第4章天线(2017)

1、第四章第四章 电磁波辐射电磁波辐射天线的基本概念天线的基本概念空间电磁波空间电磁波高频电流高频电流发射发射接收接收收、发天线具有互易性收、发天线具有互易性天线的作用天线的作用天线的分类天线的分类v按用途分类，可分为通信天线、测量天按用途分类，可分为通信天线、测量天线等线等v按工作频段分类，可分为短波天线、超按工作频段分类，可分为短波天线、超短波天线、微波天线等短波天线、微波天线等v按方向性分类，可分为全向天线、定向按方向性分类，可分为全向天线、定向天线等天线等v按外形分类，可分为线天线、面天线等按外形分类，可分为线天线、面天线等v线天线：线天线：天线的直径远小于其几何长度天线的直径远小于其几何

2、长度可不考虑天线横截面上的电流分布可不考虑天线横截面上的电流分布天线品种繁多，以供不同频率、不同用途、天线品种繁多，以供不同频率、不同用途、不同场合、不同要求等不同情况下使用。不同场合、不同要求等不同情况下使用。偶极子天线偶极子天线单极天线单极天线环天线环天线螺旋天线螺旋天线各种天线 各种天线都可以看成是由很多电流元构各种天线都可以看成是由很多电流元构成的，因此天线的辐射场也可以看成是成的，因此天线的辐射场也可以看成是这许多电流元辐射场的叠加。这许多电流元辐射场的叠加。电流元：长度电流元：长度l 的流有电流的导线。的流有电流的导线。 特点：由特点：由l1,可将表达式中正比于可将表达式中正比于1

3、/r3 和和1/r2的项略去，的项略去，即可得到电流元的辐射场：即可得到电流元的辐射场：0sin42EEerIlkjErjkr0sin4HHerIlkjHrjkr3. 自由空间中电流元的辐射场自由空间中电流元的辐射场1）媒质的特性阻抗：）媒质的特性阻抗： 1200ZkHEZ2）自由空间中电流元的辐射场：）自由空间中电流元的辐射场：0sin2sin60HHEEerIljHerIljErrjkrjkrH 、E 和I是有效值或最大值4. 电电偶极子偶极子辐射场的特性辐射场的特性1）电流元辐射的波在远区为横电磁波）电流元辐射的波在远区为横电磁波2）电流元辐射的波在远区为球面波）电流元辐射的波在远区为球

4、面波0sin2sin60HHEEerIljHerIljErrjkrjkr4）场强与）场强与Il成正比成正比3）坡印亭矢量的瞬时值为正值，即）坡印亭矢量的瞬时值为正值，即 为实数为实数SIl 称为电流矩称为电流矩第二节第二节 电小环天线电小环天线v定义：环天线的尺寸远小于所辐射电磁波的最大波长v场强计算公式v磁偶极子与电偶极子的区别222120sinsinIAErIAHr第三节 天线的特性参数天线特性参数天线特性参数机械特性参数：形状，尺寸，材料，可靠性等机械特性参数：形状，尺寸，材料，可靠性等电特性参数电特性参数一次参数：方向性图，输入阻抗，效率一次参数：方向性图，输入阻抗，效率二次参数：方向

5、性系数，增益，波瓣宽度，二次参数：方向性系数，增益，波瓣宽度， 前后比，极化特性等前后比，极化特性等一、 天线的方向性 天线的辐射场强与方向有关的特性，称天线的辐射场强与方向有关的特性，称为天线的方向性。为天线的方向性。以电流元为例：以电流元为例：0sin2sin60HHEEerIljHerIljErrjkrjkr（一）天线的方向性函数和方向性图（一）天线的方向性函数和方向性图用于表示天线方向性特性的函数：用于表示天线方向性特性的函数：电流元的方向性函数电流元的方向性函数电流元的方向性图电流元的方向性图),(fjkrerIljEsin60sin)(),(lffv赤道面：与天线轴垂直并经过天线中

6、心赤道面：与天线轴垂直并经过天线中心 的平面。的平面。v子午面：包含天线轴的平面。子午面：包含天线轴的平面。 90某一常数1）电流元在赤道面内的方向性函数和方向性图：）电流元在赤道面内的方向性函数和方向性图：lf)( 090270180E2）电流元在子午面内的方向性函数和方向性图：）电流元在子午面内的方向性函数和方向性图：sin)(lf90 0180270E（二）天线的归一化方向性函数和归一化方向性图（二）天线的归一化方向性函数和归一化方向性图归一化方向性函数：归一化方向性函数： 天线辐射场与最大方向上的场强值之比。天线辐射场与最大方向上的场强值之比。,/,/,),(maxmaxffEEF 反

