南京工业大学热工基础试题库教材

1、南京工业大学热匸堆础 南京工业大学热工基础 一、任意过程爛与热量的关系 系统的炳变是可以用可逆吸热汁算的，当实际过程不可逆时，可以采用假设可逆过程的 方法。 按假设可逆过程计算燔变，即用热温比汁算，其中的热量度其实是包括两部分：实际传 入的热疑和耗散热量（可逆功实际功）总热量 一个关系：（假设）可逆传热-（假设）可逆功=传热-功（实际）=系统内能变化（因为 内能是状态参量，是只与前后状态有关的，与过程是否可逆无关） 即：系统在某一温度下的烧变是系统在该温度下所得到的总热量除以该系统的温度，与 可逆与否无关.山=吆=哎+叫_川,注意用的是系统温度而不是热源温度，因 T T T 为爛本身就是系统的

2、状态量。第一熾方程 二、微观解释 系统微观粒子热运动能量增量与热运动强度之比（运动有序程度的度量）反应了系统宏 观状态对应的微观状态数。 注： 任何不可逆过程都将一立功化为等量热。效果与功生热一样。则任一不可逆过 程都可能通过加功消除变化。 三、墻流与燔产 爛产是真正的不可逆程度的度量，是不可逆的本质，是爛的根本来源。 闭系，燔变=炳流+燔产，任意系统爛变可正可负，爛流可正可负，但爛产必然是大于 或等于0的，孤立系统，没有嫡流，则爛变就是爛产，所以有孤立系爛增原理。 :两部分组成仃仃限温差温并的传热和系统内部功的耗散 如果讣算埔流用的是系统温度竺，则爛产中就只有耗散项，而不包括温差传热项。 两

3、者爛产项不相等，是因为考虑的过程不同，所选择的系统也不同。 用热源温度计算爛流时，计养的是从热源流出的爛流，而燔变是系统的炳变，则系统的爛变 理应包括温差传热带来的嫡产。而用系统温度讣算烧流时，汁算的是流入系统的埔流，而流 入系统的爛流已经包括温差传热的矯产了 C温圧传热的烧产是最终到受热方的，是流入 南京工业大学热匸堆础 的炳流的一部分。 开口系多用型计算嫡流而不用巴，因为工质系统一般是研究对象，简单清楚。 TTr 应用：热机 ,可逆热机： +幺=0以工质为系统，在两个恒温热源处的炳流之 （T, T2 和为零（系统循环一周，也只在热源处有吸放热，即有熾流，所以也即循 环总爛流为零，而系统循环

4、一周，状态不变，即总燔不变，则可逆爛产为 零，实际上爛流为零是倒推的）。也即工质、热机为中介，爛流从热源流 到冷源WR=Ql+Q2 =（7；- 7；）5r爛流*热势差。（势差*流普颯格式） 可知，热机做功的实质：爛流从髙的热势流向低的热势时，热机对外做功 爛流分析： 不可逆热机：上式0一爛流不守恒，同一个过程，站在不同系统的角 （度考虑流入系统的爛流，是不相等的，此处最好用Q的绝对值，易于理 解。同理，因为总熾不变而不可逆导致爛产0可推知。 W = Ql+Q2=（Tl-T2）Slf-T2S（;=Wft-T2Sv产相当于直接从 1-2 传递Q2以2为系统考虑，热机是一个状态没有变化的中介，不用考

5、虑） 四、孤立系炳增原理 孤立系不可能经过同一状态两次。非自发过程必须与自发过程相配合才能发生。 热力学第二左律的埼表达式：dS-其中T是系统的温度，含义是炳变大于等 T 于流入系统的矯流，即有埔产存在，且该埔产是只对系统考虑的不算温差传热的墻产，其实 我们在计算爛变时假设状态一样的可逆过程，可行性就是因为尽管过程是不可逆的，但是可 以取等号，因为用系统温度时已经将温差传热的嫡产考虑在内了并非真的不可逆，但是 等号依然成立。 闭口系炯T：衛方程：燔+怯心空+叭） T 尺 开口系控制容积埔平衡方程：进入系统的爛离开系统的爛+系统中产生的烧二系统的嫡 增 S = &Sf + J5/2 +sQ“ 一

