应变状态分析

1、第三章 应变状态分析内容介绍本章讨论弹性体的变形，物体的变形是通过应变分量确定的。因此，首 先确定位移与应变分量的基本关系几何方程。 由于应变分量和刚体转动都是通 过位移导数表达的， 因此必须确定刚体转动位移与纯变形位移的关系， 才能完全 确定一点的变形。对于一点的应变分量，在不同坐标系中是不同的。因此，应变状态分析 主要是讨论不同坐标轴的应变分量变化关系。这个关系就是应变分量的转轴公 式；根据转轴公式，可以确定一点的主应变和应变主轴等。当然，由于应变分量 满足二阶张量变化规律，因此具体求解可以参考应力状态分析。应该注意的问题是变形协调条件，就是位移的单值连续性质。假如位移 函数不是基本未知量

2、， 由于弹性力学是从微分单元体入手讨论的， 因此变形后的 微分单元体也必须满足连续性条件。 这在数学上， 就是应变分量必须满足变形协 调方程。在弹性体的位移边界，则必须满足位移边界条件。二 . 重点1. 应变状态的定义：正应变与切应变；应变分量与应变张量；2. 几何方程与刚体转动；3. 应变状态分析和应变分量转轴公式；4. 应变状态特征方程和应变不变量；主应变与应变主轴；5. 变形协调方程与位移边界条件；知识点位移与变形 正应变纯变形位移与刚性转动位移 应变分量坐标转轴公 式主应变齐次方程组 体积应变变形协调方程变形协调方程证明多连域的变形协调变形与应变分量切应变 几何方程与应变张量位移增量的

3、分解 应变张量 应变状态特征方程 变形协调的物理意义变形协调方程的数学意义3.1 位移分量与应变分量 几何方程学习思路 :由于载荷的作用或者温度的变化， 物体内各点在空间的位置将发生变化， 就是产生位移。 这一移动过程， 弹性体将同时发生两种可能的变化： 刚体位移和变形位移。 变形位移是与弹 性体的应力有着直接的关系。弹性体的变形通过微分六面体单元描述，微分单元体的变形分为两个部 分，一是微分单元体棱边的伸长和缩短； 二是棱边之间夹角的变化， 分别使用正 应变和切应变表示这两种变形的。由于是小变形问题，单元变形可以投影于坐标平面分析。根据正应变和切应变定义，不 难得到应变与位移的关系几何方程，

4、或者称为柯西方程。几何方程给出的应变通常称为工程应变。 几何方程可以表示为张量形式， 应该注意的是， 正应变与对应应变张量分量相等； 而切应变等于对应的应变张量 分量的两倍。几何方程给出了位移分量和应变分量之间的关系。学习要点：1. 位移函数 ； 2. 变形与应变分量 ； 3. 正应变表达式 ；4. 切应变分量 ； 5. 几何方程与应变张量 。由于载荷作用或者温度变化等外界因素等影响，物体内各点在空间的位置将发生变化， 即产生位移。这个移动过程，弹性体将可能同时发生两种位移变化。第一种位移是位置的改变，但是物体内部各个点仍然保持初始状态的相 对位置不变，这种位移是物体在空间做刚体运动引起的，因

5、此称为 刚体位移 。第二种位移是弹性体形状的变化， 位移发生时不仅改变物体的绝对位 置，而且改变了物体内部各个点的相对位置， 这是物体形状变化引起的位移， 称 为变形。一般来说，刚体位移和变形是同时出现的。当然，对于弹性力学，主要 是研究变形，因为变形和弹性体的应力有着直接的关系。根据连续性假设， 弹性体在变形前和变形后仍保持为连续体。 那么弹性体中某点在变形过程 中由 M（x， y， z）移动至 M （ x， y， z），这一过程也将是连续的 ,如图所示。在数学上 ，x，y，z 必为 x，y，z的单值连续函数。设 MM= S 为位移矢量，其三个分量 u，v，w 为位移分量。则u=x（x，y，

6、z）-x=u（x，y，z）v=y（x，y，z）-y=v（x，y，z）w=z（x，y，z）-z=w（x，y，z）显然，位移分量 u，v，w 也是 x，y，z 的单值连续函数。以后的分析将进一步假定位移函数具有三阶连续导数。为进一步研究弹性体的变形情况， 假设从弹性体中分割出一个微分六面体单元， 其六个面分别与三个坐标轴垂直。对于微分单元体的变形，将分为两个部分讨论。一是微分单元体棱边的 伸长和缩短；二是棱边之间夹角的变化。 弹性力学分别使用 正应变和切应变 表示 这两种变形的。对于微分平行六面体单元，设其变形前与 x， y，z坐标轴平行的棱边分 别为 MA，MB，MC，变形后分别变为 MA，MB

