ,图图a中的连续梁，选图中的连续梁，

21、选图b、图、图c、图、图d所示的基本所示的基本体系都可以，但图体系都可以，但图d的基本体系可以使某些负系数为零，的基本体系可以使某些负系数为零，因此最简单。因此最简单。小小 结结3. 典型方程典型方程nnnnnnnnnnnnnXXXXXXXXXtcP221122tc2P2222212111tc1P11212111 超静定结构在荷载、支座位移、温度变化等因素作超静定结构在荷载、支座位移、温度变化等因素作用下的典用下的典 型方程为：型方程为：小小 结结 (1)力法典型方程实际上就是沿多余未知力方向上的位力法典型方程实际上就是沿多余未知力方向上的位移协调条件。移协调条件。 第第i个方程表示原结构在第

22、个方程表示原结构在第i个多余未知力方个多余未知力方向上的实际位移为向上的实际位移为 i，当位移的方向与多余未知力的方向当位移的方向与多余未知力的方向一致时，一致时， i 取正值，否则取负值。等号左边的每一项表示取正值，否则取负值。等号左边的每一项表示基本结构在各种因素单独作用下沿基本结构在各种因素单独作用下沿Xi 方向产生的位移，即方向产生的位移，即等号左边一切系数的计算都应在基本结构上进行。如：等号左边一切系数的计算都应在基本结构上进行。如： 21X1表示基本结构在表示基本结构在X1单独作用下沿单独作用下沿X2方向产生的位移方向产生的位移, 1c表示基本结构在支座位移单独作用下沿表示基本结构

23、在支座位移单独作用下沿X1方向产生的位方向产生的位移，移， nP表示基本结构在外荷载单独作用下沿表示基本结构在外荷载单独作用下沿Xn 方向产生的方向产生的位移，位移， nt 表示基本结构单独在温度变化时沿表示基本结构单独在温度变化时沿Xn 方向产生的方向产生的位移。主系数位移。主系数 ii表示基本结构在多余未知力表示基本结构在多余未知力Xi=1单独作用下单独作用下沿沿Xi 方向产生的位移；副系数方向产生的位移；副系数 ij（i j）表示基本结构在多）表示基本结构在多余未知力余未知力Xj=1单独作用下沿单独作用下沿Xi 方向产生的位移方向产生的位移 。小小 结结二、几个应注意的问题二、几个应注意

24、的问题1. 超静定结构的特性超静定结构的特性 (1) 在超静定结构中，支座移动、温度改变、材料胀缩、在超静定结构中，支座移动、温度改变、材料胀缩、 制造误差等因素都可以引起内力。制造误差等因素都可以引起内力。 (2) 在荷载作用下，超静定结构的内力分布与各杆刚在荷载作用下，超静定结构的内力分布与各杆刚度的比值有关，而与其绝对值无关。因此，在计算内力时，度的比值有关，而与其绝对值无关。因此，在计算内力时，允许采用相对刚度。若改变各杆的刚度比值，则结构的内允许采用相对刚度。若改变各杆的刚度比值，则结构的内力分布也随之改变。一般来说，刚度大的杆件，分配到的力分布也随之改变。一般来说，刚度大的杆件，分

25、配到的内力也大；若各杆件的刚度按同一比例增减，则结构的内内力也大；若各杆件的刚度按同一比例增减，则结构的内力保持不变。力保持不变。（1）没有荷载就没有内力这个说法对任何结构都是成立的）没有荷载就没有内力这个说法对任何结构都是成立的. 解：错误。解：错误。 (3) 由温度或支座移动、制造误差等因素在超静定结由温度或支座移动、制造误差等因素在超静定结构中引起的内力，与各杆刚度的绝对值有关。构中引起的内力，与各杆刚度的绝对值有关。例：判断下列说法的正确性。例：判断下列说法的正确性。小小 结结2、判断超静定结构的次数时应注意的问题判断超静定结构的次数时应注意的问题(1) 不要把原结构拆成几何可变体系。

