第2章 光导纤维

1、1 2.1 光纤的结构和分类光纤的结构和分类 2.2 用射线理论分析光纤的导光原理用射线理论分析光纤的导光原理 2.3 用波动理论法分析光纤的导光原理用波动理论法分析光纤的导光原理 2.4 单模光纤单模光纤 2.5 光纤的传输特性光纤的传输特性 2.6 光纤的非线性效应光纤的非线性效应 2 2.1 光纤的结构和分类 2.1.1 光纤的结构 2.1.2 光纤的分类 3 2.1.1 光纤的结构 光纤有不同的结构形式。 通信用的光纤绝大多数是用石英材料做成的横 截面很小的双层同心圆柱体，外层的折射率比 内层低。 折射率高的中心部分叫做纤芯，其折射率为n1，直 径为2a； 折射率低的外围部分称为包层，

2、其折射率为n2，直 径为2b。 4 2.1.1 光纤的结构 图2-1 光纤的结构 5 2.1.2 光纤的分类 按照光纤横截面折射率分布不同来划分 阶跃型光纤 纤芯折射率n1沿半径方向保持一定，包层折射率n2沿半径方 向也保持一定，而且纤芯和包层的折射率在边界处呈阶梯型 变化的光纤称为阶跃型光纤，又称为均匀光纤。 渐变型光纤 如果纤芯折射率n1随着半径加大而逐渐减小，而包层中折射 率n2是均匀的，这种光纤称为渐变型光纤，又称为非均匀光 纤。 6 2.1.2 光纤的分类 图2-2光纤的剖面折射率分布 7 2.1.2 光纤的分类 按照纤芯中传输模式的多少来划分 单模光纤 光纤中只传输一种模式时，叫做

3、单模光纤。 单模光纤的纤芯直径较小，约为410m。 适用于大容量、长距离的光纤通信。 多模光纤 在一定的工作波长下，多模光纤是能传输多种模式的介质波 导。 多模光纤可以采用阶跃折射率分布，也可以采用渐变折射率 分布。 多模光纤的纤芯直径约为50m。 8 2.1.2 光纤的分类 图2-3光纤中的光射线轨迹 9 2.2 用射线理论分析光纤的导光 原理 分析光纤导光原理有两种基本的研究方法 射线理论法（简称为射线法，又称几何光学法） 波动理论法（又称波动光学法） 10 2.2 用射线理论分析光纤的导光 原理 2.2.1 平面波在两介质交界面的反射与折射 2.2.2 阶跃型光纤的导光原理 2.2.3

4、渐变型光纤的导光原理 11 2.2.1 平面波在两介质交界面的 反射与折射 1均匀平面波的一般概念 2平面波在两介质交界面上的折射与反射 3平面波的全反射 12 1均匀平面波的一般概念 均匀平面波的一般概念 平面波是指在与传播方向垂直的无限大平面的每个 点上，电场强度E的幅度相等、相位相同，磁场强度 H的幅度也相等、相位也相同。 或者说，这种波的等幅、等相位面是无限大的平面。 13 1均匀平面波的一般概念 图2-4 沿正z轴方向传播的均匀平面波 14 1均匀平面波的一般概念 均匀平面波在均匀理想介质中的传播特性可通 过以下3个参量来描述。 （1）传播速度v （2）波阻抗Z （3）相位常数k 1

5、5 1均匀平面波的一般概念 传播速度v 定义：平面波的传播速度是指在平面波的传播 方向上等相位面的传播速度，故又称为相速。 表达式： 1 k v 16 1均匀平面波的一般概念 波阻抗Z 定义：如图2-4所示，电场强度仅有x分量，而 磁场强度仅有y分量，电场Ex和磁场Hy之比所得 到的Z具有阻抗的量纲，称为波阻抗。 表达式： 说明：自由空间波阻抗Z0是指平面波在自由空 间传播时的波阻抗。 H E Z 17 1均匀平面波的一般概念 相位常数k 定义： k代表了在单位长度上相位变化了多少， 称之为相位常数，也称为波数。 表达式： 当平面波在介质中传播时， 2 k 0 nkk 18 2平面波在两介质交

