第六章 材料的热学性能

1、材料的物理性能 材料的热学性能材料的热学性能 材料的磁学性能材料的磁学性能 材料的电学性能材料的电学性能 材料的光学性能材料的光学性能 定义：定义：由于材料及其制品都是在一定的温度由于材料及其制品都是在一定的温度 环境下使用的，在使用过程中，将对不同的环境下使用的，在使用过程中，将对不同的 温度做出反映，表现出不同的热物理性能，温度做出反映，表现出不同的热物理性能， 这些热物理性能称为材料的热学性能。这些热物理性能称为材料的热学性能。 第六章 材料的热学性能 热容热容（thermal content） 热膨胀热膨胀（thermal expansion） 热传导热传导（heat conducti

2、vity）等）等 本章目的就是探讨热性能与材料宏观、本章目的就是探讨热性能与材料宏观、 微观本质关系，为研究新材料、探索新微观本质关系，为研究新材料、探索新 工艺打下理论基础工艺打下理论基础 热学性能热学性能 热膨胀的利用热膨胀的利用 自控调温剂自控调温剂 温度控制阀温度控制阀 热敏蜡热敏蜡 热膨胀的避免热膨胀的避免 石英陶瓷石英陶瓷 快速模具快速模具 陶瓷阀陶瓷阀 热传导材料热传导材料 热传导胶带热传导胶带 铝合金散热器铝合金散热器 导热油导热油 复合玻璃纤维板（保温材料）复合玻璃纤维板（保温材料） 暖通空调领域的早暖通空调领域的早 期应用，主要发挥期应用，主要发挥 了它作为保温材料了它作为

3、保温材料 的热学性能。的热学性能。 保温材料保温材料 保温毡保温毡 保温材料保温材料 硅酸铝制品硅酸铝制品 1、热容 l 当加热一个物体时，它的温度会升高。不当加热一个物体时，它的温度会升高。不 同物体升高相同温度所需要的热量是不一同物体升高相同温度所需要的热量是不一 样的。有的物体加热到某一温度比较容易，样的。有的物体加热到某一温度比较容易， 而另一些物体却需要较大的功率和较长的而另一些物体却需要较大的功率和较长的 时间。时间。 l 而不同物体之间即使相同质量，升温的难而不同物体之间即使相同质量，升温的难 易也是不一样的，取决于物体的本质。易也是不一样的，取决于物体的本质。 热容：热容：是物

4、体温度升高是物体温度升高1K所需要增加的能量。所需要增加的能量。 （J/K） TT T Q C)( 没有相变 或化学反应 l 显然，质量大的物体比质量小的物体难以显然，质量大的物体比质量小的物体难以 升温，所需要的热量与质量有关。升温，所需要的热量与质量有关。 l 定义单位质量的热容为定义单位质量的热容为比热容比热容，用小写字，用小写字 母母c表示，单位表示，单位 J/(kg.K) 或 J/(g.K) l 定义定义1mol材料的热容称为材料的热容称为摩尔热容摩尔热容，用用Cm表表 示，单位示，单位J/(mol.K) TT T Q m c)( 1 Tm T Q n C)( 1 1.1 1.1 热

5、容的定义热容的定义 平均比热容：平均比热容：单位质量的材料从温度T1到T2所吸收的 热量的平均值 比定压热容：比定压热容：1mol材料加热过程在恒压条件下进行 时，所测定的比热容 比定容热容：比定容热容： 1mol材料加热过程在恒容条件下进行 时，所测定的比热容 mTT Q cJ 1 . 12 pppp T H T V p T U T VpU T Q C)()()( VVVV T U T VpU T Q C)()()( 温度差越大 精确度越小！ 式中：式中：Q热量，热量，U内能，内能，HU+pV热焓。热焓。 可以看到Cp比Cv多了体积膨胀一项，所以 CpCv。 根据热力学第二定律可以导出： /

6、 2 TVCC mVP 式中：V0摩尔容积， 体膨胀系 数（expansion coefficient）， 压 缩系数（compression coefficient）。 VdT dV VdP dV VP CC Cp测定比较简单，但是Cv更有理论意义，可以直接 由体系能量增量计算。试验中一般很难保证体积不 变，所以实际测量得到的都是Cp恒压热容。 不过对于固体材料CP与CV差异很小，但是到高温处 差异就比较明显 热容热容 随温度随温度 变化？变化？ 热容随温度变化规律 l高温区高温区 Cv变化平缓变化平缓 l低温区低温区 CvT3 l温度接近温度接近0K Cv T Cv随着温度变化的实质？随着