7、 ，MC 。假设分别用 x y z表示 x，y，z 轴方向棱边的相对伸长度，即正应变；分别用 xy yz zx表示 x 和 y，y 和 z，z和 x 轴之间的夹角变化，即切应变。则Oxy,Oyz,Ozx 平面来讨对于小变形问题，为了简化分析，将微分单元体分别投影到论。显然，单元体变形前各棱边是与坐标面平行的，变形后棱边将有相应的 转动，但我们讨论的是小变形问题， 这种转动所带来的影响较小。 特别是物体位 移中不影响变形的计算，假设各点的位移仅为自身的大小和形状的变化所确定， 则这种微分线段的转动的误差是十分微小的， 不会导致微分单元体的变形有明显 的变化。首先讨论 Oxy 面上投影的变形设 m

8、a，mb分别为 MA，MB 的投影， ma，mb分别为 MA ，MB，即 变形后的 MA，MB 的投影。微分单元体的棱边长为 dx，dy，dz，M 点的坐标为（ x，y，z）， u（x， y，z）， v（x, y, z）分别表示 M 点 x，y 方向的位移分量。则 A 点的位移为 u（x+dx，y，z），v（x+dx，y，z）, B 点的位移为 u（x， y+dy，z），v（x，y+dy，z）。按泰勒级数将 A，B 两点的位移展开，并且略去二 阶以上的小量，则 A，B 点的位移分别为因为所以同理可得由此可以得到弹性体内任意一点微分线段的相对伸长度，即正应变。显然微分线段伸长，则正应变 x, y

9、, z 大于零，反之则小于零。 以下讨论切应变表达关系。假设 yx为与 x轴平行的微分线段 ma向y 轴转过的角度， xy为与 y轴平 行的 mb向 x 轴转过的角度。则切应变因为上式的推导中，利用了小变形条件下位移的导数是高阶小量的结论。同 理可得yx和 xy可为正或为负，其正负号的几何意义为： yx大于零，表示位移 v 随 坐标 x 而增加，即 x 方向的微分线段正向向 y 轴旋转。将上述两式代入切应变表 达式，则同理可得切应变分量大于零，表示微分线段的夹角缩小，反之则增大综上所述，应变分量与位移分量之间的关系为上述公式称为 几何方程 ，又称柯西方程。柯西方程给出了位移分量和应变分量之间的

10、关系。如果已知位移，由位 移函数的偏导数即可求得应变； 但是如果已知应变， 由于六个应变分量对应三个 位移分量，则其求解将相对复杂。 这个问题以后作专门讨论。几何方程给出的应变通常称为工程应变。如果使用张量符号，则几何方程可以表达为上式表明应变分量 ij 将满足二阶张量的坐标变换关系， 应变张量分量与 工程应变分量的关系可表示为3.2 纯变形位移与刚性转动位移学习思路 :应变分量通过位移的偏导数描述了一点的变形，对微分平行六面体单元 棱边的伸长以及棱边之间夹角的改变做出定义。 但是这还不能完全描述弹性体的 变形，原因是没有考虑微分单元体的刚体转动。通过分析弹性体内无限邻近两点的位置变化，则可得

11、出刚体的转动位移 与纯变形位移之间的关系。刚体转动通过转动分量描述。刚性转动位移的物理意义：如果弹性体内某点没有变形，则无限邻近它 的任意一点的位移由两部分组成， 平动位移和转动位移。 如果发生变形， 位移中 还包括纯变形位移。学习要点：1. 刚体转动位移 ； 2. 转动位移分量 ； 3. 纯变形位移与 转动位移 ；4. 位移的分解 。应变可以描述一点的变形， 即对微分平行六面体单元棱边的伸长以及棱边之 间夹角的改变做出定义。 但是这还不足以完全描述弹性体的变形， 原因是应变分 析仅仅讨论了棱边伸长和夹角变化， 而没有考虑微分单元体位置的改变， 即单元 体的刚体转动。通过分析弹性体内无限邻近两

12、点的位置变化，则可得出刚体的转动位移 与纯变形位移之间的关系。设 P 点无限邻近 O 点，P 点及其附近区域绕 O 作刚性转动，转过微小角度。设转动矢量为 ，OP 之间的距离矢量为 ，如图所示。则引入拉普拉斯算符矢量设 P 点的位移矢量为 U ，有U =ui +uj +uk 由于位移矢量可以表示为 U = , 所以即其中x, y, z 为转动分量，是坐标的函数，表示了弹性体内微分单元体的刚性转动。 设 M 点的坐标为（ x，y，z），位移（ u，v，w）。与 M 点邻近的 N 点，坐标为（ x+dx， y+d y， z+dz）， 位移为（ u+du， v+dv，w+dw）。则 MN 两点的相对位移为（ du，dv， dw）。因为位移为坐标的函数，所 以同理可得以上位移增量公式中，前三项为产生变形的纯变形位移，后两项是某点邻近区域的材料绕该点像刚体一样转动的刚性转动位移。刚性转动位移的物理意义为， 如果弹性体中某点及邻近区域没有变形， 则与某点无限邻近这一点的位移， 根据刚体动力学可知， 是由两部分组成。 分别 是随这点的平动位移和绕这点的转动位移。 对于弹性体中某一点， 一般还要发生 变形，因此位移中还包括纯变形位移。总得来讲，与 M 点无限邻近的 N 点的位移由三部分组成的：1 随同 M 点作平动位移。2 绕M 点作刚性转动在 N 点产生