6、界面上的 折射与反射 图2-5 平面波的反射和折射 19 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 平面波沿k1方向由介质1射到两介质的分界面上，这时 将产生反射和折射。 一部分能量沿k1方向反射回原来的介质，这称为反射 波； 一部分能量沿k2方向进入第二种介质，称为折射波。 入射线、 反射线和折射线各在k1、k1和k2方向，1 ， 1，2为 入射线、反射线、折射线与法线之间的夹角，分别称 为入射角、反射角和折射角。 反射和折射的基本规律是由斯奈耳定律和菲涅尔公式 表示的。 20 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 （1）斯奈耳定律 斯奈耳定律说明反射波、折射波与入射波方向 之间的关系。 反

7、射定律： 1=1 折射定律： n1sin1= n2sin2 21 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 n代表介质的折射指数。 物理概念：光在真空中的传播速度与在介质中的传播 速度之比被定义为介质的折射指数（或称折射率）， 用符号n表示。 n越大的介质，光波在其中传播的速度越慢。 v c n 22 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 （2）菲涅尔公式 菲涅尔公式表明反射波、折射波与入射波的复 数振幅之间的关系。 23 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 反射系数R= 折射系数T= 1 2 01 01 j eR E E 入射波电场的复数振幅 反射波电场的复数振幅 2 2 01 02 j

8、 eT E E 入射波电场的复数振幅 折射波电场的复数振幅 24 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 式中R和T都是复数，包括大小及相位。 |R|和|T|是反射系数和折射系数的模值，分别表 示反射波、折射波与入射波的大小之比； 21和2 2是反射系数和折射系数的相角，分 别表示在界面上反射波、折射波比入射波超前 的相位。 25 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 平面波可分成水平极化波和垂直极化波。 电场矢量与分界面平行的平面波叫做水平极化波， 磁场矢量与分界面平行的平面波叫做垂直极化波。 26 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 图2-6 水平极化波与垂直极化波的反射与折射 27

9、 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 1与2之间的关系： 1 22 2 1 2 2 2 sin)(1sin1 n n COS 28 2平面波在两介质交界面上的 折射与反射 结论： 平面波入射到两介质分界面时，将产生反射和折射 现象，它们的基本规律是由斯奈耳定律及菲涅尔公 式决定的。 水平极化波与垂直极化波的反射系数和折射系数不 同，但是它们都是由介质参数n1、n2及入射角1决 定的。 29 3平面波的全反射 全反射是一个重要的物理现象。 当光射线由折射率大的物质（n1）射向折射率 小的物质（n2）时，射线将离开法线而折射， 即折射光线靠近两种物质的界面传播。 若入射角1再增大，光就不再进入

10、第二种介质 了，入射光全部被反射回来，这种现象称为全 反射。 30 3平面波的全反射 c：折射角刚好达到90时的入射角称为临界角。 全反射条件： 阶跃光纤所取的结构就是使入射光在光纤中反复地通 过上述全反射形式，闭锁在其中向前传播。 1 2 sin n n c 90 1 21 c nn 31 2.2.2 阶跃型光纤的导光原理 1相对折射指数差 2阶跃型光纤中的光射线种类 3子午线的分析 4数值孔径的概念 32 1相对折射指数差 光纤的纤芯和包层采用相同的基础材料SiO2，然后各 掺入不同的杂质，使得纤芯中的折射指数n1略高于包 层中的折射指数n2，它们的差极小。 相对折射指数（）：n1和n2的

11、相差程度 2 1 2 2 2 1 2n nn 33 1相对折射指数差 弱导波光纤：n1与n2差别极小 1 21 n nn 34 2阶跃型光纤中的光射线种类 （1）子午射线 子午面。 子午面上的光射线在一个周期内和该中心轴相 交两次，成为锯齿形波前进。这种射线称为子 午射线，简称为子午线。 子午线是平面折线，它在端面上的投影是一条 直线 。 35 2阶跃型光纤中的光射线种类 图2-7阶跃光纤中的子午线 36 2阶跃型光纤中的光射线种类 （2）斜射线 斜射线不在一个平面里，是不经过光纤轴线的射线。 斜射线是限制在一定范围内传输的，这个范围称为焦 散面。 斜射线是不经过光纤轴线的空间折线。 在阶跃型