26、不要把原结构拆成几何可变体系。(2) 通常要把全部多余约束都拆除。通常要把全部多余约束都拆除。(3) 只能在原结构中减少约束，不能增加新的约束。只能在原结构中减少约束，不能增加新的约束。 (4) 去掉连接去掉连接n个杆件的复铰相当于去掉个杆件的复铰相当于去掉n- -1个单铰；将个单铰；将连接连接n个杆件的刚结点变成铰结点相当于去掉个杆件的刚结点变成铰结点相当于去掉n- -1个约束。个约束。(5) 只能去掉多余约束，不能去掉必要约束只能去掉多余约束，不能去掉必要约束. . 例题：例题： （1）n次超静定结构，任意去掉次超静定结构，任意去掉n个约束均可作为力个约束均可作为力法基本结构法基本结构的说

27、法对吗？的说法对吗？解：错误。只能去掉多余约束，不能去掉必要约束。解：错误。只能去掉多余约束，不能去掉必要约束。 （2）对超静定结构在荷载作用下进行内力分析时，只对超静定结构在荷载作用下进行内力分析时，只需知道各杆的相对刚度。需知道各杆的相对刚度。解：正确。解：正确。 小小 结结（2） 图图a所示结构的超静定次数为多少？所示结构的超静定次数为多少？解：解：8次。次。提示：提示：相应的静定结构如图相应的静定结构如图b所示所示.CBA(a)(b)（3）图示结构超静定次数为）图示结构超静定次数为多少？多少？12 解：解：6次。次。注意：注意：1、2杆杆组成二元体，不能看作多余组成二元体，不能看作多余

28、约束。约束。小小 结结（4） 图示结构超静定次数为多少？图示结构超静定次数为多少？ 解：解：7次。次。提示：提示：先去掉先去掉AB杆杆, 再去掉铰再去掉铰A 结点（相当于结点（相当于2个个约束）约束）, 最后去掉铰结点最后去掉铰结点B（相当（相当于于2个单铰）个单铰）。（5） 图示结构的超静定次数为多少？图示结构的超静定次数为多少？ 。 解：解：6次。次。提示：提示：内部内部ABC只需三个约束，即可与只需三个约束，即可与外部保持几何不变，外部保持几何不变， 而现在而现在却用却用3个铰相连，故有三个多个铰相连，故有三个多余约束，余约束， 外部刚架也有三个外部刚架也有三个多余约束。多余约束。BAA

29、BC小小 结结3. 力法的适用条件力法的适用条件 (1) 力法只适用于求解超静定结构，不能用于求解静力法只适用于求解超静定结构，不能用于求解静定结构。定结构。(2) 既可以考虑弯曲变形，也可以考虑轴向和剪切变形。既可以考虑弯曲变形，也可以考虑轴向和剪切变形。 (3) 可以用于梁、刚架、桁架、拱、组合结构等各种类可以用于梁、刚架、桁架、拱、组合结构等各种类型的结构。型的结构。（4 4）从材料性质看）从材料性质看, , 只能用于弹性材料。只能用于弹性材料。 4. 超静定结构发生支座位移时基本体系的选取超静定结构发生支座位移时基本体系的选取 当超静定结构发生支座位移时，选取不同的基本体当超静定结构发

30、生支座位移时，选取不同的基本体系，所得的力法方程同，自由项系，所得的力法方程同，自由项 c亦不同。亦不同。小小 结结 例如例如, 用力法求图用力法求图a 所示有支座位移的超静定梁时，取所示有支座位移的超静定梁时，取两种基本结构进行分析比较。两种基本结构进行分析比较。ca( a )AB( b )（1） 第一种基本结构第一种基本结构（图（图b）, 基本体系如图基本体系如图c所示。所示。力法典型方程为力法典型方程为aXXXXXXcXXXc3333232131c2323222121可以看出可以看出, 方程的等号右边不为零，这是因为原结构在方程的等号右边不为零，这是因为原结构在