7、映了天线在不同方向的场分布。反映了天线在不同方向的场分布。归一化方向性图：归一化方向性图： 表示归一化方向性函数的空间立体图形。表示归一化方向性函数的空间立体图形。 通常用两个互相垂直的平面上（子午面和赤道通常用两个互相垂直的平面上（子午面和赤道面面/E面和面和H面）的平面图来表示。面）的平面图来表示。方向性相关的参数主瓣宽度半功率角副瓣宽度副瓣电平二、 天线的方向性和增益v方向性系数： 天线辐射功率一定，在任意方向天线辐射功率一定，在任意方向 辐射功率密度与相等的辐射功率均匀辐射时辐射功率密度与相等的辐射功率均匀辐射时的平均功率密度之比。的平均功率密度之比。),(11DSSD),(11物理意

8、义：物理意义： 由于天线有方向性，使某方向的辐射功由于天线有方向性，使某方向的辐射功率密度比均匀辐射时增加的倍数率密度比均匀辐射时增加的倍数D。实际上，。实际上，D反映了天线集中辐射能量的特性。反映了天线集中辐射能量的特性。 通常方向性系数指的是天线最大辐射方向上的方通常方向性系数指的是天线最大辐射方向上的方向性系数。向性系数。2 2、天线的增益、天线的增益 在任意方向在任意方向 , 辐射功率密度与将相等的输辐射功率密度与将相等的输入功率均匀辐射时的平均功率密度之比，即天线入功率均匀辐射时的平均功率密度之比，即天线增益为：增益为：),(11GSSG),(1124 rPSAG物理意义：物理意义：

9、 为了在观察点有相等的辐射功率密度，为了在观察点有相等的辐射功率密度，方向性天线的输入功率应小于均匀辐射天线方向性天线的输入功率应小于均匀辐射天线输入功率的输入功率的G倍。倍。 dBi：表示比较对象是各向均匀辐射的理想点源；：表示比较对象是各向均匀辐射的理想点源； dBd：表示以半波对称振子为比较对象。：表示以半波对称振子为比较对象。增益的单位：增益的单位：IEEE定义的天线增益在指定方向上的辐射强度与将天线接收到的功在指定方向上的辐射强度与将天线接收到的功率各向同性辐射的辐射强度的比值。率各向同性辐射的辐射强度的比值。注注1：增益与天线阻抗不匹配和极化不匹配无关、也与天线连：增益与天线阻抗不

10、匹配和极化不匹配无关、也与天线连接的系统无关。接的系统无关。注注2：各向同性辐射的功率的辐射强度等于天线接收的功率除：各向同性辐射的功率的辐射强度等于天线接收的功率除以以4。注注3：如果天线没有损耗，在任何方向上增益和方向性相等。：如果天线没有损耗，在任何方向上增益和方向性相等。注注4：如不明确方向，则指最大辐射强度的方向。：如不明确方向，则指最大辐射强度的方向。注注5：绝对增益和相对增益。：绝对增益和相对增益。天线的增益天线的增益( (书上定义书上定义) )22022422( , )( , )4( , )4( , )( , )( , )4( , )( , )avrravradavradava

11、vradavinEESaarUr SPSdsUdPUUUDUPUUGUP 幅射强度幅射强度平均幅射强度平均幅射强度 辐射强度与功率密度辐射强度与功率密度的区别的区别例题4.1:已知电偶极子在远场的电场强度为:jkrerIlkjsin4E2试推导电偶极子的辐射电阻是多少？G=?解:12avSE Hddrdssin2ddrHEdPsin212ddrEdPEHsin2222222220000sinsin22ErPrd ddEdW E223lIP将带入上式得：RIPm221 232lR对于自由空间2280lR求增益G60sinIdlEr221122mrmsavmmEESE H2222222sin30(