7、温度变化的实质？热容理论热容理论 1.2 热容理论 l 热容来源于受热后点阵离子的振动加剧和体 积膨胀对外作功。 l 19世纪已发现了两个有关晶体热容的经验世纪已发现了两个有关晶体热容的经验 定律。定律。 元素的热容定律元素的热容定律杜隆杜隆伯替定律伯替定律 恒压下元素的原子热容为恒压下元素的原子热容为 大部分元素的原子热容都接近于该值，特别大部分元素的原子热容都接近于该值，特别 在高温时符合的更好，但是部分轻元素需在高温时符合的更好，但是部分轻元素需 改用下值：改用下值： 部分轻元素的原子热容部分轻元素的原子热容: )/(25 , molkJC mP 元元 素素 HBCOFSiPSCl CP

8、9.611.37.516.720.915.922.522.520.4 )/(molkJ l 各种单质的比热容和原子量虽然有很大的差别，但各种单质的比热容和原子量虽然有很大的差别，但 其原子热容却几乎相等，都在其原子热容却几乎相等，都在6卡卡/（摩尔（摩尔）左右。）左右。 到到19世纪中叶人们才逐渐认识到这是由于世纪中叶人们才逐渐认识到这是由于1摩尔的单摩尔的单 质原子中所含原子数目相等质原子中所含原子数目相等,物体温度升高所需热量物体温度升高所需热量 决定于原子的多少而与原子的种类无关。决定于原子的多少而与原子的种类无关。 化合物的热容定律化合物的热容定律柯普定律柯普定律 化合物分子热容等于构

9、成该化合物化合物分子热容等于构成该化合物 各元素原子热容之和。各元素原子热容之和。 理论解释：理论解释：C=nici。其中，。其中，ni化化 合物中元素合物中元素i的原子数；的原子数；ci元素元素 i 的摩的摩 尔热容。尔热容。 所以双原子化合物的摩尔热容为所以双原子化合物的摩尔热容为 225J/molK，三原子化合物的摩尔，三原子化合物的摩尔 热容为热容为325J/molK 根据经典理论，能量按自由度均分，每一振动 自由度的平均动能和平均位能都为(1/2)kT,一 个原子三个振动自由度，平均位能和动能之和 为3kT。1mol 固体中有 个原子，总能量为 = 6.0231023 / mol 阿

10、佛加德罗常数 = R/N = 1.38110-23 J/K 玻尔茨曼常数 = 8.314 J/ (kmol) T热力学温度（K） RTkTNE A 33 A N K R A N 由上式可知，由上式可知，热容是与温度热容是与温度T无关的无关的 常数，常数，这就是杜隆一珀替定律。这就是杜隆一珀替定律。 按热容定义： )/(2533)(molkJRNk T E C VV 杜隆杜隆珀替定律在高温时与实验结果很吻合。珀替定律在高温时与实验结果很吻合。 但在低温时，但在低温时，CV 的实验值并不是一个恒量，的实验值并不是一个恒量， 下面将对此简要介绍热容的量子理论。下面将对此简要介绍热容的量子理论。 （1

11、 1）爱因斯坦模型（）爱因斯坦模型（Einstein modelEinstein model） 假设： 晶体中每一个原子都是一个独立的振子，原子晶体中每一个原子都是一个独立的振子，原子 之间彼此无关；所有原子都以相同的频率振动；之间彼此无关；所有原子都以相同的频率振动； 振动能量是量子化的，都是以振动能量是量子化的，都是以hv 为最小单位为最小单位 计算得到晶体摩尔热容为： 式中：NA：阿弗加德罗常数；k：波尔茨曼常数 h: 普朗克常数；：谐振子的振动频率 2 2 , ) 1( )(3 kT h kT h AmV e e kT h kNC 1.3 热容的量子理论（了解） 令： 则： 1）当TE

12、时，有： 高温时，爱因斯坦理论与杜-珀定律一致 2）当TE时：低温时 RC T mV E 3Re3 , k h E )(3 ) 1( )(3 2 2 , T Rf e e T RC E E T T E mV E E TE mV E e T RC .)(3 2 , 3) 当T0K时 CV，m= 0 l高温区与实际相同高温区与实际相同 l在在IIII区，理论值较区，理论值较 实验值下降过快实验值下降过快 爱因斯坦特征温度 E 爱因斯坦比热函数 )( T f E E 热容的热容的Einstenm模型模型 理论值与实验值的比较理论值与实验值的比较 （2 2）德拜模型（）德拜模型（Debye model