12、光纤中，不论是子午线还是斜射线，都是根 据全反射原理，使光波在芯子和包层的界面上全反射， 而把光波限制在芯子中向前传播的。 37 2阶跃型光纤中的光射线种类 图2-8 阶跃光纤中的斜射线 38 3子午线的分析 导波：携带信息的光波在光纤的纤芯中，由纤 芯和包层的界面引导前进，这种波称为导波。 39 3子午线的分析 图2-9 光纤剖面上的子午射线 40 3子午线的分析 只有能满足式（2-2-14）的射线，才可以在纤芯中形 成导波（即满足了全反射条件）。 （2-2-14） 2 2 2 1 sinnn 41 4数值孔径的概念 数值孔径：表示光纤捕捉光射线能力的物理量被定义 为光纤的数值孔径，用NA表

13、示。 数值孔径越大，就表示光纤捕捉射线的能力就越强。 由于弱导波光纤的相对折射指数差很小，因此其数 值孔径也不大。 2sin 1 2 2 2 1max nnnNA 42 2.2.3 渐变型光纤的导光原理 1渐变型光纤中的子午线 2子午线的轨迹方程 3渐变型光纤的最佳折射指数分布 4渐变型光纤的本地数值孔径 43 1渐变型光纤中的子午线 渐变型光纤中的射线，也分为子午线和斜射线 两种。 渐变型光纤由于芯子中的折射指数n1是随半径r 变化的，因此子午线不是直线，而是曲线。 渐变型光纤靠折射原理将子午线限制在芯子中， 沿轴线传输。 不同入射条件的子午线，在芯子中，将有不同 轨迹的折射曲线。 44 1

14、渐变型光纤中的子午线 图2-10 渐变型光纤中的子午线 45 2子午线的轨迹方程 由于渐变型光纤芯子中的折射指数n1随半径r变 化，因此可将纤芯分成若干层折射指数不同的 介质。 射线轨迹与芯子中折射率分布n(r)有关，也和射 线的入射条件（n0、r0、zo）有关。 46 2子午线的轨迹方程 图2-11子午线的行进轨迹 47 2子午线的轨迹方程 渐变型光纤子午线的轨迹方程 cr Nnrn Nn Z d )( 2 0 2 0 2 00 48 3渐变型光纤的最佳折射指数 分布 在渐变型光纤中，由于芯子中的折射指数分布 不均匀，因此光射线的轨迹将不再是直线而是 曲线。当射线的起始条件不同时，将有不同的

15、 轨迹存在。 如果选用合适的n(r)分布，就有可能使芯子中的 不同射线以同样的轴向速度前进，从而可减小 光纤中的模式色散。 49 3渐变型光纤的最佳折射指数 分布 模式色散： 光功率以脉冲形式注入光纤后，将分布在光纤内所 有模式之中，而不同模式沿着不同轨迹传输。 每个模式的轴向传输速度不同，于是它们在相同的 光纤长度上，到达某一点所需要的时间不同，从而 使得沿光纤行进的脉冲在时间上展宽，这种色散称 为模式色散。 50 3渐变型光纤的最佳折射指数 分布 （1）光纤的自聚焦 渐变型光纤中，不同射线具有相同轴向速度的现象称 为自聚焦现象，这种光纤称为自聚焦光纤。 当光纤中的射线传输相同的轴线长度时，

16、则靠近轴线 处的射线需要的时间长，但路程短；而远离轴线处的 射线需要的时间短，但路程长。 具有不同起始条件的子午线，如果它们的空间周期长 度相同，则这些子午线将同时到达终端，就可以在光 纤中产生自聚焦。这种可使光纤中产生自聚焦时的折 射率分布，称为最佳折射指数分布。 51 3渐变型光纤的最佳折射指数 分布 图2-12 射线轨迹 52 3渐变型光纤的最佳折射指数 分布 （2）最佳折射指数分布的形式 严格来讲，只有折射指数按双曲正割型分布时 的光纤，才可使光纤中子午线产生自聚焦。 而由于平方律型折射指数分布光纤的折射率分 布接近于双曲正割型光纤的折射率分布，因此 可认为平方律型折射指数分布光纤具有