12、)80()avdlSIrdlPI2222,22222sin230()()41.580()410log1.51.76avmmdlISrGrPdlIrGdB 三、天线的极化方向定义：定义： 天线向周围空间辐射电磁波，电磁天线向周围空间辐射电磁波，电磁波由电场和磁场构成。规定电场的方向波由电场和磁场构成。规定电场的方向就是天线极化方向。就是天线极化方向。天线的垂直极化：电场垂直于地面天线的垂直极化：电场垂直于地面天线的水平极化：电场平行于地面天线的水平极化：电场平行于地面四、接收天线的有效面积四、接收天线的有效面积电磁波电磁波高频电流高频电流感应感应注：只有电场沿天线导体表面的切向分量注：只有电场沿

13、天线导体表面的切向分量才能感应出电流，垂直分量不能。才能感应出电流，垂直分量不能。1接收天线的接收电磁波的过程：接收天线的接收电磁波的过程：v接收天线的等效电路接收天线的等效电路Z0ZA0IA 0：接收天线输入端的等效电动势接收天线输入端的等效电动势Z0：接在振子中心的接收机的输入接在振子中心的接收机的输入阻抗阻抗IA：流经负载的电流，也即天线输流经负载的电流，也即天线输入端的感应电流入端的感应电流ZA：天线的输入阻抗天线的输入阻抗v接收天线感应电流的求解接收天线感应电流的求解接收机接收机Z0ZlE0EZld0i0Ezdzi2EZ：振子上振子上Z处单位长度感应出的电动势处单位长度感应出的电动势

14、cos0sinsinjkzZeEEE根据互易定理，有根据互易定理，有020idzEidZdziiEdZ020 llZZdzzfEdzzfEdiizf0002则令假设电流在振子上按正弦规律分布，则假设电流在振子上按正弦规律分布，则 0sinsin0sinsinzlklzlklzklzlkzf ,sinsincoscoscossin00000000FZZElfklZZEklklklZZEZZdzzfEZZIAeAAAllZAA结论：结论：1)接收天线的感应电流与来波方向有关接收天线的感应电流与来波方向有关 接收天线的方向性接收天线的方向性 2)天线用作发射和接收的方向性函数相等天线用作发射和接收的

15、方向性函数相等 收、发天线的互易性收、发天线的互易性2 2接收天线的接收功率接收天线的接收功率v接收天线的输出功率接收天线的输出功率Z0ZA0IA000,jXRZjXRZAAA设则接收天线的输出功率：则接收天线的输出功率：02ARI21P ,22A002e2A0eAFZZ2RlEPFZZElIv天线向接收机输出的最大功率天线向接收机输出的最大功率 当天线的最大接收方向对准来波方向，并且接收机当天线的最大接收方向对准来波方向，并且接收机的输入阻抗与天线完全匹配时，天线向接收机的输出功的输入阻抗与天线完全匹配时，天线向接收机的输出功率最大。率最大。时，即当1,00FRRXXAAAeAAeRlERR

16、lEP82222222max22max120960AeGRlE GPW 公式直接引用可以从增益公式中推出接收天线的有效面积接收天线的有效面积 定义：定义：在指定的方向上，接收天线终端负载上可接收到在指定的方向上，接收天线终端负载上可接收到的功率与在该方向上作用到天线上的平面电磁波的功率的功率与在该方向上作用到天线上的平面电磁波的功率流量密度的比值。电磁波的极化与天线的极化匹配。流量密度的比值。电磁波的极化与天线的极化匹配。2max12 120ES与来波垂直的单位面积上电磁波的功率为：自由空间22max4PGAmS24GA天线增益系数的另一个表达式：天线增益系数的另一个表达式：IEEE 的定义注

17、1：如不说明方向，则指最大功率流量密度的方向。注2：在制定方向上天线的有效面积等于工作波长的平方乘在该方向上的天线增益除以4。（线性极化）天线的有效长度（线性极化）天线的有效长度v一个线性极化天线接收指定方向上的平面波，天线一个线性极化天线接收指定方向上的平面波，天线终端上的开路电压与天线极化方向上的电场强度振终端上的开路电压与天线极化方向上的电场强度振幅的比值。幅的比值。v注注1：换种说法，有效长度是指一细直线导体的长：换种说法，有效长度是指一细直线导体的长度，该导体的轴向垂直于指定的方向、平行于天线度，该导体的轴向垂直于指定的方向、平行于天线的极化方向。导体上的电流是均匀的；电流大小等的极