6、归刃2注意爛流是矢量，只有加 没有减。 微分形式：ilS=芽 + dms + 5S“.y 对于稳左流动，nuconst,可以提到微分号外。可逆的稳泄流动（没有内耗散，可以有 温差传热）“=0：町逆绝热稳流dS=O 南京工业大学妁I：堆5S 注意：前方爛流计算都是通过传热计算的，开口系有质虽传递导致的爛的流动并不是爛 流，而是质量流导致的爛的流动称为流动烧。 关于符号：非状态参数，只能用5不能用d,表示微元差分（微小的差而已，数学含义 而没有物理含义）而不是微分（量的变化可以表示随自变量，如时间变化）。 对照流体力学中的随体导数方程：=+ （vV）B, B是任意标量或矢量。 Dt dt D是强调

7、质点导数的欧拉表示法，偏是拉格朗日的当地表述。 数学上D与偏的关系：D要对B每一项取偏导DB（x,y,zQ.偏是只对t求导数，该数 学泄义与流体上的随体导数是一致的，对内部的xyz对t求导可以直接得岀，流体力学的特 征就是xyz对求导对象质点是变化的就可以了。 注： （1）系统总能守衡与变化的观点 总能：机械能（动能、势能包括汗力势能）、内能、其他能量（原子层而、电磁能等） 变化因素：外部功、传热、势场中的变化。 闭口系中，只涉及内能和功、热，开口系中，焰比内能好用，也可能涉及机械能。 （2）多元复相系平衡时的独立强度参数个数：f=k+2-b k是每个相组分数，*是相数 （3）Q是矢量 五、辦

8、 在淀环境中，系统所能做的最大的功，称作可用能，简称火用，火用等于功势函数的减 少。下而首先讨论功势函数。 注意：区分功势函数和有效能， 1. 闭口系的功势函数： 设系统处在温度为Tu压力为po的环境中，且只于其交换热量。 由热平衡方程（热一定律）Q = W + AU和第二墻方程S 吕（热二定律，燔变大于 等于环境流出的燔流）可推知：W-U-T（）S）,贝ij可立义F=U-T（）S,使WW-AF 对只有吸热和对外做功的闭系统，引入F=U-T（）S,含义是在等温环境卜，系统对外界做 的功不大于其减少。 由于环境温度为常数，则F是一个状态函数F （U,S, To）第一函数 系统处于等温等压环境卜,

9、并且系统在状态变化时发生了体枳变化，即总功W中有一部 分用来克服环境压力做功，则实际的可用能就减少了，为此引入状态函数G=U+PoV-ToS, G=G（U,S,Po.To） j环境Go的差值是系统在该环境卜所能做的最大功。第二功势函数，可 以认为包括了第一功势函数 根本上都是由热T：衡方程（Q=）和推出来的。 T 2. 开口系（开口稳流，即稳态）的功势函数 环境假设同闭口系 技术珈再由热能转化过来的功中，除去流动功：Wi=Q-ZkH二W：+机械功（动势能） 可得G=H-ToS=U+PV-ToS注意：此处的P -与前方闭系中的P。不同，是系统的斥力而不是 环境的。一一第三功势函数 南京工业大学妁

10、I：堆5S 而有效能（exergy,最大功）一一系统在该环境条件下所能做的最大功，就是系统的功 势函数减去环境的功势函数。如闭系：Ex= U+P0V-T（S-（ Uo+PoVo-ToSo） 系统由一个状态变到另一个状态所能做的最大功：Ex- j 3. 热力系平衡判据一一自由能与自由焰（关键含义是变化是势） 普遍的讲，对于一个处在T（）, Pu环境中的闭系的变化方向是：第二功势函数变化0即: dU + P（）dV-TodSTo时所放岀热量的做功能力称为热Exergy, T To时称为冷疑Exergyo JEr=J(2(l- 热M Exergy为Q （1-TO/T）（当T恒左时，无限大热源）.微分

11、（有限大热源）是: 就是卡诺热机效率乘热屋。热虽wii就是卡诺热机中排到冷源（温度 Tu）中的热量。 冷量 Exergy 为 dEx = 也可用卡诺热机算，就是Q是排到冷源中的，To 做热源温度 注：此处Q取绝对值 推导方法：可以用墻产（浪费的）也可以直接用Exergy原始公式。 南京工业大学妁I：堆5S 注意：冷量Exergy在TT时，自旋处于无序状态m=0,物体成顺磁体。 因此m可以被取为描述状态有序化程度的参量一简称序参量。 对于一般的气液固相变，认为临界等温线是连续相变的必经之路，是气液两相的分界, 是两相不可区分的状态所在。即连续相变发生在系统经过临界等温线时。临界斥力以上的临 界等