17、较小的 模式色散的特点。 53 3渐变型光纤的最佳折射指数 分布 平方律型折射指数分布光纤的折射指数表达式，亦 称为渐变型光纤的最佳折射率分布表达式 2 1 2 )(21)0()( a r nrn 54 4渐变型光纤的本地数值孔径 在阶跃型光纤中，由于芯子中的折射指数n1是 不变的，因此纤芯中各点的数值孔径都相同。 渐变型光纤芯子中的折射指数n1随半径r变化， 因此其数值孔径是芯子端面上位置的函数。 55 4渐变型光纤的本地数值孔径 阶跃型光纤的数值孔径为 渐变型光纤芯子中某一点的数值孔径 2sin 1max nNA )()()( 22 anrnrNA 56 4渐变型光纤的本地数值孔径 渐变型

18、光纤的本地数值孔径与该点的折射指数 n(r)有关。 当折射指数越大时，本地数值孔径也越大，表 示光纤捕捉射线的能力就越强。 芯子中的折射指数是随r的增加而减小的，轴线 处的折射指数最大，即表明轴线处捕捉射线的 能力最强。 57 2.3 用波动理论法分析光纤的导 光原理 2.3.1 麦克斯韦方程及波动方程 2.3.2 阶跃型光纤的标量近似解法 2.3.3 渐变型光纤的标量近似解法 58 2.3.1 麦克斯韦方程及波动方程 1电磁场的基本方程式 2电磁波的波动现象 3简谐时变场的波动方程亥姆霍兹方程 59 1电磁场的基本方程式 麦克斯韦方程式的微分形式 t D JH t B E 0 B D （2-

19、3-2a） 60 1电磁场的基本方程式 复数形式麦克斯韦方程式的积分形式 复数形式麦克斯韦方程的微分形式 61 2电磁波的波动现象 由麦克斯韦第一方程式看出，时变电场可以产 生时变磁场；由第二个方程式则可看出，时变 磁场可以产生时变电场。 电场和磁场之间就这样互相激发，互相支持。 光在光导纤维中的传播，正是电磁波的一种传 播现象。 62 3简谐时变场的波动方程 亥姆霍兹方程 当所研究的电磁场随时间作简谐变化时，这时 的波动方程就称为亥姆霍兹（Helmholtz）方程 式。 推导这个方程的条件是：无源空间，介质是理 想、均匀、各向同性而且电磁场是简谐的。 63 3简谐时变场的波动方程 亥姆霍兹方

20、程 亥姆霍兹方程式，光在光波导（如光导纤维）中传播 就应满足这个方程。 0 0 22 22 HkH EkE 64 2.3.2 阶跃型光纤的标量近似解 法 用波动理论进行分析，通常有两种解法： 矢量解法 标量解法。 矢量解法是一种严格的传统解法，求满足边界 条件的波动方程的解。 可以用标量近似解法推导出阶跃型光纤的场方 程、特征方程以及在这些基础上分析标量模的 特性。 65 2.3.2 阶跃型光纤的标量近似解 法 1标量近似解法 2标量解的场方程的推导思路 3标量解的特征方程 4阶跃型光纤标量模特性的分析 5阶跃光纤中的功率分布 6阶跃光纤中导模数量的估算 66 1标量近似解法 在弱导波光纤中，

21、光射线几乎与光纤轴平行。 弱导波光纤中的E和H几乎与光纤轴线垂直。 横电磁波（TEM波）：把E和H处在与传播方向 垂直的横截面上的这种场分布称为是横电磁波， 即TEM波。 弱导波光纤中的E和H分布是一种近似的TEM波， 即是近似的横电磁波。 67 1标量近似解法 这种具有横向场的极化方向（即电场的空间指向）在 传输过程中保持不变的横电磁波，可以看成为线极化 波（或称线偏振波）。 由于E（或H）近似在横截面上，而且空间指向基本不 变，这样就可把一个大小和方向都沿传输方向变化的 空间矢量E变为沿传输方向其方向不变（仅大小变化） 的标量E。 因此，它将满足标量的亥姆霍兹方程，通过解该方程， 求出弱导