18、化方向。导体上的电流是均匀的；电流大小等于天线终端上的电流、在该方向上天线产生相同的于天线终端上的电流、在该方向上天线产生相同的远场场强。远场场强。v注注2：在低频时，对垂直极化的接地的天线，有效：在低频时，对垂直极化的接地的天线，有效长度也常称有效高度。长度也常称有效高度。eVh E000( )PPhaveIlhI z dzhII发射：有效高度等于物理高度（或长度l)乘以归一化的平均电流接收：有效高度乘以与之相同极化的入射电场E(V/m) ,就得到感应电压V。有效长度与天线系数的关系半波对称振子的半波对称振子的有效长度有效长度短偶极子的的有效长度短偶极子的的有效长度2eehlh天线的有效高度

19、天线的有效高度( (长度长度l)l)/0(/)()()V mVAF dB mE dBV dB/0()(/)()V mVE dBAF dB mV dB五、五、 天线系数天线系数天线系数计算天线系数计算020max021,RVPV则为设接收机输入端的电压 VElVRlERlEPeeAe2188002222max又 , AF 就称为天线就称为天线的校正的校正系数系数dBldBVdBEdBldBEdBVee6log206log20006log20elAF令AFdBVdBE0例：求半波对称振子的校正系数？例：求半波对称振子的校正系数？解：对于半波对称振子解：对于半波对称振子el6log20KdBKMHz

20、f10150时，当六、天线的输入阻抗、驻波比和带宽六、天线的输入阻抗、驻波比和带宽v天线的输入阻抗-天线在馈电点端子上呈现的复阻抗。v某对数周期宽带天线 - 输入阻抗 50 v某对数周期宽带天线 - VSWR 2v某天线带宽 -80 MHz to 2 GHz v窄带天线 半波对称振子、通信天线v宽带天线 对数周期、喇叭天线第四节第四节 对称振子天线对称振子天线对称振子天线对称振子天线偶极子天线偶极子天线长偶极子天线长偶极子天线中心馈电线天线中心馈电线天线是一种天线的不同名称是一种天线的不同名称一、偶极子天线一、偶极子天线v偶极子天线（对称振偶极子天线（对称振子）：子）：中点断开并接以馈电源的线

21、性导体。v半波偶极子天线（对称半波偶极子天线（对称振子）：振子）：每臂长度为四分之一波长、全长为二分之一波长的天线。v辐射源：辐射源：在馈电电源作用下，在偶极子天线振子上所建立的电流。2alZIz二、偶极子天线上的电流分布二、偶极子天线上的电流分布假设：假设：v ，这时可忽略端面电流，即只有纵向，这时可忽略端面电流，即只有纵向电流电流 ；v ，忽略间隙，忽略间隙 内的位移电流所产生内的位移电流所产生的辐射场。的辐射场。la azI结论：结论： 当当 时，偶极子天线上的电流分布接时，偶极子天线上的电流分布接近于正弦函数分布；近于正弦函数分布； 当当 时时 ，偶极子天线上的电流分，偶极子天线上的电

22、流分布近似为：布近似为：0a1 . 0ka0sin0sinzzlkIzzlkIImmz几种典型偶极子天线上的电流分布几种典型偶极子天线上的电流分布偶极子天线上电流分布的特点偶极子天线上电流分布的特点v振子的终端始终是电流的波节；振子的终端始终是电流的波节；v离终端离终端 /4处为电流的波腹，再经处为电流的波腹，再经 /4处为电流处为电流波节，依次重复；波节，依次重复；v在振子上的电流经过零值时，电流相位改变在振子上的电流经过零值时，电流相位改变1800；v振子输入端的电流值由电长度振子输入端的电流值由电长度l/ 决定；决定；v振子两臂相对应点的电流相等。振子两臂相对应点的电流相等。三、偶极子天

23、线的辐射场三、偶极子天线的辐射场jkrzerdzIjdEsin60dz在天线振子上取一小段在天线振子上取一小段 ，认为，认为 上电上电流分布是均匀的，则流分布是均匀的，则 所产生的场为：所产生的场为：dzdzM2012r0r1rdzdzzzZ天线在天线在M点产生的场是无数点产生的场是无数 在在M点产生点产生的场的积分：的场的积分：dzlljkrzerdzIjEsin60代入：代入：0sin0sinzzlkIzzlkIImmz得：得：02201121sinsin60sinsin60ljkrmljkrmdzerzlkIjdzerzlkIjEM点离振子很远，点离振子很远，021021,1111rrr