12、温线是连续相变点的集合连续相变曲线。 当压力超过临界斥力时，气液两相转变连续进行，人们通常将临界等温线作为临界汗力 南京工业大学热匸堆础 量的定义： 1. COP：代表装置的性能系数（收益与代价之比） 根本上可以分为两种：正循环（做功循环，吸热是总能）和逆循环（耗功循环，放热 是总能），总能用Q表示。 逆循环：制冷系数：Q2/W ,供暧系数Q/W, 正循环：代表做功效率：W/Qi也即l-Qi/Qio 任何循环热机装程都是一样的原理（冷源、热源、功的输出或输入）只是具体循环方 向和循环配置的差异。都满足：W=QrQ2（W是循环涉及的总功，包括泵功、透平做功或 压缩机功） 2. 热力学坐标系 坐标

13、系中每一个点表示热力系的一个状态，每一条曲线代表一个准静过程，如果不带箭 头就是可逆过程。可逆过程中，系统与外界交换的热量可以用q = j77/s讣算，即过程线 下方而积，而实际非可逆过程也可以，只是汁算岀的是总热量（包括耗散热）而不仅仅 是外界传入的。燔的变化可以说明热疑的传递方向。 3. 状态公理 每一种平衡将对应一种不平衡势的消失，系统的不平衡势包括各种功和热交换，则系统 的独立状态参数为n+1 （n为功的形式数）对于简单可压缩系（最普遍讨论的，可 以是混合物、两相等，是无关紧要的，关键是做功方式）只有体积膨胀功，就只有 2个独立状态参数。区分吉布斯相率：多元复相系平衡时的独立强度参数个

14、数：f=k+2- e k是每个相组分数，e是相数。（强度参数是指：温度、压力以及比体积、比炳、 比焙等比参数） 例如：水蒸气和水平衡共存的单元系统，有两个独立状态参数，如T-S,但只有一个独 立的强度状态参数，如一旦知道了英温度，那么苴压力、水的比参数和蒸汽的比参数就 都确宦了。一一两者各自的比爛是定的，但是总比爛是不定的，因为干度不世。 4. 准平衡过程和可逆过程 过程进行时系统内部的不平衡势为无限小，从而可以认为系统内部在过程中时时平衡的 过程成为准静态过程。实际中，系统内部压力、温度趋于均匀的速度是很髙的，一般情 况下将实际过程视为准静态是可以的，当然某些情况下会有较大误差。热力系的一切

15、变 化都是在不平衡势的推动下进行的，不平衡势无限小时称为准平衡过程。 （1）准平衡过程的每一个状态都有确定的状态参数，可以在状态图上用连续的曲线 表示。 （2）准平衡过程才能用系统的状态参数表示膨胀功（准静功）等。非平衡时，系统 没有确宦的状态参数，只能通过实际测量出压力来确定。 （3）不可逆过程：存在使功变成热的耗散效应。准静而同时无耗散（摩擦、磁滞、 南京工业大学热匸堆础 电阻等）就是可逆，含义是如果通过某种方法使其过程反向进行而使系统及外 界回复到原始状态不遗留下任何变化。 第四章热力学一般关系式 1. 勒让徳变换（绝对普适的）：直接从各种量的定义推出的微分关系，是状态参数间的本质 关系

16、，也是可逆过程方程。丿 du = Tds 一 pdv dh = Tds + vdp df = -sdT 一 pdv dg = 一 sdT + vdp 第一个是最基本的，其他都是英换了变量的表达。也可以由以上式子直接得到ds。 根据如上关系可以直接推出重要的阶偏微簡关系： 其中每一个导数都是由suv. hsp, ftv, gtp特征函数构成的。特征函数的意义是只 要知逍任意一个特征函数，如F （s, u, v） =0,就可以以其中的两个变量（如，s, v）为 自变量（独立状态参数）表示岀其他所有热力学量。 问题是所有特征函数都包括焰、内能等不可测量量，不能直接通过测量的方法得到特征 函数。 2.