22、波光纤的近似解。 这种方法称为标量近似解法。 68 2标量解的场方程的推导思路 图2-13 光纤坐标 69 2标量解的场方程的推导思路 （1）首先求出横向场Ey的亥姆霍兹方程 （2）将式（2-3-11）在圆柱坐标中展开得出 （3）用分离变量法求解横向场Ey （4）根据麦氏方程中E和H的关系可得出横向磁 场Hx的解答式 （5）根据电场和磁场的横向分量可用麦氏方程求 出轴向场分量EZ、HZ的解答式 70 3标量解的特征方程 用波动理论去求特征方程，就是利用边界条件， 令场的表示式满足边界条件，即可得到特征方 程。 71 3标量解的特征方程 弱导波光纤标量解的特征方程。利用第一类贝 塞尔函数与第二类

23、修正的贝塞尔函数的递推公 式，可证明这两个式子相等。 )( )( 1 UJ UJ U m m )( )( 1 WK WK W m m )( )( 1 UJ UJ U m m )( )( 1 WK WK W m m - 72 4阶跃型光纤标量模特性的分 析 （1）标量模的定义 “极化”就是指随着时间的变化，电场或磁场的空间方位 是如何变化的。一般人们把电场的空间方位作为波的极化 方向。 如果波的电场矢量空间取向不变，即其端点的轨迹为一直 线时，就把这种极化称为直线极化，简称为线极化。 弱导波光纤可认为它的横向场是线极化波，以LP表示。 LP模（Linearly Polarized mode），即

24、线性偏振模的意思。 在这种特定条件下传播的模式，称为标量模，或LPmn模。 73 4阶跃型光纤标量模特性的分 析 （2）截止时标量模的特性 截止的概念 当光纤中出现了辐射模时，即认为导波截止 导波截止的临界状态 截止时的特征方程 0)( 1 UJ m 74 4阶跃型光纤标量模特性的分析 （2）截止时标量模的特性 截止情况下LPmn模的归一化截止频率Vc 表2-1 截止情况下LPmn模的Uc值 n m012 102.404833.83171 23.831715.520037.01559 37.015598.6537310.17347 75 4阶跃型光纤标量模特性的分 析 （2）截止时标量模的特性

25、 截止情况下LPmn模的归一化截止频率Vc 阶跃型光纤的单模传输条件 0V2.40483 76 4阶跃型光纤标量模特性的分 析 （3）远离截止时标量模的特性 远离截止 当V时，即为远离截止。 远离截止时标量模的特征方程 0)(UJ m 77 4阶跃型光纤标量模特性的分 析 （3）远离截止时标量模的特性 远离截止时LPmn模的U值 表2-2 远离截止时LPmn模的U值 n m012 12.404833.831715.13562 25.520087.015598.41724 38.6537310.1734711.61984 78 5阶跃光纤中的功率分布 实际上，在纤芯和包层的界面处，电磁场并不 为

26、零，而是由纤芯中的振荡形式转变为包层中 的指数衰减。 因此，要传输的导波能量大部分是在纤芯中传 输，而有一部分则在包层中传输。 功率在纤芯和包层里所占比例的大小和该模式 的截止频率有关。 79 5阶跃光纤中的功率分布 当V时，它的能量将聚集在纤芯中； 当VVc时，能量的大部分是在包层里，这时的 导波将成为辐射模。 80 6阶跃光纤中导模数量的估算 在光纤中，当不能满足单模传输条件 （0V2.40483）时，将有多个导波同时传输， 故称多模光纤。 传输模数量的多少，用M表示。 阶跃多模光纤近似的模数量表示式 2 2 V M 81 2.3.3 渐变型光纤的标量近似解 法 渐变型光纤的标量解的分析思

27、路与阶跃型光 纤中的标量近似解相同，但其推导过程更为复 杂。 平方律型光纤是一种典型的渐变型光纤。 82 2.3.3 渐变型光纤的标量近似解 法 平方律型光纤的标量近似解法的推到思路： 根据渐变型光纤中的某点平面波电场、磁场与空间位置r之间 的关系； 推导平方律折射率指数分布光纤的亥姆霍方程； 采用分离变量法求解； 推导出平方律型光纤的基模场表达式、导波相位常数的表达 式； 获得平方律型折射率指数分布光纤中总的模数量为 （2-3-1） 需要说明的是上式中归一化频率的使用范围是，并且与 （2-3-31）含义一样，计算出的Mmax取整数值。 4 2 max V M 4 2 max V M 83 2