31、B点有位移，所以等号右边应等于原结构的实际位移，又点有位移，所以等号右边应等于原结构的实际位移，又由于实际位移与多余未知力的方向相反，故位移都取负值。由于实际位移与多余未知力的方向相反，故位移都取负值。 cX(c)3X(d)aX212XX31X小小 结结注意注意 ic的计算：的计算： 由于等号左边系数的计算都在基本结构上进行，由于等号左边系数的计算都在基本结构上进行， 而而图图b的这种基本结构既无荷载，也无支座位移，因此由该的这种基本结构既无荷载，也无支座位移，因此由该基本结构引起的基本结构引起的 ic都等于都等于0。则上述典型方程变为则上述典型方程变为 aXXXXXXcXXX33323213

32、13232221213132121110ca( a )AB( b )小小 结结（2） 取第二种基本结构，取第二种基本结构，如图如图d所示。所示。力法典型方程为力法典型方程为000c3333232131c2323222121c1313212111XXXXXXXXXcaAB(a)(b) 可见可见, , 该方程的等号右边都等于零该方程的等号右边都等于零, , 这是由于原结构这是由于原结构在在A点无位移的缘故。点无位移的缘故。注意注意 ic的计算：的计算：cX(c)3X(d)aX212XX31X小小 结结 由于图由于图d 这种基本结构的这种基本结构的B 端有支座位移，端有支座位移， 而该支座而该支座位

33、移将会引起与位移将会引起与X1、X3对应方向上的位移，故有对应方向上的位移，故有 1c=c， 2c= 0， 3c= a 。力法典型方程又可以写成：。力法典型方程又可以写成：0000333232131323222121313212111aXXXXXXcXXX 由以上分析可见，当超静定结构有支座位移时，选由以上分析可见，当超静定结构有支座位移时，选取不同的基本结构，所列方程的含义和形式均有区别，取不同的基本结构，所列方程的含义和形式均有区别，所以列方程需要仔细分析，分清支座位移何时出现在等所以列方程需要仔细分析，分清支座位移何时出现在等号左边，何时出现在右边。号左边，何时出现在右边。cX(c)3X

34、(d)aX212XX31X小小 结结 例：例： 图图a 所示变截面梁所示变截面梁, 在支座在支座A、B分别有竖向位移分别有竖向位移a及转动位移及转动位移。 若按力法进行求解，并取图若按力法进行求解，并取图b所示的基本体所示的基本体系，系， 则可列出力法方程则可列出力法方程 10111x的具体表达式。的具体表达式。1011，试写出试写出1XCE IE IAlaAE IFlFC(b )(a )BB22E IE Il( c )X1lME I212PMF lF( d )小小 结结 解：解： EIlllllllllEIlllEI23)2323(221)23132(2121)3221(1311lEIFll

35、llFllEI21252)2323(212131P10a1 5. 切开或撤去多余链杆的基本体系切开或撤去多余链杆的基本体系, 两者的力法方两者的力法方程比较程比较 两者的力法方程形式不同，它们所代表的变形条件两者的力法方程形式不同，它们所代表的变形条件及方程中各项参数的物理意义不同，但力法方程的内容及方程中各项参数的物理意义不同，但力法方程的内容是等效的是等效的。小小 结结(a)ACBF(b )(c)D123456X1ACBDCDCDFFX1X1X11X 图图b和图和图c是图是图a所示的超静定桁架用力法求解时选取所示的超静定桁架用力法求解时选取的两种不同的基本体系。图的两种不同的基本体系。图b

36、为切开链杆为切开链杆CD， 图图c为撤去为撤去链杆链杆CD。（1）相对图）相对图b，力法方程为，力法方程为 0P1111X（a） 方程的物理意义为：基本体系中链杆方程的物理意义为：基本体系中链杆1 1切口处相邻两切口处相邻两截面相对轴向位移应等于原结构该相邻两截面的相对轴向截面相对轴向位移应等于原结构该相邻两截面的相对轴向位移（等于零）。位移（等于零）。小小 结结系数和自由项按下式计算：系数和自由项按下式计算：(a)ACBF(b)(c)D123456X1ACBDCDX1X1CDFF612N11)(jjjjEAlFjjjjjlEAFF62PNP1)()(，小小 结结（2）对图）对图c, 力法方程