13、Debye model） 假设：在爱因斯坦理论基础上，晶体中原子 有相互作用，把晶体近似为连续介质 因此，导出的德拜热容表达式为： 式中： 德拜特征温度 1）当温度较高时，即TD时，ex=1+x k h m D dx e xeT RC T x x D v D 0 2 4 3 ) 1( )(9 RCV3 2）当温度很低时，即TD时，通过里曼函 数运算可得 CvT3，与实验热容曲线符合较好。 德拜三次方定律 34 , )(. 5 12 D mV T RC Debye模型理论值与实验值的比较 德拜模型比起爱因斯 坦模型有很大进步， 但由于德拜把晶体看 成是连续介质，对于 原子振动频率较高部 分不适用

14、。一般场合 下，德拜模型已足够 精确。但解释不了超 导现象 1.4 1.4 实际材料的热容实际材料的热容 1、金属的热容、金属的热容 要考虑自由电子对热容的贡献，因此要考虑自由电子对热容的贡献，因此 1）金属的热容来源于受热后点阵离子的振动加）金属的热容来源于受热后点阵离子的振动加 剧和体积膨胀对外作功剧和体积膨胀对外作功 2）由于金属内部有大量自由电子，金属的热容）由于金属内部有大量自由电子，金属的热容 还和自由电子对热容的贡献有关还和自由电子对热容的贡献有关 因此金属的热容因此金属的热容 TTCCC e V L VV 3 2：合金的热容合金的热容 合金中每个原子的热振动能与纯金属中同一温度

15、合金中每个原子的热振动能与纯金属中同一温度 的热振动能相同，因此合金的摩尔热容可由其的热振动能相同，因此合金的摩尔热容可由其 组元的摩尔热容按比例相加而得组元的摩尔热容按比例相加而得 奈曼奈曼-考普定律（考普定律（Neuman-kopp） m；n分别为组元的原子分数分别为组元的原子分数 Cm1；Cm2各组元的摩尔热容各组元的摩尔热容 21mmm nCmCC 3：实际材料热容的经验公式：实际材料热容的经验公式 固体材料固体材料CP与温度与温度T的关系应由实验精确测定，的关系应由实验精确测定， 大多数材料经验公式如下大多数材料经验公式如下 式中：式中：CP， ，m的单位为 的单位为4.18 J/

16、(kmol)， a；b；c系数可以通过相关资料给出系数可以通过相关资料给出 2 , cTbTaC mp 1.5 1.5 相变时的热容变化相变时的热容变化 l金属及合金组织发生变化时还会产生金属及合金组织发生变化时还会产生 附加的热效应，由此使热焓和热容出附加的热效应，由此使热焓和热容出 现异常的变化。现异常的变化。 l根据相变前后热力学函数的变化，可根据相变前后热力学函数的变化，可 以分为以分为 l一级相变一级相变 l二级相变二级相变 一级相变 l一级相变：相变时一级相变：相变时 不仅有体积突变，不仅有体积突变， 还伴随相变潜热发还伴随相变潜热发 生。生。 l相变时温度不变化，相变时温度不变化

17、， 热焓曲线出现跃变，热焓曲线出现跃变， 热容曲线发生不连热容曲线发生不连 续变化。续变化。 固态的多型性转变，如珠光体转变、铁的固态的多型性转变，如珠光体转变、铁的转变；转变； 同素异构转变、共晶、包晶转变等同素异构转变、共晶、包晶转变等 二级相变 l二级相变：在一个二级相变：在一个 温度范围内逐步完温度范围内逐步完 成的，无相变潜热。成的，无相变潜热。 l焓随温度升高逐渐焓随温度升高逐渐 增大，在靠近转变增大，在靠近转变 点时由于转变的数点时由于转变的数 量急剧增加，热焓量急剧增加，热焓 的变化加剧，与此的变化加剧，与此 对应的热容值达到对应的热容值达到 最大值。转变的热最大值。转变的热