28、.4 单模光纤 2.4.1 单模光纤的折射率分布 2.4.2 单模传输的理论分析 2.4.3 单模光纤的双折射 2.4.4 其他常用单模光纤 84 2.4.1 单模光纤的折射率分布 1阶跃型单模光纤折射率分布形式 2下凹型单模光纤折射率分布形式 85 1阶跃型单模光纤折射率分布 形式 图2-14 阶跃型单模光纤折射率分布 86 1阶跃型单模光纤折射率分布 形式 实际上折射率是渐变的，主要由两方面的原因造成 。 （1）由于纤芯材料和包层材料不同，在制造过程中，它 们相互向对方扩散，渗透，使得在纤芯和包层的交界 r=a处，折射率由n1逐渐变化到n2，呈“圆形”变化， 如图2-15（b）所示。 （2

29、）由于在预制棒制作过程中，形成纤芯r=0处，折射 指数下陷，这就是通常所说的MCVD制造工艺所引起 的一种典型缺陷，如图2-15（c）所示。 87 2下凹型单模光纤折射率分布 形式 图2-15 下凹型单模光纤折射率分布 88 2下凹型单模光纤折射率分布 形式 在纤芯和包层之间设立折射率比包层折射率还 低的中间层，或称为内包层。 采用这种结构形式是为了减小单模光纤的色散， 可以使材料色散和波导色散相互抵消。 89 2.4.2 单模传输的理论分析 1单模传输的条件 2单模光纤的场方程和特征方程 3单模光纤的特征参数 90 1单模传输的条件 阶跃单模光纤的单模传输条件 0V2.40483 91 2单

30、模光纤的场方程和特征方 程 对单模光纤的讨论，是在多模光纤标量近似解的基础 上进行的。 LP01模的特征方程为 )( )( )( )( )( )( )( )( 0 1 0 1 0 1 0 1 WK WK W UJ UJ U WK WK W UJ UJ U 92 3单模光纤的特征参数 （1）衰减系数 在设计光纤通信系统时，一个重要的考虑是沿 光纤传输的光信号的衰减，它是线路上决定中 继距离长短的主要因素。 衰减量的大小通常用衰减系数来表示，单位是 dB/km。 定义： 0 log 10 P P L i 93 3单模光纤的特征参数 （2）截止波长c 对应着归一化截止频率的波长为截止波长，用c表示，

31、 它是保证单模传输的必要条件。 当c时，光纤中只传输LP01模。 定义： LP11模的c ： c c V an122 40483. 2 22 1 an c 94 3单模光纤的特征参数 （3）模场直径d 模场直径是描述光纤横截面上，基模场强分布的物理 量。 实际上包层中仍存在一定的场强分布。 对于阶跃型单模光纤，基模场强在光纤横截面上的场 强分布近似为高斯型分布，通常在实验中可以观察到， 光纤截面上轴芯处的场强最强，因此把沿纤芯直径方 向上，相对该场强最大点功率下降了1/e的两点之间的 距离，称为单模光纤的模场直径。 95 2.4.3 单模光纤的双折射 理论上单模光纤中只传输一个基模，但实际上，

32、在单 模光纤中有两个模式，即横向电场沿y方向极化和沿x 方向极化的两个模式。它们的极化方向互相垂直，这 两种模式分别表示为LP01y和LP01 x。 在理想的轴对称的光纤中，这两个模式有相同的传输 相位常数，它们是相互简并的。 但在实际光纤中，由于光纤的形状、折射率及应力等 分布得不均匀，将使两种模式的值不同，形成相位差 ，简并受到破坏。这种现象叫做双折射现象。 双折射的存在将引起偏振状态沿光纤长度变化。 96 2.4.3 单模光纤的双折射 1线偏振、椭圆偏振和圆偏振 2单模光纤的双折射 97 1线偏振、椭圆偏振和圆偏振 偏振即极化的意思，是指场矢量的空间方位。一般选 用电场强度E来定义偏振状