37、为：力法方程为：111*P11*11EAlXX(b) 方程的物理意义为：基本体系中方程的物理意义为：基本体系中C、D两点沿两点沿X1方向方向的相对线位移等于原结构中链杆的相对线位移等于原结构中链杆CD的缩短量。因为对杆的缩短量。因为对杆CD而言而言, X1为拉力，为拉力， 为杆为杆CD的伸长量，所以方的伸长量，所以方程右边取负值。程右边取负值。EAlXCD11系数和自由项按下式计算：系数和自由项按下式计算： ACBF(b )(c )D12345 6X1ACBDCDX1X1CDF(a )(a )ACBF(b )D123456X1ACBDCDCDFFX1X1(c )X1X1622N*11)(jjj

38、jEAlFjjjjjlEAFF62PN*P1)()(，小小 结结 可见与两种基本体系相应的力法方程只是形式上不同可见与两种基本体系相应的力法方程只是形式上不同, 而内容是等效的而内容是等效的. 柔度系数关系为柔度系数关系为：将式（将式（b）移项可得）移项可得 比较以上两种基本体系可以看到，两者力法方程的形比较以上两种基本体系可以看到，两者力法方程的形式及其物理意义不同；柔度系数与也不相同式及其物理意义不同；柔度系数与也不相同, 11 的计算包的计算包括括CD杆的影响在内，而杆的影响在内，而 则不包括则不包括CD杆的影响；杆的影响； 自由项自由项1P的计算两者相同，但物理意义也不同（前者是荷载作

39、用的计算两者相同，但物理意义也不同（前者是荷载作用于基本结构时链杆切口两侧的相对轴向位移，后者是荷载于基本结构时链杆切口两侧的相对轴向位移，后者是荷载作用于另一基本结构时作用于另一基本结构时C、D两点的相对线位移）。两点的相对线位移）。 11*1111EAl在实际计算中通常选用图在实际计算中通常选用图b所示的基本体系较为所示的基本体系较为方便。方便。01)(P11112622NXEAlEAlFjjjj*11小小 结结6. 几个有用的结论几个有用的结论 (1) 集中力集中力F 沿某杆的轴线作用，若该杆沿轴线方向沿某杆的轴线作用，若该杆沿轴线方向无位移无位移, 则只有该杆承受轴向压力，其余杆件无内

40、力（例则只有该杆承受轴向压力，其余杆件无内力（例如图如图a只有只有AB杆受轴向压力）杆受轴向压力） ；等值反向共线的一对集；等值反向共线的一对集中力沿某直杆的轴线作用时，只有该杆受轴向拉力或压力中力沿某直杆的轴线作用时，只有该杆受轴向拉力或压力（例如图（例如图b、图、图c中。中。 杆件无弯矩杆件无弯矩, 且只有成对集中力作用且只有成对集中力作用的杆件受轴力）。的杆件受轴力）。FFDCBFAFFEFDBACF( b )FFF( c )F(a )AB小小 结结 (2) 集中力作用在无线位移的结点上时，汇交于该结集中力作用在无线位移的结点上时，汇交于该结点的各杆无弯矩，也无剪力（图点的各杆无弯矩，也

41、无剪力（图d）。）。 注意：注意：以上结论均有一个前提条件：不考虑轴向以上结论均有一个前提条件：不考虑轴向变形；若需考虑轴向变形，则结论不成立。变形；若需考虑轴向变形，则结论不成立。 (3) 刚度无穷大的杆件不产生弯曲变形，但可以有刚度无穷大的杆件不产生弯曲变形，但可以有弯矩，杆端的最后弯矩应由结点的平衡条件求出。弯矩，杆端的最后弯矩应由结点的平衡条件求出。F(d)(e)M小小 结结例：例：计算图示结构计算图示结构MBA、MCD 。各杆。各杆EI=常数。常数。 解：解： C点无线位移，其点无线位移，其上作用的集中力将只引起轴上作用的集中力将只引起轴力，不引起弯矩和剪力，故力，不引起弯矩和剪力，