18、效应相当于图中阴效应相当于图中阴 影部位。影部位。 磁性转变、磁性转变、 有序无序转变、有序无序转变、 超导转变等超导转变等 1.6 热容的测量 l自学自学 2 2、热膨胀、热膨胀 l热膨胀：物体的体积或长度随温度的升热膨胀：物体的体积或长度随温度的升 高而增大的现象。高而增大的现象。 热胀冷缩热胀冷缩 不同物体的热膨胀特性是不同的，有不同物体的热膨胀特性是不同的，有 的物体随温度变化有较大的体积变化，的物体随温度变化有较大的体积变化， 有些则很小。有些则很小。 热膨胀系数热膨胀系数表征材料的热膨胀表征材料的热膨胀 性能性能 2.1 热膨胀的表征及工程意义热膨胀的表征及工程意义 l 物体原有长

19、度为物体原有长度为l0，温度升高，温度升高t后长度增加后长度增加 l，实验得出，实验得出 l称为称为线膨胀系数线膨胀系数，也就是温度升高，也就是温度升高1K 时，物体的相对伸长。时，物体的相对伸长。 l 物体在温度物体在温度t时的长度时的长度lt为为 t l l l 0 )1 ( 00 tllll lt 实际上，固体材料的并不是一个常数，通常随温度实际上，固体材料的并不是一个常数，通常随温度 升高而加大。升高而加大。 l所以工业上，一般采用所以工业上，一般采用平均线膨胀平均线膨胀 系数系数表示材料的热膨胀性能。表示材料的热膨胀性能。 l 假定材料在温度假定材料在温度t0时长度为时长度为l0，升

20、高到，升高到t， 长度变为长度变为l，则材料在温度，则材料在温度t0t范围内的平范围内的平 均热膨胀系数为均热膨胀系数为 t l ltt ll l l 00 0 0 1 )( )(1 t V V V 0 )1 ( 00 tVVVV Vt t V Vtt VV V V 00 0 0 1 )( )(1 l 同理，单位体积的固体温度升高同理，单位体积的固体温度升高1时的体时的体 积变化量即为在温度积变化量即为在温度t时的时的体积膨胀系数体积膨胀系数 l 在温度在温度t时的体积为时的体积为 l平均体积膨胀系数平均体积膨胀系数为为 注意： l热膨胀系数是材料的重要性能参数之一，热膨胀系数是材料的重要性能

21、参数之一， 如果仅是在加热或冷却的过程中出现了如果仅是在加热或冷却的过程中出现了 相变，则相变可能也会引起体积变化。相变，则相变可能也会引起体积变化。 因此在测量热膨胀系数过程中应当因此在测量热膨胀系数过程中应当没有没有 相变发生相变发生。 l热膨胀系数对仪表工业有重要意义。例热膨胀系数对仪表工业有重要意义。例 如，作为零件尺寸稳定的微波设备、谐如，作为零件尺寸稳定的微波设备、谐 振腔、精密计时器和宇宙航行雷达天线振腔、精密计时器和宇宙航行雷达天线 等，都要求在服役环境温度变化范围内等，都要求在服役环境温度变化范围内 具有较高的具有较高的尺寸稳定性尺寸稳定性，所以选用较低，所以选用较低 的热膨

22、胀系数的材料。的热膨胀系数的材料。 l在多相、多晶、复合材料中，由于各相在多相、多晶、复合材料中，由于各相 及各向异性的及各向异性的l不同会引起热应力，也不同会引起热应力，也 是需要注意的问题。是需要注意的问题。 l材料的热稳定性能直接与热膨胀系数有材料的热稳定性能直接与热膨胀系数有 关，一般关，一般l越小，热稳定性越好。越小，热稳定性越好。 2.2 热膨胀的物理本质热膨胀的物理本质 l晶体材料在不受外力晶体材料在不受外力 作用时，原子处于点作用时，原子处于点 阵的平衡位置，与它阵的平衡位置，与它 周围的原子有相互作周围的原子有相互作 用力，这时结合能量用力，这时结合能量 最低，作用力为零，最

23、低，作用力为零， 很容易受到干扰，在很容易受到干扰，在 外力作用下，绕平衡外力作用下，绕平衡 位置振动。位置振动。 l如果每个原子的平均如果每个原子的平均 位置不随温度变化，位置不随温度变化， 物体就不会随着温度物体就不会随着温度 升高而发生膨胀了。升高而发生膨胀了。 l实际上，随着温度升高，会导致原子间实际上，随着温度升高，会导致原子间 距增大，如图距增大，如图 假设b原子固定不动，a原子以a点为中心振动。 当温度由T1升高到T2时，振幅增大。 同时振动中心a向右侧偏移，原子间距增大，产生膨胀。 l这可以用双原子模型解释。这可以用双原子模型解释。 一对相邻原子，之间存在着作用力： 异性电荷的