24、rM2012r0r1rdzdzzzZ0cosz0201rrkrrk但但不成立，不成立，coscoscoscos0201zrzrrzrzrr又又jkrmlljkzjkzjkrmeklklrIjdzezlkdzezlkerIjEsincoscoscos60sinsinsin6000coscos振幅值：振幅值：sincoscoscos60klklrIEmm上式的适用条件：上式的适用条件：151laka四、偶极子天线的方向性函数四、偶极子天线的方向性函数mE由由 可知可知:sincoscoscos,klklf1） 与与 无关，因此偶极子天线在赤道无关，因此偶极子天线在赤道面内轴向对称，方向性图为一圆；

25、面内轴向对称，方向性图为一圆；2） 与与 有关，说明偶极子天线在子午有关，说明偶极子天线在子午面内的方向性与面内的方向性与 有关；其方向性取决于有关；其方向性取决于 ;l),(f),(f sincos2cosf当当 时，时，4l sin1coscosf当当 时，时，2l sin1cos2cosf当当 时，时，l注意：半波偶极子天线的长度是2L=/2半波偶极子天线（半波偶极子天线（ ）在子午面内的）在子午面内的方向性图方向性图 25. 0l各种不同长度的偶极子天线在子午面各种不同长度的偶极子天线在子午面内的方向性图内的方向性图 3）任何长度的偶极子天线在轴向）任何长度的偶极子天线在轴向 无辐射；

26、无辐射；4）当）当 时，随着时，随着 增大，波瓣越来越增大，波瓣越来越尖锐，且只有主瓣，主瓣垂直于振子轴；尖锐，且只有主瓣，主瓣垂直于振子轴；5）当）当 后，出现旁瓣；后，出现旁瓣； 时，主瓣时，主瓣消失；消失；6）当）当 继续增大时，主瓣将变得更窄，并且旁继续增大时，主瓣将变得更窄，并且旁瓣的数目将波浪式地增多。瓣的数目将波浪式地增多。 0l5 . 0l5 . 0l1ll1） 时，天线振子上下两臂的电流同相。时，天线振子上下两臂的电流同相。但行程差引起的相位差却存在，这使电场叠加后但行程差引起的相位差却存在，这使电场叠加后产生方向性；产生方向性；2） ，相位差为，相位差为0，同相叠加得到更大

27、值；，同相叠加得到更大值；3）当）当 时，振子上出现反向电流。场强叠时，振子上出现反向电流。场强叠加时，不仅要考虑行程差，还要考虑电流的相位加时，不仅要考虑行程差，还要考虑电流的相位差所引起的场强的相位差，其结果出现旁瓣；差所引起的场强的相位差，其结果出现旁瓣； 905 . 0l5 . 0l方向性的变化归根到底是由电流分布的变化引起的方向性的变化归根到底是由电流分布的变化引起的:4）当）当 继续增大时，振子上有反向电流的线段继续增大时，振子上有反向电流的线段增加，主瓣相对减小，旁瓣相对增大；增加，主瓣相对减小，旁瓣相对增大；5） 时，正向电流与反向电流都占据一个时，正向电流与反向电流都占据一个

28、波长，主瓣消失。波长，主瓣消失。l1l半波对称振子的天线增益2222222200max22222coscoscos60( , )( , )sin( )28sin73732/2( , )1()/(73)41.642.1582jkrmmmavmavradmmklklIEjeFFrIESFrIPSrd dRFIIGrGdBr 半波对称振子的天线增益第第5 5节节 理想导电平面上的天线理想导电平面上的天线镜像原理镜像原理v地面将影响天线的特性地面将影响天线的特性：方向性图，辐射阻抗，输入阻抗，天线效率v原因原因：二次电流和二次场的出现v近似分析方法近似分析方法：镜像原理v镜像原理：求位于理想导电平面附

29、近的天线所镜像原理：求位于理想导电平面附近的天线所产生的场时，用天线的镜像来代替理想导电平产生的场时，用天线的镜像来代替理想导电平面对它的影响。镜像天线距理想导电平面的垂面对它的影响。镜像天线距理想导电平面的垂直距离等于天线到该导电平面的距离。直距离等于天线到该导电平面的距离。v实质：用集中的镜像电流代替分布的感应面电实质：用集中的镜像电流代替分布的感应面电流。流。H = 实际振子实际振子HH = 实际振子实际振子镜像振子镜像振子镜像电流的确定：镜像电流的确定：HH = 垂直振子垂直振子镜像电流：镜像电流：大小相等大小相等方向相同方向相同IIHH = 水平振子水平振子镜像电流：镜像电流：大小相