42、故MBA=MCD=0 。ABCFD3m3mE4m4m同理，下列结构的各杆弯矩等于零。同理，下列结构的各杆弯矩等于零。FFF小小 结结三、对称性的利用三、对称性的利用 （1）超静定结构的对称性包括两方面：几何形状和支）超静定结构的对称性包括两方面：几何形状和支承对称；杆件截面和材料性质（刚度）也对称。承对称；杆件截面和材料性质（刚度）也对称。 奇数跨对称刚架在反对称荷载作用下，对称轴处简奇数跨对称刚架在反对称荷载作用下，对称轴处简化为一竖向链杆。化为一竖向链杆。（4）选取半结构的原则如下：选取半结构的原则如下： 奇数跨对称刚架在正对称荷载作用下，对称轴处奇数跨对称刚架在正对称荷载作用下，对称轴处

43、简化为一定向支座。简化为一定向支座。 （2）作用于对称结构上的任意荷载可以分为对称荷）作用于对称结构上的任意荷载可以分为对称荷载和反对称荷载两部分分别计算。载和反对称荷载两部分分别计算。 （3）在对称荷载作用下，变形是对称的，弯矩图和）在对称荷载作用下，变形是对称的，弯矩图和轴力图是对称的，剪力图是反对称的。在反对称荷载作轴力图是对称的，剪力图是反对称的。在反对称荷载作用下用下, 变形是反对称的，弯矩图和轴力图是反对称的，剪变形是反对称的，弯矩图和轴力图是反对称的，剪力图是对称的。利用这些规则力图是对称的。利用这些规则, 只需计算半边结构。只需计算半边结构。小小 结结 偶数跨对称刚架在对称荷载

44、作用下，当不考虑中柱轴偶数跨对称刚架在对称荷载作用下，当不考虑中柱轴向变形时，对称轴的截面无位移，简化为固定支座。向变形时，对称轴的截面无位移，简化为固定支座。 偶数跨对称刚架在反对称荷载作用下，原结构简化为偶数跨对称刚架在反对称荷载作用下，原结构简化为半结构，且中柱的惯性矩减半。半结构，且中柱的惯性矩减半。（5） 几种典型对称结构的半结构如下列各图所示。几种典型对称结构的半结构如下列各图所示。 正 对 称 半 结 构反 对 称 半 结 构(a )(b )(c )小小 结结对 称 轴(a)正 对 称 半 结 构反 对 称 半 结 构(b)(c)或yi正对称半结构(a)(b)y反对称半结构/2(

45、c)i小小 结结y(a)ii(b)y(c)2i/正对称半结构反对称半结构i/2y(a)iEA=(b)y(c)i/8正对称半结构反对称半结构2小小 结结(a)(b)(c)正对称半结构反对称半结构注意：注意：在利用对称性时应能正确判断荷载的对称性。在利用对称性时应能正确判断荷载的对称性。 例：例： 在不计轴向变形下，图在不计轴向变形下，图a所示对称结构（所示对称结构（EI=C），可），可取图取图b来计算吗？来计算吗？(a)(b)FF/ 2(c)F/ 2 解：解：不可以。不可以。正确的半结构应正确的半结构应为图为图c c。小小 结结例例：图：图 a所示对称结构，可简化为图所示对称结构，可简化为图b来

46、计算吗？来计算吗？llllll1.5ll1.5FFF(a)(b)解：解：可以。可以。 小小 结结例：例：作图作图a所示结构所示结构M图，图，EI=常数。常数。 解解：本题为反对称荷载，故先简化成半结构（图本题为反对称荷载，故先简化成半结构（图b）, 该半结构是静定结构，根据平衡条件即可作出弯矩图该半结构是静定结构，根据平衡条件即可作出弯矩图(图图c）。）。Maaa/(a)M/(b)(c)22M/2a/2M/2小小 结结例例：用力法计算并做图：用力法计算并做图a所示结构所示结构M 图。图。EI=常数。常数。 解：解：把原结构简化成图把原结构简化成图b所示的半结构，再简化成图所示的半结构，再简化成