24、库仑引力 同性电荷的库仑斥力与泡利不相 容原理所引起的斥力。 吸力和斥力都和原子之间的距离有 关。斥力随着原子间距的变化比引 力大，所以合力的曲线在平衡位置 两侧不对称。 r0处，吸力=斥力 rr0时，斥力降低的更厉害，所 以合力为引力，两原子互相吸引。 r 无定形无定形 玻璃玻璃 3）结构较松散的材料（如非晶态材料等），热膨胀系数小）结构较松散的材料（如非晶态材料等），热膨胀系数小 4）对非等轴晶系，各晶轴方向的膨胀系数不等）对非等轴晶系，各晶轴方向的膨胀系数不等 5）材料发生相变时，其热膨胀系数也要变化）材料发生相变时，其热膨胀系数也要变化 （纯金属同素异构转变、有序（纯金属同素异构转变、

25、有序-无序转变、金属和合金在无序转变、金属和合金在 接近居里点温度发生的磁性转变）接近居里点温度发生的磁性转变） 6）合金的溶质元素对合金热膨胀有明显影响；单相均匀固）合金的溶质元素对合金热膨胀有明显影响；单相均匀固 溶体合金的膨胀系数一般介于两组元膨胀系数之间溶体合金的膨胀系数一般介于两组元膨胀系数之间 7）多相合金的膨胀系数仅取决于组成相性质和数量，介于）多相合金的膨胀系数仅取决于组成相性质和数量，介于 各组成相膨胀系数之间各组成相膨胀系数之间 2. 5 热膨胀系数热膨胀系数的测定的测定 u关键是如何将微小的关键是如何将微小的L放大？放大？ v机械放大机械放大：利用千分表将将试样伸长量：利

26、用千分表将将试样伸长量L放大。放大。 如：顶杆式膨胀仪如：顶杆式膨胀仪 注意事项：减轻振动，到温后等表稳定再读数。注意事项：减轻振动，到温后等表稳定再读数。 v光学放大光学放大：利用光杠杆，通过光线偏转角度：利用光杠杆，通过光线偏转角度 将试样伸长量将试样伸长量L放大。如光学膨胀仪放大。如光学膨胀仪 。 v电磁放大电磁放大：将：将L转换为转换为V以后放大。如以后放大。如 差动变压器法差动变压器法 实验室中的热膨胀仪实验室中的热膨胀仪 将待测试样置于封闭石英管地步，使其保持良好的接触，将待测试样置于封闭石英管地步，使其保持良好的接触， 试样的另一端通过一个石英顶杆将膨胀引起的位置变动试样的另一端

27、通过一个石英顶杆将膨胀引起的位置变动 传递到千分表上，由此读出不同温度的膨胀量。传递到千分表上，由此读出不同温度的膨胀量。 光杠杆结构示意图光杠杆结构示意图 光学放大：光学放大： 差动变压器膨胀仪结构示意图差动变压器膨胀仪结构示意图 左图：差动变压器原理图；左图：差动变压器原理图； 右图：仪器结构图右图：仪器结构图 电磁放大：电磁放大： 第三节第三节 材料的热传导材料的热传导 一、材料热传导的宏观规律 当固体材料一端的温度比另一端高时，热量会从热端 自动地传向冷端，这个现象称为热传导 傅里叶定律： 它只适用于稳定传热的条件，即Q/t 是常数 式中，导热系数，它的物理意义是指单位温度梯度 下，单

28、位时间内通过单位垂直面积的热量，单位为 J/(mSk) dT/dx是x方向上的温度梯度 tS dx dT Q. 当 dT/dx 0时: Q0，热量沿 x 轴正方向传递 dT/dx0时: Q0，热量沿 x 轴负方向传递 由此定义热流密度为 即：单位时间内通过单位截面上的热量（热流密度）正 比于 温度梯度 对于非稳定传热过程 式中： 密度， Cp恒压热容 dx dT tS Q J 2 2 )( x T Ct T p 二、固体材料热传导的微观机理 气体导热质点间直接碰撞 金属导热自由电子间碰撞 固体导热晶格振动（格波）；并且格波 分为 声频支（低温；声子导热）和 光频 支（高温；光子导热）两类 1：