30、等大小相等方向相反方向相反IIH1H1 = 倾斜振子倾斜振子镜像电流：镜像电流：先分解先分解 后后合成合成IIH2H2例：求移动通信中的车载天线的方向性系数定义：单极天线定义：单极天线只有一个臂的对称振子只有一个臂的对称振子单极接地天线单极接地天线单极天线垂直架设在地面或金属体表单极天线垂直架设在地面或金属体表面，其下端面与激励源的一个端子相连，而激励面，其下端面与激励源的一个端子相连，而激励源的另一端与地面或金属体相连。源的另一端与地面或金属体相连。l = l 第第6 6节节 天线阵天线阵v振子阵天线：振子阵天线：两个或多个振子按一定的方式排列和依一定的电流相位馈电，这样所组成的辐射系统称为

31、振子阵天线。vN元振子阵：元振子阵：由N个振子组成的振子阵。v耦合振子：耦合振子：振子阵中的振子相互间存在耦合作用，因此称为耦合振子。改善天线的方向性，提高天线增益改善天线的方向性，提高天线增益方向性相乘原理方向性相乘原理 方向性相乘原理：天线阵的方向性函数为单方向性相乘原理：天线阵的方向性函数为单个振子的方向性函数与阵因子的乘积。方向个振子的方向性函数与阵因子的乘积。方向性图也可以相乘。性图也可以相乘。,1cfff证明：设局部空间证明：设局部空间V内有内有N个相同的辐射元所组成的天线阵，个相同的辐射元所组成的天线阵， 观察点观察点M远离天线阵，各辐射元到原点的距离为远离天线阵，各辐射元到原点

32、的距离为dn。njnmmnNNNnnnemIIrrrrdrr01212121,电流关系：xyzMnnrnr1o第n个辐射元的辐射场：nnjjkrjmnnnnjkrmnnPfereeIjcmPfrejcIEnnn,10设n个辐射元全部相同，则其方向性函数也相同：NnnjjnjkrmNnnnjjnjkrmNnnPeemferjcIPfeemerjcIEEnnnn1,111,1100,n为路程差所引起的相位差。所以，方向性函数为：Nnjjnnneemff1,10,令阵因子：Nnjjncnneemf1,0,则：,),(),(1cfff证毕！阵因子 的求解：,nf1)赤道面内： Nnjkdjncnnnn

33、nnnoeemfkdkdrrk1cos900coscos,2)子午面内： Nnjkdjncnnnnnnnoeemfkdkdrrk1sin00sinsin,注：注：1）通常方向性函数指的是方向性函数的模）通常方向性函数指的是方向性函数的模 2）选择第一个辐射元为参考点）选择第一个辐射元为参考点例1：相距/4的两耦合半波对称振子以相同的电流同相馈电，求该振子阵的方向性。解：由已知，得4/, 0, 0, 1210ddm1）子午面内： sincos2cossin4cos2sin4cos2sin2cos1211sin2coscos2cossincoscoscos1sin2sin421sin1cjjknj

34、kdcfffeeefklklfn2）赤道面内： cos4cos2cos4cos212cos1cos1121cos1cnjkdcfffefklfno0o0o0o0o0o0例2：两耦合半波对称振子以相同的电流振幅，但相位相差900馈电，求该振子阵的方向性。解：由已知，得2/, 10m1）当振子2的电流导前阵子1时，即 2sin21cos21sin2/21sin0kdeeeefjkdjnjkdjcnn2/0 2sin21cos2sincossincos1kdklklfffco0o0o01 2 2cos21cos2cos12cos21cos2121cos0kdklfffkdeefcnjkdjcnno0o0o01 2 天线阵的最大辐射方向由振子天线阵的最大辐射方向由振子2指向振子指向振子1（振子（振子1中中的电流落后振子的电流落后振子2），振子，振子2称为振子称为振子1的的反射器反射器。2）同理，当振子2的电流落后阵子1时，即2/0 2sin21cos2sincossincos1kdklklfffco0o0o01 2 2cos21cos2cos11kdklfffc 天线阵的最大辐射方向由振子天线阵的最大