33、态。 如果电场的水平分量与垂直分量振幅相等、相位相差 /2，则合成的电场矢量将随着时间t的变化而围绕着传 播方向旋转，其端点的轨迹是一个圆，称为圆偏振， 如图2-17（a）所示。 如果电场强度的两个分量空间方向相互垂直，且振幅 和相位都不相等，则随着时间t的变化，合成矢量端点 的轨迹是一个椭圆，称为椭圆偏振，如图2-17（a） 所示。 98 1线偏振、椭圆偏振和圆偏振 图2-16 双折射 99 2单模光纤的双折射 （1）什么是单模光纤的双折射 在单模光纤中，电场沿x方向或y方向偏振的偏 振模LPx及LPy，当它们的相位常数不相等时 （即x=y），这种现象称为模式的双折射。 它是单模光纤中的特有

34、问题。 100 2单模光纤的双折射 （2）双折射的分类 线双折射 在单模光纤中，如果两正交方向上的线偏振光的相位常数不相 等，引起的双折射称为线双折射。 圆双折射 在传输媒质中，当左旋圆偏振波和右旋圆偏振波有不同的相位 常数时，将引起该两圆偏振光不同的相位变化，称为圆双折射。 椭圆双折射 当线双折射和圆双折射同时存在于单模光纤中时，形成的双折 射称为椭圆双折射。 101 2单模光纤的双折射 （3）双折射对偏振状态的影响 单模光纤中，光波的偏振状态是沿传播方向（z轴）作 周期性变化的。 双折射对偏振状态的影响如图2-17（b）所示。 式中=x-y，称为偏振双折射率。 22 yx B L 102

35、2.4.4 其他常用单模光纤 1色散位移单模光纤 2非零色散光纤 3色散平坦光纤 4色散补偿光纤 103 1色散位移单模光纤 常规的石英单模光纤在1.55m处损耗最小；在1.31m 时色散系数趋于零，称为单模光纤材料零色散波长。 色散位移光纤（DSF）就是将零色散点移到1.55m处 的光纤。 对于单模光纤，只存在材料色散和波导色散。 目前采用的主要方法是通过改变光纤的结构参数，加 大波导色散值，实现1.55m处的低损耗与零色散。 非零色散光纤（NZDF）。 104 1色散位移单模光纤 图2-17 色散位移光纤的色散 105 2非零色散光纤 在色散位移光纤线路中采用光纤放大器会使得 光纤中的光功

36、率密度加大，引起非线性效应。 为了提高多波长WDM系统的传输质量，考虑将 零色散点移动，移到一个低色散区，保证WDM 系统的应用。 非零色散光纤是指光纤的工作波长不是在 1.55m的零色散点，而是移到1.541.565m 范围内，在此区域内的色散值较小，约为1.0 4.0PS/kmnm。 106 3色散平坦光纤 为了挖掘光纤的潜力，充分利用光纤的有效带 宽，最好使光纤在整个光纤通信的长波段 （1.31.6m）都保持低损耗和低色散，即研 制了一种新型光纤色散平坦光纤（DFF）。 为了实现在一个比较宽的波段内得到平坦的低 色散特性，采用的方法是利用光纤的不同折射 率分布来达到目的。 107 3色散

37、平坦光纤 图2-18 色散平坦光纤的折射率分布 108 3色散平坦光纤 图2-19 色散平坦光纤的色散 109 4色散补偿光纤 色散补偿又称为光均衡，它主要是利用一段光纤来消 除光纤中由于色散的存在使得光脉冲信号发生的展宽 和畸变。 能够起这种均衡作用的光纤称为色散补偿光纤 （DCF）。 如果常规光纤的色散在1.55m波长区为正色散值，那 么DCF应具有负的色散系数。使得光脉冲信号在此工 作窗口波形不产生畸变。DCF的这一特性可以比较好 地达到高速率长距离传输的目的。 110 2.5 光纤的传输特性 1光纤的损耗特性 2光纤的色散特性 111 1光纤的损耗特性 光波在光纤中传输时，随着传输距离