17、 麦克斯韦关系（普适） 根据二阶混合偏导值与求导顺序无关，应用于上方微商关系可得。英中最常用的是: dv )T ,它们的意义在于将不可测的墻的偏微商与可测 的状态方程的偏微商关联起来。 3. 热系数（各种可测、有物理含义的系数）以下都是对简单可压缩系成立 （1）状态函数的偏微商，状态方程是由三个可测的基本状态参数构成的（RV.T）,是可 以用实验测泄的因此，这些热系数也是可以由实验测左的： 体膨胀系数av=-（）pK v dT Ta1 1 dv 等温压缩率（等温压缩系数）畸三-（=-）/ v op 压力的温度系数0三丄（）v , K-1 p dT I等嫡压缩率（绝热压缩系数）三-丄（竺）、.P

18、a1 v dp 注意几点：每一个系数都要消除绝对量大小的影响，而是变化率的形式：每个系数都 是正的。单位就是分母。 南京工业大学热匸堆础 （2）比定容.比定压热容 沱义式: 如上左义的热容满足热容的含义: 以上两个热容的值可以通过在泄压或泄容条件下通过测量吸热量（可测，内能和焰不 可）和温度变化测定。J/（Kg.K） （4）绝热节流系数 QT M（T,P）三（）“ K/Pa,焰值不变时，温度随压力的变化率。可以通过焦耳汤姆逊实 6 验（绝热节流实验测上）测立。 4. uhs的微分式（依据热力学基本关系导出以可测参数为自变量，直接来自状态方程和热 系数） （1）热力学能u（T,v）的微分式 a全

19、微分的一般表达式：r/M = （）rJT + （）7 Jv dT內 上式第一个偏导是CV b.将含有u而不是热容的偏导通过基孕热力关系化成用埼表示的形式，而用爛表示的 形式可以用麦克斯节关系化成用可测状态参数表示的。 C.可得热力学能的微分式为du = cvdT + p（TP - l）Jv 其他微分式推导过程同上。 可得 dh = cPdT 一 v（Tav 一 X）dp C ds =+ dv = -dT + Ppdv 及烧 T dT T J dS = -dT- ()p dp = dT- vavdp 以上三个方程可以用来直接代入基本热力学关系，得到u, h的关于任两个可测量的关 系。爛的微分式可

20、以作为枢纽匚（压力负，温度正） 5. 热系数之间的一般关系 （1）比热容偏微分与状态方程的关系 南京工业大学热匸堆础 用途：a可以验证用实验测圧的热容和状态方程的吻合程度。 b如果有比较准确的状态方程（要保证p, v对T的二阶偏导准确）和已知某一压力 下的比热容数据，可以积分求出Cp（T.p）： cp（T，p）=cpi（J）-T! 曽）約）和cv C已知准确的比热数据，可以根据上述关系积分得出状态方程这是实验得出状态方 程的途径之一。 （2）比热容差与状态方程的关系 同样来自爛的微分式T. =cv ,勺=八等）,.+八务）（等人 例：等斥过程定乐热容的关系（注意定压热容是一个匸质的热力参数.而

21、定压过程是一个热力过程. 定斥过程中，汁算吸热虽使用低压热容但是定压过程中也一样可以讨论过程中匸质的定容热容）由上式. 过程定压可得第二项等于0（上式既是热力学参数间的关系.也是可逆过程方程） 比较可得：弓一5=八科汗（券）产+产比热容的差值完全取决于状态方程，可由 状态方程或其热系数求得。由上式也可得到如下结论： a. Cp恒大于Cv b. 液体和固体的u和乙都很小，因此在一般温度下，液体和固体可以不区分Cp和6 （二者差值很小）。但是在很髙温度下有明显区别。 c.比热容间相互换算，如某些情况下，特别是对于液体和固体，Cv是很难测泄的。 可以测Cp来算。 （3）绝热节流系数的一般关系式 由焰

22、的偏微分式可得：山=（T0.9时，Z与1的偏差小于0.05 当Tr=2.5时，Pv2.5的较大范围内z与1非常接近，此温度称为波义耳温度 在临界点附近z值最小，远小于1,与理想气体偏差最大 Pr9.5的高压区，Z值恒大于1 注意：对比状态方程只是近似，不是精确结果，可以有较多无量纲参数组成的精度较髙 的对比方程。 3. 实际气体的比热及爛恰函数：状态方程+比热积分可得热力学函数。 卜一章蒸汽动力循环 一、蒸汽卡诺循环（图P274） 一左温度范围内，卡诺循环的效率最髙。完美循环 对于水来说，不能采取卡诺循环的几大理由： 1. 压缩机不能在汽水混合物阶段工作：耗费压缩功、不利于压缩功工作（可以改变