29、声子和声子导热 根据量子理论 l一个谐振子的能量变化不能取任意值，只能取量子 能量的整数倍，一个量子所具有的能量为h l晶格振动中的能量同样是量子化的，声频支格波可 以看成是一种弹性波，类似在固体中传播的声波， 声频波的量子称为声子，它所具有的能量应该为h l当把格波的传播看成声子的运动后，可把格波与物 质的相互作用理解为声子和物质的碰撞 因此，可用气体中热传导的概念处理声子热传导问题， 晶体 热传导是声子碰撞的结果 气体热传导公式 C：气体容积热容； ：气体分子平均速度 l：气体分子平均自由程 lvC 3 1 v 由于声子的速度可以看成是仅与晶体的密度 和弹 性力学性质有关，而与频率无关的参

30、量。但 热容 和平均自由程都是声子振动频率的函数 所以固体热导率的普遍形式为： dlvC)( .).( 3 1 2：光子导热 l因为固体具有能量，会辐射出频率较高的电磁波 l电磁波的频谱为：波长：0.4-40m；为可见光与部 分红外光 l可见光与红外光称为热射线，传递过程称为热辐射 l由于在光频范围，可看成光子的导热过程 黑体单位容积的辐射能 ：常数；n：折射率；vc：光速 cT vTnE/4 43 辐射传热中容积热容相当于提高辐射温度所需的能量 辐射线在介质中的传播速度 辐射能的传导率 c mV v Tn T E C 33 , 16 n v v c r rr lTnlvC 32 3 16 3

31、 1 3：电子导热 由于电子导热可以看成自由电子的碰撞，同理可得电子 的导 热率为： 总结： 1）对纯金属，电子导热是主要机制 2）在合金中，声子导热的作用加强 3）对半导体，声子导热与电子导热相仿 4）绝缘体，几乎只存在声子导热机制 5）光子导热只能在极高温度下存在 eee lvc 3 1 三：影响材料热传导性能的因素 1：温度对金属热导率的影响 Widemann-Franz定律（魏德曼弗朗兹） 金属材料的电子热导率（）与电子电导率（）的比 值与温度成正比 式中，k为波耳兹曼常数；e为电荷 LT 28 2 2 1845. 2 3 KW e k L 金属以电子导热为主，热运动的原子和各种晶格缺

32、陷会 对电 子的运动形成阻力，因此阻力可以分解为晶格振动的热 阻 （p）和杂质缺陷的热阻（0），同理电阻率也可以分 为 两部份（p；0） 在低温时：(缺陷） 在高温时：（振动） 在中温时： L TT 1 0 0 L TT p p 1 T T p 2 0 T T 2 1 一般来说 1）纯金属由于温度升高使 平均自由程减小的作用 超过温度的直接作用， 因此纯金属的热导率一 般随温度升高而降低 2）合金的热导率由于异类 原子的存在，平均自由 程受温度的影响相对减 小，温度本身的影响起 主导作用，因此导热率 随温度的升高而升高 常见金属与合金热导率 随温度的变化 2：晶体结构的影响 l 晶体结构越复杂

33、，晶格振动的非谐振性程度 越大，格波受到的散射越大，声子平均自由 程越小，热导率越低 l 对同一种材料，多晶体的热导率总是比单晶 体小 l 非晶态材料的热导率较小；这是因为非晶态 为近程有序结构，可以近似看成晶粒很小的 晶体来考虑 3：化学成分的影响 l 合金中加入合金元素将提高残余热阻，使热导率降低 Masumoto给出了计算普通钢热导率的经验公式： l 固溶体的形成降低热导率 l 当合金固溶体出现有序结构时，点阵的周期性增强， 电子的平均自由程增大，热导率增加 )(46. 2)(08. 5)(43. 274. 5 1 MnSiC 4：复相材料的热导率 遵循以下公式 c、d分别为连续相和分散相的热导率 d为分散相的体积分数 1 2 1 1 1 2 1 21 d c d c d d c d c d c 5：气孔的影响 气体是热的不良载体，如金属周围有气体包 围（金属粉末材料）或内部有弥散的气体 （金属烧结材料），都将降低材料的热导率 第四节第四节 热分析方法热分析方法 （1）差热分析 DTA (Differential Thermal Analysis) （2）