47、图c，进一步简化成进一步简化成e图所示的简支梁，可得原结构的图所示的简支梁，可得原结构的M图（图图（图f）。）。(e)(d)(f)M图Fl/lF2222FlFl/Fl/Fl/对称轴M=FlM=Fl/2M=Fl(c)FFlF(a)lll(b)F小小 结结 例例：试用力法计算图：试用力法计算图a 所示结构由于所示结构由于AB杆的制造误杆的制造误差（短差（短）产生的）产生的M 图，已知图，已知EI=常数。常数。 (d )( e )E I aM图232/ 2/ 2 解解：取：取1/4结构（图结构（图b）。由于）。由于AB杆短杆短，可看作支，可看作支座座A发生向下的位移发生向下的位移2。aaEA=BAa

48、/2X = 1(b)(c)(a)a/ 2A2a/1小小 结结列力法方程列力法方程 0c1111X其中其中 而而1c是当基本结构（是当基本结构（图图d）发生向下的支座位移时）发生向下的支座位移时, ,沿沿X1方向产生的位移，因此方向产生的位移，因此 EIa3311 2/1c解方程得解方程得 3123aEIX M 图示于图图示于图e e。小小 结结 例例：图：图a a所示结构，用力法求解时最少未知量个数所示结构，用力法求解时最少未知量个数为多少？为多少？ 提示：提示：先取半结构（图先取半结构（图b），再对图），再对图b取半结构取半结构如图如图c所示。所示。2EI(c)3EIEIEIEIhF3EI3

49、EIllEI3EI(a)(b)F/2F/4解：解：最少未知量个数为最少未知量个数为1 1。小小 结结四、弹性支承超静定结构的计算四、弹性支承超静定结构的计算例例：结构如图所示（：结构如图所示（f为柔度系数），选择正确答案。为柔度系数），选择正确答案。 D. CAMMC. CAMMA. CAMMB. CAMMMAE IlMcClE IfAFF解解: :正确答案是正确答案是C。小小 结结 例例: :图示两弹性支承连续梁，已知图示两弹性支承连续梁，已知EI=常数，常数，k=6EI/l3 ，试求弯矩图。试求弯矩图。kklllDACBF(a )BC1FX2DX1= 1BCAAX1基本结构ll2( b )

50、( c )_ _M1l( d )( e )1 / 2 4X2=1125 / 2 4MP图（F l )BC1ll1ADDCBA_ _M2小小 结结 解：解： 此连续梁为二次超静定，取基本体系如图此连续梁为二次超静定，取基本体系如图b所示。所示。（1） 力法方程力法方程 00P2222121P1212111xxxx（2） 计算系数和自由项计算系数和自由项 位移系数是由两部分产生的：一是荷载产生的，二位移系数是由两部分产生的：一是荷载产生的，二是由于弹簧支座位移产生的。是由于弹簧支座位移产生的。) 132121(2lEI例如求例如求11，由荷载产生的位移是，由荷载产生的位移是 kllkll11112

51、2由支座产生的位移是由支座产生的位移是EIl2311所以所以小小 结结同理同理 EIl2322EIlkllEIl221121311212112EIFlEIllFklF3621223P1EIFlEIllFklF661123P2将系数代入力法方程典型得将系数代入力法方程典型得062320323221221EIFlXEIlXEIlEIFlXEIlXEIl小小 结结解联立方程得解联立方程得由叠加法作弯矩图由叠加法作弯矩图2211P2211XMXMMXMXMM最后弯矩图如图最后弯矩图如图e e所示。所示。 FlX2451242FlX，小小 结结五、用力法计算超静定结构的位移五、用力法计算超静定结构的位移

52、用力法计算超静定结构位移的步骤如下：用力法计算超静定结构位移的步骤如下： (1) 先用力法计算出多余未知力先用力法计算出多余未知力, , 并作为已知外力作并作为已知外力作用于基本结构。用于基本结构。 (2) 结构上某点的位移等于基本结构在各种因素（包结构上某点的位移等于基本结构在各种因素（包括外荷载、多余未知力、支座位移、温度变化等）分别括外荷载、多余未知力、支座位移、温度变化等）分别作用下产生的位移相叠加。作用下产生的位移相叠加。 (3) 若超静定结构的若超静定结构的M 图已给出，则求位移时只需图已给出，则求位移时只需在任意的静定结构上施加单位力，在任意的静定结构上施加单位力，画出画出 图，再应用图，再应用图乘法或求位移公式即可。图乘法或求位移公式即可