23、压缩机 的工作方式，也可以换工质一如近似等爛的饱和液线） 2. 水的临界温度是374C远远低于目前金属材料允许的60（TC以上，更远远低于热源可以 提供的温度，造成温度的浪费（可以换工质，如采用混合物） 3. 透平中也尽量不能有水，但是可以近似是等爛的。 从理论上讲，我可以在T-S图上任何一个位置实现卡诺循环。理论上的难度就是定温减燔/ 增爛，即左温吸放热过程，泄温等爛就意味着在温度不变的情况下实现无序度的减小，可能 不用传统的传热实现，但必泄要吸放能量。目前可想的也只有相变。 二、朗肯循环（图P275） 1、对卡诺循环的改变： （1）将低压蒸汽完全凝结为水，以便用水泵完成压缩过程 南京工业大

24、学妁I：堆5S （2）为了提髙循环效率，充分利用热源温度，采用过热的方式，提高了平均吸热温度。 2、蒸汽参数对效率的影响（三大独立参数） （1）透平进口压力（初压）的影响（初温和终压不变）：正相关，并且压力越低，正向 影响越显著。但是，如果单纯的提髙初压，会导致透平出口乏汽的干度下降，降低汽轮机最 后几级的工作效果，也会危害汽轮机。 （2）透平进口温度（初温）的影响：正相关，但是温度提髙会带来一系列设备投资提高 的问题。 （3）透平出口压力（终压）：明显负相关，由于乏汽在冷凝器中向冷却水放热而凝结， 为了充分利用冷却水的温度以降低平均放热温度，出口压力对应的饱和温度应比冷却水的温 度略髙。通常

25、为0.003到0.004MPa （负压）。该压力的降低受到环境温度的限制。 3、再热循环（图p281）：为了解决提髙蒸汽初压引起的乏汽干度下降问题。 结果是可以提髙乏汽的干度，也可以在一圧程度上提高平均吸热温度从而提髙效率。 先膨胀至某一中间压力，在导入再热器中再次加热，然后继续做功。 综合考虑再热压力对热效率和干度的影响，存在一个最佳的再热压力。一允许的I： 度下将效率达到最大值。可以采用多次再热，一般只用一次，因为会导致系统复杂，投资增 加、运行不便等其他不利影响，一般只有超临界的机组才考虑二次再热。初压低于lOMpa 的一般不采用再热。 4、回热循环（工热P283） 回热就是将一部分本该

26、传给冷源的热量传给循环中苴他部分的工质，用来减少他们需要 从热源中的吸热。原理就是：即冷热源都减少等 Qi Q 厂 AQ2,Q70 量换热（工质内部换热的结果）时，效率会提髙。 改善非相变吸热段的方法，压缩湿蒸汽是难以实现的，因此采用回热的方法。 （1）理想回热：透平膨胀到前方对应的饱和温度后开始边膨胀边回热，使其放出的热 量正好等于非相变吸热量。（完全通过内部换热消除非相变吸热）一理想回热就是在热力 学第二左律允许的范羽，以及考虑了朗肯循环必须过热时，A0尽量大的换热。就是对 全部工质，使所有非相变吸、放热全部消除，将所有非相变的放热全部用于加热非相变的吸 热（要求温度是匹配的，髙温的吸热要

27、满足，低温的放热也要满足）。（工热P283） 关键难点是要在膨胀的同时放热给冷流体。（变斥做功换热）冷流体是等压的。 因此，目前可以实现的换热必然都是等压（没有膨胀功）换热，尽捲让换热量更大就可 以了。 （2）分级抽气回热（p284） 在不同的蒸汽压力下，从汽轮机中抽出部分已经做过一些功的蒸汽，在回热器内加热给 水，称为抽气回热。抽气回热可视为抽气的定压放热和水的定压吸热。 回热换热器有两种，一种是表面换热式，一种是直接混合式，一般用宜接混合式。 理想抽气回热（混合式）实际就足给怎爪力I、的最佳抽气比例；理想状态：将水加 热到抽气乐力对应的饱和温度（水必须是从过冷到饱和，如果不是从过冷开始，换

28、热后又变 成蒸汽了，完全失败，而为了实现过冷，只能放热或加压，放热更无意义，唯-办法就是在 换热前适度加压）。理想状态本质上就是换热量尽量大的状态，一旦抽气的压力确左（前提）, 在该理想情况下就可以根据能量平衡求得理想抽气比例一由气系数。 1-抽气系数二凝气系数 南京工业大学妁I：堆5S 锅炉进水口的温度，即回热加热的最高温度称为给水回热温度（简称给水温度） 在已知初终压和初温时，一般是先确定回热级数和给水温度（how?）,再根据水在各 级回热器中温升相等的原则确泄抽气压力和抽气系数，计算顺序由高压到低压。 抽气回热的效果： A、提髙热效率： B、减轻了锅炉的热负荷，使锅炉的受热而，尤其是省煤