38、的增加而 光功率逐渐下降，这就是光纤的传输损耗。 光纤每单位长度的损耗，直接关系到光纤通信 系统传输距离的长短。 光纤本身损耗的原因大致包括两类：吸收损耗 和散射损耗。 112 1光纤的损耗特性 （1）吸收损耗 吸收作用是光波通过光纤材料时，有一部分光能变成 热能，从而造成光功率的损失。 造成吸收损耗的原因很多，但都与光纤材料有关，下 面主要介绍本征吸收和杂质吸收。 本征吸收是光纤基本材料（例如纯SiO2）固有的吸 收，并不是由杂质或者缺陷所引起的。因此，本征吸 收基本上确定了任何特定材料的吸收的下限。 吸收损耗的大小与波长有关，对于SiO2石英系光纤， 本征吸收有两个吸收带，一个是紫外吸收带

39、，一个是 红外吸收带。 113 1光纤的损耗特性 （2）散射损耗 由于光纤的材料、形状及折射指数分布等的缺 陷或不均匀，光纤中传导的光散射而产生的损 耗称为散射损耗。 散射损耗包括线性散射损耗和非线性散射损耗。 线性散射损耗主要包括瑞利散射和材料不均匀 引起的散射，非线性散射主要包括：受激喇曼 散射和受激布里渊散射等。 114 1光纤的损耗特性 瑞利散射损耗 瑞利散射损耗也是光纤的本征散射损耗。 这种散射是由光纤材料的折射率随机性变化而引起的。 瑞利散射损耗与1/4成正比，它随波长的增加而急剧减 小，所以在长波长工作时，瑞利散射会大大减小。 材料不均匀所引起的散射损耗 结构的不均匀性以及在制作

40、光纤的过程中产生的缺陷 也可能使光线产生散射。 115 2光纤的色散特性 （1）什么是光纤的色散 一般将光功率降到峰值一半时所对应的波长范围称为 光源的谱线宽度，用表示。 一个理想的光源发出的应是单色光，即谱线宽度应为 零。 光纤中传送的信号是由不同的频率成分和不同的模式 成分构成的，它们有不同的传播速度，将会引起脉冲 波形的形状发生变化。也可以从波形在时间上展宽的 角度去理解，也就是光脉冲在光纤中传输，随着传输 距离的加大，脉冲波形在时间上发生了展宽，这种现 象称为光纤的色散。 116 2光纤的色散特性 图2-20 光源的谱线宽度 117 2光纤的色散特性 （2）光纤中的色散 模式色散：光纤

41、中的不同模式，在同一波长下传输， 各自的相位常数mn不同，它所引起的色散称为模式色 散。 材料色散：由于光纤材料本身的折射指数n和波长呈 非线性关系，从而使光的传播速度随波长而变化，这 样引起的色散称为材料色散。 波导色散：光纤中同一模式在不同的频率下传输时， 其相位常数不同，这样引起的色散称为波导色散。 118 2.6 光纤的非线性效应 2.6.1 受激光散射效应 2.6.2 光纤折射率随光强度变化而引起的非线性效 应 2.6.3 光孤子通信 119 2.6.1 受激光散射效应 1受激喇曼散射 如设入射光的频率为f0，介质分子振动频率为fv，则散 射光的频率为fs=f0fv，这种现象称为受激

42、喇曼散射。 2受激布里渊散射 受激布里渊散射所产生的斯托克斯波在声频范围，其 波的方向和泵浦波方向相反，即在光纤中只要达到受 激布里渊散射的阈值，就会产生大量的后向传输的斯 托克斯波。 SPR s d d IIg Z I 120 2.6.2 光纤折射率随光强度变化 而引起的非线性效应 光纤在强光作用下折射率的表达式。 此时光纤的折射率不再是常数，而是与光波电场E有关 的非线性参量。式中n2称为非线性克尔系数。 折射率随强度的变化引起的非线性效应，最重要的是 自相位调制（SPM），交叉相位调制（XPM）及四波 混频（FWM）。 2 20 Ennn 121 2.6.2 光纤折射率随光强度变化 而引起的非线性效应 1自相位调制（SPM） 2交叉相位调制（XPM） 3四波混频（FWM） 122