29、器的换热面积减少，节省了金 属材料； C、冷凝器换热面积减少： D、汽耗率的增加使汽轮机高压段的蒸汽流量增大，抽气又使低压段的流量减少，使汽 轮机的结构更加合理。 5、热电联供循环（图p288） （1）可以采用背压式汽轮机：冷凝器直接是用户，特殊的要求是背压不能过低，才能 满足用户的要求，一般应在0.1 Mpa以上。一背压式循环 这种循环的缺点是供热和供电相互影响，并且不能同时满足对热力参数有不同要求的 热用户。 （2）抽气供热式：可以解决上述问题，热效率要更髙。 三、蒸汽动力循环的理想工质性质 在目前金属材料的容许工作温度（约600C ）和环境温度（约20aC）的范用内运行的卡 诺热机效率约

30、为65%,蒸汽动力循环对循环配苣采用各种优化后只能到约50%。这是由于 受到蒸汽热力性质的限制，尽管循环放热温度接近环境温度，但平均吸热温度比金属的容许 温度低的多。（当然，如果金属的容许温度能进一步提高，循环效率就更髙了） 为接近理想卡诺循环，蒸汽应具有如下性质： （1）临界温度较大的超过金属材料的容许温度。对应金属的容许温度，饱和压力不太 高，气化潜热足够大。（髙温气段：先确泄最高温度，同时对应不高的压力） （2）三相点温度低于环境温度。对应于环境温度的饱和压力不过低，避免放热在高真 空下进行。补充：最好环境温度对应一个大气压正好饱和。（低温气段：环境温度是泄的， 选择压力） （3）工作温

31、度范囤内饱和液的比热容较小，在T-S图上的饱和液线较陡，以使液体吸 热过程接近绝热过程，补充：v、a、较小，使得泵的温度员献增加。 （4）蒸汽在膨胀过程中体积的增长倍率不宜过大（造成管路的庞大，要求c、小，0大）, 膨胀终点的干度不应过小（等嫡流体很好）。 （5）经济性、稳泄性、环境、腐蚀性、安全性等其他问题。 有的工质在低温段能很好的符合理想工质的性质要求,而在高温段就差的多，如水蒸气, 有的在髙温段性质较好，低温段则不能使用，如汞蒸气、钾蒸汽。为此有一种两气循环装巻, 在高温段和低温段采用不同工质，将一个工质的蒸发器作为另一个工质的冷凝器。目前技术 可能还不成熟。 第十二章气体动力循环 一

32、、燃气轮机装置定压加热理想循环 1、最简单的组成：压气机（从环境吸收空气压缩送入燃烧室）、燃烧室（燃料和压缩空气燃 烧再和冷空气混合至燃气轮机叶片允许的温度）、燃气轮机（透平做功，同时带动轴流压缩 南京工业大学热匸堆础 机）（图 p297） 整个循环也是理想的由两个立压、两个泄爛过程组成。但是左压过程不再可能与等温联 系在一起（没有相变了） 2、基于假设： （1）假泄工质进行的是一个封闭的热力循环。设想工质在燃烧室中是泄压吸热（从环 境温度开始）过程，排气过程则是左压放热过程（到环境温度.压力）。 （2）理想化压缩和膨胀为等烧的。 （3）工质视为理想气体，视比热容为常数。 7-1 7； _ T

33、2 TT2 3、循环特征参数：循环增压比n =Pz/Pi （1）进而可以得到循环效率与循环增压比的关系： =1 -,即该理想装置的效率完 全确左于循环增压比，并显著正相关，因为兀值确泄了平均吸放热温度。 （2）循环净功量与循环增压比的关系 1巴 W=Cp7；（l一一 ）-cp7；（/r z 一 1）,即在冷热源温度确定后.只与循环增压比有关。 但并非增压比越大越好。 循环净功量最大时的增压比称为最佳增圧比養刃，对上式求导可得百p严 仝 ， 其中L=r称为循环增温比。 最髙温度T3受到金属耐热性的限制，而最低温度T|受到大气温度的限制，因此丁存在 一个范围，而显然z越大，叭越大，因此最佳增压比存在一个范围。 最大功与最佳增压比